高 峰,王旭東,王宏宇,黃桂彬

(空軍工程大學(xué)防空反導(dǎo)學(xué)院,西安 710051)

帶并聯(lián)凹腔的超燃燃燒室數(shù)值研究*

高 峰,王旭東,王宏宇,黃桂彬

(空軍工程大學(xué)防空反導(dǎo)學(xué)院,西安 710051)

采用離散相模型對帶并聯(lián)凹腔結(jié)構(gòu)的煤油超燃燃燒室進行數(shù)值模擬,分析了正對并聯(lián)凹腔和交錯并聯(lián)凹腔對支板直接噴入煤油的燃燒室燃燒性能的影響。結(jié)果表明,并聯(lián)凹腔會使煤油進一步向展向擴展,混合效率得到明顯提高;正對并聯(lián)凹腔能極大提升煤油的穿透深度,拓寬煤油的亞聲速燃燒范圍,而對燃燒條件下總壓損失系數(shù)影響不大;交錯并聯(lián)布置的凹腔可進一步增加煤油的混合效果,熱力喉道的位置后移,亞聲速燃燒范圍擴大,燃燒效率提高。

超燃燃燒室;并聯(lián)凹腔;燃燒性能;數(shù)值模擬

0 引言

超燃沖壓發(fā)動機在軍事和航空航天領(lǐng)域中的重要性日益突出,受到世界范圍的廣泛關(guān)注。超聲速燃燒室的設(shè)計是超燃沖壓發(fā)動機設(shè)計的關(guān)鍵課題之一。當(dāng)前,超燃燃燒室性能提升主要面臨兩個挑戰(zhàn):一是由于超聲速氣流在燃燒室內(nèi)停留時間僅為2 ms左右,而燃料本身存在點火延遲時間,燃料與空氣的混合過程必須在極短的時間內(nèi)完成;二是可壓縮效應(yīng)隨馬赫數(shù)增大而加劇,明顯抑制混合層在縱向的擴展,很難在發(fā)動機內(nèi)實現(xiàn)火焰穩(wěn)定和高效的組織燃燒[1]。大量研究表明,燃燒室凹腔結(jié)構(gòu)能夠利用渦流促進湍流混合,以實現(xiàn)燃料迅速摻混,同時增強并穩(wěn)定燃燒[2-3]。

盡管國內(nèi)外的研究者對多凹腔構(gòu)型在不同來流條件下的流場進行了諸多研究,但并未對其增強混合、穩(wěn)定燃燒的機制進行定量化、理論化的對比說明[4-6],涉及使用煤油作為燃料的超聲速混合燃燒問題的數(shù)值研究還很少,還鮮見針對支板直接噴注煤油燃料條件下,凹腔不同并聯(lián)方式對燃燒室燃燒特性影響的數(shù)值研究。

液態(tài)煤油在燃燒室中伴隨著霧化蒸發(fā)過程,因此與空氣充分混合的難度大大提高。支板-凹腔組合結(jié)構(gòu)能夠同時發(fā)揮支板和凹腔對燃料混合燃燒的促進作用[7],所以文中以在研的以煤油為燃料的帶有支板-凹腔組合結(jié)構(gòu)的超燃燃燒室為研究對象,主要研究凹腔并聯(lián)布置方式對燃燒室燃燒特性的影響。

1 計算模型與數(shù)值方法描述

1.1 計算模型

研究模型為文獻[8]中的直連式試驗臺超燃燃燒室模型,在支板側(cè)壁分別設(shè)置兩排噴口,由支板直接噴注煤油燃料,下游支板尾部與凹腔前沿平齊[9],燃燒室擴張段設(shè)置在凹腔下游。圖1為超燃燃燒室?guī)缀纬叽纭?/p>

單凹腔、串聯(lián)凹腔與并聯(lián)凹腔對火焰穩(wěn)定的研究已經(jīng)做了大量研究,但往往是針對凹腔上游噴射氣體燃料展開的[10]。為研究正對并聯(lián)凹腔和錯位并聯(lián)凹腔對燃燒室燃燒特性產(chǎn)生的影響,文中保持原模型的基準構(gòu)型凹腔(Basic)不變,在下壁面分別設(shè)置長深比為12和6的正對并聯(lián)布置(0)和交錯并聯(lián)布置(I)凹腔算例,如表1所示。

圖1 超燃燃燒室?guī)缀纬叽?/p>

表1 并聯(lián)方式的定義與算例圖示

1.2 數(shù)值方法

燃燒室模型為對稱結(jié)構(gòu),取模型的一半進行網(wǎng)格劃分,將其分為若干個子塊,分別劃分為結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格,對凹腔前后沿做加密處理。以圖2所示基準構(gòu)型為例,網(wǎng)格的第一層距離壁面為0.025 mm,網(wǎng)格總數(shù)約為300萬。

圖2 下游支板凹腔組合結(jié)構(gòu)局部網(wǎng)格

燃燒室入口采用質(zhì)量流率邊界條件,在來流Ma=2的條件下給定入口初始條件如表2,燃燒室對稱面設(shè)置為對稱邊界條件,出口為超聲速出口,壁面為絕熱無滑移邊界條件。燃燒室煤油的入口條件根據(jù)煤油的物性參數(shù)、噴口幾何尺寸和當(dāng)量比確定。采用SSTk-ω模型封閉方程組,求解三維可壓縮雷諾平均N-S方程。在拉格朗日坐標(biāo)系下模擬煤油的流動,假設(shè)煤油為0.4 mm的均勻液滴,采用Wave模型模擬其霧化蒸發(fā)過程,煤油與主流空氣參數(shù)進行耦合計算。

表2 燃燒室入口初始條件

1.3 算例驗證

為驗證計算方法對燃燒流場預(yù)測的有效性,以基準構(gòu)型為基礎(chǔ),取燃燒室下游支板煤油當(dāng)量比為0.5作為計算條件,來流條件為初始值,選取了絕熱壁面和恒溫壁面作為計算的壁面邊界條件,恒溫壁面溫度取為1 000 K。圖3給出了燃燒室側(cè)壁面燃燒工況試驗數(shù)據(jù)和仿真壓強曲線[11]。由圖3可知,采用恒溫壁面作為邊界條件的計算值與實驗值吻合較好,而以絕熱壁面作為邊界條件的誤差較大,在250～1 250 mm范圍內(nèi)遠遠高出實驗值。分別選取壁面溫度為300 K、500 K、1 500 K作為計算條件,發(fā)現(xiàn)計算得到的壁面壓強曲線十分接近,壁面溫度對煤油燃燒的影響不大。所以,文中后續(xù)計算中均采用恒溫壁面(T=1 000 K)作為邊界條件。

圖3 燃燒室側(cè)壁面燃燒工況試驗數(shù)據(jù)和仿真壓強曲線

2 計算結(jié)果及分析

2.1 并聯(lián)凹腔對煤油分布的影響

圖4給出了凹腔正對并聯(lián)布置與交錯并聯(lián)布置x=1.5 m截面(位于凹腔之后)煤油質(zhì)量分數(shù)等值線圖,反映了凹腔后煤油的分布情況。由圖4可知,基準構(gòu)型只有一個凹腔,在凹腔作用下,煤油略向燃燒室展向擴展,煤油集中在燃燒室的中心位置,穿透深度較低。與單凹腔相比,凹腔正對并聯(lián)布置與交錯并聯(lián)布置使煤油燃料的穿透深度提升,拓寬了與氧氣參加反應(yīng)的煤油當(dāng)量比范圍。凹腔正對并聯(lián)布置時,下壁面的凹腔發(fā)揮了主要作用,使靠近下壁面的燃料組分向展向充分擴散,將煤油組分向燃燒室上壁面抬升,煤油向燃燒室上方聚集,且長深比為6時抬升效果更加明顯,這可能是由于布置在下壁面的凹腔改變了流體流向,使煤油組分向上壁面輸運。凹腔交錯并聯(lián)布置時,上下壁面的凹腔均發(fā)揮了關(guān)鍵作用,使煤油組分在燃燒室上下壁面同時向展向擴散,煤油分布相對比較均勻。

圖4 并聯(lián)凹腔燃燒室煤油組分等值線圖(x=1.5 m)

圖5為凹腔正對并聯(lián)布置和交錯并聯(lián)布置燃燒室冷流馬赫數(shù)云圖。由圖5可知,凹腔正對并聯(lián)布置與交錯并聯(lián)布置的流場較為復(fù)雜,激波較多,會引起較大的總壓損失。由計算得,雙凹腔各算例之間總壓損失相差不大,與單凹腔相比卻增大了約25%。凹腔正對并聯(lián)布置時,靠近燃燒室上壁面Ma較大,由于隨流作用會使煤油組分向上游輸運。凹腔交錯并聯(lián)布置時,燃燒室中心Ma較大,燃燒室上壁面后沿產(chǎn)生的斜激波直接作用于下游凹腔產(chǎn)生的剪切層,使剪切層發(fā)生彎曲變形,一定程度上對混合產(chǎn)生了促進作用。

圖6為各算例在冷流條件下混合效率曲線。由圖6可知,采用凹腔正對并聯(lián)布置方式和交錯并聯(lián)布置方式都可以明顯地提高煤油的混合效率,這是因為無論采用何種并聯(lián)方式,均會在流向渦作用下使煤油進一步向展向擴展,增大了煤油與空氣的接觸面積,同時增加了燃燒室內(nèi)的湍流強度。在x=1.5 m前,凹腔正對并聯(lián)布置的混合效果要優(yōu)于交錯并聯(lián)布置的凹腔,LD_6_0的混合效率略高;而x=1.5 m后,凹腔交錯并聯(lián)時的混合效率超過了正對并聯(lián),LD_6_I的混合效率略高。由此可以推斷,正對并聯(lián)凹腔增加了近場燃料的混合而交錯并聯(lián)凹腔增加了遠場燃料的混合,并且長深比為6時(高度增加)混合效果更好。

圖5 并聯(lián)凹腔燃燒室冷流馬赫數(shù)云圖

圖6 混合效率曲線

2.2 帶并聯(lián)凹腔的燃燒室的燃燒特性分析

圖7為對稱截面、y=0.03 m和y=0.08 m截面處Ma云圖。云圖面積表示的是Ma≥1,即超聲速的范圍,反映了各算例熱力喉道的位置。由圖7可知,凹腔正對并聯(lián)布置的熱力喉道出現(xiàn)在凹腔之后,長深比變化對熱力喉道的位置幾乎沒有影響,而LD_12_0的Ma分布比較均勻,LD_12_0的高馬赫數(shù)范圍出現(xiàn)在燃燒室下壁面,說明長深比對燃燒馬赫數(shù)分布產(chǎn)生一定的影響,兩并聯(lián)凹腔之間為亞聲速燃燒區(qū)。凹腔交錯并聯(lián)使熱力喉道位置后移,大約移動到下壁面凹腔后沿位置,大大拓寬了亞聲速區(qū)域,使亞聲速燃燒范圍增加,也可使煤油的駐留時間更長,燃燒更加充分。但凹腔交錯并聯(lián)布置使速度分布變得不均勻,LD_12_I和LD_6_I的高馬赫數(shù)區(qū)均出現(xiàn)在燃燒室的下壁面附近。

圖7 并聯(lián)凹腔燃燒室熱流場馬赫數(shù)云圖

圖8為各算例的Ma加權(quán)平均曲線,也反映了燃燒室中的Ma變化情況,曲線反映的結(jié)果與圖7反映的是一致的。與基準構(gòu)型相比,凹腔正對并聯(lián)布置和交錯并聯(lián)均能拓寬煤油的亞聲速燃燒范圍,且交錯并聯(lián)可進一步使熱力喉道的位置后移,亞聲速燃燒范圍更廣。

圖8 并聯(lián)凹腔燃燒室熱流場馬赫數(shù)曲線圖

表3為冷流條件和燃燒條件下各算例總壓恢復(fù)系數(shù)。燃燒條件下的總壓恢復(fù)系數(shù)較小，說明燃燒產(chǎn)生一定的燃燒阻力。冷流條件下，并聯(lián)凹腔結(jié)構(gòu)燃燒室總壓恢復(fù)系數(shù)均小于單凹腔結(jié)構(gòu)的燃燒室，這是因為增加一個凹腔會帶來一定的阻力。而燃燒條件下，與單凹腔結(jié)構(gòu)的燃燒室相比，并聯(lián)凹腔結(jié)構(gòu)的 燃燒室總壓恢復(fù)系數(shù)變化不大。

表3 各算例總壓恢復(fù)系數(shù)

圖9為各算例比沖量曲線。與單凹腔相比,并聯(lián)凹腔比沖量也明顯提高。x=1.6～1.7 m范圍內(nèi),正對并聯(lián)凹腔的比沖量明顯較高,說明燃燒更為充分,且LD_6_0比LD_12_0的燃燒更為充分。x=1.7～1.8 m范圍內(nèi),凹腔交錯并聯(lián)布置方式比沖量較高,說明在下壁凹腔的附近,燃燒又變得充分,同樣LD_6_I比LD_12_I的燃燒更為充分。再次證明,小長深比(深度大)的凹腔在促進混合燃燒方面更具優(yōu)勢。

圖9 比沖量曲線

表4給出了算得燃燒室出口燃燒效率、馬赫數(shù)、推力的數(shù)值和并聯(lián)凹腔相對于單凹腔推力增加的百分比。相比單凹腔而言,并聯(lián)凹腔燃燒室出口燃燒效率、比沖量和推力均有明顯的提升。凹腔交錯并聯(lián)的布置方式比并聯(lián)布置方式的推力增加的幅度較大,長深比為12和6時分別增加了12.5%和18.75%,而凹腔正對并聯(lián)分別增加6.3%和3.6%。由此可見,帶有交錯并聯(lián)凹腔的燃燒室能夠產(chǎn)生更高的推力,且交錯并聯(lián)長深比為6的凹腔比長深比為12的凹腔能夠產(chǎn)生更高的推力,而凹腔正對并聯(lián)布置時長深比為12時更占優(yōu)勢。

表4 各算例出口截面燃燒效率推力及比沖量和相對單凹腔推力增加

3 結(jié)論

1)與單凹腔相比,并聯(lián)凹腔使煤油燃料的穿透深度大大提升,拓寬了與氧氣參加反應(yīng)的煤油當(dāng)量比范圍,使煤油更容易發(fā)生燃燒。凹腔正對并聯(lián)布置時,下壁面的凹腔發(fā)揮了主要作用,使靠近下壁面的燃料組分向展向充分擴散。而凹腔交錯并聯(lián)布置時,上下壁面的凹腔均發(fā)揮了關(guān)鍵作用,使煤油組分在燃燒室上下壁面同時向展向擴散。

2)凹腔的交錯并聯(lián)可進一步增加燃燒室內(nèi)燃料的混合效果,使燃燒室內(nèi)的燃料沿流道可以進一步分散,并且長深比為6時(高度增加)混合效果更好。

3)冷流條件下,并聯(lián)凹腔結(jié)構(gòu)燃燒室總壓恢復(fù)系數(shù)小于單凹腔結(jié)構(gòu)的燃燒室;燃燒條件下,帶有并聯(lián)凹腔結(jié)構(gòu)的燃燒室總壓恢復(fù)系數(shù)略大于單凹腔結(jié)構(gòu)的燃燒室,凹腔交錯并聯(lián)的燃燒室能夠產(chǎn)生更高的推力和比沖量。正對并聯(lián)凹腔可以拓寬與氧氣參加反應(yīng)的煤油當(dāng)量比范圍,增大煤油的亞聲速燃燒范圍,而凹腔交錯并聯(lián)時使熱力喉道的位置進一步后移,亞聲速燃燒范圍進一步擴大,從而增大了煤油的燃燒效率。

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NumericalStudyonSupersonicCombustorusingParallelCavity

GAO Feng,WANG Xudong,WANG Hongyu,HUANG Guibin

(Air and Missile Defense College,Air Force Engineering University,Xi’an 710051,China)

Numerical simulation with discrete phase model was made on supersonic combustor with a parallel cavity structure.The effect of the cavity paralleled in different ways on kerosene mixture characteristics was analyzed.The results show that the mixture efficiency of kerosene increasing obviously with parallel cavity.The ordinary parallel cavity extends equivalent ratio range,enlarging the scope of subsonic combustion.Compared with ordinary parallel cavity,the cavity dislocated in parallel contributes to the mixture of fuel and air with higher mixture efficiency,putting the thermal throat backward the combustor,further enlarging subsonic combustion zone,increasing combustion efficiency.

scramjet combustor; parallel cavity; combustion characteristics; numerical simulation

10.15892/j.cnki.djzdxb.2017.02.025

2016-07-11

高峰(1965-),男,安徽鳳陽人,教授,碩士生導(dǎo)師,研究方向:火箭發(fā)動機推進理論。

V231.3

A