周瑤瑤 田劍鋒 閆智輝 賈曉軍

1) (太原師范學(xué)院物理系,晉中 030619)

2) (山西大學(xué)光電研究所,量子光學(xué)與光量子器件國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,太原 030006)

3) (山西大學(xué),極端光學(xué)協(xié)同創(chuàng)新中心,太原 030006)

(2018 年11 月22 日收到; 2019 年1 月22 日收到修改稿)

高糾纏度的糾纏源是實(shí)現(xiàn)高保真度量子信息傳輸與處理的保障,因?yàn)槭艿焦鈱W(xué)元器件自身性能不完美的限制,通過有效的操控手段來提高光場的糾纏度是十分必要的. 連續(xù)變量Einstein-Podolsky-Rosen 糾纏態(tài)光場可以利用工作在閾值以下的非簡并光學(xué)參量放大器來獲得. 將兩個(gè)非簡并光學(xué)參量放大器級(jí)聯(lián),可以利用第二個(gè)光學(xué)腔來操控第一個(gè)光學(xué)腔輸出的糾纏態(tài)光場,在一定條件下實(shí)現(xiàn)光場的糾纏增強(qiáng). 本文通過理論分析設(shè)計(jì)出兩種光學(xué)腔級(jí)聯(lián)的實(shí)驗(yàn)系統(tǒng),其中,糾纏產(chǎn)生裝置采用具有三共振結(jié)構(gòu)的半整塊駐波腔,輸出到目前為止世界上單腔獲得兩組份糾纏態(tài)光場糾纏度的最高值,操控光學(xué)腔采用駐波腔或四鏡環(huán)形腔的結(jié)構(gòu).詳細(xì)對(duì)比分析了不同結(jié)構(gòu)的操控腔對(duì)糾纏增強(qiáng)效果的影響,得出利用不同腔形作為操控腔的最佳實(shí)驗(yàn)方案.同時(shí)分析了級(jí)聯(lián)腔輸出光場的糾纏度隨不同物理參量的變化關(guān)系,得出進(jìn)一步優(yōu)化的最佳實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)參量,為實(shí)驗(yàn)獲得更高糾纏度的糾纏態(tài)光場提供了依據(jù).

1 引 言

在量子信息發(fā)展的近幾十年中,不管是利用分離變量領(lǐng)域中量子比特的單光子還是利用連續(xù)變量領(lǐng)域中量子模式的光場來實(shí)現(xiàn)量子通信和量子計(jì)算,都展現(xiàn)出量子信息存在的巨大潛能和新奇優(yōu)勢[1?5],吸引著人們不斷地探索.

量子糾纏因其非局域性的特點(diǎn),是進(jìn)行量子信息研究的重要資源,連續(xù)變量Einstein-Podolsky-Rosen (EPR)糾纏態(tài)光場是連續(xù)變量量子資源中最基本的糾纏態(tài)光場,可以通過兩種光學(xué)實(shí)驗(yàn)裝置來獲得. 一種實(shí)驗(yàn)裝置是利用兩個(gè)含有一類非線性晶體的頻率簡并的光學(xué)參量放大器(degenerate optical parametric amplifier,DOPA)產(chǎn)生正交分量的單模壓縮態(tài)光場,然后將這兩束頻率相同的單模壓縮態(tài)光場以恒定的相位差在分束比例為50 : 50 的光學(xué)分束器上耦合,得到EPR 糾纏態(tài)光場[6?8].自1970 年Stoler[9]提出了正交分量壓縮態(tài)的概念之后,全世界各個(gè)研究小組陸續(xù)以不同的方法在實(shí)驗(yàn)中獲得了壓縮態(tài)光場. 由于DOPA 中一類非線性晶體的非線性系數(shù)較高,德國的Schnabel 實(shí)驗(yàn)小組已經(jīng)多次獲得了壓縮度高于10 dB 的單模壓縮態(tài)光場[7,10?13],利用該方法制備的EPR 糾纏態(tài)光場也達(dá)到了10 dB 左右[7]. 另一種實(shí)驗(yàn)裝置是含有二類非線性晶體的非簡并光學(xué)參量放大器(non-degenerate optical parametric amplifier,NOPA),其輸出的兩束光場頻率相同,偏振相互垂直,構(gòu)成了連續(xù)變量EPR 糾纏態(tài)光場[14?17]. 因?yàn)閮H僅利用一個(gè)光學(xué)腔就可以獲得EPR 糾纏態(tài)光場,實(shí)驗(yàn)過程簡單易操作. 1992 年,美國的Kimble 實(shí)驗(yàn)小組[18]利用該方法制備出了連續(xù)變量EPR 糾纏態(tài)光場.之后全世界各個(gè)實(shí)驗(yàn)小組也利用NOPA 腔,通過讓其工作在不同的狀態(tài)獲得了不同關(guān)聯(lián)類型的EPR糾纏態(tài)光場[6,15,19?22]. 作為最基本的量子糾纏資源,EPR 糾纏態(tài)光場被用于完成了不同的量子信息實(shí)驗(yàn),比如量子離物傳態(tài)[1,2,23,24]、 量子密集編碼[25?28]等,但糾纏源的糾纏度卻在很長一段時(shí)間內(nèi)一直保持在–4 dB 左右,大大影響了量子信息傳輸?shù)乃俾逝c效率. 于是提高糾纏源的糾纏度成為實(shí)現(xiàn)高保真度量子信息傳輸與處理中至關(guān)重要的問題[24].2010 年,山西大學(xué)國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室通過對(duì)糾纏產(chǎn)生系統(tǒng)進(jìn)行降噪處理,將糾纏度提高到了–6 dB[22].2015 年,我們小組利用具有三共振結(jié)構(gòu)的NOPA腔,通過提高其有功輸出效率,獲得了單個(gè)腔輸出光場的糾纏度為–8.4 dB 的EPR 糾纏態(tài)光場[29].

因?yàn)槭艿焦鈱W(xué)元件自身性能的限制,單個(gè)腔輸出光場的糾纏度不能只通過優(yōu)化光學(xué)元器件一味地提高. 利用操控的方法來實(shí)現(xiàn)糾纏增強(qiáng)是十分必要的[30?32],其中一種實(shí)現(xiàn)操控的方法是在第一個(gè)NOPA 后級(jí)聯(lián)第二個(gè)NOPA,利用第二個(gè)NOPA來操控第一個(gè)NOPA 輸出的糾纏態(tài)光場,在一定條件下實(shí)現(xiàn)糾纏態(tài)光場的糾纏增強(qiáng). 為了更大程度地提高糾纏度,我們在理論上提出第一個(gè)NOPA采用本小組在2015 年實(shí)驗(yàn)實(shí)現(xiàn)的能夠輸出8.4 dB EPR 糾纏態(tài)光場的糾纏產(chǎn)生裝置——帶楔角晶體的半整塊駐波腔,第二個(gè)NOPA 可以采用兩種不同的腔形——駐波腔結(jié)構(gòu)或是四鏡環(huán)形腔結(jié)構(gòu). 根據(jù)第二個(gè)NOPA 的腔型,設(shè)計(jì)出兩種不同的光學(xué)腔級(jí)聯(lián)系統(tǒng),理論分析了各光學(xué)系統(tǒng)實(shí)現(xiàn)糾纏增強(qiáng)的效果以及最終輸出光場的糾纏度隨不同物理參量的變化關(guān)系,找到了級(jí)聯(lián)糾纏增強(qiáng)系統(tǒng)的最佳實(shí)驗(yàn)方案以及最佳物理參量,為制備更高質(zhì)量的糾纏源提供了依據(jù).

2 駐波腔與四鏡環(huán)形腔級(jí)聯(lián)糾纏增強(qiáng)的理論分析

依據(jù)參考文獻(xiàn)[32],利用光學(xué)腔級(jí)聯(lián)的方法可以實(shí)現(xiàn)連續(xù)變量EPR 糾纏態(tài)光場的糾纏增強(qiáng). 這里考慮將兩個(gè)工作在參量反放大狀態(tài)的NOPA1和NOPA2 級(jí)聯(lián),研究NOPA2 對(duì)NOPA1 輸出光場的操控效果. 圖1 為駐波腔與四鏡環(huán)形腔級(jí)聯(lián)的光學(xué)系統(tǒng). 為了更大程度地提高級(jí)聯(lián)光學(xué)系統(tǒng)輸出糾纏態(tài)光場的糾纏度,NOPA1 的腔型選擇2015年本研究小組實(shí)驗(yàn)設(shè)計(jì)的單個(gè)具有三共振結(jié)構(gòu)的半整塊駐波腔,由帶1°楔角的非線性光學(xué)晶體KTP1和曲率半徑為50 mm的凹鏡M0組成,M0 對(duì)種子光場的透射率為12.5%,可以輸出高達(dá)8.4 dB 的EPR 糾纏態(tài)光場,是目前為止單個(gè)腔產(chǎn)生EPR 糾纏態(tài)光場中糾纏度最高的.

圖1 駐波腔與四鏡環(huán)形腔級(jí)聯(lián)的光學(xué)系統(tǒng)Fig. 1. Optical system of connecting a standing wave cavity and a four-mirror ring cavity in series.

對(duì)(1)式進(jìn)行傅里葉變換,可以得到NOPA1內(nèi)種子光場在頻域空間的運(yùn)動(dòng)方程:

其中,δ表示光場算符的交流分量; ω =2π?( ?是分析頻率的角頻率);k表示NOPA1的非線性轉(zhuǎn)換效率, 與腔內(nèi)晶體的有效非線性系數(shù)和輸入抽運(yùn)光場的能量有關(guān);,分別表示NOPA1 的輸出信號(hào)光場和閑置光場.為了判斷光學(xué)腔輸出光場的糾纏特性, 根據(jù)文獻(xiàn)[33, 34]提出的EPR 糾纏態(tài)光場的判據(jù)—

為了判斷光學(xué)腔輸出光場的糾纏特性,根據(jù)文獻(xiàn)[33,34]提出的EPR 糾纏態(tài)光場的判據(jù)—需要計(jì)算工作在參量反放大狀態(tài)的NOPA 輸出光場正交振幅和和正交相位差的表達(dá)式或者數(shù)值分析結(jié)果. 如果輸出光場的正交分量關(guān)聯(lián)噪聲滿足該表達(dá)式,說明輸出的光場是糾纏的.

根據(jù)產(chǎn)生和湮滅算符的定義

得到了正交振幅算符和正交相位算符的表達(dá)式:

將(2)—(5)式相結(jié)合,得到了NOPA1 輸出信號(hào)光場和閑置光場正交振幅分量以及正交相位分量的表達(dá)式:

圖1 中的NOPA2 為四鏡環(huán)形腔,由兩片曲率半徑為100 mm 的凹鏡M3 和M4,兩片平鏡M1 和M2,以及非線性光學(xué)晶體KTP2 組成. 通常情況下,其各腔鏡的鍍膜參數(shù)都是針對(duì)光線與鏡片法線夾角為0°的情況,顯然NOPA2 中光學(xué)鏡片的法線與其作用光線之間的夾角大于0°,導(dǎo)致鏡片對(duì)偏振相互垂直的光場的透過率不同,最終表現(xiàn)為輸出耦合鏡對(duì)偏振相互垂直的光場透過率不同. 設(shè)NOPA2 的輸出鏡對(duì)信號(hào)光場的耦合效率為(透射率為T1),對(duì)閑置光場的耦合效率為(透射率為T2),那么NOPA2 內(nèi)的信號(hào)光場(t) 和閑置光場(t) 的運(yùn)動(dòng)方程為

為了與NOPA1 區(qū)別開來,NOPA2 中的光場算符和物理參數(shù)在表示過程中均在其右上角加“′”,兩個(gè)光學(xué)腔中的算符及物理參數(shù)的含義相同.表示NOPA2 輸出鏡對(duì)信號(hào)光場的總損耗耦合效率表示NOPA2 輸出鏡對(duì)閑置光場的總損耗耦合效率.

對(duì)(8)式進(jìn)行傅里葉變換,可以得到NOPA2內(nèi)種子光場在頻域空間的運(yùn)動(dòng)方程:

其中k1和k2分別表示不同透射率下的非線性轉(zhuǎn)換效率.

NOPA2 的輸入糾纏態(tài)光場和輸出糾纏態(tài)光場之間滿足以下關(guān)系:

將(4)—(10)式相結(jié)合,根據(jù)實(shí)際的實(shí)驗(yàn)參數(shù),取四鏡環(huán)形腔的腔長為557 mm,內(nèi)腔損耗為=0.4%,頻譜分析頻率為2 MHz,在輸出鏡對(duì)信號(hào)光場的透射率一定的情況下,通過數(shù)值計(jì)算(因?yàn)橥干渎什煌瑫r(shí),輸出光場正交振幅和和正交相位差的表達(dá)式太過復(fù)雜),分析NOPA2 輸出光場正交分量之間的關(guān)聯(lián)噪聲隨輸出鏡對(duì)信號(hào)光場和閑置光場的透射率之差g的變化關(guān)系,結(jié)果如圖2 所示.曲線1 為歸一化的散粒噪聲極限,當(dāng)曲線呈現(xiàn)的關(guān)聯(lián)噪聲小于該值時(shí),說明輸出兩束偏振相互垂直的光場之間是相互糾纏的; 曲 線2,3,4分別表示NOPA2 的輸出鏡對(duì)信號(hào)光場的透射率T1為5%,7%和10%時(shí),輸出光場的量子關(guān)聯(lián)噪聲隨g的變化關(guān)系; 曲線5 表示輸入NOPA2 的EPR 糾纏態(tài)光場的量子關(guān)聯(lián)噪聲

對(duì)應(yīng)的糾纏度為8.4 dB,若曲線呈現(xiàn)的關(guān)聯(lián)噪聲小于該值,說明操控腔增強(qiáng)了NOPA1 輸出光場的糾纏度. 由于曲線2 和3 所示關(guān)聯(lián)噪聲的最小值點(diǎn)均在曲線5 之上,所以透射率為5%和7%的操控腔無法增強(qiáng)NOPA1 輸出的8.4 dB 的EPR糾纏態(tài)光場,應(yīng)選用透射率較大的四鏡環(huán)形操控腔來實(shí)現(xiàn)光場的糾纏增強(qiáng).

曲線2,3,4 的變化趨勢相同,在g=0 時(shí)呈現(xiàn)輸出光場量子關(guān)聯(lián)噪聲的最小值,且隨著g絕對(duì)值的逐漸增大,量子關(guān)聯(lián)噪聲也逐漸增大,甚至大于散粒噪聲極限,出現(xiàn)沒有糾纏的情況. 這意味著輸出鏡對(duì)信號(hào)光場和閑置光場的透射率差值越大,級(jí)聯(lián)系統(tǒng)輸出光場的糾纏度就越低.

曲線4 與曲線5 相交于–0.34%和0.38%兩個(gè)臨界點(diǎn),即當(dāng)–0.34%

實(shí)際實(shí)驗(yàn)中,四鏡環(huán)形光學(xué)腔的輸出耦合鏡的法線與輸出光場之間的夾角大約為5°,該角度下輸出鏡對(duì)信號(hào)光場和閑置光場的透射率之差約為0.2%[35](圖2 中的短虛線). 當(dāng)g=±0.2%時(shí),輸出光場的量子關(guān)聯(lián)噪聲約為0.134,對(duì)應(yīng)糾纏度為–8.7 dB,對(duì)比g=0 時(shí)輸出光場的糾纏度,降低了約0.2 dB,影響了級(jí)聯(lián)糾纏增強(qiáng)的效果.

圖2 輸出光場的量子關(guān)聯(lián)噪聲隨輸出鏡對(duì)信號(hào)光場和閑置光場透射率之差的變化Fig. 2. Quantum correlation variances of two output beams versus the transmissivity differences of the output coupler for idle and signal fields.

為了避免腔鏡的法線與輸出光場之間存在夾角而影響最終級(jí)聯(lián)糾纏增強(qiáng)的效果,NOPA2 可以選擇駐波腔的結(jié)構(gòu),將在第3 部分做出詳細(xì)分析.

圖3 兩駐波腔級(jí)聯(lián)的光學(xué)系統(tǒng)Fig. 3. Optical system of two cascaded standing wave optical cavities.

3 兩駐波腔級(jí)聯(lián)糾纏增強(qiáng)的理論分析

當(dāng)NOPA2 為駐波光學(xué)腔結(jié)構(gòu)時(shí),其輸出鏡的法線與輸出光場之間的夾角為0°,認(rèn)為輸出鏡對(duì)信號(hào)光場和閑置光場的透射率是相等的,即第二部分的理論分析中,取此時(shí)NOPA2輸出光場正交分量之間的量子關(guān)聯(lián)噪聲可以寫為

式中r表示NOPA1 輸出糾纏態(tài)光場的壓縮參量;系數(shù)m和n的取值分別為

為了防止糾纏態(tài)光場的反饋影響光學(xué)腔的穩(wěn)定運(yùn)轉(zhuǎn),需要在NOPA1 和NOPA2 之間加入光學(xué)隔離器ISO,如圖3 所示,為理論設(shè)計(jì)的利用兩個(gè)駐波腔級(jí)聯(lián)研究糾纏增強(qiáng)的光學(xué)系統(tǒng). 假設(shè)光場兩次通過光學(xué)隔離器的傳輸效率相等,用η表示,那么NOPA1 的輸出光場經(jīng)過隔離器后的光場,以及NOPA2 的輸出光場經(jīng)過隔離器后的光場可以表示為

4 兩種級(jí)聯(lián)光學(xué)系統(tǒng)的對(duì)比分析

圖4 輸出光場的糾纏度隨光學(xué)隔離器傳輸效率的變化Fig. 4. Dependences of correlation degree of output optical fields on transmission efficiency of the optical isolator.

當(dāng)NOPA1 輸出光場的糾纏度為8.4 dB (對(duì)應(yīng)壓縮參量r=0.97),駐波腔NOPA2 的內(nèi)腔損耗為= 0.2%時(shí),根據(jù)(14)式,并結(jié)合系數(shù)m和n的表達(dá)式,得到了如圖4 所示的兩個(gè)駐波腔級(jí)聯(lián)光學(xué)系統(tǒng)輸出光場的糾纏度隨光學(xué)隔離器傳輸效率η的變化曲線. 曲線1,2,3 分別對(duì)應(yīng)操控腔輸出耦合鏡的透過率為5%,7%和10%,三條曲線的變化趨勢相同,隨著傳輸效率η的增加,輸出光場的糾纏度也隨之增加. 這是因?yàn)楣鈱W(xué)隔離器的傳輸效率越高,級(jí)聯(lián)光學(xué)系統(tǒng)的傳輸損耗越小,最終得到糾纏態(tài)光場的糾纏度也越高. 三條曲線對(duì)比發(fā)現(xiàn),對(duì)于相同的傳輸效率,透射率越大,輸出光場的糾纏度越高. 這意味著在圖3 所示的光學(xué)系統(tǒng)中,高的傳輸效率和高的輸出耦合效率可以得到更高質(zhì)量的糾纏態(tài)光場.

虛線4 表示輸入EPR 糾纏態(tài)光場的糾纏度大小,與曲線1,2,3 分別相交于三個(gè)不同的傳輸效率臨界點(diǎn). 當(dāng)η大于各個(gè)透射率所對(duì)應(yīng)的臨界點(diǎn)時(shí),操控腔可以增強(qiáng)NOPA1 輸出光場的糾纏度; 反之,輸出光場的糾纏度則小于輸入光場的糾纏度,NOPA2 失去糾纏增強(qiáng)的能力. 對(duì)比駐波腔與四鏡環(huán)形腔級(jí)聯(lián)的光學(xué)系統(tǒng),如果傳輸效率足夠高,兩駐波腔級(jí)聯(lián)的系統(tǒng)在透射率較小的情況下也能實(shí)現(xiàn)8.4 dB 糾纏態(tài)光場的糾纏增強(qiáng).

虛線5 表示在圖1 所示的光學(xué)系統(tǒng)中,輸出鏡的透射率為10%時(shí),輸出光場的糾纏度大小,與曲線3 相交于η=94.2%的臨界點(diǎn). 當(dāng)傳輸效率η >94.2%時(shí),使用兩駐波腔級(jí)聯(lián)的光學(xué)系統(tǒng)可以得到更高糾纏度的糾纏態(tài)光場; 反之,應(yīng)選擇駐波腔與四鏡環(huán)形腔級(jí)聯(lián)的光學(xué)系統(tǒng)來獲得更好的糾纏態(tài)光場.

圖5 所示為操控腔輸出耦合鏡的透射率為10%時(shí),兩種不同的光學(xué)腔級(jí)聯(lián)系統(tǒng)輸出光場的糾纏度隨輸入光場糾纏度的變化,曲線1 和2 分別對(duì)應(yīng)駐波腔和四鏡環(huán)形腔級(jí)聯(lián)以及兩個(gè)駐波腔級(jí)聯(lián)的糾纏增強(qiáng)系統(tǒng),兩系統(tǒng)中操控腔的內(nèi)腔損耗分別為= 0.4%和=0.2%,光學(xué)隔離器的傳輸效率取為96%. 從圖5 可以看出,每條曲線都對(duì)應(yīng)一個(gè)輸入光場糾纏度的上限值: –8.9 dB 和–9.4 dB (圖5中虛線),此處,NOPA2 的輸入光場和輸出光場的量子關(guān)聯(lián)噪聲是相等的,當(dāng)輸入光場的糾纏度大于該上限值時(shí),輸出光場的糾纏度將不再繼續(xù)增加,即NOPA2 的糾纏增強(qiáng)能力不再存在. 這是因?yàn)檩斎牍鈭龅募m纏度越高,其反關(guān)聯(lián)噪聲也越高,受到相位鎖定系統(tǒng)中相位噪聲的影響,反關(guān)聯(lián)噪聲被耦合到關(guān)聯(lián)噪聲中,降低了最終輸出光場的糾纏度.

圖6 所示為兩種光學(xué)級(jí)聯(lián)系統(tǒng)輸出光場的糾纏度隨操控腔內(nèi)腔損耗的變化,同樣取光學(xué)隔離器的傳輸效率為96%. 曲線1 和2 分別對(duì)應(yīng)兩個(gè)駐波腔級(jí)聯(lián)以及駐波腔和四鏡環(huán)形腔級(jí)聯(lián)的糾纏增強(qiáng)系統(tǒng),顯然在內(nèi)腔損耗較小的情況下,級(jí)聯(lián)系統(tǒng)實(shí)現(xiàn)糾纏增強(qiáng)的能力更強(qiáng).

圖5 輸出光場的糾纏度隨輸入EPR 糾纏態(tài)光場糾纏度的變化Fig. 5. Dependences of correlation degree of output optical fields on correlation degree of input EPR entanglement optical fields.

圖6 輸出光場的糾纏度隨內(nèi)腔損耗的變化Fig. 6. Dependences of correlation degree of output optical fields on intracavity loss.

5 結(jié) 論

利用級(jí)聯(lián)的方法可以增強(qiáng)輸出糾纏態(tài)光場的糾纏度,為了更大程度地獲得高質(zhì)量的糾纏態(tài)光場,提出了選擇具有三共振結(jié)構(gòu)的半整塊駐波腔作為第一個(gè)糾纏產(chǎn)生裝置,可得到糾纏度高達(dá)8.4 dB的EPR 糾纏態(tài)光場,級(jí)聯(lián)的光學(xué)腔既可選擇同樣具有三共振結(jié)構(gòu)的半整塊駐波腔,也可以選擇鏡片法線與腔內(nèi)光線有一定夾角的四鏡環(huán)形腔. 本文結(jié)合操控腔的兩種腔形,設(shè)計(jì)出不同的光學(xué)腔級(jí)聯(lián)系統(tǒng),理論分析得出兩種系統(tǒng)均能不同程度地實(shí)現(xiàn)光場的糾纏增強(qiáng),詳細(xì)對(duì)比分析了這兩種光學(xué)系統(tǒng)實(shí)現(xiàn)糾纏增強(qiáng)的效果以及系統(tǒng)輸出光場的糾纏度隨不同物理參量的變化關(guān)系. 結(jié)果表明: 當(dāng)輸出鏡的透射率較小時(shí),四鏡環(huán)形結(jié)構(gòu)的操控腔無法增強(qiáng)輸入光場的糾纏度,應(yīng)選用操控腔為駐波腔且隔離器傳輸效率較高的光學(xué)系統(tǒng); 當(dāng)輸出鏡的透射率較大且隔離器的傳輸效率較高時(shí),使用兩駐波腔級(jí)聯(lián)的光學(xué)系統(tǒng)能得到更好的糾纏態(tài)光場,相反,當(dāng)隔離器的傳輸效率較低時(shí),選擇駐波腔與四鏡環(huán)形腔級(jí)聯(lián)的光學(xué)系統(tǒng)能夠獲得更好的糾纏態(tài)光場. 如果實(shí)驗(yàn)上能進(jìn)一步提高光學(xué)腔的輸入輸出耦合效率,提高光學(xué)隔離器的傳輸效率,降低光學(xué)腔的內(nèi)腔損耗,可以獲得更高糾纏度的EPR 糾纏態(tài)光場,為量子信息的研究提供更優(yōu)質(zhì)的量子資源.