胡 偶，趙 寧，劉劍明，王東紅

(南京航空航天大學(xué)航空宇航學(xué)院，江蘇南京 210016)

0 引言

眾所周知，計(jì)算流體力學(xué)中一個(gè)持續(xù)的障礙是復(fù)雜幾何外形的網(wǎng)格生成。自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格作為一種新興的網(wǎng)格生成方法具有結(jié)構(gòu)網(wǎng)格和非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格方法所無法比擬的優(yōu)勢。自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格生成簡單，省時(shí)，同時(shí)網(wǎng)格結(jié)構(gòu)簡單，易于實(shí)現(xiàn)自動(dòng)化、具有更強(qiáng)的自適應(yīng)能力，可提高計(jì)算精度。尤其對于復(fù)雜幾何外形問題，如果使用傳統(tǒng)的結(jié)構(gòu)網(wǎng)格，通常使用嵌套網(wǎng)格和多塊對接網(wǎng)格等，雖然這些方法已經(jīng)得到了成功的使用，但它們需要交換不同網(wǎng)格間的數(shù)據(jù)信息，會(huì)遇到一些復(fù)雜的插值和幾何的問題;非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格雖然易于生成復(fù)雜外形的網(wǎng)格，但非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格生成費(fèi)時(shí)，計(jì)算時(shí)間存儲(chǔ)量一般都比結(jié)構(gòu)網(wǎng)格高;而使用自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格則可以避免這些問題，使得網(wǎng)格生成變成一個(gè)簡單而省時(shí)的過程。

對于復(fù)雜幾何外形的物體，使用笛卡爾網(wǎng)格方法，在物面邊界處網(wǎng)格單元必然與物面相交，從而產(chǎn)生不同形狀的切割網(wǎng)格單元。切割網(wǎng)格單元存在的一個(gè)普遍問題就是在切割的過程中會(huì)產(chǎn)生非常小的切割單元，這就導(dǎo)致了方程系統(tǒng)的剛性以及在物面處會(huì)產(chǎn)生解的非物理振蕩。并且對于時(shí)間依賴問題的數(shù)值模擬，會(huì)限制時(shí)間步長且影響穩(wěn)定性。為了克服上述問題，很多學(xué)者給出了多種處理方法，主要有混合網(wǎng)格方法(hybrid grid)［1］，融合單元方法(merged cell approach)［2］，嵌入單元方法(embedded cell method)［3］，以及虛擬單元方法(ghost-cell method)［4］或浸入邊界方法(immersed boundary method)［5］等。

自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格與虛擬單元方法結(jié)合處理復(fù)雜物面邊界是一個(gè)新的發(fā)展方向。最近，Dadone和Grossman 在他們的一系列文章［6，7，8］中，系統(tǒng)研究了結(jié)構(gòu)網(wǎng)格中的虛擬單元方法，并把他們命名為CCST(Curvature Corrected Symmetry Technique)方法，而且這些有效的邊界處理方法也被他們推廣用于笛卡爾網(wǎng)格［9，10，11］，并取名為GBCM方法。本文基于有限體積格式，將虛擬單元方法與自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格結(jié)合，采用了按邊掃描的有限體積方法。此種方法不同于通常的叉樹結(jié)構(gòu)的自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格方法，雖然增加了計(jì)算存儲(chǔ)量，但計(jì)算效率更高。同時(shí)，由于采用了有限體積方法而不是通常的有限差分方法，能更好地滿足守恒性要求。此外，本文利用基于速度的散度和旋度的判據(jù)，對流場進(jìn)行解的自適應(yīng)，能夠更為準(zhǔn)確地捕捉激波等流動(dòng)特征，數(shù)值結(jié)果顯示本文所使用的自適應(yīng)方法具有很好的分辨率，且易于實(shí)現(xiàn)。

1 控制方程與數(shù)值方法

采用自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格最突出的問題就是在不同層次的網(wǎng)格過渡區(qū)會(huì)出現(xiàn)懸掛節(jié)點(diǎn)情況，這對代碼的編制以及數(shù)值模擬的精度都有很大的影響。本文采用一種基于自適應(yīng)笛卡兒網(wǎng)格的有限體積方法，將這些帶有懸掛節(jié)點(diǎn)的網(wǎng)格邊當(dāng)作兩條邊來處理，從而有效地解決了懸掛節(jié)點(diǎn)問題。

二維Euler方程的積分守恒型的表達(dá)式如下:

式中W為守恒變量，F(xiàn)，G分別為笛卡爾坐標(biāo)系下的x，y方向的通量?；谟邢摅w積格式的流動(dòng)求解器主要包括以下幾個(gè)方面的內(nèi)容:解的重構(gòu)，Riemann求解器，時(shí)間方向離散等。

對于有限體積格式，解的重構(gòu)主要有兩種方法:Green-Gauss方法和最小二乘方法。由于本文所采用的是自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格，網(wǎng)格的結(jié)構(gòu)相對簡單，但又存在不同層次網(wǎng)格過渡的問題，過渡區(qū)網(wǎng)格結(jié)構(gòu)不一致，同時(shí)本文采用的叉樹網(wǎng)格數(shù)據(jù)結(jié)構(gòu)能夠十分便捷地給出網(wǎng)格單元的鄰居的信息，因此本文采用了最小二乘法進(jìn)行解的重構(gòu)，具體表達(dá)形式參見文獻(xiàn)［12，13］。

本文采用的Riemann求解器是由Liou和Steffen提出來AUSM格式［14］，AUSM格式具有結(jié)構(gòu)簡單，對激波具有很好的捕捉等特性。時(shí)間方向離散采用四步Runge-Kutta顯示時(shí)間推進(jìn)方法。

同時(shí)，針對本文所采用的自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格，由于網(wǎng)格的非貼體性，需要采用特殊的方法來處理物體壁面邊界，給出合適的壁面邊界條件，本文采用一種稱作虛擬單元方法的浸入邊界處理方法。

2 虛擬單元方法

采用笛卡爾網(wǎng)格，物體與網(wǎng)格相交，如圖1所示。圖中圓圈和三角形表示物體內(nèi)部的網(wǎng)格點(diǎn)，即虛擬單元(Ghost Cells);實(shí)心正方形表示虛擬單元點(diǎn)關(guān)于物面邊界的對稱點(diǎn)。本文使用虛擬單元方法需要給出浸入邊界(Immersed Boundary)內(nèi)部網(wǎng)格點(diǎn)處的物理量，例如點(diǎn)A處的值。

在文獻(xiàn)［6］中，Dadone等人針對貼體結(jié)構(gòu)網(wǎng)格提出了一種新的邊界條件處理方法，并命名為CCST方法(Curvature-Corrected Symmetry Technique)。虛擬單元點(diǎn)上的流場值是通過在物面附近假設(shè)的一個(gè)法向具有局部對稱分布的熵(S)與總焓(H)的渦流場得到的。這種流動(dòng)模型滿足如下的法向動(dòng)量方程:

圖1 笛卡爾網(wǎng)格Fig.1 Cartesian grid

其中R是帶符號的局部曲率半徑，如果曲率中心在物體內(nèi)部為正，反之為負(fù);是切向速度，滿足無穿透邊界條件·=0。由于沿著物體的表面法向強(qiáng)加反對稱的熵與總焓的法向?qū)?shù) ?S/?n，?H/?n。這種熵與總焓分布使得在無旋流動(dòng)時(shí)，熵與總焓的法向?qū)?shù)為零，甚至在物面出現(xiàn)渦時(shí)也能滿足Crocco關(guān)系。對于二維問題，為了求虛擬單元點(diǎn)A的流場值，給出了如下的表達(dá)式:

上式中B點(diǎn)為虛擬單元點(diǎn)A關(guān)于物面的法向?qū)ΨQ點(diǎn)。Dadone在文章中比較了GBCM方法與貼體網(wǎng)格下的CCST方法，得出GBCM方法與貼體網(wǎng)格下的CCST方法具有相同的優(yōu)越性。

在數(shù)值計(jì)算中虛擬單元中心A所對應(yīng)的法向?qū)ΨQ點(diǎn)B變量的值可以通過一般插值得到，例如圖1中的B點(diǎn)，我們可以通過其周圍的四個(gè)流場網(wǎng)格點(diǎn)C、D、E、F采用雙線性插值［5，6］方法(三維使用三線性插值［7］)得到，而對于那種不能找到四個(gè)流場網(wǎng)格點(diǎn)的情況，我們可以采用逆距離插值方法，這樣在我們的代碼中就能保證始終使用流體內(nèi)部網(wǎng)格點(diǎn)來插值。

3 解自適應(yīng)

為了能夠自動(dòng)地捕捉流場特征，有必要針對流場解

4 數(shù)值驗(yàn)證與應(yīng)用

為驗(yàn)證本文基于有限體積格式的自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格虛擬單元方法的有效性，本文分別以NACA0012翼型和RAE2822翼型繞流問題為例，進(jìn)行了數(shù)值模擬，最后采用本文的方法對雙錯(cuò)位NACA0012翼型進(jìn)行了數(shù)值模擬。

4.1 NACA0012翼型的守恒性驗(yàn)證

本文以NACA0012翼型繞流為例來比較基于有限體積格式的自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格方法相對于傳統(tǒng)的基于有限差分方法的自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格的差別。來流馬赫數(shù) M∞=0.8，攻角 α =0.0°，計(jì)算網(wǎng)格如圖 2(a)所示，網(wǎng)格進(jìn)行了7次局部加密，在計(jì)算的過程中網(wǎng)格不進(jìn)行解自適應(yīng)，以避免網(wǎng)格的不同影響計(jì)算結(jié)果的比較。翼型的表面壓強(qiáng)系數(shù)分布如圖2(b)所示，從圖中我們可以看出，使用傳統(tǒng)的有限差分方法激波位置明顯偏離正確的位置，所以為了克服守恒性問題，Berger［16］等人提出需要在粗細(xì)網(wǎng)格界面處對粗網(wǎng)格單元作守恒修正，使得流入到細(xì)網(wǎng)格的通量等于從粗網(wǎng)格流出的通量，但這個(gè)過程增加了計(jì)算復(fù)雜度，而使用本文的有限體積方法，守恒性能很好地滿足，激波位置與參考文獻(xiàn)［17］的結(jié)果吻合的很好。

4.2 RAE2822翼型解自適應(yīng)驗(yàn)證

考慮來流馬赫數(shù) M∞=0.75及攻角 α=3.19°的RAE2822翼型繞流。在這種狀態(tài)下，翼型的上表面會(huì)形成一道強(qiáng)激波。在計(jì)算的過程中我們進(jìn)行了三次解自適應(yīng)加密，三次解自適應(yīng)粗化，最終得到的計(jì)算網(wǎng)格如圖3(a)所示，計(jì)算網(wǎng)格的總數(shù)為10320個(gè)。圖3(b)和圖3(c)分別給出了壓強(qiáng)云圖和翼型表面的壓強(qiáng)系數(shù)分布。從圖中可以看出，壓力值在網(wǎng)格變化區(qū)域過渡光滑，激波位置捕捉精確，與參考文獻(xiàn)［18］中的結(jié)果吻合的比較好。

4.3 雙錯(cuò)位NACA0012翼型

以雙錯(cuò)位NACA0012翼型為例，驗(yàn)證本文方法對多物體計(jì)算的有效性。其中來流馬赫數(shù)M∞=0.70，攻角α=0.0°。在該算例中，兩個(gè)翼型之間會(huì)形成一道強(qiáng)激波，類似于管道流動(dòng)。在計(jì)算的過程中本文進(jìn)行了三次解自適應(yīng)，最終的計(jì)算網(wǎng)格圖如圖4(a)所示，網(wǎng)格總數(shù)為16337個(gè)。圖4(b)和4(c)分別給出了壓強(qiáng)云圖和上下兩個(gè)翼型表面的壓強(qiáng)系數(shù)分布，從圖中可以看出，激波結(jié)構(gòu)清晰，位置準(zhǔn)確，與參考文獻(xiàn)［18］中的結(jié)果吻合的比較好。

5 結(jié)論

本文發(fā)展了基于有限體積格式的自適應(yīng)笛卡爾網(wǎng)格虛擬單元方法，并成功地將這種方法應(yīng)用于不同流動(dòng)問題，并使用本文的方法成功地進(jìn)行多物體流動(dòng)問題的求解，得到了理想的結(jié)果。數(shù)值實(shí)驗(yàn)顯示本文方法是十分有效的，為將這些方法推廣并應(yīng)用到三維問題奠定了良好的基礎(chǔ)。

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