龔彥愷,白翠琴
(復(fù)旦大學(xué) 物理系,上海 200433)
不同量級的厚度,測量的方法有所差異. 對于厚度在102μm以上的樣品,可使用刻度尺、游標(biāo)卡尺等工具進行直接測量; 對于厚度在nm級的樣品,可以使用橢偏儀、臺階儀等測量工具進行測量. 對于厚度在100~102μm的樣品,常使用邁克耳孫白光干涉測厚儀進行測量,但是這種測量方法難以實現(xiàn)原位測量,因此有必要設(shè)計出更為方便的測厚儀. 光程差與折射率、光程存在一定關(guān)系,分析不同波長光的強度的差異可以計算出厚度. 本實驗設(shè)計出了結(jié)構(gòu)簡單、便于操作的多頻測厚儀,成功實現(xiàn)了厚度范圍在2~200 μm的測量.
I1= [R1+(1-R1)R2T1+
(1)
圖1 石英片上下表面反射光光路圖
(2)
通過分析波數(shù)的周期,在已知折射率n的情況下,可得出樣品厚度d.
即
(3)
從上式可以看出,樣品的厚度d越大,同一波長下對光柵光譜儀分辨率的要求也就越高. 以中心波長為500 nm左右. 石英玻璃折射率n約為1.46、d取100 μm為例,計算Δλ約為0.04 nm. 故本實驗中選用WGD-8型組合式多功能光柵光譜儀,其最小的分辨率可以達到0.01 nm,測量范圍為400~660 nm.
在這一光譜儀下,對能夠測量的厚度范圍進行簡要計算. 雖然光譜儀最小能夠分辨的波長理論上是0.01 nm,但由于實驗儀器的限制,近似取為Δλ=0.02 nm,而
所以
(4)
光正入射到樣品上時,無論是s波還是p波,都有反射率[1]
(5)
透射率
(6)
石英玻璃的折射率[2]約為1.46,空氣的折射率為1.00,故反射率僅到達3.5%左右. 光譜儀能檢測到的最小光強有限,加上自身存在一定的噪聲,為了保證檢測信號的強度,需要選用較強的光源進行實驗. 實驗光源是復(fù)享公司的HL2000鹵素光源,其發(fā)射的光強滿足實驗條件. 同時光源具有SMA905接口,可以直接與具有相同接口的光纖連接,這將對測厚儀的順利搭建起重要的作用.
在實驗的過程中,反射光強很低,如果僅僅簡單地直接將光源對準樣品,將光柵光譜儀對準反射光方向,進入光柵光譜儀的反射光非常弱,即使在光路中加入會聚透鏡,仍然難以檢測到信號. 為了解決這一問題,通過Y型光纖將入射光照射到樣品表面[3]以及將干涉光引入光柵光譜儀.
實驗光路如圖2所示,其中Y型光纖為2芯,將A端連接在HL2000鹵素光源的SMA905接口上,光通過A入射傳輸?shù)紺端并垂直射到樣品的表面上,而反射相干光由C端傳輸?shù)紹端,進入光柵光譜儀的入射縫,通過光譜儀測量光譜.
圖2 實驗光路示意圖
即
(7)
利用多頻干涉法對不同厚度的2塊石英片進行測量. 考慮光源性質(zhì)和儀器響應(yīng),為保證信號強度,選擇500~650 nm的波長范圍進行分析. 得到的光譜圖和經(jīng)過傅里葉分析后的圖如圖3和圖4所示. 利用(7)式進行厚度計算. 在此波段,石英折射率n的值為1.460. 另外,考慮到此時波數(shù)變化的量級為10-8nm-1,所以將插值步長設(shè)置為10-8. 如圖3所示,樣品1信號最高峰的橫坐標(biāo)為136.359 5,解得樣品厚度d=48.67 μm. 如圖4 所示,樣品2信號最高峰的橫坐標(biāo)為257.567 95,解得厚度d=89.29 μm.
光柵光譜儀的最小分辨率為0.01 nm,考慮信號強度的影響以及信噪比,波長λ測量的不確定度取u(λ)=0.03 nm. 由于ν=1/λ, 取中心波長為550 nm,因此
最終測得2塊石英樣品的厚度分別為:(48.7±0.7) μm,(89±2) μm. 為了驗證實驗結(jié)果,利用邁克耳孫白光干涉儀測量兩樣品的平均厚度[4],結(jié)果為48 μm和94 μm,這一結(jié)果與多頻干涉法的測量結(jié)果一致.
(a)光譜圖
(b)傅里葉變換圖圖3 樣品1的光譜及傅里葉變換圖
(a)光譜圖
(b)傅里葉變換圖圖4 樣品2的光譜及傅里葉變換圖
基于多頻干涉搭建了測厚儀,對其適用范圍進行了理論的分析,并利用搭建的儀器測量了石英片厚度. 利用多頻干涉的方法測量樣品的厚度不受樣品位置的限制,使用靈活方便,原位測量的能力使其具有很高的實用性. 雖然所設(shè)計的測厚儀對樣品的反射率以及厚度有一定的要求,但隨著光譜儀技術(shù)的不斷改進,在能夠提供更高的分辨率以及能檢測到更微弱光信號的情況下,該多頻測厚儀的適用范圍也會隨之提高.