張 勇,尹社會(huì),張光云,張付臣,袁 紅
(1.河南工業(yè)職業(yè)技術(shù)學(xué)院,河南 南陽 473009;2.西南石油大學(xué)外國(guó)語學(xué)院,四川 成都 610500;3.重慶工商大學(xué)數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院,重慶 400067;4.臨沂大學(xué)理學(xué)院,山東 臨沂 276005)
新混沌系統(tǒng)的有界性及其界估計(jì)
張 勇1,尹社會(huì)1,張光云2,張付臣3,袁 紅4
(1.河南工業(yè)職業(yè)技術(shù)學(xué)院,河南 南陽 473009;2.西南石油大學(xué)外國(guó)語學(xué)院,四川 成都 610500;3.重慶工商大學(xué)數(shù)學(xué)與統(tǒng)計(jì)學(xué)院,重慶 400067;4.臨沂大學(xué)理學(xué)院,山東 臨沂 276005)
借助一簇適當(dāng)?shù)腖yapunov函數(shù)和一元函數(shù)極值理論,研究了在a>k>0,b>0,c>0均為正參數(shù)情況下的一類金融混沌系統(tǒng)的有界性.結(jié)果表明,數(shù)值模擬與理論計(jì)算的結(jié)果相吻合.
金融混沌系統(tǒng);有界性;數(shù)值仿真
一個(gè)混沌系統(tǒng)有界是指該系統(tǒng)的軌線在相空間中有界.如果可以證明一個(gè)自治混沌系統(tǒng)存在全局指數(shù)吸引集,那么我們可以斷定在這個(gè)全局指數(shù)吸引集之外不存在該混沌系統(tǒng)的平衡位置、 周期解、 概周期解、 游蕩回復(fù)解和其他任何混沌吸引子.俄羅斯著名學(xué)者G.A.Leonov和廖曉昕等分別研究了著名Lorenz系統(tǒng)的最終界和全局指數(shù)吸引集[1-2].隨后,一些學(xué)者研究了其他混沌系統(tǒng)的有界性[3-10].我們將研究一個(gè)新金融混沌系統(tǒng)解的最終界,以便為該混沌系統(tǒng)的控制、同步提供理論依據(jù)[11].
蔡國(guó)梁等[12]研究了一個(gè)改進(jìn)的金融混沌系統(tǒng):
(1)
其中:a>k>0,b,c為系統(tǒng)的正參數(shù).當(dāng)a=0.6,b=0.2,c=0.9,k=0.5,系統(tǒng)初值選擇為(x(0),y(0),z(0))=(1,3,4)時(shí),系統(tǒng)軌線的相圖見圖1. 取時(shí)間t=1 000 s,系統(tǒng)的各個(gè)變量隨時(shí)間演化的波形圖見圖2.
有關(guān)系統(tǒng)(1)的一些動(dòng)力學(xué)行為研究如控制和同步在文獻(xiàn)[12]中已有報(bào)道,但是還有一些動(dòng)力學(xué)行為沒有涉及.我們將研究當(dāng)a>k>0,b,c均為正參數(shù)時(shí),這類系統(tǒng)(1)解的有界性.
定理1 存在正數(shù)β>0,使集合Ψ={(x,y,z)|x2+y2+(z-λ)2≤β,λ≥0}是系統(tǒng)(1)的最終有界和正向不變集.
證明 做廣義正定、徑向無界的Lyapunov函數(shù)
V(X)=V(x,y,z)=x2+y2+(z-λ)2,λ≥0.
圖1 系統(tǒng)在各個(gè)三維空間上軌線相圖
圖2 各個(gè)變量隨時(shí)間演化的波形圖
沿著系統(tǒng)(1)的正半軌線計(jì)算V(x,y,z)的導(dǎo)數(shù),有
定理1雖然指出了系統(tǒng)(1)的正半軌線最終進(jìn)入一個(gè)有界區(qū)域,即系統(tǒng)(1)的正半軌線是最終有界的,但是沒有指出該有界區(qū)域的大小和軌線從吸引集外進(jìn)入吸引集的速率估計(jì),對(duì)于軌線從吸引集外進(jìn)入吸引集的速率估計(jì),我們有下面的定理.
定理2 令
V(X)=V(x,y,z)=x2+y2+(z-λ)2,λ≥0.
則當(dāng)V(X(t))≥L0,V(X0)>L0(t≥t0)時(shí),對(duì)于系統(tǒng)(1)的正半軌線,我們有指數(shù)估計(jì)式
[V(X(t))-L0]≤[V(X0)-L0]e-η(t-t0).
(2)
特別的,集合Ω={(x,y,z)|x2+y2+(z-λ)2≤L0},為系統(tǒng)(1)的一個(gè)全局指數(shù)吸引集.其中:
證明 做廣義正定、徑向無界的Lyapunov函數(shù)
V(X)=V(x,y,z)=x2+y2+(z-λ)2,λ≥0.
令
f(X)=-(a-k)x2+2λx,h(y)=-by2+2y,
(3)
當(dāng)a>k>0,b>0,c>0時(shí),經(jīng)過簡(jiǎn)單計(jì)算有
沿著系統(tǒng)(1)的正半軌線計(jì)算V(x,y,z)的導(dǎo)數(shù),當(dāng)V(X(t))≥L0,V(X0)>L0時(shí),有
即有
(4)
根據(jù)微分方程比較定理,當(dāng)V(X(t))≥L0,V(X0)>L0(t≥t0)時(shí),對(duì)(4)式兩邊積分有
V(X(t))-L0≤[V(X0)-L0]e-η(t-t0).
注記
(1) 取參數(shù)a=0.6,b=0.2,c=0.9,k=0.5,λ=0[12],這時(shí)我們有
取參數(shù)a=0.6,b=0.2,c=0.9,k=0.5,λ=1[12],這時(shí)有
由定理2,系統(tǒng)(1)的正半軌線包含在Ω2={(x,y,z)|x2+y2+(z-1)2≤159=(12.61)2}之中,如圖4所示.
圖3 系統(tǒng)的正半軌線包含在三維橢球Ω1內(nèi)
圖4 系統(tǒng)的正半軌線包含在三維橢球Ω2內(nèi)
(3) 我們可以斷定在全局指數(shù)吸引集Ω之外不存在金融混沌系統(tǒng)(1)的的平衡位置、 周期解、 概周期解、 游蕩回復(fù)解和其他任何混沌吸引子.
通過構(gòu)造合適的李雅普諾夫函數(shù)簇,研究了在a>k>0,b>0,c>0均為正參數(shù)的情況下一類非線性金融系統(tǒng)(1)的有界性,得到了該類系統(tǒng)的最終界估計(jì)表達(dá)式,并且得到了軌線從吸引集外進(jìn)入吸引集的速率估計(jì)式.數(shù)值模擬表明了方案的可行性.
[1] LEONOV G,BUNIN A,KOKSCH N. Attractor localization of the Lorenz system[J]. Zeitschrift Für Angewandte Mathematik Und Mechanik,1987,67:649-656.
[2] LIAO XIAOXIN. On the global basin of attraction and positively invariant set for the Lorenz chaotic system and its application in chaos control and synchronization[J]. Science in China Series E,2004,34(12):1404-1419.
[3] LI DAMEI,LU JUN AN,WU XIAOQUN. Estimating the ultimate bound and positively invariant set for the hyperchaotic Lorenz-Haken system[J]. Chaos,Solitons & Fractals,2009,39:1290 -1296.
[4] ZHANG FUCHEN,SHU YONGLU,YANG HONGLIANG. Bounds for a new chaotic system and its application in chaos synchronization[J]. Communications in Nonlinear Science and Numerical Simulation,2011,16(3):1501-1508.
[5] ZHANG FUCHEN,MU CHUNLAI,LI XIAOWU. On the boundness of some solutions of Lü system[J]. International Journal of Bifurcation and Chaos,2012,22 (1):1250015.
[6] ZHANG FUCHEN,LI YUHUAN,MU CHUNLAI. Bounds of solutions of a kind of hyper-chaotic systems and application[J]. Journal of Mathematical Research with Applications,2013,33 (3):345-352.
[7] ZHANG FUCHEN,SHU YONGLU,YANG HONGLIANG,et al. Estimating the ultimate bound and positively invariant set for a synchronous motor and its application in chaos synchronization[J]. Chaos,Solitons & Fractals,2011,44(1):137-144.
[8] ZHANG FUCHEN,MU CHUNLAI,ZHENG PAN,et al. The dynamical analysis of a new chaotic systemand simulation[J]. Mathematical Methods in the Applied Sciences,2014,37:1838-1846.
[9] WU ZHINAN,ZHANG FUCHEN,LI XIAOWU. Localization of compact invariant sets of a 4D system and its application in chaos[J]. International Journal of Research and Reviews in Applied Sciences,2012,12 (1):1-9.
[10] 張付臣,舒永錄,姚憲忠. 磁盤發(fā)電機(jī)系統(tǒng)的動(dòng)力學(xué)研究及其在混沌同步中的應(yīng)用[J]. 應(yīng)用數(shù)學(xué)學(xué)報(bào),2013,36(2):193-203.
[11] 陳關(guān)榮,呂金虎. Lorenz系統(tǒng)簇的動(dòng)力學(xué)分析、控制和同步[M]. 北京:科學(xué)出版社,2001:160-270.
[12] CAI GUOLIANG,YANG MINGZHENG. Globally exponentially attractive set and synchronization of a novel three-dimensional chaoticnance system[C]. Wuxi:Proc 3rd Int Conf Inform Comp,2010:70-73.
(責(zé)任編輯:石紹慶)
Boundedness of solutions of a novel system and simulation
ZHANG Yong1,YIN She-hui1,ZHANG Guang-yun2,ZHANG Fu-chen3,Yuan Hong4
(1.Henan Polytechnic Institute,Nanyang 473009,China;2.School of Foreign Languages,Southwest Petroleum University,Chengdu 610500,China;3.School of Mathemaitics and Statistics,Chongqing Technology and Business University,Chongqing 400067,China;4. School of Science,Linyi University,Linyi 276005,China)
The boundedness of a class of finance chaotic systems was studied via constructing a Lyapunov function and the function extreme value theory for all positive parametersa>k>0,b>0,c>0 in this paper. Numerical simulations are presented to show the effectiveness of the proposed scheme. Numerical simulation is consistent with the results of theoretical calculation.
finance chaotic system;the boundedness;numerical simulations
1000-1832(2014)04-0081-04
10.11672/dbsdzk2014-04-015
2013-08-19
重慶市自然科學(xué)基金資助項(xiàng)目(2009BB3185);中央高校基本科研業(yè)務(wù)費(fèi)(CDJXS 10 10 00 29;CDJXS 11 10 00 26);南陽市科技發(fā)展計(jì)劃項(xiàng)目(2013GG048);重慶市前沿與應(yīng)用基礎(chǔ)研究一般項(xiàng)目(cstc2014jcyjA00040).
張勇 (1981—),男,講師,主要從事大學(xué)數(shù)學(xué)教學(xué)與研究;張付臣(1983—),男,博士,講師,主要從事常微分方程穩(wěn)定性與分岔研究.
O 415.5 [學(xué)科代碼] 110·54
A