虛部
- 格點(diǎn)量子色動力學(xué)數(shù)據(jù)的虛部分布與信號改進(jìn)*
點(diǎn)關(guān)聯(lián)函數(shù)實(shí)部與虛部對規(guī)范場采樣的分布,給出了一種可能的實(shí)、虛部分布間的定量關(guān)系,并通過計算實(shí)部與虛部的非平庸統(tǒng)計相關(guān)性對該關(guān)系加以驗(yàn)證.利用該實(shí)、虛部的統(tǒng)計相關(guān)性,格點(diǎn)關(guān)聯(lián)函數(shù)的方差可以得到約40%的改進(jìn).這些結(jié)果為進(jìn)一步理解格點(diǎn)計算中統(tǒng)計誤差的物理來源以及發(fā)展信號改進(jìn)方案提供了全新的思路.1 引言在標(biāo)準(zhǔn)模型框架下,量子色動力學(xué)(QCD)是描述強(qiáng)相互作用的基本理論.然而,QCD 在強(qiáng)子能區(qū)具有非微擾特性,傳統(tǒng)量子場論中的微擾解法失效,需要非微擾求解方案.
物理學(xué)報 2023年20期2023-11-16
- 散射信道下OFDM/OQAM離散導(dǎo)頻迭代信道估計算法
交,存在著固有的虛部干擾,傳統(tǒng)的OFDM信道估計不適用OFDM/OQAM 系統(tǒng),因此需要根據(jù)散射信道的特點(diǎn)研究相應(yīng)的信道估計算法。1 基于散射信道的OFDM/OQAM系統(tǒng)1.1 OFDM/OQAM系統(tǒng)假設(shè)OFDM系統(tǒng)子載波數(shù)為M,離散OFDM/OQAM 發(fā)送的信號可表示為[3](1)其中,am,n為第n個符號第m個子載波上的信號, 為原型濾波器。對于原型濾波器,在實(shí)部正交。(2)其中, ()*為共軛。假設(shè)對流層散射信道的單位脈沖響應(yīng)為h[k],最大延遲擴(kuò)展
南陽理工學(xué)院學(xué)報 2023年4期2023-10-19
- 黏彈性基體中FG-CNTRCs 圓柱殼熱振動特性分析
有頻率分為實(shí)部和虛部，分別表示系統(tǒng)的阻尼因子和有阻尼固有頻率，其中系統(tǒng)穩(wěn)定的充要條件為固有頻率實(shí)部為負(fù)［30］，且虛部反映了結(jié)構(gòu)的抗彎剛度［31］，因此，本文主要分析各參數(shù)對無量綱固有頻率虛部的影響規(guī)律.非局部參數(shù)α對無量綱固有頻率實(shí)部的影響較小，而虛部隨非局部參數(shù)α的增大而減小.當(dāng)非局部參數(shù)和地基彈性參數(shù)相同時，不同CNTs 分布類型對應(yīng)的S-S CNTRCs 圓柱殼無量綱固有頻率虛部數(shù)值按大小排序?yàn)椋篎G-O＜FG-V＜UD＜FG-X，這是由于圓柱殼的
湖南大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2023年6期2023-07-14
- 基于改進(jìn)型偏最小二乘法的諧波源識別
式（4）的實(shí)部和虛部展開就有公式（5）、公式（6）。式中：Ushx為系統(tǒng)側(cè)的h次諧波電壓源的實(shí)部；Ushy為系統(tǒng)側(cè)的h次諧波電壓源的虛部；Upcchx為公共耦合點(diǎn)的h次諧波電壓的實(shí)部；Upcchy為公共耦合點(diǎn)的h次諧波電壓的虛部；Ipcchx為公共耦合點(diǎn)的h次次諧波電流的實(shí)部；Ipcchy為公共耦合點(diǎn)的h次次諧波電流的虛部；Zshx為系統(tǒng)側(cè)的h次諧波阻抗的實(shí)部；Zshy為系統(tǒng)側(cè)的h次諧波阻抗的虛部。利用改進(jìn)型偏最小二乘法對公式（5）、公式（6）進(jìn)行回歸計算
中國新技術(shù)新產(chǎn)品 2023年6期2023-06-07
- 一維函數(shù)光子晶體的界面態(tài)
體組合結(jié)構(gòu)的阻抗虛部進(jìn)行了計算,分析了組合結(jié)構(gòu)中存在多個界面態(tài)的條件以及多界面態(tài)的位置和數(shù)目,并對組合結(jié)構(gòu)內(nèi)的電場分布進(jìn)行了計算,結(jié)果表明,在界面態(tài)頻率處的光波存在明顯的光子局域.通過改變元胞數(shù)目可調(diào)控界面態(tài)的位置,并滿足對界面態(tài)不同的應(yīng)用需求.但上述研究的光子晶體均為常規(guī)型,即折射率為常數(shù).本文利用傳輸矩陣法給出一維組合函數(shù)型光子晶體的匹配矩陣和傳輸矩陣,在此基礎(chǔ)上研究一維函數(shù)光子晶體的界面態(tài),并研究折射率端點(diǎn)值、介質(zhì)厚度和入射角對界面態(tài)位置的影響,從而
吉林大學(xué)學(xué)報（理學(xué)版） 2023年3期2023-05-21
- FBMC/OQAM系統(tǒng)部分置零編碼輔助導(dǎo)頻方案
信道時會產(chǎn)生固有虛部干擾，使得FBMC/OQAM系統(tǒng)中的信道估計、同步等關(guān)鍵技術(shù)變得更為困難[11-15]。傳統(tǒng)的基于OFDM系統(tǒng)的信道估計方式將不再適用于FBMC/OQAM系統(tǒng)，因此如何處理FBMC/OQAM系統(tǒng)中固有虛部干擾問題，將是信道估計技術(shù)研究的一個重點(diǎn)問題。由于導(dǎo)頻可以根據(jù)信道變化情況進(jìn)行實(shí)時追蹤，故而在對有關(guān)時變信道的信道估計算法進(jìn)行研究時，學(xué)者更偏向選擇基于對導(dǎo)頻的信道估計開發(fā)設(shè)計。目前利用導(dǎo)頻解決這一問題的方法，主要有干擾利用和干擾消除兩
計算機(jī)測量與控制 2023年1期2023-02-06
- 在具有Fano干涉非對稱雙量子阱中實(shí)現(xiàn)渦旋四波混頻
色散K+的實(shí)部和虛部隨半徑r的變化如圖3所示. 由圖3(B)和(E)可見, 當(dāng)Δp=0時, 色散虛部和實(shí)部的值均等于0, 因此FWM場的相位不會發(fā)生扭曲, 其強(qiáng)度最強(qiáng). 由圖3(A),(C),(D),(F)可見, 當(dāng)Δp=5 meV或-5 meV時, 色散實(shí)部和虛部的值均增加, 表明相位的空間相關(guān)性和吸收均增加, 導(dǎo)致FWM場的相位發(fā)生扭曲且強(qiáng)度降低. 圖3(A)中色散的實(shí)部為正值, 圖3(C)中色散的實(shí)部為負(fù)值, 從而使FWM場相位旋轉(zhuǎn)方向相反； 圖3(
吉林大學(xué)學(xué)報（理學(xué)版） 2022年6期2022-11-20
- 吸收介質(zhì)中的費(fèi)馬原理和折射定律
文中的復(fù)折射率的虛部不同于吸收介質(zhì)的復(fù)折射率的虛部,前者代表光線旋轉(zhuǎn),后者與光的衰減有關(guān)。對于吸收介質(zhì),有研究者用吸收介質(zhì)的復(fù)折射率參數(shù)代替透明介質(zhì)中的折射率參數(shù)獲得吸收介質(zhì)中復(fù)數(shù)形式的折射定律[1,10－11],但這樣處理會出現(xiàn)光路不可逆[12],有一定的局限性,必須考慮等幅面與等相面兩單位矢量之間的夾角對光線實(shí)際路徑的影響[13]。本文通過定義復(fù)有效折射率,利用費(fèi)馬原理推導(dǎo)出光在吸收介質(zhì)界面折射時的折射定律,最后用傳播的有效折射率代替透明介質(zhì)折射定律中
上饒師范學(xué)院學(xué)報 2022年3期2022-10-12
- 一種超高頻微帶八木標(biāo)簽天線的研究與設(shè)計
輸入阻抗的實(shí)部和虛部均有影響，但在常用頻段（902～928 MHz）中，T 型匹配網(wǎng)絡(luò)的長度對天線輸入阻抗實(shí)部和虛部的影響均較大，微帶八木天線輸入阻抗的實(shí)部和虛部隨T 型匹配網(wǎng)絡(luò)長度的增加而增加，且虛部的變化量大于實(shí)部的變化量。通過圖5 可以看出微帶八木天線輸入阻抗的實(shí)部隨T 型匹配網(wǎng)絡(luò)寬度的增加而增加，輸入阻抗的虛部隨寬度的增加而減少，且虛部的變化量小于實(shí)部的變化量。因此由以上的規(guī)律可知，首先改變W2可以匹配天線實(shí)部，改變L4，仍無法滿足虛部匹配大小。2
電子設(shè)計工程 2022年19期2022-10-11
- 一維PT對稱非厄米自旋軌道耦合Su-Schrieffer-Heeger 模型的拓?fù)湫再|(zhì)*
點(diǎn),此時出現(xiàn)能量虛部.當(dāng)γ ≈1.986 時,能隙重新在k=0 處閉合,且閉合點(diǎn)的能級虛部 I m(E)=0 (如圖4(e)).這說明了體系發(fā)生第二次相變,而且條件與(12)式一致.隨著非厄米勢能的增加,兩個奇異點(diǎn)繼續(xù)移動,復(fù)能區(qū)逐漸擴(kuò)展到中心.在γ=2t=2.0 時,兩個奇異點(diǎn)在k=0處合并,虛部在k=0 處形成狄拉克錐,此時實(shí)部能量為E=±2δλ(如圖4(f)).最后,γ＞2t時,整個體系的能量全部為復(fù)數(shù),不再存在奇異點(diǎn).根據(jù)以上結(jié)果,可以確定虛勢能在
物理學(xué)報 2022年17期2022-09-14
- 利用復(fù)數(shù)的幾何意義解題
的橫坐標(biāo)，復(fù)數(shù)的虛部（b）是其對應(yīng)點(diǎn)的縱坐標(biāo)。下面舉例分析復(fù)數(shù)幾何意義的應(yīng)用。解題指導(dǎo)：利用復(fù)數(shù)與點(diǎn)的對應(yīng)關(guān)系解題的步驟：先確定復(fù)數(shù)的實(shí)部與虛部，然后確定復(fù)數(shù)對應(yīng)點(diǎn)的橫、縱坐標(biāo)，再根據(jù)已知條件，確定實(shí)部與虛部滿足的關(guān)系。解題指導(dǎo)：復(fù)數(shù)z與向量OZ是一一對應(yīng)關(guān)系。一個向量不管怎樣平移，它所對應(yīng)的復(fù)數(shù)是不變的，但其起點(diǎn)與終點(diǎn)對應(yīng)的復(fù)數(shù)可能改變。解題指導(dǎo)：解答本題的關(guān)鍵是利用復(fù)數(shù)與復(fù)平面上點(diǎn)的對應(yīng)關(guān)系，畫出復(fù)數(shù)在復(fù)平面上所表示的區(qū)域。
中學(xué)生數(shù)理化·高一版 2022年6期2022-07-08
- 石墨烯2種電導(dǎo)率模型的比較與分析
部有著明顯差異,虛部完全相同。Kubo公式計算出來的介電常數(shù)實(shí)部是隨著頻率的增加趨近于Drude公式計算出來的結(jié)果的?？赡苁且?yàn)镵ubo公式與Drude公式之間所差的帶間躍遷的表達(dá)式及Drude公式的過于簡化造成這種差異。折射率的變化趨勢相同,并沒有受到介電常數(shù)結(jié)果的影響,因此Kubo公式和Drude公式均可用來計算石墨烯的折射率,但Drude公式更便于計算。1 石墨烯電導(dǎo)率模型在微波波段,石墨烯的電導(dǎo)率為復(fù)數(shù)σ=σ′-iσ″。石墨烯的電導(dǎo)率可由Kubo公
沈陽師范大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版) 2022年1期2022-05-05
- 復(fù)數(shù)問題常見典型考題賞析
一個復(fù)數(shù)的實(shí)部和虛部,需要把復(fù)數(shù)化為a+bi的形式,還要注意這里a,b均為實(shí)數(shù)。解答復(fù)數(shù)的概念題,一定要緊扣復(fù)數(shù)的定義,牢記i的性質(zhì)。例1 現(xiàn)有下列四個命題:①若a∈R,則(a+1)i是純虛數(shù);②若a,b∈R,且a＞b,則a+i＞b+i;③若(x2-4)+(x2+3x+2)i是純虛數(shù),則實(shí)數(shù)x=±2;④實(shí)數(shù)集是復(fù)數(shù)集的真子集。其中正確命題的序號是_____。解：對于復(fù)數(shù)a+bi(a,b∈R),當(dāng)a=0且b≠0時,a+bi為純虛數(shù)。對于①,若a=-1,則(a
中學(xué)生數(shù)理化·高一版 2022年3期2022-04-15
- 復(fù)數(shù)問題常見典型考題賞析
一個復(fù)數(shù)的實(shí)部和虛部，需要把復(fù)數(shù)化為a+bi的形式，還要注意這里a，b均為實(shí)數(shù)。解答復(fù)數(shù)的概念題，一定要緊扣復(fù)數(shù)的定義，牢記i的性質(zhì)。題型三：復(fù)數(shù)的相等復(fù)數(shù)相等的充要條件是“化虛為實(shí)”的主要依據(jù)，一般用來求解參數(shù)的值。解決復(fù)數(shù)相等問題的關(guān)鍵是利用實(shí)部與實(shí)部相等、虛部與虛部相等列方程求解。當(dāng)a，b，c，d∈R時，a+bi=c+di<=>a=e且b=d。題型四：復(fù)數(shù)與復(fù)平面內(nèi)點(diǎn)的關(guān)系在復(fù)平面內(nèi)，復(fù)數(shù)的實(shí)部就是其對應(yīng)點(diǎn)的橫坐標(biāo)，復(fù)數(shù)的虛部就是其對應(yīng)點(diǎn)的縱坐標(biāo)。已
中學(xué)生數(shù)理化·高一版 2022年3期2022-04-05
- 淺析復(fù)數(shù)問題的轉(zhuǎn)化策略
化為復(fù)數(shù)的實(shí)部與虛部應(yīng)滿足的條件，即把復(fù)數(shù)化為代數(shù)形式，再列出實(shí)部和虛部滿足的方程（不等式）。復(fù)數(shù)z=a+bi（a，b∈R），當(dāng)b=0時，z為實(shí)數(shù);當(dāng)b≠0時，z為虛數(shù);當(dāng)a=0，b≠0時，z為純虛數(shù)。評析：兩個復(fù)數(shù)相等的充要條件是它們的實(shí)部和虛部分別相等。解答本題的關(guān)鍵是理解復(fù)數(shù)概念，明確復(fù)數(shù)的實(shí)部和虛部。評析：實(shí)系數(shù)一元二次方程的虛數(shù)根是成對的，這是實(shí)系數(shù)一元二次方程的根的重要性質(zhì)。四、利用復(fù)數(shù)的幾何意義復(fù)數(shù)有著鮮明的幾何背景與濃厚的幾何意義，復(fù)數(shù)z=
中學(xué)生數(shù)理化·高一版 2022年3期2022-04-05
- 復(fù)數(shù)學(xué)習(xí)中應(yīng)關(guān)注的要點(diǎn)梳理
中a為實(shí)部,b為虛部,復(fù)數(shù)是既有“大小”又有方向的量,其“大小”又稱為復(fù)數(shù)的“模”,表示為|z|＝;實(shí)部相等,虛部互為相反數(shù)的兩個復(fù)數(shù)是共軛復(fù)數(shù);當(dāng)實(shí)部為0,虛部不為0時,z為純虛數(shù),當(dāng)虛部為0時,z為實(shí)數(shù).這些都是復(fù)數(shù)最基本的概念,以這些概念為視角的試題是高考?？碱}型.解題中要注意對概念進(jìn)行辨析.例1“a＝0”是“復(fù)數(shù)z＝a＋bi(a,b∈R)為純虛數(shù)”的( ).A.充分不必要條件 B.必要不充分條件C.充要條件 D.既不充分也不必要條件學(xué)生在解答本題時
高中數(shù)理化 2022年3期2022-03-14
- 一維反轉(zhuǎn)對稱光子結(jié)構(gòu)的表面阻抗特性及其應(yīng)用
反射系數(shù)的實(shí)部和虛部。由式(15)知，表面阻抗的實(shí)部大于或等于零。當(dāng)光子結(jié)構(gòu)為半無限大時，帶隙內(nèi)的反射率R=1，從而帶隙內(nèi)的表面阻抗實(shí)部等于零，即在帶隙內(nèi)表面阻抗是一個純虛數(shù)。由(16)式可知表面阻抗的虛部與反射系數(shù)的虛部正相關(guān)，根據(jù)式(9)，PCI以及PCII光子結(jié)構(gòu)的反射系數(shù)可進(jìn)一步表示為(17)(18)由式(17)～(18)可知，PCI和PCII的反射系數(shù)分母的值大于0，因此兩個光子結(jié)構(gòu)的表面阻抗虛部的符號分別與-(B1C1+AD1)和-(B2C2+
青島科技大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2021年5期2021-10-21
- 某型相控陣?yán)走_(dá)脈沖壓縮截位方式研究
寬固定為32位（虛部和實(shí)部各16位，最高位為符號位），因此，在每一步驟結(jié)束都需要進(jìn)行截位操作，然后將截位后的32位結(jié)果輸入下一級IP核，如圖1所示。圖1 FPGA實(shí)現(xiàn)脈沖壓縮的過程截位操作會帶來無法避免的精度損失，而FPGA實(shí)現(xiàn)脈沖壓縮時進(jìn)行了三次截位，導(dǎo)致輸出結(jié)果出現(xiàn)了無法忽略的誤差，在某型雷達(dá)的信號處理中表現(xiàn)為信噪比不穩(wěn)定，易出現(xiàn)漏檢、錯檢的情況。2 普通脈沖壓縮截位方式的改進(jìn)FPGA數(shù)據(jù)流的位寬是固定的，因此脈沖壓縮時必須進(jìn)行截位。為了減少精度損失，
電子世界 2021年12期2021-07-29
- 夸克膠子等離子體的電導(dǎo)：色流體力學(xué)方法
L/ωp的實(shí)部與虛部隨頻率ω的變化關(guān)系.圖1計算了縱向電導(dǎo)實(shí)部ReσL/ωp隨頻率變化關(guān)系.從圖1中可以看出，在類空區(qū)間ωk，實(shí)部σL/ωp為零.圖1 標(biāo)度縱向電導(dǎo)實(shí)部隨頻率的變化關(guān)系曲線Fig.1 The real part of the scaled longitudinal electric conductivity ReσL/ωp as a function of frequency ω(27)Θ為階梯函數(shù)，當(dāng)ωk，實(shí)部等于零.圖2計算了縱向電導(dǎo)虛
湖北民族大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版) 2021年1期2021-04-02
- 一些常系數(shù)非齊次線性微分方程的復(fù)數(shù)解法
λx的解的實(shí)部和虛部，它們的特解分別是的實(shí)部和虛部，特解的共同形式：其中，Qm（x）是m次復(fù)系數(shù)多項式，且當(dāng)λ=α+βi不是特征方程的根與是特征方程的根時，k分別取0 及1。方程（2）的解y1＊=Rey=xkeαx[Qu（x）cosβx-Qv（x）sinβx]，方程（3）的解y2＊=Imy=xkeαx[Qu（x）sinβx+Qv（x）cosβx]，它們有共通形式：y=xkeαx[cosβxRm（x）+sinβxSm（x）]。推論：方程（4）的特解為y＊=R
數(shù)學(xué)大世界 2021年1期2021-02-06
- 基于Kramers-Kronig方程的油紙絕緣寬頻域介電過程參數(shù)提取與分析
間復(fù)解析函數(shù)實(shí)、虛部關(guān)系的普適規(guī)律[8]。具體而言，復(fù)函數(shù)系統(tǒng)的實(shí)部可以表示為其虛部的積分形式，反之亦然，如式（1）所示。式（1）中：P為積分的柯西主值；ω為激勵的角頻率，與激勵源頻率f的關(guān)系為ω=2πf；φ′(ω)和φ″(ω)分別表示頻域內(nèi)復(fù)函數(shù)系統(tǒng)的實(shí)部和虛部，積分公式被稱為柯西主值積分。以姚熹院士為代表的諸多學(xué)者已經(jīng)對K-K方程在電介質(zhì)物理領(lǐng)域的適用性進(jìn)行了證明[8]，然而，相較于光學(xué)或射頻通信領(lǐng)域的極高頻帶，油紙絕緣的FDS測量頻帶集中在10-3～
絕緣材料 2020年12期2020-12-30
- 一類NLS方程近似解誤差分析
分?jǐn)?shù)階方程實(shí)部和虛部的誤差分析數(shù)據(jù)，在圖1～3中分別給出了相關(guān)近似解和精確解實(shí)部和虛部的立體圖和平面曲線圖。表1 當(dāng)α=1, β=1時，實(shí)部和虛部的數(shù)值結(jié)果Tab.1 Numerical results of the exact and imaginary partswhen α=1, β=1表2 當(dāng)α=0.5, β=0.5時，實(shí)部和虛部的數(shù)值結(jié)果Tab.2 Numerical results of the exact and imaginary part
黑龍江科學(xué) 2020年24期2020-12-23
- 高壓下新型超硬Im2-CN2晶體的電子結(jié)構(gòu)和光學(xué)性質(zhì)
發(fā)光的性質(zhì)，其中虛部ε2(ω)與能帶結(jié)構(gòu)直接相關(guān)，描述光子與電子的相互作用情況，反應(yīng)光子的吸收情況，虛部越大代表吸收越強(qiáng)，實(shí)部ε1(ω)則可以通過Kramer-Kronig色散關(guān)系[20-21]由ε2(ω)直接導(dǎo)出。圖3是通過計算得到的復(fù)介電常數(shù)的實(shí)部和虛部。從圖2、3可以看出：(1)壓強(qiáng)由低到高對應(yīng)的實(shí)部和虛部的主要峰值分別位于2.75和4.67 eV、2.82和4.97 eV、2.96和5.41 eV、3.15和5.78 eV處、3.43和5.97 e
石河子大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2020年5期2020-11-20
- 基于AD5933 的線路負(fù)載及故障檢測裝置
（電阻R）和阻抗虛部（電抗X）之和。其中電抗X與電源頻率f有關(guān)。（2）導(dǎo)納概念阻抗Z的倒數(shù)定義為導(dǎo)納Y。對于無源線性電路，有：其中：Y的實(shí)部G稱為電導(dǎo)，虛部B稱為電納，單位為西門子（S）。2 AD5933原理為了進(jìn)行阻抗高精度測量，模擬采樣電路的準(zhǔn)確性直接關(guān)系著系統(tǒng)精度。為減少了采用分立元器件帶來的干擾與測量誤差，選用ADI 公司基于矢量電流電壓原理的阻抗測量集成芯片AD5933 作為模擬前端。（1）AD5933 結(jié)構(gòu)組成AD5933 結(jié)構(gòu)組成如圖2 所示
現(xiàn)代計算機(jī) 2020年21期2020-09-02
- 溫度對超硬Im2-CN2晶體光學(xué)性質(zhì)的影響
光的性質(zhì)，其中，虛部ε2(ω)與能帶結(jié)構(gòu)直接相關(guān)；實(shí)部ε1(ω)則可以通過Kramer-Kronig方程[23]由ε2(ω)直接導(dǎo)出。圖2所示為通過計算得到的不同溫度下的復(fù)介電常數(shù)的實(shí)部和虛部。從圖2可以看出：隨著溫度升高復(fù)介電常數(shù)的實(shí)部和虛部都向高能級方向移動。復(fù)介電常數(shù)的虛部和光的吸收有關(guān)，從圖2可以看出：虛部在可見光區(qū)間(1.6～3.1 eV)出現(xiàn)1個小的吸收峰，而在12～14 eV的紫外區(qū)間存在1個大的吸收峰。隨著溫度升高，靜態(tài)復(fù)介電常數(shù)實(shí)部逐漸減
邵陽學(xué)院學(xué)報（自然科學(xué)版） 2020年3期2020-07-06
- 中波48米小天線雙頻共塔的預(yù)調(diào)網(wǎng)絡(luò)設(shè)計
抗呈現(xiàn)實(shí)部過小、虛部過大。頻率越低實(shí)部越小，如1305kHz的天線輸入阻抗實(shí)部有55.7Ω，639kHz的天線輸入阻抗實(shí)部僅有13.1Ω，阻抗實(shí)部過小會在阻塞網(wǎng)絡(luò)上產(chǎn)生較大的視在功率，影響網(wǎng)絡(luò)的穩(wěn)定性。廣西雷電頻繁，對天線的防雷性能要求較高。因此本文介紹在使用中波小天線進(jìn)行雙頻共塔發(fā)射時，如何設(shè)計預(yù)調(diào)網(wǎng)絡(luò)解決天線防雷和低頻阻抗實(shí)部過小造成阻塞網(wǎng)絡(luò)視在功率過大的問題。二、預(yù)調(diào)網(wǎng)絡(luò)的設(shè)計（一） 預(yù)調(diào)網(wǎng)絡(luò)的電路組成如圖2所示，中波小天線的預(yù)調(diào)網(wǎng)絡(luò)主要由并聯(lián)的電感
視聽 2020年3期2020-06-11
- 鍍金屬薄膜和敏感膜長周期光纖光柵復(fù)特征方程求解
解時，忽略ε3的虛部，直接求得實(shí)根neff；然后，考慮ε3的虛部的影響，設(shè)復(fù)數(shù)根neff=neff，r+ineff，i，通過改變兩個參量（neff，r，neff，i），可使復(fù)特征方程的實(shí)部和虛部都為零。為便于求解，令f（neff，r，neff，i）=0，引入：在1550nm附近，一些典型金屬如金、銅、鋁、鎳等其折射率虛部相對較大，運(yùn)算中會產(chǎn)生Inf（無限大）和溢出問題。2.1 Inf問題的處理方法當(dāng)貝塞爾函數(shù)的復(fù)宗量較大時，必須對貝塞爾函數(shù)進(jìn)行改寫，第一類
電子元器件與信息技術(shù) 2020年2期2020-05-14
- 利用斜入射光反射差技術(shù)探究片狀材料的形貌與介電特性
OIRD的實(shí)部和虛部. 該檢測技術(shù)靈敏度可達(dá)到單分子層.圖1 OIRD檢測系統(tǒng)示意圖實(shí)驗(yàn)樣品為Na2CO3，CaCl2，CaCO3和NaCl晶體粉末在25 MPa的壓力下壓制3 min制成的壓片，壓片直徑為30 mm，厚度分別是0.92，1.04，1.46，0.91 mm.3 結(jié)果與討論由OIRD技術(shù)的原理可知，當(dāng)入射角一定時，反射率r與d和εd相關(guān). 因此，當(dāng)測試樣品電容率一定時，反射率與樣品的表面形貌密切相關(guān). 本文探究了CaCl2壓片表面形貌對OIR
物理實(shí)驗(yàn) 2020年2期2020-03-11
- 鈷-鐵沉積碳化硅顆粒及其吸波性能
SiC的介電常數(shù)虛部在測試范圍內(nèi)可以分為三個部分：1）頻率低于9.1 GHz時，兩者數(shù)值相差不多，最大差值只有0.067；2）在頻率介于9.1～13.0 GHz時，Co-Fe/SiC的介電常數(shù)虛部都高于SiC，尤其是在11.5 GHz時，Co-Fe/SiC介電常數(shù)虛部是SiC的5.7倍；3）在頻率大于13.0 GHz以后，Co-Fe/SiC的介電常數(shù)虛部低于SiC。材料的介電損耗通過 tanδe=ε"/ε'描述，其中ε'、ε"分別為介電常數(shù)的實(shí)部和虛部，δ
表面技術(shù) 2020年2期2020-03-04
- 高考復(fù)數(shù)問題的命題視角
質(zhì),復(fù)數(shù)的實(shí)部和虛部、共軛復(fù)數(shù)、復(fù)數(shù)的模等．準(zhǔn)確理解這些概念是求解問題的關(guān)鍵．A. 充分不必要條件B. 必要不充分條件C. 充分必要條件D. 既不充分也不必要條件由復(fù)數(shù)單位的定義i2=-1,i4=1,所以i2 020=1,所以i+i2+i3+…+i2 020=0．2 考查基本運(yùn)算復(fù)數(shù)的基本運(yùn)算包括:加、減、乘、除、相等,求解中要準(zhǔn)確理解、記憶相應(yīng)的運(yùn)算法則．如，復(fù)數(shù)的加、減法則，實(shí)部與實(shí)部相加減、虛部與虛部相加減;乘法法則,按分配律展開求解．除法法則，分母
高中數(shù)理化 2020年3期2020-02-29
- Parity-time對稱性對電注入半導(dǎo)體激光器的模式控制*
統(tǒng)中,哈密頓量的虛部通常被用來描述系統(tǒng)的耗散,這只是對物理現(xiàn)象的一種非本質(zhì)的唯象描述,因?yàn)檫@樣的描述并不具備幺正性.1998年,基于前人關(guān)于非厄米哈密頓量的研究,Bender和Boettcher[10]提出一類滿足PT對稱性的非厄米哈密頓量,PT對稱性中的P是parity,指的是空間反演變換;T是time,指的是時間反演變換,并證明在一定參數(shù)的取值范圍里,這類哈密頓量的本征能量為實(shí)數(shù),哈密頓量形式為H=p2+x2(ix)ε(ε≥ 0),空間反演變換P的作用
物理學(xué)報 2020年2期2020-02-18
- 例談復(fù)數(shù)應(yīng)用中的計算兩次方法
詞】復(fù)數(shù);實(shí)部;虛部;計算兩次方法現(xiàn)代數(shù)學(xué)教育要求大力提高學(xué)生的數(shù)學(xué)素養(yǎng)，這不僅要使學(xué)生掌握數(shù)學(xué)知識，還要使學(xué)生掌握滲透于數(shù)學(xué)知識中的數(shù)學(xué)思想方法，使他們能用數(shù)學(xué)知識和方法解決實(shí)際應(yīng)用問題.計算兩次方法是中學(xué)數(shù)學(xué)中常見的解題方法之一，它不僅可以建立關(guān)系不太明顯的恒等式，也可以在反證法中用來構(gòu)成矛盾，使得最后求解成功.這種方法不僅在代數(shù)組合、幾何計數(shù)等問題中出現(xiàn)，在復(fù)數(shù)問題中也是一種有力的解題方法.對于這類問題，學(xué)生應(yīng)給予重視，這對其思維鍛煉有很大的幫助.一
數(shù)學(xué)學(xué)習(xí)與研究 2020年23期2020-01-11
- 以不變應(yīng)萬變
———復(fù)數(shù)創(chuàng)新題根源探索
，如復(fù)數(shù)的實(shí)部、虛部、純虛數(shù)、復(fù)數(shù)的相等、共軛復(fù)數(shù)等概念，以及復(fù)數(shù)模的運(yùn)算；二是復(fù)數(shù)的幾何意義及其應(yīng)用，如復(fù)數(shù)對應(yīng)的點(diǎn)的位置，復(fù)數(shù)與方程的綜合問題等。分值在5 分左右，屬于中低檔題。但是許多學(xué)生在復(fù)習(xí)時，由于不注重方法，往往事倍功半，其實(shí)稍作研究可知，絕大部分試題均可以利用課本中例題、習(xí)題、引申題的結(jié)論快速求解。一、考查復(fù)數(shù)的有關(guān)概念【母題來源一】(人教A 版選修2-2 第104頁練習(xí)題1)說出下列復(fù)數(shù)的實(shí)部和虛部：解析因?yàn)樵搹?fù)數(shù)的實(shí)部和虛部互為相反數(shù)，則
- PT對稱波導(dǎo)中周期勢的調(diào)制對相變的影響
料的增益和耗散的虛部,因此n(x)=n*(-x).則由折射率決定的勢函數(shù)滿足[9-13]U(x)=U*(-x) .(1)當(dāng)光在波導(dǎo)中傳播時,麥克斯韋方程在傍軸近似下的光傳播方程類似于含時薛定諤方程[14-18],另外改變波導(dǎo)的彎曲程度可提供必要的驅(qū)動外場[19-20]。當(dāng)周期勢的實(shí)部和虛部的周期相同,且實(shí)部振幅大于虛部振幅時,系統(tǒng)的哈密頓量處于PT對稱區(qū)域;當(dāng)實(shí)部振幅小于虛部振幅時,PT對稱發(fā)生破缺;兩個振幅相等時是奇異點(diǎn)。當(dāng)周期勢的實(shí)部和虛部周期不同時,
山西大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2019年1期2019-02-16
- 基于四通道單脈沖比統(tǒng)計特性的誘餌干擾檢測方法*
法，基于單脈沖比虛部檢測的廣義似然比檢測方法、復(fù)角檢測法、推廣正交檢測法?；诜雀怕史植嫉臋z測方法首先假定目標(biāo)回波服從瑞利分布，誘餌信號幅度服從某種假定的分布，利用混合信號回波的概率分布檢測是否存在誘餌。這種方法的缺點(diǎn)非常明顯，因?yàn)檎T餌轉(zhuǎn)發(fā)信號時具有調(diào)制功能，所以其干擾信號幅度分布是未知的?；?span id="syggg00" class="hl">虛部的檢測方法是一種比較好的方法，本文在此基礎(chǔ)上，通過引入對角差通道，提出了雙門限的檢測方法，能夠可靠地對誘餌進(jìn)行檢測。1 拖曳式誘餌干擾分析拖曳式誘餌干擾本質(zhì)上
航天電子對抗 2019年6期2019-02-13
- 10kW數(shù)字中波廣播發(fā)射機(jī)輸出網(wǎng)絡(luò)的調(diào)整方法
?。?～2Ω），虛部阻抗±jX等于0，相位為0，L5和C3對三次諧波呈串聯(lián)諧振狀態(tài)，然后接上E點(diǎn)。最快捷的調(diào)試方法是：根據(jù)串聯(lián)諧振時C3的容抗和L5的感抗相等，測出三次諧波頻率時固定電容C3的容抗，用矢量網(wǎng)絡(luò)分析儀的線夾滑動測出在L5上同樣值的感抗位置，把電容的引線接到L5該位置上，即可達(dá)到串聯(lián)諧振。2.2 T型網(wǎng)絡(luò)的調(diào)整由于T網(wǎng)絡(luò)輸入阻抗是帶通濾波輸出阻抗，應(yīng)把它調(diào)整在50 Ω純阻。T網(wǎng)絡(luò)輸出阻抗是饋線阻抗50 Ω，它隨發(fā)射天線的阻抗變化而變化，實(shí)部阻抗
西部廣播電視 2018年12期2018-07-05
- 宇稱-時間反演對稱的Su-Schrieffer-Heeger模型的拓?fù)涮匦?/a>
H模型,其化學(xué)勢虛部具有PT對稱性的形式,即在每個原胞邊界兩端分別引入平衡的耗散和增益的化學(xué)勢。這個模型哈密頓量可以寫作為:(1)(a)λ=0.95;(b)λ=1.0;(c)λ=1.05.Here, Δ=0.5,φ=0 and λPT=1.Fig.1 Real parts (left panel) and imaginary parts(right panel) of energy in momentum space(a)λ=0.95; (b)λ=1.0;
山西大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2018年2期2018-05-21
- 復(fù)數(shù)知識要點(diǎn)歸納
分別是它的實(shí)部和虛部。若b=0,則a+bi為實(shí)數(shù);若b≠0,則a+bi為虛數(shù);若a=0且b≠0,則a+bi為純虛數(shù)。2.復(fù)數(shù)相等:a+bi=c+di?a=c且b=d(a,b,c,d∈R)。3.共軛復(fù)數(shù):a+bi與c+di共軛?a=c,b=-d(a,b,c,d∈R)。例1 (1)設(shè)x∈R,則“x=1”是“復(fù)數(shù)z=(x2-1)+(x+1)i為純虛數(shù)”的____(選填充分不必要條件、必要不充分條件、充分必要條件和既不充分也不必要條件)。解析：因?yàn)閍+bi=__5
- 基于頻響函數(shù)虛部的梁結(jié)構(gòu)損傷檢測
歸一化的頻響函數(shù)虛部差與模態(tài)差在結(jié)構(gòu)自振頻率下存在著對應(yīng)關(guān)系。并指出，頻響函數(shù)虛部能夠有效的對結(jié)構(gòu)損傷進(jìn)行識別。高海洋等[11]基于頻響函數(shù)虛部，將模態(tài)曲率的方法應(yīng)用到板結(jié)構(gòu)的損傷檢測中，并指出虛部指標(biāo)具有一定的抗干擾性?；谏鲜鲈?，本文以鋼質(zhì)懸臂梁為研究對象，提出了基于頻響函數(shù)虛部的梁結(jié)構(gòu)損傷檢測方法。依據(jù)模態(tài)曲率提出了判別損傷的指標(biāo)CIFF(imaginary part of frequency response function curvature
振動與沖擊 2018年2期2018-02-10
- 介電常數(shù)虛部對Mie粒子保守力非保守力的影響
006)介電常數(shù)虛部對Mie粒子保守力非保守力的影響李凱凱,陳君*(山西大學(xué) 理論物理研究所,山西 太原 030006)通過基于快速傅里葉變換和Mie理論的數(shù)值模擬以及基于多極展開理論的解析分析,研究了影響光力的介電常數(shù)虛部對介質(zhì)及金屬材料微粒z方向保守力、非保守力的影響。結(jié)果表明對于介質(zhì)材料以及金屬材料,解析結(jié)果和數(shù)值結(jié)果可以很好地保持一致。非保守力z分量的最大值總是出現(xiàn)在場強(qiáng)最大的位置,而保守力z分量的最大值則總是出現(xiàn)在場強(qiáng)最大值的兩邊,并且這兩種力均
山西大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2017年4期2018-01-02
- 囚禁單離子的量子阻尼運(yùn)動?
取決于能量本征值虛部的大小,從而可以通過調(diào)節(jié)系統(tǒng)參數(shù)來提高開放系統(tǒng)的存活概率.非厄米哈密頓量的位置期待值滿足的運(yùn)動方程和經(jīng)典諧振子阻尼運(yùn)動方程在形式上具有一致性.因此,采用非厄米哈密頓量來描述有阻尼的囚禁離子運(yùn)動是可行的,并且控制開放系統(tǒng)定態(tài)之間的量子躍遷對量子信息處理具有實(shí)際意義.2 囚禁阻尼單離子非厄米哈密頓系統(tǒng)的精確量子態(tài)考慮一個囚禁在Paul阱中的單離子系統(tǒng),離子的運(yùn)動方向沿x軸,且受到一個沿該方向的靜電場作用.考慮可用阻尼來描述的開放環(huán)境,其經(jīng)典
物理學(xué)報 2017年23期2017-12-25
- 鐵氧體/碳化硅/石墨三層涂層復(fù)合材料介電性能
對介電常數(shù)實(shí)部、虛部和損耗角正切的影響。結(jié)果表明：該復(fù)合材料在低頻段具備良好的介電性能，涂層厚度對介電常數(shù)實(shí)部、虛部和損耗角正切影響較大；底層鐵氧體涂層厚度為0.5mm，中層碳化硅涂層厚度為0.3mm，表層石墨涂層厚度為0.3mm時，鐵氧體/碳化硅/石墨三層涂層復(fù)合材料的介電常數(shù)實(shí)部、虛部、損耗角正切最大。滌綸；鐵氧體；碳化硅；石墨；涂層；介電性能電磁波是由同相且互相垂直的電場與磁場在空間中衍生發(fā)射的震蕩粒子波，具有波粒二象性[1-3]。電磁波向空中發(fā)射或
材料工程 2017年1期2017-02-07
- 淺談?wù)Ｐ推ヅ渚W(wǎng)絡(luò)的設(shè)計
容；電感；實(shí)部；虛部；阻抗。天線阻抗為Ra±jXa，既有實(shí)部Ra，又有虛部±jXa，對不同的頻率呈現(xiàn)不同的天線阻抗。而饋線阻抗Zc為定值，一般是50Ω、75Ω、230Ω等。要使天線的實(shí)部阻抗Ra等于饋線阻抗Zc，虛部電抗±jXa抵消為0，就要用Γ型網(wǎng)絡(luò)或其他網(wǎng)絡(luò)對實(shí)電阻Ra進(jìn)行調(diào)配，使Ra=Zc，再對±jXa進(jìn)行諧振抵消，使±jXa=0。這就是Γ型網(wǎng)絡(luò)和其他網(wǎng)絡(luò)匹配的原理。正Γ型網(wǎng)絡(luò)用于天線實(shí)部電阻Ra抗元件，使它的性質(zhì)和±jXa′串化并相反，數(shù)值和±jX
卷宗 2016年8期2016-11-15
- 地震信號隨機(jī)噪聲壓制的雙樹復(fù)小波域雙變量方法
，同一方向?qū)嵅颗c虛部系數(shù)、實(shí)部(或虛部)系數(shù)與對應(yīng)的模之間存在較強(qiáng)的相關(guān)性.鑒于此，對同一方向?qū)嵅颗c虛部小波系數(shù)建立雙變量模型，從含噪地震信號小波系數(shù)中估計原始信號的小波系數(shù)，再基于雙樹復(fù)小波逆變換重構(gòu)得到降噪后的地震信號.進(jìn)一步對同一方向?qū)嵅?或虛部)系數(shù)與對應(yīng)的模建立雙變量模型，得到地震信號隨機(jī)噪聲壓制的第二種雙樹復(fù)小波域雙變量方法.最后對合成地震記錄和實(shí)際地震資料中的隨機(jī)噪聲進(jìn)行壓制的實(shí)驗(yàn)結(jié)果證實(shí)本文兩種方法都能夠有效地壓制地震信號中的隨機(jī)噪聲.雙樹
地球物理學(xué)報 2016年8期2016-09-29
- 一種降低MIMO-OFDM系統(tǒng)PAPR的低復(fù)雜度SLM算法
域信號分成實(shí)部和虛部后分別進(jìn)行不同的相位旋轉(zhuǎn)，再通過IFFT（快速傅里葉逆變換）調(diào)制模塊得到相應(yīng)的時域序列，最后通過多天線間實(shí)部和虛部序列的不同組合來產(chǎn)生更多的具有不同PAPR（峰均功率比）的備選序列。仿真結(jié)果表明，所提算法能有效地抑制MIMO-OFDM信號的PAPR。相比傳統(tǒng)SLM算法能有效降低計算復(fù)雜度。多輸入多輸出正交頻分復(fù)用；選擇性映射；峰均功率比；計算復(fù)雜度0 引 言MIMO（多輸入多輸出）技術(shù)在不需要增加頻譜資源和天線發(fā)送功率的情況下，可以成倍
光通信研究 2016年4期2016-09-20
- 中波發(fā)射天線概述
射機(jī)效率不高，且虛部阻抗大，天線的Q值高（Q值是指品質(zhì)因數(shù)：XL/R或Xc/R其中XL是電器元件的感抗、Xc電器元件的容抗），造成天線工作時邊帶頻率的阻抗與載頻的阻抗相差較大，使發(fā)射機(jī)在載波工作時正常，調(diào)幅工作時高音頻技術(shù)指標(biāo)差，嚴(yán)重時還會出現(xiàn)高音頻調(diào)制時駐波比大降和關(guān)功放現(xiàn)象。對此，可采取以下措施：①加高天線；②加頂；③改變擬制網(wǎng)絡(luò)的設(shè)計和采取低Q值的π型網(wǎng)絡(luò)。圖1 天線大最電流位置中波天線的阻抗為復(fù)阻抗，既有實(shí)部R，又有虛部感抗或容抗±jX，它隨著工作
西部廣播電視 2016年24期2016-04-11
- 雙頻共塔的預(yù)調(diào)網(wǎng)絡(luò)設(shè)計
，實(shí)部電阻相等，虛部電抗絕對值相等。當(dāng)兩發(fā)射機(jī)功率 P1=P2時，塔底電壓相等，達(dá)到了降低雙工網(wǎng)絡(luò)的視在功率之目的。2.計算串聯(lián)X01元件值根據(jù)串聯(lián) X01后兩頻率的阻抗圓直徑相等的要求，計算串聯(lián) X01電抗值，使兩頻率阻抗由 ZA變?yōu)?ZB，使阻抗圓直徑由OA變?yōu)镺B，見圖2所示。圖2 計算串 01X 元件值由 OB1=OB2得：式中， X011和 X012分別為 X01對頻率 和 f2呈現(xiàn)的電抗值。當(dāng) X01為電感L時， X011＞ 0是感抗， X01
中國傳媒科技 2016年12期2016-03-07
- PE模型SSFT解電波傳播問題的虛部增量法
一種等效方法——虛部增量法，將窗函數(shù)濾波的過程綜合到環(huán)境折射效應(yīng)計算中去，不再需要單獨(dú)進(jìn)行濾波計算。在理論推導(dǎo)的基礎(chǔ)上，設(shè)計了實(shí)現(xiàn)步驟，分析了該方法的計算性能優(yōu)勢，并對2種方法的等效性做了仿真分析。1 PE模型的SSFT解及吸收層窗函數(shù)法濾波設(shè)電磁場時諧因子為e－iωt，忽略后向傳播并作近軸條件下的窄角近似可得標(biāo)準(zhǔn)拋物方程 （standard parabolic equation，SPE）為式中：u（x，z）——水平距離x、垂直高度z 處的場解，k——自由
計算機(jī)工程與設(shè)計 2014年9期2014-12-23
- 瞬變電磁測井原理研究ⅠⅠ：精確解的響應(yīng)
出的二次場響應(yīng)，虛部的第1項是直接耦合信號。而勢函數(shù)作為級數(shù)展開時，其第1項是Doll幾何因子推導(dǎo)時所得到的直接耦合信號，虛部的第1項則是Doll幾何因子給出的二次場響應(yīng)。因此，Doll幾何因子是電磁感應(yīng)響應(yīng)的一階近似，其他項在計算中被忽略了。對于瞬變電磁測井，第2項以后的項不是無限小項，不能夠忽略。因此，必須研究精確解的特征。瞬變電磁測井的瞬變激發(fā)頻率有一個范圍，頻譜中，其幅度隨頻率減小。圖1（a）所示的激發(fā)波形是一個瞬變激發(fā)波形，其突變是用一個指數(shù)函數(shù)
測井技術(shù) 2014年3期2014-04-23
- 復(fù)數(shù)運(yùn)算的常見題型
找準(zhǔn)復(fù)數(shù)的實(shí)部和虛部，從定義出發(fā)，把復(fù)數(shù)問題轉(zhuǎn)化成實(shí)數(shù)問題來處理.點(diǎn)撥 復(fù)數(shù)的分類及對應(yīng)點(diǎn)的位置問題都可以轉(zhuǎn)化為復(fù)數(shù)的實(shí)部、虛部應(yīng)該滿足的條件問題，只需把復(fù)數(shù)化為代數(shù)形式，列出實(shí)部、虛部滿足的方程即可.2. 常規(guī)復(fù)數(shù)的代數(shù)形式的四則運(yùn)算問題復(fù)數(shù)的加法、減法、乘法運(yùn)算可以類比多項式運(yùn)算，復(fù)數(shù)除法的關(guān)鍵是分子分母同乘以分母的共軛復(fù)數(shù)，以實(shí)現(xiàn)復(fù)數(shù)分母的“實(shí)數(shù)化”.3. 與復(fù)數(shù)相等有關(guān)的四則運(yùn)算問題endprint復(fù)數(shù)的基本概念、復(fù)數(shù)相等的充要條件以及復(fù)數(shù)的代數(shù)運(yùn)
高中生學(xué)習(xí)·高二版 2014年1期2014-02-14
- 一類四元數(shù)矩陣保左特征值的線性映射條件*
中的元素ass的虛部對應(yīng)成比例且mssnss=1，或虛部對應(yīng)為零.1 定理2的證明1.1 輔助引理為證明定理2，首先給出一些輔助結(jié)果.引理2 若ab=ba，則a與b的虛部對應(yīng)成比例，或虛部對應(yīng)為零.證明設(shè)a=a1+a2i+a3j+a4k，b=b1+b2i+b3j+b4k，則：ba=(a1b1-a2b2-a3b3-a4b4)+(a1b2+a2b1+a4b3-a3b4)i+(a1b3+a3b1+a2b4-a4b2)j+(a1b4+a4b1+a3b2-a2b3)
菏澤學(xué)院學(xué)報 2014年5期2014-02-07
- 正負(fù)相間雙曲函數(shù)方冪和*
實(shí)部與實(shí)部相乘+虛部與虛部相乘，利用三角函數(shù)公式.cos(α-β)=cosαcosβ+sinαsinβ，整理化簡，注意到(dn+1-1)/(d-1)整理復(fù)數(shù)形式將實(shí)部代入與式(1)左端實(shí)部相等得式(9).(2)前一復(fù)數(shù)實(shí)部乘以后一復(fù)數(shù)虛部+前一復(fù)數(shù)虛部乘以后一復(fù)數(shù)實(shí)部利用三角函數(shù)公式sin(α-β)=sin cosβ-cosαsinβ，整理化簡注意到(dn+1-1)/(d-1)整理復(fù)數(shù)形式將虛部代入與式(1)左端虛部相等得式(10).同法利用式(2)、(3
重慶工商大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2012年8期2012-05-26
- 鉻污染土壤介電性質(zhì)影響因素研究
介電常數(shù)的實(shí)部和虛部變化較為明顯;隨著鉻污染物質(zhì)量分?jǐn)?shù)、含水率和孔隙比的增大，土壤復(fù)介電常數(shù)的實(shí)部和虛部均有增大的趨勢.通過分析土壤復(fù)介電常數(shù)和含水率、鉻污染物質(zhì)量分?jǐn)?shù)及孔隙比的變化關(guān)系，推導(dǎo)了土壤含水率與介電常數(shù)實(shí)部、鉻污染物質(zhì)量分?jǐn)?shù)與介電常數(shù)虛部的關(guān)系模型，并能夠?qū)︺t污染土壤的鉻污染物質(zhì)量分?jǐn)?shù)及含水率進(jìn)行分析評價，為介電常數(shù)法用于土壤中鉻污染物質(zhì)量分?jǐn)?shù)的快速檢測提供了有益的探索.鉻污染土壤;復(fù)介電常數(shù);頻散特性;電法監(jiān)測Abstract:In orde
環(huán)境科學(xué)研究 2011年1期2011-09-23
- 簡諧環(huán)形荷載作用下飽和土體中圓形襯砌隧洞的動力響應(yīng)研究
向位移幅值實(shí)部和虛部曲線圖3 無量綱孔隙水壓幅值實(shí)部和虛部曲線從圖2、圖3 可知，襯砌隧洞和無襯砌隧洞的徑向位移和孔隙水壓的幅值實(shí)部、虛部均對稱分布于荷載作用平面的兩側(cè)，而z 向位移的幅值實(shí)部、虛部則反對稱分布于荷載作用平面的兩側(cè)。由于襯砌剛度大于飽和土體的剛度，在半徑r =1.1 和r =1.5 處，襯砌隧洞的徑向位移及z 向位移幅值的最大實(shí)部與虛部均小于無襯砌隧洞相應(yīng)位移幅值的最大實(shí)部、虛部。此外，由于輻射阻尼的影響，不管是無襯砌隧洞還是襯砌隧洞，r
鐵道建筑 2011年1期2011-07-23
- 兩個三角函數(shù)積的和的封閉形和式
實(shí)部與實(shí)部相乘+虛部與虛部相乘,利用三角函數(shù)公式cos(α-β)=cosαcosβ+sinαsinβ,整理化簡與 (1)式左端實(shí)部相等得 (5)式 (2)前一復(fù)數(shù)實(shí)部乘以后一復(fù)數(shù)虛部+前一復(fù)數(shù)虛部乘以后一復(fù)數(shù)實(shí)部利用三角函數(shù)公式sin(α-β)=sincosβ-cosαsinβ整理化簡與 (1)式左端虛部相等得式 (6).同法利用式 (2)得式 (7)、(8).利用式 (3)、(4)分別得式 (9)、(10)與 (11)、(12).[1] 楊存典,劉端森.
河北北方學(xué)院學(xué)報（自然科學(xué)版） 2010年4期2010-01-18