邢文國， 孟憲興， 馮維春， 張長橋

(1. 山東省生物化學工程重點實驗室，濟南250014;2. 山東大學 化學與化工學院，濟南250061)

鋼鐵表面熱鍍耐蝕金屬鍍層，是其防止大氣腐蝕的主要方法之一［1］。鋼鐵表面熱鍍耐蝕金屬物理機制的研究成為實驗和理論工作者共同關注的問題。較早發(fā)展和應用起來的是熱鍍純鋅鍍層，但其耐蝕性能有限。熱鍍鋁鍍層的耐蝕效果明顯優(yōu)于熱鍍鋅，但由于鋁的熔點較高，化學活性大，鋁液與鋼鐵表面浸潤性差，而使得鍍層質(zhì)量和結(jié)構(gòu)控制不夠穩(wěn)定。最近幾年發(fā)展起來的熱鍍鋁鋅合金，綜合了純鋅、純鋁鍍層各自的特點，具有良好的耐腐蝕性和較好的陰極保護性能，鍍層質(zhì)量易于控制，鍍層結(jié)構(gòu)穩(wěn)定。目前，研究和發(fā)展較快的有5%Al－Zn 的Galfan 和55%Al－Zn 的Galva1um 合金鍍層［2～9］。尤其是后者，在工業(yè)大氣中其耐蝕性比純鋅鍍層優(yōu)良得多，與純鋁鍍層相近。

實驗發(fā)現(xiàn)5%Al－Zn 和55%Al－Zn 合金鍍層可以產(chǎn)生較好的耐蝕性，但是鋁含量對Al－Zn 合金耐蝕性能的影響不遵從線性規(guī)律。目前對這一問題的物理機制并不清楚，其難點在于該合金的高溫熔體結(jié)構(gòu)以及冷卻過程直接影響最終耐蝕效果，因此深入了解該合金熔體的結(jié)構(gòu)及電子結(jié)構(gòu)，以此為基礎進一步研究冷凝過程中其結(jié)構(gòu)的變化規(guī)律，對于材料的成分設計和尋找最佳工藝條件以獲得更好的耐蝕性能有著非常重要的實際意義。實驗上可以使用X 射線衍射或中子散射等技術得到合金熔體的結(jié)構(gòu)參數(shù)，但很難給出熔體局域結(jié)構(gòu)細節(jié)的描述。另外，由于合金熔體溫度較高，實驗難度比較大。

第一性原理分子動力學模擬方法可以給出熔體結(jié)構(gòu)的描述。相對于經(jīng)典的分子動力學，該方法的優(yōu)點在于不需要任何調(diào)整參數(shù)，并對電子結(jié)構(gòu)進行優(yōu)化，原子間的相互作用對化學環(huán)境的依賴性不強，可以給出原子成鍵的變化對熔體局域結(jié)構(gòu)的影響，現(xiàn)已成為了解熔體微觀結(jié)構(gòu)信息的主要手段之一，并取得了一系列進展［10～12］。

本工作采用第一性原理分子動力學模擬方法對高溫55%Al－Zn 合金熔體進行了研究。給出了熔體的結(jié)構(gòu)和動力學性質(zhì)，為進一步研究其冷卻過程變化規(guī)律，從而更有效地確定加工工藝，提供理論基礎。

1 計算方法

計算使用VASP 程序包(vienna ab initio simulation program)［13］，采用了Wang 和Perdew［14］發(fā)展的廣義的共軛梯度近似方法(generalized conjugate gradient approximation，GGA)描述電子交換－相關能，使用Vanderbilt 型超軟贗勢描述電子與離子間的相互作用［15］。在分子動力學模擬過程中，對每一構(gòu)型都進行了電子結(jié)構(gòu)的優(yōu)化。模擬過程使用了正則系綜并采用Nosé 熱浴法來控制系統(tǒng)的溫度［16］。

較之傳統(tǒng)分子動力學模型，從頭算分子動力學模型計算量更大，目前計算體系多數(shù)在100 粒子左右。但是，由于從頭算動力學方法考慮了體系的電子結(jié)構(gòu)，所得結(jié)果更可靠［17，18］。在55%Al－Zn 合金熔體結(jié)構(gòu)的計算中，使用含有80個原子的立方晶胞模擬熔體結(jié)構(gòu)(包含60個Al 原子和20個Zn 原子)，溫度取為恒定的923K。并采用實驗密度，取變量點描述布里淵區(qū)。電子波函數(shù)向平面波展開，截斷能為250eV。用Verlet 算法求解離子的運動方程并取時間步長為3fs。平衡后，感興趣的物理量取自9ps 的統(tǒng)計平均值。同時，為驗證結(jié)果的正確性，也采用同樣的方法計算了Al 和Zn 熔體的結(jié)構(gòu)參數(shù)，并與實驗結(jié)果進行了比較。

2 結(jié)構(gòu)分析方法

在液態(tài)結(jié)構(gòu)的分子動力學模擬研究中，各種物理量取系綜統(tǒng)計平均值。

2.1 結(jié)構(gòu)因子

在計算中，取液態(tài)合金的偏結(jié)構(gòu)因子為:

粒子的位置r 由從頭算分子動力學模擬得到;Nα是第α 種成分原子的數(shù)目;括號［…］代表對系綜和時間求平均。

2.2 雙體相關函數(shù)

在多元液體中以α 粒子為中心在r 處發(fā)現(xiàn)β 粒子的數(shù)密度為:

式中，Nα為第α 種成分的原子數(shù)。gαβ(r)即為偏雙體相關函數(shù)(partial pair correlation function)。

2.3 均方位移和速度自相關函數(shù)

分子動力學計算中原子不停地移動。以rαi(t)表示t 時刻第i個α 種粒子的位置，則粒子位移平方的平均值稱為均方位移(mean square displacement，MSD)為:

均方位移與原子擴散系數(shù)符合愛因斯坦擴散定律［19］:

以Vα(t)表示t 時刻第α 種粒子的速度，則粒子的速度自相關函數(shù)(velocity autocorrelation function，VACF)定義為［20］:

與之相應的光譜密度由下式給出［21］:

3 結(jié)果與討論

3.1 熔體結(jié)構(gòu)因子計算值與實驗結(jié)果的比較

55%Al－Zn 合金熔體結(jié)構(gòu)因子在實驗上采用X射線衍射測得。圖1 為55%Al－Zn 合金熔體結(jié)構(gòu)因子的計算值與實驗結(jié)果的比較，從圖中可以看出這兩種方法得到的結(jié)果符合較好。由此可見，從頭算分子動力學方法對熔體結(jié)構(gòu)的描述是合理的。

圖1 55%Al－Zn 合金熔體結(jié)構(gòu)因子的計算值與實驗值Fig.1 The comparison of structure factor of 55% Al－Zn melt between experimental value and calculated value

3.2 55%Al-Zn 合金熔體的結(jié)構(gòu)因子

計算得到的55%Al－Zn 合金熔體的三個偏結(jié)構(gòu)因子分別見圖2，由圖2 可以看出，偏結(jié)構(gòu)因子SAl－Zn(k)與SAl－Al(k)幾乎重合，表明Al 原子的分布在加入Zn 原子后變化不大。由圖2 可知，與偏結(jié)構(gòu)因子SAl－Zn(k)相比，SZn－Zn(k)的第二峰變得非常平坦，表明Zn 原子基本上是隨機分布的。

3.3 55%Al-Zn 合金熔體的偏雙體分布函數(shù)

圖3 給出計算得到的55%Al－Zn 合金熔體的三個偏雙體分布函數(shù)，三個偏雙體分布函數(shù)第一峰的位置差別不大，在55%Al－Zn 合金熔體gZn－Zn(r)的第二峰消失，表明Zn－Zn 間的相關性發(fā)生明顯改變，而Al－Al 間的相關性變化不大，與55%Al－Zn 合金熔體的雙體分布函數(shù)幾乎重合。

由偏雙體分布函數(shù)可計算原子配位數(shù):

圖2 55%Al－Zn 合金熔體中結(jié)構(gòu)因子Fig.2 The calculated structure factor of 55% Al－Zn alloy melt

計算中取截斷距離rmin為0.36nm，Al 熔體的配位數(shù)為10.10，Zn 熔體的配位數(shù)為10.61。Al－Zn 熔體中Al－Al，Al－Zn 和Zn－Zn 的配位數(shù)見表1。

表1 Al－Zn 熔體中原子配位數(shù)Table 1 The atom coordination number of Al－Zn alloy melt

由表1 可以看出，Al－Zn 熔體中Al－Al 配位數(shù)與Al－Zn 配位數(shù)的比大約為3∶1，與熔體中原子含量的比值基本一致。這表明Zn 原子在Al－Zn 熔體中第一配位層內(nèi)是按無規(guī)密堆分布的。再考慮到gZn－Zn(r)除存在第一峰外，其他峰幾乎觀察不到，可以認為Zn 原子在熔體中是均勻分布的。

3.4 原子擴散系數(shù)

原子在熔體中的擴散運動可通過研究原子的運動而得到。熔體中原子運動的均方位移見圖4。由式(5)得到的原子擴散系數(shù)見表2。Al 熔體的原子擴散系數(shù)缺乏實驗數(shù)據(jù)，本次研究的計算值與Protopapas 等人的理論預測值符合得較好［22］。Zn 熔體擴散系數(shù)的計算值與實驗值基本一致［23］。

圖4 Al－Zn 熔體中原子的均方位移Fig.4 The mean square displacement of Al atom and Zn atom in Al－Zn alloy melt

表2 Al，Zn 和55%Al－Zn 熔體中原子的擴散系數(shù)Table 2 The atom diffusion coefficient of Al，Zn，and Al－Zn alloy melt

3.5 原子速度自相關函數(shù)和光譜密度

原子在熔體中的擴散運動也可由速度自相關函數(shù)來表示。Al－Zn 熔體中原子的速度自相關函數(shù)見圖5。與Zn 原子相比Al 原子的速度自相關函數(shù)表現(xiàn)為明顯的第一谷，這表明周圍原子對Al 原子運動的阻礙作用比較強。這一方面與Al 原子的質(zhì)量較小有關，另一方面是由于Zn 原子的原子半徑較小。

由速度自相關函數(shù)的傅里葉變換可得到原子運動的光譜密度函數(shù)，結(jié)果見圖6。由光譜密度函數(shù)可觀測原子運動的頻率，圖6 中顯示出原子Al 和Zn 在熔體中的“阻礙移動”，“阻礙移動”的意義為在熔體中原子的移動受到周圍原子的阻礙，結(jié)果類似于在一區(qū)間中來回移動。由圖6 可知，Al 原子光譜密度函數(shù)的峰值位于6THz 左右，遠大于Zn 原子的2THz，這也說明Al 原子周圍的第一近鄰Zn 原子形成的籠體對Al 原子運動的阻礙作用較強，同時也說明Al 和Zn 原子間有較強的相互作用。

圖5 55%Al－Zn 熔體中原子速度自相關函數(shù)Fig.5 The velocity autocorrelation function of the atom in 55% Al－Zn alloy

圖6 55%Al－Zn 熔體中原子光譜密度函數(shù)Fig.6 The spectral concentration function of the atom in 55% Al－Zn alloy

4 結(jié)論

(1)采用第一性原理分子動力學模擬方法研究高溫55%Al－Zn 合金熔體的結(jié)構(gòu)和動力學性質(zhì)，熔體結(jié)構(gòu)中Al 原子的分布在加入Zn 原子后無明顯變化，而Zn 原子的分布是隨機均勻的。

(2)熔體中Al－Al 配位數(shù)與Al－Zn 配位數(shù)的比大約為3∶1，與熔體中原子含量的比值基本一致。

(3)熔體中Al 原子周圍的第一近鄰原子形成的籠體對Al 原子運動的阻礙作用較強。

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