姜麗華,賴運(yùn)金,劉曉梅,張利軍
(1.陜西省航空材料工程實(shí)驗(yàn)室,西安710018;2.西安西工大超晶科技發(fā)展有限責(zé)任公司,西安710016)
16Mn鋼由于具有優(yōu)良的綜合力學(xué)性能、焊接性能、冷熱加工性能和耐蝕性,因而被廣泛用于各個(gè)工業(yè)領(lǐng)域,如建筑工程、壓力容器、橋梁等.16Mn鋼和其他鋼一樣,在鋼的冶煉和澆鑄過(guò)程中會(huì)產(chǎn)生一些非金屬夾雜物,這些非金屬夾雜物主要是鐵、錳、鉻、鋁、鈦等金屬元素與氧、硫、氮等形成的化合物[1-2].16Mn鋼在實(shí)際的使用過(guò)程中,常常需要經(jīng)歷熱處理,其作用是提高16Mn鋼的機(jī)械性能、消除殘余應(yīng)力和改善金屬加工的切削性能.鋼中的夾雜物對(duì)鋼的力學(xué)影響十分巨大[3].MnS夾雜物為鋼中的主要夾雜物[4-6],在鋼材的實(shí)際使用過(guò)程中,MnS夾雜物容易與基體產(chǎn)生剝離,從而破壞鋼基體的均勻連續(xù)性,造成應(yīng)力集中,導(dǎo)致裂紋的產(chǎn)生,并在一定條件下加速了裂紋的擴(kuò)展速率,因而加速了工程結(jié)構(gòu)破壞的過(guò)程.熱處理通過(guò)改變16Mn鋼的微觀組織從而對(duì)16Mn鋼的力學(xué)性能,如在拉伸載荷作用下MnS夾雜物的應(yīng)力和應(yīng)變場(chǎng)分布產(chǎn)生影響[7-9].近幾年,隨著有限元軟件分析方法的發(fā)展和完善,ABAQUS有限元分析方法被推廣應(yīng)用到金屬材料加載過(guò)程中的應(yīng)力和應(yīng)變模擬與預(yù)測(cè).然而,當(dāng)前采用ABAQUS有限元軟件對(duì)鋼中夾雜物在拉伸載荷作用下的應(yīng)力和應(yīng)變分布模擬方面的研究非常少.
本文基于ABAQUS有限元分析方法,對(duì)兩種熱處理工藝下的16Mn鋼中MnS夾雜物在拉伸載荷作用下其應(yīng)力和應(yīng)變分布進(jìn)行模擬,以預(yù)測(cè)16Mn熱軋鋼的晶粒尺寸大小對(duì)MnS夾雜物引起的應(yīng)力和應(yīng)變集中程度的影響,為工程化應(yīng)用過(guò)程中16Mn鋼的熱處理工藝方案的設(shè)計(jì)提供理論依據(jù).
本研究所使用材料為16Mn熱軋鋼,其化學(xué)成分如表1所示.該批16Mn鋼原始組織為條帶狀鐵素體加珠光體并具有較多的長(zhǎng)條形MnS夾雜物.
本研究對(duì)16Mn鋼采取兩種不同的熱處理工藝,具體如表2所示.由表2可見(jiàn),兩種熱處理工藝均得到鐵素體和珠光體組織,只是材料B(16Mn鋼950℃保溫7 h,爐冷)的鐵素體晶粒平均尺寸約為材料A(900℃保溫2 h,空冷)鐵素體晶粒平均尺寸的2倍.將A、B兩種材料的拉伸試樣在SHIMADZU AG-10TA萬(wàn)能拉伸機(jī)上進(jìn)行拉伸實(shí)驗(yàn),拉伸速度為1 mm/min.試驗(yàn)機(jī)自動(dòng)記錄加載時(shí)的載荷—位移曲線,而后將其轉(zhuǎn)化為真應(yīng)力 真應(yīng)變曲線
表1 16Mn鋼化學(xué)成分(wt%)
表2 16Mn鋼的熱處理工藝及顯微組織
創(chuàng)建部件:在ABAQUSCAE軟件[10-11]中構(gòu)建了單個(gè)人造半橢球體MnS夾雜物(長(zhǎng)軸為50μm,短軸為30μm)三維實(shí)體模型.
創(chuàng)建材料屬性:在本次有限元模擬分析中,將拉伸試驗(yàn)得到的真應(yīng)力—真應(yīng)變曲線進(jìn)行離散化后作為有限元模擬時(shí)采用的材料參數(shù).
定義邊界條件和載荷:邊界和載荷條件示意圖如圖1所示,即模型的左端面沿X方向的位移固定為0,沿Y和Z方向則自由移動(dòng).在模型的右端面施加了一個(gè)單軸均勻拉伸應(yīng)力300 MPa.加載方向平行于MnS夾雜物的長(zhǎng)軸(X方向).
圖1 有限元模型的邊界條件和載荷
圖2 有限元模型網(wǎng)格劃分
網(wǎng)格劃分:有限元模型的網(wǎng)格劃分如圖2所示.采用的是20節(jié)點(diǎn)的二次減縮積分的六面體單元(C3D20R),網(wǎng)格單元尺寸為2μm.
后處理:有限元模擬輸出結(jié)果為整體和沿特定路徑的應(yīng)力—應(yīng)變圖.
兩種熱處理工藝下16Mn鋼中同尺寸的MnS夾雜物整體應(yīng)力和應(yīng)變?nèi)鐖D3和圖4所示.
由圖3和圖4可以清楚地看出,兩種熱處理工藝下的16Mn鋼中MnS夾雜物的整體應(yīng)力和應(yīng)變分布相似,在長(zhǎng)條形MnS夾雜物附近存在著垂直于加載方向的X形狀的Mises應(yīng)力和PEEQ集中區(qū).在MnS夾雜物長(zhǎng)軸的兩個(gè)端點(diǎn)附近存在應(yīng)力釋放區(qū).這一點(diǎn)與Turnbull研究結(jié)果類似.[12]從整體來(lái)看,材料A(900℃保溫2 h,空冷)中MnS夾雜物引起的應(yīng)力和應(yīng)變集中程度要明顯大于材料B(950℃保溫7 h,爐冷)中MnS夾雜物引起的應(yīng)力和應(yīng)變集中.
在圖3和圖4的MnS夾雜物整體應(yīng)力和應(yīng)變圖中沿X軸路徑取出應(yīng)力和應(yīng)變曲線,結(jié)果如圖5和圖6所示.
圖3 材料A(900℃保溫2 h,空冷)的MnS夾雜物
圖4 材料B(950℃保溫7 h,爐冷)的MnS夾雜物
由圖5可見(jiàn),不論是材料A,還是材料B中的MnS夾雜物沿X軸路徑的應(yīng)力曲線基本相似.在沿X軸的路徑上,MnS夾雜物應(yīng)力以短軸為中心對(duì)稱分布.在MnS夾雜物長(zhǎng)軸嘴處(A點(diǎn)和B點(diǎn))的應(yīng)力最低,而在MnS夾雜物內(nèi),隨著離開(kāi)長(zhǎng)軸嘴點(diǎn)距離的增加,其應(yīng)力值迅速增加.材料A中的MnS夾雜物長(zhǎng)軸和短軸中心處的應(yīng)力達(dá)到最大值,而材料B中的MnS夾雜物在接近長(zhǎng)軸和短軸中心附近趨向于飽和.從應(yīng)力大小來(lái)看,材料A中的MnS夾雜物沿X軸方向的應(yīng)力值明顯大于材料B的相應(yīng)值.如材料A中的MnS夾雜物沿X軸方向的最大應(yīng)力值為453.3 MPa,而材料B中的相應(yīng)值僅為375.2 MPa,前者是后者的1.21倍.
圖5 MnS夾雜物沿X軸路徑的應(yīng)力曲線
圖6 MnS夾雜物沿X軸路徑的應(yīng)變曲線
由圖6可見(jiàn),不論是材料A,還是材料B的MnS夾雜物沿X軸路徑的應(yīng)變曲線也基本相似.在MnS夾雜物外,隨著距離MnS長(zhǎng)軸嘴的變小,其應(yīng)變值迅速增加.而在MnS夾雜物內(nèi),沿X方向的應(yīng)變基本趨于穩(wěn)定.類似地,從大小來(lái)看,材料A的MnS夾雜物沿X軸方向的應(yīng)變值明顯大于材料B的相應(yīng)值.如材料A的MnS夾雜物沿X軸方向的最大應(yīng)變值為7.51%,而材料B中的相應(yīng)值僅為0.26%,前者是后者的28.9 倍.
由此可見(jiàn),在同一加載條件下,材料A中MnS夾雜物的應(yīng)力和應(yīng)變集中程度均明顯高于材料B.加載過(guò)程中應(yīng)力和應(yīng)變值越大,則基體材料越容易萌生微裂紋,在后續(xù)加載過(guò)程中,這些微裂紋也越容易長(zhǎng)大、匯合形成宏觀裂紋.宏觀裂紋繼續(xù)擴(kuò)展,導(dǎo)致結(jié)構(gòu)的強(qiáng)度持續(xù)降低,最終失去承載能力,結(jié)構(gòu)完全被破壞.因此在同一加載條件下,材料A(900℃保溫2 h,空冷)比材料B(16Mn鋼950℃保溫7 h,爐冷)更容易產(chǎn)生裂紋 從而降低結(jié)構(gòu)的使用壽命 其原因可能為材料 在熱處理結(jié)束后 其鐵素體晶粒尺寸明顯小于材料B的鐵素體晶粒尺寸.眾所周知,細(xì)晶(材料A)與粗晶(材料B)相比,具有強(qiáng)化效應(yīng).
(1)900℃保溫2 h空冷和950℃保溫7 h爐冷兩種熱處理工藝下的16Mn鋼中MnS夾雜物的整體應(yīng)力和應(yīng)變分布相似,在長(zhǎng)條形MnS夾雜物附近存在著垂直于加載方向的X形狀的Mises應(yīng)力和PEEQ集中區(qū).
(2)無(wú)論從整體還是特定路徑(沿X軸方向)來(lái)看,細(xì)晶材料A中MnS引起的應(yīng)力和應(yīng)變集中程度要明顯大于粗晶材料B中MnS引起的應(yīng)力和應(yīng)變集中.這會(huì)導(dǎo)致在同一加載條件下,材料A比材料B更容易產(chǎn)生裂紋,從而降低結(jié)構(gòu)的使用壽命,其原因與細(xì)晶強(qiáng)化有關(guān).
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