王 燚，姜效典，李德勇

中國海洋大學(xué)海洋地球科學(xué)學(xué)院，山東 青島266100

1 引 言

隨著觀測技術(shù)和手段的不斷創(chuàng)新，以及相關(guān)科學(xué)理論的發(fā)展，目前已形成了海陸空全方位的地球重力場測量觀測體系。重力數(shù)據(jù)在某些地域呈現(xiàn)出多源化狀態(tài)，即在同一區(qū)域內(nèi)，存在著多種不同手段獲取的重力數(shù)據(jù)。由于測量的手段不同，以及測量技術(shù)上的差異等，造成同一區(qū)域內(nèi)的重力場在不同測量方法下獲取的重力數(shù)據(jù)呈現(xiàn)不一致性，甚至有相互矛盾的數(shù)據(jù)存在。必須將這些具有不同誤差特性的重力數(shù)據(jù)有效地融合在一起，并消除不同數(shù)據(jù)體之間的差別，解出統(tǒng)一、準(zhǔn)確、可靠的局部重力基礎(chǔ)數(shù)據(jù)。

數(shù)據(jù)融合算法中，最小二乘配置算法具有天然的優(yōu)勢［1］，因?yàn)樗軌蚍奖愕貙⒍喾N不同源的數(shù)據(jù)聯(lián)合起來求解，是多源數(shù)據(jù)融合過程中常用到的方法。但是使用最小二乘配置方法融合數(shù)據(jù)，需要計(jì)算多源數(shù)據(jù)之間的協(xié)方差函數(shù)矩陣［2］，在局部重力場中，當(dāng)觀測數(shù)據(jù)較多時(shí)，數(shù)據(jù)運(yùn)算量大。也有學(xué)者采用球諧模型進(jìn)行多源數(shù)據(jù)的融合研究，通過迭代算法融合重力異常數(shù)據(jù)［3］。球諧函數(shù)雖然是球坐標(biāo)系下滿足位理論邊界條件的譜函數(shù)，但其特征函數(shù)與局部區(qū)域不對應(yīng)，不能滿足有限區(qū)域邊值問題的定解條件，因此求解得到的球諧系數(shù)不穩(wěn)定［4］。而且若要擬合分辨率為5′×5′的重力數(shù)據(jù)，根據(jù)奈奎斯特采樣定律，球諧函數(shù)需展開到2159階，總共需要計(jì)算4 672 082個(gè)球諧系數(shù)，計(jì)算量巨大。

文獻(xiàn)［5］成功運(yùn)用球冠諧理論研究保守力場，指出運(yùn)用球冠諧展開逼近局部力場的可能性；文獻(xiàn)［6］將球冠諧理論引入海面地形的研究；文獻(xiàn)［7］提出并推導(dǎo)了球冠諧分析法逼近區(qū)域地殼垂直形變場的模型；文獻(xiàn)［8］利用球冠諧分析建立了2005—2010年中國地區(qū)地磁場長期變化模型；文獻(xiàn)［9］利用球冠諧理論建立了我國的局部重力場模型。這些研究工作都取得了比較滿意的結(jié)果。由于在球冠諧模型中使用非整階勒讓德函數(shù)，余緯的定義域從［0，π］變換到［0，θ］，因此只需要少量的系數(shù)就可以擬合局部重力場，能夠集中反映局部重力場的高頻特征，并充分發(fā)揮局部地區(qū)重力資料采樣密集的優(yōu)勢。由此本文提出一種基于球冠諧模型，使用抗差嶺估計(jì)算法融合多源重力數(shù)據(jù)的方法，以期建立高精度的局域重力場模型。

2 球冠諧模型分析

文獻(xiàn)［9］從 Sturm－Liouvide方程（簡稱 S－L方程）出發(fā)，給出了局部重力場的球冠諧和函數(shù)表達(dá)式。在無源區(qū)，重力位V在球冠坐標(biāo)下的拉普拉斯方程的解為

式中，a是地球平均半徑；r是計(jì)算點(diǎn)的地心半徑；θ與λ是球冠坐標(biāo)下的余緯和經(jīng)度［10］；k是球冠諧和分析中根的階序號；Kmax是球冠諧和分析最大截?cái)嚯A數(shù)；是非整階勒讓德函數(shù)（m是整級次，nk（m）是非整階次）與為高斯系數(shù)（也稱為球冠諧系數(shù)）。

相對球諧分析，球冠諧分析是在地球的某一球冠部分內(nèi)進(jìn)行的球諧分析，因此必須滿足一定的邊界條件［11］。在球冠極點(diǎn)處（經(jīng)度和余緯θ＝0）與球諧分析一致，但在θ＝θ0處，重力位V要滿足以下兩個(gè)條件

式中，f與g是球冠邊界上的函數(shù)，與θ無關(guān)。通常情況下，球冠極與地理極是不重合的，因此在進(jìn)行球冠諧分析前，需要進(jìn)行坐標(biāo)變換。首先將各觀測點(diǎn)的大地經(jīng)緯度（B，L）坐標(biāo)轉(zhuǎn)換為地心經(jīng)度和余緯，然后通過球面三角公式轉(zhuǎn)換為球冠極點(diǎn)對應(yīng)的球冠坐標(biāo)下的經(jīng)度和余緯［12］。

文獻(xiàn)［5］證明可以通過選取適當(dāng)?shù)幕瘮?shù)，使得當(dāng)和成立時(shí)，式（2）和式（3）成立。由式（1）可以看到，重力位V與θ有關(guān)的函數(shù)只包含在函數(shù)中，因此在給定m和θ0后，只需根據(jù)下列兩式，通過確定根nk，來完成基函數(shù)的選取

滿足式（4）和式（5）的根nk是非整階的，根據(jù)給定的m和θ0計(jì)算可以得到兩組根序列，將這兩組根序列按大小排序，從m起始編號，得到根的階序號k。當(dāng)k－m＝偶數(shù)時(shí)，取式（4）的根，k－m＝奇數(shù)時(shí)，取式（5）的根。根據(jù)S－L理論，這兩組根構(gòu)成的基函數(shù)在組內(nèi)是正交的，但組間并不正交。式（1）中非整階勒讓德函數(shù)（cosθ）在給定nk和m值，可以通過如下遞推公式計(jì)算［12］

式中

3 抗差嶺估計(jì)算法融合多源重力數(shù)據(jù)

因?yàn)橹亓κ侵亓ξ谎厍蚬诎霃降奶荻龋?3］，即所以重力異常的展開式是［14］

設(shè)有一系列重力異常觀測值G＝（g1，g2，…，gn）T，球冠諧系數(shù)1，2，…，Kmax；m＝0，1，2，…，k；k－m＝偶數(shù)），則將式（9）寫成矩陣的形式

根據(jù)式（10）使用LS估計(jì)計(jì)算球冠諧系數(shù)時(shí)，由于系數(shù)矩陣A中包含復(fù)共線性關(guān)系，因此LS估計(jì)的法方程矩陣是病態(tài)的，存在接近零值的特征根。結(jié)果導(dǎo)致LS估計(jì)在線性無偏估計(jì)中雖然方差最小，但其均方誤差很大，降低了其參數(shù)估值的準(zhǔn)確度和穩(wěn)定性。針對這個(gè)問題，已經(jīng)有大量文獻(xiàn)討論使用正則化方法計(jì)算方程（10）的解。另一方面，LS估計(jì)算法本身不具備抗差性，觀測值的粗差會(huì)對估計(jì)的結(jié)果造成很大干擾，估計(jì)的穩(wěn)定性受到質(zhì)疑［17］。為了克服法方程的病態(tài)性對估計(jì)的影響，又能具備抵抗數(shù)據(jù)粗差的影響，本文根據(jù)Tikhonov正則化方法構(gòu)造最小化目標(biāo)函數(shù)

解得球冠諧系數(shù)M的抗差估計(jì)表達(dá)式為

式中，等價(jià)權(quán)矩陣ˉP是對角陣；α是嶺參數(shù)；Λ是正定阻尼矩陣。

在應(yīng)用式（9）計(jì)算重力異常時(shí)，由于只需要k－m＝偶數(shù)的一組根，其基函數(shù)是正交的，可以與球諧分析類似［18］，在式（12）、式（13）中，正定阻尼矩陣Λ設(shè)計(jì)為一個(gè)對角矩陣，其對角元素由下列公式給出

使用抗差算法通過式（13）計(jì)算球冠諧系數(shù)M時(shí)，需要迭代計(jì)算。方法如下：若已經(jīng)解得第l步的系數(shù)M的估計(jì)值，根據(jù)觀測殘差v＝AMG，計(jì)算等價(jià)權(quán)陣ˉP和嶺參數(shù)α，然后根據(jù)式（13）計(jì)算第l＋1步的參數(shù)估計(jì)，最后計(jì)算相鄰兩次參數(shù)估計(jì)值的差，當(dāng)差值小于指定值時(shí)，結(jié)束迭代計(jì)算，解得球冠諧系數(shù)M的估計(jì)。

等價(jià)權(quán)矩陣的計(jì)算采用GM估計(jì)方法［19］，由觀測值的殘差vi＝AM－G，根據(jù)式（15）計(jì)算得到

嶺參數(shù)α的選取是正則化方法的核心問題，α的取值不同，參數(shù)的估計(jì)值可能不同。確定嶺參數(shù)的方法很多［20］，常用的有嶺跡法、L曲線法、GCV法等。其中嶺跡法優(yōu)點(diǎn)是比較直觀，但是具有主觀隨意性；GCV法能夠解析地求得一個(gè)最優(yōu)嶺參數(shù)，但是該方法變化過于平緩，難以收斂；L曲線法是比較成熟的一種方法，但是其確定的嶺參數(shù)不是最優(yōu)的，而且在抗差迭代過程中，等價(jià)權(quán)陣ˉP是變化的，需要在每次迭代過程中都使用L曲線法確定嶺參數(shù)。本文利用Hoerl和Kennard從廣義嶺估計(jì)出發(fā)確定普通嶺估計(jì)中嶺參數(shù)的思想，使用法方程直接計(jì)算嶺參數(shù)［21］

4 數(shù)值計(jì)算

為了驗(yàn)證上述方法的正確性，選取36.95°N—38.05°N，76.95°E—78.05°E范圍作為數(shù)據(jù)融合區(qū)域，球冠半角α約為0.71°。這里位于中國的青藏高原［22－23］，地勢復(fù)雜，海拔落差大。北部地殼厚度47～58km，中部地殼厚度67～73km。殼幔密度的差異大，低頻重力場變化顯著。通過http：∥bgi.omp.obs－mip.fr網(wǎng)站獲取該地區(qū)分辨率為2.5′×2.5′衛(wèi)星重力異常網(wǎng)格數(shù)據(jù)，共676個(gè)數(shù)據(jù)點(diǎn)。地面重力異常觀測值分辨率為3′×3′網(wǎng)格數(shù)據(jù)，共有395個(gè)點(diǎn)。將地面重力異常數(shù)據(jù)分為兩個(gè)點(diǎn)集合，其中點(diǎn)集S1包含354個(gè)點(diǎn)，用于模型融合試驗(yàn)。點(diǎn)集S2包含41個(gè)點(diǎn)，用于融合模型的外符合精度檢測。精度檢驗(yàn)標(biāo)準(zhǔn)采用地面重力異常觀測值與模型計(jì)算的重力異常值差值的均方根衡量。衛(wèi)星重力數(shù)據(jù)和地面實(shí)測重力數(shù)據(jù)的分布如圖1所示。將衛(wèi)星重力異常插值到地面觀測點(diǎn)位置并統(tǒng)計(jì)其差值，見表1。

圖1 重力測量數(shù)據(jù)點(diǎn)位分布Fig.1 Distribution of the data points of gravity surveying

表1 衛(wèi)星重力異常與地面重力異常的差值統(tǒng)計(jì)Tab.1 Error between the satellite gravity anomaly and the ground gravity anomaly 10－5 m/s2

根據(jù)球冠諧階數(shù)nk和球冠半角α的關(guān)系式nk＝90°（Kmax＋0.5）/α－0.5［4］，以及與網(wǎng)格分辨率的關(guān)系Δθ＝180°/nk，可取截?cái)嚯A數(shù)Kmax＝22，這時(shí)球冠諧模型能夠擬合的網(wǎng)格分辨率大約為4′×4′。設(shè)σA和σT分別是衛(wèi)星重力數(shù)據(jù)和地面重力數(shù)據(jù)的觀測噪聲，若觀測噪聲不相關(guān)，則噪聲協(xié)方差矩陣為ΣΔ＝diag｛…σA…，…σT…｝，式（13）中先驗(yàn)矩陣取觀測數(shù)據(jù)噪聲協(xié)方差矩陣的逆，即在觀測噪聲σA＝8×10－5m/s2和σT＝3×10－5m/s2情況下，設(shè)衛(wèi)星重力數(shù)據(jù)和地面重力數(shù)據(jù)都存在粗差，應(yīng)用式（13）迭代計(jì)算得到融合后的球冠諧模型的系數(shù)估計(jì)值。最后通過式（10）計(jì)算球冠諧模型的重力異常，并使用地面重力數(shù)據(jù)進(jìn)行檢核，其內(nèi)外符合精度見表2。比較表1和表2中的數(shù)據(jù)，可以看到融合后的球冠諧模型要比衛(wèi)星重力異常更接近地面重力異常。

表2 模型符合精度Tab.2 Precisions of all models 10－5 m/s2

通過不同的測量手段獲取的重力觀測值，其數(shù)據(jù)精度是不同的。通常地面靜態(tài)重力測量和船載海洋重力測量的數(shù)據(jù)精度最高，但作業(yè)效率低；通過衛(wèi)星遙測方式可以獲得全球的重力觀測值，但由于受電離層和潮汐效應(yīng)等因素的影響，數(shù)據(jù)的觀測噪聲較高，而且存在粗差。為了進(jìn)一步研究數(shù)據(jù)粗差和觀測值噪聲對融合效果的影響，首先將衛(wèi)星數(shù)據(jù)和地面數(shù)據(jù)的觀測噪聲分別設(shè)置為①σA＝8×10－5m/s2和σT＝8×10－5m/s2；②σA＝8×10－5m/s2和σT＝5×10－5m/s2；③σA＝8×10－5m/s2和σT＝3×10－5m/s2共3種情況。其次將粗差的影響分為①衛(wèi)星數(shù)據(jù)和地面數(shù)據(jù)都存在粗差；②僅衛(wèi)星數(shù)據(jù)存在粗差，而地面數(shù)據(jù)無粗差，這時(shí)只需在式（15）中計(jì)算衛(wèi)星數(shù)據(jù)對應(yīng)的等價(jià)權(quán)陣，而地面數(shù)據(jù)對應(yīng)的權(quán)陣不變。最后根據(jù)數(shù)據(jù)噪聲和粗差的不同，設(shè)計(jì)6種計(jì)算方案。按上述方案計(jì)算的融合球冠諧模型內(nèi)外符合精度見表3和表4。

表3 各種計(jì)算方案的內(nèi)符合精度Tab.3 Internal precisions of computation result under each scheme 10－5 m/s2

表4 各種計(jì)算方案的外符合精度Tab.4 External precisions of computation result under each scheme 10－5 m/s2

從表3和表4的統(tǒng)計(jì)結(jié)果來看，隨著地面重力數(shù)據(jù)觀測噪聲的逐步下降，融合后的球冠諧模型的精度逐步提高。當(dāng)衛(wèi)星重力數(shù)據(jù)和地面重力數(shù)據(jù)都存在粗差時(shí)，融合后的球冠諧模型受觀測數(shù)據(jù)噪聲的影響較大，當(dāng)兩者的觀測噪聲一樣時(shí)，內(nèi)符合精度為24.44×10－5m/s2，模型的精度最低。實(shí)際上這時(shí)融合后球冠諧模型更接近衛(wèi)星重力數(shù)據(jù)，模型與衛(wèi)星重力數(shù)據(jù)的差值均方根為9.4×10－5m/s2。表4中外符合精度反而比表3中的內(nèi)符合精度高，原因可能是地面數(shù)據(jù)的檢測點(diǎn)多分布于融合區(qū)域中部，而模型與地面觀測數(shù)據(jù)誤差大的點(diǎn)多分布在球冠邊界位置，造成模型的內(nèi)符合精度低于外符合精度，說明這時(shí)球冠諧模型存在一定的邊界效應(yīng)。

當(dāng)?shù)孛嬷亓?shù)據(jù)無粗差時(shí)，觀測數(shù)據(jù)噪聲對融合后的球冠諧模型的內(nèi)符合精度影響不大，當(dāng)兩者的觀測誤差一致時(shí)，內(nèi)符合精度可以達(dá)到3.44×10－5m/s2，外符合精度也有6.44×10－5m/s2。當(dāng)?shù)孛嬗^測數(shù)據(jù)噪聲最小時(shí)，模型精度最高，外符合精度可達(dá)到3.41×10－5m/s2。此時(shí)球冠諧模型重力異常（分辨率2.5′×2.5′）和地面重力異常（分辨率3′×3′）如圖2所示。

5 結(jié) 論

通過上面的數(shù)據(jù)分析，發(fā)現(xiàn)數(shù)據(jù)存在粗差以及數(shù)據(jù)的觀測噪聲大小，都對融合后的球冠諧模型精度有一定的影響，從中可以得出以下幾點(diǎn)結(jié)論。

（1）當(dāng)衛(wèi)星和地面重力數(shù)據(jù)都存在粗差時(shí)，模型的精度隨著地面數(shù)據(jù)的觀測噪聲降低而顯著提高。當(dāng)?shù)孛鏀?shù)據(jù)的觀測噪聲相對較小時(shí)，模型的精度受數(shù)據(jù)粗差的影響較小。

（2）當(dāng)?shù)孛嬷亓?shù)據(jù)不存在粗差時(shí)，模型的精度雖然也隨著地面數(shù)據(jù)的觀測噪聲降低而提高，但受其影響較小。在兩者觀測噪聲一致時(shí)，模型外符合精度也有6.44×10－5m/s2。而當(dāng)?shù)孛鏀?shù)據(jù)的觀測噪聲進(jìn)一步減小到3×10－5m/s2時(shí)，模型的外符合精度可以達(dá)到3.41×10－5m/s2，如圖2所示能夠很好地?cái)M合地面重力數(shù)據(jù)。

綜上所述，在局部重力場中，使用多種數(shù)據(jù)源，通過抗差嶺估計(jì)迭代算法構(gòu)建球的冠諧模型，既能克服法矩陣病態(tài)性的影響，又具有抵抗粗差的能力。該模型能夠利用較低分辨率的高質(zhì)量局部區(qū)域重力數(shù)據(jù)和較高分辨率的含有粗差的衛(wèi)星重力數(shù)據(jù)，構(gòu)建高精度的局部重力場，在理論和實(shí)踐上都有重要意義。

圖2 模型與地面重力異常Fig.2 The model and the ground gravity anomaly

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