章 曦 李配軍 吳方平 董秋云 馬書云
(解放軍理工大學理學院應用數(shù)學與物理系,江蘇 南京 211101)
對勻速率曲線運動的解釋*
章 曦 李配軍 吳方平 董秋云 馬書云
(解放軍理工大學理學院應用數(shù)學與物理系,江蘇 南京 211101)
通過理論推導,給出了勻速率曲線運動的規(guī)律;同時將理論結(jié)果與數(shù)值計算進行對比,數(shù)值計算與理論吻合得很好.最后給出了控制勻速率曲線運動的方法.
勻速率曲線運動;運動的規(guī)律;運動的控制
在《對勻速率曲線運動的探討》一文[1](以下簡稱引文)中,筆者給出了不同情形下質(zhì)點作勻速率曲線運動的軌跡.那么,質(zhì)點作勻速率曲線運動的規(guī)律是什么呢?
t=1s時刻,an=0(見圖3(a)),此瞬間質(zhì)點作勻速直線運動;同樣,t=2s時刻,質(zhì)點也是作勻速直線運動.這兩條直線(見圖1(d))之間的夾角就是第二秒內(nèi)質(zhì)點運動方向所轉(zhuǎn)過的角度.考慮到函數(shù)形式的周期性,第n(n為1到30內(nèi)任一正整數(shù))秒內(nèi)質(zhì)點運動軌跡的切線方向所轉(zhuǎn)過的角度φ是一樣的.
下面來推導角度φ的具體值.考慮一段無窮小的時間間隔dt,這一段時間內(nèi)質(zhì)點轉(zhuǎn)過的角度為ωdt,利用質(zhì)點作曲線運動的性質(zhì)[2],得φ=這里g=an/v,與引文中的定義相同.取t1=1s、t2=2s,得:φ=600/π,實際上就是曲線下第二秒內(nèi)的面積S.
圖1 不同時刻質(zhì)點的運動軌跡
接下來給出數(shù)值計算(這一工作在 Matlab[3]中完成)的結(jié)果,對理論結(jié)果進行驗證.首先給出利用計算機求解φ值的方法.如圖2,t=1s時刻質(zhì)點的運動方向可以用t=0.999s時刻和t=1.001s時刻質(zhì)點位置所確定的直線來近似;同樣的,t=2s時刻質(zhì)點的運動方向可以用t=1.999s時刻和t=2.001s時刻質(zhì)點位置所確定的直線來近似.這樣,就可以進一步計算出第二秒內(nèi)質(zhì)點所轉(zhuǎn)過的角度φ.
圖2 數(shù)值計算角度φ的方法
(2)式,參見圖3(c)
對于這兩種情形,對應于不同的C值,表1也給出了φ值(分別記為φ2和φ3)的數(shù)值計算結(jié)果.該結(jié)果與理論值也是相吻合的.
表1 不同情形下第二秒內(nèi)質(zhì)點轉(zhuǎn)過的角度φ值的數(shù)值計算結(jié)果
圖3 g的幾種不同函數(shù)形式
值得注意的是,對于C的幾種不同取值,φ3的取值為π或0(忽略數(shù)值計算的誤差).基于這一原理,我們可以對勻速率曲線運動進行控制.在引文中,g情形下,質(zhì)點的運動軌跡是不閉合的,而我們只給出了30s內(nèi)質(zhì)點的運動軌跡.事實上,隨著時間的演化,質(zhì)點的運動軌跡會變得越來越復雜,藝術上的美感也會大大減弱.
這里,我們可以通過對g函數(shù)形式的限制來得到一個閉合的運動軌跡.比如取為式(2)的表達形式,其中C=324.此時,質(zhì)點的運動軌跡如圖4(a)所示.這種情況下,質(zhì)點的運動軌跡是閉合的;即使時間趨于無窮大,質(zhì)點的運動軌跡依然保持不變.
通過參數(shù)的調(diào)節(jié),我們可以得到任意數(shù)目的“漩渦”.當C=319時,質(zhì)點的運動軌跡如圖4(b)所示.當C=320+8/7時,質(zhì)點的運動軌跡如圖4(c)所示;當C=320+8/9時,質(zhì)點的運動軌跡如圖4(d)所示.
注意到C=321和C=319時,質(zhì)點的運動軌跡中的“漩渦”數(shù)同為8個,但運動軌跡有著細微的差別,C=321時質(zhì)點的運動軌跡類似于圖4(c)和圖4(d)(沒有給出).
圖4 對勻速率曲線運動的控制
[1] 章曦等.對勻速率曲線運動的探討[J].大學物理,2009,28(6):9~11
[2] 周衍柏.理論力學教程[M] 2版.北京:高等教育出版社,1986.3:17
[3] 張志涌.精通 MATLAB6.5[M].北京:北京航空航天大學出版社,2003.3
2011-05-31;
2011-09-27)
解放軍理工大學理學院青年預研基金(QN-WL-2009-06)和解放軍理工大學青年預研基金(20110521)資助.
章曦(1983年出生),男,安徽巢湖人,解放軍理工大學理學院應用數(shù)學與物理系講師,碩士,主要從事混沌神經(jīng)網(wǎng)絡和激光探潛方面的研究.