磁矩
- 表面裝飾類石墨烯納米粒子的磁性
圍可能會產(chǎn)生局域磁矩。基于第一性原理計算,Zhang等[11]預(yù)測石墨烯上裝飾的5d過渡金屬會呈現(xiàn)出一類獨特的雜化體系,外加電場可以有效地控制其拓?fù)漭斶\效應(yīng),從而使得這類材料的自發(fā)磁化方向被調(diào)控。Liu等[12]研究硅摻雜具有不同邊緣的石墨烯納米帶的磁學(xué)性質(zhì),結(jié)果表明硅摻雜可以有效地調(diào)整系統(tǒng)的帶隙和磁性。Si等[13]研究缺陷對石墨烯磁性的影響,發(fā)現(xiàn)缺陷的存在可以使石墨烯具有磁性?；诿商乜迥M方法,Sun等[14]對雙層納米石墨烯的磁性和熱力性能進(jìn)行了
沈陽師范大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版) 2023年3期2023-10-13
- 類場矩誘導(dǎo)的可調(diào)零場自旋轉(zhuǎn)移力矩納米振蕩器*
垂直磁化的自由層磁矩的零場穩(wěn)定自激振蕩特性的影響.研究結(jié)果表明,當(dāng)類場矩參數(shù)與自旋轉(zhuǎn)移力矩參數(shù)的比值為負(fù)值且其絕對值大于某一數(shù)值時,自旋轉(zhuǎn)移力矩納米振蕩器可以實現(xiàn)零場自激振蕩,其物理機(jī)制可以通過能量平衡方程解釋,并且這一臨界比值依賴于該系統(tǒng)的阻尼系數(shù)和電流強(qiáng)度.尤其是,自旋轉(zhuǎn)移力矩納米振蕩器的穩(wěn)定自激振蕩頻率可以通過類場矩參數(shù)與自旋轉(zhuǎn)移力矩參數(shù)的比值和電流強(qiáng)度的大小來調(diào)節(jié),并且其類場矩的絕對值越大,施加的電流強(qiáng)度越小(大于臨界電流強(qiáng)度),則越有利于抑制二次
物理學(xué)報 2023年16期2023-09-06
- 基于面磁矩分布的潛艇磁場計算
量與每個磁偶極子磁矩的定義值，在實際使用時難以量化。為解決簡單磁偶極子模型準(zhǔn)確度低，磁偶極子陣列與橢球體混合模型計算復(fù)雜切量化困難的問題，本文提出一種新的潛艇外空間磁場計算方法，并推導(dǎo)出數(shù)學(xué)模型，在計算潛艇磁場隨著位置、距離等的變化規(guī)律時，具有更高的準(zhǔn)確度。1 單個偶極子模型磁偶極子是最基本的磁單元，在磁場分析中有著重要的作用，潛艇的磁偶極子模型則是將潛艇對外總磁矩等價于一個位于中心位置的磁偶極子，其磁矩的方向由潛艇的整體磁化方向確定，如圖1 所示。單個磁
艦船科學(xué)技術(shù) 2023年6期2023-05-05
- 電場和應(yīng)力作用下氮鈍化扶手型氧化鋅納米帶的電子結(jié)構(gòu)和磁特性
帶具有磁性，并且磁矩隨納米帶寬度的增加而增加。大量研究表明，摻雜、缺陷、吸附、邊緣鈍化以及施加電場和應(yīng)變等都可以顯著改變納米帶的電子結(jié)構(gòu)和性能[14?19]。Abbas等[20]研究了氫(H)和鎂(Mg)原子鈍化的 Z?ZnONRs的態(tài)密度(DOS)，結(jié)果表明，隨著Z?ZnONRs寬度的增加帶隙減小。Shaheen研究小組對ZnO納米帶進(jìn)行了功能化研究[21?23]：將過渡金屬Pt、Pd、Fe、Ag、Au作為催化劑添加到ZnO納米帶上，并測試其對H2、H2
無機(jī)化學(xué)學(xué)報 2023年2期2023-02-27
- 基于標(biāo)準(zhǔn)磁塊模型的赤道作圖法誤差分析
[3]多用于試件磁矩的預(yù)測和量級評估；球面作圖法需測量獲取衛(wèi)星包絡(luò)球面上大量磁場數(shù)據(jù)，試驗精度相對高，但該方法的磁測試工藝流程要求對衛(wèi)星執(zhí)行翻轉(zhuǎn)操作，存在安全風(fēng)險；相較而言，赤道作圖法[4]是衛(wèi)星磁試驗中最經(jīng)典且安全的測試方法。需要指出的是，作圖法測試布局對衛(wèi)星尺寸和傳感器測試距離的比例有特殊要求。其他方法，如動態(tài)環(huán)路法[5]、歐拉方法[6]等，多用于小型試件的磁矩測量和磁矩分析，且：動態(tài)環(huán)路法易受衛(wèi)星外形影響，對環(huán)路線圈尺寸變化有一定的要求；歐拉方法僅對
航天器環(huán)境工程 2022年6期2023-01-03
- 磁矩測量標(biāo)準(zhǔn)化研究
41004）引言磁矩是指某一磁性物質(zhì)磁極化強(qiáng)度的體積積分，是磁性材料的重要性能指標(biāo)之一。隨著磁性材料應(yīng)用領(lǐng)域越來越廣泛，用戶對材料的質(zhì)量要求也越來越高。永磁體在磁場取向成型或充磁過程中，由于磁體密度均勻性、充磁穩(wěn)定性等原因，各個磁體的磁矩存在著明顯差異。若將磁矩不一致的磁瓦裝配在永磁電機(jī)上，將導(dǎo)致電機(jī)受力不均，產(chǎn)生振動、噪聲等問題，降低了電機(jī)的動力性能，影響了電機(jī)的使用壽命。又如手機(jī)攝像頭中的自動對焦功能是完全由整個驅(qū)動器來完成的，因而其所用的磁材磁矩的高
電工材料 2022年6期2022-12-14
- 金屬磁記憶應(yīng)變誘導(dǎo)磁性變化的原子尺度作用機(jī)理*
了軸向拉壓作用下磁矩變化計算,初步討論了原子層面的磁檢測技術(shù)力磁耦合機(jī)理.本文以Fe-C 和Fe-Mn 摻雜體系為例,在更為復(fù)雜的拉伸、壓縮和剪切加載情形下,深入討論了α-Fe 材料不同類型原子摻雜體系中磁矩變化等力磁耦合規(guī)律機(jī)理.結(jié)果表明,α-Fe 和摻雜體系在不同類型應(yīng)變作用下磁矩和能量的變化規(guī)律存在不同.結(jié)合態(tài)密度、能帶結(jié)構(gòu)和原子磁矩的詳細(xì)分析,發(fā)現(xiàn)摻雜元素通過影響Fe 原子的磁矩,使摻雜體系能帶結(jié)構(gòu)的形貌和態(tài)密度的峰值發(fā)生改變,進(jìn)而導(dǎo)致?lián)诫s體系的磁
物理學(xué)報 2022年19期2022-10-16
- H2和CO分子吸附在Nin(n= 13，19，55)團(tuán)簇表面的第一性原理研究 *
中。而在計算團(tuán)簇磁矩時，我們只考慮了原子的自旋磁矩，軌道磁矩的影響并未考慮在內(nèi)。H2和CO吸附在Nin(n=13，19，55)團(tuán)簇表面上的吸附能(Eads)用下列公式計算：Eads=Etot-Ecluster-Emolecule其中Etot是CO和H2分子吸附團(tuán)簇時的總能量，Ecluster是自由團(tuán)簇的能量，Emolecule是真空中孤立的CO和H2分子的能量。根據(jù)此定義，Eads的負(fù)值越大表示吸附強(qiáng)度越強(qiáng)。2 結(jié)果與討論2.1 H2和CO分子的吸附2.1
河南工學(xué)院學(xué)報 2022年2期2022-08-02
- 由磁矩計算磁場強(qiáng)度的公式在航天器磁矩測量中的應(yīng)用
距離為，偶極子的磁矩=。2）認(rèn)為磁場由電流產(chǎn)生，應(yīng)用畢奧-薩伐爾定律計算電流產(chǎn)生的磁場強(qiáng)度。提出電流環(huán)生成磁矩=，其中是通過的電流，是環(huán)的面積。這兩種論述中的磁矩模型完全不一樣：偶極子模型中沒有橫截面積，電流環(huán)模型中沒有長度。兩模型對近場的計算結(jié)果相差甚遠(yuǎn)，但對遠(yuǎn)場計算出的場強(qiáng)卻十分一致。于是以此為基礎(chǔ)將前兩種觀點結(jié)合延伸，整理得到由磁矩計算磁場強(qiáng)度的公式。在由磁矩的偶極子模型和電流環(huán)模型推導(dǎo)此公式時，文獻(xiàn)[3]的推導(dǎo)過程煩瑣低效，文獻(xiàn)[4]內(nèi)有其簡潔漂亮
航天器環(huán)境工程 2022年2期2022-05-09
- 晶格均勻體形變對閃鋅礦結(jié)構(gòu)CaC和SrC半金屬性和磁性的影響
衡晶格時的晶胞總磁矩都是整數(shù)，分別為3.00 μB、3.00 μB、2.00 μB和2.00 μB.2018年Hoat等[17]的研究發(fā)現(xiàn)，當(dāng)x取0—1之間的不同值時, KCaC1-xSix(x = 0，0.25，0.5，0.75和1)是自旋向上電子為非金屬性的半金屬.2018年，Wang等[14]計算四重鈣鈦礦結(jié)構(gòu)氧化物NaCu3Fe2Os2O12的電子結(jié)構(gòu)，研究結(jié)果表明該氧化物是自旋向上電子具有非金屬性的半金屬.此外，Gao等[18]運用第一性原理研究
原子與分子物理學(xué)報 2022年2期2022-03-04
- 鐵單質(zhì)薄膜磁致伸縮行為與磁矩演化研究
平衡.為研究初始磁矩對鐵單質(zhì)薄膜磁致伸縮的影響，模擬所用模型的初始磁矩方向分別沿z方向(垂直薄膜面)和y方向(平行薄膜面)，然后對其外加沿x、y方向的磁場，改變磁場大小并分別繪制磁致伸縮量隨時間的變化曲線圖.取曲線趨于穩(wěn)定之后的數(shù)據(jù)，繪制不同磁場大小下磁致伸縮散點圖，并進(jìn)行擬合.3 結(jié)果與討論當(dāng)初始磁矩沿z方向垂直于薄膜平面時，馳豫完成后輸出模型文件作為模擬的初始模型，對初始模型外加x、y方向磁場，改變磁場大小并做出磁致伸縮隨時間變化曲線圖，如圖2為模型在
原子與分子物理學(xué)報 2022年2期2022-03-04
- 缺陷對鐵單質(zhì)薄膜磁致伸縮與磁矩演化的影響*
響,并從微觀原子磁矩角度解釋缺陷對磁致伸縮行為的影響機(jī)理.結(jié)果表明:缺陷會對其周圍的原子磁矩產(chǎn)生影響,從而影響鐵單質(zhì)薄膜磁致伸縮,其中孔洞形缺陷對磁致伸縮的影響較小,裂紋形缺陷對磁致伸縮的影響較大.裂紋的方向會影響鐵單質(zhì)薄膜的磁致伸縮,與磁化方向平行的裂紋會降低材料在磁化方向上由初始狀態(tài)至磁化達(dá)到飽和的最大磁致伸縮量;與磁化方向垂直的裂紋會提高材料在磁化方向上由初始狀態(tài)至磁化達(dá)到飽和的最大磁致伸縮量.1 引言性能優(yōu)良且成本低廉的鐵磁性材料廣泛應(yīng)用于各類工程
物理學(xué)報 2022年1期2022-01-19
- 反常磁矩里的反常
盧昌海μ介子反常磁矩儲存環(huán)的俯視圖。μ介子在環(huán)中以將近光速順時針運行大約500圈以后會產(chǎn)生衰變。μ介子反常磁矩實驗將通過測量μ介子衰變的產(chǎn)物（電子）來獲得μ介子的磁性。粒子物理學(xué)標(biāo)準(zhǔn)模型描述了與電磁力、強(qiáng)作用力、弱作用力三種基本力（沒有描述引力）及組成所有物質(zhì)的基本粒子的所有物理現(xiàn)象，其中的基本粒子又可分為夸克、輕子和傳播子三大類。視覺中國?圖μ子反常磁矩是一個很值得關(guān)注的前沿物理領(lǐng)域，倘若它果真成為“新物理”的敲門磚，那么這個讓物理學(xué)家尷尬的粒子就會成為
南方周末 2021-07-012021-07-01
- 基于磁梯度張量與Levenberg-Marquardt 優(yōu)化的磁矩計算方法*
重要的物理量就是磁矩[6]。 在排雷或醫(yī)療等相關(guān)領(lǐng)域中應(yīng)用磁異常探測技術(shù)時，磁矩計算誤差引發(fā)的一系列偏差很可能會造成無法挽回的嚴(yán)重事故。 磁梯度張量相比于以往的磁場強(qiáng)度包含了更豐富的磁場信息，同時有效地克服了地磁場的影響，成為了國內(nèi)外研究的熱點[7-8]。周建軍[9]從磁性產(chǎn)生機(jī)理出發(fā)，推導(dǎo)了鐵磁體磁矩計算公式，該方法使用起來較為繁瑣，且僅適用于粗略估算。 Shutyǐ[10]對具有偶極磁矩的三球體和四球體系統(tǒng)進(jìn)行了數(shù)值分析，研究了控制由交變磁場的幅值或頻
傳感技術(shù)學(xué)報 2021年1期2021-04-08
- 零場下自旋軌道矩驅(qū)動垂直磁矩翻轉(zhuǎn)
角動量轉(zhuǎn)移到局域磁矩上，從而實現(xiàn)磁矩有效磁化翻轉(zhuǎn)[4, 5]。此后，基于自旋轉(zhuǎn)移矩效應(yīng)的磁隨機(jī)存取存儲器(STT-MRAM)應(yīng)運而生[6]。在此期間，形成了以磁隨機(jī)存取存儲器為核心結(jié)構(gòu)的、具有面內(nèi)磁各向異性(in-plane magnetic anisotropy，IMA)的磁隧道結(jié)(magnetic tunnel junctions，MTJs)。為了進(jìn)一步提高器件的存儲密度，科學(xué)家們又開發(fā)了以具有垂直磁各向異性(perpendicular magneti
中國材料進(jìn)展 2021年12期2021-03-18
- FeSiBPCu非晶合金磁性的EET理論計算
.5）非晶合金的磁矩進(jìn)行了簡單計算，在電子層次上對非晶合金軟磁性能進(jìn)行研究。1 非晶合金制備實驗采用熔體旋淬法制備（Fe0.76Si0.096B0.084P0.06）100-xCux（x=0，0.1，0.3，0.5）非晶合金。原料為高純度的顆粒狀Fe（質(zhì)量分?jǐn)?shù)99.95%）、塊狀Fe3P（質(zhì)量分?jǐn)?shù)99.5%）、塊狀Si（質(zhì)量分?jǐn)?shù)99.9%）、片狀Cu（質(zhì)量分?jǐn)?shù)99.9%）以及塊狀B（質(zhì)量分?jǐn)?shù)99.9%），按照（Fe0.76Si0.096B0.084P0.0
遼寧科技大學(xué)學(xué)報 2020年2期2020-07-25
- Mn摻雜鍶鐵氧體SrFe12O19電子結(jié)構(gòu)及磁性的第一性原理研究
的電子結(jié)構(gòu)和原子磁矩有顯著影響。當(dāng)U值為3.7 eV時, 體系由金屬性轉(zhuǎn)變?yōu)樽孕蛏蠋稙?.71 eV的半導(dǎo)體。原胞總磁矩為40 μB。對于Mn替換摻雜的SrFe12–xMnO19體系, 通過不同占據(jù)位能量比較, 當(dāng)單個Mn原子替換(=0.5)時, Mn離子優(yōu)先占據(jù)Fe(12k)位置; 而當(dāng)兩個Mn原子替換Fe原子(=1.0)時, 兩個Mn分別占據(jù)Fe (12k)和Fe (2a)位置。Mn摻雜對鍶鐵氧體的結(jié)構(gòu)影響較小, 但對于體系的總磁矩和電子結(jié)構(gòu)有較明
無機(jī)材料學(xué)報 2019年10期2019-12-24
- 基于磁矩分解的運動艦船磁場模型研究
的方法，求出固定磁矩參數(shù)和感應(yīng)磁矩參數(shù)。其中固定磁矩是不變的，適應(yīng)于不同緯度和不同航向，而感應(yīng)磁矩可以根據(jù)不同航向和不同緯度的磁場投影的大小進(jìn)行調(diào)整后精確描述運動艦船磁場的磁性。由此建立艦船磁場能適用于不同航向和不同緯度的數(shù)學(xué)模型。1 旋轉(zhuǎn)橢球體與磁偶極子混合陣列模型艦船磁場建模等效源中最常見的就是偶極子和旋轉(zhuǎn)橢球體[7-8]，其中包括：均勻磁化的旋轉(zhuǎn)橢球體模型、旋轉(zhuǎn)橢球體陣列模型、磁偶極子陣列模型、旋轉(zhuǎn)橢球體與磁偶極子混合陣列模型。需根據(jù)艦船磁場的產(chǎn)生機(jī)
數(shù)字海洋與水下攻防 2019年3期2019-08-28
- 低軌微波遙感衛(wèi)星磁設(shè)計及試驗驗證
0240)航天器磁矩主要由永磁矩(衛(wèi)星不工作時產(chǎn)生的磁特性)、雜散磁矩(衛(wèi)星工作時電流產(chǎn)生的磁特性)組成。軌道地磁場產(chǎn)生的感磁矩不構(gòu)成影響衛(wèi)星姿態(tài)的干擾力矩。因此，衛(wèi)星磁設(shè)計、磁測試通常主要針對永磁矩、雜散磁矩進(jìn)行。航天器姿軌控系統(tǒng)設(shè)計時，必須考慮由于其磁特性(永磁矩及雜散磁矩)和軌道環(huán)境磁場相互作用而產(chǎn)生的磁干擾力矩；航天器磁設(shè)計、磁試驗的主要目的就是凈化其磁特性、減少磁矩、從而達(dá)到減小其與軌道磁場作用產(chǎn)生的干擾力矩[1]。常規(guī)衛(wèi)星(本文定義為：非高功率
航天器工程 2019年3期2019-07-31
- C摻雜ZnO納米線的磁性研究
析電荷轉(zhuǎn)移和原子磁矩[13].PBE/DND的準(zhǔn)確性在前面關(guān)于ZnS體材料和納米線摻雜磁性質(zhì)研究工作中已經(jīng)得到檢驗[5,14-16].3 結(jié)果和討論純納米線是從ZnO體材料中沿[0001]方向切割出來的.選擇了兩種不同尺寸的納米線.一種納米線直徑約為1.2 nm，超原胞包含48個原子.另外一種納米線直徑約為2.0 nm，超原胞包含108原子.分別記為W1和W2.計算結(jié)果表明它們都是直接帶隙半導(dǎo)體，帶隙分別為1.73和1.38 eV.用一個C原子替代一個O原
原子與分子物理學(xué)報 2019年3期2019-07-08
- 由磁矩計算磁場強(qiáng)度
)0 引言磁學(xué)中磁矩的模型有偶極子模型和電流環(huán)模型[1]，各模型有自已經(jīng)典的計算周圍磁場強(qiáng)度的方法，但計算復(fù)雜，不易使用和推廣，所以推導(dǎo)一個統(tǒng)一簡單有效的由磁矩計算磁場強(qiáng)度的解析表達(dá)式是有意義的。通過對磁矩的2種模型進(jìn)行推導(dǎo)可得到簡單的磁場強(qiáng)度計算公式，這有利于對磁矩周圍磁場強(qiáng)度的分析理解和計算。同時如果已知磁矩位置、測點位置和測點的磁場強(qiáng)度，根據(jù)表達(dá)式可以反推出磁矩的值。1 由磁矩計算磁場強(qiáng)度公式物體磁性能的大小可用磁矩來描述，由磁矩可計算出空間某點Q的
數(shù)字海洋與水下攻防 2019年2期2019-06-28
- F摻雜四方鈣鈦礦結(jié)構(gòu)BiFeO3的鐵磁性和電子結(jié)構(gòu)第一性原理研究
磁平衡，進(jìn)而獲得磁矩的增加[8]。也有研究人員使用非磁性金屬原子Mg替換磁性原子Fe[9]，BiFeO3中原來的磁矩平衡被打破，使體系的磁性明顯增加。除Bi位和Fe位的替換摻雜外，采用非金屬原子替換BiFeO3的O位也是一種可選擇的途徑[10]。F作為第七主族元素，具有較高的電負(fù)性，化合價態(tài)為-1價，用來替代O原子，可以使Fe的價態(tài)發(fā)生改變，來調(diào)節(jié)BiFeO3的磁距。實驗上，Hu等使用溶膠-凝膠法在BiFeO3中摻入不同比例的F形成BiFeO3-xFx[1
人工晶體學(xué)報 2019年4期2019-05-21
- 鐵磁性納米片間相互作用對其微波磁性的影響
，獲得磁體的靜態(tài)磁矩分布.然后，采用靜態(tài)磁矩分布作為初始狀態(tài)，計算鐵磁性納米片的高頻響應(yīng).為了計算與弱交變外磁場δh(t)相關(guān)的線性磁響應(yīng)δm(ri,t)，磁化強(qiáng)度和有效場分別由靜態(tài)部分和小的動態(tài)擾動組成[7-12].M(ri,t)=Meq(ri)+δm(ri,t)，(3)Heff(ri,t)=Heq(ri)+δh(t)+Heq(δm(ri,t)).(4)且Heq(ri)=Heff(Meq(ri))，|δm(ri,t)|?|Meq(ri)|，|Heq(δm
材料科學(xué)與工藝 2019年2期2019-05-09
- 核磁共振陀螺原子核自旋進(jìn)動的建模與仿真
陀螺以原子核自旋磁矩的Larmor進(jìn)動為參考基準(zhǔn),通過檢測激光測量陀螺載體相對慣性空間轉(zhuǎn)動引起的Larmor進(jìn)動頻率或相位改變,來獲取載體的轉(zhuǎn)動角速率或角位移。核磁共振陀螺不包含運動部件,對加速度不敏感,同時具有高精度、小體積、低功耗的優(yōu)點,是新一代陀螺技術(shù)的典型代表[1]。1952年,美國通用電氣公司提出利用核自旋角動量的定軸性研制原子自旋陀螺儀。此后,美國Litton公司、Singer-Kearfott公司、Northrop Grumman公司、斯坦福
導(dǎo)航與控制 2018年6期2018-12-14
- 具有傾斜極化層的自旋閥結(jié)構(gòu)中磁翻轉(zhuǎn)以及磁振蕩模式的微磁模擬?
化結(jié)構(gòu)為:自由層磁矩具有垂直磁各向異性,而極化層具有傾斜的垂直磁各向異性[8].傾斜的極化層磁矩在面內(nèi)(in-plane,IP)及面外(out-of-plane,OP)均有分量,這為調(diào)控磁矩的動力學(xué)行為提供了一種新方法,可用來優(yōu)化微波信號、增強(qiáng)自旋轉(zhuǎn)矩效率以及調(diào)控靜態(tài)與動態(tài)的磁模式[8?10]等.近期,一種具有IP和OP分量的雙自旋極化層的結(jié)構(gòu)模型已被提出[11?16].在這種器件中,PMA起到了非常重要的作用[17?19].已有研究表明,自旋霍爾效應(yīng)與D
物理學(xué)報 2018年17期2018-09-21
- 基于電磁力的集群航天器磁矩最優(yōu)分配*
力的集群航天器的磁矩最優(yōu)分配問題，是研究如何將控制電流分配到每個航天器的各線圈上，以達(dá)到期望控制效果的問題[5]。實現(xiàn)磁矩最優(yōu)分配，能夠有效減少航天器燃料的消耗。目前關(guān)于集群航天器的控制研究比較少，關(guān)于磁矩分配問題的研究更加缺乏。針對磁矩分配問題，Schweighart[6]提出“自由磁偶極子”概念。自由磁偶極子解法是將電磁編隊中一個航天器的磁矩設(shè)置為隨機(jī)非零的數(shù)值，再利用牛頓法和同倫延拓法等數(shù)值解法，通過磁偶極子間的相互作用力方程組求解其他磁偶極子。該方
航天控制 2018年4期2018-09-01
- TMAu5(TM=Y-Cd)團(tuán)簇穩(wěn)定結(jié)構(gòu)與電磁特性的第一性原理
u15具有較高的磁矩，它的最高占據(jù)分子軌道(HOMO)與最低未占據(jù)分子軌道(LUMO)之間的能隙(HOMO-LUMO gap)也較大.文獻(xiàn)[13]報道M@Au24(M=V,Cr,Mn,Fe,Co,Ni)的紅外光譜相比Au24已經(jīng)發(fā)生了改變.由于獨特的物理化學(xué)特征，理論上對XAu5也進(jìn)行了廣泛研究.在文獻(xiàn)[14]中提到，MgAu5和SAu5的基態(tài)為平面三角結(jié)構(gòu)，而AlAu5、SiAu5和PAu5最穩(wěn)結(jié)構(gòu)更傾向于三維立體結(jié)構(gòu).陽離子Au5M+(M=Sc,Ti,
四川師范大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2018年4期2018-07-04
- 基于磁偶極子磁場分布特征的磁矩方向估算方法
061)0 引言磁矩是描述物體磁特性的一個重要參數(shù)，磁矩測量對于衛(wèi)星的姿態(tài)控制[1-2]、磁性目標(biāo)的消磁及磁防護(hù)[3]工作都具有重要的意義。為解決磁性目標(biāo)磁矩的反演問題，陳進(jìn)明等[4]利用神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)優(yōu)化算法對磁矩反演進(jìn)行了優(yōu)化計算，并對反演過程中的魯棒性較差的現(xiàn)象進(jìn)行了自適應(yīng)修正；洪咸東等[5]對水雷磁矩測量過程中的測量誤差進(jìn)行了建模，分析了測量距離、傳感器長度以及傳感器直徑等因素對測量誤差的影響；亓亮等[6]利用磁傳感器陣列系統(tǒng)測量輻射體的空間磁場分布，然
探測與控制學(xué)報 2018年2期2018-05-09
- 基于立方星的高性能空芯磁力矩器設(shè)計
它可以產(chǎn)生較大的磁矩，然而如果三軸同時使用這種磁力矩器，將占用立方星較大的體積。荷蘭Hyperion Technologies生產(chǎn)的帶芯磁力矩器，它通過加粗其中一個軸的直徑來彌補(bǔ)磁芯變短產(chǎn)生的力矩降低?？招揪€圈也可以產(chǎn)生磁力矩。文獻(xiàn)[9]介紹了TUGSAT-1衛(wèi)星上使用的空芯磁力矩器，其缺點是產(chǎn)生的磁矩較小。文獻(xiàn)[10]介紹了荷蘭代爾夫特理工大學(xué)研制的Delfi-n3Xt立方星磁力矩器，它采用了2根帶芯磁力矩器與1套空心磁力矩器。而將磁力矩器應(yīng)用于立方星上
西北工業(yè)大學(xué)學(xué)報 2018年1期2018-03-04
- 立方星帶芯磁力矩器多目標(biāo)優(yōu)化設(shè)計與實現(xiàn)
情況下，如何得到磁矩大而體積小、重量輕、功耗低的帶芯磁力矩器這一問題，采用多目標(biāo)優(yōu)化的方法進(jìn)行磁力矩器的設(shè)計。首先，按照圓柱型磁芯上纏繞多層漆包線的結(jié)構(gòu)，分別推導(dǎo)了磁矩、功耗與磁芯尺寸、漆包線直徑以及繞線匝數(shù)之間的數(shù)學(xué)模型。其次，根據(jù)磁矩與功耗的數(shù)學(xué)模型，在質(zhì)量與體積均存在約束的情況下，采用遺傳算法對磁力矩器進(jìn)行多目標(biāo)優(yōu)化設(shè)計。再次，根據(jù)帶芯磁力矩器的磁感應(yīng)強(qiáng)度與磁矩之間的關(guān)系，設(shè)計了磁矩的測試方法。最終，將所設(shè)計的參數(shù)進(jìn)行了具體實現(xiàn)。對磁力矩器的測試結(jié)果
宇航學(xué)報 2017年7期2017-08-11
- 垂直自由層傾斜極化層自旋閥結(jié)構(gòu)中的磁矩翻轉(zhuǎn)和進(jìn)動?
層自旋閥結(jié)構(gòu)中的磁矩翻轉(zhuǎn)和進(jìn)動?王日興1)2)?葉華2)王麗娟2)敖章洪2)1)(湖南文理學(xué)院洞庭湖生態(tài)經(jīng)濟(jì)區(qū)建設(shè)與發(fā)展省級協(xié)同創(chuàng)新中心,常德 415000)2)(湖南文理學(xué)院電氣與信息工程學(xué)院,常德 415000)(2017年2月20日收到;2017年3月18日收到修改稿)在理論上研究了垂直自由層和傾斜極化層自旋閥結(jié)構(gòu)中自旋轉(zhuǎn)移矩驅(qū)動的磁矩翻轉(zhuǎn)和進(jìn)動.通過線性展開包括自旋轉(zhuǎn)移矩項的Landau-Lifshitz-Gilbert方程并使用穩(wěn)定性分析方法,得
物理學(xué)報 2017年12期2017-08-07
- 非摻雜銳鈦礦相TiO2鐵磁性的第一性原理研究?
O并不會誘發(fā)局域磁矩,VTi可以產(chǎn)生大小為4μB(1μB=9.274×10?21emu,CGS)的局域磁矩,主要分布在其周圍的O原子上.這兩種缺陷產(chǎn)生局域磁矩的原因在文中做了詳細(xì)的介紹.此外,由兩個VTi誘發(fā)的局域磁矩之間的磁耦合相互作用為鐵磁耦合,其交換耦合系數(shù)J0為88.7 meV,意味著VTi間的鐵磁耦合可以持續(xù)到室溫.雖然VO并不會產(chǎn)生局域磁矩,但是引入VO可以進(jìn)一步提升兩個VTi之間的耦合強(qiáng)度,這可以對非摻雜銳鈦礦結(jié)構(gòu)的TiO2體系中鐵磁性的來源
物理學(xué)報 2017年5期2017-08-01
- 高壓下P4/mmm結(jié)構(gòu)Fe3Co晶態(tài)合金的磁性研究
合金Fe3Co的磁矩和電子結(jié)構(gòu)隨壓力的變化規(guī)律.在壓力為150 GPa附近出現(xiàn)了考慮電子自旋極化體系相對于不考慮電子自旋極化體系的相對焓差急劇下落后回升的現(xiàn)象，這與Fe2原子與Fe1原子對體系磁矩貢獻(xiàn)發(fā)生變化的壓力區(qū)間相對應(yīng)，說明在150 GPa附近體系的微觀磁結(jié)構(gòu)對壓力非常敏感，而且體系的基態(tài)結(jié)構(gòu)處于不穩(wěn)定狀態(tài).在壓力大于700 GPa小于800 GPa區(qū)間內(nèi)，體系的總磁矩線性顯著減小，F(xiàn)e3Co晶態(tài)合金的鐵磁性坍塌臨界壓力為850 GPa.鐵磁性坍塌；
沈陽化工大學(xué)學(xué)報 2017年2期2017-07-19
- 目標(biāo)磁異常信號特征分析
動，且模擬目標(biāo)的磁矩方向可能為任意方向。模擬目標(biāo)的磁矩方位定義為α1，磁探儀探測運動方位定義為α2，利用以下旋轉(zhuǎn)矩陣可將模擬目標(biāo)三個方向磁矩變換到探測運動方位上。其中，x、y、z為磁探儀運動坐標(biāo)系中目標(biāo)所處的方位坐標(biāo)，即在磁探儀運動坐標(biāo)系下探頭與目標(biāo)在三軸上的距離。根據(jù)以上數(shù)學(xué)模型，設(shè)定各個參數(shù)，即可得在任意探測方位下、磁矩處于任意方位的模擬目標(biāo)磁異常信號。2 數(shù)據(jù)分析2.1 仿真數(shù)據(jù)分析實際試驗中采用的模擬目標(biāo)由多片永磁體構(gòu)成，其磁矩大小和方向均為定值，
聲學(xué)與電子工程 2016年4期2017-01-20
- 旋轉(zhuǎn)帶電體磁矩的推廣的平行軸定理
學(xué)討論旋轉(zhuǎn)帶電體磁矩的推廣的平行軸定理周國全（武漢大學(xué) 物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院，湖北 武漢 430072）首先推導(dǎo)出二階標(biāo)量電矩在任意兩個平行軸之間的移軸定理（平行軸定理）的最一般的表達(dá)形式；再通過旋轉(zhuǎn)帶電體的定軸磁矩與其二階標(biāo)量電矩的簡單比例關(guān)系，推導(dǎo)出定軸旋轉(zhuǎn)帶電體的磁矩在任意兩個平行軸之間的移軸定理的推廣形式； 再具體討論了過電荷中心的軸與其平行軸之間的移軸定理，并特別給出了旋轉(zhuǎn)帶電體的磁矩的平行軸定理在如下三種特定情形的具體形式：1）總電荷為零，2）電
大學(xué)物理 2016年11期2016-12-10
- 動態(tài)環(huán)路法磁矩測量技術(shù)試驗研究
94）動態(tài)環(huán)路法磁矩測量技術(shù)試驗研究劉超波，王斌，易忠，孟立飛，肖琦，代佳龍（北京衛(wèi)星環(huán)境工程研究所，北京100094）動態(tài)環(huán)路法磁矩測量技術(shù)是一種新的磁矩測量技術(shù)，為了解其實際性能指標(biāo)，提出一種可以獲得動態(tài)環(huán)路法測量誤差和分辨率的測試方案。利用標(biāo)準(zhǔn)磁體模擬被測物，通過改變標(biāo)準(zhǔn)磁體的位置模擬被測物在任意方向的偏心情況，給出9組被測標(biāo)準(zhǔn)磁體設(shè)計方案。通過對比不同標(biāo)準(zhǔn)磁體的磁矩測量結(jié)果，得到原理樣機(jī)在一定誤差條件下的磁矩分辨率，并給出提高分辨率的方法。試驗結(jié)果
中國測試 2016年3期2016-10-17
- 變頻偏振微波場輔助斯托納粒子磁矩翻轉(zhuǎn)的動力學(xué)研究
場輔助斯托納粒子磁矩翻轉(zhuǎn)的動力學(xué)研究陳妍1，王婷1，孫周洲1，2（1.蘇州大學(xué)物理與光電能源學(xué)部；2.蘇州大學(xué)薄膜材料江蘇省重點實驗室，江蘇蘇州215006）文章基于朗道-栗弗席茲-吉爾伯特（Landau-Lifshitz-Gilbert）方程研究了變頻偏振微波場輔助斯托納（Stoner）粒子磁矩翻轉(zhuǎn)的動力學(xué)性質(zhì)?？紤]磁單軸各向異性，通過數(shù)值模擬研究了磁矩翻轉(zhuǎn)的臨界翻轉(zhuǎn)場和對應(yīng)的微波頻率之間的關(guān)系。研究表明當(dāng)偏振微波沿軸、軸兩個方向的頻率均接近于鐵磁共振頻
- 動態(tài)環(huán)路法磁矩測量系統(tǒng)標(biāo)定與誤差評估
94）動態(tài)環(huán)路法磁矩測量系統(tǒng)標(biāo)定與誤差評估劉超波，孟立飛，肖 琦，王 斌，代佳龍（北京衛(wèi)星環(huán)境工程研究所，北京 100094）為保證磁矩和磁心位置測量精度，需要對動態(tài)環(huán)路法磁矩測量系統(tǒng)進(jìn)行標(biāo)定。在分析系統(tǒng)測量誤差組成及其影響的基礎(chǔ)上，提出了對動態(tài)環(huán)路法磁矩測量系統(tǒng)標(biāo)定的方法，即采用以不同大小標(biāo)準(zhǔn)磁體為被測對象的標(biāo)定方案，利用最小二乘法給出了5個標(biāo)定系數(shù)值。通過測量2組用于模擬真實被測對象的組合磁體，評估了標(biāo)定后動態(tài)環(huán)路法磁矩測量系統(tǒng)的實際測量性能。結(jié)果表明
航天器環(huán)境工程 2016年4期2016-09-09
- 垂直磁各向異性自旋閥結(jié)構(gòu)中磁性相圖
電流密度，可實現(xiàn)磁矩從穩(wěn)定態(tài)到進(jìn)動態(tài)之間的轉(zhuǎn)化， 以及在不同穩(wěn)定態(tài)之間的翻轉(zhuǎn)。自旋閥結(jié)構(gòu)； 垂直磁各向異性； 穩(wěn)定性分析； 自旋轉(zhuǎn)移矩1996年， L Berger和J C Slonczewski在理論上預(yù)言了自旋閥結(jié)構(gòu)中的自旋轉(zhuǎn)移效應(yīng)［1-2］， 由于其在信息的存儲和處理以及微波激發(fā)中具有重要的應(yīng)用前景， 一直以來是學(xué)術(shù)界研究的熱點領(lǐng)域［3-12］。當(dāng)垂直于具有釘扎層/隔離層/自由層的自旋閥結(jié)構(gòu)施加電流時， 局域磁矩和自旋極化電流將產(chǎn)生相互作用，被釘扎層
湖南文理學(xué)院學(xué)報(自然科學(xué)版) 2016年3期2016-08-16
- 磁針磁矩的測量和耦合磁針的實驗研究
0093）?磁針磁矩的測量和耦合磁針的實驗研究王思慧，劉振宇，江洪建，周 進(jìn)（南京大學(xué)物理學(xué)院，江蘇南京210093）摘 要：第3屆全國大學(xué)生物理實驗競賽基礎(chǔ)實驗題包括3部分：測量磁針處局域磁場水平分量的大小，測量磁針的磁矩和轉(zhuǎn)動慣量以及地磁場中耦合磁針的運動研究.介紹競賽試題的實驗內(nèi)容并給出解答，分析了參賽學(xué)生的實驗考試結(jié)果.關(guān)鍵詞：局域磁場；水平分量；轉(zhuǎn)動慣量；磁矩；耦合振子；耦合磁針本文介紹的是第3屆全國大學(xué)生物理實驗競賽基礎(chǔ)實驗試題、解答及分析.實
物理實驗 2016年3期2016-05-10
- 立方星剩磁在軌辨識與主動補(bǔ)償技術(shù)
利用磁強(qiáng)計實現(xiàn)剩磁矩在軌辨識與利用磁力矩器實現(xiàn)剩磁矩主動補(bǔ)償?shù)男路桨福夯诖艔?qiáng)計輸出和衛(wèi)星姿態(tài)動力學(xué)建立了剩磁矩在軌辨識模型，并利用采樣濾波器（UKF）提高單磁強(qiáng)計條件下的辨識效果；把控制對象簡化成線性定常系統(tǒng)，分析了剩磁干擾力矩對姿態(tài)的影響數(shù)學(xué)模型，并針對磁力矩器和磁強(qiáng)計分時工作的特點，基于疊加性原理提出了基于角速度的剩磁矩主動補(bǔ)償算法。仿真研究表明，在1000 s內(nèi)剩磁矩在軌辨識精度為0.001 A·m2量級，主動補(bǔ)償后，偏航角、滾動角與俯仰角控制誤差
中國慣性技術(shù)學(xué)報 2016年3期2016-04-13
- 一維三粒子系統(tǒng)的磁化平臺與熱力學(xué)性質(zhì)研究
一維三粒子系統(tǒng)的磁矩關(guān)系式。研究結(jié)果表明：粒子之間的交換作用與磁場之間形成競爭，競爭的結(jié)果導(dǎo)致磁化過程中出現(xiàn)磁化臺階。臺階處對應(yīng)的磁矩值與單粒子自旋大小有關(guān)，且臺階的寬度會受到交換強(qiáng)度的影響。關(guān)鍵詞：伊辛模型；配分函數(shù)；磁矩0引言伊辛模型是描繪相鄰微觀粒子之間相互作用的最簡單的物理模型，可以用它來研究系統(tǒng)的相變和臨界現(xiàn)象[1-2]。1925年，該模型提出者伊辛采用“組合法”嚴(yán)格求解了一維伊辛模型(經(jīng)典模型)，后被海森堡證實一維伊辛模型不存在鐵磁-順磁相變。
湖北理工學(xué)院學(xué)報 2016年1期2016-04-08
- CoFeB/MgO磁隧道結(jié)的低電流密度磁矩翻轉(zhuǎn)特性
下實現(xiàn)對磁性材料磁矩的有效控制，因而，自旋轉(zhuǎn)移力矩驅(qū)動的自旋電子器件引起了人們強(qiáng)烈的關(guān)注［3-9］.例如，基于自旋轉(zhuǎn)移力矩效應(yīng)的新型超高密度磁記錄［7-8，10-12］、高頻微波發(fā)生器［13-16］、邏輯器件［17-19］.特別是，自旋轉(zhuǎn)移力矩驅(qū)動的磁性隨機(jī)存儲器具有高讀寫速度、非易失性、高存儲密度等優(yōu)點，引起人們的廣泛興趣.但是，對于自旋轉(zhuǎn)移力矩驅(qū)動的磁性隨機(jī)存儲器，其磁矩翻轉(zhuǎn)所需的臨界電流密度在107～108A/cm2量級，此時，隨機(jī)存儲器的存儲介質(zhì)很
深圳大學(xué)學(xué)報（理工版） 2015年6期2015-11-26
- 基于磁傳感器陣列的電磁輻射體輻射磁矩測量
測系統(tǒng)，常用輻射磁矩來衡量其發(fā)射性能，進(jìn)一步可以估計其作用距離。當(dāng)發(fā)射天線是諧變磁偶極子天線時，其輻射磁矩的基本測量原理和測量方法是利用單個線圈在一定距離處感應(yīng)的磁場值轉(zhuǎn)換成電壓信號進(jìn)行換算。但在實際測量中，由于電磁干擾、輻射場分布的非均勻性以及測量坐標(biāo)難以準(zhǔn)確確定等因素影響，利用單個線圈測量磁矩存在較大誤差，并且對距離的依賴程度很大。海工的任志良等人提出了一種基于三維場的輻射磁矩測量方法［1］，通過在場源徑向方向上布放2個磁傳感器測量磁場值，進(jìn)而求出輻射
艦船電子對抗 2015年6期2015-10-13
- 不同溫度下液晶5CB的磁矩研究
度下液晶5CB的磁矩研究何景婷(太原工業(yè)學(xué)院,山西太原 030008)液晶5CB,一種典型的向列相熱致液晶。分子式中具有芳香環(huán),因而具有抗磁性。由于在不同溫度下,液晶5CB具有不同的相,本文將分析不同相的液晶在變化的磁場作用下磁矩的變化規(guī)律。液晶5CB;磁矩;向列相當(dāng)物質(zhì)置于外磁場中,在磁場作用下就會被磁化,我們通常用感生磁矩[1](簡稱磁矩)來度量物質(zhì)被磁化的強(qiáng)度.在磁場作用下,當(dāng)磁矩方向與磁場一致時,表現(xiàn)為順磁性,當(dāng)磁矩方向與磁場方向相反時,表現(xiàn)為抗磁
大學(xué)物理實驗 2015年5期2015-07-02
- 從量子力學(xué)層面上認(rèn)識，到大學(xué)物理層面上理解順磁性和抗磁性
的：在固有的分子磁矩μm＝0的磁性介質(zhì)中，分子中的每一個電子的運動都相當(dāng)于一個圓電流，磁矩為μe.由于電子帶負(fù)電，電子的角動量L與其磁矩μe方向相反.在外磁場B0中，電子磁矩受到磁力矩MB＝μe×B0的作用，磁矩μe（角動量L）將繞外磁場B0作進(jìn)動，該進(jìn)動又相當(dāng)于一個圓電流，將產(chǎn)生一個附加磁矩Δμe.無論電子運動方向如何，Δμe的方向都與外磁場B0方向相反，即產(chǎn)生了抗磁性的抗磁質(zhì)；在固有的分子磁矩μm≠0的磁性介質(zhì)放入外磁場B0中后，分子磁矩μm所受的磁力
物理與工程 2015年6期2015-07-02
- 地磁場中衛(wèi)星不側(cè)置態(tài)下磁矩測試方法
中有鐵磁物質(zhì)（剩磁矩源）或環(huán)電流（雜散磁矩源）時，就會受地磁場的作用，長期累積后對衛(wèi)星姿態(tài)產(chǎn)生影響。因此，必須在衛(wèi)星發(fā)射前測量衛(wèi)星及其部件的磁性狀態(tài)（剩磁矩、雜散磁矩）。航天器主要磁矩由剩磁矩、雜散磁矩和感生磁矩構(gòu)成。軌道地磁場產(chǎn)生的感磁矩不構(gòu)成姿控的干擾力矩。因此，為此目的的航天器磁矩測試值應(yīng)不含地磁場產(chǎn)生的感磁矩，所用的測試方法應(yīng)能滿足這一要求。目前國內(nèi)最常用的是磁場作圖法中的近場分析法，航天器置于地磁場中或零磁線圈系統(tǒng)中央的無磁轉(zhuǎn)臺上旋轉(zhuǎn)，在至航天器
上海航天 2014年1期2014-12-31
- 抗磁性的經(jīng)典模型與計算
場中所產(chǎn)生的附加磁矩。目前關(guān)于物質(zhì)抗磁性的解釋主要有電子軌道磁矩的進(jìn)動理論、感生電場理論以及洛侖茲力的作用等。文獻(xiàn)［1］以原子位于軸對稱時變磁場的中心為例，描述了原子核外電子在感生電場作用下速度的變化，并計算了電子軌道磁矩的增量（附加磁矩）。然而這個特例不能真實描述外磁場的建立以及物質(zhì)中原子的位置狀態(tài)［2］，需要一個一般性的描述才更為合理。文獻(xiàn)［3－4］考慮到核外電子受到磁場洛侖茲力的作用，在核外電子軌道不變的前提下，電子運動的速率必然改變，從而解釋電子軌
- Co摻雜（ZnO）12團(tuán)簇的結(jié)構(gòu)和磁性質(zhì)
性計算.發(fā)現(xiàn)團(tuán)簇磁矩主要來自Co-3d態(tài)的貢獻(xiàn)，4s和4p態(tài)也貢獻(xiàn)了一小部分磁矩.由于軌道雜化，相鄰的Zn和O原子也產(chǎn)生少量自旋.Co原子之間的磁性耦合由直接的Co-Co反鐵磁耦合和Co和O原子之間通過p-d雜化產(chǎn)生的鐵磁耦合這兩種相互作用的競爭決定.研究發(fā)現(xiàn)外雙摻雜團(tuán)簇存在鐵磁耦合，在納米量子器件有潛在的應(yīng)用價值.稀磁半導(dǎo)體；團(tuán)簇；密度泛函理論0 引言ZnO是一種重要的寬禁帶半導(dǎo)體材料，室溫下禁帶寬度為3.37 eV，激子束縛能高達(dá)60 meV，具有優(yōu)良
計算物理 2014年3期2014-04-16
- 鐵磁屏蔽體感應(yīng)磁場隨尺寸的變化規(guī)律
作用下，鐵磁物體磁矩與外磁場成正比。以橢球體為例，計算了地磁場作用下，鐵磁屏蔽體產(chǎn)生的磁矩，并分析了不同尺寸鐵磁屏蔽體在測量點處的感應(yīng)磁場變化規(guī)律。感應(yīng)磁場 磁矩 正比 變化規(guī)律0 引言在高精度磁測場合下，背景磁場往往存在因電控設(shè)備而產(chǎn)生的環(huán)境干擾磁場，從而影響磁測結(jié)果的精度。通?？梢詫﹄娍卦O(shè)備外加鐵磁屏蔽體對干擾磁場進(jìn)行屏蔽，之后只須對鐵磁屏蔽體進(jìn)行感應(yīng)磁場補(bǔ)償。對于屏蔽體來說，內(nèi)徑一定的情況下，屏蔽厚度越大，屏蔽效能越好。但屏蔽體變厚，導(dǎo)致了屏蔽體的感
船電技術(shù) 2014年8期2014-02-27
- 合金團(tuán)簇(FeCr)n中的非共線磁序和自旋軌道耦合效應(yīng)*
子具有較大的局域磁矩和復(fù)雜的成鍵能力,因此Mn團(tuán)簇很早便引起了廣泛關(guān)注[7-14].實驗上已經(jīng)利用激光蒸發(fā)合成法合成了不同尺寸的Mn團(tuán)簇,并測量了其光學(xué)性質(zhì)[7,8].隨后,Knickelbein[9]進(jìn)一步研究了Mn團(tuán)簇的磁性.理論上對Mn團(tuán)簇也有較多研究[10-14].特別是Longo等[12,13]認(rèn)為某些尺寸的Mn團(tuán)簇具有非共線磁序.而Kabir等[14]的研究則進(jìn)一步表明隨著尺寸的增加,Mn團(tuán)簇會發(fā)生共線磁序向非共線磁序的“相變”.除了Mn團(tuán)簇外
物理學(xué)報 2013年14期2013-09-27
- Dy在Nd2Fe14B晶格中的占位及其對Fe原子磁矩影響的第一性原理計算*
4B中Fe的原子磁矩到Tanaka等[4]使用第一性原理研究并計算了Nd2Fe14B和Dy2Fe14B稀土原子的晶格場因子，對Nd2Fe14B化合物的物理本質(zhì)有了深入認(rèn)識.從組成元素考慮，影響Nd2Fe14B磁性能的因素有稀土元素[5]、過渡族金屬元素[6]以及非金屬元素[7]，其中對稀土元素的研究和關(guān)注最多.R2Fe14B(R：稀土元素)晶格中稀土元素的晶體學(xué)不等價的位置有兩個：4f位和4g位，實驗測量中可以看到其呈現(xiàn)了不同的磁矩.本文通過在Nd2Fe1
物理學(xué)報 2013年11期2013-02-25
- Structural,Electronic and Magnetic Properties of the GenEu(n=1-13)Clusters
2-13)團(tuán)簇的磁矩均為7μB.團(tuán)簇的總磁矩與Eu原子的4f軌道磁矩基本相等.Ge、Eu原子間的電荷轉(zhuǎn)移以及Eu原子的5d、6p和6s間的軌道雜化可以增強(qiáng)Eu原子的局域磁矩,卻不能增強(qiáng)團(tuán)簇總磁矩.密度泛函理論; GenEu團(tuán)簇; 生長模式; 磁性O(shè)641 been investigated by using the DFT computation[6].The average binding energies of the GenFe clusters a
物理化學(xué)學(xué)報 2012年7期2012-11-06
- 壓力對Fe16N2結(jié)構(gòu)和磁性的影響
16N2相具有大磁矩以來，許多科技工作者盡其最大的努力去重現(xiàn)這個被報道的大磁矩。許多樣品制備技術(shù)被采用，諸如離子注入[3]、分子束外延[4－5]和反應(yīng)濺射[6–9]等。然而他們所報道的α″－Fe16N2相的飽和磁化強(qiáng)度不一致，而是分散在 1788 到 2310emucc－1之間[10－11]。從此，有很多關(guān)于Fe16N2相是否具有大磁矩的爭論產(chǎn)生。為了解決這一爭議，已經(jīng)進(jìn)行了許多關(guān)于α″－Fe16N2的理論計算。這些計算結(jié)果[12－16]表明每個鐵原子的理
中國民航大學(xué)學(xué)報 2011年6期2011-07-31
- 大磁矩磁力矩器驅(qū)動電路的一種設(shè)計方案
100190)大磁矩磁力矩器驅(qū)動電路的一種設(shè)計方案范佳堃,王友平,崔赪旻(北京控制工程研究所,北京 100190)研究了一種1500～2000 A·m2的大磁矩磁力矩器的驅(qū)動電路設(shè)計方案.電路主要采用脈寬調(diào)制+H橋驅(qū)動的形式，根據(jù)輸入信號的不同，輸出的激磁電流呈線性變化.針對大磁矩磁力矩器電氣參數(shù)的特點，建立簡化電氣模型，確定電氣參數(shù)值，并提出抑制剩磁矩的方法和使用中的注意事項.該電路功耗小，控制方式簡單，通常與大磁矩磁力矩器一同用于大型航天器的姿態(tài)控制.
空間控制技術(shù)與應(yīng)用 2010年2期2010-12-11
- 非相對論近似下的磁矩算符及應(yīng)用
非相對論近似下的磁矩算符及應(yīng)用萬 猛，高欽翔，楊友昌，潘正坤（遵義師范學(xué)院物理系，貴州遵義563002）從夸克流出發(fā)，在非相對論近似下推導(dǎo)得出了磁矩算符的具體形式；并以質(zhì)子磁矩為例，討論了重子磁矩的計算。磁矩算符；重子磁矩；狄拉克流；軌道角動量強(qiáng)子結(jié)構(gòu)一直是強(qiáng)子物理研究的基本課題，也是物質(zhì)微觀結(jié)構(gòu)研究的前沿和熱點問題。1964年Gell-Mann提出的強(qiáng)子結(jié)構(gòu)模型—分?jǐn)?shù)夸克模型[1]，認(rèn)為SU(3)群的基礎(chǔ)表示對應(yīng)著三種粒子，即u，d，s三種夸克，具有分?jǐn)?shù)
遵義師范學(xué)院學(xué)報 2010年3期2010-09-01
- 旋轉(zhuǎn)場作用下Sm-Co/α-Fe雙層膜體系的反轉(zhuǎn)特性
換能3部分組成。磁矩從一個穩(wěn)定狀態(tài)到另一個穩(wěn)定狀態(tài)的變化過程遵循Landau-Lifshitz-Gilbert(LLG)動態(tài)方程圖1 交換耦合硬/軟磁雙層膜體系的模型其中:M是磁化強(qiáng)度矢量，ω是旋磁比，α是阻尼系數(shù)，有效場Heff定義為自由能的變分提供作用在磁化強(qiáng)度矢量上的實際力矩。模擬基于有限差分的思想，把材料進(jìn)行適當(dāng)?shù)木W(wǎng)格劃分，假定每個網(wǎng)格內(nèi)磁矩分布是均勻的，給定一初始的磁矩分布，計算每個網(wǎng)格內(nèi)的有效場并求解Gilbert方程，得到磁化強(qiáng)度矢量的動力學(xué)
華東交通大學(xué)學(xué)報 2010年2期2010-03-23