張 超
(溫州大學(xué)數(shù)理與電子信息工程學(xué)院,浙江溫州 325035)
磁流體力學(xué)(Magneto Hydro Dynamics,MHD)方程組描述了導(dǎo)電流體在磁場(chǎng)中運(yùn)動(dòng)所遵循的物理規(guī)律,是用來(lái)研究運(yùn)動(dòng)的導(dǎo)電流體和磁場(chǎng)相互作用中各物理量間的變化關(guān)系以及電磁場(chǎng)和速度場(chǎng)中各物理量的分布的,在天體物理學(xué)和地球物理學(xué)、核反應(yīng)堆中的液態(tài)金屬冷卻、金屬的電磁鑄件等領(lǐng)域有廣泛的應(yīng)用.關(guān)于 MHD方程組的物理背景,可以參考 Hughes[1]和 Moreau[2]的相關(guān)文獻(xiàn).
MHD方程組是由流體力學(xué)的Navier-Stokes方程和電動(dòng)力學(xué)的Maxwell方程所耦合的非線性偏微分方程組,求解非常困難和復(fù)雜,人們往往通過(guò)數(shù)值模擬來(lái)了解MHD方程組解的特征.隨著計(jì)算機(jī)技術(shù)的不斷進(jìn)步和發(fā)展,不可壓縮MHD方程組的數(shù)值模擬也得到了全面的發(fā)展,并且理論研究和數(shù)值模擬相輔相成.研究不可壓縮MHD方程組的數(shù)值方法一直是國(guó)內(nèi)外計(jì)算數(shù)學(xué)界和應(yīng)用數(shù)學(xué)界廣泛關(guān)注的熱點(diǎn)問(wèn)題之一,有大量的文獻(xiàn)研究定?;蚍嵌ǔHD方程組解的適定性[3-4]和數(shù)值方法[5-18].
本文考慮如下的MHD方程組:
方程組(1)–(5)是Gerbeau和Bris在文[19-20]中首先研究的,并證明了在物理數(shù)據(jù)足夠小的假設(shè)下局部強(qiáng)解的存在唯一性;Li等在文[21]中研究了求解該方程組的解耦半隱算法,在理論上分析了算法的穩(wěn)定性和收斂性,并給出了算法的有限元誤差估計(jì).本文的主要工作是引入加罰參數(shù)ε,建立原方程組(1)–(5)的加罰逼近系統(tǒng),并給出原方程組的解與加罰逼近問(wèn)題的解關(guān)于ε的誤差估計(jì).本文工作的主要意義是通過(guò)建立原方程組的加罰逼近系統(tǒng)的解來(lái)構(gòu)造求解原方程組解的數(shù)值迭代算法.
首先,引入一些函數(shù)空間及相關(guān)的范數(shù).當(dāng)k ∈ N+,1≤p≤+∞時(shí),記Wk,p(Ω)為Sobolev空間,其范數(shù)定義如下:
那么存在僅依賴凸區(qū)域Ω的常數(shù)C1>0,使得對(duì)wW∈有:
當(dāng)2≤p≤6時(shí),利用Sobolev不等式有:
這里C2C3,是僅依賴Ω的正常數(shù).定義三線性項(xiàng)
這組新的MHD方程組(10)–(14)解的存在唯一性在文獻(xiàn)[19-20]中已經(jīng)得到證明.
還需要下列正則性.
定理2[21]在定理1的假設(shè)下,存在常數(shù) C > 0 使得
這里常數(shù)C與 Ω , R m,Re相關(guān).
這一節(jié)將建立方程組(10)–(14)的加罰逼近系統(tǒng):
這里ε>0為小參數(shù).
當(dāng)ε=1時(shí),加罰系統(tǒng)(17)–(21)為非定常不可壓縮MHD方程組,其弱解(uε,bε)的存在性在文[4]中已經(jīng)得到證明.本文主要給出(uε,bε)與MHD方程組(10)–(14)的解(u,b)關(guān)于加罰參數(shù)ε的誤差估計(jì).首先,關(guān)于和我們有如下的先驗(yàn)估計(jì).
引理2 在定理1的假設(shè)下,存在常數(shù)C>0 使得
證明:用,uεSbε分別檢驗(yàn)(17)式和(19)式,有:
將(25)式和(26)式相加有:
這里用到了
再(27)式右邊利用Young不等式有:
將(29)式關(guān)于時(shí)間從0到t <T*進(jìn)行積分,那么存在常數(shù) C>0使得
證畢.
本文的主要結(jié)論如下:
定理3 在定理1的假設(shè)下,存在常數(shù) C>0 使得
證明:將(12)式左右兩邊同時(shí)加上εbt,有:
等式(10)和(30)分別減去(17)式和(19)式,有:
e與(31)式兩端作內(nèi)積有:
Sη與(32)式兩端作內(nèi)積有:
將(33)式和(34)式相加,并利用(28)式得:
類似地有:
證畢.