宣建楠　隋成華　鄢波

摘要： 采用雙光路檢測配置條件，結合 Mie 氏理論，運用斯托克斯矢量形式，以煙霧模擬特定氣溶膠環(huán)境，探究偏振光經(jīng)過不同煙霧環(huán)境的傳輸變化情況?？紤]到大氣氣溶膠成分、質(zhì)量濃度和顆粒大小以及光源的波長和偏振態(tài)等多因素的影響，主要在氣溶膠質(zhì)量濃度和光源配置方面進行研究。實驗結果表明，不同煙霧質(zhì)量濃度時，水平線偏振光的偏振特性基本不改變，右旋偏振光和45°線偏振光退偏程度隨煙霧質(zhì)量濃度的增加而增加，460 nm和556 nm波長的偏振光在變化趨勢上保持一致。

關鍵詞： 偏振態(tài)； 斯托克斯矢量； 氣溶膠

中圖分類號： TH74 文獻標志碼： A doi： 10.3969/j.issn.1005-5630.2015.04.014

Abstract： This paper used smoke to simulate specific aerosol environment. Based on Mie′s theory and Stokes vector， two-ray-path detector explored the change of the polarization state when the different polarized light passed the smoke. There were many factors including the atmospheric aerosol composition， concentration， particle size and the wavelength and polarization state of light source. Mainly the aerosol concentration and light source configuration were studied and measured. The results show that the different mass concentration of the smoke cannot change the horizontal linear polarization state. Degree of polarization of 45° linear polarized light and circular polarized light decreases with the increase of mass concentration of smoke. The change trend of degree of polarization on 460 nm wavelength is similar with that on 556 nm.

Keywords： polarization state； Stokes vector； aerosol

引 言

自然環(huán)境中，存在著大量微小粒子群，如大氣中的氣溶膠粒子、煙氣中的粒子等，入射偏振光通過介質(zhì)散射后，偏振態(tài)通常與入射時并不一致，分析多種散射偏振特性可以檢測散射介質(zhì)的內(nèi)部特征，研究這些粒子對光波的傳輸特性影響在大氣科學和生物醫(yī)學中有著重要意義。另一方面，隨著信息科學的興起，大氣中存在大量攜帶信息的光信號，必然與大氣發(fā)生作用，在特定環(huán)境或已知條件的空間進行偏振傳輸時，可以從中提取更多的重要信息，對通信、環(huán)境監(jiān)測、大氣遙感和目標探測等方面具有非常重要的意義。目前，在偏振性的研究上，如氣溶膠成分、質(zhì)量濃度和顆粒大小以及光源特性方面，系統(tǒng)的研究并不多。本文主要通過Mie散射理論和斯托克斯矢量[1]，研究多種偏振光在煙霧環(huán)境中的偏振傳輸變化[2-7]，對多因素影響下偏振光在散射介質(zhì)中的一般傳輸特性進行了定性和定量的分析，為今后進一步系統(tǒng)研究打下基礎。

1 基本理論

1.1 氣溶膠

大氣環(huán)境中常引入氣溶膠的概念來描述環(huán)境中顆粒的尺寸范圍。一般來說，氣溶膠是指懸浮在氣體中的由小粒子構成的多分散系，其顆粒半徑范圍為0.001～100 μm，而環(huán)境中往往包含了大量的微小顆粒。根據(jù)粒子尺度α = 2 πr/λ作為判別標準 （其中，r為粒子半徑，λ為波長）：（1） α 1，稱為Rayleigh散射或分子散射；（2） 1<α <50，稱為Mie 散射或大顆粒散射；（3） α > 50，屬于幾何光學散射范疇。文中主要采用的煙霧顆粒尺度（r為0.1～1.2 μm即α 為1.2～13.5）在Mie散射范圍[8]，且主要討論前向散射模型[9]。在前向散射中有過關于子彈光和蛇形光[10]的研究，本實驗中采用一定濃度的煙霧，可以忽略子彈光的影響。

1.2 Mie矩陣散射理論和斯托克斯矢量測量原理

斯托克斯早期提出用4個參量描述光波的強度和偏振態(tài)，4個參量都是光強的時間平均值，它可以描述所有偏振態(tài)，再結合Mie散射理論中米勒矩陣可以描述光在介質(zhì)中的偏振傳輸特性。由于較難直接測量它的相位關系，常通過測量光經(jīng)過偏振片和相位延遲器不同組合后的光強值，間接計算得到斯托克斯參量。以下給出了一種測量公式[11-12]：

2 實驗與分析

2.1 實驗裝置

主要采用涵蓋2種波段（460 nm和556 nm）的窄帶濾光片、四分之一波片以及線偏振片的組合裝置構成多種入射光，測量裝置如圖1所示。

實驗系統(tǒng)的起偏和檢偏光路部分主要分為前后A和B 2個部分：A部分主要由濾光片和相應波段的四分之一波片以及偏振片構成。為獲得不同波長的不同類型的偏振光，實驗中采用460 nm和556 nm的濾光片以及相應波段的四分之一波片配合偏振片多種方式組合而成。B部分主要包括相應的四分之一波片和線偏振片。

系統(tǒng)入射光起偏方法：入射光是色溫為5 600 K的標準白光光源，通過改變?yōu)V光片種類可以獲得不同波長的光，通過加入偏振片可以獲得水平偏振光或45°線偏振光，再加入波片可以獲得圓偏振光。系統(tǒng)出射光檢偏方法：設被考查光是持續(xù)穩(wěn)定的，組合測量裝置選取為一個四分之一波片、一個可旋轉線偏振器和一個光功率測量裝置。測量步驟為：1）在光路中只加入線偏振器，通過旋轉線偏振器來改變θ 角度，分別使θ 為0°、45°、90°測量光強得到I（0°，0）、I（45°，0）、I（90°，0）；2）在光路中再加入四分之一波片，通過旋轉線偏振器來改變θ 角度使θ 為45°，測量光強得到I（45°，π/2）。將測量所得光強值分別代入以上式（1）中。

本裝置中有2路探測光信號的光路，其中一路為參考光路，另一路則為實驗光路，即通過分光鏡產(chǎn)生2路相同的光，一路保持不變，另一路則經(jīng)過霧室。實驗在常溫常濕下進行，用粉塵儀測定煙霧質(zhì)量濃度。

2.2 實驗數(shù)據(jù)與分析

表2為460 nm右旋偏振光經(jīng)過不同煙霧質(zhì)量濃度時的斯托克斯矢量變化情況，隨著煙霧質(zhì)量濃度增加，V分量明顯減小，Q和U分量變化不明顯，P偏振度明顯減小，變化趨勢與V分量近似。表3為460 nm的45°線偏振光入射時，隨煙霧質(zhì)量濃度增加，U分量明顯減小，Q和V分量變化不明顯，P偏振度明顯減小，變化趨勢與U分量近似。表4為水平線偏振光入射時，隨煙霧質(zhì)量濃度增加，Q、U和V分量基本不變，偏振度變化不明顯，保持較好的最初偏振特性。圖2顯示了3種偏振光的偏振度與煙霧質(zhì)量濃度的關系，隨著煙霧質(zhì)量濃度的增加，3條退偏曲線出現(xiàn)明顯的不同。實驗中偏振光的偏振特性變化與通過均勻且各向同性球形粒子后的單次Mie散射理論相吻合，在煙霧室中水平線偏振光可以保持很好的偏振態(tài)。而隨著煙霧質(zhì)量濃度增加，實際為復雜的多次散射，由于顆粒本身的形狀大小等屬性并非嚴格的各向同性球形粒子，出現(xiàn)了退偏和保偏現(xiàn)象。

表5為556 nm的右旋偏振光入射時斯托克斯矢量變化情況，V分量隨著煙霧質(zhì)量濃度增加而明顯減小，Q和U分量變化不明顯，P偏振度明顯減小。表6為45°線偏振光入射時，U分量隨煙霧質(zhì)量濃度增加而減小但趨勢變緩，Q和V分量變化不明顯，P偏振度明顯減小。表7為水平線偏振光入射時，隨煙霧質(zhì)量濃度增加，Q、U和V分量基本不變，偏振度變化不明顯，保持較好的最初偏振特性。由圖3可以看出，3種偏振光隨著煙霧質(zhì)量濃度的增加，其退偏曲線出現(xiàn)明顯的不同。

比較圖2和圖3，相同煙霧條件，兩個波長的偏振光傳輸變化趨勢相近。由于兩個波長比較相近，實際的顆粒尺度數(shù)相近，都在Mie散射范圍中，考慮到多次散射帶來的差異，相同的偏振變化趨勢符合基本理論。

3 結 論

通過改變煙霧質(zhì)量濃度，可以改變偏振光的偏振傳輸特性，而相近波長的偏振光的偏振度變化曲線差異不明顯。水平線偏振光入射時：隨煙霧質(zhì)量濃度增加基本不改變?nèi)肷涔馄裉匦?；右旋偏振光?5°線偏振光入射時偏振度都有明顯隨煙霧質(zhì)量濃度增加而減??；而當煙霧質(zhì)量濃度較低時，偏振態(tài)變化趨勢較緩，可以做到保偏。本文為偏振光在不同氣溶膠質(zhì)量濃度的偏振傳輸研究提供了重要依據(jù)，也為偏振光在不同氣溶膠成分以及顆粒大小形狀等方面的研究提供了參考。

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（編輯：劉鐵英）