軌線
- 時變切換時滯反饋鎮(zhèn)定混沌系統(tǒng)不穩(wěn)定周期軌線1)
受控系統(tǒng)的周期解軌線并不是原系統(tǒng)的混沌吸引子中包含的軌線,因此,通常需要比較大的控制力和比較大的能量消耗.由于混沌吸引子中包含無數(shù)個不穩(wěn)定周期軌線[9],基于這一事實,人們提出了OGY 控制方法[10].當系統(tǒng)運動到預(yù)定的不穩(wěn)定周期軌道附近時,對系統(tǒng)關(guān)鍵參數(shù)進行微小的攝動從而把系統(tǒng)穩(wěn)定到該周期軌道上.由于該方法是把混沌系統(tǒng)引導(dǎo)到混沌吸引子中原有的不穩(wěn)定周期軌道上,因此僅需要微小的控制力和少量的能量消耗.然而,OGY 控制方法對外界擾動極度敏感,當系統(tǒng)受到擾
力學學報 2022年12期2023-01-15
- 地鐵盾構(gòu)法施工編組列車配置與軌線布置分析
編組列車的配置和軌線布置形式成為盾構(gòu)施工有序且高效進行的關(guān)鍵環(huán)節(jié)。現(xiàn)場施工技術(shù)人員應(yīng)根據(jù)隧道線路實際條件、隧道參數(shù)、運輸距離、盾構(gòu)機工作需求、相關(guān)原則等多方面進行分析判斷，選擇地鐵盾構(gòu)施工編組列車的配置和軌線布置形式，保證盾構(gòu)施工順利進行，避免因編組列車運輸系統(tǒng)影響隧道掘進施工。本文結(jié)合多年的盾構(gòu)施工技術(shù)經(jīng)驗，以及國家相關(guān)標準和規(guī)范，對地鐵盾構(gòu)施工編組列車的配置和軌線布置形式進行分析，選擇最為符合施工標準的方式，希望可以為相關(guān)工作者在施工過程中提供參考和幫
四川水利 2022年2期2023-01-11
- 一類Wolbachia氏菌在蚊群傳播數(shù)學模型的全局動力學*
可知，在情形A，軌線都趨于E1；而在情形B，取不同的初值，軌線分別趨于E1和E2. 對于這兩種情況，合理的生物學解釋是當yˉ≤xˉ時，環(huán)境對于感染了Wolbachia的蚊子更有利，此時Wolbachia具有適合度優(yōu)勢；而當yˉ＞xˉ時，環(huán)境對野外蚊子更加有利，此時Wolbachia具有適合度劣勢。下面具體分析這兩種情況的平衡點穩(wěn)定性。圖1 L1和L2的兩種情況Fig.1 The two possible cases of L1 and L2定理3在p1＞δ
中山大學學報(自然科學版)(中英文) 2022年5期2022-10-13
- 一類非線性系統(tǒng)的全局定性分析
不同情況下系統(tǒng)的軌線走向.1 系統(tǒng)(1)的平衡點分析定理1：當u≤0時，(0，0)是系統(tǒng)(1)穩(wěn)定的焦點；當u>0時，(0，0)是系統(tǒng)(1)不穩(wěn)定的焦點，如圖1所示.圖1 u>0時系統(tǒng)(1)的軌線圖由平衡點的定義：得(0，0)是非線性系統(tǒng)(1)的平衡點，舍去方程(1)中非線性項，得到一個常系數(shù)線性方程：(2)其特征方程為λ2-2uλ+u2+1=0.解得其特征值為λ1=u+i，λ2=u-i.1)當u2)當u>0時，λ1，λ2為有正實部的虛數(shù)，所以平衡點(0，
徐州工程學院學報(自然科學版) 2022年1期2022-05-17
- Matlab在判斷平面自治系統(tǒng)零解穩(wěn)定性中的應(yīng)用
顯含自變量t，其軌線在相平面上不相交，故在使用Matlab分析圖象時只需觀察系統(tǒng)在相平面上的軌線特征.定義1(穩(wěn)定性[1]) 若對?ε>0,t0≥0,?δ=δ(ε,t0)>0,x0∈G，只要‖x0‖?ε>0,?T=T(ε,t0,x0)>0,t>t0+T時，‖x(t;t0,t0)‖則稱方程組(1)的零解是吸引的.定義3(漸近穩(wěn)定性[1]) 零解既是穩(wěn)定的又是吸引的，則稱零解是漸近穩(wěn)定的.3 Matlab在判斷平面自治系統(tǒng)零解穩(wěn)定性中的應(yīng)用由于系統(tǒng)的任意非零解
山東師范大學學報（自然科學版） 2021年2期2021-07-20
- 一類差分方程退化不動點的定性性質(zhì)
微分方程（4）的軌線沿著直線I1進入E~0，區(qū)域I1是一個吸引的扇形區(qū)域；在區(qū)域I2內(nèi)，微分方程（4）的軌線沿著直線I2靠近平衡點E~0，并且沿著直線l4離開平衡點，區(qū)域I2是一個鞍點扇形區(qū)域；在區(qū)域I3內(nèi)，微分方程（4）的軌線離開平衡點E~0，區(qū)域I3是一個排斥的扇形區(qū)域；在區(qū)域I4內(nèi)，微分方程（4）的軌線沿著直線l8靠近平衡點E~0，并且沿著直線l5離開平衡點，此時區(qū)域I4是一個鞍點扇形區(qū)域.證明為了明確微分方程（4）在原點附近的軌線走向，對其實施坐標
四川師范大學學報（自然科學版） 2021年4期2021-07-14
- 關(guān)于二維線性自治系統(tǒng)的相圖的教學
和λ2為復(fù)數(shù)時，軌線為向內(nèi)或向外盤旋的螺線；當λ1和λ2為異號實數(shù)時，軌線以y=k1x和y=k2x為漸進線。這些都比較容易作出相圖；但當奇點是兩向結(jié)點時，畫相圖是教學中的一個難點，本文僅討論λ1和λ2為同號不等實數(shù)即奇點是兩向結(jié)點的相圖。1 主要結(jié)果及證明當λ1和λ2為同號不等實數(shù)時， (a-d1)2+4bc>0，λ1≠λ2，由式(3)λ1>λ2，這時奇點是兩向結(jié)點。分三種情見討論。1)b(λ-a)≠0，設(shè)矩陣A的特征值λ1和λ2對應(yīng)的特征向量分別設(shè)為ξ1
湖北工程學院學報 2021年3期2021-06-16
- 三時間尺度下非光滑電路中的簇發(fā)振蕩及機理1)
失一般性,設(shè)系統(tǒng)軌線從非光滑分界面Σ+1上的點A1出發(fā).隨著時間的變化,軌線進入光滑區(qū)域D2中.之后,迅速向非光滑分界面Σ?1運動并且在點A2穿過Σ?1而進入光滑區(qū)域D3中.此后,軌線在區(qū)域D3中首先呈現(xiàn)明顯的密集的螺旋形振蕩行為.根據(jù)時間歷程圖可以發(fā)現(xiàn),軌線的振幅是逐漸減小的.經(jīng)計算,軌線的振蕩頻率近似為0.562 5.隨著時間繼續(xù)延長,軌線逐漸由密集的振蕩形式轉(zhuǎn)為舒緩的振蕩形式,且振幅基本保持不變,對應(yīng)的近似振蕩頻率為0.01,直到軌線抵達非光滑分界面
力學學報 2021年3期2021-04-22
- 一類反應(yīng)-擴散-對流方程的平衡解分析
v-w 上的一條軌線, 并在軌線上任意w ≠0 的點處斜率為下面考慮非線性項f 為雙穩(wěn)態(tài)型情形, 即f ∈C1([ 0,+∞)) 且滿足2 平衡解分析2.1 相圖分析對于f 是雙穩(wěn)態(tài)型情形, 系統(tǒng)(3)在v ≥0 半平面上有且只有3 個平衡點, 即點(0,0)、(θ,0)和(1,0).經(jīng)計算可得(0,0)、(θ,0)和(1,0)所對應(yīng)的特征值分別為:這里只考慮0＜β ＜c0的情況, 其中c0是方程ut=uxx+f(u)唯一的行波解的波速[7].因為在這種情
宜賓學院學報 2020年12期2021-01-30
- 一類具比例時滯脈沖遞歸神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)的全局多項式穩(wěn)定性
0)T。時間響應(yīng)軌線如圖2～圖5 所示。圖2 系統(tǒng)(19)無脈沖時， x1(t)的時間響應(yīng)軌線圖3 系統(tǒng)(19)帶脈沖時， x1(t)的時間響應(yīng)軌線圖4 系統(tǒng)(19)無脈沖時， x2(t)的時間響應(yīng)軌線圖5 系統(tǒng)(19)帶脈沖時， x2(t)的時間響應(yīng)軌線得到矩陣 Ξ ，且 λΞ= -48.370 1, -21.586 4, -2.085 5,-5.302 1, -17.523 0, -8.011 9, -10.002 8, -14.865 7,-12.9
電子科技大學學報 2021年1期2021-01-22
- 狀態(tài)反饋脈沖控制的福壽螺-水稻防控數(shù)學模型
，設(shè)由點A出發(fā)的軌線與脈沖集交于一點A′，點A′的脈沖相點A1在相集N上，坐標為A1（xA1，（1 -p）h），定義A1稱為A的后繼點，稱g（A）=xA1-xA為后繼函數(shù).圖1 脈沖系統(tǒng)（2）的后繼函數(shù)Fig. 1 Successor function of（2）定義2.6階1 周期解若相集N中存在點H，且存在t1使得f（H，t1）=H′∈M｛x，y｝，而且脈沖映射φ（H′）=φ（f（H，t1））=H∈N，則f（H，t1）稱為階1 周期解，其周期為T1，則
四川師范大學學報（自然科學版） 2021年1期2021-01-03
- 非對稱耦合雙振子的二維復(fù)雜運動
程獲得振子的運動軌線。結(jié)果表明振子的運動強烈依賴于初值，表現(xiàn)在振子運動軌線因初值不同而不同，且在相空間中做遍歷運動。這是因為我們所考察的振子系統(tǒng)無耗散因素存在，因而是保守系統(tǒng)中典型的非線性動力學行為。我們得到的這個結(jié)果將提醒相關(guān)研究者，當不存在耗散因素時耦合振子系統(tǒng)是一個保守的非線性動力學系統(tǒng)，這樣的系統(tǒng)有其固有的動力學特征，另外，一些看似周期的運動實際可能是遍歷運動，而遍歷運動往往是混沌或準周期的，而這種運動單憑肉眼觀察振動曲線是無法與周期運動相區(qū)別的。
科教導(dǎo)刊·電子版 2020年23期2020-10-28
- 剛體空間定位問題的最優(yōu)控制研究
穩(wěn)定性分析得到解軌線在狀態(tài)空間的變化趨勢及收斂域，建立大范圍漸近穩(wěn)定控制的條件，從微分幾何的角度，分析剛體定位過程解軌線的幾何約束，構(gòu)造最短路徑控制的目標泛函，實現(xiàn)了剛體的快速定位。1 剛體有限轉(zhuǎn)動運動學方程根據(jù)剛體無限小旋轉(zhuǎn)變換[11]，得式(1):(1)式中：ξ為四元數(shù)Λ矢量方向的單位矢量；Δθ、ω分別為剛體的無限小轉(zhuǎn)角和角速度。由上式可得剛體有限轉(zhuǎn)動運動方程：(2)按四元數(shù)乘積展開上式，得到四元數(shù)分量形式的一階線性微分方程組：(3)2 空間定位問題的
機械制造與自動化 2020年3期2020-07-16
- 兩類具有2-等變性的Liénard系統(tǒng)的全局動力學
3)在無窮遠處的軌線性態(tài)即可.為此，對系統(tǒng)(1.3)做如下變換x′=51/3x,y′=52/3(y-51/3bx3-5x5),t′=5-1/3t.為了敘述方便，仍用(x,y,t)代替(x′,y′,t′).此時系統(tǒng)(1.3)可改寫成(3.1)系統(tǒng)(3.1)滿足定理2.3的條件，它與系統(tǒng)(2.2)在無窮遠處的軌道性質(zhì)是拓撲等價的.實際上，系統(tǒng)(3.1)在x軸上的無窮遠奇點為結(jié)點，在y軸上的無窮遠奇點為鞍點.由于在區(qū)域I∪H1內(nèi)，系統(tǒng)(3.1)沒有極限環(huán)，唯一奇
數(shù)學理論與應(yīng)用 2020年4期2020-07-08
- 鐵路曲線內(nèi)股軌線縮短軌配置方法
施工過程中，內(nèi)股軌線長度應(yīng)短于外股軌線長度，若內(nèi)股軌線采用標準長度鋼軌，則內(nèi)股鋼軌接頭必將超前于外股鋼軌接頭，當內(nèi)股超前值不斷累加并大于某一限值后，機車運行過程中必將對鋼軌接頭造成不可逆損傷。為減少運營期間車輪對鋼軌接頭的沖擊次數(shù)，在鋼軌內(nèi)股軌線的適當位置設(shè)置縮短軌，可使內(nèi)外兩股鋼軌的接頭保持相平，滿足內(nèi)外股鋼軌接頭布置采用相對式連接方式的要求，軌道外股軌線長度與內(nèi)股軌線長度之差即曲線內(nèi)股的縮短量。2 工程概況曲線內(nèi)股縮短軌配置表恒富煤焦集運站鐵路專用線位
科學技術(shù)創(chuàng)新 2020年14期2020-06-15
- 新五模類Lorenz系統(tǒng)的動力學行為分析及仿真
局穩(wěn)定性,系統(tǒng)的軌線所收斂的單連通閉區(qū)域稱為系統(tǒng)的捕捉區(qū)。如果能證明捕捉區(qū)存在,也就表明無論奇點是否穩(wěn)定,系統(tǒng)永遠是全局穩(wěn)定的。基于Liapunov第二方法[5],構(gòu)造V函數(shù)討論系統(tǒng)(9)的穩(wěn)定性。對系統(tǒng)(9)構(gòu)造Liapunov函數(shù):令V(r1,r2,r3,r4,r5)=K,很明顯,當K是一正常數(shù)時,上式表示一球面,記為E。求V的導(dǎo)數(shù):由式(14)可知:4 數(shù)值仿真隨參數(shù)r的變化,系統(tǒng)(9)的穩(wěn)定性將發(fā)生改變, 將出現(xiàn)分叉和混沌等現(xiàn)象。如下圖形均取x1,
沈陽師范大學學報(自然科學版) 2020年2期2020-06-04
- 經(jīng)由脈沖式爆炸連接的復(fù)合式張弛振蕩*
6(c)左側(cè), 軌線始終被穩(wěn)定的極限環(huán)吸引產(chǎn)生大幅振蕩(見圖6(a)).如圖6(b)所示, 當慢變量 s in(0.01t) 達到其最大值 1 時, 慢變量開始減小, 對應(yīng)時間歷程圖5(c)右側(cè).結(jié)合圖6(b)所示, 即在圖6(b)中最右側(cè), 軌線仍舊被穩(wěn)定的極限環(huán)吸引產(chǎn)生大幅振蕩.當慢變量減小到LPC1分岔點時, 極限環(huán)失穩(wěn)脫離原來的軌道, 隨著軌線繼續(xù)運動, 運動到SubH1分岔點, 軌線由極限環(huán)吸引子轉(zhuǎn)遷到平衡點吸引子.極限環(huán)吸引子消失, 從而導(dǎo)致了
物理學報 2020年7期2020-04-30
- Benard對流問題五模類Lorenz方程組混沌行為的數(shù)值模擬
.3時方程組的解軌線不斷繞一點(平衡點)旋轉(zhuǎn),且越轉(zhuǎn)越密,此時系統(tǒng)穩(wěn)定,圖2(r=69.2)為軌線繞一點旋轉(zhuǎn)的另外一種形態(tài),軌線不斷增多且向一起靠攏;圖3表示當r=71.4時,系統(tǒng)發(fā)生了Hopf分岔[3-6],出現(xiàn)了極限環(huán);圖4所示當r=72.3時由原先的繞一點旋轉(zhuǎn)變?yōu)槔@兩點旋轉(zhuǎn)。2) 圖5(r=74)、圖6(r=76)為系統(tǒng)不斷分岔出一些新軌線,新軌線繼續(xù)繞兩點旋轉(zhuǎn),即發(fā)生了混沌現(xiàn)象,出現(xiàn)奇怪吸引子[6]。圖2 r=69.2軌線聚集Fig.2 r=69.
沈陽師范大學學報(自然科學版) 2019年5期2019-12-03
- 多邊時滯脈沖反饋方法控制SAS的混沌與降低損失率
周期軌道選擇系統(tǒng)軌線運行區(qū)域的某個邊界Si作為龐加萊截面(Poincare section,PS)[2,5]。采用系統(tǒng)軌線在不同時間到達此邊界的具體位置來研究軌線的運行規(guī)律，并以此來定義周期軌道。設(shè){θni}為系統(tǒng)軌線x(t)第ni次到達某邊界Si的時間序列，若有：x(θni)=x(θni+m)(7)則邊界Si定義下的以m為周期的周期軌道，記為per[x(t)|Si]=m。但是選定不同的邊界作為龐加萊截面，得到周期軌的周期可能不同。進一步定義為：(8)SA
自動化儀表 2019年5期2019-06-24
- “兩線法”巧析豎直面內(nèi)不脫軌問題
的參考線——“壓軌線”，我們利用這兩條參考線方便、清晰地突破豎直平面內(nèi)不脫軌類問題的解題方法.1 模型構(gòu)建 難點突破(以僅在重力場作用下為基本模型)【例1】如圖1所示，一質(zhì)量為m的小球從半徑為R的固定光滑圓軌道的最低點a點，以速度v0向右運動，若它運動過程中不脫離軌道，試分析小球的運動情景.圖1 例1題圖1.1 “場力線”的作用因為只有重力場，沿著場力(此處為重力)方向作出一條參考線——“場力線”，這條線可以突破以下難點問題：(1)圓周上什么位置速度最大？
物理通報 2019年6期2019-06-21
- 一類平面三次系統(tǒng)的全局性態(tài)分析
論中，研究系統(tǒng)閉軌線尤其是極限環(huán)的存在性與穩(wěn)定性具有重要的理論價值與實際意義．平面二次多項式系統(tǒng)的研究結(jié)果較豐富，文獻[1]有論述，對于三次系統(tǒng)，由于參數(shù)的增多，研究難度顯著增加．對于如下系統(tǒng)：文獻[2]討論了δ=a1=a2=a3=0時系統(tǒng)的全局結(jié)構(gòu)．利用變換將系統(tǒng)化為Liénard方程或廣義Liénard方程，文獻[3]在a1=a3=a6=0的條件下，文獻[4]在a1=a2=0的條件下，文獻[5]在a6=0、a1=a+b及a4=-ab的條件下分析了系統(tǒng)極
江西理工大學學報 2019年1期2019-03-12
- 準經(jīng)典軌線法在反應(yīng)動力學中的應(yīng)用
典力學法、準經(jīng)典軌線法和量子力學方法是研究者用于研究動力學的常用三類方法。經(jīng)典力學法是通過簡單的經(jīng)典力學方法來求解體系的運動方程，簡單直接，消耗的計算資源比較少。在一定程度上這個方法能夠滿足我們對一些基元反應(yīng)的動力學性質(zhì)的研究，不足之處在于此理論方法局限于經(jīng)典力學的框架之內(nèi)，對一些量子效應(yīng)無能為力。在準經(jīng)典軌線方法中，人們在經(jīng)典軌線方法的基礎(chǔ)上引進了一些重要的量子效應(yīng)，在一定程度上可以克服經(jīng)典軌線方法無法處理量子效應(yīng)的困難。該方法的優(yōu)勢在于所需計算資源比較
云南化工 2019年2期2019-03-03
- Fermi氣體光晶格奇攝動模型的漸近解
光晶格系統(tǒng)模型軌線的外部解考慮如下奇攝動Fermi氣體光晶格軌線方程擾動模型：其中:ε>0為攝動參數(shù);f(ε,r,coss)為充分光滑的有界擾動函數(shù), 且存在正常數(shù)δ, 滿足fp(ε,r,p)≤-δ.首先求奇攝動Fermi氣體光晶格擾動模型(3)-(4)軌線的外部解. 設(shè)(5)將式(5)代入式(3), 合并ε的同次冪, 并令ε各次冪的系數(shù)為零. 當ε0的系數(shù)為零時, 可得奇攝動Fermi氣體光晶格在退化情形的軌線方程:(6)圖1 光晶格退化情形下奇攝動F
吉林大學學報（理學版） 2018年6期2018-11-28
- 一類可逆飽和生化系統(tǒng)的定性分析
這樣系統(tǒng)（1）的軌線與外境界線相交時，當變量t增大時，它都是從外入內(nèi).作等傾線，如圖1所示.圖1 軌線示意圖Γ1:a-xy5+cy=0，Γ2:xy5-cy6-dy/(y+6)=0，如圖1，G被Γ1和Γ2分為4個區(qū)域，其向量場為（I）由向量場理論以及解對初值的連續(xù)依賴性可知，有點C(0,yc)存在，當經(jīng)過點C的正半軌線一定與Γ2相交于點D(xd,yd)，過點D作線段DE，交Γ1于點E，它平行于x軸.在DE上，再過E作線段EF，交Γ1于點F(xF,yF)，它平
通化師范學院學報 2018年10期2018-10-19
- Zakharov-Rubenchik方程的有界行波解及其精確表達式
統(tǒng)（10）的相圖軌線。情形 1：當m( c2+4 w λ) < 0時，系統(tǒng)（10）有一個平衡點時，P為鞍點；而當1時，P為中心點。1情形 2：當 m ( c2+4 w λ) > 0時，系統(tǒng)（10）存在平衡點 P1、P2和 P3，且當時，P為鞍點，1P2和P3為中心點；而當時，P為中心點，1P2和P3為鞍點。因為系統(tǒng)（10）是一個保守的平面動力系統(tǒng)，所以系統(tǒng)（10）的勢能函數(shù)為通過奇點分析可得系統(tǒng)（10）的相圖（圖1、圖2）。圖1 時系統(tǒng)(10)的相圖圖2
新鄉(xiāng)學院學報 2018年6期2018-07-11
- 剛體衛(wèi)星相平面控制閉環(huán)系統(tǒng)穩(wěn)定性分析*
接分析二階系統(tǒng)的軌線行為來判斷系統(tǒng)的穩(wěn)定性，具有幾何直觀的優(yōu)點.然而，該方法難以用于高階控制系統(tǒng)的穩(wěn)定性分析.相平面分析方法在二階復(fù)雜控制系統(tǒng)穩(wěn)定性研究中得到了廣泛應(yīng)用，如文獻[19]通過相平面分析方法研究帶有輸入延時的二階滑?？刂葡到y(tǒng)的穩(wěn)定性.但據(jù)我們所知，目前尚未見到基于相平面分析方法研究相平面控制系統(tǒng)穩(wěn)定性的文獻.在本文中，首先對相平面控制律進行適當簡化，并選取剛體衛(wèi)星作為被控對象，最終對所組成的閉環(huán)控制系統(tǒng)的穩(wěn)定性進行研究.具體來說，采用相平面分析
空間控制技術(shù)與應(yīng)用 2018年1期2018-03-24
- 兩類Lorenz型混沌模型的動力學行為研究*
的局部分岔、同宿軌線和異宿軌線的擾動與保持性、周期解的存在性及其穩(wěn)定性、混沌同步與控制等[2-12]。Lorenz混沌系統(tǒng)、Chua’s電路系統(tǒng)、R?ssler系統(tǒng)、Chen系統(tǒng)、Lu系統(tǒng)等混沌系統(tǒng)在自然科學和工程領(lǐng)域都有著廣泛的應(yīng)用[13-15]。2 主要數(shù)學結(jié)果一類用于描述Couette-taylor流復(fù)雜動力學行為的三維Lorenz型混沌系統(tǒng)[16](1)其中a，b，c，r，σ為混沌系統(tǒng)(1)的正參數(shù)。且有r為系統(tǒng)式(1)的雷諾參數(shù)，σr-c>0。一
重慶工商大學學報（自然科學版） 2018年2期2018-03-19
- 極限集中關(guān)于無切線段的分析
】通過對自治系統(tǒng)軌線極限集和自治系統(tǒng)無切線段的分析，得到軌線與該軌線極限集中點的關(guān)系。為了尋找軌線與此極限集中任意點的關(guān)系，首先根據(jù)極限集具體情況（極限集中是否只有奇點），將所研究問題劃分為兩種情況進行討論。根據(jù)軌線是否經(jīng)過該軌線極限集，找到在每一種情況下軌線或者屬于極限集或者無限趨近于極限集中的點。對軌線極限集含有常點的軌線而言，經(jīng)過該軌線極限集任意常點，必然存在自治系統(tǒng)一條無切線段或者與該軌線有可列個交點或者軌線經(jīng)過極限集的常點?！娟P(guān)鍵詞】自治系統(tǒng)；軌
科技視界 2018年27期2018-01-16
- 頻域兩尺度下一類Filippov系統(tǒng)的非光滑分析
，1］，討論系統(tǒng)軌線在與非光滑分界面Σx=0接觸時的動力學行為，系統(tǒng)(1)可進一步改寫為:為了明確尺度因素與非光滑因素之間的相互作用關(guān)系，在非光滑分界面Σx=0上，定義系統(tǒng)(1)滿足x·=0的區(qū)域，形式如下:其中:ψ(τ)為eu(τ)+ηy(τ)或－η0－w+2η0q;q為連續(xù)閉集。對于任意時刻τ=τ'，假定η0＞0，則集存在上確界與下確界，分別為:圖1為分界面處·x在單個激勵周期下的示意圖。如圖1所示，邊界可以將的取值范圍在分界面處劃分為4個部分:位于邊
河南科技大學學報(自然科學版) 2017年5期2017-07-01
- 汽車非線性懸架系統(tǒng)的穩(wěn)定性分析
界激勵時，車身相軌線和車輪相軌線如圖（3），（4）所示，分別由初始狀態(tài)呈螺旋狀回到平衡態(tài)。圖3 相平面上的軌線圖4 相平面上的軌線當系統(tǒng)受到外界周期擾動激勵時，令F=Asin(wt)，ε=0.1（硬特性彈簧），懸架的結(jié)構(gòu)參數(shù)為：m2=1091.49kg，m1=162.51kg，c=3235Ns/m，k=94835N/m，k1=1164593N/m。固定 A=0.5m，初始條件為x1=0，x2=0，讓w在本文研究的時間頻率范圍內(nèi)（0.5-30Hz）變化。當w
汽車實用技術(shù) 2017年17期2017-05-22
- 基于動力系統(tǒng)理論的一類金融混沌系統(tǒng)的定性分析
的平衡點及其附近軌線的性態(tài)、解的最終界、全局吸引域、不變集等；最后，給出了相應(yīng)的計算機仿真.這有助于加深人們對各種金融政策的理解，該混沌系統(tǒng)有望應(yīng)用于控制工程、圖像加密、混沌電路設(shè)計等領(lǐng)域中.混沌系統(tǒng)；穩(wěn)定性；奇點；計算機仿真；拓撲結(jié)構(gòu)20世紀以來，非線性系統(tǒng)科學得到了進一步的研究和發(fā)展，自從Lorenz系統(tǒng)被發(fā)現(xiàn)以來，其他一些混沌系統(tǒng)相繼被發(fā)現(xiàn)和研究，如R?ssler系統(tǒng)，Chua電路系統(tǒng)、Chen系統(tǒng)、Lü系統(tǒng)、超混沌MCK電路系統(tǒng)、廣義Lorenz系
重慶工商大學學報（自然科學版） 2017年2期2017-03-28
- 從單擺看空間的升降維現(xiàn)象
點.在A點附近的軌線表示單擺的往復(fù)振動，而B點附近的軌線表示單擺的單向旋轉(zhuǎn)運動.圖2 單擺在(Θ,Θ′)相空間的軌跡相圖圖3 擺臂是剛性繩時，單擺在(Θ,Θ′)相空間的軌跡相圖上面的內(nèi)容均是傳統(tǒng)的單擺理論，在不少分析力學或微分方程定性理論的教科書中都有涉及.事實上，這些分析中隱含了一個重要的假設(shè)，即擺臂不發(fā)生形變，擺到中心的距離r始終等于l，也即意味著擺臂是無質(zhì)量的剛體.但如果擺臂不是剛體而是無質(zhì)量的剛性繩(即只能受拉力且不能被拉長，可認為對應(yīng)于一種極端的
物理與工程 2016年6期2017-01-06
- 基于Lorenz場的時間序列的突變檢測
內(nèi)，Lorenz軌線的動力學特征保持相對穩(wěn)定，即圍繞平衡點做相對規(guī)則的運動，在準不穩(wěn)定區(qū)域內(nèi)，Lorenz軌線表現(xiàn)出不穩(wěn)定的動力學特征，即在某些時刻，軌線穿過分界曲面到達另一個平衡態(tài)[1]。同時我們也知道借助計算機，當給定初始值、積分步長，并且合理控制積分區(qū)間時，就可得到Lorenz軌線穿過分界曲面的時間，即Lorenz場的突變時間。4 結(jié)論參考文獻[1] 達朝究， 穆帥等. 基于Lorenz系統(tǒng)的數(shù)值天氣轉(zhuǎn)折期預(yù)報理論探索[J]. 物理學報，2013，
科學與財富 2016年29期2016-12-27
- 幾類Lorenz型高維混沌系統(tǒng)的動力學行為研究
4時，系統(tǒng)(1)軌線在x1x5x7空間中的相圖, 分別如圖1—圖3所示。圖1 R=35.6時,系統(tǒng)(1)的軌線的相圖Fig.1 When R=35.6, phase portraits of trajectory of system (1)圖2 R=58.64時,系統(tǒng)(1)的軌線的相圖Fig.2 When R=58.64, phase portraits of trajectory of system (1)圖3 R=74.44時,系統(tǒng)(1)的軌線的相圖F
重慶工商大學學報（自然科學版） 2016年5期2016-10-18
- 一類非線性振動方程的定性分析
何參數(shù)都不存在閉軌線和奇異閉軌線,分析了方程在特殊情形下奇點個數(shù)、類型。豐富了已知結(jié)果, 使其適用范圍更廣。振動方程; 定性分析; 閉軌線; 極限環(huán);Dulac判別法文獻[1]給出了一類由微分方程(1)(2)在mb≠0時,對任何參數(shù)都不存在閉軌線和奇異閉軌線。文獻[2]中未分析式(2)平衡點的類型及其穩(wěn)定性;也未考慮b=0時,系統(tǒng)極限環(huán)的存在性。本文首先在方程(2)的基礎(chǔ)上推廣并得到一類特殊振動方程滿足適當條件后,仍然具有文獻[2]的結(jié)論；其次，針對文獻[
西北大學學報（自然科學版） 2016年4期2016-09-27
- 一類脈沖捕食微分系統(tǒng)周期解的局部穩(wěn)定性分析
)的從Ω1出發(fā)的軌線必將都進入Ω2,從Ω2出發(fā)的軌線必將都進入Ω3,從Ω3出發(fā)的軌線必將都進入Ω4,從Ω4出發(fā)的軌線必將都進入Ω1。證明相鄰區(qū)域Ωi,Ωj的邊界?Ωij的法向量分別為設(shè)系統(tǒng)(1)從Ω1出發(fā)的軌線在時刻tm到達邊界?Ω12,此時nΤ?Ω12·F(1)(X(tm-))=x(tm-)·(a-rx(tm-)-by(tm-))同時,nΤ?Ω12·F(2)(X(tm+))另一方面,我們證明從Ω1出發(fā)的軌線若能在時刻tn到達邊界?Ω14,則其必不能穿過?
貴州大學學報(自然科學版) 2016年3期2016-08-17
- 買賣法則之買入法則（六）上升通道底線買入法（2）
好。如果說要有中軌線，我們?nèi)庋燮鋵嵍伎梢耘袛喑鰜?，股價有序按照中軌線偏離不太遠的方向運行。在這個通道里，接近上軌道時，價格很難上行，也就是遇到的阻力相對較大，而對于中軌道下方接近下軌道時，股價很難下破ABC的連線，即上升通道下軌線，這樣的趨勢在得到價格不斷的確認后，就會呈現(xiàn)一定的規(guī)律，預(yù)示在接近軌道線時的D點，則是一個相對買點，或者后市如果繼續(xù)接近于軌道線下軌線，且成交量繼續(xù)維持目前的溫和狀態(tài)，則后市均可視為買點，那該軌道線的下軌線就成為相對的買入依據(jù)。而
股市動態(tài)分析 2016年26期2016-08-01
- 約化Kukles系統(tǒng)的雙中心問題及其全局相圖的分布
中心與赤道之間的軌線分布，得到了Poincaré圓盤上的全局相圖．雙中心;全局相圖;Kukles系統(tǒng);Poincaré變換平面微分系統(tǒng)的模型常常出現(xiàn)在流行病學、種群動力學、生化反應(yīng)及其他應(yīng)用數(shù)學領(lǐng)域［1－6］．平面微分系統(tǒng)中，其定性理論的研究已取得豐富的成果，其中一個有趣的問題是尋找系統(tǒng)有多個中心的條件，即多中心問題．尋找一個平面系統(tǒng)具有2個中心的充要條件就是所謂的雙中心問題．平面微分系統(tǒng)中，具有雙中心的系統(tǒng)有豐富的動力學行為．比如，文獻［7－10］給出了
四川師范大學學報（自然科學版） 2016年4期2016-07-24
- 一類三維分段線性系統(tǒng)的異宿軌的存在性
)T，記過點p的軌線為γp.如果點p在{x≥0}內(nèi)，令(t)= ((t)(t)，(t))T是系統(tǒng)(1)的滿足初值條件(0)=p的解.當(t)≥0時有其中如果xp=0，yp＞0，則由系統(tǒng)(1)的第一個表達式得e＞0，其中e1=(1，0，0)T，表示系統(tǒng)(1)在點p處的向量場.此時軌線γp從區(qū)域{x＜0}穿過切換流形{x=0}進入?yún)^(qū)域{x＞0}.由于系統(tǒng)(1)在{x≥0}內(nèi)是線性的并且鞍－焦點e+的穩(wěn)定流形和不穩(wěn)定流形都與{x=0}相交，如果點p不在e+的穩(wěn)定
四川師范大學學報（自然科學版） 2016年3期2016-06-05
- 周期激勵下四維非線性系統(tǒng)的簇發(fā)共存現(xiàn)象*
2.820）假定軌線自A點出發(fā)，由時間歷程圖可以判斷，它將沿著穩(wěn)定的平衡點E2+向右運動.當經(jīng)過分岔點BP+（w＝-5.180）時，E2+失去其穩(wěn)定性.需要說明的是，由于滯后現(xiàn)象的存在，軌線并沒有立即跳躍，而是沿著不穩(wěn)定的平衡點E2+走了一段路程，直至B（1.663，1.483，-2.222，0.101）點，此時w＝5.418.經(jīng)過B點后軌線向E1+跳躍，圍繞平衡點E1+振蕩，由于此時的E1+并不穩(wěn)定，而在軌線的附近有由Hopf分岔而產(chǎn)生的穩(wěn)定極限環(huán)CY1
動力學與控制學報 2016年5期2016-05-24
- 基于多元函數(shù)約束條件的變分極值在最優(yōu)控制中的應(yīng)用
最優(yōu)控制以及最優(yōu)軌線的必要條件,并且用實例加以驗證.條件極值; 泛函變分; 最優(yōu)控制0 引言最優(yōu)控制作為現(xiàn)代控制理論的重要組成部分,所要解決的主要問題是如何在給定條件下,確定一種合理的控制規(guī)律,使被控對象在預(yù)先規(guī)定意義上的性能指標具有最優(yōu)值[1].該類問題也已經(jīng)有很多人研究,如梁秀娟[2],唐旭清[3]人等.但是他們沒有具體的給出在整型多元函數(shù)約束條件下系統(tǒng)達到最優(yōu)控制和最優(yōu)軌線的必要條件.本文根據(jù)整型多元函數(shù)約束條件的變分問題,給出系統(tǒng)在給定性能指標達到
淮陰師范學院學報（自然科學版） 2015年3期2015-07-18
- 一類具有二維捕食與被捕食關(guān)系的永久持續(xù)生存問題
域，系統(tǒng)(1)的軌線最終進入?yún)^(qū)域Ωσ。2.1 對情況1的討論2.2 對情況2的討論如果點(N10，N20)在部分Ⅲ中，同樣，我們可以證明系統(tǒng)(1)的軌線進入帶B2中，且永久留在里面。2.3 對情況3的討論如果點(N10，N20)在部分Ⅱ中，系統(tǒng)(1)的線會出現(xiàn)下面3種情況之一。一是系統(tǒng)的軌線經(jīng)過l2：ε1-r12N2=0后進入B中；二是系統(tǒng)的軌線經(jīng)過N1=M1-σ后進入帶B1中；三是系統(tǒng)的軌線經(jīng)帶B1進入?yún)^(qū)域Ⅲ中，接下來用情況2來處理。2.4 對情況4的討
唐山學院學報 2015年3期2015-06-23
- 關(guān)于龐卡萊映射逼近的一個反例
的一點.過p點的軌線稱為同宿軌線,如果該點同時處于S的穩(wěn)定和不穩(wěn)定流形中.為了研究同宿軌線附近的軌線結(jié)構(gòu),常常需要在同宿軌線附近建立一個龐卡萊映射[1-2].本文的討論集中在雙曲平衡點附近系統(tǒng)軌線的性質(zhì).設(shè)方程.z=F(z),z∈Rs+u,其中F:U→Rs+u,F在U上是Cr(r≥2)且U為開集,方程的不動點是z=z0,方程存在一個軌線φ(t),且解φ(t)滿足有s個特征值具有負實部,u個特征值具有正實部.為方便起見,通過坐標變換w=zˉz0將不動點變換到
廈門大學學報（自然科學版） 2015年3期2015-06-23
- Van der Pol型自激單擺的張弛振蕩特性*
定的慢變流形對解軌線具有吸引性，而不穩(wěn)定的慢變流形對解軌線具有排斥性.Fenichel系列定理主要討論了不變流形的存在性及其性質(zhì)，指出慢變流形是不變流形的近似，并進一步描繪了在慢變流形附近的解軌線結(jié)構(gòu).幾何奇異攝動理論表明快-慢系統(tǒng)的動力學行為與系統(tǒng)的慢變流形的結(jié)構(gòu)緊密相關(guān).因此，為求得系統(tǒng)的動力學行為，關(guān)鍵的步驟是要確定慢變流形的結(jié)構(gòu)，包括其形狀、穩(wěn)定性、分岔點的類型和分布.2 系統(tǒng)的張弛振蕩特性根據(jù)幾何奇異攝動理論，系統(tǒng)（2）的慢變流形為可見慢變流形M
動力學與控制學報 2015年1期2015-05-28
- 一類三維混沌系統(tǒng)的動力學行為研究
renz系統(tǒng)正半軌線的最終界表達式，而且給出了正半軌線進入吸引集的速率表達式.［9］張付臣等人推廣了廖曉昕等人的研究結(jié)果，進一步研究了一類金融混沌系統(tǒng)和一類三維混沌系統(tǒng)正半軌線的最終界.［10－12］呂金虎等人研究了一類高維混沌系統(tǒng)的最終有界性.［13］由于Lü混沌系統(tǒng)自身結(jié)構(gòu)的特殊性，張付臣等人研究了經(jīng)典Lü系統(tǒng)的最終有界性［14］，進一步研究了復(fù)Lorenz混沌系統(tǒng)和Lorenz系統(tǒng)不拓撲同胚的一個新三維混沌系統(tǒng)的最終有界性和全局吸引集［15－16］.
東北師大學報（自然科學版） 2015年1期2015-03-23
- H+OBr→HO+Br產(chǎn)物的散射和角動量取向
理.本文用準經(jīng)典軌線(QCT)方法［4-6］研究了H+OBr→HO+Br反應(yīng)產(chǎn)物HO的散射和角動量取向的特點.本文使用Peterson［7］構(gòu)建的基于HOBr的X1A＇基電子態(tài)的全局解析的勢能面，文獻記載用這個勢能面做過量子散射計算［8］，得到了 O(1D)+HBr→OH+Br反應(yīng)的分支比和總反應(yīng)幾率，用這個勢能面還研究了O(1D)+HBr→OH+Br［9］反應(yīng)的立體動力學.1 理論和方法1.1 經(jīng)典軌線方法關(guān)于具體的QCT方法描述見參考文獻［4-6］，本
大連交通大學學報 2015年4期2015-02-18
- 一類廣義Liénard方程周期解的不存在性
（Al）由一條閉軌線L構(gòu)成，此時當t→＋∞（t→－∞）時，軌道l盤旋逼近于L；Ωl（Al）是由有限個奇點和一些極限軌道構(gòu)成的，此時當t→＋∞（t→－∞）時，這些極限軌道都各自分別趨向于這些奇點當中之一?，F(xiàn)考察廣義Liénard方程（1）的等價系統(tǒng)：1 主要結(jié)果及證明定理2 假設(shè)系統(tǒng)（4）滿足以下條件：（H1）f（x）φ（y）與g（x）ψ（y）關(guān)于x，y滿足局部Lipschitz條件；（H2）當x≠0時，xg（x）＞0；存在β，γ＞0，使得對任意y∈R有0＜
衡陽師范學院學報 2014年3期2014-10-10
- XPPAUT 軟件在《常微分方程》教學中的應(yīng)用
”，“奇點”，“軌線”時，有些同學理解不清楚，特別是對“方向場”概念的理解不明白. 下面利用XPPAUT軟件對一個二維的微分方程組，作出相應(yīng)相圖來進行講解，可幫助理解這些概念.例1考慮“教材”§1.1節(jié)例5中的沃特拉(Volterra)被捕食—捕食模型(1)為了作出其相圖，首先編寫如下的ODE文件# the volterra modelx′=x*(a-b*y)y′=y*(-c+d*x)par a=0.8, b=0.4, c=0.1, d=0.2init x
大學數(shù)學 2014年4期2014-09-17
- 新混沌系統(tǒng)的有界性及其界估計
有界是指該系統(tǒng)的軌線在相空間中有界.如果可以證明一個自治混沌系統(tǒng)存在全局指數(shù)吸引集，那么我們可以斷定在這個全局指數(shù)吸引集之外不存在該混沌系統(tǒng)的平衡位置、 周期解、 概周期解、 游蕩回復(fù)解和其他任何混沌吸引子.俄羅斯著名學者G.A.Leonov和廖曉昕等分別研究了著名Lorenz系統(tǒng)的最終界和全局指數(shù)吸引集[1-2].隨后，一些學者研究了其他混沌系統(tǒng)的有界性[3-10].我們將研究一個新金融混沌系統(tǒng)解的最終界，以便為該混沌系統(tǒng)的控制、同步提供理論依據(jù)[11]
東北師大學報（自然科學版） 2014年4期2014-08-02
- 一類具logistic出生率的SIS傳染病模型的全局穩(wěn)定性
0,0)領(lǐng)域內(nèi)的軌線結(jié)構(gòu).作極坐標變換S=Rcosθ,I=Rsinθ，系統(tǒng)(2)變?yōu)椋浩渲蠬(θ)=K(λcosθ(sinθ+cosθ)2+γsinθcosθ(sinθ+cosθ)+βsinθcosθ(sinθ-cosθ)-(γ+μ)sin2θ(sinθ+cosθ)),G(θ)=Ksinθ(sinθ+cosθ)((β-λ-γ-μ)cosθ-(γ+λ)sinθ).(1)當β則在N1={(R,θ)|0≤R?1,|θ|?ε}內(nèi)軌線的走向如圖1所示.圖1 軌線的走
陜西科技大學學報 2014年4期2014-06-27
- 一類具有功能反應(yīng)的非線性捕食系統(tǒng)的定性分析①
可知系統(tǒng)(3)的軌線經(jīng)過直線x=r時，總是從右向左的;定理3 當1＜A≤2時，系統(tǒng)(3)的正平衡點R2(x0，y0)在R+內(nèi)是全局漸近穩(wěn)定的.證明: 當1＜A≤2時，系統(tǒng)(3)存在唯一的正平衡點R2(x0，y0)且為穩(wěn)定的焦點或結(jié)點.下面只需證明，當1＜A≤2時，系統(tǒng)(3)在R+內(nèi)不存在極限環(huán).利用 Dulac函數(shù)法，取 B=xαyβ，其中 α因為1 ＜ A≤2，則α≥0，β ＞ 0，C=－ αx－1yn－d1h(1+в+n)yn≤0，由Dulac函數(shù)法可
佳木斯大學學報（自然科學版） 2014年2期2014-06-14
- 平行徑向道時頻峰值濾波消減地震資料的隨機噪聲
夾角很小的徑向道軌線進行TFPF，可使一個窗長內(nèi)信號更好地滿足線性的條件，從而提高濾波后信號的振幅保真度。1 平行徑向道TFPF算法原理1.1 TFPF算法地震記錄中的有效信號通常是非平穩(wěn)的確定性信號，其地震記錄模型可表示為［1］：式中：xk（t）為帶限的確定性信號，其頻譜可以是重疊的；n（t）為加性的隨機噪聲。對含噪記錄s（t）進行頻率調(diào)制，使s（t）成為調(diào)制后的解析信號z（t）的瞬時頻率，z（t）可表示為：式中：μ為調(diào)制系數(shù)。再進行瞬時頻率（Insta
吉林大學學報（工學版） 2014年3期2014-04-12
- 一類耦合KdV方程的孤波解和周期波解及其相互關(guān)系
出它們所對應(yīng)的解軌線在全局相圖中的位置.隨后討論了方程孤波解與Jacobi橢圓函數(shù)型周期波解的關(guān)系，即當模數(shù)k趨近于1時，Jacobi橢圓函數(shù)周期波解逐漸擴張演變?yōu)殓姞罟虏ń?最后作出了Jacobi橢圓函數(shù)周期波解向鐘狀孤波解演變的三維示意圖.2 方程（1）有界行波解的定性分析設(shè)方程（1）有行波解u（x，t）＝u（ξ）＝u（x－ct），ν（x，t）＝ν（ξ）＝ν（x－ct），將其代入方程（1）中，可得將上式積分一次，可得其中，E1，E2為積分常數(shù).由式（4
上海理工大學學報 2012年4期2012-03-22
- 無閉軌Lienard系統(tǒng)拓撲分類中結(jié)構(gòu)α3β4和α3β6的實現(xiàn)
ard系統(tǒng)相平面軌線的拓撲分類問題.這些工作雖然都已經(jīng)取得很大進展，但至今，問題仍未徹底解決.由此可以看出拓撲分類問題一般是難度較大且非常繁雜的.Lienard系統(tǒng)是一種基本的微分系統(tǒng).但對無條件限制的Lienard系統(tǒng)的拓撲分類問題，目前系統(tǒng)的研究工作還很少.一個主要原因是Lienard系統(tǒng)一般來說并不是多項式系統(tǒng).因此使用研究二次系統(tǒng)拓撲分類的方法來研究Lienard系統(tǒng)是很困難的.文獻［11－14］采用了不同于文獻［6－9］的方法研究了無閉軌Lien
東北師大學報（自然科學版） 2011年4期2011-12-27
- 柱面的由一些重要曲線刻畫的特征
直母線的一條正交軌線,自然要問:如果除α外還存在直母線的另一條正交軌線也是Σ的測地線,此時Σ有何性質(zhì).我們將證明此時Σ必為柱面.事實上,我們得到了更一般的結(jié)果.定理1 設(shè)Σ為α的副法線面.若存在一條非直母線的測地線(C),且其上每點均沿α上對應(yīng)點的副法向量方向平移常數(shù)c個單位,得到的另一曲線(C＊)也為測地線,則Σ為柱面.由定理1可直接得到如下推論.推論設(shè)Σ為α的副法線面.若除α外還存在直母線的一條正交軌線為測地線,則Σ為柱面.受上述結(jié)果的啟發(fā),我們考慮對
大學數(shù)學 2011年3期2011-11-22
- 基于K線及布林線的房地產(chǎn)市場趨勢預(yù)測
狀況。布林線由上軌線、中軌線和下軌線組成，其中中軌線由移動平均線表示，代表市場主要運行趨勢;上軌線=中軌線+n·標準差;下軌線=中軌線－n·標準差。布林線一般以20日運算周期的市場移動平均值和標準差為基礎(chǔ)，n 一般取 2［11］。1.3 房地產(chǎn)周期波動房地產(chǎn)周期波動是房地產(chǎn)經(jīng)濟系統(tǒng)對外部沖擊的響應(yīng)曲線，即房地產(chǎn)經(jīng)濟在運行過程中，圍繞其長期趨勢線周期性地呈現(xiàn)擴張與收縮、波峰與波谷交替運行的現(xiàn)象。其循環(huán)往復(fù)的周期波動包括復(fù)蘇、繁榮、衰退和蕭條4個環(huán)節(jié)及上升和下
武漢理工大學學報（信息與管理工程版） 2011年4期2011-07-24
- 從頭算分子動力學研究O-與CH3F反應(yīng)的產(chǎn)物通道
條產(chǎn)物通道.反應(yīng)軌線從反應(yīng)初始過渡態(tài)開始,采用300 K時的熱取樣確定初始條件,同時為對比不同的初始碰撞平動能條件下產(chǎn)物通道的變化,分別限定過渡矢量上的能量為2.1、36.8及62.8 kJ·mol-1進行軌線計算,所有軌線計算的結(jié)果表明抽氫生成OH-的過程始終為主要的產(chǎn)物通道.我們的計算不僅進一步證實了以往實驗的結(jié)論,而且描繪了抽氫生成OH-和生成H2O這兩個產(chǎn)物通道在反應(yīng)出口勢能面上的動態(tài)反應(yīng)路徑,更為深刻地揭示了該反應(yīng)的微觀機理.從頭算分子動力學;氧
物理化學學報 2010年9期2010-11-06
- 如何選擇回抽呈強個股
林線BOLL3上軌線，再首次回抽拐頭向上后的中軌線之下，此時相對強弱指標RSl3 6仍依然多排。次時逢低介入。如圖1所示。提示：“回抽”指股價下跌。(可放在日K線圖操作)原理；以“股價先向上突破布林線BOLL3上軌線”強勢為背景，“首次回抽拐頭向上后的中軌線之下”弱與“相對強弱指標RSl3、6仍依然多排”強相對，強占優(yōu)勢。止損：收盤價跌破近顯著階段底部低點5％。檢驗：隨機抽驗，股票代碼000663至000691計20只個股日K線圖歷史走勢圖，(截至2009
市場瞭望·投資者 2010年24期2010-06-03