張鵬鵬

煤炭工業(yè)太原設(shè)計(jì)研究院集團(tuán)有限公司, 山西 太原 030000)

煤與瓦斯突出是一種極其復(fù)雜的煤巖動(dòng)力災(zāi)害,其發(fā)生機(jī)理一直是突出災(zāi)害研究中最主要、最根本的內(nèi)容之一,也是突出災(zāi)害防治的前提和理論基礎(chǔ),許多專家對(duì)此進(jìn)行了大量研究[1-4],研究成果有效指導(dǎo)了煤與瓦斯突出的預(yù)防,但是關(guān)于煤層傾角對(duì)瓦斯突出影響的研究很少。為了解決這些問題,有必要探討煤層傾角對(duì)瓦斯突出的影響。FLAC3D作為功能強(qiáng)大的數(shù)值模擬軟件,可以定量評(píng)估煤層傾角對(duì)瓦斯突出的影響。

1 模型建立

利用FLAC3D模擬軟件建立0°、5°、10°、15°、20°、25°、30°共7種不同傾角下煤層掘進(jìn)的模擬模型,模型大小為80 m×80 m×80 m. 平頂山高莊煤礦5203運(yùn)輸巷道煤層的力學(xué)參數(shù)見表1.

模型的上下層均為巖石層,分別為煤層的頂板和底板,中間層是厚度為4.2 m的煤層。5203運(yùn)輸巷道寬5 m,中心高度為3.2 m,位于煤層的中間。模型的側(cè)面和底部均為位移邊界。在模型頂部施加20 MPa的荷載。沿垂直于巷道的方向布置61個(gè)測(cè)量點(diǎn),相鄰測(cè)量點(diǎn)之間的距離為1 m. 測(cè)點(diǎn)可以實(shí)時(shí)記錄應(yīng)力和位移的變化。傾角為30°的數(shù)值模型見圖1.

表1 煤和巖石的力學(xué)參數(shù)表

圖1 傾角為30°的數(shù)值模型圖

2 煤層傾角對(duì)工作面突出的影響

2.1 工作面應(yīng)力分析

工作面最大主應(yīng)力云圖見圖2. 從圖2可以看出,在工作面兩側(cè)的煤層中存在應(yīng)力集中區(qū)域。周圍煤和巖石由于受到開采的影響,工作面部分的應(yīng)力很小,這會(huì)導(dǎo)致其松動(dòng)并且不易于發(fā)生應(yīng)力集中。

圖3為兩個(gè)測(cè)量點(diǎn)(A和B)的最大主應(yīng)力曲線,兩個(gè)測(cè)量點(diǎn)分別距巷道壁6 m和8 m. 選擇距巷道壁6 m和8 m的位置是因?yàn)槊簩又械膽?yīng)力集中區(qū)域距巷道壁5～10 m. 從圖3可以看出,在煤巷的開挖過程中,測(cè)量點(diǎn)處的應(yīng)力首先逐漸增大,然后在某個(gè)點(diǎn)處急劇減小。這是因?yàn)楫?dāng)煤巷在測(cè)量點(diǎn)附近開挖的過程中,打破了該點(diǎn)周圍的應(yīng)力平衡。通過不同煤層傾角條件下應(yīng)力曲線的比較表明,煤層傾角越大,測(cè)量點(diǎn)的應(yīng)力開始下降的時(shí)間越晚,最大應(yīng)力越大。這也證明了煤層的傾角越大,突出危險(xiǎn)越大的結(jié)論。

圖2 工作面最大主應(yīng)力云圖

圖3 測(cè)量點(diǎn)的應(yīng)力曲線圖

2.2 工作面位移分析

巷道開挖打破了煤層中原始應(yīng)力平衡狀態(tài),從而引起煤層發(fā)生一定程度的位移。如果煤層的位移太大,則突出的危險(xiǎn)會(huì)很大,因此分析掘進(jìn)頭周圍的位移也是判斷突出危險(xiǎn)的有效方法[5-6].

不同煤層傾角下巷道位移云圖見圖4. 由圖4可知,巷道周圍的大位移區(qū)域主要集中在巷道底板和巷道壁附近的煤層中,而巖層的位移非常小。隨著煤層傾角的增大,巷道周圍大位移總面積逐漸增大,巷道上側(cè)和底板附近的大位移面積也隨之增加。相反,巷道下側(cè)附近的大位移區(qū)域逐漸減小。

大位移區(qū)域的范圍可以反映出突出的位置,而最大位移可以反映出突出的可能性。通過觀察不同煤層傾角下的位移云圖并比較其最大位移,可以發(fā)現(xiàn)最大位移隨煤層傾角的增加而增加,但位移增量不明顯。當(dāng)煤層傾角為0°時(shí),最大位移值約為15.08 cm,當(dāng)煤層傾角增加至30°時(shí),最大位移值約為15.25 cm,增加了1.1%,煤層傾角的變化對(duì)巷道最大位移的影響并不明顯。

圖5是巷道上側(cè)附近7組測(cè)量點(diǎn)的位移曲線。由圖5可看出,煤層的位移隨著距巷道內(nèi)表面距離增加而逐漸減小,并趨于穩(wěn)定。這是因?yàn)橄锏篱_挖主要影響巷道周圍的煤層,因此巷道壁附近煤層的位移總是大于其他區(qū)域。隨著距巷道距離的逐漸增加,巷道開挖的影響減小,位移趨于穩(wěn)定。同時(shí)可以看出,隨著煤層傾角的增加,煤層位移曲線呈逐漸上升的趨勢(shì),這意味著煤層的位移總體上有所增加。

圖5 測(cè)量點(diǎn)的位移曲線圖

通過對(duì)工作面的位移分析,可以發(fā)現(xiàn)煤層的位移一般隨煤層傾角的增加而增大,而突出的可能性也隨之增大。同時(shí),大位移區(qū)域逐漸向巷道上側(cè)遷移,易爆區(qū)域集中在巷道上側(cè)和底板上。

2.3 工作面塑性區(qū)分析

大多數(shù)材料具有彈性極限,當(dāng)應(yīng)力小于彈性極限時(shí),材料處于彈性變形狀態(tài)。材料在彈性變形狀態(tài)下也會(huì)發(fā)生變形,但應(yīng)力消除后,將恢復(fù)其原始形狀。當(dāng)材料上的應(yīng)力超過彈性極限時(shí),材料處于塑性狀態(tài),其變形在應(yīng)力消除后無法完全恢復(fù)。

煤層中也有彈性極限和塑性狀態(tài)。處于塑性狀態(tài)的煤區(qū)稱為塑性區(qū),是應(yīng)力高、變形大、易發(fā)生突出的區(qū)域。因此,對(duì)煤巷塑性區(qū)的統(tǒng)計(jì)分析也是預(yù)測(cè)突出部位和危險(xiǎn)性的有效手段。

圖6,圖7分別為沿煤層掘進(jìn)面的方向煤層剖面和掘進(jìn)工作面剖面的塑性區(qū)云圖。非塑性區(qū)主要分布在遠(yuǎn)離巷道的煤巖層中,屬于應(yīng)力小、變形小、突出風(fēng)險(xiǎn)小的安全區(qū)域。原始塑性區(qū)是一直處于塑性狀態(tài)的區(qū)域,但是當(dāng)應(yīng)力消除后,恢復(fù)為彈性狀態(tài)。這是由于在巷道開挖時(shí),巷道周圍的煤巖應(yīng)力平衡突然遭到破壞,使巷道周邊的煤巖應(yīng)力快速達(dá)到彈性極限。在此基礎(chǔ)上,應(yīng)力引起煤層變形,同時(shí)對(duì)應(yīng)力進(jìn)行分解和傳遞。當(dāng)煤層再次達(dá)到應(yīng)力平衡時(shí),大部分煤巖區(qū)的應(yīng)力值降低,由塑性狀態(tài)恢復(fù)到彈性狀態(tài)。這種區(qū)域在巷道周圍的煤和巖層中分布均勻,但煤層中的分布范圍略大于巖層中的分布范圍。盡管這種區(qū)域的應(yīng)力暫時(shí)較小,但進(jìn)入塑性狀態(tài)后材料的彈性極限降低,因此該區(qū)域更容易重新進(jìn)入塑性狀態(tài),這屬于警告區(qū)域,需要注意。塑性區(qū)是破壞平衡并重新平衡后,煤和巖石的應(yīng)力仍處于塑性狀態(tài)的區(qū)域。該區(qū)域是應(yīng)力集中、變形大、巷道瓦斯突出危險(xiǎn)高的危險(xiǎn)區(qū)域。

圖6 煤層剖面的塑性帶云圖

從圖6可知,相對(duì)遠(yuǎn)離工作面的巷道圍巖基本上處于可塑性狀態(tài),受煤層傾角的影響較小。但是受煤層傾角的影響,工作面附近的煤層表現(xiàn)出更明顯的塑性區(qū)。

由圖7可知,非塑性區(qū)和原始塑性區(qū)的范圍很少隨煤層傾角而變化,而塑性區(qū)的范圍受煤層傾角的影響很大。

就面積而言,當(dāng)煤層傾角為0°時(shí),煤層中的塑性區(qū)面積小于原始塑性和塑性區(qū)總面積的5%. 隨著煤層傾角的增加,原始塑性區(qū)逐漸過渡為塑性區(qū)。當(dāng)煤層傾角增加到25°時(shí),煤層中塑性區(qū)的面積大約為原始塑性區(qū)和塑性區(qū)總面積的50%.

從塑性區(qū)的位置可以看到,當(dāng)煤層傾角為0°時(shí),塑性區(qū)主要分布在巷道周圍。當(dāng)煤層傾角為25°時(shí),上部煤層的上半部分和巷道的底板都處于塑性狀態(tài)。隨著煤層傾角的增加,塑性區(qū)逐漸聚集到煤層和底板的上側(cè)。

3 煤層傾角對(duì)巷道圍巖不穩(wěn)定的影響

受煤巷掘進(jìn)的影響,巷道圍巖由于破壞了原有的應(yīng)力平衡,容易發(fā)生突出事故。但是,隨著距方位面距離的增加,圍巖逐漸恢復(fù)平衡。通過對(duì)比煤層在不同傾角下圍巖的不穩(wěn)定狀態(tài),可以得到煤層傾角對(duì)圍巖不穩(wěn)定區(qū)域的影響。

3.1 巷道圍巖應(yīng)力分析

圖8是煤層剖面的最大主應(yīng)力云圖,從圖8可以看出,不同煤層傾角下的應(yīng)力云圖從巷道外側(cè)呈“弱-弱-弱”半橢圓形分布。

圖8 煤層剖面的應(yīng)力云圖

沿煤層在掘進(jìn)面上繪制一條直線,并將其標(biāo)記為0水平線,0水平線垂直于巷道。然后,從前進(jìn)方向向下到內(nèi)部巷道每3 m設(shè)置一條平行于0水平線的直線,并將這些線分別標(biāo)記為-3、-6、-9、-12、-15、-18水平線。在每條水平線上總共布置61組測(cè)量點(diǎn),記錄應(yīng)力值并繪制水平應(yīng)力曲線,見圖9.

圖9 測(cè)量點(diǎn)在不同水平上的應(yīng)力曲線圖

由圖9可知,每個(gè)測(cè)量點(diǎn)的最大主應(yīng)力通常隨著距巷道中線距離的增加而增加,而增加的趨勢(shì)則逐漸減小。根據(jù)曲線變化趨勢(shì)的估計(jì),當(dāng)測(cè)量點(diǎn)與工作面之間的距離超過20 m時(shí),應(yīng)力會(huì)略有變化,從而使煤層的應(yīng)力狀態(tài)趨于平衡。

3.2 巷道圍巖位移分析

圖10是煤層剖面的位移云圖。從圖10可以看出,圍巖的位移分布為半橢圓形多層結(jié)構(gòu),位移從巷道向外側(cè)逐漸減小。通過對(duì)巷道壁面積的分析,發(fā)現(xiàn)煤層的位移隨著距工作面距離的增加而沿巷道方向逐漸增大,這與應(yīng)力分布是一致的。

記錄距工作面不同距離的巷道壁位移,見圖11. 由圖11可看出,巷道壁位移曲線呈上升趨勢(shì),在工作面附近位移增量較大。然而,遠(yuǎn)離工作面變得越來越小,并且位移曲線逐漸趨于平坦。通過比較不同煤層傾角下的位移曲線可以看出,隨著煤層傾角的增大,位移曲線逐漸增大,即巷道圍巖位移整體呈上升趨勢(shì)。通過曲線擬合可以發(fā)現(xiàn),所有煤層傾角下的位移曲線都趨于在距工作面18～25 m趨于平穩(wěn)。這意味著在距工作面約20 m的巷道周圍基本恢復(fù)了平衡,但是平衡距離也隨著煤層傾角的增加而增加。

圖10 煤層剖面的位移云圖

圖11 巷道壁的位移曲線圖

4 結(jié) 論

通過比較和分析煤層在不同傾角下的工作面應(yīng)力分布、位移分布以及塑性區(qū)分布,探究了巷道掘進(jìn)工作面突出的危險(xiǎn)。另外,通過比較和分析不同煤層傾角下巷道圍巖的應(yīng)力和位移分布規(guī)律,研究了巷道掘進(jìn)過程中巷道圍巖的不穩(wěn)定區(qū)域范圍?；谝陨涎芯?得出以下結(jié)論:

1) 不論煤層傾角的變化如何,應(yīng)力集中區(qū)、位移集中區(qū)和塑性區(qū)始終位于煤層中,巖層相對(duì)穩(wěn)定。

2) 隨著煤層傾角的增加,開挖工作面周圍瓦斯突出的危險(xiǎn)性也隨之增加,突出性高的區(qū)域沿煤層逐漸向上移動(dòng)。

3) 巷道圍巖不穩(wěn)定區(qū)域主要集中在工作面附近,且隨著距工作面距離的增加,巷道圍巖不穩(wěn)定性逐漸減小,在距工作面約20 m處,巷道圍巖達(dá)到平衡。另外,隨著煤層傾角的增加,平衡距離逐漸增大。