汪婕，馮濤，楊夢露，王晶

應用傳遞矩陣測量中間薄層材料聲特性

汪婕，馮濤，楊夢露，王晶

(北京工商大學材料與機械工程學院，北京 100048)

將薄層材料看作三層復合材料的中間層，通過實測得到材料的總傳遞矩陣和前后兩層材料的傳遞矩陣，中間層材料的傳遞矩陣可由前材料傳遞矩陣的逆矩陣、組合材料整體傳遞矩陣和后材料傳遞矩陣的逆矩陣相乘得到，由傳遞矩陣可計算得到中間層材料的聲學特性。以基氈和海綿材料為例，通過實驗研究并驗證中間層材料聲特性計算方法的準確性。該方法為薄層材料法向吸收系數(shù)和隔聲量的測量提供了新的手段。

聲吸收系數(shù)；薄層材料；傳遞矩陣；中間層

0 引言

采用薄層材料是減少噪聲污染的重要手段之一，為了達到隔聲的效果，薄層材料在汽車和高鐵上的應用十分廣泛。實驗室常用阻抗管測量材料的聲學特性，直接進行薄材料測量時，材料的位置擺放比較困難。由于材料較薄，在測量過程中材料有可能會歪倒，使測量結果不準確；測量薄膜類材料時，在阻抗管中擺放更為困難。因此對薄層材料聲特性測量及計算方法的研究很有必要。

本文以反映材料本身固有聲學屬性的聲傳遞矩陣為基礎，構建實驗與計算相結合的中間層材料傳遞矩陣計算混合模型，并以海綿和基氈材料為例，利用中間層傳遞矩陣方法，計算并研究中間層材料的聲特性，以此方法來研究薄材料聲特性的計算方法。

1 理論公式推導

1.1 傳遞矩陣法理論

當將材料樣本放入阻抗管中進行研究時，可以忽略材料的內部結構，將其視為黑箱處理，將其整體看作一個一維聲學單元，聲波從單元前表面輸入，從后表面輸出，由于聲波波動過程的因果關系，材料前、后表面的聲壓和法向速度有必然的聯(lián)系，由以上分析可以將阻抗管中聲波垂直入射材料表面的狀態(tài)建模為線性四端網(wǎng)絡模型，如圖1所示，材料聲場由聲壓和質點速度參數(shù)所決定，為材料的厚度。

圖1 四端網(wǎng)絡模型

根據(jù)四端網(wǎng)絡模型可知，可以用一個二階矩陣來描述模型內部的關系，即可獲得材料前表面上的入射聲壓、聲速和材料后表面上的透射聲壓、聲速之間的關系表達式：

矩陣測量原理圖見圖2。通過改變阻抗管管道右邊端口處材料傳遞的聲阻抗，可得到組線性無關的參數(shù):

實際應用中只需構造出兩種聲場狀態(tài)，就能夠利用已知的兩組聲壓、聲速參數(shù)來求解出傳遞矩陣中的四個未知參數(shù)：

如圖2所示，由平面聲波的基本特性，可知各傳感器位置處聲壓表達式為

能夠計算出材料前后管道中的平面聲波幅值、、和，從而求得=0處和=出的聲壓聲速表達式為

綠色建筑的概念起源于20世紀80年代，在蘭達·維爾和羅伯特·維爾的《綠色建筑——為可持續(xù)發(fā)展而設計》中明確提出了“綠色建筑”的概念，他們的主要觀點是：①節(jié)約能源；②建筑垃圾回收利用；③尊重生態(tài)環(huán)境和地理環(huán)境；④整體設計的觀點。近些年，許多知名企業(yè)和國際性的組織不斷地進行著許多關于綠色建筑的國際會議交流，逐漸明確了綠色建筑的概念和主題。在我國的《綠色建筑評價標準》中明確指出，“綠色建筑”是“在建筑結構的全壽命周期內，最大限度地提高資源和能源的利用率、保護環(huán)境和減少污染，為人們提供健康的、適用的、舒適的和高效的使用空間，與自然和諧共處的建筑?！?/p>

在阻抗管一種末端狀態(tài)下可以獲得一組測量結果參數(shù)，改變阻抗管末端的終止狀態(tài)，重新進行一次測量，便獲得第二組測量結果參數(shù)，根據(jù)兩次測量結果即可求解出該材料樣本的傳遞矩陣。

圖2 材料傳遞矩陣測量原理圖

將材料前、后表面處的聲壓和聲速表達式(5a)、(5b)，代入到式(1)中，可以得到通常情況下的材料前、后表面各聲波幅值與傳遞矩陣的關系式：

1.2 中間層材料的傳遞矩陣

包含中間層的多層材料組成示意圖可簡化成如圖3所示，2為中間層。

圖3 包含中間層的多層材料示意圖

需要注意的是，當被測材料的隔聲量過大時，和上游相比下游聲場稍弱，對材料的聲特性測量會產(chǎn)生小范圍的誤差；當材料為非局部作用材料時，彎曲振動也會影響測量結果。

1.3 計算材料聲特性

(2) 隔聲量

由此，可在理論上實現(xiàn)通過阻抗管測量材料前后聲壓信息，然后求解出材料的傳遞矩陣，進而通過傳遞矩陣的元素計算出所關心的材料吸聲系數(shù)和隔聲量。

2 實驗過程

實驗使用B&K公司的4206T型阻抗管組，選用3560C型智能數(shù)據(jù)采集及信號發(fā)生器系統(tǒng)模塊，并配合2716C型功率放大器，完成信號的發(fā)聲和采集；軟件部分選用7770型FFT分析模塊，使用其中的通道間互譜運算功能，為本文程序計算提供數(shù)據(jù)支持，對應實驗系統(tǒng)所使用的傳感器類型為1/4 in的聲壓型4187傳聲器；配套使用2670型前置放大器，共使用4組；實驗過程中還需使用B&K4231型聲校準器，對傳感器進行校準。

實驗平臺的各設備連接情況如圖4所示。

圖4 實驗平臺設備連接示意圖

對于中間層材料聲特性計算的實驗研究，為了獲得實驗結果，并對本文方法計算中間層材料聲特性結果的準確性進行驗證，此部分實驗研究從兩方面進行：

(1) 中間層材料傳遞矩陣計算實驗

通過單層材料聲特性的測量方法，先獲得前材料、組合材料和后材料的傳遞矩陣，通過Matlab軟件編程，求出前材料和后材料傳遞矩陣的逆矩陣，再按照前材料-組合材料-后材料的順序相乘，獲得相應的中間層材料的傳遞矩陣，進而通過程序預測出材料聲學特性。

(2) 阻抗管一般測量方法實驗

使用阻抗管經(jīng)典測量方法，直接測量待測材料的聲學特性。實驗方法主要針對的是使用傳遞函數(shù)法對材料吸聲系數(shù)的測量以及傳遞矩陣法測量材料隔聲系數(shù)，用于驗證本文所提出的中間層材料傳遞矩陣算法的準確性。

選擇測試的中間層材料類型為海綿和基氈，前后材料選擇表面平整的海綿類和氈類材料，如圖5所示，材料屬性如表1所示。對所選材料進行組合，獲得如表2中所示的兩種材料組合情況，對其分別進行上文所述的兩方面實驗。

圖5 不同材料的樣品實物圖

表1 樣本材料屬性表

表2 測試的復合材料組成情況

3 實驗結果與分析

(1) 低頻段(100～1 600 Hz)結果分析

將兩種方法得到的吸聲系數(shù)和隔聲量進行對比分析，從圖6和圖7的多組結果中可以發(fā)現(xiàn)，兩種計算結果有較好的一致性，小范圍的誤差與材料實際復合時的測量操作有關，因為每次的測量操作都稍有不同，會對每次的測量效果造成影響，計算結果存在小范圍的差異，但計算結果的整體趨勢都比較理想。

(2) 高頻段(1 000～6 400 Hz)結果分析

將兩種方法得到的吸聲系數(shù)和隔聲量進行對比分析，從圖8的兩組結果中可以發(fā)現(xiàn)，高頻測量結果的吻合度相較于低頻有所降低，但計算結果的整體趨勢都比較理想。小范圍的誤差與材料實際組合時的測量操作有關，小管測量時，管道長度較短，材料的安裝容易產(chǎn)生較大誤差，所以應選擇厚度小且表面平整的材料。

(3) 前后材料互換后的結果對比

在計算海綿材料時，組合材料前中后材料按順序為再生聚氨酯(Regeneration Polyurethane, RPU)—海綿—再生纖維氈，將前材料與后材料位置互換，即順序為再生纖維氈—海綿—RPU，分別用中間層材料計算方法得到海綿的聲特性。將兩種方法得到的吸聲系數(shù)和隔聲量進行對比分析，結果如圖9所示，可以看出兩種材料組合順序計算出的海綿的聲特性基本一致。由此可以說明，中間層材料算法與前后材料的類型無關，在進行中間層材料的測量計算時，前后材料可按需要以及現(xiàn)有的材料條件來選擇。

圖6 低頻段海綿材料的測量與預測結果對比

圖7 低頻段基氈材料的測量與預測結果對比

圖9 前后層材料互換的測量結果對比

4 結語

在應用阻抗管測量薄材料的聲特性時，薄材料表面難以保持平整，更難以與阻抗管軸線保持垂直，本文通過構建實驗與計算相結合的中間層材料的聲特性計算模型，以基氈和海綿材料為例，通過實驗研究并驗證中間層材料聲特性計算方法的準確性。在100～1 600 Hz頻段，計算預估結果與實測結果基本一致，在1 000～6 400 Hz頻段，計算預估結果與實測結果一致性有所降低，但變化趨勢保持一致。該方法較好地解決了較薄材料及薄膜類材料聲特性測量和計算的難題。此方法也可用來評估兩個材料之間的粘接膠對組合材料聲特性的影響。對實際噪聲控制工程應用有一定參考價值，也為材料吸聲特性的優(yōu)化設計提供了研究手段。

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Acoustic characteristic measurement of intermediate thin layer materials by transfer matrix

WANG Jie, FENG Tao, YANG Meng-lu, WANG Jing

(School of Materials Science and Mechanical Engineering,Beijing Technology and Business University, Beijing 100048,China)

By considering a thin layer material as the intermediate layer of three-layer composites and by measuring the overall transfer matrix of the three-layer composites and the transfer matrices of the front and rear layers of the composites, the transfer matrix of the intermediate layer material can be obtained by multiplying the inverse matrix of the transfer matrix of the front layer with the overall transfer matrix of the three-layer composites and again with the inverse matrix of the transfer matrix of the rear layer. Then, the acoustic properties of the intermediate layer material can be calculated from its transfer matrix. Taking the base felt and sponge material as examples, the accuracy of the calculation method for the acoustic properties of the intermediate layer material is studied and verified by experiments. This is a new method of measuring the normal acoustic absorption coefficient and sound transmission loss of thin layer materials.

acousticabsorptioncoefficient; thin layer material; transfer matrix; intermediate layer

O422.8 TB53

A

1000-3630(2019)-03-0334-06

10.16300/j.cnki.1000-3630.2019.03.017

2018-10-09;

2018-11-02

汪婕(1995－), 女, 北京人, 研究方向為噪聲與振動。

馮濤,E-mail: fengt@th.btbu.edu.cn