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福建海壇灣波流雙向耦合下水動力特征

2016-09-20 07:28:21匡翠萍王彬諭
關(guān)鍵詞:波流波高水深

匡翠萍, 王彬諭, 顧 杰, 雷 剛

(1.同濟(jì)大學(xué) 土木工程學(xué)院,上海 200092;2.廣西交通職業(yè)技術(shù)學(xué)院,廣西 南寧 530216;3. 上海海洋大學(xué) 海洋科學(xué)學(xué)院,上海 201306;4.國家海洋局第三海洋研究所,福建 廈門 361005)

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福建海壇灣波流雙向耦合下水動力特征

匡翠萍1, 王彬諭2, 顧杰3, 雷剛4

(1.同濟(jì)大學(xué) 土木工程學(xué)院,上海 200092;2.廣西交通職業(yè)技術(shù)學(xué)院,廣西 南寧 530216;3. 上海海洋大學(xué) 海洋科學(xué)學(xué)院,上海 201306;4.國家海洋局第三海洋研究所,福建 廈門 361005)

采用MIKE 21軟件中SW(spectral wave)波浪模塊和FM(flow model)潮流模塊,將潮流模塊計算得到的水位與流速輸入波浪模型,將波浪模塊計算得到的輻射應(yīng)力輸入潮流模型,建立海壇灣波流雙向耦合的水動力數(shù)學(xué)模型.分別計算純潮流和純波浪作用下的潮流場和波浪場,計算結(jié)果與實測數(shù)據(jù)吻合良好,再分別對波流雙向耦合作用下的潮流場和波浪場進(jìn)行了模擬.比較結(jié)果表明:波流耦合作用對流速和波高都有一定的影響;在波流異向特性明顯的區(qū)域,波高增大顯著;漲落急時刻波高在近岸區(qū)域的衰減速率和純波浪作用下的較一致;落急時刻波高開始顯著衰減的位置明顯早于漲急時刻;波浪輻射應(yīng)力在破碎帶附近對流速的影響最大.

海壇灣; 波浪; 潮流; 波流耦合; MIKE 21

海洋中潮流與波浪總是共存的,它們相互作用下波流二者均發(fā)生一定的變化.一方面波浪的存在對潮流產(chǎn)生影響,如流速分布發(fā)生變化;另一方面潮流也影響著波浪的動力特性,如波浪要素發(fā)生變化等.波浪和潮流的共同作用影響著河口海岸區(qū)域諸多物理現(xiàn)象,如泥沙輸移、岸灘演變和建筑物周圍的沖淤等.因此,研究波流共同作用比研究單純的波浪或水流更具有現(xiàn)實意義.Li[1],Malarkey和Davies[2]采用勢流理論對波流邊界層結(jié)構(gòu)進(jìn)行研究;Davies等[3]對波流共同作用下邊界層內(nèi)與層外的流場結(jié)構(gòu)進(jìn)行研究.吳永勝等[4]在波流邊界層模型的基礎(chǔ)上利用k-ε方程聯(lián)合求解邊界層內(nèi)外波流運動.孫昭晨和王世澎[5]通過數(shù)值模擬指出波浪在長時間作用后,波浪輻射應(yīng)力對潮位的影響很小,但對潮流流速有比較大的影響.

平潭縣位于福建省東部海域,東臨臺灣海峽,西臨海壇海峽(圖1),由海壇島等126個島嶼和近千個巖礁組成,主島海壇島為全國第五大島,是福建省第一大島.海壇灣是一個半封閉海灣,灣口朝向正東方向,灣內(nèi)島嶼眾多,地形復(fù)雜,大部分水深在7~20 m之間,波浪潮流相互作用顯著[6].目前對該區(qū)域水動力環(huán)境的數(shù)值研究尚在起步階段.湯軍健等[7]采用二維淺水方程模擬了海壇海峽的前進(jìn)波性質(zhì).杜凌等[8]采用三維有限元模型模擬了臺灣海峽的潮汐和潮流特征,結(jié)果表明最大理論潮差出現(xiàn)在海峽西北部的海壇島至興化灣一帶.劉浩等[9]運用二維河口海岸動力模型模擬了福清灣潮汐潮流的基本特征.田永青和潘愛軍[10]基于統(tǒng)計方法和潮汐調(diào)和分析方法給出了臺灣海峽西部近海的潮汐時空分布特征及其變化規(guī)律.林航[11]基于福建三沙灣內(nèi)近一年的實測逐時潮位資料計算分析了各站潮位特征值.劉濤等[12]應(yīng)用拋物型緩坡方程、Boussinesq方程建立了福建興化灣波浪數(shù)學(xué)模型,計算得到了興化灣深水區(qū)域以及工程區(qū)域的設(shè)計波浪要素.葉雨穎等[13]對現(xiàn)場測得的一個月的風(fēng)浪過程資料進(jìn)行了統(tǒng)計分析和頻譜分析,給出了福建省南部港灣-東山灣的波高和周期分布,特征波要素與頻譜關(guān)系.張軍等[14]采用波浪模擬的方法計算得出福建沿海海域波浪能資源分布狀況.欒曙光等[15]對在福建省中部登陸的臺風(fēng)引起的臺風(fēng)浪過程進(jìn)行了數(shù)值模擬計算,總結(jié)出閩中近岸西北行路徑臺風(fēng)浪的波向變化規(guī)律.

圖1 海壇灣地理位置及測站、剖面布置

Fig.1Location of Haitan Bay and observation stations and profiles

2009年,平潭縣建立福州平潭綜合實驗區(qū),2010年正式更名為福建省平潭綜合實驗區(qū).目前實驗區(qū)結(jié)合平潭島東部海岸的自然條件、景觀特色和歷史基礎(chǔ),致力于將海壇灣濱海沙灘創(chuàng)造為國內(nèi)一流的高質(zhì)量的旅游、休閑、娛樂海灘.因此有必要建立波流雙向耦合作用下數(shù)學(xué)模型研究該區(qū)域的水動力特性,為海壇灣濱海沙灘修復(fù)提供科學(xué)支持.

1 數(shù)學(xué)模型

1.1潮流模型

MIKE 21 FM(flow model)模塊在對二維非恒定流進(jìn)行模擬的同時還可考慮密度變化、水下地形、潮汐變化和氣象條件等,同時采用無結(jié)構(gòu)三角網(wǎng)格,適用于模擬具有復(fù)雜邊界的海岸和河口環(huán)境,并能進(jìn)行干、濕單元的設(shè)置,能較方便地進(jìn)行漲落潮過程中灘地干、濕交替的情況.在笛卡爾直角坐標(biāo)系下,通過對水平動量方程與連續(xù)方程的積分而得到如下二維淺水方程[16]:

(1)

(2)

(3)

式中:t為時間;x,y為笛卡爾坐標(biāo)系坐標(biāo);η為水位;d為靜水水深;h=η+d為總水深;u,v分別為x,y方向的水深平均流速;f=2Ωsinφ為科氏力系數(shù)(Ω為地球自轉(zhuǎn)角速率,φ為地理緯度);g為重力加速度;ρ為水的密度;τbx,τby分別為x,y方向上的底床剪切力;τsx,τsy分別為x,y方向上的表面風(fēng)應(yīng)力.Txx,Txy,Tyy為水平黏滯應(yīng)力項,可以根據(jù)沿水深平均的速度梯度用渦流黏性方程得出

(4)

水平渦黏性系數(shù)A由Samagorinsky公式確定

(5)

其中:cs為一常數(shù),在本文中取0.28;l為特征長度;Sij為變形率

(6)

Sxx,Sxy,Syy為波浪輻射應(yīng)力分量,是波浪模型和水流模型實現(xiàn)耦合的關(guān)鍵部分,波浪輻射應(yīng)力表達(dá)式為

(7)

式中:E為波能,E=ρgH2/8;θ為波向;n=cg/c,其中c為波速,cg為波群速度大小,且

(8)

式中:k為波數(shù)矢量,k=(kx,ky);σ為相對角頻率.

1.2波浪模型

MIKE 21 SW(spectral wave)是基于波浪作用平衡方程的譜波浪模型.該模型能夠很好地描述波浪在近岸的傳播過程,不僅能夠考慮由于地形變化引起的波浪淺水變形和折射,而且考慮了風(fēng)區(qū)內(nèi)風(fēng)成浪和由于底部摩阻及波浪破碎所引起的能量耗散.此外,它還能模擬波浪在水流作用下的傳播. 在笛卡爾坐標(biāo)系下,模型的控制方程為[17]

(9)

(10)

(11)

(12)

(13)

式中:U為流速,U=(u,v);s為沿波浪θ方向的空間坐標(biāo);m為垂直于s的坐標(biāo).

方程(9)左邊第一項代表波能隨時間的變化;第二項代表波能隨地理空間、頻率空間和波向空間的變化.右邊項S=Sin+Snl+Sds+Sbot+Ssurf代表使方程能量守恒的源項;Sin為風(fēng)輸入的能量,Snl為波與波之間的非線性作用引起的能量損耗,Sds為由白帽引起的能量損耗,Sbot為底部摩阻引起的能量損耗,Ssurf為由于水深變化引起的波浪破碎產(chǎn)生的能量損耗[17-18].

1.3耦合模型實現(xiàn)過程

首先模擬得到在風(fēng)作用下的潮流場和波浪場;然后將潮流模型中計算得到的水位與流速輸入波浪模型,得到新的波浪參數(shù),同時將波浪模型中計算得到的輻射應(yīng)力輸入到潮流模型,得到新的水位、流速(圖2),兩個模型時間步長和計算時間一致,以此方式交換數(shù)據(jù)實現(xiàn)雙向耦合;最后進(jìn)行比較分析,得到波浪和潮流耦合作用下的水位、流速和波高變化.

圖2 波流耦合模型中變量傳遞示意圖

Fig.2Schematic of variable transfer in wave-current coupled model

2 計算區(qū)域及模型驗證

2.1計算區(qū)域

模型計算范圍覆蓋平潭東部海域(圖3),由一條陸邊界和北、東、南三條開邊界包圍;采用三角形網(wǎng)格進(jìn)行剖分,共有8 701個節(jié)點和16 593個單元.開邊界網(wǎng)格較為稀疏,最大空間步長可達(dá)1 000 m;海壇灣內(nèi)進(jìn)行了網(wǎng)格加密,根據(jù)網(wǎng)格敏感性測試,網(wǎng)格空間步長在10~30 m,計算結(jié)果相差小于3%,因此加密網(wǎng)格的空間步長取20 m.

圖3 計算網(wǎng)格

2.2邊界條件及參數(shù)選取

潮流模型三條開邊界以潮位作為驅(qū)動力,水位過程由驗證后的臺灣海峽大模型提供[19].初始潮位選取計算開始時刻的平均潮位,初始流速為零.由于存在潮灘,落潮干出,漲潮被淹,因此采用動邊界模擬.干水深hdry、淹沒水深hflood和濕水深hwet分別取0.005 m,0.05 m和0.1 m.當(dāng)hhflood時,只計算連續(xù)性方程,動量方程不參與計算;當(dāng)h>hwet時,連續(xù)性方程和動量方程都參與計算.鑒于海壇灣床面泥沙以黏土質(zhì)粉砂和中細(xì)砂為主,泥沙中值粒徑一般小于0.5 mm,即泥沙粒徑較細(xì),床面糙率kn采用推薦值0.001 m,曼寧數(shù)M先根據(jù)其與床面糙率kn和水深h分布關(guān)系進(jìn)行賦值,經(jīng)模型率定后取為30~50 m1/3·s-1.在保證計算穩(wěn)定的條件下,采用變化計算時間步長1~30 s來提高計算效率.

入射波浪來源于平潭波浪觀測站(圖1)實測波浪的統(tǒng)計分析:春、夏、秋、冬四季常浪向均為ENE向;春季平均有效波高為1.25 m,平均波周期為4.1 s;夏季平均有效波高為1 m,平均波周期為4 s;秋季平均有效波高為2 m,平均波周期為4.9 s;冬季平均有效波高為2.4 m,平均波周期為5.1 s.根據(jù)平潭風(fēng)觀測站(圖1)統(tǒng)計的歷史各月最多風(fēng)向和平均風(fēng)速:平潭海域受季風(fēng)影響,風(fēng)向季節(jié)性變化明顯;一年中秋、冬、春三季以偏北風(fēng)為主,夏季以偏南風(fēng)為主,除6~8月的最多風(fēng)向為SSW向以外,其余各月最多風(fēng)向均為NNE向.春、夏、秋、冬四季平均風(fēng)速分別為7.6,6.3,9.3和8.8 m·s-1.

模型將夏季平均波高與波周期、冬季平均波高與波周期分別作為常浪和強浪情況,設(shè)置兩組從東邊界入射的入射波(表1),其中波向采用常浪向ENE向.風(fēng)速及風(fēng)向分別對應(yīng)選取夏季和冬季平均風(fēng)速和風(fēng)向.波浪破碎采用Battjes和Janssen模型,破碎指標(biāo)取0.8.根據(jù)龍鳳頭海域表層泥沙中值粒徑,粗糙高度取平均值0.1 mm.

表1 典型波浪參數(shù)

2.3模型驗證

平潭東部海域潮流模型基于海壇灣內(nèi)T1和T2測流站(圖1)一次天文大潮(2011年8月16日10時至8月17日12時)的實測垂向平均流速、流向及水深數(shù)據(jù)進(jìn)行驗證.圖4為T2測流站水深、流速與流向的驗證,可見模型計算的水深、潮流過程與實測變化趨勢一致.本文選擇比較常用的Wilmott[20]提出的統(tǒng)計學(xué)方法來評價數(shù)學(xué)模型,其計算方法為

(14)

表2 模型效率系數(shù)

a 水深

b 流速

c 流向

圖4T2測流站模型水深、流速和流向驗證(2011-08-16 T10:00~2011-08-17 T12:00)

Fig.4Verification of water depth, flow velocity magnitude and direction (2011.8.16 10:00 to 8.17 12:00)

圖5a和圖6a分別為純波浪作用時常浪和強浪兩種情況下海壇灣內(nèi)波高分布.從波浪場分布看,波浪在近岸區(qū)受地形、水深作用發(fā)生折射,波向線逐漸垂直于岸線方向;受波浪繞射作用影響,島嶼后側(cè)波高削減顯著.模擬結(jié)果與觀測波浪數(shù)據(jù)統(tǒng)計結(jié)果均顯示主波向為ENE方向.常浪時觀測站實測波高和波周期分別為1.04 m和4.10 s,計算波高和波周期分別為1.00 m和4.20 s;強浪時觀測站實測波高和波周期分別為2.40 m和5.10 s,計算波高和波周期分別為2.42 m和5.09 s,與觀測數(shù)據(jù)吻合.

3 波流耦合結(jié)果分析

3.1海壇灣波流變化分析

圖5b,c和圖6b,c中漸變色等值線分別代表常浪和強浪作用下海壇灣內(nèi)波高分布,矢量代表海壇灣漲落急時刻的流場.可以看出:海壇灣內(nèi)水流總體表現(xiàn)為往復(fù)流,灣口流速最大,灣內(nèi)流速較小,灣頂流速最小.波流耦合作用時波高分布形態(tài)與純波浪相比有一定差異:潮流作用較強且波流異向明顯的區(qū)域,如灣口南北兩端,潮流對波浪有較大的影響.漲急時刻,灣口南側(cè)岬頭處波流異向明顯,波高明顯增大,波高等值線密集且向灣內(nèi)凸出;落急時刻,灣口北側(cè)海域波流異向特征明顯,波高明顯大于其他海域.

為了定量分析波流耦合作用對波高及流速的影響,在漲落急時刻流速較大且往復(fù)流特征明顯的區(qū)域布置12個監(jiān)測點(點1~12),測點布置如圖1所示.圖7為純潮流作用下點1,3,8和10的潮位和流速過程線(漲潮為正,落潮為負(fù)).圖8為強浪作用下4個監(jiān)測點的波高變化(強浪加流-純波浪)和流速變化(流加強浪-純潮流).結(jié)果表明:波流耦合作用對波高和流速都有較大影響.波流耦合作用下,波高過程線變化受潮波形態(tài)主導(dǎo).波高變化和流速變化呈現(xiàn)一定的負(fù)相關(guān)關(guān)系,波向和水流流向相順時,波高減小,流速增大;相逆時,波高增大,流速減小.比較圖7和圖8可知,波流耦合作用時流速大小變化幅度約為10%.

3.2近岸海域波流變化分析

波浪從深水傳入淺水過程中,波高、波速及剖面形狀都在不斷發(fā)生改變,受水深變淺、水流作用以及風(fēng)作用等的影響.本文以龍鳳頭海灘(福建平潭最佳海濱浴場之一)近岸海域作為研究對象,分析研究近岸海域波浪與水流雙向耦合作用下的水動力特性.

a 無潮流

b 波流耦合下漲急時刻

c 波流耦合下落急時刻

a 無潮流

b 波流耦合下漲急時刻

b 測點3

a 測點8

b 測點10

Fig.7Time history of tidal level and flow velocity (positive for flood current and negative for ebb current) under pure current condition

a 測點1

b 測點3

a 測點8

b 測點10

Fig.8Time history of wave height change (strong wave coupled with current-pure wave) and flow velocity (current coupled with strong wave-pure current)

圖9為常浪和強浪作用下近岸各剖面波高分布.由于漲急時刻近岸水深明顯大于落急時刻,因此落急時刻波高開始顯著衰減的位置明顯早于漲急時刻,且入射波高越大,波高衰減位置越早.當(dāng)入射波高為1 m時,漲落急時刻的衰減位置分別在離岸90 m和225 m;當(dāng)入射波高為2.4 m時,漲落急時刻的衰減位置分別在離岸180 m和270 m.考慮波浪在淺水區(qū)域的衰減速率主要取決于底床坡度及沉積物特性,因此漲落急時刻波高在近岸區(qū)域的衰減速率和純波浪作用下較一致,在常浪和強浪作用下,近岸波高衰減速率分別在0.2和0.3左右.在常浪和強浪作用下,當(dāng)離岸距離分別大于225 m和315 m時,漲急時刻的波高與純波浪作用下幾乎一致,但均大于落急波高,且隨入射波高的增大,波高差異也隨之增大,當(dāng)入射波高為2.4 m時,離岸區(qū)域(離岸距離超過315 m)漲急時刻的波高約為1.43 m,落急時刻的波高為1.23 m,兩者相差約為0.2 m.

波浪傳播到近岸淺水區(qū)域時,波陡迅速增大,波形扭曲前傾直至破碎,在破碎帶內(nèi)大量波浪能量消耗于摩擦和掀動泥沙,同時形成波生流.圖10為漲落急時刻近岸各剖面流速分布.結(jié)果表明:隨著水深、地形的變化,波浪對流速的影響幅度不同.P1剖面受北側(cè)龜模嶼影響,波流耦合作用時流速變化規(guī)律相對不明顯.由P2和P3剖面漲落急時刻流速分布可知,離岸區(qū)域(離岸距離超過675 m)流速增加幅度較?。辉浇咏ɡ似扑閹?,波浪對潮流的作用逐漸增大,離岸約135~360 m范圍內(nèi)流速顯著增大,最大漲幅可達(dá)200%.近岸區(qū)域(離岸距離小于45 m),由于落急時刻潮灘干出,波浪不參與計算,漲急時刻淺水區(qū)波浪經(jīng)過多次破碎,波能已大幅衰減,因此對流速影響不明顯,這也與Baidei在一系列水槽試驗中給出的隨機(jī)入射波作用下的近岸剖面流速分布趨勢相一致[21].

a 常浪P1

b 強浪P1

c 常浪P2

d 強浪P2

e 常浪P3

f 強浪P3

從三個剖面流速分布可知:波流耦合作用下,落急時刻流速增加幅度明顯大于漲急時刻,且落急時刻各剖面最大流速也較漲急時刻略大,考慮是由于落急時刻,波高衰減較漲急時刻明顯,落急波高明顯小于漲急時刻及純波浪作用(圖9b),即有更多波能向水流動能轉(zhuǎn)化,形成前進(jìn)水流.在常浪作用時,由于破碎波能較小,近岸水流流速增減不明顯;強浪作用時,波生流大幅增加.龍鳳頭近岸海域海床坡度約在0.01左右,文獻(xiàn)[22]中給出:對于底坡很緩(坡度小于1/100)的水域,在規(guī)則波條件下,破碎波高與破碎水深的比值不小于0.55,但在不規(guī)則波條件作用下,該數(shù)值應(yīng)有所減小.表3為P2剖面漲落急時刻近岸波高、水深及其比值,結(jié)合考慮圖10和表3,將龍鳳頭海灘近岸海域破碎波高與破碎水深的比值定為0.5,即漲急時刻,P2剖面離岸180 m以內(nèi)(波高與水深比值接近或大于0.5)為波浪破碎帶;落急時刻,離岸225 m以內(nèi)(波高與水深比值接近或大于0.5)為波浪破碎帶,在此水域內(nèi)波浪發(fā)生多次破碎,形成沿岸流.綜上可知,波浪輻射應(yīng)力在破碎帶附近對潮流的影響最大,疊加到潮流中可顯著影響流速的大小,因此在對近岸淺水區(qū)進(jìn)行流場模擬計算時,應(yīng)考慮波浪對流的影響.

4 結(jié)論

福建海壇灣地理位置和水文氣候特征決定了灣內(nèi)波流相互作用的復(fù)雜性,本文利用MIKE 21軟件建立了海壇灣波流雙向耦合下水動力數(shù)學(xué)模型,先進(jìn)行了模型了驗證,再分別對波流雙向耦合作用下的潮流場和波浪場進(jìn)行了模擬,并與純潮流和純波浪作用下的潮流場和波浪場進(jìn)行了比較分析,得到以下主要結(jié)論:

(1) 在潮流作用較強且波流異向明顯的區(qū)域,波高增大顯著.波高變化和流速變化呈現(xiàn)一定的負(fù)相關(guān)關(guān)系,波向和水流流向相順時,波高減小,流速增大;相逆時,波高增大,流速減小.

(2) 波浪在淺水區(qū)域的衰減速率主要取決于底床坡度及沉積物特性,因此漲落急時刻波高在近岸區(qū)域的衰減速率和純波浪作用下較一致.

a 漲急時刻P1

b 落急時刻P1

c 漲急時刻P2

d 落急時刻P2

e 漲急時刻P3

f 落急時刻P3

離岸距離/m漲急水深dflood/m漲急波高Hflood/mHflood/dflood落急水深debb/m落急波高Hebb/mHebb/debb000450.030.020.630.01900.190.110.580.011350.720.380.530.110.080.731801.520.760.500.630.340.542252.341.150.491.380.730.532703.141.310.422.181.080.493153.901.310.342.941.160.403604.551.310.293.591.160.324055.171.310.254.211.150.274505.781.330.234.821.150.244956.371.350.215.421.160.215406.971.370.206.011.170.195857.501.400.196.551.190.186308.041.420.187.081.200.176758.521.440.177.561.210.16

(3) 由于漲急時刻近岸水深明顯大于落急時刻,因此落急時刻波高開始顯著衰減的位置明顯早于漲急時刻,且入射波高越大,波高衰減位置越早.

(4) 波浪輻射應(yīng)力在破碎帶附近對潮流的影響最大,疊加到潮流中可顯著影響水體流速的大小.

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Study of Hydrodynamics Using a Bi-Directional Wave-Current Coupled Model in Haitan Bay, Fujian Province

KUANG Cuiping1, WANG Binyu2, GU Jie3, LEI Gang4

(1. College of Civil Engineering, Tongji University, Shanghai 200092, China; 2. Guangxi Vocational and Technical College of Communications, Nanning 530216, China; 3. College of Marine Sciences, Shanghai Ocean University, Shanghai 201306, China; 4. Third Institute of Oceanography, State Oceanic Administration, Xiamen 361005, China)

In this paper, a 2D bi-directional wave-current coupled model in Haitan Bay was set up based on the MIKE 21 SW wave module and FM current module. The effects of wave and current interactions were incorporated by extracting the radiation stresses from wave simulations into FM model, and extracting the water levels and velocities from flow simulations into SW model, respectively. The flow fields and wave fields in Haitan Bay under pure current and pure wave condition were simulated respectively, and calibrated by the field measured tidal flow and wave data. Then, the well validated models were employed to model the flow fields and wave fields under wave-current interaction. The results show that the wave-current interaction has a great influence on both flow velocity and wave height and the wave height significantly increases if the wave and current are in the opposite direction; the decay rate of wave height in the inshore area in both flood current and ebb current is in accordance with that in pure wave condition; the position for the wave height that begins to decrease in ebb current is obviously earlier than that in flood current; the radiation stress has a significant influence on the flow velocity in the wave breaking zone.

Haitan Bay; wave; current; wave-current coupled; MIKE 21

2015-10-08

匡翠萍(1966—), 女, 教授, 工學(xué)博士, 主要研究方向為海岸工程. E-mail: cpkuang@#edu.cn

顧杰(1961—), 男, 教授, 工學(xué)博士, 主要研究方向為海洋環(huán)境. E-mail:jgu@shou.edu.cn

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