袁 濤，羅永鋒，尚愛國，羅昆升，高洪泉

（1.第二炮兵工程大學(xué)，陜西 西安 710025；2.第二炮兵裝備研究院第二研究所，北京 100085）

爆炸裝置爆炸會產(chǎn)生煙云［1］，煙云的主要成分是被氣溶膠化的顆粒物。這些微小的顆粒物可以長時間懸浮在空氣中，并隨著環(huán)境而擴散或遷移。在這個過程中，它們極易被動植物吸附在表面或吸入體內(nèi)，根據(jù)顆粒物的種類不同而造成不同程度的危害。研究這些顆粒物運動和沉積特性是評估爆炸產(chǎn)物對環(huán)境影響的理論基礎(chǔ)。實地實驗從事顆粒沉積的研究非常困難，這主要是因為煙云初始溫度高、延遲時間短、變化性強，并且對于其中的物理過程和化學(xué)過程知道的非常少［2－3］。爆炸產(chǎn)物中顆粒污染物的排放依據(jù)顆粒尺寸可以分為2大類：第1類是粒徑小于50μm的顆粒，煙云在大氣運動時它們將隨氣相排放物而分散；第2類是粒徑大于50μm的較大顆粒，它們由于重力作用而沉降于地面上。本文中擬通過數(shù)值計算，分析爆炸煙云近場擴散的粒子運動規(guī)律，選取煙云氣溶膠中具有代表性的粒徑大小1、10、50、100μm粒子來研究這2類顆粒的運動規(guī)律，以期得到的量化結(jié)果可用于實驗設(shè)計，評估爆炸煙云對空氣、水體和土壤等的影響。

1 爆炸源項計算

圖1 t＝1ms時，源項的壓力分布Fig.1 Pressure distribution of source at t＝1ms

本文的研究對象是10kg TNT爆炸裝置在開闊無風(fēng)環(huán)境下爆炸的煙云運動問題。根據(jù)源項表征模型［4］，將高能炸藥的爆炸過程劃分為爆炸、浮力氣團(tuán)上升、大氣散布3個理化過程。第1階段爆炸過程是一個極其復(fù)雜的理化過程，整個特征時間尺度為幾皮秒到幾微秒［5］。就本文而言，第1階段的爆炸過程是第2階段浮力氣團(tuán)上升過程的源項，所以必須要得到源項的物理特征參數(shù)。

為了簡化源項計算，本文中做了如下設(shè)定：

（1）環(huán)境溫度為300K，氣壓為標(biāo)準(zhǔn)大氣壓，空氣為理想氣體；

（2）炸藥為球狀裝藥，放置于地面中央，裝藥密度ρe＝1.63g／cm3，半徑r＝11.36cm；

（3）第1階段時間尺度為1ms［6］，即源項的初始時刻為1ms。

Fluent軟件不能直接計算爆炸裝置爆炸后的物理參數(shù)，利用Autodyn軟件計算爆炸第1階段后壓力、溫度等物理參數(shù)，為源項第2階段在Fluent軟件中的計算提供初始參數(shù)［7］。接下來在Autodyn軟件中建立幾何模型，輸入初始參數(shù)條件，計算得到1ms時源項壓力分布如圖1所示。

圖2 爆炸源項雙層模型Fig.2 Adouble－layer model for explosion source

從圖1中可以看出，1ms時，爆炸產(chǎn)物的外緣為擊波區(qū)域，壓力p高，形成了明顯的分層狀態(tài)，如果在源項設(shè)定中使用簡單的球狀或橢球狀單層結(jié)構(gòu)是不合適的?；贏utodyn的計算結(jié)果，本文中建立了如圖2所示的爆炸源項雙層模型：內(nèi)層為短軸a1＝1.466m，長軸b1＝1.806m，壓力 p1＝18kPa的負(fù)壓橢球；外層為短軸a2＝1.8 m，長軸b2＝2.5m，壓力p2＝530kPa的超壓殼狀結(jié)構(gòu)。

在源項幾何模型中填充粒子要根據(jù)爆炸后的物質(zhì)密度ρ分布。圖3表明：密度ρ分布基本服從壓力的分布，其規(guī)律是內(nèi)部稀疏、外層緊實，并且外層粒子密度是內(nèi)層的4～6倍。結(jié)合源項雙層模型，本文中設(shè)置外層粒子密度為內(nèi)層的5倍。

圖4是1ms時粒子速度v與距離爆心距離s關(guān)系圖。爆炸后產(chǎn)生的能量將給予粒子初始運動速度，速度分布的規(guī)律即：擊波區(qū)域速度最高，擊波區(qū)域到爆心為線性衰減。

至此，本文源項所需的物理參數(shù)已全部得到。

圖3 t＝1ms時，源項密度分布Fig.3 Density distribution of source at t＝1ms

圖4 t＝1ms時，源項速度曲線Fig.4 Velocity curve of source at t＝1ms

2 幾何模型建立及控制方程設(shè)置

若要建立源項雙層模型，必須在Fluent前處理軟件GAMBIT中實現(xiàn)。首先在單位上設(shè)置以m為標(biāo)準(zhǔn)單位，按照計算好的源項尺寸繪制。這里有幾點需要注意，其一是在公共邊的設(shè)置上要注意屬性上設(shè)置為Connect部件，否則將會導(dǎo)致網(wǎng)格錯誤；其二是外環(huán)境的總尺寸問題，原則上來說開闊無風(fēng)環(huán)境應(yīng)該是無邊界最合適。但是在有限元計算時，這個是不允許的，必須要設(shè)置一個邊界。所以尺寸的選定也很關(guān)鍵：太大會極大地增加網(wǎng)格數(shù)，增加計算負(fù)荷，降低計算精度；太小又會影響源項壓力的釋放，導(dǎo)致煙云計算不準(zhǔn)確。本文中根據(jù)壓力衰減的規(guī)律和煙云的尺寸預(yù)先估算出合適的模型大小，再經(jīng)過幾次粗網(wǎng)格快速計算幾個尺寸，比較壓力最遠(yuǎn)傳輸范圍，最后取其中的最優(yōu)值。

整個區(qū)域計算的空間設(shè)置在一個60m×60m的區(qū)域，源項在底部的正中央。按照1∶1的尺寸建立雙層模型，根據(jù)源項的物理參數(shù)控制源項的網(wǎng)格設(shè)置，輸出網(wǎng)格，導(dǎo)入到Fluent軟件中去。

以2ddp模式啟動Fluent軟件，在File－Read－Case中選擇已經(jīng)創(chuàng)建好的網(wǎng)格文件（.msh）。使用Grid－Check檢查網(wǎng)格是否完整，在Grid－Scale中檢查是否以m為標(biāo)準(zhǔn)單位，檢查無誤后進(jìn)入基本控制方程的設(shè)置。

在Define－Models－Solver中選擇Time－Unsteady（非定常）和 Unsteady Formulation－2nd Order Implicit（2階方程），其他保持默認(rèn)。勾選 Define－Models－Energy中的 Energy Equation（能量守恒），在Define－Models－Viscous Model中選擇k－ε湍流方程。最后勾選Define－Models－Discrete Phase Model中的Interaction with Continuous Phase（粒子與空氣相互作用）和Brownian Motion（布朗運動）等選項。接下來進(jìn)行環(huán)境的參數(shù)設(shè)置。

在Define－Operating Conditions中定義壓力為標(biāo)準(zhǔn)大氣壓，重力加速度為9.8m／s2，空氣密度為1.225kg／m3。在Define－Boundary Conditions中分別定義外層邊界為標(biāo)準(zhǔn)大氣壓恒壓邊界，且為粒子的逃逸界面；底邊為地面，且為粒子反射界面。在Define－Materials中分別定義爆炸煙云中物質(zhì)的密度、傳熱系數(shù)等。

源項粒子的初始設(shè)定是通過Define－Injects來實現(xiàn)的，根據(jù)本文的要求，分別創(chuàng)建不同粒徑的源。在Injection Type中選擇Surface，在Release from Surface中選擇源項的2個面，在Diameter中輸入粒徑。如此反復(fù)，創(chuàng)建出1、10、50、100μm的粒子源。

最后對求解器進(jìn)行設(shè)置，在Solve－Controls－Solution Controls中選擇PISO求解方程，收斂因子保持默認(rèn)。使用Solve－Initialize中的Solution Initialize和Patch填充雙層壓力，在Solve－Monitor中設(shè)置誤差限值，并選定監(jiān)測誤差，使用Solve－Animate和Solve－Particle工具記錄粒子運動軌跡和圖像。在Solve－Iterate中使用0.01s為步長進(jìn)行模擬。

3 粒子運動模擬結(jié)果

煙云中粒子的擴散與沉積特性如表1所示，不同粒徑的粒子在運動時呈現(xiàn)出不同的規(guī)律。粒徑越小的粒子更容易受到浮力渦環(huán)的作用，在雙渦環(huán)的作用下翻滾著向上運動。構(gòu)成煙云上端的云團(tuán)主要是粒徑小于50μm的粒子，并且在向上翻滾拋灑的過程中，云團(tuán)的雙渦環(huán)由內(nèi)向外是粒徑不斷增大的。

從壓力演變的圖像中可以發(fā)現(xiàn)，爆炸后初期渦環(huán)上升的速度較快。隨著時間的推移，渦環(huán)上升的速度變慢，逐漸成為一個動態(tài)平衡的狀態(tài)。渦環(huán)中的壓力釋放速度較快，且渦環(huán)會不斷膨脹，直至壓力與大氣平衡，失去束縛云團(tuán)中粒子的能力。渦環(huán)消失時，煙云即會進(jìn)入SCM模型的第3個階段，隨著大氣而進(jìn)行沉積和遷移［8］。

比較粒徑為50和100μm的粒子的運動規(guī)律可以發(fā)現(xiàn)，粒徑大的粒子構(gòu)成了煙云的莖部，并且粒徑越大，粒子的分布就越靠下。粒徑為50μm的粒子幾乎是均勻地構(gòu)成了煙云的莖部桿狀圖像，上部的煙云則是分布在外圍。而粒徑為100μm的粒子在重力的作用下，沉積得更快，絕大部分粒子已經(jīng)沉降到了底部的區(qū)域。與渦環(huán)的浮力作用相比，質(zhì)量大的粒子更易在重力的作用下沉積。

美國勞倫斯·利弗莫爾實驗室利用實驗數(shù)據(jù)和經(jīng)驗公式開發(fā)了經(jīng)典的計算常規(guī)爆炸煙云上升的Hotspot程序［9］。這個程序系統(tǒng)地描述了煙云上升后的表征尺度，并得出煙云上升后直徑與高度的比值約為0.4。

提取本文計算的結(jié)果，煙云在5和10s的表征尺度分別為：Ht＝5＝41.4m，Dt＝5＝13.2m；Ht＝10＝49.8m，Dt＝10＝16.2m，即比值分別為0.32和0.33。這與 Hotspot軟件得到的結(jié)果相比偏小，主要原因是本文模擬的對象是被氣溶膠化的粒徑范圍，而實際中會產(chǎn)生粒徑大于100μm的粒子。粒子質(zhì)量越大，在上升的過程中就容易被拋灑得更遠(yuǎn)，使煙云的直徑增大。所以，本文的比值與Hotspot軟件基本吻合。

表1 不同時間的粒子分布與壓力分布Table1 Distribution of particles and pressure at different times

4 結(jié) 論

（1）爆炸裝置爆炸后會迅速產(chǎn)生雙渦環(huán)結(jié)構(gòu)，在負(fù)壓渦環(huán)的作用下粒徑小的顆粒（50μm以下）極易受渦環(huán)的影響而翻滾上升運動。（2）在煙云運動的拋灑過程中，由于慣性的作用，質(zhì)量大的顆粒分布在煙云的邊緣，質(zhì)量小的顆粒則分布在頂部煙團(tuán)中。（3）煙云上升的過程中，構(gòu)成頂層云團(tuán)的粒子是粒徑在50μm以下的粒子，粒徑在50μm以上的大顆粒在重力的作用下沉積到地面或形成桿狀莖部。

本文研究結(jié)果能夠揭示爆炸后煙云中粒子運動的規(guī)律，可為爆炸后產(chǎn)物對環(huán)境的污染和人類的危害的研究提供了理論基礎(chǔ)，同時，該結(jié)果也能為實驗的設(shè)計提供參考。

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