程遠(yuǎn)平，胡 彪

(1.中國(guó)礦業(yè)大學(xué) 安全工程學(xué)院，江蘇 徐州 221116; 2.中國(guó)礦業(yè)大學(xué) 煤礦瓦斯治理國(guó)家工程研究中心，江蘇 徐州 221116)

煤是由包含孔隙的煤基質(zhì)和切割煤基質(zhì)的裂隙組成的[1]，煤層甲烷在煤的“雙重孔裂隙結(jié)構(gòu)”中主要以吸附態(tài)和游離態(tài)形式存在;同時(shí)，煤基質(zhì)內(nèi)部可能還“固溶”了部分吸收態(tài)甲烷[2]。其中，游離態(tài)甲烷儲(chǔ)存在孔裂隙結(jié)構(gòu)的空隙中，其行為可用波義耳定律和氣體動(dòng)力學(xué)理論來描述;與游離態(tài)和吸收態(tài)甲烷相比，吸附態(tài)甲烷占煤儲(chǔ)層甲烷的80%～90%[3]，其行為可用單層吸附理論和微孔填充理論等進(jìn)行描述[4-7]。在煤炭資源開采前抽采甲烷并加以利用，既能減少環(huán)境污染，也能降低煤炭開采的危險(xiǎn)性，同時(shí)獲得清潔能源，具有“環(huán)境、安全、能源”三重效益[8]。而煤中甲烷運(yùn)移產(chǎn)出一般經(jīng)歷3個(gè)階段，抽采初期儲(chǔ)層甲烷壓力降低使得吸附態(tài)甲烷解吸到煤基質(zhì)孔隙中，在濃度梯度驅(qū)動(dòng)下通過煤基質(zhì)孔隙結(jié)構(gòu)擴(kuò)散到裂隙系統(tǒng)，最終甲烷在壓力梯度驅(qū)動(dòng)下滲流運(yùn)移到抽采鉆孔或抽采井中[9]。因此，煤儲(chǔ)層甲烷賦存形式是其吸附能力的表征，也是其擴(kuò)散和滲透特性研究的基礎(chǔ)，厘清煤中甲烷賦存形式對(duì)煤礦瓦斯抽采和災(zāi)害防治具有重要意義。

由于煤層甲烷賦存特征的重要性，學(xué)者們對(duì)甲烷的吸附特性及其控制因素進(jìn)行了大量的研究。MOORE等[10-11]認(rèn)為甲烷主要通過吸附作用儲(chǔ)存在煤的孔隙表面，因此煤儲(chǔ)層甲烷吸附能力的控制因素是其表面積而非孔隙體積。TAO等[12]通過比較低階煤朗繆爾體積(VL)和Brunauer-Emmett-Teller(BET)方法得到的比表面積(SBET)，發(fā)現(xiàn)甲烷吸附能力與SBET之間并沒有很好的相關(guān)性。BYAMBA等[13]通過低壓氮?dú)馕椒ㄍ瑯影l(fā)現(xiàn)無煙煤甲烷吸附能力不全隨SBET的增加而增加，認(rèn)為比表面積不是控制其甲烷吸附能力的主要因素。WANG等[14]通過壓汞法、低壓氮?dú)夂投趸嘉綄?shí)驗(yàn)結(jié)果發(fā)現(xiàn)2 nm以下微孔結(jié)構(gòu)在總孔隙比表面積(Sto)中占據(jù)了絕大部分，同時(shí)甲烷吸附能力隨著微孔孔容(Vmi)和微孔比表面積(Smi)的增大而增大，得出微孔結(jié)構(gòu)是影響其甲烷吸附能力的主導(dǎo)因素。此外，LOZANO-CASTELLO等[15]還通過比較樣品甲烷吸附能力與其孔隙特征參數(shù)之間的關(guān)系，發(fā)現(xiàn)微孔孔容和微孔孔徑分布特征共同影響著煤的甲烷吸附能力。以往研究中主要存在以下3點(diǎn)不足:① 孔隙特征參數(shù)與甲烷吸附能力之間的對(duì)比多為定性研究，2者之間未建立定量關(guān)系;② 常常忽略孔隙測(cè)試方法本身的局限性[16]，如低壓氮?dú)馕椒o法準(zhǔn)確表征微孔孔隙特征，而二氧化碳吸附法則無法表征大于微孔尺度的孔隙結(jié)構(gòu);此外由氣體分子動(dòng)力學(xué)直徑可知，微孔結(jié)構(gòu)還包含甲烷分子無法進(jìn)入的孔隙(0.33～0.38 nm)[17];③ 忽略了甲烷分子在不同孔隙結(jié)構(gòu)中的吸附形式，將不同測(cè)試分析方法所獲得的孔隙特征參數(shù)直接相加后進(jìn)行對(duì)比。

因此，為建立煤中宏觀甲烷吸附能力與微觀孔隙結(jié)構(gòu)參量之間的定量關(guān)系，探究煤中甲烷的吸附形式以及控制其吸附能力的本質(zhì)因素，筆者采用低壓氮?dú)夂投趸嘉椒▽?duì)煤樣的微觀孔隙結(jié)構(gòu)進(jìn)行定量化分析，基于微孔填充和單層吸附理論對(duì)煤中甲烷分子的吸附行為進(jìn)行分析;通過假設(shè)煤基質(zhì)孔隙結(jié)構(gòu)中甲烷吸附達(dá)到極限平衡狀態(tài)時(shí)的賦存形式，將吸附態(tài)甲烷分子分為微孔填充和單層吸附兩部分，然后再根據(jù)孔隙尺度和甲烷分子主要受力情況對(duì)微孔填充吸附區(qū)域再進(jìn)行細(xì)分，最終使用煤的微觀孔隙定量化結(jié)果對(duì)其宏觀甲烷吸附能力進(jìn)行定量計(jì)算。在此基礎(chǔ)上，通過甲烷極限吸附實(shí)驗(yàn)結(jié)果驗(yàn)證理論結(jié)果的可靠性。

1 研究方法

1.1 煤樣制備

表1 試驗(yàn)煤樣基礎(chǔ)參數(shù)Table 1 Basic parameters of coal samples

1.2 煤的孔隙測(cè)定方法

1.2.1煤的孔隙測(cè)定儀器

煤的孔隙測(cè)試方法大致可分為流態(tài)法和光電輻射法兩類[18]，其中流態(tài)法主要有壓汞法、物理吸附法(常用的測(cè)試探針有N2,CO2和Ar)、氦氣比重瓶測(cè)定法、核磁法;光電輻射法主要包含光學(xué)顯微鏡、掃描顯微鏡、透射顯微鏡、小角散射、CT掃描等技術(shù)。這些方法中，壓汞法和物理吸附法能夠準(zhǔn)確量化固體多孔介質(zhì)中的開放性孔隙結(jié)構(gòu)，具有經(jīng)濟(jì)、高效和使用范圍廣等特點(diǎn)。由于壓汞法在超高壓測(cè)試過程中可能會(huì)對(duì)50 nm以下孔隙結(jié)構(gòu)產(chǎn)生破壞[19-20]，以及氮?dú)夥肿釉?7 K條件下遠(yuǎn)低于二氧化碳分子在273 K條件下的活化擴(kuò)散速率，使得低壓氮?dú)馕椒o法對(duì)小于0.7 nm的孔隙進(jìn)行準(zhǔn)確表征[21-22]，因此筆者采用低壓氮?dú)夂投趸嘉椒▽?duì)煤的孔隙結(jié)構(gòu)進(jìn)行綜合定量化分析。測(cè)試儀器為美國(guó)康塔儀器公司(Quantachrome)生產(chǎn)的Autosorb-iQ2型全自動(dòng)比表面和孔徑分布分析儀。試驗(yàn)開始前將0.18～0.25 mm煤樣置于脫氣站通過渦輪分子泵進(jìn)行干燥脫氣處理，設(shè)置脫氣溫度為110 ℃，脫氣時(shí)間為10 h。將裝有煤樣的樣品管分別置于液氮(77 K)杜瓦瓶和冰水浴(273 K)中，測(cè)試相對(duì)壓力(P/P0)在0.001～0.995內(nèi)的氮?dú)馕?脫附等溫線和P/P0在0.000 1～0.028 9內(nèi)的二氧化碳吸附等溫線，具體測(cè)試參數(shù)設(shè)置見表2。其中P為氣體的絕對(duì)壓力，MPa;P0為氣體的飽和蒸氣壓力，MPa;吸附平衡時(shí)間(tAE)表示t時(shí)間內(nèi)壓力變化小于0.608 mmHg(0.081 1 kPa)時(shí)認(rèn)為吸附達(dá)到平衡狀態(tài)，從而結(jié)束該吸附點(diǎn)的測(cè)試進(jìn)入下一個(gè)吸附測(cè)試循環(huán)。

表2 低壓氮?dú)夂投趸嘉椒ǖ臏y(cè)試參數(shù)設(shè)置Table 2 Parameter settings of low-pressure N2 and CO2 adsorption test

1.2.2煤的孔隙參數(shù)表征方法

常用于研究煤樣吸附等溫線數(shù)據(jù)分析方法主要有D-A法、D-R法、BET法、Barrett-Joyner-Halenda(BJH)法、分形理論(Fractal Dimension，F(xiàn)D)、密度泛函理論(Density functional theory，DFT)和蒙特卡羅模擬(Monte Carlo simulation，MC)。使用康塔儀器公司數(shù)據(jù)還原軟件(版本4.0)對(duì)低壓氮?dú)夂投趸嘉降葴鼐€數(shù)據(jù)進(jìn)行處理，其自帶的分析方法、分析對(duì)象、分析范圍和應(yīng)用范圍見表3。其中,PSD表示孔徑分布;MPS表示最可幾孔徑;FD表示分形維數(shù);APS表示平均孔徑;AN表示吸附能。

表3 常用的低壓氮?dú)夂投趸嘉降葴鼐€數(shù)據(jù)分析方法 及其應(yīng)用范圍[23-26]Table 3 Common analysis methods and their application scopes of low-pressure N2 and CO2 adsorption isotherm data[23-26]

筆者采用近年來獲得較大發(fā)展的DFT方法處理低壓氮?dú)夂投趸嘉降葴鼐€數(shù)據(jù)，結(jié)合傳統(tǒng)的BET方法分析低壓氮?dú)馕降葴鼐€數(shù)據(jù)，對(duì)煤的開放孔隙結(jié)構(gòu)進(jìn)行綜合定量化分析。其中，DFT方法在分子水平和宏觀方法之間架起了橋梁[27-28]，考慮吸附質(zhì)之間，以及吸附劑與吸附質(zhì)之間的作用能，將整個(gè)吸附質(zhì)與吸附劑之間的作用最終歸結(jié)為熱力學(xué)的勢(shì)能最小原則。經(jīng)過適當(dāng)?shù)臒崃W(xué)假設(shè)，提出熱力學(xué)模型，模型孔隙中的吸附等溫線是根據(jù)吸附質(zhì)-吸附質(zhì)和吸附劑-吸附質(zhì)間相互作用的分子勢(shì)能確定的。這些微觀方法確定的等溫線與固體多孔介質(zhì)的吸附實(shí)驗(yàn)等溫線之間的關(guān)系可以用廣義吸附等溫線方程來解釋[29-30]:

(1)

式中，N(P/P0)為實(shí)驗(yàn)吸附等溫線;W為孔寬;N(P/P0,W)為單孔寬為W的吸附等溫線;f(W)為孔徑分布函數(shù)。

式(1)反映了總等溫線由若干個(gè)獨(dú)立的“單一孔隙”等溫線乘以它們?cè)谝欢讖椒秶鷥?nèi)的相對(duì)分布f(W)。通過密度泛函理論模擬可得到給定系統(tǒng)(吸附劑/吸附質(zhì))的N(P/P0)等溫線的集合。然后通過快速非負(fù)最小二乘算法對(duì)式(1)進(jìn)行數(shù)值求解，獲得該吸附劑的孔徑分布特征。

BET方法常被用于分析P/P0在0.05～0.35的氮?dú)馕綌?shù)據(jù)，此時(shí)氮?dú)馕浇?jīng)過微孔填充之后煤基質(zhì)表面的不均勻性得到極大改善，處于單層吸附和多層吸附階段。因此，根據(jù)BET方法獲得的表面積參數(shù)(SBET)特指除微孔填充外所有煤基質(zhì)孔隙的外表面積，包括煤樣暴露在外的裂隙外表面(統(tǒng)稱為外比表面積)[31-32]。BET公式為

(2)

其中，Q為吸附量;Qm為吸附劑表面鋪滿單分子層氣體分子的吸附量;c為與吸附熱相關(guān)的常數(shù)。將BET吸附等溫式轉(zhuǎn)換為線性方程形式:

(3)

以P/[Q(P0-P)]對(duì)P/P0作圖，線性擬合獲得回歸直線方程的截距1/(Qmc)和斜率(c-1)/(Qmc),可求得常數(shù)c和Qm。

(4)

式中，Na為阿伏伽德羅常數(shù)，取6.022×1023;aes(N2)為1個(gè)氮?dú)夥肿釉诿罕砻嫠嫉牡刃娣e，取0.162 nm2[33];M(N2)為氮?dú)獾南鄬?duì)分子質(zhì)量。

1.3 煤的甲烷吸附實(shí)驗(yàn)方法

1.3.1煤的甲烷吸附測(cè)定儀器

甲烷吸附測(cè)試方法主要分為容量法和重量法2種[34]，其中容量法是根據(jù)測(cè)試容器的體積與氣體壓力之間的變化關(guān)系計(jì)算煤樣吸附甲烷的量[24];而重量法則是通過高精度天平直接測(cè)試煤樣在吸附過程中質(zhì)量的變化獲得不同平衡壓力條件下煤樣吸附甲烷的量[35]。筆者使用江蘇珂地石油儀器有限公司生產(chǎn)的煤體瓦斯吸附與解吸動(dòng)力學(xué)實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)KDXJ Ⅱ按照GB/T 19560測(cè)試粒度0.18～0.25 mm煤樣在30 ℃溫度下的甲烷高壓等溫吸附曲線，實(shí)驗(yàn)裝置與測(cè)試原理如圖1所示[24]。實(shí)驗(yàn)前將煤樣置于紅外干燥箱中進(jìn)行干燥處理，設(shè)置干燥溫度為60 ℃，干燥時(shí)間為48 h;干燥后將60 g煤樣轉(zhuǎn)移至實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)的吸附罐中，使用分子泵對(duì)吸附罐進(jìn)行真空處理，之后通入氦氣對(duì)罐中死空間體積進(jìn)行測(cè)試，然后重復(fù)真空過程后進(jìn)行甲烷高壓等溫吸附曲線的測(cè)試。

圖1 吸附測(cè)試設(shè)備與測(cè)試過程示意Fig.1 Schematic diagram of adsorption experiment apparatus and test process

(5)

(6)

(7)

根據(jù)每個(gè)測(cè)試循環(huán)過程煤樣吸附甲烷氣體的量，以及理想氣體狀態(tài)方程，求得第j個(gè)循環(huán)結(jié)束后煤樣吸附甲烷氣體的總量:

(8)

式中，Qad,j為煤樣在第j個(gè)吸附點(diǎn)達(dá)到吸附平衡時(shí)煤樣對(duì)甲烷氣體的累計(jì)吸附量。

1.3.2煤的甲烷吸附參數(shù)表征方法

雖然D-R模型、D-A模型和Langmuir模型都可以很好地描述煤中甲烷的等溫吸附曲線[4,36]，但朗繆爾方程由于其使用簡(jiǎn)單，獲得的極限吸附量VL和朗繆爾壓力(PL)擁有具體的物理意義而被廣泛使用。筆者采用VL表征煤對(duì)甲烷氣體的吸附能力，朗繆爾方程為

(9)

其中，Qad為平衡壓力P條件下煤樣的甲烷吸附量;VL為煤樣在該溫度下對(duì)甲烷的極限吸附能力，cm3/g;PL為煤甲烷吸附量達(dá)到極限吸附量一半時(shí)對(duì)應(yīng)的瓦斯壓力，MPa。將朗繆爾方程變換為線性化形式:

(10)

將實(shí)測(cè)的各甲烷平衡壓力點(diǎn)與吸附量數(shù)據(jù)代入式(10)中，以P/Qad對(duì)氣體壓力P作圖，利用最小二乘法求出這些散點(diǎn)圖的回歸直線方程，使用該方程的截距和斜率求得VL和PL。

1.4 煤的甲烷吸附能力表征方法

煤中甲烷的吸附行為屬于物理吸附過程[21-22]，且煤中孔隙結(jié)構(gòu)以微孔為主。許多學(xué)者用孔隙表面積定性分析微孔的甲烷吸附能力，這樣做是不合適的，如圖2所示，以能夠容納1個(gè)甲烷分子大小的圓柱形孔隙為例，將該孔隙展開并以單層最密集形式鋪滿甲烷分子，單層表面吸附甲烷分子的能力是圓柱形孔填充甲烷分子能力的3.6倍。

圖2 煤中不同吸附行為對(duì)吸附能力的影響Fig.2 Influence of different adsorption behaviors on methane adsorption capacity in coal

微孔填充理論認(rèn)為吸附質(zhì)分子在相鄰孔壁力場(chǎng)疊加后的微孔結(jié)構(gòu)中發(fā)生凝聚現(xiàn)象[37]，ORTIZ等[38]通過巨正則蒙特卡羅(Grand Canonical Monte Carlo，GCMC)模擬技術(shù)模擬了30 ℃室溫條件下碳狹縫型孔隙結(jié)構(gòu)中甲烷分子在不同區(qū)域內(nèi)的吸附勢(shì)能，發(fā)現(xiàn)1.50 nm以下孔隙結(jié)構(gòu)中甲烷分子的吸附勢(shì)能出現(xiàn)了顯著增強(qiáng)，因此筆者認(rèn)為煤基質(zhì)中1.50 nm以下微孔結(jié)構(gòu)以微孔填充形式吸附甲烷分子。甲烷分子的臨界溫度(-82.6 ℃)遠(yuǎn)低于實(shí)驗(yàn)溫度，因此煤中甲烷分子的吸附屬于超臨界吸附[36]，不存在多層吸附。假設(shè)煤基質(zhì)中1.50 nm以上的孔隙結(jié)構(gòu)中以單層吸附形式吸附甲烷分子，根據(jù)VL的物理意義，不考慮游離和吸收態(tài)甲烷，繪制煤中甲烷吸附達(dá)到極限平衡狀態(tài)時(shí)的示意圖(圖3)。根據(jù)甲烷分子的主要受力情況，將微孔填充區(qū)域劃分為強(qiáng)吸附勢(shì)區(qū)和弱吸附勢(shì)區(qū);強(qiáng)吸附區(qū)域表示甲烷分子在增強(qiáng)的自由力場(chǎng)區(qū)域中能夠與煤基質(zhì)表面直接接觸的區(qū)域，該區(qū)域內(nèi)甲烷分子主要受微孔壁對(duì)其的作用力;微孔弱吸附區(qū)域表示甲烷分子在增強(qiáng)的自由力場(chǎng)區(qū)域中不與煤基質(zhì)表面直接接觸的區(qū)域，該區(qū)域內(nèi)甲烷分子主要受相鄰甲烷分子間的作用力。由于不同尺寸孔隙結(jié)構(gòu)中甲烷吸附能力的控制因素與其吸附形式緊密相關(guān)，因此為表征煤中甲烷的吸附能力分別對(duì)微孔填充和單層吸附能力進(jìn)行定量表征。

圖3 煤中甲烷極限吸附平衡狀態(tài)示意Fig.3 Schematic diagram of the limit CH4 adsorption equilibrium state in coal

1.4.1甲烷單分子層吸附計(jì)算方法

根據(jù)低壓氮?dú)馕椒ǐ@得的外比表面積SBET，基于單個(gè)甲烷分子占據(jù)的等效面積可以計(jì)算煤樣中以單層吸附形式吸附的甲烷分子個(gè)數(shù):

(11)

式中，Nma為以單層吸附形式覆蓋在孔隙表面的甲烷分子個(gè)數(shù);Ses(CH4)為單個(gè)甲烷分子以緊密排列方式覆蓋在外表面上所占據(jù)的等效面積，取值1.251×10-19m2。

1.4.2甲烷分子微孔填充計(jì)算方法

根據(jù)微孔填充強(qiáng)吸附區(qū)和弱吸附勢(shì)區(qū)域能夠容納的甲烷分子個(gè)數(shù)計(jì)算微孔的臨界孔徑，其中單個(gè)圓柱形微孔截面中強(qiáng)吸附區(qū)域和弱吸附區(qū)域能夠容納甲烷分子個(gè)數(shù)分別為n和m，如圖4所示。

圖4 不同尺寸圓柱形孔隙截面容納甲烷分子個(gè)數(shù)Fig.4 Numbers of CH4 molecules in sections of cylindrical micropores with different sizes

計(jì)算臨界孔徑dn,m與n之間的關(guān)系:

(12)

計(jì)算臨界孔徑dn,m與m之間的關(guān)系:

(13)

將n和m分別代入大于1的整數(shù)可以獲得微孔截面中含有不同甲烷分子個(gè)數(shù)時(shí)的臨界孔徑，并將1.50 nm以下的微孔結(jié)構(gòu)進(jìn)行區(qū)域劃分。由于各個(gè)臨界孔徑之間極為相近，因此將相鄰臨界孔徑范圍內(nèi)的孔隙假設(shè)為一個(gè)圓柱形孔，其孔徑為相鄰臨界孔徑的平均值。以m=1時(shí)為例，其等效階段總孔長(zhǎng)可通過式(14)計(jì)算:

(14)

其中，Le(dn～dn+1)為臨界孔徑dn和dn+1之間的微孔區(qū)域的等效階段總孔長(zhǎng);Vdn和Vdn+1分別為孔徑為dn和dn+1的累計(jì)孔容?；诓煌讖椒秶鷥?nèi)圓柱狀孔隙截面容納甲烷的分子個(gè)數(shù)和每層甲烷分子極限情況下占據(jù)微孔空間的等效高度，以及階段孔隙總孔長(zhǎng)數(shù)據(jù)，可以將各個(gè)臨界孔徑范圍內(nèi)能夠容納甲烷分子的能力進(jìn)行定量表征。

(15)

(16)

其中，Nmf,s(dn～dn+1)和Nmf,w(dn～dn+1)分別為臨界孔徑dn和dn+1之間的強(qiáng)吸附區(qū)域和弱吸附區(qū)域中能夠容納的甲烷分子的極限個(gè)數(shù);Hes(CH4)為煤層甲烷分子占據(jù)微孔區(qū)域的等效高度。根據(jù)不同尺寸微孔截面能夠容納甲烷分子個(gè)數(shù)可以獲得煤樣中以微孔填充形式賦存的甲烷的量，計(jì)算方法為

(17)

其中，Nmf為樣品微孔結(jié)構(gòu)中以微孔填充形式極限吸附甲烷的分子個(gè)數(shù)，等于Nmf,s(dn～dn+1)和Nmf,w(dn～dn+1)之和。將煤樣外比表面積以單層吸附形式覆蓋在孔隙表面的甲烷分子個(gè)數(shù)和以微孔填充形式吸附甲烷的分子個(gè)數(shù)轉(zhuǎn)換為煤樣孔隙中標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下極限吸附甲烷的體積。

(18)

式中，V′L為朗繆爾體積的計(jì)算值，即煤樣甲烷的極限吸附量，cm3/g。

2 實(shí)驗(yàn)結(jié)果

2.1 煤的孔隙實(shí)驗(yàn)結(jié)果

2.1.1低壓氮?dú)馕綄?shí)驗(yàn)結(jié)果

6個(gè)煤樣的低壓氮?dú)馕?脫附等溫線如圖5所示，其所屬類型可以看作是國(guó)際純粹與應(yīng)用化學(xué)聯(lián)合會(huì)(International Union of Pure and Applied Chemistry，IUPAC)中劃分的IV(a)類和II類吸附等溫線的結(jié)合[31]。在氮?dú)馕降葴鼐€的低P/P0段，由于微孔壁吸附勢(shì)疊加形成的強(qiáng)吸附勢(shì)能區(qū)域，氮?dú)夥肿釉谠搮^(qū)域發(fā)生微孔填充現(xiàn)象，導(dǎo)致吸附量快速增加;填充完成后，煤表面的不均勻性得到極大改善，氮?dú)夥肿釉诒砻嬉来芜M(jìn)行單層吸附、多層吸附和毛細(xì)凝聚吸附過程[31]。在高P/P0段氮?dú)馕搅砍霈F(xiàn)快速上升且未展現(xiàn)平臺(tái)狀曲線，說明煤中包含了大量300 nm以上的大孔結(jié)構(gòu)[39]。XQ煤樣氮?dú)馕?脫附等溫線形成的滯后環(huán)屬于H2型滯后環(huán)，說明煤中可能包含大量的墨水瓶孔[31]。TY,QN和PB煤樣的滯后環(huán)屬于H4型滯后環(huán)，說明煤中主要是由微孔、平板狀或?qū)訝罨|(zhì)顆粒體組成的非剛性聚集體，包含有大量的狹縫狀孔隙[31,39]。DN和XQ煤樣的氮?dú)馕?脫附等溫線滯后環(huán)存在不閉合現(xiàn)象，常見于孔隙結(jié)構(gòu)較為發(fā)育的高階和低階煤樣低壓氮?dú)馕?脫附等溫線中[40-41]，通常認(rèn)為導(dǎo)致該現(xiàn)象的原因是煤中孔隙結(jié)構(gòu)發(fā)生了吸附膨脹效應(yīng)[22,39]。

圖5 煤樣的低壓氮?dú)馕?脫附等溫線Fig.5 Low-pressure N2 adsorption/desorption isotherms of coal samples

為避免P/P0在0.45附近出現(xiàn)的脫附等溫線強(qiáng)制閉合現(xiàn)象對(duì)孔徑分布特征分析的影響[24,39,42]，筆者采用DFT方法分析煤樣的低壓氮?dú)馕降葴財(cái)?shù)據(jù)獲得煤樣的孔徑分布特征。圖6表明6個(gè)煤樣孔容主要分布在10 nm以下的孔隙結(jié)構(gòu)中，且DN,XQ和PB煤樣的孔徑分布呈現(xiàn)“雙峰”分布特征。采用BET方法獲得煤樣外比表面積SBET，并將DFT方法獲得的孔容和比表面積參數(shù)匯總到表4中?？梢园l(fā)現(xiàn)通過BET方法獲得的外比表面積比基于DFT方法獲得的比表面積要大，這與2種方法的分析范圍和原理相關(guān)[6,31-32]。XQ煤樣通過BET方法和DFT方法獲得的孔容和比表面積都明顯高于其他5個(gè)樣品，表明XQ煤樣擁有大量大于1.5 nm的孔隙結(jié)構(gòu)。

圖6 通過低壓氮?dú)馕椒ǐ@得的孔徑分布特征Fig.6 Pore size distribution characteristics obtained by low-pressure N2 adsorption

表4 低壓氮?dú)馕降葴鼐€的分析結(jié)果Table 4 Analysis results of low-pressure N2 adsorption isotherms

2.1.2低壓二氧化碳吸附實(shí)驗(yàn)結(jié)果

6個(gè)煤樣的低壓二氧化碳吸附等溫線如圖7所示。使用DFT方法獲得1.50 nm以下孔隙的孔容分布特征，并按照1.4.2節(jié)中臨界孔徑的大小將1.50 nm以下孔隙結(jié)構(gòu)劃分為9個(gè)部分，結(jié)果如圖8所示。由圖8可以看出，微孔孔容主要集中在1 nm以下的孔隙中，由于甲烷分子無法進(jìn)入小于其氣體動(dòng)力學(xué)直徑的孔隙結(jié)構(gòu)中，因此將0.33～0.38 nm的孔隙結(jié)構(gòu)定義為不可接觸孔隙[16]。最后按照式(14)計(jì)算不同臨界孔徑間微孔的階段總孔容和假想圓柱形孔的等效階段總孔長(zhǎng)，計(jì)算結(jié)果見表5。使用插值法獲得0.38 nm和1.50 nm的累計(jì)孔容，可以發(fā)現(xiàn)0.38～0.76 nm內(nèi)的階段總孔容在0.38～1.50 nm內(nèi)孔容的占比為48.54%～64.52%，等效階段總孔長(zhǎng)的占比為73.47%～85.26%，說明僅能容納1個(gè)甲烷分子的孔隙結(jié)構(gòu)在煤樣微孔結(jié)構(gòu)中占有極高的比例。

圖7 煤樣的低壓二氧化碳吸附等溫線Fig.7 Low-pressure CO2 adsorption isotherms of coal samples

圖8 通過低壓二氧化碳吸附法獲得的孔徑分布特征Fig.8 Pore size distribution characteristics obtained by low-pressure CO2 adsorption

表5 相鄰臨界孔徑間的階段總孔容和等效總孔長(zhǎng)計(jì)算結(jié)果Table 5 Stage total pore volume and equivalent total pore length between adjacent critical pore diameters

使用插值法獲得0.38 nm和1.50 nm的累計(jì)比表面積參數(shù)，將0.33～0.38 nm和0.38～1.50 nm范圍內(nèi)的階段孔容和比表面積參數(shù)匯總到表6。

表6 通過低壓二氧化碳吸附法獲得的甲烷可接觸和不可 接觸孔隙的孔容與比表面積結(jié)果Table 6 Pore volume and specific surface area of accessible and in-accessible pores obtained by low-pressure CO2 adsorption

與表4中基于低壓氮?dú)馕椒ǐ@得的孔容和比表面積參數(shù)進(jìn)行對(duì)比發(fā)現(xiàn)，通過二氧化碳吸附法獲得的微孔孔容和比表面積遠(yuǎn)高于氮?dú)馕椒?，特別是通過DFT方法獲得的微孔比表面積比氮?dú)馕椒ǐ@得的比表面積高5～240倍。通過DFT方法獲得的0.33～1.50 nm孔隙特征參數(shù)中，DN煤樣的不可接觸孔隙占總孔隙孔容的11.63%，但其表面積占比卻達(dá)到20.14%。說明單純使用低壓二氧化碳吸附法獲得的孔隙特征參數(shù)表征煤對(duì)甲烷的吸附能力時(shí)，雖然會(huì)忽略大于1.50 nm孔隙結(jié)構(gòu)表面的影響，但由于微孔結(jié)構(gòu)在煤中占據(jù)著主導(dǎo)地位，低壓二氧化碳吸附法測(cè)得的不可接觸孔隙(0.33～0.38 nm)仍可能導(dǎo)致高估其吸附能力。另一方面，即使微孔孔容和比表面積參數(shù)可以通過假設(shè)孔隙的幾何形狀而相互轉(zhuǎn)換，但若不考慮甲烷吸附形式，按照低壓二氧化碳吸附法測(cè)得的微孔孔容計(jì)算DN煤樣甲烷吸附能力高估11.61%，而按照表面積計(jì)算則會(huì)高估20.14%，說明簡(jiǎn)單運(yùn)用孔隙容積和比表面積對(duì)其甲烷吸附能力進(jìn)行對(duì)比仍會(huì)得到誤差較大的結(jié)論。因此，在研究煤樣甲烷吸附能力時(shí)，不能直接對(duì)比其孔隙特征參數(shù)，需要對(duì)孔隙測(cè)試方法的分析范圍、原理和甲烷的賦存形式進(jìn)行深入研究。

2.1.3煤孔隙甲烷吸附能力的計(jì)算

將通過低壓氮?dú)馕椒ǐ@得的外比表面積代入式(11)，獲得煤樣外比表面積以單層吸附形式極限吸附甲烷的分子個(gè)數(shù)，計(jì)算結(jié)果見表7。由表7可以看出，5個(gè)煤樣外比表面積吸附分子個(gè)數(shù)為0.254×1019～3.795×1019，而XQ煤樣由于外比表面積較大吸附分子個(gè)數(shù)達(dá)19.631×1019。

表7 外表面極限吸附甲烷分子個(gè)數(shù)Table 7 Numbers of CH4 molecules adsorbed on the external surface

根據(jù)表5中不同孔徑范圍內(nèi)的階段總孔長(zhǎng)和式(15)～(17)計(jì)算相鄰臨界孔徑間強(qiáng)吸附區(qū)域和弱吸附區(qū)域中容納的甲烷分子個(gè)數(shù)，計(jì)算結(jié)果見表8。由表8可以看出，8個(gè)吸附段中0.38～0.76 nm內(nèi)的微孔能夠容納的甲烷分子個(gè)數(shù)為16.294×1019～49.582×1019，占微孔總吸附甲烷分子個(gè)數(shù)的41.53%～57.25%，遠(yuǎn)高于其他吸附段。根據(jù)SONG等[38,43]對(duì)擁有不同單一寬度孔隙結(jié)構(gòu)吸附材料的甲烷吸附模擬試驗(yàn)結(jié)果，孔隙寬度越小的材料，其甲烷吸附等溫線的增長(zhǎng)趨勢(shì)越明顯，達(dá)到一半極限吸附量時(shí)對(duì)應(yīng)的甲烷壓力越低。由于0.38～0.76 nm內(nèi)的微孔中甲烷分子的吸附勢(shì)能最強(qiáng)，該段孔隙的占比情況可能與PL參數(shù)有著一定聯(lián)系。

表8 不同尺寸微孔結(jié)構(gòu)中極限吸附甲烷分子數(shù)Table 8 Numbers of CH4 molecules adsorbed in micropores with different sizes

根據(jù)式(18)將微孔強(qiáng)吸附區(qū)域、微孔弱吸附區(qū)域和外比表面積吸附區(qū)域內(nèi)極限吸附甲烷的分子個(gè)數(shù)轉(zhuǎn)換為標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下單位質(zhì)量煤樣極限吸附甲烷的體積(cm3/g)。將微孔強(qiáng)吸附區(qū)域與弱吸附區(qū)域?qū)淄榈奈侥芰ο嗉樱⒑屯獗缺砻娣e單層吸附甲烷的能力進(jìn)行對(duì)比，結(jié)果如表9和圖9所示。6個(gè)煤樣微孔填充形式吸附甲烷量(Vmf,s+Vmf,w)為14.60～32.27 cm3/g，外比表面積單層吸附甲烷量為0.10～7.31 cm3/g(Vma)，總吸附甲烷量為14.69～33.35 cm3/g(V′L)。5個(gè)煤樣微孔填充形式吸附甲烷量占總吸附甲烷量比例為91.25%～99.36%。XQ煤樣由于其外比表面積較大，外表面積單層吸附甲烷量達(dá)7.31 cm3/g，是其他5個(gè)煤樣外比表面積單層吸附量5.18～78.78倍，其微孔填充形式吸附甲烷量占總吸附甲烷量比例為73.74%。說明微孔填充是煤中甲烷的主要賦存方式。

表9 3個(gè)吸附區(qū)域?qū)淄榉肿拥臉O限吸附能力Table 9 Ultimate adsorption capacity of CH4 molecules in the three adsorption regions cm3/g

圖9 煤中以微孔填充和單層吸附形式吸附甲烷的能力Fig.9 CH4 adsorption capacity in micropore filling and monolayer adsorption forms

2.2 煤的甲烷吸附實(shí)驗(yàn)結(jié)果

將6個(gè)煤樣高壓甲烷吸附實(shí)驗(yàn)測(cè)得的等溫吸附數(shù)據(jù)代入朗繆爾方程的線性表達(dá)式(10)中，使用最小二乘法擬合其甲烷吸附數(shù)據(jù)得到其截距PL/VL、斜率1/VL和相關(guān)系數(shù)R2，如圖10所示。

圖10 煤樣高壓甲烷等溫吸附數(shù)據(jù)Fig.10 High-pressure CH4 isothermal adsorption data of coal samples

根據(jù)截距和斜率獲得煤樣的VL和PL，結(jié)果見表10。6個(gè)煤樣的高壓等溫吸附數(shù)據(jù)較好地符合朗繆爾方程的線性表達(dá)式，5個(gè)煤樣的相關(guān)系數(shù)大于0.99，僅TY煤樣的相關(guān)系數(shù)為0.96。6個(gè)煤樣的甲烷極限吸附量VL為13.30～35.75 cm3/g，朗繆爾壓力PL為0.61～2.50 MPa。

表10 煤樣朗繆爾參數(shù)實(shí)測(cè)值Table 10 Measured Langmuir parameters of coal samples

3 煤中甲烷賦存方式討論

3.1 甲烷單分子層吸附的可能性

學(xué)者們普遍認(rèn)為煤中孔隙的表面積越大，其甲烷吸附能力越強(qiáng)[10]。假設(shè)煤中甲烷分子都以單層吸附形式吸附于孔隙結(jié)構(gòu)表面，根據(jù)表4,6中甲烷分子能夠進(jìn)入的微孔比表面積Smi和外比表面積SBET，依據(jù)式(11),(18)獲得計(jì)算煤樣孔隙結(jié)構(gòu)中甲烷極限吸附能力:

(19)

式中，V″L為完全基于單層吸附行為假設(shè)計(jì)算煤中甲烷極限吸附能力;Smi為煤中0.38～1.50 nm微孔的比表面積。

將V″L與實(shí)測(cè)值進(jìn)行對(duì)比，結(jié)果如圖11所示。由圖11可以看出，依據(jù)單層吸附理論和表面積計(jì)算煤樣的甲烷極限吸附能力比實(shí)測(cè)值高52.97%～118.02%。若考慮不可接觸孔隙的比表面積，高估比例則會(huì)進(jìn)一步上升。由于不同孔徑范圍內(nèi)影響其吸附能力的決定性因素并不全是比表面積，特別是孔徑較小的微孔段，表面吸附實(shí)際上是不可能的，因此單純使用表面積參數(shù)表征煤樣對(duì)甲烷的極限吸附能力是不可靠，即證明了煤中不可能完全按照單層吸附形式儲(chǔ)存甲烷。但由于煤中甲烷的吸附行為屬于物理吸附過程，且煤中存在大于1.50 nm的孔隙結(jié)構(gòu)，這為甲烷單層吸附提供了大量機(jī)會(huì)。同理，僅使用BET方法獲得的SBET表征煤樣的甲烷吸附能力也是不可靠的，它僅能代表煤樣表面積中的極少部分[14,16]。

圖11 煤中甲烷極限吸附量實(shí)測(cè)值與基于單層吸附 計(jì)算值的對(duì)比Fig.11 Comparison of measured Langmuir volume and estimated values based on monolayer adsorption theory

3.2 甲烷分子微孔填充的可能性

6個(gè)煤樣通過二氧化碳吸附法獲得的微孔孔容

和比表面積遠(yuǎn)高于氮?dú)馕椒ǎ琖ANG等[14]也發(fā)現(xiàn)煤中微孔的比表面積是外比表面積的幾十乃至上幾百倍，說明煤中孔隙結(jié)構(gòu)以微孔為主[10]。因此，在僅能容納一個(gè)至幾個(gè)甲烷分子的微孔結(jié)構(gòu)中，甲烷分子受到相鄰孔壁疊加自由力場(chǎng)的影響，為微孔填充吸附形式提供了可能。按照1.4節(jié)中煤的甲烷吸附能力表征方法，將基于單層吸附和微孔填充理論計(jì)算得到的煤中甲烷極限吸附量計(jì)算值與實(shí)測(cè)的甲烷極限吸附量進(jìn)行對(duì)比，結(jié)果如圖12所示。

圖12 煤中甲烷極限吸附量實(shí)測(cè)值與基于單層吸附和 微孔填充計(jì)算值的對(duì)比Fig.12 Comparison of measured Langmuir volume and estimated values based on monolayer adsorption and micropore filling theories

由圖12可以看出，煤中甲烷極限吸附量VL計(jì)算值與實(shí)測(cè)值相關(guān)性較好，相對(duì)誤差在-6.72%～15.07%。說明基于微孔填充和單層吸附理論，結(jié)合煤樣的微觀孔隙特征參數(shù)對(duì)煤樣甲烷吸附能力進(jìn)行量化表征是可行的，也說明煤中甲烷以微孔填充和單層吸附的賦存形式儲(chǔ)存在煤雙重孔隙結(jié)構(gòu)中。

3.3 煤中甲烷的主要賦存方式

將表9中6個(gè)煤樣微孔填充區(qū)域甲烷極限吸附量(Vmf,s+Vmf,w)和外表面吸附區(qū)域甲烷極限吸附量(Vma)占總吸附量(V′L)的比例關(guān)系繪制于圖13中。

圖13 微孔填充和外表面單層甲烷極限吸附量與甲烷總 吸附量的比例關(guān)系Fig.13 Proportion of CH4 adsorption capacity in micropore filling and monolayer adsorption forms

由圖13可以看出，除XQ煤樣，其余5個(gè)煤樣微孔填充區(qū)域甲烷極限吸附量占總吸附量的比例為91.25%～99.36%，外比表面積吸附區(qū)域甲烷極限吸附量占總吸附量的比例為0.64%～8.75%;XQ煤樣由于其外比表面積較大，外比表面積單層吸附甲烷量達(dá)7.31 cm3/g，占總吸附量的比例達(dá)26.26%，其微孔填充形式吸附甲烷量占總吸附甲烷量比例為73.74%。

綜合本文的研究結(jié)果，筆者認(rèn)為煤中微孔結(jié)構(gòu)(0.38～1.50 nm)，由于孔壁吸附勢(shì)場(chǎng)的疊加效應(yīng)，甲烷分子將發(fā)生凝聚填充現(xiàn)象，并且通過理論分析和實(shí)驗(yàn)對(duì)比驗(yàn)證，證明煤中甲烷主要以微孔填充形式賦存。

需要說明的是，本文研究的甲烷吸附行為都是在30 ℃恒溫條件下進(jìn)行的，同時(shí)假設(shè)的基礎(chǔ)也來源于30 ℃條件下的巨正則蒙特卡羅模擬結(jié)果[38]，而現(xiàn)有的實(shí)驗(yàn)也證明，煤中甲烷的極限吸附量隨著溫度的升高而下降[44-46]，筆者認(rèn)為溫度的升高可能會(huì)引起微孔填充尺度上限的降低，從而導(dǎo)致吸附量下降，但這有待于進(jìn)一步深入研究。

4 結(jié) 論

(1)6組煤樣的孔隙結(jié)構(gòu)中0.38～1.50 nm微孔孔容為0.028～0.065 cm3/g、占總孔容的66.1%～96.6%，比表面積為75.4～197.3 m2/g、占總比表面積的82.8%～98.2%;甲烷分子不可接觸型孔隙孔容占總微孔孔容的0.44%～11.61%，比表面積占微孔總比表面積的1.05%～20.14%;能容納1個(gè)甲烷分子的微孔(0.38～0.76 nm)孔容占可吸附甲烷微孔孔容的48.54%～64.52%。

(2)微孔填充計(jì)算的甲烷吸附量為14.50～32.27 cm3/g，孔隙外比表面積計(jì)算的甲烷吸附量為0.10～7.31 cm3/g，計(jì)算的甲烷極限吸附量為14.60～33.35 cm3/g;通過實(shí)驗(yàn)獲得的甲烷極限吸附量為13.30～35.75 cm3/g，與理論計(jì)算結(jié)果具有較好的相關(guān)性;說明煤中甲烷主要以微孔填充形式吸附在微孔孔隙中，5個(gè)煤樣以微孔填充形式吸附的甲烷量占極限吸附量的比例為91.25%～99.36%，外比表面積吸附區(qū)域甲烷吸附量占極限吸附量的比例為0.64%～8.75%，僅XQ煤樣由于外比表面積的吸附作用，使其微孔填充形式吸附的甲烷量為極限吸附量的73.74%。

(3)煤中甲烷吸附能力受微孔孔隙容積和外比表面積雙重因素控制;理論分析和實(shí)驗(yàn)對(duì)比驗(yàn)證表明，煤中甲烷主要以微孔填充形式賦存于0.38～1.50 nm的微孔結(jié)構(gòu)中，僅有少部分甲烷以單分子層吸附的形式賦存于孔徑大于1.5 nm的孔隙表面上。