麻志洪 陳亞琳 賈帆豪
(浙江師范大學(xué)數(shù)理與信息工程學(xué)院 浙江 金華 321004)
旋轉(zhuǎn)矢量法[1]是學(xué)習(xí)簡(jiǎn)諧振動(dòng)過(guò)程中較為重要的解題方法,它將簡(jiǎn)諧振動(dòng)的位移、相位、速度、加速度等變量在矢量圖中表示出來(lái).但筆者發(fā)現(xiàn),利用旋轉(zhuǎn)矢量法處理簡(jiǎn)諧波的文章并不多見(jiàn),而學(xué)生在學(xué)習(xí)簡(jiǎn)諧波的過(guò)程中,對(duì)波的相位、時(shí)間性與空間性常感到困惑,故筆者將用旋轉(zhuǎn)矢量法直觀地描述簡(jiǎn)諧波.
圖1
如圖1為旋轉(zhuǎn)矢量圖,矢端沿圓周運(yùn)動(dòng)的角速度為ω,設(shè)矢量與y軸的夾角為
α=ωt-kx+φ
(1)
y=Acos(ωt-kx+φ)
(2)
速度投影為
v=-Aωsin(ωt-kx+φ)
(3)
加速度投影為
a=-Aω2cos(ωt-kx+φ)
(4)
對(duì)于簡(jiǎn)諧波,設(shè)波動(dòng)方程為
y=Acos(ωt-kx+φ)
(5)
任意選定距波源右方x處的質(zhì)點(diǎn),則:
(1)旋轉(zhuǎn)矢量以逆時(shí)針旋轉(zhuǎn)為正,與y軸正向的夾角等于簡(jiǎn)諧波上位于距波源x處的質(zhì)點(diǎn)在t時(shí)刻的相位,隨著時(shí)間增長(zhǎng),相位增大,矢端逆時(shí)針轉(zhuǎn)動(dòng);隨著x增大,相位減小,矢端順時(shí)針轉(zhuǎn)動(dòng).
(2)旋轉(zhuǎn)矢量的長(zhǎng)度等于波的振幅,在y軸上的投影等于波上該質(zhì)點(diǎn)的位移.
(3)矢端速度沿y軸方向的投影即是該質(zhì)點(diǎn)的速度.
(4)矢端加速度在y軸上投影的負(fù)值即是該質(zhì)點(diǎn)的加速度.
(5)該質(zhì)點(diǎn)動(dòng)能與勢(shì)能的比值
對(duì)于第5點(diǎn),由于位于x處的質(zhì)點(diǎn)做類(lèi)簡(jiǎn)諧振動(dòng),以彈簧振子為例做如下推導(dǎo).
由動(dòng)能公式知
(6)
因?yàn)?/p>
(7)
所以有
(8)
所以
(9)
勢(shì)能
(10)
所以
(11)
(1)距離波源右方12 m處的質(zhì)點(diǎn)N在t=3 s時(shí)的相位;
(2)質(zhì)點(diǎn)N在t=3 s時(shí)的振動(dòng)方向以及動(dòng)能與勢(shì)能的比值.
圖2
由此可見(jiàn),利用旋轉(zhuǎn)矢量法大大簡(jiǎn)化了問(wèn)題.
同一介質(zhì)中,兩列同方向、同頻率的簡(jiǎn)諧波可寫(xiě)成如下形式
y1=A1cos(ω0t-kx+φ1)
(12)
y2=A2cos(ω0t-kx+φ2)
(13)
則波的合成
y=y1+y2
(14)
式(12)、(13)代入式(14)整理,得
y= [A1cos(-kx+φ1)+
A2cos(-kx+φ2)]cosω0t-
[A1sin(-kx+φ1)+
A2sin(-kx+φ2)]sinω0t
(15)
令
Acos(-kx+φ)=
A1cos(-kx+φ1)+A2cos(-kx+φ2)
Asin(-kx+φ)=
A1sin(-kx+φ1)+A2sin(-kx+φ2)
則
y=Acos(ω0t-kx+φ)
(16)
可見(jiàn),同方向、同頻率的兩列簡(jiǎn)諧波合成后仍為簡(jiǎn)諧波,其中
cos(-kx+φ)=
sin(-kx+φ)=
圖3
下振動(dòng),此時(shí)動(dòng)能最大,勢(shì)能為零.
圖4
該題若用代數(shù)法,因相位不同,非常繁瑣,旋轉(zhuǎn)矢量法則簡(jiǎn)單易行,該方法還可以解決波動(dòng)方程的求解等問(wèn)題,這里不再繼續(xù)討論.
利用旋轉(zhuǎn)矢量法描述簡(jiǎn)諧波,充分體現(xiàn)其時(shí)間和空間周期性,并通過(guò)矢量圖將波上各質(zhì)點(diǎn)的動(dòng)能與勢(shì)能比直觀地反映出來(lái),大大簡(jiǎn)化了有關(guān)波動(dòng)問(wèn)題的解決.
參考文獻(xiàn)
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