張江林 姜炳 陳永浩 郭子安 王小鶴 蔣偉 易晗 韓建龍? 胡繼峰? 唐靖宇陳金根 蔡翔舟

1) (中國(guó)科學(xué)院上海應(yīng)用物理研究所,上海 201800)

2) (中國(guó)科學(xué)院先進(jìn)核能創(chuàng)新研究院,上海 201800)

3) (中國(guó)科學(xué)院大學(xué),北京 100049)

4) (中國(guó)科學(xué)院高能物理研究所,北京 100049)

5) (散裂中子源科學(xué)中心,東莞 523803)

鋰是熔鹽堆燃料載體鹽的主要材料之一,其中子核反應(yīng)截面數(shù)據(jù)是熔鹽堆芯中子物理設(shè)計(jì)及堆芯長(zhǎng)期安全運(yùn)行中的重要基礎(chǔ)數(shù)據(jù).本工作基于中國(guó)散裂中子源反角白光中子束線(xiàn)(CSNS Back-n)飛行時(shí)間譜儀,利用中子全截面測(cè)量譜儀(NTOX),采用透射法測(cè)量了天然鋰中子全截面.實(shí)驗(yàn)中,中子飛行距離約為76.0 m,采用15.0 mm 和8.00 mm 兩種厚度的天然鋰金屬樣品,在0.4 eV—20 MeV 中子能量范圍內(nèi)測(cè)得了統(tǒng)計(jì)計(jì)數(shù)較好的中子全截面.特別是在keV 及以下能區(qū)增補(bǔ)了實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù),為鋰的核數(shù)據(jù)評(píng)價(jià)工作提供了更加豐富和可靠的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù).在此基礎(chǔ)上,采用1/v 律和R 矩陣?yán)碚搶?duì)MeV 以下能區(qū)的新測(cè)量數(shù)據(jù)進(jìn)行了理論分析,獲得了7Li 和6Li 在260 keV 能量附近的中子共振參數(shù).

1 引言

中子全截面是中子核反應(yīng)數(shù)據(jù)庫(kù)的重要組成部分.在核能領(lǐng)域,精確的核數(shù)據(jù)是核反應(yīng)堆物理設(shè)計(jì)的基礎(chǔ).熔鹽堆作為6 種第四代核能系統(tǒng)的候選堆型之一,多國(guó)都在開(kāi)展相關(guān)技術(shù)研究,我國(guó)的熔鹽堆物理研究和技術(shù)研發(fā)能力位于世界前列[1].熔鹽堆的FLiBe 熔鹽燃料中含有大量的鋰.另外,聚變堆中也使用鋰來(lái)生產(chǎn)聚變所需的氚[2].因此,鋰的中子核數(shù)據(jù)在核工程物理設(shè)計(jì)中具有重要作用.

天然鋰中含6Li 和7Li 兩種同位素,其對(duì)應(yīng)豐度分別為7.5%和92.5%.由于6Li 的熱中子吸收截面非常大,在熔鹽堆中,為了降低6Li 對(duì)中子的吸收,提高堆芯中子經(jīng)濟(jì)性,需要使用富集鋰,所用鋰的7Li 豐度一般在99.9% 以上.在熔鹽堆中,裂變釋放的中子能量在MeV 能區(qū),中子經(jīng)過(guò)慢化后達(dá)到熱中子能區(qū).除了堆芯石墨等慢化劑外,熔鹽中的Li 等輕核素在MeV 及以下能區(qū)的中子散射反應(yīng)也起到一定的中子慢化作用.另外,7Li 的中子吸收反應(yīng)也會(huì)影響7Li 在堆芯內(nèi)的燃耗和動(dòng)態(tài)平衡.胡繼峰等[3,4]利用SCALE 程序?qū)︹Q增殖熔鹽堆不同燃耗時(shí)期核數(shù)據(jù)引起的keff不確定度進(jìn)行了分析.結(jié)果表明,隨著燃耗的增加,核數(shù)據(jù)引起的keff不確定度由0.49%增大到0.55%,其中Li 中子截面數(shù)據(jù)的影響較大.在氘氚聚變堆中,聚變產(chǎn)生的中子能量約14 MeV,這些中子與產(chǎn)氚層中的鋰反應(yīng),生產(chǎn)聚變所需的氚[2].高能中子與Li 反應(yīng),打開(kāi)了更多的反應(yīng)道[2],其關(guān)系到聚變堆中氚的消耗與生產(chǎn)自持[2].測(cè)量高能中子與Li 反應(yīng)的全截面,可以為聚變堆產(chǎn)氚層的物理設(shè)計(jì)提供基礎(chǔ)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù).

針對(duì)天然鋰和7Li 的中子反應(yīng)數(shù)據(jù),從20 世紀(jì)30 年代就開(kāi)展了實(shí)驗(yàn)測(cè)量.采用的中子源主要是基于7Li(p,n),9Be(α,n),13C(α,n),T(p,n)3He等核反應(yīng)的單能中子源,實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)集中在快中子能區(qū),而慢中子能區(qū)的天然鋰中子全截面數(shù)據(jù)相對(duì)較少.在實(shí)驗(yàn)核反應(yīng)數(shù)據(jù)庫(kù)(experimental nuclear reaction data,EXFOR)[5]中收錄的天然鋰慢中子能區(qū)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)有三家,分別是1935 年Dunning 等[6]基于Rn-Be 放射性中子源測(cè)量的天然鋰0.025 eV的中子全截面;1946 年Havens 等[7]基于哥倫比亞大學(xué)回旋加速器中子譜儀測(cè)量的0.0169—60.5 eV LiF 樣品中子全截面;1950 年Hibdon[8]等基于Argonne 重水反應(yīng)堆中子源測(cè)量的天然鋰120 eV和345 eV 的中子全截面.但Dunning 等和Havens等的測(cè)量結(jié)果在熱中子能區(qū)相差約57%.EXFOR中收錄的7Li 全截面實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)集中在keV以上能區(qū),keV 以下能區(qū)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)缺少.在keV 以上能區(qū),實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)與評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)最大相差約50%.已有實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)不能滿(mǎn)足第四代核能系統(tǒng)對(duì)核數(shù)據(jù)精度的要求,需開(kāi)展寬能區(qū)鋰的中子全截面測(cè)量.

本工作基于中國(guó)散裂中子源反角白光中子束線(xiàn)(CSNS Back-n)[9-12],利用中子全截面測(cè)量譜儀(NTOX)[13],使用透射法在較寬的中子能量范圍內(nèi)測(cè)量了天然鋰中子全截面.在實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)基礎(chǔ)上,對(duì)0.1 MeV 以下能區(qū)和260 keV 能量附近的共振反應(yīng)分別采用1/v律和R 矩陣?yán)碚撨M(jìn)行了理論分析.

2 實(shí)驗(yàn)測(cè)量

2.1 全截面測(cè)量方法

中子全截面測(cè)量一般采用透射法.這種方法是相對(duì)測(cè)量,不需要刻度探測(cè)器的絕對(duì)中子探測(cè)效率,測(cè)量精度相對(duì)較高.實(shí)驗(yàn)中需分別記錄有靶(被測(cè)靶樣品位于中子束流線(xiàn)上)與空靶時(shí)探測(cè)器測(cè)得的不同能量的中子計(jì)數(shù).在離線(xiàn)數(shù)據(jù)分析時(shí),將有靶、空靶數(shù)據(jù)分別扣除本底計(jì)數(shù),并采用監(jiān)測(cè)探測(cè)器進(jìn)行計(jì)數(shù)歸一,消除測(cè)量時(shí)間內(nèi)束流“晃動(dòng)”所帶來(lái)的系統(tǒng)誤差,然后做比值即獲得被測(cè)樣品的中子透射率T(Ei),如(1)式所示;T(Ei)與中子全截面之間的關(guān)系如(2)式所示:

式中Ei為中子能量,其中下標(biāo)i表示第i個(gè)能群;T(Ei)為中子透射率;NI(Ei)和NO(Ei)為有靶、空靶時(shí)探測(cè)器中子計(jì)數(shù);BI(Ei)和BO(Ei)為有靶、空靶時(shí)探測(cè)器本底計(jì)數(shù);MI(Ei) 和MO(Ei) 為有靶、空靶時(shí)監(jiān)測(cè)探測(cè)器的計(jì)數(shù);N為單位體積內(nèi)的靶核數(shù);d為樣品靶厚度;σ(Ei)為所測(cè)樣品的中子全截面.

在CSNS Back-n 上,中子能量采用飛行時(shí)間法測(cè)量.測(cè)量時(shí)以質(zhì)子束團(tuán)信號(hào)作為數(shù)據(jù)獲取系統(tǒng)的起始觸發(fā)信號(hào),質(zhì)子束團(tuán)打靶產(chǎn)生的中子飛行一段距離后被中子探測(cè)器所記錄,探測(cè)器的輸出信號(hào)作為中子飛行的終止信號(hào).中子能量與中子飛行時(shí)間和中子飛行距離之間的關(guān)系如(3)式、(4)式所示:

式中En為中子能量;mn為中子質(zhì)量;L為中子等效飛行距離;c為光速;TOF表示中子飛行時(shí)間;vn為中子飛行速度;t0為自由參數(shù),表示中子飛行的相對(duì)零時(shí)刻.(3)式考慮了相對(duì)論效應(yīng),一般用于高能中子,(4)式則可用于無(wú)需考慮相對(duì)論效應(yīng)的低能中子.(3)式、(4)式中的參數(shù)根據(jù)實(shí)際計(jì)算需要,分別取不同的量綱.

2.2 實(shí)驗(yàn)裝置及探測(cè)系統(tǒng)

CSNS 質(zhì)子束流的平均打靶功率為100 kW,束流頻率為25 Hz,中子產(chǎn)額約2 × 1016/s[12],可提供0.4 eV—200 MeV 的連續(xù)能量中子.CSNS Back-n 在距離中子靶站55.0 m 和76.0 m 處有兩個(gè)實(shí)驗(yàn)大廳,即實(shí)驗(yàn)廳-1 (ES#1)和實(shí)驗(yàn)廳-2 (ES#2)[14].本次實(shí)驗(yàn)測(cè)量的實(shí)驗(yàn)布局如圖1 所示,ES#1 用于放置待測(cè)樣品,ES#2 用于放置探測(cè)器.

CSNS 質(zhì)子加速器有單束團(tuán)和雙束團(tuán)兩種工作模式.對(duì)于雙束團(tuán)模式,在100 kW 運(yùn)行功率下單個(gè)束團(tuán)的半高寬約為60 ns,兩個(gè)束團(tuán)時(shí)間間隔為410 ns[15].本次實(shí)驗(yàn)測(cè)量中,質(zhì)子束流為雙束團(tuán)模式,質(zhì)子平均打靶功率為100 kW.實(shí)驗(yàn)共開(kāi)展測(cè)量225 h.

本次實(shí)驗(yàn)測(cè)量所用的NTOX 譜儀的中子探測(cè)器是多層快裂變電離室[14].譜儀的換樣裝置安裝于ES#1,可遠(yuǎn)程控制換樣或進(jìn)行有靶、空靶切換.多層快裂變電離室布置在ES#2,提供中子飛行的終止信號(hào).

多層快裂變電離室主體結(jié)構(gòu)主要包括高純度裂變層陣列、前后中子窗和圓桶腔體[14].其探測(cè)中子的基本原理是利用中子與鍍層裂變材料發(fā)生裂變反應(yīng)產(chǎn)生裂變碎片,引起裂變室工作氣體發(fā)生電離,從而輸出有效的中子信號(hào).在多層快裂變電離室中分別布置了2 層235U,3 層232Th 以及2 層238U,電離室時(shí)間分辨好于35 ns.信號(hào)收集極通過(guò)前置放大器與數(shù)據(jù)獲取系統(tǒng)(DAQ)相連.質(zhì)子束流觸發(fā)信號(hào),直接輸入DAQ,作為系統(tǒng)的起始觸發(fā)信號(hào)[13].

2.3 樣 品

本實(shí)驗(yàn)測(cè)量采用的是高純度天然鋰樣品.為了在較寬的能區(qū)內(nèi)獲得較好的統(tǒng)計(jì)測(cè)量計(jì)數(shù),制作了厚度為8.00 mm 和15.0 mm 兩塊樣品,直徑均為50.0 mm.實(shí)驗(yàn)測(cè)量時(shí),樣品安裝在換樣器上(見(jiàn)圖1).為避免天然鋰樣品在空氣中被氧化,在樣品外包裹一層Al 膜.為了扣除Al 膜的影響,用同厚度的Al 膜作為“空靶”開(kāi)展測(cè)量.兩塊樣品靶測(cè)量的時(shí)間分別為90 h (15.0 mm 靶)、49 h (8.00 mm靶),空靶測(cè)量63 h.

圖1 實(shí)驗(yàn)布局示意圖Fig.1.Schematic drawing of the layout of the measurement.

3 實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)分析

在進(jìn)行數(shù)據(jù)分析時(shí),需開(kāi)展探測(cè)器本底信號(hào)扣除、中子飛行距離及中子能量刻度,最終得到全截面實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù).

3.1 探測(cè)器本底信號(hào)扣除

NTOX 多層快裂變電離室的本底信號(hào)主要有裂變層衰變產(chǎn)生的α 本底、電子學(xué)噪聲、束內(nèi)γ本底和環(huán)境中子本底等.通過(guò)對(duì)比空靶中子束流,停機(jī)無(wú)束流(α 和電子學(xué)噪聲信號(hào)測(cè)量,共23 h)條件下探測(cè)器輸出信號(hào),對(duì)各個(gè)探測(cè)單元層進(jìn)行信號(hào)幅度統(tǒng)計(jì)可以得到時(shí)間-幅度二維譜,如圖2 所示.基于時(shí)間-幅度二維譜,通過(guò)設(shè)置不同的幅度甄別閾值(7 層裂變層從220—280 不等) 扣除本底信號(hào).

圖2 第一層235U 裂變層時(shí)間-幅度二維譜 (a) 無(wú)束流空靶;(b) 有束流空靶Fig.2.Amplitude-energy distribution in the first 235 U cell:(a) Empty target without beam;(b) empty target with beam.

3.2 中子飛行時(shí)間及中子能譜

CSNS 質(zhì)子束團(tuán)打散裂靶的瞬間會(huì)產(chǎn)生大量的γ射線(xiàn),即γ-flash.γ射線(xiàn)將以光速傳輸?shù)蕉鄬涌炝炎冸婋x室.因此可使用裂變電離室測(cè)得γflash 的時(shí)間計(jì)算(3)式、(4)式中的中子飛行時(shí)間TOF,表達(dá)式為

式中:Tff為多層快裂變電離室探測(cè)到中子的時(shí)間;Tγ-flash表示γ-flash 的起飛時(shí)間;Tγ為多層快裂變電離室探測(cè)到γ-flash 的時(shí)間;TOFγ為γ-flash 的飛行時(shí)間,TOFγ=L′/c,c為光速,L′為γ的飛行距離,這里取L′=76.0 m.對(duì)于高能中子,其起飛位置及慢化過(guò)程所帶來(lái)的中子飛行時(shí)間起始時(shí)刻的變化較小[16],(5)式算得的TOF可直接代入(3) 式,用于計(jì)算中子能量.對(duì)于能量較低的中子,慢化過(guò)程所帶來(lái)的飛行時(shí)間起始時(shí)刻的變化較大[16],需要進(jìn)行修正,需將(5)式算得的TOF代入(4)式,并利用“標(biāo)準(zhǔn)共振吸收峰”刻度中子能量.

實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)分析時(shí),在每個(gè)質(zhì)子束團(tuán)打靶周期內(nèi),按時(shí)間順序提取γ-flash 信號(hào)和有效的中子信號(hào),如圖3 所示.其中,一個(gè)γ-flash 信號(hào)一般會(huì)跟隨多個(gè)中子信號(hào).提取γ-flash 信號(hào)的時(shí)間Tγ,同時(shí)分別提取探測(cè)器探測(cè)到每個(gè)中子的時(shí)間Tff,根據(jù)(5)式即可計(jì)算出每一個(gè)中子對(duì)應(yīng)的TOF.分別利用(3)式(MeV 以上能區(qū))、(4)式(MeV 以下能區(qū))即可將中子飛行時(shí)間譜轉(zhuǎn)換為中子能譜.

圖3 裂變室輸出的時(shí)間信號(hào)示例Fig.3.Signal of flight time in the fission chamber.

對(duì)于MeV 以下能區(qū),實(shí)驗(yàn)中采用多層裂變室第1 層235U 在8.77 eV,12.40 eV 和19.30 eV[17]位置的3 個(gè)共振裂變峰,結(jié)合(4)式來(lái)刻度中子的能量.通過(guò)高斯擬合分別得到3 個(gè)共振峰對(duì)應(yīng)的Tff,并計(jì)算對(duì)應(yīng)的Tff如圖4、表1 所示.使用(4)式擬合表1 所列數(shù)據(jù)得到L=77.64 m,t0=—1.69 μs.由于裂變電離室每層裂變層間隔19.0 mm,所以后端裂變層所對(duì)應(yīng)的飛行距離依次增加19.0 mm.

圖4 裂變層第1 層235U 共振裂變峰的高斯擬合Fig.4.Gaussian fit of the resonance peaks in the first 235U cell.

表1 裂變層第1 層235U 共振峰高斯擬合峰值結(jié)果Table 1.Parameters of the Gaussian fit of the resonance peaks of the first 235U.

實(shí)驗(yàn)測(cè)量中,使用一套在線(xiàn)6Li-Si 探測(cè)器監(jiān)測(cè)中子束流.6Li-Si 探測(cè)器安裝于ES#1 位于被測(cè)樣品上游,可實(shí)時(shí)記錄中子束流的相對(duì)強(qiáng)度,用于歸一化多層裂變電離室測(cè)量的中子能譜.即用裂變室測(cè)得的空靶、有靶計(jì)數(shù)分別除以空靶、有靶時(shí)6Li-Si 監(jiān)測(cè)探測(cè)器的積分計(jì)數(shù).歸一化后的中子能譜如圖5 所示.

3.3 全截面計(jì)算

基于圖5 所示數(shù)據(jù)即可計(jì)算中子透射率.中子透射率計(jì)算公式如(1)式所示.本實(shí)驗(yàn)中,由于采用了多層裂變室探測(cè)器,(1)式變?yōu)?6)式,即將所有裂變層測(cè)量到的相同能量的中子計(jì)數(shù)相加,其中本底計(jì)數(shù)已在計(jì)算中子飛行時(shí)間譜時(shí)扣除.

圖5 裂變室測(cè)得的歸一后的中子能譜Fig.5.Normalized neutron energy spectrum measured by the fission chamber.

式中:NI(Ei)51,NI(Ei)52,NO(Ei)51,NO(Ei)52是235U-1 和235U-2(-1,-2 分別表示第1 層,第2 層235U裂變層) 有靶、空靶中子計(jì)數(shù);NI(Ei)21,NI(Ei)22,NI(Ei)23,NO(Ei)21,NO(Ei)22,NO(Ei)23為232Th-1,232Th-2,232Th-3(-1、-2、-3 分別 表 示 第1 層、第2 層、第3 層232Th)有靶、空靶中子計(jì)數(shù);NI(Ei)81,NI(Ei)82,NO(Ei)81,NO(Ei)82為238U-1 和238U-2(-1、-2 分別表示第1 層、第2 層238U 裂變層)有靶、空靶中子計(jì)數(shù);MI和MO是6Li-Si 監(jiān)測(cè)探測(cè)器有靶、空靶中子計(jì)數(shù).

將圖5 所示數(shù)據(jù)轉(zhuǎn)為透射率后的結(jié)果如圖6所示.再使用(2) 式即可得到天然鋰全截面數(shù)據(jù),如圖7 所示.可見(jiàn),本實(shí)驗(yàn)測(cè)量結(jié)果與IRDFF (international reactor dosimetry and fusion file)[18]評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)中的數(shù)據(jù)基本一致.在1 keV 以下能區(qū)本實(shí)驗(yàn)所測(cè)數(shù)據(jù)質(zhì)量較高,豐富了該能區(qū)的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù).

圖7 實(shí)驗(yàn)測(cè)得的天然鋰中子全截面數(shù)據(jù)與IRDFF 評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)中的數(shù)據(jù) (1 b=10—28 m2)Fig.7.The measured neutron total cross section of the natural lithium and the data from IRDFF (1 b=10—28 m2).

圖6 中,橫軸所示中子能量的能群結(jié)構(gòu),采用ENDF(evaluated neutron data file)[19]數(shù)據(jù)庫(kù)中7Li 中子總截面評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)對(duì)應(yīng)的能群結(jié)構(gòu),所示透射率的不確定度來(lái)自對(duì)應(yīng)能群中子計(jì)數(shù)的統(tǒng)計(jì)誤差.由于裂變電離室對(duì)低能中子的探測(cè)器效率較高,對(duì)高能中子的探測(cè)效率較低.因此,高能區(qū)每個(gè)能群內(nèi)的中子統(tǒng)計(jì)計(jì)數(shù)較低,對(duì)應(yīng)不確定度相對(duì)較大,而低能區(qū)相對(duì)較小.在MeV 以下能區(qū),不同能群的相對(duì)不確定度介于0.34%—3.94%之間,在MeV以上能區(qū)介于0.34%—6.47%之間.

圖6 測(cè)得的天然鋰樣品的中子透射率Fig.6.Measured transmission of the natural lithium samples.

依據(jù)(2)式,全截面數(shù)據(jù)的相對(duì)不確定度主要來(lái)自于樣品厚度和透射率的不確定度,可以通過(guò)(7)式計(jì)算得到:

式中:NI(Ei),NO(Ei) 為有靶、空靶所有裂變層的中子總計(jì)數(shù);RSDd表示靶厚的相對(duì)標(biāo)準(zhǔn)偏差.計(jì)算得到不同中子能群的截面相對(duì)不確定度在MeV以下能區(qū)介于0.89%—22.5%之間,在MeV 以上能區(qū)介于2.47%—35.4%之間.在keV 以下能區(qū),全截面的相對(duì)不確定度好于8.81%.

4 理論分析

在0.1 MeV 以下能區(qū),天然鋰中7Li 和6Li 存在的反應(yīng)道主要為7Li(n,el),7Li(n,γ),6Li(n,el),6Li(n,T),6Li(n,γ).其中7Li(n,el)和6Li(n,el)近似為常數(shù);6Li(n,T),6Li(n,γ),7Li(n,γ) 服從1/v律[19];采用1/v律對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行擬合,擬合的結(jié)果如(8)式、圖8 所示:

在0.1 MeV 以上能區(qū),6Li 和7Li 的中子全截面在260 keV 附近均存在一個(gè)明顯的共振峰.7Li(n,tot)在260 keV 附近的共振峰與8Li 自旋宇稱(chēng)為Jπ=3+的2.255 MeV 激發(fā)能級(jí)相關(guān)[2,20];6Li(n,tot)在255 keV 附近的共振峰與7Li 自旋宇稱(chēng)為的7.459 MeV 的激發(fā)能級(jí)相關(guān)[2,21].

采用R 矩陣?yán)碚搶?duì)該能區(qū)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行分析.在對(duì)共振峰進(jìn)行分析的過(guò)程中,須考慮實(shí)驗(yàn)條件的修正,主要包括溫度多普勒效應(yīng)、實(shí)驗(yàn)儀器的中子能量分辨率、樣品自身多重散射效應(yīng)等因素對(duì)共振峰的展寬.采用蒙特卡羅方法對(duì)樣品多重散射效應(yīng)進(jìn)行模擬,結(jié)果顯示其影響相對(duì)較小.實(shí)際計(jì)算中,溫度多普勒效應(yīng)采用標(biāo)準(zhǔn)的自由氣體模型展寬.實(shí)驗(yàn)儀器的中子能量分辨率函數(shù)采用RPI(RPI resolution function)分辨率函數(shù)形式[16,22].對(duì)中子透射譜的分析結(jié)果如圖9 所示,所得共振參數(shù)列于表2.表2 中同時(shí)列出了部分文獻(xiàn)中的結(jié)果.

圖8 1/v 律擬合天然鋰在0.4 eV—0.1 MeV 中子能區(qū)全截面測(cè)量結(jié)果Fig.8.Fitting results of the measured neutron total cross section of the natural lithium with 1/v law in the energy range of neutron from 0.4 eV to 0.1 MeV.

圖9 R 矩陣?yán)碚摂M合15.0 mm 樣品靶中子透射率結(jié)果Fig.9.R-matrix analysis of the measured transmission of 15.0 mm natural lithium sample.

表2 Li 同位素中子核反應(yīng)共振參數(shù)Table 2.Resonance parameters of neutron reaction for 7Li and 6Li.

5 總結(jié)

本工作采用透射法,基于中國(guó)散裂中子源反角白光中子束線(xiàn)(CSNS Back-n)飛行時(shí)間譜儀,利用235U,238U,232Th 多層快裂變電離室和6Li-Si 束流監(jiān)測(cè)探測(cè)器測(cè)量了天然鋰0.4 eV—20 MeV 能區(qū)中子全截面.對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行離線(xiàn)數(shù)據(jù)處理,扣除實(shí)驗(yàn)本底、計(jì)算中子飛行時(shí)間、刻度中子能量、得到了中子全截面.所測(cè)截面數(shù)據(jù)與IRDFF 庫(kù)評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)基本一致.在keV 以下能區(qū)數(shù)據(jù)質(zhì)量較高,該能區(qū)全截面相對(duì)不確定度小于8.81%,增補(bǔ)了該能區(qū)的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù),為鋰的中子核數(shù)據(jù)評(píng)價(jià)提供了更加豐富的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù).在此基礎(chǔ)上,分別采用1/v律和R 矩陣?yán)碚搶?duì)0.1 MeV 以下能區(qū)和0.1—1.0 MeV能區(qū)的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行了理論分析,結(jié)果與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)符合,并獲得了7Li 和6Li 在260 keV 附近的中子共振參數(shù).

感謝中國(guó)散裂中子源Back-n 工作人員的辛苦工作和技術(shù)支持.