吸收截面
- 高保真中子輸運(yùn)程序HNET共振計(jì)算方法研究
n為子群宏觀吸收截面;Σp,g為宏觀勢(shì)散射截面,λΣp,g=∑λiNiσp,g,i,Ni和σp,g,i分別為第i個(gè)核素的核子密度及其第g群的微觀勢(shì)散射截面。從式(2)可以看出,子群通量反映了幾何結(jié)構(gòu)及材料組成對(duì)有效共振截面的影響,且子群固定源方程與多群輸運(yùn)方程在形式上相同,與高保真中子輸運(yùn)方法相容性好。由于子群固定源方程的源項(xiàng)與通量無(wú)關(guān),可同時(shí)對(duì)多個(gè)子群固定源方程獨(dú)立求解,提高計(jì)算效率。在制作與背景截面相關(guān)的共振截面表時(shí),假設(shè)無(wú)限均勻介質(zhì)中只存在一個(gè)共振核
哈爾濱工程大學(xué)學(xué)報(bào) 2023年5期2023-06-03
- 基于協(xié)相關(guān)性和傅里葉變換-差分吸收光譜法的臭氧濃度在線測(cè)量研究
定律為基礎(chǔ)，吸收截面是分子本身特有的描述氣體吸收光強(qiáng)度的量。為了確定這個(gè)量，須采用實(shí)驗(yàn)的方法進(jìn)行測(cè)量，即在某個(gè)溫度及壓強(qiáng)下，測(cè)量1束光通過(guò)長(zhǎng)度為L(zhǎng)且充滿一定濃度的待測(cè)氣體吸收池前、后的吸收光譜[7～9]，再根據(jù)以下公式便可得到吸收截面：(6)式中N(p,T)代表氣體的分子密度，其定義為：(7)通過(guò)分析不同氣體分子吸收光譜的快變部分來(lái)得到各組分氣體濃度[10]，可由(8)式?jīng)Q定：(8)傅里葉變換(Fourier transformation)的核心思想是把信
計(jì)量學(xué)報(bào) 2023年2期2023-03-21
- Nb2O5對(duì)Nd3+摻雜鍺酸鹽玻璃光譜性能的影響
酸鹽玻璃中的吸收截面和發(fā)射截面曲線的交疊面積最小，自吸收效應(yīng)最弱，因此，Nd3+摻雜鍺酸鹽玻璃是一種優(yōu)異的～0.9 μm激光用光學(xué)材料[12]。除玻璃網(wǎng)絡(luò)形成體外，網(wǎng)絡(luò)修飾體的離子場(chǎng)強(qiáng)對(duì)稀土離子光譜特性也會(huì)產(chǎn)生較大影響。Sun等[13]研究了不同網(wǎng)絡(luò)修飾體(堿金屬和堿土金屬氧化物)對(duì)60SiO2-25PbO-5R2O-1YB2O3(R=Li,Na,K)和60SiO2-25PbO-15RO-1YB2O3(R=Mg,Ca,Sr,Ba)玻璃中Yb3+光譜特性的影
硅酸鹽通報(bào) 2022年11期2022-12-27
- 基于MAX-DOAS測(cè)定大氣紫外波段水汽的吸收及其對(duì)DOAS反演影響的評(píng)估
術(shù)原因，水汽吸收截面的實(shí)驗(yàn)室測(cè)量比較困難[2]。而在可見(jiàn)藍(lán)光和紫外光譜范圍內(nèi)，水汽吸收相對(duì)較小，更加難以探測(cè)。直到2016年，Polyansky等[3]在實(shí)驗(yàn)室測(cè)量了一個(gè)光譜范圍低于400 nm的水汽吸收截面(POKAZATEL)，對(duì)于室溫，其光譜范圍在紫外區(qū)域可達(dá)244 nm，彌補(bǔ)了HITRAN、HITEMP等數(shù)據(jù)庫(kù)中紫外波段水汽吸收截面的缺失。2017年，Lampel等利用POKAZATEL水汽吸收截面，采用多軸差分吸收光譜(MAX-DOAS)和長(zhǎng)程D
光譜學(xué)與光譜分析 2022年10期2022-10-09
- BNCT中14 MeV中子慢化體的研究
是氫的熱中子吸收截面(0.190 0×10-24cm2)比較大，慢化出的熱中子多數(shù)被自吸收.而金剛石、重水、DP主要是由C，D，O組成，雖然這些原子核慢化中子的能力低于氫原子，但它們的熱中子吸收截面遠(yuǎn)低于氫的，分別為0.003 0×10-24，0.000 5×10-24和0.000 1×10-24cm2.在質(zhì)量和熱中子吸收截面兩個(gè)因素共同影響下，重水、DP、金剛石表現(xiàn)出較好的慢化特性.當(dāng)快中子比率等于3%時(shí)，DP的TE最大，為0.391 m-2·s-1，重
東北師大學(xué)報(bào)（自然科學(xué)版） 2022年2期2022-07-23
- 142～146,148,150Nd光核反應(yīng)理論計(jì)算
量區(qū)域，光子吸收截面的主要貢獻(xiàn)是電偶極躍遷(E1)；當(dāng)光子能量在40 MeV以上，引入準(zhǔn)氘模型用于描述光子吸收。因此，在入射光子能量Eγ從中子分離能到200 MeV能區(qū)，吸收截面σabs(Eγ)由巨偶極共振吸收貢獻(xiàn)σGDR(Eγ)與準(zhǔn)氘模型σQD(Eγ)兩部分組成：σabs(Eγ)=σGDR(Eγ)+σQD(Eγ)(1)準(zhǔn)氘模型貢獻(xiàn)采用文獻(xiàn)[20-21]的系統(tǒng)參數(shù)確定。為給出可靠的巨共振貢獻(xiàn)，采用表1中文獻(xiàn)[6]的(γ,sn)截面作為約束，分析常用的8種洛
原子能科學(xué)技術(shù) 2022年5期2022-06-02
- 雙重非均勻子群參數(shù)制作研究
0 K時(shí)微觀吸收截面隨背景截面的變化。圖2 微觀吸收截面隨背景截面的變化Fig.2 Microscopic absorption cross section vs. background cross section1.3 子群參數(shù)轉(zhuǎn)換當(dāng)前產(chǎn)生子群參數(shù)主要有擬合方法和矩方法[10-11]。擬合法直接采用有效共振積分表來(lái)擬合出子群參數(shù)，而矩方法利用真實(shí)截面的“矩”來(lái)產(chǎn)生子群參數(shù)，還需額外開(kāi)發(fā)工具產(chǎn)生“矩”。本文通過(guò)擬合方法產(chǎn)生子群參數(shù)，獲得雙重非均勻共振積分表
原子能科學(xué)技術(shù) 2022年1期2022-01-27
- 長(zhǎng)壽期壓水堆板狀燃料組件可燃毒物選型研究
有不同的中子吸收截面，因此通過(guò)調(diào)整燃料板中可燃毒物和燃料的含量，使得組件初始無(wú)限介質(zhì)增殖因數(shù)kinf=1.20左右。本文選擇非增殖可燃毒物、錒系核素可燃毒物、先進(jìn)聚合物可燃毒物作為研究對(duì)象開(kāi)展計(jì)算分析。1) 非增殖可燃毒物非增殖可燃毒物中各元素采用天然豐度，主要有B4C、Dy2O3、Er2O3、Eu2O3、Gd2O3、Sm2O3等，這些可燃毒物在組件中僅起到吸收中子的作用，在壽期末不會(huì)因子代核素的產(chǎn)生而延長(zhǎng)壽期，即不會(huì)出現(xiàn)子代核素增殖成易裂變核素的情況。2
原子能科學(xué)技術(shù) 2022年1期2022-01-27
- 臭氧253.65 nm吸收截面系數(shù)變化對(duì)中國(guó)環(huán)境空氣質(zhì)量達(dá)標(biāo)的影響
在臭氧眾多吸收截面中，255 nm波長(zhǎng)附近的Hartley紫外吸收帶吸收特征最強(qiáng)，使用該吸收帶測(cè)量臭氧濃度能夠獲得較低的檢出限，適用于環(huán)境空氣低濃度臭氧監(jiān)測(cè)，因此全世界主要國(guó)家/地區(qū)監(jiān)測(cè)網(wǎng)絡(luò)普遍采用紫外吸收原理臭氧監(jiān)測(cè)儀測(cè)定臭氧濃度[10-11]. 為產(chǎn)生Hartley帶附近的紫外光源，紫外吸收原理臭氧監(jiān)測(cè)儀普遍使用汞燈(在253.65 nm波長(zhǎng)處紫外光強(qiáng)度最大)作為光源，因此253.65 nm波長(zhǎng)處的臭氧吸收截面系數(shù)成為影響該類原理臭氧監(jiān)測(cè)儀器準(zhǔn)確度的
環(huán)境科學(xué)研究 2021年11期2021-11-25
- Ce3+和Eu2+摻雜熒光材料的光猝滅機(jī)理研究進(jìn)展
光能量，且其吸收截面遠(yuǎn)高于發(fā)光中心的吸收截面[33,46]。2.1 基態(tài)耗盡一般認(rèn)為，由于Ce3+和Eu2+摻雜熒光材料的熒光壽命τ21足夠短，泵浦飽和強(qiáng)度Is極高，因此基態(tài)耗盡效應(yīng)只有在極高激發(fā)強(qiáng)度下才會(huì)顯現(xiàn)出來(lái)。以Y3Al5O12∶Ce3+(YAG∶Ce)為例，其基態(tài)離子吸收截面σa在460 nm波長(zhǎng)處約為 3.0×10-18cm2，τ21約為60 ns，因此YAG∶Ce在藍(lán)光激發(fā)下的泵浦飽和強(qiáng)度Is大約為25 kW·mm-2。當(dāng)激發(fā)光功率密度為100
發(fā)光學(xué)報(bào) 2021年10期2021-11-07
- 深紫外波段苯的差分光學(xué)吸收光譜DOAS定量方法研究
的C6H6的吸收截面。 相比于DOAS方法通常采用的240～260 nm測(cè)量波段， 190～210 nm波段具有更大的吸收截面， 且O2和O3等干擾氣體在190～210 nm波段沒(méi)有窄帶吸收特征， 同時(shí)對(duì)光譜儀的光學(xué)分辨率也不如傳統(tǒng)測(cè)量波段要求嚴(yán)苛。本文利用便攜式DOAS系統(tǒng)開(kāi)展對(duì)C6H6在深紫外波段的定量方法研究， 通過(guò)建立二維相關(guān)性矩陣選擇195～208 nm作為C6H6的反演波段， 通過(guò)混氣實(shí)驗(yàn)評(píng)估了195～208 nm波段對(duì)C6H6的濃度進(jìn)行定量測(cè)
光譜學(xué)與光譜分析 2021年10期2021-10-17
- 紫外吸收光譜法在線測(cè)量SO3的實(shí)驗(yàn)研究
SO3的標(biāo)準(zhǔn)吸收截面，選擇合適的方法去除SO2和O3干擾的影響，要確定在SO2存在的情況下測(cè)量SO3時(shí)如何選擇合適的測(cè)量波段；2）如何利用標(biāo)準(zhǔn)曲線法來(lái)測(cè)量未知?dú)怏w中SO3濃度；3）通過(guò)提取SO3的吸光度來(lái)證明實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)的有效性和合理性，并采用標(biāo)準(zhǔn)曲線法結(jié)合單波長(zhǎng)法、雙波長(zhǎng)法和積分光譜法建立標(biāo)準(zhǔn)曲線。在本研究設(shè)計(jì)的SO3氣體發(fā)生系統(tǒng)中，SO2被O3氧化生成SO3，但是該反應(yīng)無(wú)法完全進(jìn)行，導(dǎo)致反應(yīng)后SO2與O3在石英管反應(yīng)池仍有剩余。圖2為SO2、O3和SO3的
計(jì)量學(xué)報(bào) 2021年8期2021-09-09
- 近紅外可調(diào)輻射方向的非線性光學(xué)天線
改變其散射、吸收截面及輻射方向。進(jìn)一步，研究了由ITO和介電材料硅(Si)組成的雜化天線的光學(xué)響應(yīng)，通過(guò)控制入射光強(qiáng)，實(shí)現(xiàn)了不同波長(zhǎng)處納米天線的前向和背向散射的靈活調(diào)控。本文工作為實(shí)現(xiàn)全光調(diào)控的光學(xué)天線提供了一條新思路。1 ITO納米天線的散射截面和遠(yuǎn)場(chǎng)輻射圖1(a)為ITO在近紅外波段1 000～1 650 nm下的折射率色散曲線[15]。使用Drude模型描述ITO的介電常數(shù)隨頻率變化：(1)(2)式中：χ(3)(ω)、χ(5)(ω)和χ(7)(ω)分
人工晶體學(xué)報(bào) 2021年7期2021-08-23
- 大氣HOx自由基湍流標(biāo)定系統(tǒng)研究
nm處的氧氣吸收截面、 水汽吸收截面、 臭氧濃度、 水汽濃度等方面進(jìn)行測(cè)量和研究, 并將搭建好的湍流標(biāo)定系統(tǒng)應(yīng)用于FAGE系統(tǒng)標(biāo)定, 量化HOx自由基在標(biāo)定系統(tǒng)中的損耗, 對(duì)標(biāo)定的結(jié)果進(jìn)行分析和研究。1 實(shí)驗(yàn)部分1.1 原理當(dāng)向石英管中通入含有一定水汽的混合空氣(79%N2和21%O2)時(shí), 在185 nm紫外光的照射下發(fā)生光解反應(yīng)(R1—R2)產(chǎn)生OH和HO2自由基H2O+hν(λ=184.9 nm)→OH+H(R1)H+O2+M→HO2+M(R2)產(chǎn)生
光譜學(xué)與光譜分析 2021年8期2021-08-17
- 雙重非均勻系統(tǒng)反應(yīng)性等效物理轉(zhuǎn)換方法
Er2O3等吸收截面較小的毒物顆粒，壽期內(nèi)RPT方法和RRPT方法的δ均小于500 pcm。對(duì)于B4C，Eu2O3，Gd2O3等吸收截面較大的可燃毒物顆粒，壽期內(nèi)RPT方法的δ較大，而RRPT方法的δ均較小。計(jì)算結(jié)果表明，對(duì)于單顆粒類型雙重非均勻系統(tǒng)中的彌散燃料顆粒，VH方法的δ尚可接受；對(duì)于單顆粒類型雙重非均勻系統(tǒng)中吸收截面較小的彌散可燃毒物顆粒，不能采用VH方法處理，可以采用RPT方法進(jìn)行處理。而對(duì)于單顆粒類型雙重非均勻系統(tǒng)中吸收截面較大的彌散可燃毒物
現(xiàn)代應(yīng)用物理 2021年1期2021-04-16
- CsPbBr3納米片的三光子非線性吸收性質(zhì)研究
方體的雙光子吸收截面為1.2×105GM，揭示了全無(wú)機(jī)鈣鈦礦納晶材料在非線性光學(xué)領(lǐng)域的價(jià)值。2016年，Wei 等[8]研究了CsPbBr3納米立方體在220 K到380 K的溫度范圍內(nèi)的雙光子激發(fā)熒光，并在室溫下測(cè)得其雙光子吸收系數(shù)為0.085 cm/GW。2017年，Chen等[9]研究了CsPbBr3納米立方體的雙光子吸收截面與尺寸的關(guān)系。2018年，Krishnakanth等[10]采用Z-掃描方法研究了CsPbBr3納米立方體和納米棒的非線性光學(xué)
光學(xué)儀器 2021年1期2021-03-29
- 基于標(biāo)準(zhǔn)樣品回歸算法和腔增強(qiáng)光譜的NO2 檢測(cè)方法*
節(jié).為消除因吸收截面和儀器響應(yīng)函數(shù)的不確定性引入的測(cè)量誤差, 本文提出了一種基于標(biāo)準(zhǔn)樣品吸收光譜的濃度回歸算法, 該方法在濃度反演過(guò)程上進(jìn)行優(yōu)化, 采用標(biāo)準(zhǔn)氣體樣品吸收光譜直接擬合未知濃度氣體吸收光譜.采用中心波長(zhǎng)在440 nm 處的藍(lán)色發(fā)光二極管(LED)作為光源, 建立了一套非相干光腔增強(qiáng)吸收光譜技術(shù)(IBBCEAS)系統(tǒng), 實(shí)測(cè)腔鏡反射率為99.915%, 利用NO2 氣體的實(shí)測(cè)吸收光譜對(duì)該算法的有效性進(jìn)行了驗(yàn)證.與常規(guī)吸收截面回歸算法比較, 結(jié)果表
物理學(xué)報(bào) 2021年5期2021-03-11
- 基于差分吸收光譜技術(shù)監(jiān)測(cè)苯-甲苯-二甲苯的實(shí)驗(yàn)研究
為氣體的標(biāo)準(zhǔn)吸收截面；L為氣體吸收光程；εMie(λ)和εRay(λ)分別為米散射系數(shù)和瑞利散射系數(shù)。(2)(3)式(3)中OD′表示差分吸光度。2 實(shí)驗(yàn)部分設(shè)計(jì)了一套由標(biāo)準(zhǔn)BTX液體制備標(biāo)準(zhǔn)氣態(tài)BTX的裝置，如圖1所示。實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)采用7ISU75系列三光柵單色儀，分辨率0.01 nm，光源采用7ILX150UV紫外增強(qiáng)型氙燈光源作為發(fā)射端，其連續(xù)光譜覆蓋整個(gè)紫外波段，在250～280 nm范圍光源具有良好的穩(wěn)定性。CS200氣體質(zhì)量流量計(jì)其精確度達(dá)到0.3
光譜學(xué)與光譜分析 2021年2期2021-02-03
- 核輻射綜合屏蔽材料的研究進(jìn)展及發(fā)展趨勢(shì)
,而硼的中子吸收截面高,在捕獲熱中子時(shí)只會(huì)釋放能量較低的γ射線,而鉛粉對(duì)γ射線有很好的吸收效果。因此,鉛硼聚乙烯是理想的γ射線綜合屏蔽材料,也被廣泛應(yīng)用于核工業(yè)[5-7],中國(guó)核動(dòng)力研究設(shè)計(jì)院已經(jīng)開(kāi)發(fā)運(yùn)用了幾種典型鉛硼聚乙烯,其型號(hào)與成分如表2所示[8]。但也存在以下問(wèn)題:①B4C和鉛粉的密度及粒徑差異大,難以混勻；②鉛在生產(chǎn)和使用過(guò)程中有毒；③使用溫度低。表2 典型鉛硼聚乙烯成分Table 2 Chemical composition of severa
科學(xué)技術(shù)與工程 2020年35期2021-01-14
- 氣體環(huán)境溫度對(duì)超低濃度SO2 監(jiān)測(cè)的影響
被檢測(cè)氣體的吸收截面，該參數(shù)隨氣體壓力、溫度的變化而改變[4～7]，而在不同的應(yīng)用現(xiàn)場(chǎng)，環(huán)境參數(shù)存在差異，使得相關(guān)產(chǎn)品的通用性受到制約，本文針對(duì)該方面進(jìn)行研究與測(cè)試，設(shè)計(jì)溫度補(bǔ)償方法，準(zhǔn)確測(cè)量不同環(huán)境參數(shù)下的氣體濃度。1 理論基礎(chǔ)1.1 DOAS 原理與方法差分吸收光譜技術(shù)（DOAS）的原理是Lambert-Beer 定律[8～11]，其意義為當(dāng)一束平行單色光垂直通過(guò)某一均勻非散射的吸光物質(zhì)時(shí), 其吸光度A 與吸光物質(zhì)的濃度c 及吸收層厚度L 成正比，而與
科學(xué)技術(shù)創(chuàng)新 2020年30期2020-10-26
- 基于子群方法的雙重非均勻性共振計(jì)算方法研究
U和235U吸收截面的計(jì)算精度。表1 不同填充率下keff的計(jì)算偏差Table 1 Calculating deviation of keff for different packing fractions圖2 不同填充率下的238U(a)和235U(b)吸收截面的相對(duì)偏差Fig.2 Relative deviation of absorption cross-section of 238U (a) and 235U (b) under different
原子能科學(xué)技術(shù) 2020年10期2020-10-23
- 耐事故燃料雙重非均勻性RPT方法研究
4可知，對(duì)于吸收截面相對(duì)較大的B4C、Er2O3等可燃毒物，采用傳統(tǒng)RPT方法kinf計(jì)算偏差仍較大；而對(duì)于燃料顆粒以及其他Eu2O3、Hf、Dy2O3等可燃毒物，采用傳統(tǒng)RPT方法后在全壽期kinf偏差均較小，可維持在±0.5%以內(nèi)。圖4 不同類型毒物柵元不同模型kinf偏差隨燃耗變化 (a)UO2，(b)Hf，(c)Dy2O3，(d)Eu2O3，(e)B4C，(f)Er2O3Fig.4 kinfdeviation of different types
核技術(shù) 2020年8期2020-08-19
- 200 MeV以下光子誘發(fā)50,51V核反應(yīng)數(shù)據(jù)理論計(jì)算
給出包含光子吸收截面、分光子中子出射截面、帶電粒子出射截面、中子產(chǎn)額等核應(yīng)用感興趣的重要數(shù)據(jù)。一直以來(lái)，光核反應(yīng)測(cè)量數(shù)據(jù)的實(shí)驗(yàn)技術(shù)、實(shí)驗(yàn)裝置以及數(shù)據(jù)總量遠(yuǎn)不及中子核反應(yīng)，除早期的俄羅斯韌致輻射白光源以及法國(guó)薩克雷實(shí)驗(yàn)室、美國(guó)洛斯阿拉莫斯國(guó)家實(shí)驗(yàn)室的正電子湮滅準(zhǔn)單能光源外，2000年國(guó)內(nèi)外先后建立了激光康普頓背散射光源，有代表性的是俄羅斯VEPP-4m電子儲(chǔ)存環(huán)裝置、日本甲南大學(xué)SUBARU裝置、歐洲ELI-NP裝置和我國(guó)上海激光電子伽馬源SLAGS裝置[2
原子能科學(xué)技術(shù) 2020年7期2020-07-14
- 雪花狀冰晶的毫米波散射特性
散射截面; 吸收截面; 衰減截面; 后向散射截面中圖分類號(hào)： TN99?34; P407 ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼： A ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?文章編號(hào)： 1004?373X（2020）07?0178?04Scattering characteristics of millimeterwave by snowflake ice crystalsYANG Min， HUANG Xingyou， YAN Wenh
現(xiàn)代電子技術(shù) 2020年7期2020-06-15
- 基于腔衰蕩光譜技術(shù)(CRDS)對(duì)大氣總活性氮氧化物(NOy)的實(shí)時(shí)測(cè)量
NO2的有效吸收截面，分析了系統(tǒng)可能存在的干擾，探討了系統(tǒng)的探測(cè)限及誤差，驗(yàn)證了系統(tǒng)的性能，并對(duì)環(huán)境大氣中NO2和NOy開(kāi)展了為期一周的外場(chǎng)觀測(cè)。1 實(shí)驗(yàn)部分1.1 TD-CRDS測(cè)量原理CRDS系統(tǒng)可以用于測(cè)量環(huán)境大氣中的NO2，但其無(wú)法直接測(cè)量環(huán)境氣體中的總活性氮(NOy)，故搭建了一套熱解(TD)裝置，使待測(cè)氣體中氮氧化物的氧化產(chǎn)物(NOz，NOz=NOy-NOx)基本熱解轉(zhuǎn)化為NO2，如式(2)所示，RNO2R+∽NO2(2)式(2)中，R為OH，
光譜學(xué)與光譜分析 2020年6期2020-06-13
- 基于同步光解的OH自由基標(biāo)定方法*
因子P和氧氣吸收截面等影響因素的準(zhǔn)確測(cè)量, 降低該標(biāo)定方法的不確定度.進(jìn)一步構(gòu)建便攜式標(biāo)定裝置, 建立應(yīng)用于實(shí)際外場(chǎng)標(biāo)定的OH自由基濃度快速獲取方法.開(kāi)展基于激光誘導(dǎo)熒光技術(shù)OH 自由基 (LIF-OH)探測(cè)系統(tǒng)的準(zhǔn)確標(biāo)定測(cè)試, 準(zhǔn)確產(chǎn)生 3×108—2.8×109 cm–3濃度的 OH 自由基, LIF-OH探測(cè)系統(tǒng)的熒光信號(hào)與自由基濃度具有非常好的相關(guān)性.在綜合外場(chǎng)觀測(cè)(STORM)的應(yīng)用中該標(biāo)定裝置的不確定度為13.0%, 具有良好的穩(wěn)定性和準(zhǔn)確性,
物理學(xué)報(bào) 2020年9期2020-05-16
- TIMS測(cè)定輻照后Gd同位素比的方法研究
有最大熱中子吸收截面的天然同位素，只需要少量的釓就能滿足反應(yīng)堆初期的反應(yīng)控制需求，子產(chǎn)物的熱中子吸收截面小，在可燃毒物的燃耗計(jì)算中可以忽略，因而釓在燃耗末期的剩余量極少，據(jù)報(bào)道，當(dāng)燃耗深度為5 000 MWd/tU時(shí)，155Gd和157Gd均已燃盡[3]，因此，采用釓作為可燃毒物，可以補(bǔ)償反應(yīng)堆初始反應(yīng)性、展平堆芯功率分布、加深燃耗、延長(zhǎng)堆芯的燃耗壽期。國(guó)內(nèi)從上世紀(jì)60年代開(kāi)始采用含釓可燃毒物棒，目前核電站普遍采用Gd2O3粉末混合UO2粉末并燒結(jié)成含釓芯
同位素 2020年2期2020-03-09
- 基于特征線法計(jì)算的超細(xì)群慢化方程求解方法
9Pu的共振吸收截面計(jì)算結(jié)果和參考結(jié)果的相對(duì)誤差，可看出，UFG-MOC中235U的相對(duì)誤差不超過(guò)0.9%，238U的相對(duì)誤差不超過(guò)1.3%，239Pu的相對(duì)誤差不超過(guò)1.2%。為避免輸運(yùn)計(jì)算方法不同等原因所導(dǎo)致的誤差，分別使用UFG-MOC計(jì)算所得的共振截面和參考結(jié)果進(jìn)行相同的MOC輸運(yùn)計(jì)算，表3列出不同問(wèn)題計(jì)算的有效增殖因數(shù)keff的誤差，最大誤差為112.1 pcm。圖1 不同問(wèn)題的235U、238U、239Pu共振吸收截面相對(duì)誤差Fig.1 Rel
原子能科學(xué)技術(shù) 2019年12期2019-12-19
- 全陶瓷微密封燃料有效多群截面計(jì)算方法研究
U的有效自屏吸收截面及其與參考解的相對(duì)誤差?？煽闯?，有效自屏吸收截面計(jì)算結(jié)果與參考結(jié)果的相對(duì)誤差較小，238U的有效自屏吸收截面在大部分能群的相對(duì)誤差小于1%，最大相對(duì)誤差不超過(guò)2.3%；235U的有效自屏吸收截面在大部分能群的相對(duì)誤差小于1%，最大相對(duì)誤差不超過(guò)1.9%。圖5為FCM單柵元燃料問(wèn)題燃料區(qū)熱能區(qū)修正前后宏觀吸收截面誤差，可看出，未修正時(shí)，燃料區(qū)熱能區(qū)宏觀吸收截面誤差較大。這是由于在等效均勻化方法中，在燃料區(qū)進(jìn)行了均勻化處理，若熱能區(qū)不采用缺
原子能科學(xué)技術(shù) 2019年7期2019-07-15
- 不等溫分布下燃料棒徑向溫度相關(guān)238U共振吸收截面計(jì)算
上的共振中子吸收截面(簡(jiǎn)稱吸收截面)存在空間分布，并受到不等溫分布的影響，功率分布的計(jì)算需精確計(jì)算這種情況下燃料棒徑向共振吸收截面。處理上述問(wèn)題的傳統(tǒng)方法是基于空間相關(guān)的丹科夫方法(SDDM, spatially dependent Dancoff method)[1]，該方法采用了不同溫度下的共振積分進(jìn)行插值，是Stamm’ler方法的擴(kuò)展[2]。研究表明[3-5]，SDDM在進(jìn)行以能群為單位的截面預(yù)測(cè)時(shí)存在顯著誤差。為提高計(jì)算精度又發(fā)展了子群方法，該方
原子能科學(xué)技術(shù) 2019年7期2019-07-15
- 低濃度NO和SO2混合氣體的測(cè)量方法研究
——被測(cè)氣體吸收截面，cm2/mol。由式（1）可知，光通過(guò)被測(cè)氣體后，強(qiáng)度發(fā)生衰減，其原因有被測(cè)氣體吸收、瑞利散射和米氏散射。由瑞利散射和米氏散射等引起的，吸收截面隨著波長(zhǎng)的變化而緩慢變化（低頻部分 σs）；而由氣體分子吸收引起的，吸收截面隨著波長(zhǎng)的變化而快速變化（高頻部分 σf）。DOAS 方法的基本思想就是將這兩個(gè)部分分離開(kāi)，利用多項(xiàng)式擬合的方法提取低頻部分[1-4]，然后用吸收截面減去低頻部分獲得高頻部分 σf，氣體吸收截面可以由下式表示：根據(jù)式(
中國(guó)測(cè)試 2018年11期2018-12-06
- 差分吸收光譜法測(cè)量氣體濃度的光程特性數(shù)值模擬
為待測(cè)氣體的吸收截面。2 計(jì)算模型當(dāng)待測(cè)氣體是多種氣體的混合物時(shí)，考慮到實(shí)際測(cè)量中水蒸汽的吸收、光學(xué)系統(tǒng)的透過(guò)率、CCD響應(yīng)、顆粒的散射和吸收、氣體本身引起的Raileigh散射和Mie散射等，必須對(duì)(1)式做相應(yīng)的修改：εR(λ,l)+εM(λ,l)·dl](2)(3)將(3)式代入(2)式，可得：εR(λ,l)+εM(λ,l)·dl](4)3 吸收截面和吸收光譜的數(shù)據(jù)處理運(yùn)用DOAS方法反演氣體濃度的關(guān)鍵之處在于將氣體吸收截面分成窄帶吸收截面和寬帶吸收
電力科技與環(huán)保 2018年1期2018-02-07
- 黑碳團(tuán)簇氣溶膠混合生長(zhǎng)的紅外吸收特性及長(zhǎng)波輻射效應(yīng)?
擬的新鮮黑碳吸收截面大約是其等效球形假設(shè)的4倍左右[20].而黑碳混合生長(zhǎng)對(duì)于黑碳的紅外吸收截面的定量化影響有待研究,當(dāng)前常用的球形近似模型是否能夠精確描述具有團(tuán)簇形態(tài)和多成分混合方式的老化黑碳?xì)馊苣z的紅外吸收特性也需要評(píng)估.相比較而言,黑碳混合生長(zhǎng)引起的短波吸收截面的放大效應(yīng)非常明顯.最新的實(shí)測(cè)和模擬指出,在可見(jiàn)光波段,硫酸鹽或有機(jī)物包裹黑碳將導(dǎo)致黑碳吸收截面放大1.5到3.5倍以上,其定量化影響主要由氣溶膠微觀形態(tài)、混合方式和相對(duì)濕度等因素決定[21?
物理學(xué)報(bào) 2017年16期2017-09-07
- 1.572μm附近CO2吸收光譜的測(cè)量?
CO2氣體的吸收截面、自增寬系數(shù)、空氣增寬系數(shù),這些參數(shù)補(bǔ)充和完善了現(xiàn)有的數(shù)據(jù)庫(kù).定量分析了溫度、壓強(qiáng)對(duì)譜線的影響,建立了光學(xué)厚度和吸收截面的數(shù)值計(jì)算模型,并已經(jīng)用于我國(guó)的CO2激光雷達(dá),為其高精度數(shù)據(jù)反演奠定了技術(shù)基礎(chǔ).這些工作能夠提高工作在該波段的差分吸收CO2探測(cè)激光雷達(dá)的反演精度.∶大氣光學(xué),激光雷達(dá),CO2吸收光譜,雙光路差分1 引 言隨著工業(yè)化的不斷推進(jìn),大氣中的CO2濃度急劇上升,導(dǎo)致全球變暖,直接威脅著人類的生存和發(fā)展,對(duì)空氣中CO2濃度的
物理學(xué)報(bào) 2017年10期2017-08-09
- 基于咔唑的雙光子熒光次氯酸根探針光學(xué)性質(zhì)及響應(yīng)機(jī)理
較大的雙光子吸收截面，且與ClO－反應(yīng)后，生成物的雙光子吸收截面值顯著增加，因此兩分子均可作為性能優(yōu)良的雙光子熒光探針?lè)肿?。此外，通過(guò)分析HCH和HCM分子與ClO－反應(yīng)前后的Mulliken電荷布居情況，從理論上證實(shí)了該系列熒光探針?lè)肿拥淖R(shí)別機(jī)理是C＝N異構(gòu)化。熒光探針；雙光子吸收；次氯酸根；C＝N異構(gòu)化1 引言作為人體內(nèi)重要的活性氧之一，次氯酸根(ClO－)直接參與生命體眾多的生理過(guò)程，在生命活動(dòng)中發(fā)揮著至關(guān)重要的作用1－4。一方面，次氯酸根能夠維持細(xì)
物理化學(xué)學(xué)報(bào) 2016年12期2016-12-29
- 紫外光譜氣體分析儀性能影響因素研究
徑。紫外光譜吸收截面溫度1 引言國(guó)家環(huán)境保護(hù)規(guī)劃提出持續(xù)加大減排力度，要求現(xiàn)役或新建電力燃煤機(jī)組，鋼鐵燒結(jié)機(jī)，石化、有色、建材等行業(yè)的工業(yè)窯爐，其他燃煤鍋爐，實(shí)施低氮燃燒技術(shù)、安裝脫硫脫硝設(shè)施，裝置運(yùn)行必須監(jiān)測(cè)SO2、NO。隨著脫硫、脫硝標(biāo)準(zhǔn)大幅提高，需要性能更高的監(jiān)測(cè)產(chǎn)品。目前，國(guó)際上SO2、NO監(jiān)測(cè)技術(shù)主要有非分散紅外(NDIR)和紫外(UV)。但NDIR技術(shù)背景干擾大，靈敏度不高，很難滿足監(jiān)測(cè)新要求。本文研究的紫外光譜分析儀基于特征吸收，傳感系統(tǒng)由光
分析儀器 2016年4期2016-09-21
- 末端基團(tuán)對(duì)芴類衍生物分子非線性光學(xué)性質(zhì)的影響
較大的雙光子吸收截面以及較好的光限幅效應(yīng)。此外，F(xiàn)2分子的末端基團(tuán)―NO2與F1分子的末端基團(tuán)―N（CH3）2相比具有更強(qiáng)的得電子能力，因而使得F2分子具有更大的躍遷偶極矩，雙光子吸收截面增大，光限幅效應(yīng)更為明顯。光限幅效應(yīng)；雙光子吸收；速率方程-光場(chǎng)強(qiáng)度方程；芴類衍生物分子1 引言近年來(lái)，激光作為一種強(qiáng)光源被廣泛應(yīng)用于醫(yī)療、通訊、工農(nóng)業(yè)、軍事等各個(gè)領(lǐng)域，這一方面促進(jìn)了人類社會(huì)的發(fā)展，而另一方面強(qiáng)激光帶來(lái)的輻射威脅同時(shí)會(huì)損害人類的健康1，2。隨著強(qiáng)激光光源
物理化學(xué)學(xué)報(bào) 2016年6期2016-09-09
- NO氣體紫外差分吸收截面的測(cè)量
氣體紫外差分吸收截面的測(cè)量馮銳, 李永華(華北電力大學(xué) 能源動(dòng)力與機(jī)械工程學(xué)院，河北保定071003)摘要：氣體吸收截面的測(cè)量是影響差分吸收光譜技術(shù)(DOAS)測(cè)量精度的主要因素。為了得到吸收特征明顯的NO氣體吸收截面，采用分辨率為0.1 nm的高精度光譜儀、氘燈光源和自制的封閉式實(shí)驗(yàn)測(cè)量系統(tǒng)。將吸收截面分解為快變部分和慢變部分，并利用多項(xiàng)式擬合的方法對(duì)結(jié)果進(jìn)行了修正。實(shí)驗(yàn)得到了NO氣體在200～230 nm紫外波段的吸收截面。結(jié)果表明：相較于傳統(tǒng)的測(cè)量方
電力科學(xué)與工程 2016年5期2016-07-04
- 非相干光寬帶腔增強(qiáng)吸收光譜技術(shù)應(yīng)用于SO2弱吸收的測(cè)量
出待測(cè)氣體的吸收截面。SO2由于a3B1—X1A1自旋禁阻躍遷，在345～420 nm波段吸收截面較低(～10-22cm2/molecule)，其測(cè)量有一定難度，而準(zhǔn)確的弱吸收截面對(duì)于衛(wèi)星反演大氣痕量氣體濃度以及大氣研究等方面均有重要意義。采用365 nm LED光源的寬帶腔增強(qiáng)吸收光譜實(shí)驗(yàn)裝置測(cè)量357～385 nm波段范圍SO2的弱吸收，獲得該波段SO2弱吸收截面，并與已公開(kāi)發(fā)表的SO2吸收截面進(jìn)行對(duì)比，相關(guān)系數(shù)r為0.997 3, 驗(yàn)證了非相干光寬帶
光譜學(xué)與光譜分析 2016年2期2016-06-15
- 基于DOAS的氨排放在線監(jiān)測(cè)技術(shù)研究
處理分析氨的吸收截面的計(jì)算對(duì)其濃度反演很關(guān)鍵。實(shí)驗(yàn)利用48ppm、32ppm及24ppm的氨進(jìn)行。其中，48ppm標(biāo)準(zhǔn)氨直接從氣瓶減壓得到，其余兩種種濃度氨利用標(biāo)準(zhǔn)氨和氮?dú)饣旌系玫?。在每種濃度下實(shí)驗(yàn)8組，共計(jì)32組，在三種濃度條件下計(jì)算氨吸收截面，并繪制相應(yīng)計(jì)算結(jié)果?，F(xiàn)以24ppm情況下氨吸收截面圖為例分析：在195-220nm波段上，存在五個(gè)明顯的吸收峰，并且每個(gè)波峰值在順次減小。經(jīng)過(guò)查閱資料，看到在標(biāo)準(zhǔn)氨吸收截面與實(shí)驗(yàn)室測(cè)得的氨吸收截面在吸收峰變化趨勢(shì)
電子測(cè)試 2015年15期2015-12-05
- 高產(chǎn)水稻劍葉的葉綠素含量、捕光色素分子的內(nèi)稟特性與飽和光強(qiáng)關(guān)系的研究
數(shù)如本征光能吸收截面、激子傳遞到光反應(yīng)中心的速率（kp）、熱耗散速率（kD）和激發(fā)態(tài)的平均壽命（τ）等有關(guān)，與葉片的葉綠素含量無(wú)關(guān)。光合作用對(duì)光響應(yīng)的機(jī)理模型；水稻；本征光能吸收截面；飽和光強(qiáng)水稻是人類最重要的糧食作物之一，而光合作用是作物生長(zhǎng)發(fā)育和產(chǎn)量形成的生理基礎(chǔ)，也是作物生產(chǎn)力高低的決定性因素［1］。研究表明：水稻干物質(zhì)產(chǎn)量的90%～95%來(lái)自生育后期的葉片光合作用［2］，而稻谷產(chǎn)量的40%～60%直接來(lái)自劍葉的光合作用［3］，因此研究劍葉的光合特性
- 處理NaCs光解離問(wèn)題的兩種方案比較
Cs分子的光吸收截面，并對(duì)由這兩種方案計(jì)算得出的結(jié)果進(jìn)行了比較. 結(jié)果表明劈裂算符-傅立葉變換傳播方案能更好地展示光吸收截面的中間動(dòng)力學(xué)信息，而在研究初始波包與光吸收截面的關(guān)系時(shí)，由切比雪夫多項(xiàng)式展開(kāi)方案獲得的結(jié)果則更直觀. 利用后一方案計(jì)算的從基態(tài)X1∑+不同振動(dòng)態(tài)躍遷到激發(fā)態(tài)B1∑+上相應(yīng)的光吸收截面的結(jié)果表明，初始波包對(duì)光吸收截面有一定的影響，所有振動(dòng)態(tài)的吸收截面均表現(xiàn)出諧振行為，即每一個(gè)振動(dòng)態(tài)吸收截面最小值的個(gè)數(shù)恰好等于基態(tài)振動(dòng)態(tài)波函數(shù)節(jié)點(diǎn)的個(gè)數(shù)，
原子與分子物理學(xué)報(bào) 2015年4期2015-03-23
- 壓水堆控制棒價(jià)值的虧損速率研究
很大的熱中子吸收截面和較大的超熱中子吸收截面。常見(jiàn)的控制棒吸收體材料有鉿、銀、鏑、Ag-In-Cd合金、B4C、鎢、304不銹鋼等，根據(jù)用途分為調(diào)節(jié)棒、補(bǔ)償棒和安全棒［4］。鉿是一種較好的吸收材料，天然鉿的平均熱中子吸收截面為1.05×10-22cm2，并具有較大的共振吸收截面，但鉿價(jià)格昂貴，一般僅限于軍用。目前，商用堆一般采用Ag-In-Cd合金作為控制棒吸收材料，鎘具有很大的熱中子吸收截面，銀和銦在超熱能區(qū)有較大的共振吸收峰。Ag-In-Cd一般封裝于
原子能科學(xué)技術(shù) 2015年1期2015-03-20
- 一種改進(jìn)的差分吸收光譜煙氣中NO濃度測(cè)量方法
—待測(cè)氣體的吸收截面。在實(shí)際現(xiàn)場(chǎng)測(cè)量的過(guò)程中，由于煙氣中的水蒸氣和其他組分氣體的吸收、煙塵顆粒的吸收和散射、光學(xué)系統(tǒng)的透過(guò)率及煙氣本身的Raileigh散射等，無(wú)法直接運(yùn)用Beer-Lambert定律進(jìn)行混合氣體的濃度反演。DOAS方法將吸收截面分成了兩部分：隨波長(zhǎng)快速變化的窄帶吸收截面和隨波長(zhǎng)緩慢變化的寬帶吸收截面，并將各種散射過(guò)程及水蒸氣的吸收等歸結(jié)為寬帶部分，而將待測(cè)氣體分子的窄帶吸收特性歸結(jié)于強(qiáng)度譜中的窄帶特性。通過(guò)濾波將其中的低頻部分，即寬帶部分
化工自動(dòng)化及儀表 2015年3期2015-01-13
- 2，5－雙（對(duì)二甲氨基苯乙烯基）吡嗪的雙光子誘導(dǎo)熒光性質(zhì)
有大的雙光子吸收截面的有機(jī)材料在頻率上轉(zhuǎn)換激射［1，2］、三維光存儲(chǔ)［3］、三維微加工［4，5］、光動(dòng)力治療［6－8］等領(lǐng)域受到了廣泛的關(guān)注。近年來(lái)，由于雙光子熒光顯微鏡的發(fā)展，基于雙光子光誘導(dǎo)的熒光成像成為生物技術(shù)領(lǐng)域中的研究熱點(diǎn)［9－11］。對(duì)大多數(shù)熒光材料而言，單光子的摩爾消光系數(shù)為～10－16cm2，而雙光子的吸收截面為～10－50cm4·s／photon，材料的雙光子吸收與激發(fā)光光強(qiáng)的平方有強(qiáng)烈的關(guān)聯(lián)，因此要產(chǎn)生雙光子吸收，激光光場(chǎng)必須有足夠高的
影像科學(xué)與光化學(xué) 2015年4期2015-01-05
- 2－苯硼酸基－4，6雙(4－N，N－二乙基苯乙烯基)嘧啶的合成及光學(xué)性質(zhì)
較大的雙光子吸收截面.嘧啶;對(duì)羧基苯硼酸;合成;光學(xué)性質(zhì)嘧啶類化合物是生命活動(dòng)中一類很重要的物質(zhì)，廣泛存在于人體及其他生物體內(nèi)，如核酸中最常見(jiàn)的5種含氮堿性組分中有3種嘧啶，即尿嘧啶、胞嘧啶和胸腺嘧啶.因此，具有較強(qiáng)生物活性的嘧啶類化合物受到廣泛關(guān)注［1］.此外，相對(duì)其他含氮雜環(huán)來(lái)說(shuō)，嘧啶環(huán)具有良好的共平面性及較高的離子化電位，可以作為優(yōu)秀的吸電子基團(tuán)(A)，嘧啶環(huán)的2、4、5、6位可以發(fā)生取代反應(yīng)，生成相應(yīng)的取代嘧啶化合物，用來(lái)構(gòu)建非線性光學(xué)化合物的結(jié)構(gòu)
- 基于頻譜校正的傅里葉變換濾波差分吸收光譜監(jiān)測(cè)實(shí)驗(yàn)研究
在波長(zhǎng)λ處的吸收截面，可以在實(shí)驗(yàn)室測(cè)量得到.氣體濃度c可由下式計(jì)算：定義D（λ）稱為光學(xué)密度（Optical Density），則：但在實(shí)際測(cè)量中，光程中不僅僅存在一種氣體，而且還包括瑞利散射εR（λ）和米散射εM（λ）引起的消光［3］.考慮到上述因素，實(shí)際氣體吸收的輻射強(qiáng)度應(yīng)按照修正的Lambert-Beer定律計(jì)算：在氣體測(cè)量過(guò)程中由瑞利散射和米散射引起的光學(xué)密度在隨波長(zhǎng)而緩慢變化，而由分子吸收引起的光學(xué)密度隨波長(zhǎng)快速變化，用高通濾波的方法能消除這些消
動(dòng)力工程學(xué)報(bào) 2014年8期2014-06-25
- 兩種新型芴類衍生物的三光子吸收特性研究
測(cè)試其三光子吸收截面的方法，得到了它們的三光子吸收截面分別高達(dá)（6.03±0.6）× 10－76cm6·s2／photon2和（4.25±0.4）×10－76cm6·s2／photon2的結(jié)果，在高斯03軟件下，用密度泛函方法對(duì)這兩個(gè)分子進(jìn)行了結(jié)構(gòu)優(yōu)化，并用含時(shí)密度泛函理論計(jì)算了它們的激發(fā)態(tài)能量和電子軌道。結(jié)果表明，分子內(nèi)電荷轉(zhuǎn)移方向?qū)θ庾游沾嬖谟绊?。非線性光學(xué)；三光子吸收截面；光限幅；芴類衍生物引 言三光子吸收屬于多光子吸收中的一種，具有大的三光子吸
激光技術(shù) 2014年2期2014-06-23
- 汞氣質(zhì)量濃度在線測(cè)量標(biāo)定方法研究
吸收度；σ為吸收截面.將式（5）變形根據(jù)式（8），已知吸收截面σ和測(cè)量區(qū)域光程長(zhǎng)度L，只要測(cè)得光強(qiáng)經(jīng)過(guò)氣體后的吸收度A，就能換算出C.1.2 飽和汞蒸氣性質(zhì)由相平衡理論［11］可知，任何液體在一定溫度下都有一個(gè)確定的飽和蒸氣壓.由于汞的飽和蒸氣壓極低（293.15K時(shí)僅0.17Pa），故平衡時(shí)，飽和汞蒸氣滿足理想氣體狀態(tài)方程［12］：結(jié)合密度定義可得飽和汞蒸氣質(zhì)量濃度式中：ρ為飽和汞蒸氣質(zhì)量濃度，g／m3；MHg為汞的摩爾質(zhì)量，MHg＝200.59g／mo
動(dòng)力工程學(xué)報(bào) 2014年1期2014-06-23
- D-A 型二噻吩并磷雜茂衍生物分子的雙光子吸收性質(zhì)
有大的雙光子吸收截面的材料在三維光信息存儲(chǔ)［2］、光 學(xué) 微 加 工［3］、光 限 幅［4］、光 動(dòng) 力 學(xué) 治療［5］和雙光子熒光顯微 （TPEP）成像［6］等許多領(lǐng)域展示出良好的應(yīng)用前景.因此設(shè)計(jì)和合成具有功能性的雙光子吸收材料成為理論和實(shí)驗(yàn)工作者非常感興趣的課題.為了改善分子的雙光子吸收截面值，人們開(kāi)展了廣泛的結(jié)構(gòu)-性質(zhì)關(guān)系的研究［7-10］.已經(jīng)報(bào)道的雙光子吸收分子類型有二維的偶極分子 （D-π-A）和四極矩分子 （A-π-A，Dπ-D）以及多極的
原子與分子物理學(xué)報(bào) 2014年4期2014-03-20
- 球床氟鹽冷卻高溫堆中6Li摩爾濃度對(duì)冷卻劑溫度反應(yīng)性系數(shù)影響的研究
2中含有微觀吸收截面很大6Li核素，其摩爾含量會(huì)對(duì)冷卻劑的溫度反應(yīng)性系數(shù)造成影響，因此研究6Li摩爾含量對(duì)冷卻劑溫度反應(yīng)性系數(shù)的影響十分必要。本文以無(wú)限球床為計(jì)算模型，利用SCALE6 (Standardized Computer Analyses for Licensing Evaluation)對(duì)不同6Li摩爾含量的冷卻劑溫度反應(yīng)性系數(shù)進(jìn)行研究。分析結(jié)果表明，當(dāng)冷卻劑中6Li摩爾含量占Li元素總量的0.005%時(shí)，冷卻劑中6Li和7Li的宏觀吸收截面大
核技術(shù) 2014年9期2014-01-19
- 船舶柴油機(jī)尾氣檢測(cè)系統(tǒng)設(shè)計(jì)研究
σ——?dú)怏w的吸收截面，與波長(zhǎng)λ、壓力p、溫度T有關(guān)。以上是理想化的公式，其前提條件是壓力、溫度恒定，氣體在檢測(cè)室里分布較為均勻，而且入射光是單一波長(zhǎng)。當(dāng)被檢測(cè)的氣體有多種時(shí)，式(1)為I(λ,p,T)=Io(λ)exp(2)式中：σi(λ,p,T)——第i種氣體的吸收截面；Ci——第i種氣體在光程L上的平均質(zhì)量濃度；Cm(λ)——?dú)鈶B(tài)污染物吸收、顆粒物吸收與散射等各種作用相加引起的光強(qiáng)衰減系數(shù)。(3)可得譜線結(jié)構(gòu):(4)Io′(λ)包含了干擾因素，如顆粒物
船海工程 2012年1期2012-01-23
- 基于LD波長(zhǎng)調(diào)制的環(huán)境氧氣濃度實(shí)時(shí)檢測(cè)技術(shù)＊
0nm附近的吸收截面系數(shù)，根據(jù)所測(cè)得的相同波長(zhǎng)下的單線吸收度直接估計(jì)環(huán)境中的氧氣濃度。所提出的方法在實(shí)驗(yàn)裝置上更為簡(jiǎn)單，并通過(guò)實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證了其測(cè)量精度能夠滿足許多場(chǎng)合應(yīng)用的需要。1 基本原理與實(shí)驗(yàn)裝置1.1 基本原理氧氣在760nm附近存在一個(gè)吸收譜帶（即A帶），它幾乎不會(huì)受其他氣體的吸收光譜的干擾，所以可以作為氧氣檢測(cè)的特征吸收譜帶。因此，研究中使用了760nm的可調(diào)諧激光二極管，通過(guò)溫度控制和驅(qū)動(dòng)電流調(diào)制來(lái)實(shí)現(xiàn)LD的輸出波長(zhǎng)在760nm附近進(jìn)行掃描，以獲得
光學(xué)儀器 2012年4期2012-01-21
- 基于差分吸收光譜法的烷烴氣體檢測(cè)系統(tǒng)的研制
種待測(cè)氣體的吸收截面，L表示光程長(zhǎng)，εR(λ)和εM(λ)表示瑞利散射和米散射的消光系數(shù)，A(λ)表示系統(tǒng)的傳輸函數(shù).將(2)式兩邊取對(duì)數(shù)，可得吸光度OD為:εR(λ)+εM(λ))L.(3)實(shí)際的測(cè)量過(guò)程中，通過(guò)測(cè)量吸光度OD，并結(jié)合數(shù)學(xué)處理方法除掉εR(λ)和εM(λ)，在有足夠的數(shù)據(jù)點(diǎn)的情況下，利用多項(xiàng)式擬合算法對(duì)數(shù)據(jù)進(jìn)行處理和最小二乘法進(jìn)行濃度的反演，就能夠得到待測(cè)氣體的濃度值.1.2 實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)整個(gè)實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)主要包括紅外光源、長(zhǎng)光程氣體池、石英光纖、
- 皮秒激光透射率法表征高分子薄膜雙光子吸收截面
重視。雙光子吸收截面是衡量材料雙光子吸收能力的物理參數(shù)，為了準(zhǔn)確地測(cè)量材料的雙光子吸收截面，在過(guò)去的幾十年中，多種測(cè)量雙光子吸收截面的方法陸續(xù)得到了發(fā)展，其中包括非線性透過(guò)率法，Z掃描技術(shù)，雙光子誘導(dǎo)熒光法等［16～18］。非線性透過(guò)率法是直接測(cè)量透射光強(qiáng)隨入射光強(qiáng)的變化情況而得出雙光子吸收截面的一種方法。本文基于非線性透過(guò)率法，用皮秒激光器對(duì)雙光子材料薄膜進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究，該項(xiàng)研究以往未見(jiàn)有公開(kāi)的報(bào)道。2 測(cè)量原理實(shí)驗(yàn)中采用非線性透過(guò)率法［19］對(duì)實(shí)驗(yàn)樣品
中國(guó)光學(xué) 2011年1期2011-11-06
- 有機(jī)雜環(huán)類雙光子材料的研究進(jìn)展
有大的雙光子吸收截面的材料在雙光子熒光顯微和成像[1-2]、三維光信息存儲(chǔ)[3]、光學(xué)微加工[4]、光學(xué)限幅材料[5]等方面展示出良好的應(yīng)用前景.尤其在生命科學(xué)領(lǐng)域有著無(wú)可比擬的優(yōu)越性:(1)雙光子激發(fā)過(guò)程使用的波長(zhǎng)在生物光學(xué)窗口(600～900 nm)的范圍內(nèi),避開(kāi)了生命體系所不能承受的紫外-可見(jiàn)光損傷;(2)由于生物組織對(duì)這一光波段的線性吸收與Rayleigh散射均比較小,因此可以在深度三維空間的任意點(diǎn)上引發(fā)特定的光物理過(guò)程和光化學(xué)反應(yīng)[6].雙光子材
化學(xué)研究 2011年2期2011-09-24
- Photoabsorp tion of Na n C lusters and Vo lum e P lasm on:Theory Rev iew
紫外范圍內(nèi)的吸收截面.在可見(jiàn)光部分N a20的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)與現(xiàn)有的數(shù)據(jù)非常吻合.除了表面等離激元在可見(jiàn)光區(qū)域很強(qiáng)的吸收峰外,還觀察到紫外區(qū)域明顯的光吸收.對(duì)吸收截面光譜進(jìn)行洛倫茲擬合揭示了中心略高于4eV寬峰的存在,這個(gè)寬峰的頻率與權(quán)重均與理論預(yù)測(cè)非常接近,被確定為納米團(tuán)簇“體等離激元”共振.這些吸收光譜是金屬納米團(tuán)簇由光子激發(fā)的“體等離激元”集體電子態(tài)的首次實(shí)驗(yàn)觀測(cè)與證實(shí),這種實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象只存在于有限體系.納米團(tuán)簇;體等離激元;表面等離激元;光吸收Plasm o
- Photoabsorption of Nan Clusters andVolume Plasmon:Experimental Results
Na20的光吸收截面，其中紅點(diǎn)代表實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù) Fig.4 Photo-absorption cross section (per atom) of Na20 as a function of photon energy.Dots are experimental data; solid line is drawn to guide the eye圖5 Na92的光吸收截面，其中紅點(diǎn)代表實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù) Fig.5 Photo-absorption cross sec
- 新型雙光子化合物3-(1-乙烯基呋喃)二苯并噻吩的合成及其光學(xué)性能*
熒光和雙光子吸收截面的有機(jī)材料成為研究熱點(diǎn)[1～3]。雙光子熒光是長(zhǎng)波激發(fā)短波發(fā)射，所用激發(fā)光的波長(zhǎng)紅移近一倍，一般位于600 nm～900 nm。在雙光子吸收的激發(fā)過(guò)程中，所用的激發(fā)光具有很好的穿透性，Rayleigh散射小，背景光干擾小，便于觀測(cè)，并且光損傷、光漂白、光毒性都較小。所以雙光子吸收過(guò)程在有機(jī)材料的一些潛在應(yīng)用領(lǐng)域已經(jīng)被廣泛研究，如光學(xué)限制[4]、三維光學(xué)數(shù)據(jù)存儲(chǔ)[5]、熒光成像[6]和微細(xì)加工[7]等。本文以二苯并噻吩為原料,采用TiCl
合成化學(xué) 2010年3期2010-11-27
- 兩種不同計(jì)算發(fā)射截面方法的比較
心的數(shù)目就是吸收截面。因此，以圓頻率和波長(zhǎng)為變數(shù)的吸收截面σ(ωk)和σ(λk)可以分別表示為(14)(15)(16)發(fā)射截面實(shí)際上指的是受激發(fā)射截面，它是直接與激光器件參數(shù)聯(lián)系的一個(gè)光譜參數(shù)，它可以從激光器件參數(shù)的測(cè)試中得到,又可以從自發(fā)輻射的熒光光譜測(cè)試中得到：=a(ωk)I(ωk)dx(17)I(ωk)=I0(ωk)ea(ωk)x(18)在這一計(jì)算中同樣忽略了自發(fā)輻射從式(17)可得光放大系數(shù)從而受激發(fā)射截面(19)σ21=g1σ21/g2(20)σ
大慶師范學(xué)院學(xué)報(bào) 2010年3期2010-09-25