邱為鋼
(湖州師范學(xué)院 公共教研部,浙江 湖州 313000)
《電動力學(xué)題解》(第2版)[1]中有這樣一道經(jīng)典的求電勢分布的題目(編號2-24),在半徑為R的球面上,兩半球面都是等勢面,且電勢互為相反數(shù),求球內(nèi)外空間各點的電勢.文獻[1]給出了電勢的具體表達式,但是沒有進一步求球面上的電荷密度和半球面上的電量.本文想回答這個問題,這個有限面積球面上的電量到底有多大?
先簡要推導(dǎo)電勢的求解,具體細節(jié)可參考文獻[1,2].由于體系的對稱性,可以直接寫出球內(nèi)外的電勢的表達式:
(1)
(2)
這種電勢的表達式滿足拉普拉斯方程,且在球面上連續(xù),滿足電勢在球面內(nèi)外的連續(xù)條件.在球面上有
(3)
利用勒讓德函數(shù)的正交性,得到展開系數(shù)Cl的積分表達式
(4)
其中l(wèi)為奇數(shù),文獻[1]給出奇數(shù)項系數(shù)表達式為
(5)
從電勢的勒讓德函數(shù)求和表達式(1)和(2),得到球內(nèi)外兩側(cè)電場徑向分量的表示:
(6)
(7)
由高斯定理,球面的電荷密度等于這兩者之差再乘以真空介電常數(shù),即
(8)
對半球面積分,就得到電荷的表達式
(9)
把式(8)和式(4)代入式(9),做變量代換x=cosθ,計算得到
(10)
再利用式(4),得到半球面上電荷量的無窮求和式
(11)
這個無窮求和沒有解析表達式,雖然有可能有多重積分表達式(便于數(shù)值計算).先看一下這個無窮求和是收斂還是發(fā)散,需要確定當(dāng)n趨向無窮大時,系數(shù)C2n+1的漸近展開式.首先把(5)式中的雙階乘表示為以下連乘形式:
(12)
然后利用伽瑪函數(shù)比值的乘積公式:
(13)
得到系數(shù)絕對值的表達式:
(14)
由對數(shù)伽瑪函數(shù)的漸近展開式[3]:
計算得到
再利用以下漸近展開式:
得到系數(shù)絕對值式(14)對數(shù)的漸近展開式:
由此得到電荷求和表達式(11)中的通項有這樣的漸近展開式:
(15)
由高等數(shù)學(xué)中數(shù)列斂散判斷法則,式(11)中無窮求和是發(fā)散的,即半球面上的電荷量是無窮大.
為了維持兩個半球面上相反且有限大小的電勢,不僅兩個半球面相互要絕緣,理論上必須給半球面輸入無窮大的電量,這是不可能實現(xiàn)的.但是球面上總的電荷量為零,所以需要一個可以無限能量供應(yīng)的精靈,在赤道上隨時抽出大小相等符號相反的電荷,分到兩個絕緣的半球面上,無限長時間后,才能達到兩個半球面分別等勢.