唐啟祥，胡家光，邱學(xué)云

(文山學(xué)院 信息科學(xué)學(xué)院，云南 文山 663000)

?

一維層狀二組元聲子晶體的帶隙研究

唐啟祥，胡家光，邱學(xué)云

(文山學(xué)院 信息科學(xué)學(xué)院，云南 文山 663000)

摘要：運(yùn)用傳輸矩陣法數(shù)值計(jì)算了彈性波分別通過不同晶格常數(shù)、不同組元厚度比和不同復(fù)合周期數(shù)的一維層狀二組元聲子晶體的透射率，確定了帶隙的起止頻率和寬度。結(jié)果顯示，晶格常數(shù)增大，起止頻率和帶隙寬度均變??；厚度比增加，起始頻率幾乎不變，而截止頻率和帶隙寬度幾乎成線性增加；周期數(shù)增加，起止頻率和帶隙寬度均幾乎不變。

關(guān)鍵詞：二組元；聲子晶體；傳輸矩陣；透射率；帶隙

聲子晶體是由彈性復(fù)合介質(zhì)構(gòu)成的周期性結(jié)構(gòu)[1-2]，當(dāng)彈性波在其中傳播時(shí)，受其內(nèi)部周期結(jié)構(gòu)的調(diào)制作用，形成特殊的色散關(guān)系即能帶結(jié)構(gòu)。色散關(guān)系曲線之間彈性波被抑制范圍稱為禁帶或帶隙。帶隙的下限頻率為起始頻率，上限頻率為截止頻率，二者之差為禁帶寬度。禁帶之間為導(dǎo)帶。處于導(dǎo)帶頻率范圍內(nèi)的彈性波在色散關(guān)系的作用下將無耗散地傳播[3]。

按照復(fù)合介質(zhì)的空間分布特點(diǎn)，聲子晶體可以分成一維、二維和三維聲子晶體。在一維聲子晶體中，按照介質(zhì)組元的多少，又可將其分為二組元結(jié)構(gòu)、三組元結(jié)構(gòu)等。一維聲子晶體因帶隙容易控制且制作較為簡(jiǎn)單而備受關(guān)注。文獻(xiàn)中只考慮相同厚度或遞變式厚度的一維二組元聲子晶體的帶隙特性[4-5]。本文將以彈性波通過聲子晶體的透射率作為傳輸特性來反映帶隙的變化規(guī)律，研究不同晶格常數(shù)、厚度比及復(fù)合周期數(shù)對(duì)帶隙變化的影響規(guī)律。

1模型和計(jì)算方法

一維層狀二組元聲子晶體的結(jié)構(gòu)如圖1所示，由A和B兩層無限大的不同均勻彈性介質(zhì)材料復(fù)合構(gòu)成,A和B的厚度分別為d1和d2，構(gòu)成聲子晶體的一個(gè)原胞，其晶格常數(shù)a=d1+d2。令T=d1/d2為A和B兩種介質(zhì)的厚度比，便于后面的研究和討論。整個(gè)結(jié)構(gòu)由N個(gè)原胞組成，兩端置于各向同性的材料C中。

圖1一維二組元聲子晶體的結(jié)構(gòu)模型

為了研究此類聲子晶體的傳輸特性，采用傳輸矩陣法進(jìn)行計(jì)算[6]。可以同時(shí)研究平面縱波和平面橫波垂直入射時(shí)的透射率。研究垂直入射，不存在橫波與縱波的相互轉(zhuǎn)型問題。取垂直于介質(zhì)A向右為z軸正方向，向上x為軸正方向，將平面波的傳播簡(jiǎn)化成在xoz平面內(nèi)的傳播。由位移和應(yīng)力的x分量和z分量在介質(zhì)A和介質(zhì)B的界面兩側(cè)連續(xù)的邊界條件，可得到從介質(zhì)A到介質(zhì)B的界面上的傳遞矩陣為

(1)

式中，MA為介質(zhì)A的系數(shù)矩陣，MB為介質(zhì)B的系數(shù)矩陣。以MA為例，具體為

(2)

式中kAL=ω/cAL,kAL=ω/cAT，分別為縱波和橫波在介質(zhì)A中的波矢，cAL和cAT分別為縱波和橫波在介質(zhì)A中的波速，ω為圓頻率，λ及μ為拉梅常數(shù)。將MA中的A換成B或C即得MB和MC。

彈性波通過厚度為d1的介質(zhì)A時(shí)的傳遞矩陣為

(3)

將厚度換成d2，波矢換成介質(zhì)B中的波矢，即可得通過介質(zhì)B的傳遞矩陣GB。彈性波通過整個(gè)聲子晶體的傳遞矩陣為

W=MCAGAMABGBMBA…MBC

(4)

由W中的矩陣元可得縱波透射率tL和橫波的透射率tT為

(5)

2算例分析

選取A層介質(zhì)材料為鋼，B層介質(zhì)材料為環(huán)氧樹脂構(gòu)成一維周期結(jié)構(gòu)聲子晶體，整個(gè)結(jié)構(gòu)置于有機(jī)玻璃介質(zhì)C中，以不同頻率的彈性波垂直入射計(jì)算它們的透射率。透射率等于零的地方為禁帶，不等于零的地方為導(dǎo)帶，由此確定禁帶的起止頻率和寬度。有關(guān)材料參數(shù)見表1所示。

首先，選取晶格常數(shù)a為0.03 m、厚度比T為1，周期數(shù)N等于10的晶格，計(jì)算它的透射率，結(jié)果如圖2所示?？v坐標(biāo)為彈性波的透射率，圖2(a)和圖2(b)為縱波和橫波兩種情況，橫坐標(biāo)為入射波的頻率f，相鄰?fù)干渎首V線之間的空白區(qū)域?yàn)閹?，?gòu)成聲子晶體的透射率譜圖。

表1　材料參數(shù)

從圖2中可以看出，縱波的帶隙較寬，排列較疏，橫波的帶隙較窄，排列較密。分別對(duì)縱波和橫波的帶隙變化規(guī)律的進(jìn)一步研究，發(fā)現(xiàn)它們具有相似的規(guī)律，在此僅選擇對(duì)縱波研究的結(jié)果進(jìn)行說明，不影響結(jié)論對(duì)橫波的正確性。

(a)縱波透射率譜圖 (b)橫波透射率譜圖

圖2簡(jiǎn)單晶格透射率譜圖

從透射率的表達(dá)式可看出，它含有多個(gè)參數(shù)，我們選取其中的晶格常數(shù)、厚度比及周期數(shù)作為變量，分別計(jì)算縱波的透射率，尋找各個(gè)參數(shù)對(duì)傳輸性能的影響，轉(zhuǎn)化為對(duì)帶隙的起止頻率和帶隙寬度的影響。通過對(duì)多個(gè)帶隙的計(jì)算，發(fā)現(xiàn)都有相似的規(guī)律，這里僅列出對(duì)第一帶隙的計(jì)算結(jié)果。

2.1晶格常數(shù)對(duì)帶隙的影響

選取厚度比T為1，周期數(shù)N等于10，改變晶格常數(shù)a，計(jì)算縱波在一維二組元聲子晶體中的透射率，從而算出第一帶隙的起止頻率和帶隙寬度，結(jié)果如圖3所示。在晶格常數(shù)a小于0.03 m之前，帶隙的起止頻率和禁帶寬度均隨晶格常數(shù)增加迅速減??；當(dāng)a大于0.03 m后，帶隙的起止頻率和帶隙寬度的減小較為緩慢。

圖3　帶隙與晶格常數(shù)的關(guān)系

2.2厚度比對(duì)帶隙的影響

考慮到上述特點(diǎn)，選取較小的晶格常數(shù)a為0.03 m，周期數(shù)N等于10，改變厚度比T，計(jì)算彈性波在一維二組元聲子晶體中的透射率，進(jìn)一步確定第一帶隙的起止頻率和帶隙寬度。結(jié)果如圖4所示，當(dāng)厚度比T大于0.2之后，帶隙的起始頻率趨于穩(wěn)定，大約維持在20.5 kHz左右，而截止頻率則幾乎隨厚度比線性增加，導(dǎo)致帶隙寬度也幾乎隨厚度比T線性增加。厚度比T每增加0.1，帶隙寬度約增加3.878 kHz。

圖4　帶隙與厚度比的關(guān)系

2.3周期數(shù)對(duì)帶隙的影響

選取晶格常數(shù)a為0.03 m，厚度比T等于1，改變復(fù)合周期數(shù)N計(jì)算彈性波在一維二組元聲子晶體中的透射率，確定第一帶隙的起止頻率和帶隙寬度，結(jié)果如圖5所示。

圖5 帶隙與周期數(shù)的關(guān)系

在周期數(shù)N小于4之前，起始頻率較高些，截止頻率較低些，帶隙寬度隨著周期數(shù)的增加而增加；但當(dāng)周期數(shù)大于4之后，帶隙的起止頻率分別保持在20.36 kHz和82.26 kHz左右，帶隙寬度幾乎保持不變，約為61.90 kHz。

3結(jié)論

通過改變一維層狀二組元聲子晶體的晶格常數(shù)和二組元的厚度比，聲子晶體的透射性能均會(huì)發(fā)生變化，帶隙的起止頻率和寬度發(fā)生改變。在晶格常數(shù)a小于0.03 m之前，帶隙的起止頻率和禁帶寬度均隨晶格常數(shù)增加迅速減??；當(dāng)a大于0.03m后，帶隙的起止頻率和帶隙寬度的減小較為緩慢。當(dāng)厚度比大于0.2之后，帶隙的起始頻率趨于穩(wěn)定，大約維持在20.5kHz左右，而截止頻率則幾乎隨厚度比線性增加，導(dǎo)致帶隙寬度也幾乎隨厚度比線性增加。厚度比每增加0.1，帶隙寬度約增加3.878kHz。周期數(shù)的改變對(duì)聲子晶體透射性能的影響較小。在周期數(shù)小于4之前，起始頻率較高些，截止頻率較低些，帶隙寬度隨著周期數(shù)的增加而增加；但當(dāng)周期數(shù)大于4之后，帶隙的起止頻率分別保持在20.36kHz和82.26kHz左右，帶隙寬度保持幾乎不變，約為61.90kHz。

參考文獻(xiàn):

[1]S.John.Stronglocalizationofphotonincertaindisordereddielectricsuperlattices[J].Phys.Rev.Lett., 1987(23):2486-2489.

[2]M.M.Sigalas,E.N.Economou.Elasticandacousticwavebandstructure[J].SoundVib.,1992(2):377-382.

[3] 溫熙森,溫激鴻,郁殿龍,等.聲子晶體[M].北京:國(guó)防工業(yè)出版社,2009:53-101.

[4] 劉啟能.一維聲子晶體的傳輸特性[J].人工晶體學(xué)報(bào), 2008,37(1):179-182.

[5] 曹永軍,董純紅,周培勤.一維準(zhǔn)周期結(jié)構(gòu)聲子晶體透射性質(zhì)的研究[J].物理學(xué)報(bào)，2006,55(12):6470-6475.

[6] 劉啟能.彈性波斜入射聲子晶體的傳輸特性[J].應(yīng)用力學(xué)學(xué)報(bào)，2009,26(2):397-400.

Study on Transmission Characteristics of 1D Layered Binary Phononic Crystals

TANG Qi-xiang, HU Jia-guang, QIU Xue-yun

(School of Information Science, Wenshan University, Wenshan 663000, China)

Abstract:Using the transfer matrix method, the transmission coefficients of elastic waves transmitting through the one-dimensional layered binary phononic crystal have been numerically calculated for different lattice and thickness ratio of component and number of recombination periods. Furthermore, the start frequencies and cutoff frequencies and band gap width are calculated. The results show that both the starting frequencies and the cutoff frequencies and the band gap width decrease with the lattice constant increasing. With the thickness ratio increasing, the starting frequencies are almost invariant, but the cutoff frequencies and the band gap width increase. However, the starting frequencies and the cutoff frequencies and the band gap width are almost invariant with the number of recombination periods increasing.

Key words:binary, phononic crystals, transfer matrix, transmission coefficient, band gap

文章編號(hào)：1007-4260(2015)03-0057-03

中圖分類號(hào)：O471.1

文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：A

DOI：10.13757/j.cnki.cn34-1150/n.2015.03.016

作者簡(jiǎn)介：唐啟祥，男，云南東川人，碩士，文山學(xué)院信息科學(xué)學(xué)院副教授，研究方向?yàn)椴牧衔锢怼?/p>

基金項(xiàng)目：云南省教育廳科學(xué)研究基金項(xiàng)目(2014Y474)和云南省科技計(jì)劃青年項(xiàng)目(2014FD055)。

收稿日期：2014-12-02

網(wǎng)絡(luò)出版時(shí)間：2015-8-25 15:40網(wǎng)絡(luò)出版地址：http://www.cnki.net/kcms/detail/34.1150.N.20150825.1540.016.html