趙 歡
(南昌理工學(xué)院, 江西 南昌 330044)
自從理論上首次提出孤子并在實(shí)驗(yàn)中得到證明以來[1],孤子的研究已成為一個有吸引力的研究領(lǐng)域。孤子作為一種超短脈沖的特殊形式,能夠保持其速度和形狀不變。 在長距離傳輸中,由于其在組速度色散(GVD)和非線性(例如自相位調(diào)制,SPM)效應(yīng)之間的平衡而引起的[2]。 實(shí)際上,已經(jīng)在一些領(lǐng)域研究了孤子,包括應(yīng)用數(shù)學(xué),理論物理學(xué),玻色-愛因斯坦凝聚和非線性光學(xué),以及由于其優(yōu)越的性能而在超快光學(xué)中的某些物理應(yīng)用[3]。
在本文中,我們將介紹一個描述具有非線性和分布色散的非均勻光纖中孤子傳輸?shù)膭恿W(xué)的廣義非線性薛定諤方程[4]
iut+id(t)u+b(t)uxx+l(t)u|u|2=0
(1)
其中u=u(x,t)。對于方程(1),文獻(xiàn)[5]通過特殊函數(shù)的選擇研究了孤子的相互作用。文獻(xiàn)[6]通過Hirota方法獲得了單孤子和雙孤子解。文獻(xiàn)[7]構(gòu)造了圓柱非線性薛定諤方程并給出了四個特殊變換。文獻(xiàn)[8]通過Darboux變換和Lax對得到了孤子解。文獻(xiàn)[4]討論了方程(1)類Dromion孤子相互作用。在空間/實(shí)驗(yàn)室等離子體、流體力學(xué)和光纖中,方程(1)有很多重要的特例,比如圓柱和球面幾何修正的塵埃聲波包絡(luò)孤立波非線性薛定諤模型、變/分布系數(shù)廣義非線性薛定諤模型以及某些非均勻光纖非線性薛定諤模型等等[7]。
假設(shè)
u(x,t)=eiφ(x,t)Δ[ω(x,t)]
(2)
其中ω(x,t)=τ3(t)+xτ4(t)。此時,方程(1)變?yōu)?/p>
(3)
且
(4)
其中σ1和σ2是積分常數(shù),τ1(t)和τ2(t)是積分函數(shù)。
非線性薛定諤方程的亮孤子和暗孤子解是近年來研究的熱點(diǎn)[9]。亮孤子描述了在調(diào)制不穩(wěn)定性下,恒定振幅波產(chǎn)生的脈沖。暗孤子代表調(diào)制穩(wěn)定的恒幅波的脈沖。為了獲得這兩種解,我們有
Δ[ω(x,t)]=δ1Sech[ω(x,t)]+
δ2Tanh[ω(x,t)]
(5)
將 (5)代入(3)可得如下兩種解
(Ⅰ)、
(6)
其中σ3和σ4都是積分常數(shù)。此時可得方程(1)的亮孤子解
u(x,t)=
xτ4(t)]δ1
(7)
在方程(7)中令
σ1=σ2=σ3=σ4=1,δ1=2
亮孤子解(7)的物理結(jié)構(gòu)見圖1。
圖1 (a) b(t)=-1;(b) b(t)=-t;(c) b(t)=cost
(Ⅱ)、
(8)
此時可得方程(1)的暗孤子解
(9)
在方程(9)中令
σ1=σ2=σ3=σ4=1,δ2=2
暗孤子解(9)的物理結(jié)構(gòu)見圖2。
圖2 (a) b(t)=-1;(b) b(t)=-t;(c) b(t)=cost
為了獲得方程(1)的雙曲函數(shù)解和三角函數(shù)解[10-11],我們假設(shè)
(5)
其中
G″[ω]=-JG′[ω]-KG[ω]
(6)
G′[ω]/G[ω]滿足:
(7)
(8)
(9)
其中?=J2-4K。將方程(5)-(9)代入(3)中可得方程(1)的雙曲函數(shù)解和三角函數(shù)解如下:
(Ⅰ)、
(10)
(11)
(12)
其中
(Ⅱ)、
(13)
(14)
(15)
其中
(Ⅲ)、
(16)
(17)
(18)
其中
8Kτ4(t)2]/[4τ4(t)2]
為了了解雙曲函數(shù)解和三角函數(shù)解的特點(diǎn),我們選擇解(16)和(17)作為例子,假設(shè)
σ1=σ2=σ3=σ4=C1=1,C2=-2,η1(t)=2
此時他們的物理結(jié)構(gòu)被展示在圖3和圖4中。
圖3 K=-1,(a) b(t)=-1;(b) b(t)=-t;(c) b(t)=cost
圖4 K=1,(a) b(t)=-1;(b) b(t)=-t;(c) b(t)=cost
本文獲得了變系數(shù)非線性薛定諤方程大量的精確解,其中包含了亮孤子解、暗孤子解、雙曲函數(shù)解、三角函數(shù)解以及一部分有理函數(shù)解。這些解的物理結(jié)構(gòu)被展示在圖1~圖4。所有的解都通過Mathematica軟件驗(yàn)證是正確的。