王冠宇
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由Kolmogorov理論可知:湍流場是由各種大小不同的渦構(gòu)成的,這些旋渦中蘊含著流體的大部分能量。尺寸越大的渦旋含有的能量越多,尺寸較小的渦旋含有的能量相對就較少。當外界沒有能量持續(xù)輸入的時候,由于各種原因,會造成大尺寸渦旋外緣上兩端間的流體產(chǎn)生較大的速度差,這種速度差會使渦旋產(chǎn)生一定的剪切力,在這種剪切力的作用下,大尺寸渦旋會逐級分裂成許多較小尺寸渦旋。由于小渦旋的產(chǎn)生使流場湍動能增加,而湍動能的增加有利于混合,故研究湍動能的分布可以得出翼片的作用效果、混合發(fā)生的主要區(qū)域。
圖1是4種模型的縱向截面湍流強度分布圖,紅色表示湍流強度較高的區(qū)域,藍色表示湍流強度較低的區(qū)域。從模型一、模型二的湍流強度分布圖可以看出:由于翼片的長度有限,對軸線區(qū)域流體的擾動作用并不明顯;在混合器的軸線附近,存在大面積湍流強度較低的區(qū)域。從模型三、模型四的湍流強度分布圖可以看出:隨著翼片長度逐漸增加,翼片向軸線區(qū)域延伸,混合器內(nèi)軸線區(qū)域的湍流強度明顯增大;混合器內(nèi)并沒有出現(xiàn)大面積低湍流強度區(qū)域,湍流強度的最大值也逐漸變大。結(jié)合Kolmogorov理論可以推測,翼片長度增加可以很好地促進HEV型靜態(tài)混合器內(nèi)的流體混合[1]。
圖1 4種模型在縱向截面湍流強度分布圖
為了解翼片增長對流體流動的影響,選取流體流經(jīng)第一排翼片的速度矢量圖為研究對象。圖2是4種模型在軸上坐標z=150mm時橫向截面上的速度矢量圖。從圖2中可以看出:油水兩相在流經(jīng)翼片時,因為翼片的阻滯,流體會繞過翼片,在翼片后方形成漩渦。根據(jù)湍流混合理論,漩渦尺寸越大,分裂為小漩渦的次數(shù)就會越多,越有利于兩相的混合,漩渦外緣上兩端間流體的速度差形成的剪切力,也會促進流體由高速區(qū)向低速區(qū)運動。通過對比發(fā)現(xiàn),隨著翼片長度的增加,漩渦的影響區(qū)域面積不斷擴大。當長度為0.594D時,漩渦外緣已延伸至軸線區(qū)域附近,有利于軸線區(qū)流體與邊壁區(qū)流體的對流[2]。
圖2 4種模型在橫向截面的速度矢量圖
圖3 新結(jié)構(gòu)翼片
新結(jié)構(gòu)翼片是通過改進長度為0.594D的翼片而來,其結(jié)構(gòu)如圖3所示。將長度為0.594D的翼片按圖中所示參數(shù),剖分成為兩個翼片,分別命名為前翼片和后翼片,前后翼片旋轉(zhuǎn)角為90°,新結(jié)構(gòu)翼片仍按原有位置均勻布置在混合器內(nèi),混合器結(jié)構(gòu)參數(shù)同上文一致,如圖4所示。
圖4 新結(jié)構(gòu)混合器模型示意圖
對于新結(jié)構(gòu)的混合器,模擬方法與前文相同。
采用前文方法計算新結(jié)構(gòu)的混合不均勻度系數(shù)以及壓力降數(shù)值,并將計算結(jié)果與模型一、模型四相關(guān)數(shù)值進行對比,從而分析3種不同結(jié)構(gòu)翼片對混合器混合性能的影響。導(dǎo)出FLUENT模擬數(shù)據(jù),計算得出新結(jié)構(gòu)混合器出口處混合不均勻度系數(shù)為0.028456,其結(jié)果遠小于0.05,混合效果良好。導(dǎo)出入口截面平均壓力與出口截面平均壓力數(shù)值,計算差值得出新結(jié)構(gòu)混合器壓力降為1141.871Pa。
(1)流體在HEV型靜態(tài)混合器內(nèi)運動時,會受到內(nèi)置翼片的約束和影響。翼片長度增加,翼片對軸線區(qū)域流體的擾動增強,有利于液液兩相流體的混合。(2)隨著翼片長度增加,HEV型靜態(tài)混合器的混合效果增強。當翼片長度為0.33D、0.396D時,最終混合效果均未達到良好狀態(tài);當翼片長度為0.495D時,最終混合效果達到良好狀態(tài);當翼片長度為0.594D時,最終混合效果達到均勻狀態(tài)。同時,混合管的壓力降也逐漸增大。(3)新型的HEV型靜態(tài)混合器壓力降與現(xiàn)有的HEV型靜態(tài)混合器壓力損失相差不大;混合不均勻系數(shù)為0.028456,混合效果良好。模擬結(jié)果顯示:新結(jié)構(gòu)HEV型靜態(tài)混合器是一種合適的、性能良好的靜態(tài)混合器[3]。