趙麗潔, 林東欽, 杜永峰, 李萬潤
(1. 河北工程大學(xué)土木工程學(xué)院 邯鄲,056038) (2. 蘭州理工大學(xué)防震減災(zāi)研究所 蘭州,730050)
近年來,在多例隔震工程的施工階段出現(xiàn)了橡膠隔震支座側(cè)向位移偏大的現(xiàn)象。特別是在超長和平面形狀不規(guī)則的隔震結(jié)構(gòu)中,由于隔震支座受外部非荷載因素的影響,如制作缺陷、施工誤差等原因,給隔震結(jié)構(gòu)在施工及運(yùn)營期的全壽命過程中的安全性帶來一定的隱患[1]。建立運(yùn)營期間隔震支座的力學(xué)模型,分析其力學(xué)性能,不僅能夠準(zhǔn)確掌握隔震支座的隔震性能,而且為其在施工、運(yùn)營期間的損傷程度、壽命評(píng)估等提供可靠手段。為此,研究人員建立了多種隔震系統(tǒng)非線性參數(shù)模型,并采用不同的方法對(duì)模型參數(shù)及其非線性特性進(jìn)行有效識(shí)別[2-4]。文獻(xiàn)[5-6]基于簡化Bouc-wen模型分析隔震支座的非線性力學(xué)特性,并采用序貫非線性最小二乘、序貫最小二乘等方法對(duì)非線性模型參數(shù)進(jìn)行識(shí)別。文獻(xiàn)[7]利用擴(kuò)展卡爾曼估計(jì)算法,識(shí)別隔震結(jié)構(gòu)中橡膠支座的剛度和阻尼,對(duì)隔震結(jié)構(gòu)參數(shù)進(jìn)行有效識(shí)別,進(jìn)而實(shí)現(xiàn)隔震結(jié)構(gòu)的非線性識(shí)別。文獻(xiàn)[8]基于小波多分辨率理論對(duì)基礎(chǔ)隔震結(jié)構(gòu)的時(shí)變非線性進(jìn)行識(shí)別。小波分析作為一種現(xiàn)代時(shí)頻分析工具,具有很強(qiáng)的時(shí)頻定位能力,在結(jié)構(gòu)參數(shù)識(shí)別乃至健康監(jiān)測領(lǐng)域具有巨大的潛力和應(yīng)用價(jià)值。近幾年,基于小波多分辨率理論在時(shí)變線性/非線性結(jié)構(gòu)參數(shù)識(shí)別方法逐漸引起學(xué)者們的關(guān)注,并進(jìn)行了大量研究工作,取得了一些研究成果。文獻(xiàn)[9]采用Morlet小波變換方法對(duì)時(shí)變振動(dòng)系統(tǒng)和典型非線性振動(dòng)系統(tǒng)進(jìn)行參數(shù)識(shí)別。文獻(xiàn)[10-12]均基于小波多分辨率分析理論對(duì)結(jié)構(gòu)的時(shí)變參數(shù)進(jìn)行了有效識(shí)別。
筆者采用描述隔震支座的經(jīng)典Bouc-wen 遲滯非線性模型為研究對(duì)象,首先,通過引入三階有效差分技術(shù),建立基于小波多分辨率分析理論的隔震結(jié)構(gòu)時(shí)變非線性參數(shù)識(shí)別方法;其次,采用剛度參數(shù)突變的兩層隔震結(jié)構(gòu)模型進(jìn)行數(shù)值模擬;最后,借助SIS振動(dòng)臺(tái)模型試驗(yàn)測試數(shù)據(jù),識(shí)別SIS在地震作用下結(jié)構(gòu)時(shí)變參數(shù)及非線性模型參數(shù)的時(shí)域演化規(guī)律,力求掌握隔震結(jié)構(gòu)在施工、服役期間各階段的時(shí)變非線性力學(xué)行為。
WMRA是小波變換中重要理論之一,WMRA從函數(shù)空間的角度可以看作能量有限函數(shù)的多分辨率表達(dá)[13]。把函數(shù)空間作逐級(jí)二分解產(chǎn)生一組逐級(jí)嵌套的子空間
…?V-2?V-1?V0?V1?V2?…?L2
或
Vj?Vj+1
對(duì)j∈Z,j是從-∞到+∞的整數(shù),j值愈大空間愈大,其中,V-∞={0},V∞=L2。任意一個(gè)能量有限的連續(xù)信號(hào)通過小波多分辨率近似可以表示成函數(shù)空間展開形式
(1)
其中:φj0,k(t)=2j0/2φ(2j0t-k)和φj,k(t)=2j/2φ(2jt-k)分別為尺度函數(shù)φ(t)和母小波函數(shù)φ(t)的平移和伸縮的函數(shù)簇;cj0,k和dj,k分別為在尺度j0和j上的展開系數(shù)。
式(1)中第1項(xiàng)給出了f(t)的低頻分量或近似表達(dá);第2項(xiàng)給出了對(duì)于不同分辨率尺度j的高頻分量或細(xì)節(jié)表達(dá)。
本研究在WMRA基礎(chǔ)上引入三階有效差分方法,建立非線性模型參數(shù)識(shí)別方法。以單自由度遲滯非線性模型為例,運(yùn)動(dòng)方程為
(2)
假設(shè)系統(tǒng)的總恢復(fù)力采用經(jīng)典Bouc-wen模型描述,表達(dá)式如下
(3)
為簡化計(jì)算,通常把滯回參數(shù)設(shè)定為n=2。待識(shí)別模型參數(shù)向量為[ckβγ]。 假設(shè)采樣數(shù)據(jù)長度為Nt,令tk=kΔt(k=0,1,…,Nt-1),Δt為采樣間隔,將式(2)離散化并轉(zhuǎn)化成觀測方程形式
(4)
(5)
將待識(shí)別模型參數(shù)c,k,β,γ表示成向量θk的形式,θk=[c,k,β,γ]T,將式(3)、式(4)帶入式(5),并定義觀測向量
(6)
由式(5)形成觀測方程
yk=φkθk+εk
(7)
其中:εk為測量噪聲。
由式(6)可知,觀測向量yk可以通過輸入、輸出測得。由式(6)、式(7)可得
(8)
將式(3)帶入式(8),并利用式(3)可以得到式(7)中系數(shù)矩陣表達(dá)式
φk=[φk,1,φk,2,φk,3,φk,4]
(9)
其中
(10a)
(10b)
(10c)
(10d)
采用WMRA可以將模型參數(shù)識(shí)別問題轉(zhuǎn)化為多元線性回歸模型中的時(shí)不變小波重構(gòu)系數(shù){c}和syggg00的估計(jì)問題[15],將觀測方程未知數(shù)系數(shù)θ采用小波多分辨近似展開
θ≈WΞ
(11)
將式(11)代入式(7)可得如下表達(dá)式
(12)
式(11)可以看作矩陣Q的l列回歸分析,ql可以看作第l列的回歸向量,αl為第l個(gè)重構(gòu)系數(shù),L為回歸因子的數(shù)目,即Ξ的總數(shù)目。
Q=ΓW
(13)
其中:Q包含結(jié)構(gòu)響應(yīng)Γ和在不同分辨率下小波函數(shù)的采樣值W。
由式(13)可知,小波系數(shù)展開Ξ可以通過線性最小二乘偽逆解得到,表達(dá)式如下
Ξ≈Q+Y
(14)
Q+為Q的偽逆,將Ξ回代到式(11)得到相應(yīng)模型參數(shù)。
圖1為各層結(jié)構(gòu)參數(shù)及模型參數(shù)理論值與識(shí)別值的對(duì)比曲線。圖(a),(b),(d),(e)為考慮上部結(jié)構(gòu)及隔震層剛度發(fā)生變化時(shí),每層結(jié)構(gòu)參數(shù)的識(shí)別值,發(fā)現(xiàn)阻尼系數(shù)識(shí)別效果很好,剛度參數(shù)在突變前識(shí)別效果較好,在剛度突變后識(shí)別值在真值附近上下波動(dòng),但可以在較短時(shí)間內(nèi)迅速準(zhǔn)確跟蹤上部結(jié)構(gòu)剛度及隔震層剛度的突變情況。圖(c),(f)為隔震層模型參數(shù)理論值與識(shí)別值的對(duì)比曲線,同樣識(shí)別效果較好。
圖1 各層結(jié)構(gòu)參數(shù)及模型參數(shù)理論值與識(shí)別值Fig.1 Theoretical value and identification value of each layer structure and model parameter
圖2所示為恢復(fù)力與位移形成的滯回曲線識(shí)別值與理論值的對(duì)比情況。圖(a)為上部結(jié)構(gòu)滯回曲線識(shí)別情況,由于上部結(jié)構(gòu)假定為線性,在剛度突變后,滯回曲線仍然類似于直線。圖(b)為隔震層滯回曲線識(shí)別情況,可以發(fā)現(xiàn)在剛度改變前后識(shí)別值與理論值吻合均較好,滯回曲線形狀飽滿,隔震層表現(xiàn)出明顯的耗能特點(diǎn),進(jìn)一步驗(yàn)證了該方法的有效性。
圖2 滯回曲線理論值與識(shí)別值Fig.2 Theoretical value and identification value of hysteresis curve
為進(jìn)一步驗(yàn)證所提識(shí)別方法的適用性,借助課題組在廣州大學(xué)工程抗震研究中心所做的SIS振動(dòng)臺(tái)模型試驗(yàn)數(shù)據(jù),建立描述串聯(lián)隔震體系的Bouc-wen模型,并對(duì)其進(jìn)行參數(shù)識(shí)別。SIS試驗(yàn)?zāi)P褪怯上鹉z支座、鋼筋混凝土柱及配重板組成,如圖3所示。根據(jù)試驗(yàn)條件、地震波分類及串聯(lián)柱的高度分為不同組測試工況,每一組工況根據(jù)不同的地震激勵(lì)幅值、不同輸入方向(x/y/z)又分為若干測試工況,具體測試工況見文獻(xiàn)[16]。采用串聯(lián)柱高為1 m、振動(dòng)臺(tái)輸入激勵(lì)為8度0.2g的x向遠(yuǎn)場地震波CC4的測試工況(CC4X_0.2g)數(shù)據(jù)進(jìn)行分析,該組測試工況能夠使SIS進(jìn)入非線性耗能階段。
圖3 試驗(yàn)?zāi)P虵ig.3 Test model
表1為試驗(yàn)測得模型隔震支座的水平等效剛度與等效阻尼比數(shù)值[16],其中阻尼系數(shù)由計(jì)算得到。圖4為CC4X_0.2g工況下,模型參數(shù)試驗(yàn)值與識(shí)別值的對(duì)比曲線。由于試驗(yàn)中模型參數(shù)β和γ未知,圖中僅給出其識(shí)別值曲線如圖(c)和(d)所示。圖(a)和(b)為等效剛度識(shí)別值與試驗(yàn)值的對(duì)比曲線,識(shí)別值隨著時(shí)間的增長逐漸接近于試驗(yàn)值,而等效阻尼的識(shí)別值與試驗(yàn)值相差較大。分析其原因:a.試驗(yàn)值是隔震支座在力學(xué)性能測試時(shí)的100%剪切變形條件下得到實(shí)測值,識(shí)別值是根據(jù)該工況實(shí)測數(shù)據(jù)識(shí)別得到,而在試驗(yàn)過程中,支座并沒有完全達(dá)到100%剪切變形,因此阻尼系數(shù)與試驗(yàn)值相比數(shù)值偏小;b.圖中用于對(duì)比的試驗(yàn)值是僅針對(duì)橡膠支座測試的力學(xué)參數(shù)值,而識(shí)別值是基于整體SIS試驗(yàn)?zāi)P?,包括橡膠隔震支座及下部的串聯(lián)柱,因此也會(huì)對(duì)識(shí)別結(jié)果產(chǎn)生一定的影響。
表1 隔震支座的水平基本力學(xué)性能
Tab.1 The horizontal basic mechanical properties of the rubber bearing
keff/(kN·mm-1)ζeffceff/((kN·s)·mm-1)LRB90-150.2060.1850.008 3
圖4 CC4X_0.2 g工況下參數(shù)試驗(yàn)值與識(shí)別值對(duì)比Fig.4 Comparison of the experiment value and the identification value of the parameters for CC4X_0.2 g
圖5 CC4X_0.2 g工況下滯回曲線、瞬時(shí)剛度試驗(yàn)值與識(shí)別值比較Fig.5 Comparison between identification value and identification value of hysteresis loops, instantaneous stiffness for CC4X_0.2 g
圖5為CC4X_0.2g工況下滯回曲線、瞬時(shí)剛度試驗(yàn)值與識(shí)別值對(duì)比曲線。圖(a)為由參數(shù)識(shí)別值計(jì)算得滯回曲線與實(shí)測滯回曲線對(duì)比情況,識(shí)別值相對(duì)于試驗(yàn)值向上有所偏移,但是整體滯回曲線形狀與實(shí)測的滯回曲線基本吻合。圖(b)為瞬時(shí)剛度識(shí)別值與試驗(yàn)值對(duì)比曲線,除個(gè)別異常值外,整體識(shí)別效果較好。
1) 通過數(shù)值分析表明,小波多分辨率識(shí)別方法可以有效識(shí)別結(jié)構(gòu)剛度退化時(shí)的結(jié)構(gòu)參數(shù)及隔震層模型參數(shù)的變化規(guī)律。
2) 借助SIS的振動(dòng)臺(tái)試驗(yàn)測試數(shù)據(jù),建立了包含4個(gè)未知參數(shù)的簡化Boun-wen遲滯非線性模型,識(shí)別其等效剛度、等效阻尼及非線性參數(shù)值,并與試驗(yàn)值進(jìn)行對(duì)比分析。結(jié)果表明,該方法可以有效識(shí)別SIS的結(jié)構(gòu)及模型參數(shù),進(jìn)一步驗(yàn)證了方法的適用性,為在施工、運(yùn)營期等階段力學(xué)性能狀態(tài)的準(zhǔn)確評(píng)估提供一定參考。