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二氧化錫量子點(diǎn)的制備及其光學(xué)性質(zhì)

2011-01-29 10:32:56陳國(guó)帥陳海濤陳小兵
關(guān)鍵詞:多晶氣敏曼光譜

陳國(guó)帥,陳海濤,陳小兵

(揚(yáng)州大學(xué) 物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院,江蘇 揚(yáng)州 225002)

作為一種重要的寬禁帶(Eg=3.6eV)半導(dǎo)體材料,二氧化錫(SnO2)因有許多優(yōu)異的物理和化學(xué)性質(zhì)而在諸多方面應(yīng)用價(jià)值很高,如氣敏器件[1]、太陽(yáng)能電池[2]、催化劑[3]、透明導(dǎo)電電池[4]等.目前,SnO2在氣敏器件方面的應(yīng)用已經(jīng)受到許多研究者的關(guān)注.比表面積的大小是影響材料氣敏特性的一個(gè)重要因素[5-7],因此人們希望能夠制備出不同的結(jié)構(gòu)來(lái)增加納米材料的比表面積.最近,ZHAO等人[8]利用二丁基二錫和冰醋酸制備的多孔結(jié)構(gòu)具有較大的比表面積;JIA等人[6]也報(bào)道采用碳納米管為模板,制備出晶粒粒徑為5~7nm且有優(yōu)良?xì)饷籼匦缘亩嗫准{米管.目前,已經(jīng)制備出的納米結(jié)構(gòu)型式很多,如納米線[9]、納米帶[10]、納米顆粒[11]以及納米球[12]等,甚至還有一些多孔結(jié)構(gòu)和空心結(jié)構(gòu)[13],其中最簡(jiǎn)單的還是納米顆粒.關(guān)于SnO2納米材料的制備方法也有很多,如水熱法[13-14]、激光灼燒[15]、sol-gel法[16]、熱解法[17]以及模板輔助法[8]等.在本研究中,筆者擬采用簡(jiǎn)單的水熱法一步制備SnO2量子點(diǎn),并探討它的光學(xué)性質(zhì).

1 實(shí)驗(yàn)部分

所有實(shí)驗(yàn)藥品均為分析純,未經(jīng)過(guò)再次提純.將0.264g NaOH和0.701 2g SnCl4·5H2O置于13mL無(wú)水乙醇和27mL去離子水的混合溶液中,攪拌10min,然后傾入容積為50mL的高壓釜中;高壓釜在150℃下分別保持6,12,18,24h;各階段反應(yīng)完成后,系統(tǒng)自然冷卻到室溫;用去離子水和乙醇反復(fù)清洗幾次,在80℃下烘干即可得到樣品.

通過(guò)日本Mac Science公司M03XHF22型X射線衍射儀(Cu靶,波長(zhǎng)為0.154 056nm)對(duì)樣品進(jìn)行X射線衍射(XRD)測(cè)量;樣品顆粒的大小和形貌利用Philips公司Tecnai 12透射電子顯微鏡(TEM,120kV)進(jìn)行觀測(cè);采用He-Cd激光器(激光波長(zhǎng)為325nm)測(cè)量樣品的室溫光致發(fā)光(PL)譜,還測(cè)量了樣品的低頻拉曼光譜.

2 結(jié)果與討論

圖1給出了不同反應(yīng)時(shí)間樣品的XRD譜,可見所有的衍射峰符合金紅石相的SnO2(JCPDS卡No.41-1445).SnO2量子點(diǎn)的晶格常數(shù)是a=0.473 8nm,c=0.318 7nm.在XRD譜中沒有觀察到Sn及其氧化物的雜峰,說(shuō)明樣品的純度較高.由圖1可見,不同反應(yīng)時(shí)間的樣品,其XRD譜沒有發(fā)生明顯的變化,3個(gè)主要衍射峰(110),(101),(211)說(shuō)明樣品主要沿這3個(gè)方向生長(zhǎng).根據(jù)謝樂公式,筆者對(duì)樣品顆粒的大小進(jìn)行了估算,分別為5.53,5.57,5.60,5.63nm,對(duì)應(yīng)于反應(yīng)時(shí)間為6,12,18,24h的樣品.

圖1 不同反應(yīng)時(shí)間樣品的XRD譜Fig.1 XRD pattern of different reaction time of the products

另外,從圖2的TEM照片可以看出,樣品呈現(xiàn)顆粒狀,粒徑很小,為4~7nm;顆粒狀的SnO2分布均勻,隨著反應(yīng)時(shí)間的延長(zhǎng),顆粒大小沒有發(fā)生明顯的變化,而且未團(tuán)聚成大顆粒.為了說(shuō)明量子點(diǎn)粒徑的分布,筆者對(duì)樣品進(jìn)行了分析統(tǒng)計(jì).結(jié)果表明:量子點(diǎn)的粒徑主要分布在4~6nm,說(shuō)明樣品非常均勻.同時(shí),還發(fā)現(xiàn)量子點(diǎn)只是小粒徑顆粒的數(shù)目在減少,大粒徑顆粒的數(shù)目在增加,并未發(fā)生團(tuán)聚現(xiàn)象.相對(duì)于反應(yīng)時(shí)間為6h的樣品,其他樣品的粒徑只是稍有長(zhǎng)大.

圖3(a),(b)分別給出了樣品和單個(gè)顆粒的高分辨透射電鏡(HRTEM)照片.在圖3(a)中,白圈中圈出的是單個(gè)的納米顆粒,可以清晰地觀察到樣品的晶格條紋,如此小的顆??梢院芎玫卦黾颖缺砻娣e,從而提高納米材料的氣敏特性.圖3(b)中所示的單個(gè)納米顆粒的晶格間距為0.331nm,對(duì)應(yīng)于金紅石相SnO2的(110)生長(zhǎng)方向;而在圖3(a)中觀察到樣品顆粒的晶格間距為0.271,0.186nm,分別對(duì)應(yīng)于(101)和(211)生長(zhǎng)方向,這與樣品的XRD譜是相符的.圖3(c)顯示了樣品的電子衍射譜,說(shuō)明樣品是多晶的.

圖2 不同反應(yīng)時(shí)間樣品的TEM圖Fig.2 TEM pattern of different reaction time of the products

圖3 (a)反應(yīng)時(shí)間24h樣品的HRTEM圖;(b)單個(gè)納米顆粒的HRTEM圖;(c)反應(yīng)時(shí)間24h樣品的電子衍射譜Fig.3 (a)HRTEM pattern of the reaction time 24h products;(b)HRTEM pattern of a single particle in(a);(c)The corresponding SAED patterns of the products in(a)

人們對(duì)SnO2納米材料的光學(xué)性質(zhì)已經(jīng)有了較多的研究報(bào)道,本文對(duì)其進(jìn)行進(jìn)一步的探討.一般情況下,發(fā)光帶會(huì)出現(xiàn)在400~700nm的區(qū)域,通常認(rèn)為是由于帶系中的一些缺陷態(tài)所造成的,如氧空位、本征表面態(tài)、錫間隙等.[18-19]不同反應(yīng)時(shí)間樣品的室溫PL譜如圖4所示,可以發(fā)現(xiàn)在600nm處有一個(gè)很寬的發(fā)射峰.對(duì)該發(fā)射峰的研究,LUO等人[20]曾報(bào)道了納米線的變溫PL譜,認(rèn)為是由激發(fā)到深層缺陷能級(jí)上的電子重新回到基態(tài)的輻射躍遷形成的;而ZHOU等人[21]對(duì)納米帶的PL譜研究后,提出600nm處發(fā)光帶的根源是由氧空位上的束縛電子和導(dǎo)帶上的電子與內(nèi)部表面態(tài)之間的輻射復(fù)合而導(dǎo)致;筆者[22]也曾報(bào)道過(guò)SnO2納米球的PL譜,發(fā)現(xiàn)600nm處發(fā)光帶與氧含量有很大的關(guān)系;因此,可以認(rèn)為600nm處發(fā)光帶可能由于納米樣品生長(zhǎng)過(guò)程中引入的氧空位缺陷而引起.

由圖4可知,隨著反應(yīng)時(shí)間的不斷延長(zhǎng),樣品的發(fā)光強(qiáng)度逐漸降低,這可能是由于其中的氧空位和錫間隙等缺陷逐漸減少,導(dǎo)致樣品的結(jié)晶程度不斷提高所致.

圖5所示的是不同反應(yīng)時(shí)間樣品的低頻拉曼光譜,譜圖中630cm-1處的峰對(duì)應(yīng)于金紅石相SnO2的A1g振動(dòng)模;而570cm-1處出現(xiàn)的峰接近于KAR等人[23]報(bào)道的多晶氧化錫薄膜中566cm-1處的振動(dòng)模,RISTIC等人[24]認(rèn)為570cm-1處的峰是由于納米SnO2顆粒表面吸附水分子而產(chǎn)生的,還有人[25]認(rèn)為它是一種與納米材料顆粒粒徑有關(guān)的表面聲子模.570cm-1處的拉曼光譜峰只出現(xiàn)在多晶SnO2材料中,單晶材料中沒有關(guān)于此峰的報(bào)道,因此可以認(rèn)為它可能是一個(gè)多晶材料在顆粒小到一定程度后所產(chǎn)生的特征峰.

圖4 不同反應(yīng)時(shí)間樣品的室溫PL譜Fig.4 Room-temperature PL spectra of the different reaction time products

圖5 不同反應(yīng)時(shí)間樣品的低頻拉曼光譜Fig.5 Low-frequency Raman spectra of the different reaction time products

此外,樣品的低頻拉曼光譜還顯示在38cm-1處有一對(duì)稱的聲學(xué)聲子拉曼峰,該峰的位置取決于樣品顆粒的大小,隨著樣品粒徑的減小,聲子峰會(huì)向高頻方向移動(dòng).而這些與顆粒粒徑有關(guān)的拉曼光譜峰,可能是由于樣品表面的聲子振動(dòng)所產(chǎn)生的.[26-27]

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