席 鋒，胡 莉

（重慶工商大學(xué) 計算機(jī)科學(xué)與信息工程學(xué)院，重慶 400067）

光與介質(zhì)的相互作用是常見的，且會產(chǎn)生非常復(fù)雜的物理效應(yīng)，不僅光波會發(fā)生改變，同時也會使介質(zhì)的光學(xué)和物理性質(zhì)發(fā)生很大改變.如果介質(zhì)中同時有平面聲波傳播，會使介質(zhì)發(fā)生彈性形變，促使介質(zhì)的密度出現(xiàn)疏密變化的周期分布.相應(yīng)地，介質(zhì)的折射率也將呈現(xiàn)相應(yīng)的周期性變化，此時介質(zhì)相當(dāng)于一個“相位光柵”.當(dāng)平面光波垂直于聲波的傳播方向進(jìn)入介質(zhì)后，經(jīng)聲波調(diào)制形成“相位光柵”后，在出射端面上的光波面不再是平面，而是折皺面.該波面上有相同傳播方向的光波會聚后將產(chǎn)生相干疊加，而形成衍射條紋.這即是聲光衍射［1-5］.在“激光原理”“光電子技術(shù)”等課程里，都會講到聲光效應(yīng)的衍射現(xiàn)象［6，7］.通常都是講述平面光波與聲波的相互作用.光波和聲波，分別有平面波、球面波和柱面波三種波形.而對于球面波和柱面波，均較少涉及.為了深化對聲光效應(yīng)及其衍射現(xiàn)象的認(rèn)識和理解，本文對平面光波與球面聲波的聲光相互作用及其衍射現(xiàn)象，從理論和實(shí)驗(yàn)分別進(jìn)行了研究.其結(jié)果可以讓學(xué)生更加深刻地理解聲光效應(yīng)及其衍射現(xiàn)象，對于現(xiàn)有教材、教學(xué)內(nèi)容來說，也是有益的補(bǔ)充.

1 球面聲波的聲光衍射

球面聲波是三維波，通常都被限制在一定大小的球腔內(nèi).連續(xù)的球面波在球腔內(nèi)持續(xù)傳播時，會被球腔的內(nèi)表面反射回來而與后續(xù)球面波疊加，因而在球腔內(nèi)將形成球面駐波場.導(dǎo)致球腔內(nèi)的聲場分布更為復(fù)雜，從數(shù)學(xué)形式上球面駐波場中的聲壓分布可以用球貝塞爾函數(shù)來表示，球面聲駐波及其聲光效應(yīng)在相關(guān)的課程中少有提及.為了實(shí)現(xiàn)球面聲波與光波的相互作用，將球腔兩端對稱開口，以便光波的入射和出射；球腔的內(nèi)表面作為超聲波發(fā)射面.光波經(jīng)球腔內(nèi)的聲場后出射，具有相同傳播方向的光經(jīng)透鏡L后會聚到其焦平面上而形成衍射圖樣，聲光衍射的簡要原理如圖1所示.

圖1 球面波的聲光衍射

其中l(wèi)為球腔兩開口端間的距離，c為光速.此時，出射端的波陣面可以看作若干個子波波源，在焦平面上Q點(diǎn)處總的衍射光強(qiáng)則是所有子波波源的相干疊加.考慮在Q點(diǎn)疊加的光波相位既受到聲場的調(diào)制，同時還要考慮衍射角θ引起的相位差，不計時間因子，故Q點(diǎn)的光強(qiáng)為

采用極坐標(biāo)變換并對式（3）積分［10］后得

其中 Jm（v）為 m 階貝塞爾函數(shù)，v＝ ΔnkiL.由上式可知，衍射光強(qiáng)最大的條件為

各級衍射條紋的光強(qiáng)為

其結(jié)果使光波在焦平面上形成一組離散的衍射光，分別與確定的衍射角和光強(qiáng)相對應(yīng).

2 衍射圖樣

由式（5）經(jīng)數(shù)值計算可以得到焦平面上的聲光衍射光強(qiáng)分布.球腔兩端開口，球面聲波頻率 f為659.79 kHz，在水中的聲速 v為 1 480 m/s，相應(yīng)的聲波波長理論值v/f≈2.24 mm；氦氖激光器發(fā)射的光波波長為632.8 nm，數(shù)值計算的聲光衍射圖樣在焦平面上5mm×5 mm的視場內(nèi)如圖 2（a）所示.圖 2（b）是焦平面上10.0 mm×10.0 mm的視場內(nèi)的聲光衍射圖樣.其衍射光強(qiáng)的分布為一組等間距的同心圓環(huán)，其環(huán)間距約為1.10 mm，此即是球面聲駐波的波長，據(jù)此計算得到入射聲波波長為2.20 mm，與理論波長值相當(dāng).

圖2 衍射圖樣

兩端開口的球腔如圖3所示，其球腔半徑為120 mm，高度為180 mm.64片的凹面壓電陶瓷片貼在球腔內(nèi)表面，相鄰陶瓷片有1 mm的間距.所有的壓電陶瓷片采用電并聯(lián)驅(qū)動，產(chǎn)生相同頻率的超聲波.將球腔置于盛水容器中.球腔內(nèi)表面發(fā)射的超聲波經(jīng)過一段時間后被內(nèi)表面反射，反射波與發(fā)射波疊加從而形成了球面超聲駐波.

圖3 球腔超聲換能器

圖4（a）為球面聲波的聲光衍射實(shí)驗(yàn)的紋影光學(xué)系統(tǒng)簡圖.激光光源經(jīng)透鏡 L1和 L2準(zhǔn)直擴(kuò)束后進(jìn)入球形駐波聲場，平面光波與球形駐波聲場相互作用后，出射光經(jīng)透鏡L3會聚到其焦平面上形成衍射圖樣.對圖3所示的球腔超聲駐波，連續(xù)聲波激勵功率為5W時的聲光效應(yīng)，利用光學(xué)紋影系統(tǒng)，用相機(jī)拍攝透鏡L3的焦平面上的聲光衍射圖樣，如圖4（b）所示.為了得到清晰的穩(wěn)態(tài)衍射圖樣，在相機(jī)視場中只能看到3級衍射條紋.顯示終端在對相機(jī)拍攝的圖像進(jìn)行采樣時，其像素點(diǎn)的大小為0.025 mm，圖中的1mm標(biāo)尺對應(yīng)為40個像素點(diǎn).圖中相鄰波長間大約為47個像素點(diǎn)，相應(yīng)的間距為1.175 mm，即是腔內(nèi)超聲駐波波長.由此得到的入射超聲波波長為2.35 mm，比理論值2.24 mm略大.超聲換能器在驅(qū)動功率分別為20 W、50 W、100 W和150 W時，相應(yīng)的聲光衍射圖樣如圖 4（c）所示.增大功率后，發(fā)現(xiàn)在相鄰的衍射條紋間出現(xiàn)了多個次級衍射條紋；功率越高，次級衍射條紋越明顯.產(chǎn)生次級衍射條紋的原因，主要是高功率激勵的超聲波在腔中產(chǎn)生了較強(qiáng)的非線性效應(yīng).

圖4 聲光衍射實(shí)驗(yàn)紋影光路圖

3 結(jié)論

本文從平面波的聲光效應(yīng)出發(fā)，研究了平面光波與球面聲駐波的聲光相互作用以及其衍射圖樣.兩端開口、充滿介質(zhì)的球腔內(nèi)表面發(fā)射的球面聲波在球腔內(nèi)傳輸，被內(nèi)表面反射后疊加形成球面駐波，其聲波場可近似用球貝塞爾函數(shù)表示.對平面光波與球形駐波聲場的相互作用，以衍射理論為基礎(chǔ)，推導(dǎo)出了其聲光衍射的光強(qiáng)分布，并通過數(shù)值計算得到了衍射圖樣的分布特征.另一方面，在搭建實(shí)驗(yàn)裝置上進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)測試，實(shí)驗(yàn)測試的衍射圖樣與理論計算的衍射圖樣是相符的；并且，實(shí)驗(yàn)測試的聲波波長也與實(shí)際聲波波長相近.理論計算和實(shí)驗(yàn)測試的結(jié)合，可以讓學(xué)生對平面光波與球面聲波的聲光相互作用理解得更加深刻，進(jìn)一步激發(fā)學(xué)生探索新的物理現(xiàn)象的興趣.