周海廷, 姜效典, 李德勇, 邢軍輝

(中國(guó)海洋大學(xué)海洋地球科學(xué)學(xué)院, 山東 青島 266100)

西湖凹陷平湖斜坡帶花港組異常壓力預(yù)測(cè)*

周海廷, 姜效典**, 李德勇, 邢軍輝

(中國(guó)海洋大學(xué)海洋地球科學(xué)學(xué)院, 山東 青島 266100)

針對(duì)西湖凹陷中深層普遍存在異常壓力的現(xiàn)象, 以實(shí)測(cè)地層壓力為約束，結(jié)合鉆井異常壓力預(yù)測(cè)，在測(cè)井約束的波阻抗反演方法反演花港組的層速度的基礎(chǔ)上，利用Fillippone公式計(jì)算地層壓力系數(shù)，最終實(shí)現(xiàn)平湖斜坡帶花港組異常壓力的預(yù)測(cè)。預(yù)測(cè)結(jié)果顯示：平湖斜坡帶花港組地層泥巖段普遍存在異常高壓，且異常高壓明顯呈帶狀分布，在垂向上可劃分為4個(gè)異常高壓帶。隨著花港組地層埋深的增加，異常高壓帶的壓力系數(shù)由西向東、由南向北具有逐漸增大的特征，即平湖斜坡帶花港組地層異常壓力的分布受到泥巖發(fā)育和地層埋深的共同影響。

平湖斜坡帶； 花港組； 層速度反演； 異常壓力預(yù)測(cè)

異常壓力是地下某一特定深度范圍的地層中，由于地層欠壓實(shí)、生烴作用、構(gòu)造變動(dòng)等因素的影響而背離正常地層靜水壓力趨勢(shì)線的地層流體壓力[1]，異常壓力可以用壓力系數(shù)進(jìn)行表征，國(guó)內(nèi)地層壓力分類認(rèn)為壓力系數(shù)小于0.9和大于1.1的均為異常壓力[2]。油氣勘探實(shí)踐表明，異常壓力是含油氣盆地中普遍存在的地質(zhì)現(xiàn)象[3]，異常壓力的存在不僅是油氣運(yùn)聚成藏的重要?jiǎng)恿χ唬矊?duì)油氣勘探開發(fā)過程中鉆井工程設(shè)計(jì)和施工具有重要影響[4]，因此，異常壓力的預(yù)測(cè)是油氣勘探和開發(fā)面臨的重要地質(zhì)問題。

異常壓力預(yù)測(cè)研究開始于1960年代，到目前為止，提出了一系列異常壓力預(yù)測(cè)的方法，主要可以分為兩類：一類以正常壓實(shí)趨勢(shì)線的建立為基礎(chǔ)，包括Eaton法、等效深度法、比值法等[5-7]，另一類方法以地震波傳播速度在異常壓力帶具有相對(duì)高速或低速的特征為基礎(chǔ)，包括Fillippone法、綜合參數(shù)法等[8-10]，在上述方法研究的基礎(chǔ)上，部分學(xué)者提出測(cè)井、地震參數(shù)聯(lián)合應(yīng)用來實(shí)現(xiàn)地層壓力預(yù)測(cè)的方法[11-13]。

平湖斜坡帶作為西湖凹陷重要的油氣富集區(qū)帶，前人對(duì)該構(gòu)造帶異常壓力的研究做了大量的工作，張先平等[14]利用鉆井試油測(cè)壓數(shù)據(jù)分析了平湖斜坡帶的壓力分布特征，楊彩虹等[15]利用Eaton法計(jì)算了平湖斜坡帶已鉆井的壓力曲線，劉金水[16]則利用Bowers法恢復(fù)了平湖斜坡帶單井壓力剖面，張國(guó)華[17]則對(duì)西湖凹陷異常壓力形成機(jī)制進(jìn)行了研究，研究認(rèn)為平湖斜坡帶在平湖組地層普遍發(fā)育異常高壓，形成機(jī)制主要為欠壓實(shí)和生烴作用。上述研究工作主要以鉆井異常壓力預(yù)測(cè)為主，但針對(duì)平湖斜坡帶鉆井少且分布不均衡的情況，上述研究無法準(zhǔn)確給出研究區(qū)異常壓力的總體分布特征。此外，前人研究主要針對(duì)平湖斜坡帶平湖組地層，而花港組作為研究區(qū)重要的油氣儲(chǔ)集層[18]，對(duì)其異常壓力的研究有助于油氣開發(fā)過程中的鉆井設(shè)計(jì)與實(shí)施。因此，本文以平湖斜坡帶花港組為目的層段，在鉆井異常壓力預(yù)測(cè)的基礎(chǔ)上，采用測(cè)井資料約束的波阻抗反演方法反演層速度剖面，然后利用Fillippone法計(jì)算壓力系數(shù)，并利用鉆井地層壓力系數(shù)對(duì)結(jié)果進(jìn)行校正，最終得到準(zhǔn)確的異常壓力系數(shù)剖面，進(jìn)而對(duì)平湖斜坡帶花港組異常壓力進(jìn)行預(yù)測(cè)。

1 區(qū)域地質(zhì)概況

西湖凹陷位于東海陸架盆地-的東北部，西鄰海礁凸起和魚山凸起，東接釣魚島隆褶帶，整體呈北北東向展布，面積約5.9×104km2，具有豐富的油氣資源和優(yōu)越的成藏條件，是東海陸架盆地中規(guī)模最大的新生代富油氣凹陷[19]。西湖凹陷可以劃分為保俶斜坡帶、三潭深凹、中央背斜帶、白堤深凹和天屏斷裂帶等5個(gè)構(gòu)造帶，平湖構(gòu)造帶則位于保俶斜坡帶中部，自北向南細(xì)分為平北區(qū)、平湖區(qū)和平南區(qū)3個(gè)次級(jí)構(gòu)造單元，研究區(qū)主要位于平北區(qū)和平湖區(qū)(見圖1)。

平湖斜坡帶主要以新生代碎屑沉積為主，自下而上依次發(fā)育了始新統(tǒng)甌江組和平湖組，漸新統(tǒng)花港組，中新統(tǒng)龍井組、玉泉組和柳浪組，上新統(tǒng)三潭組和第四系東海群。本次研究的目的層是花港組地層，由上、下兩段組成，花港組下段巖性主要為粉砂質(zhì)泥巖、粉砂巖、細(xì)砂巖、含礫砂巖為主，總體呈砂夾泥的特征，花港組上段巖性主要為泥巖、粉砂巖、粉細(xì)砂巖、細(xì)砂巖為主，下部以砂夾泥為特征，上部以泥夾砂或砂泥互層為特征，頂部則主要為泥巖?？傮w來說，花港組地層的巖性自下而上呈泥巖增多，砂巖減少的特征。

圖1 平湖斜坡帶構(gòu)造位置及井位分布示意圖(據(jù)文獻(xiàn)[20]修改)

2 鉆井異常壓力識(shí)別與預(yù)測(cè)

一般情況下，在正?？紫秹毫Φ貙樱淠鄮r段的聲波時(shí)差曲線在半對(duì)數(shù)坐標(biāo)系呈現(xiàn)正常壓實(shí)趨勢(shì)線，而當(dāng)?shù)貙訅毫Τ霈F(xiàn)異常時(shí)，聲波時(shí)差曲線將偏離正常壓實(shí)趨勢(shì)線，且偏離程度反映了異常壓力的大小[21]，因此，本次研究首先利用鉆井聲波時(shí)差資料對(duì)平湖斜坡帶花港組異常壓力進(jìn)行了初步識(shí)別。W2井位于研究區(qū)北部，該井在花港組上段頂部、花港組上下段分界處及花港組下段的聲波時(shí)差均偏離正常壓實(shí)趨勢(shì)線，出現(xiàn)偏高的異常值區(qū)，推測(cè)為異常高壓(見圖2)。W5井位于研究區(qū)南部，該井在花港組上段頂部和花港組下段頂部，其聲波時(shí)差偏離正常壓實(shí)趨勢(shì)線，出現(xiàn)偏高的異常值區(qū)，也推測(cè)為異常高壓(見圖3)。

通過上述分析，推測(cè)平湖斜坡帶花港組地層發(fā)育異常高壓，在此基礎(chǔ)上，本文利用Eaton法構(gòu)建花港組鉆井地層壓力曲線。該方法由Eaton于1972年提出[6]，主要利用實(shí)測(cè)聲波時(shí)差與趨勢(shì)聲波時(shí)差的偏差并通過冪指數(shù)模型計(jì)算鉆井地層壓力，其計(jì)算公式如下：

(1)

式中：PP為地層壓力；P0為上覆巖層壓力；Ph為靜水壓力；Δtn為實(shí)測(cè)聲波時(shí)差；Δt0為趨勢(shì)聲波時(shí)差；N為伊頓指數(shù)。

圖2和3展示了利用Eaton法構(gòu)建的花港組鉆井地層壓力及壓力系數(shù)曲線，并和巖性進(jìn)行了對(duì)比分析。結(jié)果顯示：W2和W5井的壓力系數(shù)變化趨勢(shì)與聲波時(shí)差變化趨勢(shì)基本一致。W2井在花港組上段頂部存在一個(gè)明顯的異常高壓區(qū)，壓力系數(shù)最大可達(dá)1.27，在花港組上下段分界處及下段中部也發(fā)育異常高壓區(qū)，壓力系數(shù)約為1.18左右(見圖2)。W5井在花港組上段和下段的頂部均存在異常高壓區(qū)，壓力系數(shù)在1.15左右(見圖3)，為弱異常高壓區(qū)。通過和巖性對(duì)比發(fā)現(xiàn)，兩口鉆井的異常高壓區(qū)對(duì)應(yīng)泥巖發(fā)育的層段，而砂巖發(fā)育的層段基本為常壓系統(tǒng)。

圖2 W2井花港組鉆井聲波時(shí)差特征、壓力曲線及巖性柱狀圖

圖3 W5井花港組鉆井聲波時(shí)差特征、壓力曲線及巖性柱狀圖

3 平湖斜坡帶花港組異常壓力預(yù)測(cè)

通過對(duì)鉆井異常壓力預(yù)測(cè)結(jié)果的分析，平湖斜坡帶花港組地層存在異常高壓，且異常高壓的分布與砂、泥巖分布情況有關(guān)。測(cè)井約束的波阻抗反演方法一方面可以獲取準(zhǔn)確的地層速度資料，用于反演研究區(qū)異常壓力帶，另一方面可以反映研究區(qū)砂、泥巖的分布情況，對(duì)異常壓力反演結(jié)果進(jìn)行驗(yàn)證，最終實(shí)現(xiàn)研究區(qū)異常壓力帶的預(yù)測(cè)。

3.1 基本原理

正常情況下，地層速度隨著埋深的增大而增大，符合指數(shù)規(guī)律，而當(dāng)?shù)貙映霈F(xiàn)異常壓力時(shí)，地層速度會(huì)出現(xiàn)異常變化，對(duì)于異常高壓地層其地層速度會(huì)降低，利用Fillippone公式預(yù)測(cè)地層壓力，就是利用了高壓層低速度的特點(diǎn)，以地層速度和壓力之間的關(guān)系為基礎(chǔ)，進(jìn)行異常壓力預(yù)測(cè)[22]。

該方法的關(guān)鍵是獲取準(zhǔn)確的地層速度資料，而測(cè)井約束的波阻抗反演可以進(jìn)行地層速度的準(zhǔn)確計(jì)算[23-24]。已知波阻抗是地層密度和速度的乘積，即

Z=ρ×V。

(2)

式中：Z為波阻抗；ρ為密度；V為層速度，而地層密度和速度滿足Gardner公式，式中A、B為常數(shù)。因此，由上述公式可以推出波阻抗和速度的關(guān)系式為：

Z=A×V(1+B)。

(3)

利用公式(3)可以將波阻抗反演數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)換為層速度數(shù)據(jù)。在此基礎(chǔ)上，利用Fillippone公式：

(4)

計(jì)算得到地層壓力，式中：PP為地層壓力；P0為上覆巖層壓力；Vmax為地層巖石骨架速度；Vmin為孔隙流體速度；Vint為地層的層速度。

3.2 異常壓力預(yù)測(cè)

3.2.1 地層速度體反演 根據(jù)層速度計(jì)算原理，本文反演平湖斜坡帶層速度體的步驟如下：

(1)波阻抗與層速度關(guān)系擬合

利用W1～W5井的實(shí)測(cè)聲波時(shí)差數(shù)據(jù)，結(jié)合各鉆井的實(shí)測(cè)密度數(shù)據(jù)，利用公式(2)計(jì)算各鉆井處的波阻抗數(shù)據(jù)，并對(duì)鉆井波阻抗與層速度數(shù)據(jù)進(jìn)行擬合，得到平湖斜坡帶的波阻抗與層速度關(guān)系式(見圖4)。

圖4 平湖斜坡帶波阻抗與層速度關(guān)系

(2)層速度反演

利用測(cè)井約束的波阻抗反演方法得到平湖斜坡帶花港組波阻抗數(shù)據(jù)體，然后采用擬合的公式將波阻抗轉(zhuǎn)換為地層層速度，得到平湖斜坡帶花港組層速度剖面(見圖5，6)，并與鉆井巖性進(jìn)行對(duì)比。由剖面圖可以看出：花港組砂、泥巖互層分布，花港組上段泥巖較發(fā)育，而花港組下段砂巖厚度較大，泥巖的層速度明顯小于上覆砂巖的層速度，特別是在花港組上下段分界面附近存在明顯的低速帶。

3.2.2 花港組異常壓力預(yù)測(cè) 在獲取花港組層速度數(shù)據(jù)的基礎(chǔ)上，利用Fillippone公式計(jì)算花港組地層的地層壓力及壓力系數(shù)，繪制出花港組地層壓力系數(shù)預(yù)測(cè)剖面，并和鉆井壓力系數(shù)曲線進(jìn)行了對(duì)比。通過對(duì)比可以看出：W1和W3井的鉆井壓力系數(shù)曲線和壓力系數(shù)預(yù)測(cè)剖面趨勢(shì)一致，而W2井鉆穿斷層，由于花港組地層發(fā)生錯(cuò)斷，導(dǎo)致花港組下段頂部的鉆井壓力系數(shù)曲線和壓力系數(shù)預(yù)測(cè)剖面出現(xiàn)誤差，但總體來說兩者趨勢(shì)基本一致(見圖7，8)，說明測(cè)井約束的層速度反演預(yù)測(cè)異常壓力的方法具有較好的準(zhǔn)確性。

圖5 平湖斜坡帶花港組層速度剖面(Line 1)

圖6 平湖斜坡帶花港組層速度剖面 (Line 2)

圖7和8展示了平湖斜坡帶花港組的兩條壓力系數(shù)預(yù)測(cè)剖面，從預(yù)測(cè)剖面可以看出，平湖斜坡帶花港組地層異常壓力在垂向上可分為4個(gè)異常高壓帶。高壓帶1和高壓帶3分別位于花港組上段頂界面和花港組上、下段分界面，其整體連續(xù)性好，厚度分布均勻，其中高壓帶3壓力系數(shù)較大，這兩個(gè)高壓帶的壓力系數(shù)由西向東、由南向北隨著地層埋深的增加而逐漸增大，壓力系數(shù)最大可達(dá)1.4。高壓帶2位于花港組上段的中部，其南北向連續(xù)性較好，厚度分布均勻，壓力系數(shù)變化不大，而東西向連續(xù)性差，向西高壓帶厚度逐漸減薄，壓力系數(shù)也逐漸減小，該高壓帶壓力系數(shù)在1.15～1.3。高壓帶4位于花港組下段的中部，分布范圍有限，主要集中在研究區(qū)的東部和南部，向西和向北厚度逐漸變薄，直至尖滅，該高壓帶壓力系數(shù)在1.15～1.2。在這4個(gè)高壓帶的過渡區(qū)域存在常壓帶和弱高壓帶，這與W1～W3井的單井異常壓力預(yù)測(cè)結(jié)果所反映的壓力結(jié)構(gòu)相吻合。

由壓力系數(shù)預(yù)測(cè)剖面和層速度剖面對(duì)比可以看出，花港組異常壓力帶多發(fā)育在低速度的泥巖段。前人研究認(rèn)為，平湖斜坡帶在花港組下段沉積時(shí)期，經(jīng)歷了比較大的水進(jìn)過程，泥巖快速沉積，導(dǎo)致孔隙水無法及時(shí)排出[17]，因此，推測(cè)泥巖的欠壓實(shí)是花港組泥巖段層速度降低及地層壓力異常的主要原因。此外，通過鉆井及剖面的異常壓力與巖性的對(duì)比發(fā)現(xiàn)，花港組泥巖普遍發(fā)育異常高壓，而砂巖基本為正常壓力系數(shù)，即花港組異常壓力的分布受泥巖發(fā)育的影響。

圖7 平湖斜坡帶花港組壓力系數(shù)預(yù)測(cè)剖面(Line 1)

圖8 平湖斜坡帶花港組壓力系數(shù)預(yù)測(cè)剖面(Line 2)

4 結(jié)語

針對(duì)鉆井資料少，實(shí)測(cè)地層壓力資料更少的平湖斜坡帶，利用測(cè)井約束的層速度體反演預(yù)測(cè)地層壓力的方法可以有效預(yù)測(cè)平湖斜坡帶花港組的異常壓力分布。預(yù)測(cè)結(jié)果顯示，西湖凹陷平湖斜坡帶花港組地層也存在異常高壓，且異常高壓的分布與巖性具有一定的相關(guān)性，垂向上異常高壓明顯呈帶狀分布，可劃分為4個(gè)異常高壓帶，平面上異常壓力系數(shù)隨著花港組地層埋深的增加，整體呈現(xiàn)由西向東、由南向北增大的特征。

[1] 金之鈞, 謝方克. 中國(guó)典型含油氣盆地地層壓力分布特征[J]. 石油大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版), 2002, 26(6)： 1-6. Jin Z J, Xie F K. Distribution features of formation pressure in typical petroliferous basin of China[J]. Journal of the University of Petroleum, China(Edition of Natural Science), 2002, 26(6): 1-6.

[2] 杜栩, 鄭洪印, 焦秀瓊. 異常壓力與油氣分布[J]. 地學(xué)前緣(中國(guó)地質(zhì)大學(xué)，北京), 1995, 2(3-4): 137-148. Du X, Zheng H Y, Jiao X Q. Abnormal pressure and hydrocarbon accumulation[J]. Earth Science Frontiers(China University of Geosciences, Beijing), 1995, 2(3-4): 137-148.

[3] 卞叢勝, 柳廣弟. 異常地層壓力的綜合預(yù)測(cè)方法及其在營(yíng)爾凹陷的應(yīng)用[J]. 地質(zhì)科技情報(bào), 2009, 28(4): 1-6. Bian C S, Liu G D. Integrated approach for predicting abnormal formation pressure and its application in Ying’er sag[J].Geological Science and Technology Information, 2009, 28(4): 1-6.

[4] 管志川, 魏凱.利用已鉆井資料構(gòu)建區(qū)域地層壓力剖面的方法[J].中國(guó)石油大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版), 2013, 37(5): 71-75. Guan Z C, Wei K. A new method for establishing regional formation pressure profile based on drilled wells data[J].Journal of China University of Petroleum, 2013, 37(5): 71-75.

[5] Magara K. Compaction and migration of fluids in Miocene mudstone, Nagaoka plain, Japan[J]. AAPG Bulletin, 1968, 52(12): 2466-2501.

[6] Eaton B A. The equation for geopressure prediction from well logs[J].SPE5544, 1975, 5544(5544): 1-11.

[7] 常文會(huì), 秦緒英.地層壓力預(yù)測(cè)技術(shù)[J].勘探地球物理進(jìn)展, 2005, 28(5): 314-319. Chang W H, Qin X Y. Technologies for predicting of pore pressure[J].Progress in Exploration Geophysics, 2005, 28(5): 314-319.

[8] 馬海.Fillippone地層壓力預(yù)測(cè)方法的改進(jìn)及應(yīng)用[J].石油鉆探技術(shù), 2012, 40(6): 56-61. Ma H. Pore pressure prediction with seismic interval velocity by the modified Fillipphonemethod[J].Petroleum Drilling Techniques, 2012, 40(6): 56-61.

[9] Fillippone W R. Estimation of formation parameters and the prediction of overpressures from seismic data[J].Geophysics, 1983, 48(4): 482-483.

[10] 孫武亮, 孫開峰.地震地層壓力預(yù)測(cè)綜述[J].勘探地球物理進(jìn)展, 2007, 30(6): 428-432. Sun W L, Sun K F. Review of pore-pressure prediction from seismic data[J].Progress in Exploration Geophysics, 2007, 30(6): 428-432.

[11] 周東紅, 熊曉軍.一種高精度地層壓力預(yù)測(cè)方法[J].石油地球物理勘探, 2014, 49(2): 344-348. Zhou D H, Xiong X J. A method for high-precision prediction of formation pressure[J].Oil Geophysical Prospecting, 2014, 49(2): 344-348.

[12] Huffman A R. The future of pore-pressure prediction using geophysical methods[J]. The Leading Edge, 2002, 1(2): 199-205.

[13] Dutta N C. Geopressure prediction using seismic data:current status and the road ahead[J]. Geophysics, 2002, 67(6): 2012-2041.

[14] 張先平, 張樹林, 陳海紅, 等.東海西湖凹陷平湖構(gòu)造帶異常壓力與油氣成藏[J].海洋地質(zhì)與第四紀(jì)地質(zhì), 2007, 27(3): 93-97. Zhang X P, Zhang S L, Chen H H, et al. Abnormal pressure and related reservoir formation in the Pinghu structural belts of Xihu depression, East China Sea[J].Marine Geology & Quaternary Geology, 2007, 27(3): 93-97.

[15] 楊彩虹, 孫鵬, 田超, 等.東海盆地西湖凹陷平湖組異常高壓分布及形成機(jī)制探討[J].海洋石油, 2013, 33(3): 8-12. Yang C H, Sun P, Tian C, et al. Distribution and formation mechanism of overpressure in Pinghu formation, Xihu sag, East China Sea[J].Offshore Oil, 2013, 33(3): 8-12.

[16] 劉金水.西湖凹陷平湖構(gòu)造帶地層壓力特征及與油氣分布的關(guān)系[J].成都理工大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版), 2015, 42(1): 60-69. Liu J S. Characteristics of formation pressure and their relationship with hydrocarbon distribution in Pinghu tectonic belt of Xihu sag, East China Sea[J].Journal of Chengdu University of Technology(Science & Technology Edition), 2015, 42(1): 60-69.

[17] 張國(guó)華.西湖凹陷高壓形成機(jī)制及其對(duì)油氣成藏的影響[J].中國(guó)海上油氣, 2013, 25(2): 1-8. Zhang G H. Origin mechanism of high formation pressure and its influence on hydrocarbon accumulation in Xihusag[J].China Offshore Oil and Gas, 2013, 25(2): 1-8.

[18] 張銀國(guó).東海西湖凹陷花港組油氣地質(zhì)條件與油氣分布規(guī)律[J].石油實(shí)驗(yàn)地質(zhì), 2010, 32(3): 223-231. Zhang Y G. Petroleum geology and hydrocarbon distribution pattern of Hugang formation in the Xihu sag of the East China Sea[J]. Petroleum Geology & Experiment, 2010, 32(3): 223-231.

[19] 蔡華, 張建培.東海西湖凹陷平湖斜坡帶斷層特征及其封閉性[J].海洋地質(zhì)前沿, 2012, 29(4): 20-26. CaiH, Zhang J P. Characteristics of faults on the Pinghu slope of Xihu sag,, the East China Sea shelf basin and their sealing capacity[J].Marine Geology Frontiers, 2012, 32(3): 223-231.

[20] 胡望水, 胡芳, 李瑞生, 等.東海盆地西湖凹陷平湖斜坡區(qū)坡折帶發(fā)育及特征研究[J].石油地質(zhì)與工程, 2010, 24(3): 1-4. Hu W S, Hu F, Li R S, et al. Slope break zone development and characteristics in Pinghu slope zone around Xihu sag of East China Sea basin[J].Petroleum Geology and Engineering, 2010, 24(3): 1-4.

[21] 李忠慧, 樓一珊, 王兆峰, 等.地層壓力預(yù)測(cè)技術(shù)在準(zhǔn)噶爾盆地鉆井中的應(yīng)用[J].天然氣工業(yè), 2009, 29(8): 66-68. Li Z H, Lou Y S, Wang Z F, et al. Application of formation pressure prediction technology to drilling in Junggar Basin[J].Natural Gas Industry, 2009, 29(8): 66-68.

[22] PennebakerES.Seismic data depth magnitude of abnormal pressures[J]. World Oil, 1968, 166: 73-77.

[23] 石萬忠, 何生, 陳紅漢.多地震屬性聯(lián)合反演在地層壓力預(yù)測(cè)中的應(yīng)用[J].石油物探, 2006, 45(6): 580-585. Shi W Z, He S, Chen H H. Application of joint inverse modeling of multi-seismic-attributes in predicting formation pressure[J].Geophysical Prospecting for Petroleum, 2006, 45(6): 580-585.

[24] 管紅.井約束地震反演預(yù)測(cè)地層壓力的方法—以渤海灣盆地某凹陷為例[J].天然氣地球科學(xué), 2008, 19(2): 276-279. Guan H. Formation pressure prediction with well-constrained seismic inversion: A case from a sag in Bohai bay basin[J].Natural Gas Geoscience, 2008, 19(2): 276-279.

責(zé)任編輯 徐 環(huán)

Abnormal Pressure Prediction of Huagang Formation in Pinghu Slope, Xihu Sag

ZHOU Hai-Ting， JIANG Xiao-Dian， LI De-Yong， XING Jun-Hui

(College of Marine Geoscience， Ocean University of China， Qingdao 266100， China)

Abnormal pressure is generally developed in the middle-deep formation in Xihu sag，based on the interval velocity calculation with the method of well-constrained impedance inversion, the formation pressure coefficient is calculated by using Fillippone equation, combined the measured formation pressure data with drilling well abnormal pressure prediction approach, then the distribution of the abnormal pressure of Huagang formation can be analyzed.The result shows that: the overpressures are commonly developed in shale formation of Huagang in Pinghu slope，and distribute as belt obviously, which can be divided into four overpressure belts in the vertical direction. The pressure coefficient of the overpressure belts is increasing form west to east and form south to north gradually, as the depth of Huagang formation deepens. The above distribution characteristics of the overpressure belts prove that the abnormal pressures of Huagang formation in Pinghu slope is controlled by the shale development and formation depth.

Pinghu slope; Huagang formation; interval velocity inversion; abnormal pressure prediction

中國(guó)地質(zhì)調(diào)查局項(xiàng)目(GZH200900504-217-3)；國(guó)家科技攻關(guān)項(xiàng)目(2016ZX05027-002-005)資助 Supported by the China Geological Survey Program(GZH200900504-217-3); the National Program for Science and Technology Development(2016ZX05027-002-005)

2015-08-24；

2015-11-16

周海廷(1986-)，男，博士生。Email: zhouhaiting8@163.com

** 通訊作者：E-mail：xdjiang@ouc.edu.cn

P642

A

1672-5174(2017)03-080-07

10.16441/j.cnki.hdxb.20150298

周海廷, 姜效典, 李德勇, 等. 西湖凹陷平湖斜坡帶花港組異常壓力預(yù)測(cè)[J]. 中國(guó)海洋大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版), 2017, 47(3): 80-86.

ZHOU Hai-Ting, JIANG Xiao-Dian, LI De-Yong, et al. Abnormal pressure prediction of Huagang formation in Pinghu slope, Xihu Sag[J]. Periodical of Ocean University of China, 2017, 47(3): 80-86.