陳家穎，張新彬，陳懷熹，馮新凱，程 星，4，馬 磊，5，梁萬國(guó)

(1.中國(guó)科學(xué)院福建物質(zhì)結(jié)構(gòu)研究所，福州 350002;2.中國(guó)福建光電信息科學(xué)與技術(shù)創(chuàng)新實(shí)驗(yàn)室(閩都創(chuàng)新實(shí)驗(yàn)室)，福州 350108;3.中國(guó)科學(xué)院大學(xué)，北京 100049；4.福州大學(xué)化學(xué)學(xué)院，福州 350108;5.福建師范大學(xué)化學(xué)與材料學(xué)院，福州 350117)

0 引 言

鈮酸鋰(LiNbO3)晶體具有寬透光波長(zhǎng)范圍和超大的非線性系數(shù)。在過去的幾十年中，人們已廣泛研究了在周期極化鈮酸鋰(periodically polarized lithium niobate, PPLN)中通過準(zhǔn)相位匹配(quasi phase matching, QPM)技術(shù)實(shí)現(xiàn)非線性光學(xué)過程。通常會(huì)在鈮酸鋰晶體中摻入5%(質(zhì)量分?jǐn)?shù))的MgO以改善其抗光折變性能，變成周期極化摻鎂鈮酸鋰(PPMgLN)。迄今為止，已經(jīng)使用PPMgLN塊狀晶體或波導(dǎo)結(jié)構(gòu)實(shí)現(xiàn)了許多應(yīng)用，例如波長(zhǎng)轉(zhuǎn)換、紅外向上轉(zhuǎn)換檢測(cè)、超短脈沖壓縮、量子通信等[1-6]。QPM的原理是在鈮酸鋰晶體中引入周期性的倒格矢結(jié)構(gòu)，使得其有效非線性系數(shù)在光束傳播方向上能被周期性調(diào)制，從而可以補(bǔ)償由于折射率色散引起的相互作用光波之間的波矢失配，達(dá)到相位匹配的目的。

傳統(tǒng)的均勻周期結(jié)構(gòu)PPMgLN的一個(gè)缺點(diǎn)是其泵浦光源的可接收帶寬非常窄，該缺點(diǎn)限制了其在某些情況下的應(yīng)用，例如需要帶寬較寬的光學(xué)通信領(lǐng)域以及超短脈沖壓縮領(lǐng)域。為了擴(kuò)展PPMgLN的可接收帶寬，應(yīng)在晶體中提供不同的倒格矢結(jié)構(gòu)，以便在晶體整個(gè)長(zhǎng)度的特定位置上滿足不同的QPM條件。目前研究人員已經(jīng)提出多種結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)來擴(kuò)展PPMgLN的可接收帶寬，例如采用非周期[7-8]、啁啾[9-10]、多周期結(jié)構(gòu)[11]等。擴(kuò)展帶寬的另一種有效方法是沿著PPMgLN的光束傳播方向建立溫度梯度，由于折射率的溫度依賴性，可以通過提供均勻的倒格矢結(jié)構(gòu)來滿足不同的QPM過程。文獻(xiàn)[12]就曾報(bào)道通過引入溫度梯度對(duì)和頻的PPMgLN進(jìn)行帶寬擴(kuò)展。

對(duì)于塊狀的PPMgLN，由于鈮酸鋰材料的折射率由波長(zhǎng)和溫度決定，只能通過調(diào)節(jié)周期或使用溫度分布來實(shí)現(xiàn)帶寬擴(kuò)展。而在波導(dǎo)中，其折射率取決于更多的參數(shù)，例如橫截面積和襯底材料。波導(dǎo)中的折射率是有效折射率，除了與溫度、波長(zhǎng)有關(guān)，還與波導(dǎo)的寬度有關(guān)。在先前的文獻(xiàn)[13]中，已報(bào)道了一種錐形PPMgLN波導(dǎo)結(jié)構(gòu)，該結(jié)構(gòu)可拓寬可接收帶寬為11 nm。類似的結(jié)構(gòu)也在其他材料的波導(dǎo)結(jié)構(gòu)中被提出[14-15]。但以上波導(dǎo)結(jié)構(gòu)所拓寬的可接收帶寬仍然有限，且不可調(diào)諧。本文所設(shè)計(jì)的波導(dǎo)將可接收帶寬拓寬到35 nm，是先前帶寬的3倍，且?guī)捲O(shè)計(jì)成可調(diào)諧。

1 模型與計(jì)算方法

本文結(jié)合了以上兩種拓寬泵浦光源可接收帶寬的手段，在錐形的PPMgLN波導(dǎo)結(jié)構(gòu)中引入溫度梯度，以更大地拓寬可接收帶寬?？紤]到實(shí)際工藝操作難度，選擇將錐形結(jié)構(gòu)改為梯形結(jié)構(gòu)。與錐形結(jié)構(gòu)相比，梯形結(jié)構(gòu)本質(zhì)上也是在光束傳播方向上改變波導(dǎo)寬度，兩者在理論原理上相同，區(qū)別在于梯形結(jié)構(gòu)有兩個(gè)直角，而錐形沒有，從實(shí)際工藝切割上來考慮，梯形結(jié)構(gòu)更容易操作。本文模擬了一種用于倍頻通信波段，即C波段(1 530～1 565 nm)的梯形PPMgLN波導(dǎo)，其在傳播方向上的波導(dǎo)寬度呈線性變化。通過改變波導(dǎo)不同位置的寬度，從而改變波導(dǎo)傳播方向上的溫度梯度，拓寬倍頻波導(dǎo)的可接收帶寬?；赒PM的PPMgLN波導(dǎo)，其倍頻過程中的相位失配量可表示為[8]：

Δk=k2w-2kw-kp

(1)

式中：ki=2πni/λi(i=w，2w)是基波和倍頻光波的波矢表達(dá)式，ni是有效折射率，λi是真空波長(zhǎng)；QPM的波矢kp=2π/P，P是極化周期。倍頻轉(zhuǎn)換效率(η)可表示為[8]：

η∝sinc2(ΔkL/2)

(2)

式中：L為有效長(zhǎng)度。由式(2)可知，為使轉(zhuǎn)換效率最高，相位失配量Δk須為0。這意味著極化周期P需滿足[8]：

(3)

根據(jù)公式(1)和(3)，為了實(shí)現(xiàn)寬帶操作，應(yīng)在PPMgLN波導(dǎo)中提供適當(dāng)?shù)目臻g向量，以滿足相應(yīng)的理想相位匹配條件。

本文設(shè)計(jì)的梯形PPMgLN的3D模型示意圖如圖1所示，P為18 μm。將其黏合到長(zhǎng)度為L(zhǎng)的二氧化硅和鈮酸鋰襯底上，讓光束更好地被限制在波導(dǎo)中，不會(huì)發(fā)生模式泄露，使橫截面方向上形成脊型波導(dǎo)，長(zhǎng)度L的方向沿x軸方向，波導(dǎo)橫截面示意圖如圖2所示。鈮酸鋰波導(dǎo)與其周圍環(huán)境之間的高折射率對(duì)比度可確保光在傳播過程中能被很好地限制在波導(dǎo)中。脊型波導(dǎo)結(jié)構(gòu)具有對(duì)稱的橫截面和高功率處理能力，同時(shí)該結(jié)構(gòu)有助于引導(dǎo)模式限制和提高SHG轉(zhuǎn)換效率。此外，與其他波導(dǎo)結(jié)構(gòu)相比，脊結(jié)構(gòu)具有較寬的模式工作帶寬、低波阻抗和低截止頻率[16]等優(yōu)點(diǎn)。脊波導(dǎo)的高度H沿傳播方向(x軸)保持不變，而截面寬度從W1到W2呈線性變化，如圖3所示。因此，波導(dǎo)沿x軸的寬度可以表示為式(4)：

(4)

考慮到在實(shí)際應(yīng)用中波導(dǎo)制造和光電集成要求中的便利性，選擇實(shí)際參數(shù)W1=7.5 μm，W2=13 μm，H=9 μm和L=45 mm。

圖1 梯形PPMgLN波導(dǎo)三維模型示意圖Fig.1 Schematic diagram of 3D model of the trapezoidal PPMgLN waveguide

圖2 梯形PPMgLN波導(dǎo)橫截面示意圖Fig.2 Schematic diagram of the trapezoidal PPMgLN waveguide cross section

圖3 梯形PPMgLN波導(dǎo)俯視圖Fig.3 Top view of the trapezoidal PPMgLN waveguide

直接分析梯形波導(dǎo)結(jié)構(gòu)難度較大，因此將梯形波導(dǎo)劃分為許多的階躍不連續(xù)相等長(zhǎng)度(ΔX=90 μm)來簡(jiǎn)化模擬，如圖4所示。事實(shí)證明，該方法在處理錐形結(jié)構(gòu)方面是簡(jiǎn)潔有效的[17-18]。因此每一段都可以視為具有固定寬度的均勻脊波導(dǎo)，在一定的波長(zhǎng)下其有效折射率是一個(gè)常數(shù)。為了在一定波長(zhǎng)處獲得這些短分段波導(dǎo)的有效折射率，應(yīng)首先通過Sellmeier方程計(jì)算不同溫度、不同波長(zhǎng)下的基模折射率，然后使用有限差分光束傳播方法(FD-BPM)來模擬計(jì)算相應(yīng)的有效折射率[19-20]。雖然該波導(dǎo)能夠支持TE和TM模式，但考慮到只有基頻光和SHG倍頻光的TM0模式才能利用最大的非線性系數(shù)(d33=27 pm/V)，因此選擇相位匹配類型Type-0(e+e→e)。

圖4 梯形結(jié)構(gòu)分析示意圖Fig.4 Analysis diagram of the trapezoidal structure

2 結(jié)果與討論

首先研究波導(dǎo)寬度對(duì)有效折射率的影響。圖5為在波長(zhǎng)為1 550 nm及775 nm處有效折射率與波導(dǎo)寬度的關(guān)系曲線。根據(jù)理論計(jì)算，兩個(gè)波長(zhǎng)下的有效折射率均隨寬度的增大而增大，從而式(1)中的波矢失配量(ki)發(fā)生變化，因此特定QPM過程的相位失配(Δk)也可以與波導(dǎo)寬度有關(guān)。類似于在塊狀晶體中引入溫度梯度，即在光束傳播方向上改變波導(dǎo)不同位置的溫度，使折射率在傳播過程中隨溫度變化而變化，從而改變波矢失配量，使波導(dǎo)不同位置滿足不同的QPM過程。

圖5 有效折射率與波導(dǎo)寬度的關(guān)系示意圖(分別在波長(zhǎng)為1 550 nm和775 nm處)Fig.5 Schematic diagram of the relation between effective refractive index and waveguide width (at wavelength of 1 550 nm and 775 nm respectively)

隨后本文在改變寬度的基礎(chǔ)上，引入溫度梯度，研究該梯形波導(dǎo)的帶寬特性。將輸入波長(zhǎng)從1 530 nm擴(kuò)展到1 565 nm，即波長(zhǎng)可調(diào)諧范圍為35 nm，并在光束傳播方向(x軸)上引入溫度梯度，范圍為30～150 ℃，即溫度可調(diào)諧范圍為120 ℃，并計(jì)算沿傳播方向的每個(gè)QPM過程的波矢失配量。理論模型的主視圖如圖6所示，其中半導(dǎo)體制冷器TEC 1溫度設(shè)為30 ℃，TEC 2溫度設(shè)為150 ℃，由于鈮酸鋰晶體的熱傳導(dǎo)性質(zhì)，波導(dǎo)在光束傳播方向上各處的溫度在30～150 ℃，由此形成溫度梯度，使得波導(dǎo)的不同寬度對(duì)應(yīng)不同溫度，達(dá)到拓寬泵浦光源可接收帶寬的目的。TEC 1端對(duì)應(yīng)的波導(dǎo)寬度為W2=13 μm，TEC2端對(duì)應(yīng)的波導(dǎo)寬度為W1=7.5 μm。

圖6 引入溫度梯度正視圖Fig.6 Front view of introducing the temperature gradient

圖7表示三個(gè)獨(dú)立的QPM SHG過程(分別在1 530 nm、1 550 nm和1 565 nm處的輸入波長(zhǎng))的波矢失配量Δk與梯形波導(dǎo)中寬度的關(guān)系。從圖中可以看出，要想滿足理想的相位匹配條件，即Δk=0，對(duì)于不同的QPM過程，Δk=0所對(duì)應(yīng)的波導(dǎo)寬度、所對(duì)應(yīng)的溫度也各不相同。圖中三條曲線由上到下分別表示1 530 nm在溫度T為30 ℃、1 550 nm在溫度T為100 ℃、1 565 nm在溫度T為150 ℃的SHG過程中，波導(dǎo)寬度與波矢失配量Δk的關(guān)系。圖中黑色虛線與三條曲線的交點(diǎn)所對(duì)應(yīng)的橫坐標(biāo)，即為滿足相位匹配條件Δk=0所對(duì)應(yīng)的波導(dǎo)寬度位置。可發(fā)現(xiàn)波長(zhǎng)更長(zhǎng)的光波，會(huì)在溫度更高、寬度更小的位置倍頻；而波長(zhǎng)更短的光波，會(huì)在溫度更低、寬度更大的位置倍頻。由圖7可得出，根據(jù)本文設(shè)計(jì)的波導(dǎo)寬度從7.5 μm到13 μm，在溫度調(diào)諧范圍為30 ℃到150 ℃之間，可倍頻1 530 nm到1 565 nm波段，得到輸出波段765 nm到782.5 nm。根據(jù)式(2)可知，對(duì)于每個(gè)過程，可以在Δk≈0范圍內(nèi)獲得相對(duì)較高的轉(zhuǎn)換效率，從而實(shí)現(xiàn)整個(gè)波導(dǎo)上帶寬增大。同時(shí)本文還對(duì)溫度梯度進(jìn)行了優(yōu)化，要想提高倍頻效率，希望溫度梯度呈線性變化，即沿光束傳播方向上，溫度可以均勻地改變。使用COMSOL軟件進(jìn)行建模，利用固體傳熱模塊，設(shè)置波導(dǎo)兩端溫度，一端30 ℃，一端150 ℃，其他部分設(shè)置為水平平板上側(cè)外部自然對(duì)流。圖8為添加銅塊前后溫度梯度對(duì)比。從圖中可以看出，若是不在PPMgLN波導(dǎo)底下添加銅塊，則沿光束傳播方向上的溫度梯度變化為非線性曲線，這對(duì)于倍頻轉(zhuǎn)換效率不利；若是在波導(dǎo)底下添加銅塊，可看到溫度梯度更加平坦，更有利于倍頻光的產(chǎn)生，因此可改善實(shí)驗(yàn)裝置，通過在PPMgLN波導(dǎo)底層添加銅塊來提高倍頻轉(zhuǎn)換效率。將本文與先前的論文進(jìn)行對(duì)比，結(jié)果如圖9所示。之前未引入溫度梯度時(shí)的泵浦光源可接收帶寬為11 nm，而本文引入溫度梯度之后，將可接收帶寬擴(kuò)展到35 nm。

圖7 不同QPM過程傳播方向上的波矢失配量(Δk)Fig.7 Wavevector mismatch (Δk) along the propagation length for different QPM processes

圖8 添加銅塊前后溫度梯度對(duì)比Fig.8 Comparison of temperature gradient before and after adding copper block

圖9 泵浦光源可接收帶寬對(duì)比圖Fig.9 Comparison diagram of received bandwidth of pump light

3 結(jié) 論

本文設(shè)計(jì)了一種梯形PPMgLN波導(dǎo)，并研究了在光束傳播方向上引入溫度梯度時(shí)其倍頻光波的生成。在波導(dǎo)中有效折射率不僅與溫度、波長(zhǎng)有關(guān)，還與波導(dǎo)的橫截面寬度有關(guān)，因此可以在波導(dǎo)的長(zhǎng)度方向上改變波導(dǎo)不同位置的寬度并且引入溫度梯度，以滿足不同QPM SHG過程的相匹配條件。同時(shí)本文還優(yōu)化了溫度梯度，使溫度梯度更加平坦化以提高倍頻轉(zhuǎn)換效率。通過這種方法，將泵浦光源可接收帶寬擴(kuò)展到整個(gè)C波段。與先前的論文進(jìn)行對(duì)比，之前的泵浦光源可接收帶寬為11 nm，而本文引入溫度梯度之后，將可接收帶寬擴(kuò)展到35 nm?；诒疚牡倪@種波導(dǎo)設(shè)計(jì)對(duì)于集成光學(xué)應(yīng)用能提供一定的參考。