易建基 羅曉清 陳志勇 朱衛(wèi)華 王新林

（南華大學(xué)電氣工程學(xué)院超快微納技術(shù)與激光先進(jìn)制造湖南省重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室 湖南省衡陽市 421001）

表面等離子體（Surface Plasmons,SPs）是入射光照射在金屬界面時(shí)與自由電子集體振蕩并沿著金屬/電解質(zhì)界面?zhèn)鞑サ馁渴挪?。SPs一般包括傳輸型的表面等離子體激元（Surface Plasmon Polaritons,SPPs）和局域型的局域表面等離子體（Localized Surface Plasmon,LSP）。眾所周知，周期性亞波長金屬納米結(jié)構(gòu)中增強(qiáng)光透射特性主要源于不同的幾何單元結(jié)構(gòu)對形成SPs的影響[1-3]。近二十年以來，人們研究了許多不同形狀的周期性亞波長孔陣列[4-6]。研究者們證實(shí)LSP共振主要由于單元結(jié)構(gòu)的幾何形狀引起的，LSP共振也被稱為形狀共振[7]。其中，圓環(huán)結(jié)構(gòu)可以產(chǎn)生回音壁共振模式響應(yīng)[8]，這是由于光會(huì)沿著納米腔的內(nèi)壁連續(xù)反射進(jìn)行傳播，傳播模式增強(qiáng)的同時(shí)損耗卻明顯降低。回音壁模式能夠有效局域光子在納米尺度下和諧振模式范圍內(nèi)的物質(zhì)多次相互作用，同時(shí)增強(qiáng)物質(zhì)環(huán)境的光場局域強(qiáng)度。因此回音壁模式廣泛運(yùn)用在微米/納米器件中。最近，基于SPs效應(yīng)的微納器件在光開關(guān)、光學(xué)調(diào)制器、分光器和光傳感器等領(lǐng)域有大量的研究。為了實(shí)現(xiàn)動(dòng)態(tài)可控的微納器件，研究者們通過改變光的偏振態(tài)或?qū)⒊牧吓c光活性材料（如光活性半導(dǎo)體、超導(dǎo)體和相變材料）集成在一起，進(jìn)而可控器件能夠由外部激勵(lì)（如光學(xué)泵浦場、溫度場和電場）靈活地操縱[9-11]。然而，此類操作過于復(fù)雜，且大多只能固定在某一個(gè)波長段實(shí)現(xiàn)應(yīng)用。Veronis G等通過在波導(dǎo)中設(shè)置半導(dǎo)體增益介質(zhì)矩形腔，實(shí)現(xiàn)由外界泵浦光控制金屬-空氣-金屬波導(dǎo)的表面等離子體光開關(guān)[12]。該結(jié)構(gòu)復(fù)雜且集成難度大，同時(shí)還存在泵浦光對信號光及后續(xù)光路的干擾的問題。雖然盛佳兵等人公開了一種基于周期性亞波長圓尖端孔陣列的表面等離子體光開關(guān)，但是只存在一個(gè)開關(guān)通道并且開關(guān)比較低[13]。

在本文中，我們用FDTD仿真方法對比研究了圓環(huán)、內(nèi)置納米棒的空心圓（Core with a Rod,CR）和復(fù)合結(jié)構(gòu)的增強(qiáng)光透射特性。其中，復(fù)合結(jié)構(gòu)的CR環(huán)境的光場局域強(qiáng)度能夠被顯著地增強(qiáng)。通過調(diào)控入射光的偏振方向，該復(fù)合結(jié)構(gòu)中納米棒與空心圓的局域表面等離子體共振響應(yīng)模式會(huì)發(fā)生相互轉(zhuǎn)換。最后，我們設(shè)計(jì)了一種新型無泵浦光干擾且具有雙通道的表面等離子體光開關(guān)。

1 計(jì)算模型

圖1：周期性復(fù)合結(jié)構(gòu)孔陣列及其單元結(jié)構(gòu)示意圖

圖2：Px=Pz=600nm,三種結(jié)構(gòu)的電場Ez空間分布圖及各自對應(yīng)透射率譜圖。偏振方向?yàn)閦軸。

圖1是周期性復(fù)合結(jié)構(gòu)孔陣列及其單元結(jié)構(gòu)示意圖。圓環(huán)的外半徑R1為175nm，圓環(huán)的內(nèi)半徑R2為150nm；空心圓的半徑r為125nm，內(nèi)置納米棒的長度L為200 nm，內(nèi)置納米棒的寬度W為25nm；單元結(jié)構(gòu)的陣列周期P=Px=Pz=600nm。厚度為50nm的銀膜放置在厚度為225nm的石英基底上。本文使用三維時(shí)域有限差分（Finite-difference Time-domain,FDTD）方法求解周期性復(fù)合結(jié)構(gòu)金屬小孔中光的傳播過程[14]，時(shí)間步長和空間步長的設(shè)置滿足數(shù)值穩(wěn)定性條件分別為8.3 as和5 nm。采用經(jīng)過修正的Drude模型描述金屬銀的色散特性，石英基底的介電常數(shù)為2.25。入射光采用中心波長為1550 nm的超短調(diào)制高斯脈沖，從石英基底一側(cè)朝著y方向垂直射入。單元結(jié)構(gòu)的x和z方向邊界采用周期性邊界條件，y方向前后的兩個(gè)邊界采用完全匹配層作為吸收邊界條件。

圖3：不同偏振方向下復(fù)合結(jié)構(gòu)孔陣列的透射率譜圖

2 結(jié)果與討論

2.1 三種結(jié)構(gòu)孔陣列的透射特性比較

為了了解光與復(fù)合結(jié)構(gòu)孔陣列相互作用的物理機(jī)制，我們對比研究了圓環(huán)結(jié)構(gòu)、CR結(jié)構(gòu)以及復(fù)合結(jié)構(gòu)的光透射特性。圖2(a-c)所示，圓環(huán)的電荷聚集在上下兩側(cè)，形成了很強(qiáng)的LSP共振；而CR結(jié)構(gòu)中的電場分布主要沿著納米棒和空心圓接近的上下兩端；復(fù)合結(jié)構(gòu)中CR的電場強(qiáng)度比單獨(dú)CR的電場強(qiáng)度強(qiáng)，與此同時(shí)復(fù)合結(jié)構(gòu)中圓環(huán)的電場強(qiáng)度明顯比單獨(dú)圓環(huán)的電場強(qiáng)度低。這是因?yàn)閳A環(huán)具有回音壁模式能夠增強(qiáng)其結(jié)構(gòu)內(nèi)環(huán)境光場局域強(qiáng)度，使得CR結(jié)構(gòu)局域場增強(qiáng)。

圖2(d)描繪了FDTD數(shù)值仿真的三種結(jié)構(gòu)的透射率譜圖。在可見光波段，三種結(jié)構(gòu)同時(shí)在620 nm處產(chǎn)生了透射峰。該透射峰來自于銀/石英基底界面的SPP共振，其位置 可以由式（1）近似得到[15]：

其中，P是陣列周期，i和j分別是沿著x軸和z軸的散射階數(shù)，兩者均取整數(shù)；εd和εm分別為介質(zhì)和金屬的介電常數(shù)。從此式可知，SPP共振主要由陣列周期決定。CR結(jié)構(gòu)在1445 nm處產(chǎn)生了透射峰，而圓環(huán)在1755nm處也產(chǎn)生了一個(gè)透射峰。當(dāng)兩種單元結(jié)構(gòu)組合成復(fù)合結(jié)構(gòu)時(shí)，1445 nm處的透射峰位置藍(lán)移到1394 nm，其峰值從0.41提高到了0.68；然而1755 nm的透射峰紅移到2382 nm，其峰值從0.81下降到0.26。

2.2 偏振方向?qū)χ芷谛詮?fù)合結(jié)構(gòu)孔陣列中光透射特性的影響

為進(jìn)一步了解光與復(fù)合結(jié)構(gòu)孔陣列的相互作用，我們用FDTD方法獲得了在不同偏振光入射條件下復(fù)合結(jié)構(gòu)孔陣列的透射率譜圖。如圖3所示，當(dāng)入射光的偏振方向?yàn)?5°時(shí)，在1005 nm處產(chǎn)生一個(gè)新的透射峰，它的峰值在偏振方向沿著x軸（90°）時(shí)達(dá)到最高；而此時(shí)處于1394 nm處的透射峰的峰值逐漸降低，它的峰值在90°時(shí)達(dá)到最低。這是因?yàn)椋?dāng)偏振方向沿著z軸時(shí)，納米棒形成了LSP共振[16]，進(jìn)而主導(dǎo)了CR結(jié)構(gòu)的共振響應(yīng)模式；當(dāng)偏振方向從z軸旋轉(zhuǎn)到x軸時(shí)，納米棒的LSP共振模式響應(yīng)逐漸減弱直至消失，這時(shí)空心圓形成了主導(dǎo)CR結(jié)構(gòu)的LSP共振，同時(shí)波長為2382 nm的透射峰有輕微紅移與減弱。

2.3 基于周期性復(fù)合結(jié)構(gòu)孔陣列的表面等離子體光開關(guān)

從上節(jié)可知，復(fù)合結(jié)構(gòu)中納米棒和空心圓的LSP共振響應(yīng)模式會(huì)隨著偏振方向的改變而發(fā)生相互轉(zhuǎn)換。我們進(jìn)而設(shè)計(jì)了一種新型雙通道的表面等離子體光開關(guān)。通過改變?nèi)肷涔獾钠穹较驈膠軸到x軸時(shí)，可以控制納米棒的LSP共振響應(yīng)模式的激發(fā)狀態(tài)來實(shí)現(xiàn)開關(guān)通道的轉(zhuǎn)換。該表面等離子體光開關(guān)結(jié)構(gòu)緊湊易于集成量子設(shè)備，控制方便還沒泵浦光影響。我們用開關(guān)比η這個(gè)性能指標(biāo)來量化光開關(guān)的性能，當(dāng)光開關(guān)處于“開”態(tài)時(shí)，此時(shí)的共振波長為開關(guān)波長λ0。于是，開關(guān)比可以定義為[13]：

其中，Ton和Toff分別是表面等離子體光開關(guān)在開關(guān)波長下“開”、“關(guān)”態(tài)的透射率。

圖4(a)和(b)分別為光開關(guān)在偏振方向沿著x軸和z軸時(shí)的電場空間分布圖。當(dāng)電場方向沿著x軸時(shí)，納米棒的共振響應(yīng)模式無法激發(fā)，此時(shí)CR中的LSP共振主要是空心圓形成的；當(dāng)電場方向沿著z軸方向時(shí)，CR中的共振響應(yīng)模式由納米棒形成的LSP共振主導(dǎo)。圖4(c)繪制了光開關(guān)工作狀態(tài)的透射率譜圖，當(dāng)光開關(guān)在開關(guān)通道1開啟時(shí)，開關(guān)波長λ0處于1005 nm，偏振方向沿著x軸為“開”態(tài)（Ton為0.3583），沿著z軸方向?yàn)椤瓣P(guān)”態(tài)（Toff為0.01168），此時(shí)開關(guān)比為14.87dB。當(dāng)光開關(guān)在開關(guān)通道2開啟時(shí)，開關(guān)波長λ0處于1394nm，偏振方向沿著z軸為“開”態(tài)（Ton為0.6824），沿著x軸方向?yàn)椤瓣P(guān)”態(tài)（Toff為0.04864），此時(shí)開關(guān)比為11.47 dB。

圖4：表面等離子體光開關(guān)在偏振方向沿著（a）x軸和（b）z軸的電場空間分布圖。(c)是光開關(guān)工作狀態(tài)的透射率譜圖。圖中的白色箭頭是入射光的偏振方向。

3 結(jié)束語

本文采用FDTD仿真方法對比研究了圓環(huán)、內(nèi)置納米棒的空心圓和復(fù)合結(jié)構(gòu)的增強(qiáng)光透射特性。結(jié)果表明，圓環(huán)激發(fā)出的回音壁共振響應(yīng)模式對其腔內(nèi)結(jié)構(gòu)環(huán)境中的光場局域態(tài)強(qiáng)度有增強(qiáng)效應(yīng)，可以增加復(fù)合結(jié)構(gòu)中內(nèi)置納米棒的空心圓的透射率。通過改變偏振方向，復(fù)合結(jié)構(gòu)中的納米棒和空心圓的共振響應(yīng)模式會(huì)發(fā)生轉(zhuǎn)換。根據(jù)這一特性，我們設(shè)計(jì)了一種新型雙通道的表面等離子體光開關(guān)。該表面等離子體光開關(guān)的開關(guān)波長可以在第一或第二光通信窗口進(jìn)行轉(zhuǎn)換，并且雙通道的開關(guān)比都在10dB以上，具有較優(yōu)異的開關(guān)性能，而且結(jié)構(gòu)緊湊易于集成量子設(shè)備。該表面等離子體光開關(guān)可以應(yīng)用于異質(zhì)雙通道邏輯門、光調(diào)制或其他基于偏振或波長通道的光信號處理。