周光發(fā)
(江蘇警官學院基礎課教研部,江蘇 南京 210031)
1994年,Xu[1]研究了如下單向流問題:
ut-Δu=σ(u)|φ|2,
(1)
φt-·(σ(u)φ)=G(t),inQT∶=Ω×(0,T),
(2)
(3)
u(x,0)=u0(x),φ(x,0)=φ0(x)inΩ.
(4)
這里有界光滑區(qū)域Ω?RN(N≥1),ν是?Ω的單位外法向量,T是任一給定正數.u表示溫度,φ是流體速率. (1)是熱傳導方程,(2)是特殊情形下的Navier-Stokes方程. 因此這是一特殊情形的Boussinesq方程. 關于不可壓Navier-Stokes方程和Boussinesq方程組的最新研究見參考文獻[2-6].
Xu[1]證明當成立如下條件
(5)
σ(u)是連續(xù)函數且存在常數σ0、σ1使
0<σ0≤σ≤σ1<+∞.
(6)
則問題(1)~(4)至少存在一個弱解.
本文將證明如下定理:
定理設(6)及如下條件成立
G(t)∈L1(0,T),φ0∈L2(Ω),u0∈Mb(Ω)(有界Radon測度),
(7)
則問題(1)~(4)至少存在一個弱解.
我們將采用正則化方法證明存在性定理. 設
(8)
且
Gε(t)→G(t)inL1(0,T),φ0ε→φ0inL2(Ω),u0ε→u0在分布的意義下,且‖u0ε‖L1(Ω)≤‖u0‖Mb(Ω).
(9)
設以Gε(t),φ0ε,u0ε為已知數據的問題(1)~(4)的解為(uε,φε)[1],下面作解(uε,φε)與ε無關的一致估計,然后利用緊性定理完成定理的證明.
(10)
則
(11)
引理2
‖φε‖L∞(0,T;L2(Ω))+‖φε‖L2(0,T;H1(Ω))≤C,
(12)
‖φεt‖X≤C,X=L1(0,T)+L2(0,T;H-1(Ω)).
(13)
這里及以后C均表示與ε無關的正常數.
證明在方程(2)兩端同時乘以φε并積分,有
(14)
利用引理1即得(12). 由(12)及方程(2)即得(13).
下面利用文獻[7]中方法對uε給出先驗估計.
引理3
‖uε‖L∞(0,T;L1(Ω))≤C.
(15)
證明取Lipschitz連續(xù)函數ψ(s):R→[-1,1]為:
(16)
在方程(1)兩端同時乘以ψ(uε)χ(0,t)積分,有
從而
(17)
這里
(18)
引理4
(19)
‖uεt‖X≤C.
(20)
其中X∶=L1(0,T;L1(Ω))+L1(0,T;(W1,q(Ω))*).
證明利用(19)及方程(1)而證(20)成立. 只須證明(19)成立,為此取Lipschitz連續(xù)函數ψ(s):R→[-1,1]為
(21)
在方程(1)兩端同時乘以ψ(uε)并積分,可得到
從而
(22)
其中An={(x,t)∈Ω×(0,T);n≤|uε(x,t)|≤n+1}.
從而
陶行知說:“生活即教育”。小學生的生活豐富多彩,他們喜歡玩,喜歡鬧,只有在生活中,小學生的想象力和思維能力才能被充分調動起來,使學生獲得豐富的數學感知。教師要重視數學和生活的結合,在生活中啟發(fā)學生,提高學生運用數學知識解決生活問題的能力。
(23)
利用插值不等式
(24)
及Sobolev-Poincaré不等式
(25)
可得到
(26)
將(26)代入(23)并利用(25)即得到(19).
利用Simon J緊性原理[8],可得
uε→ustrongly inLq(Ω×(0,T))and a.e.Ω×(0,T),
(27)
uε?uweakly inLq(0,T;W1,q(Ω)),
(28)
φε→φstrongly inL2(Ω×(0,T))and a.e.Ω×(0,T),
(29)
φε?φweakly inL2(0,T;H1(Ω)),
(30)
利用σ的連續(xù)性及有界性及(27)可知
σ(uε)→σ(u)strongly inLp(Ω×(0,T)),?p>1,
(31)
σ(uε)φε→σ(u)φ在分布意義下
(32)
由(9)、(29)、(32)可知φ滿足
φt-·(σ(u)φ)=G(t),
(33)
由(30)、(3)知
φ|ST=0.
(34)
由Simon[8]緊性定理知
φ|t=0=φ0(x)∈L2(Ω).
(35)
這樣我們可以證明
引理5
(36)
證明
(φε-φ)t-·((σ(uε)φε)-(σ(u)φ))=Gε(t)-G(t),
(37)
(φε-φ)|ST=0,
(38)
(φε-φ)|t=0=φ0ε-φ0→0 strongly inL2(Ω).
(39)
在方程(37)兩端同時乘以φε-φ并積分,有
從而
(40)
利用Lebesgue控制收斂定理可知
(41)
把(41)代入(40)即可知引理5成立.
定理的證明利用引理4、5易證定理成立.