入射光
- 關(guān)于學(xué)生對入射光強度系列問題感到困惑的思考
節(jié)內(nèi)容多次出現(xiàn)入射光強度、光的強度、光強等同義物理名詞，但教材并沒有對此有明確的定義和解釋。教學(xué)過程當(dāng)中，筆者注意到不少學(xué)生對光的強度相關(guān)問題感到困惑。1 提出困惑1.1 對入射光強度不變時頻率與光電流關(guān)系的困惑不少高中教輔資料書在“光電效應(yīng)”一節(jié)的習(xí)題出現(xiàn)了保持光的強度不變時，討論入射光頻率與光電流大小的關(guān)系。其中一道習(xí)題：如圖1所示光電效應(yīng)實驗裝置中，用頻率為ν 的光照射光電管陰極K，發(fā)生了光電效應(yīng)。下列說法中正確的是（）圖1 習(xí)題電路圖A.增大入射光
物理教學(xué)探討 2023年12期2024-01-08
- 平面鏡中的角
的光線為n，則入射光線m、反射光線n與平面鏡a所夾的銳角相等，即∠1=∠2。問題1：利用這個規(guī)律，人們制作了潛望鏡。圖2是潛望鏡工作原理示意圖，AB、CD是平行放置的兩面平面鏡。請解釋進(jìn)入潛望鏡的光線m為什么和離開潛望鏡的光線n是平行的?！窘馕觥繄D2中角比較多，我們要仔細(xì)觀察角與角之間的位置關(guān)系。由于AB∥CD，根據(jù)“兩直線平行，內(nèi)錯角相等”，可知∠2=∠3。根據(jù)平面鏡的反射規(guī)律，可知∠1=∠2，∠3=∠4，∴∠1=∠2=∠3=∠4。而∠5=180°-∠1
初中生世界·七年級 2023年3期2023-04-07
- 光電效應(yīng)中的“三圖”問題求解策略
的初動能Ek與入射光頻率ν的關(guān)系圖像。當(dāng)入射光照射在某一金屬表面發(fā)生光電效應(yīng)時,該金屬中的電子吸收光子的能量足以克服原子核的約束而逸出金屬表面,則逸出電子的初動能Ek與光子的能量hν、逸出功W0三者之間滿足關(guān)系式Ek=hν-W0,這就是愛因斯坦光電效應(yīng)方程。以Ek為縱軸,ν為橫軸,則它們之間的關(guān)系如圖1所示。Ek-ν圖像中,橫軸截距表示光電效應(yīng)的極限頻率νc(也叫截止頻率),且;縱軸截距的絕對值表示逸出功,且W0=|-E|=E;圖像斜率表示普朗克常量,即。
中學(xué)生數(shù)理化(高中版.高考理化) 2023年1期2023-03-22
- 數(shù)值模擬在布儒斯特定律教學(xué)中的應(yīng)用*
律，下面分別就入射光為自然光、S偏光(振動垂直于入射面的線偏光)和P偏光(振動平行于入射面的線偏光)3種情形進(jìn)行模擬討論.當(dāng)入射自然光沿著x方向入射時，其電矢量用相互垂直且大小相等的y方向和z方向分量代替.如圖2(a)所示，入射光在兩種介質(zhì)分界面發(fā)生反射和折射，反射光線和折射光線相互垂直，反射光強度遠(yuǎn)小于折射光.為了清楚地展示反射光和折射光的偏振情況，圖2(b)和圖2(c)分別給出了y方向(P偏振)和z方向(S偏振)的電場模量分布圖.如圖2(b)所示，y方
物理通報 2023年3期2023-03-10
- 透鏡作圖考點突破
光心和過焦點的入射光線，三條特殊光線分別經(jīng)過凸透鏡和凹透鏡的傳播特點如圖1所示。由圖1可見，經(jīng)過透鏡的三條特殊光線的傳播特點可概括為：①“平軸入射折過焦”——平行于主光軸的入射光線經(jīng)透鏡折射后，折射光線過焦點（凸透鏡是正向傳播過焦點，而凹透鏡是反向延長過虛焦點）；②“過心入射折不偏”——過光心的入射光線經(jīng)透鏡折射后，傳播方向總不變；③“過焦入射折平軸”——過焦點的入射光線經(jīng)透鏡折射后，折射光線平行于主光軸。注意事項：①線的虛實要分明，實際光線畫實線，反向延
初中生學(xué)習(xí)指導(dǎo)·提升版 2022年12期2022-12-09
- 基于明亮通道先驗和Retinex 模型的弱光照圖像增強網(wǎng)絡(luò)*
像可以被建模為入射光分量和反射特性分量乘積的形式，且物體的真實色彩不受入射光照干擾而具有恒常性。當(dāng)前，基于Retinex 模型的弱光照圖像增強處理核心流程基本相似，即首先估計出弱光照圖像的入射光分量圖，進(jìn)而依據(jù)模型在弱光照圖像中剝離入射光分量，并以抽取出的圖像反射特性分量圖作為增強后的弱光照圖像。據(jù)此可知，基于Retinex 模型的弱光照圖像增強方法的核心之處在于對弱光照圖像的入射光分量進(jìn)行準(zhǔn)確估計。然而，針對圖像入射光分量的估計問題，研究者通常僅利用了入
電子器件 2022年4期2022-10-22
- 深粗糙度隨機粗糙表面光散射特性數(shù)值研究
研究了P線偏振入射光在二維各向異性隨機粗糙導(dǎo)體表面的光散射全角度分布特性;LETNES P A等人[14]數(shù)值計算了二維隨機表面的偏振特性。雖然隨機粗糙表面散射研究的文獻(xiàn)很多,但是采用嚴(yán)格電磁場計算方法對深粗糙度表面散射的研究較少。數(shù)值方法如矩量法根據(jù)表面電流計算散射場,不用考慮深粗糙度表面發(fā)生的多次散射現(xiàn)象,計算結(jié)果精確。因此,本文利用線性濾波法產(chǎn)生高斯隨機粗糙表面,采用基于矩量法的蒙特卡羅數(shù)值法計算良導(dǎo)體深粗糙度表面在S線偏振入射光和P線偏振入射光照射
上海電力大學(xué)學(xué)報 2022年3期2022-07-09
- 高斯光束非球面整形系統(tǒng)整形特性研究
，在出射光線與入射光線之間建立映射函數(shù)，達(dá)到能量重新分配的效果。1969 年，Kreuzer[7]提出一種通用的求解整形系統(tǒng)面型參數(shù)的方法，并對這種設(shè)計方法申請了專利，此設(shè)計方法直到今天還在廣泛使用，理論上來說，該系統(tǒng)可實現(xiàn)任意波前變換。2011 年，高瑀含[8]在該方法的基礎(chǔ)上結(jié)合zemax 軟件的宏語言(ZPL)功能實現(xiàn)了系統(tǒng)的自動優(yōu)化，使非球面整形系統(tǒng)設(shè)計更加簡單。在使用非球面整形系統(tǒng)的過程中發(fā)現(xiàn)，對不同入射參數(shù)的高斯光束整形時，均會在整形鏡后找到一
光電工程 2022年4期2022-05-10
- 基于實驗方案設(shè)計與優(yōu)化的課堂深度學(xué)習(xí)
——以“探究光的反射定律”為例
探究反射光線、入射光線和法線是否在同一平面內(nèi).圖1 光的反射傳統(tǒng)實驗器材（1）平時依據(jù)教材內(nèi)容設(shè)計學(xué)生活動，存在以下問題1）金屬板面與平面鏡垂直放置，課本上是直接告知的，學(xué)生并不理解為什么，所以當(dāng)金屬板面與平面鏡鏡面不垂直時，入射光束貼著金屬板入射時，認(rèn)為反射光束依然在金屬板上.2）法線是實驗前信息快遞告知的，學(xué)生對法線的作用理解并不深刻，描述結(jié)論經(jīng)常將法線丟了.3）入射光方向只能在金屬板所在的平面內(nèi)改變.4）當(dāng)金屬板B向后折時，金屬板B上看不到反射光束，
物理通報 2022年4期2022-05-07
- 馬赫-曾德爾干涉儀頻譜特性及入射視場展寬技術(shù)研究
夠方便地實現(xiàn)對入射光能的全部利用,光學(xué)效率高。其次,它的結(jié)構(gòu)簡單,易于通過對其中一個干涉臂調(diào)控以實現(xiàn)各種物理量測量。由于傳感臂(光程受待測物理量調(diào)控的干涉臂)中的光相比參考臂(光程固定干涉臂)中的光產(chǎn)生新的相位差,可以通過觀察干涉條紋的移動來確定待測物理量的變化。目前,基于MZI的干涉型傳感器已經(jīng)被廣泛應(yīng)用于溫度、壓力等物理量測量。此外,MZI便于進(jìn)行視場展寬,從而放寬對入射光束準(zhǔn)直性的要求。由于MZI具有光學(xué)效率高、結(jié)構(gòu)簡單、便于視場展寬等優(yōu)勢,其不僅在
量子電子學(xué)報 2021年6期2021-12-14
- 聚焦光的反射和折射
中，反射光線、入射光線和法線在同一平面內(nèi);反射光線、入射光線分別位于法線兩側(cè);反射角等于入射角。可簡記為“三線共面、兩線異側(cè)、兩角相等”。在光的反射現(xiàn)象中，入射光線是因，反射光線是果，所以為了體現(xiàn)這樣的因果關(guān)系，只能說“反射角等于入射角”，而不能說“入射角等于反射角”。法線是入射光線和反射光線的夾角的角平分線，法線是為了研究問題的方便而引入的物理量，沒有具體的物理含義，所以它常用虛線表示。在光的反射中，光路是可逆的。3.在探究光的反射定律的實驗中，硬紙板在
初中生學(xué)習(xí)指導(dǎo)·提升版 2021年11期2021-11-27
- 單軸晶體中非尋常光的折射關(guān)系式及其應(yīng)用
殊情形，推得了入射光線自各向同性介質(zhì)入射到單軸晶體時的e光光線折射關(guān)系式，以及e光自單軸晶體內(nèi)出射到各向同性介質(zhì)時的折射關(guān)系式，還給出了相應(yīng)的符號規(guī)則．之后，本文還用得到的折射關(guān)系式對幾種特殊情況做了討論.1 任意單軸晶體中e光的折射關(guān)系式及符號規(guī)則設(shè)某晶體的光軸與其表面法線夾角為α．現(xiàn)有一束平面波以入射角i自各向同性介質(zhì)入射于該晶體表面，晶體光軸恰位于其入射面內(nèi)．取入射在O點處的一條光線考慮，其折射光中e光光線可利用惠更斯作圖法得到，結(jié)果如圖1所示.圖1
大學(xué)物理 2021年11期2021-11-06
- 別漢棱鏡角度誤差對光軸一致性影響的研究
保證出射光軸與入射光軸的一致性。國內(nèi)外文獻(xiàn)對于別漢棱鏡膠合過程中三軸(光軸、機械軸、棱鏡軸)不重合的誤差已經(jīng)做了非常詳細(xì)的分析[5-7],但對于別漢棱鏡自身角度誤差的分析卻很少提及。本文首先推導(dǎo)了反射光線、折射光線和三維坐標(biāo)系旋轉(zhuǎn)的矢量形式表達(dá)式,建立了別漢棱鏡角度誤差模型,通過分析光線在別漢棱鏡內(nèi)的傳播路徑,并在Matlab中計算得到經(jīng)過別漢棱鏡之后出射光軸的方向向量及其相對入射光軸的偏差,通過光線追跡仿真的方法和實驗論證的方法,驗證了建立角度誤差模型及
激光與紅外 2021年8期2021-09-08
- 基于Matlab對邁克爾遜干涉實驗仿真的分析研究
涉儀在圖1中，入射光波在分光板的鍍膜處分成兩部分，記為光波1和光波2，分別射向M1和M2，被M1，M2反射后，沿原路返回到分光板的鍍膜處。由M1反射的光波1透過鍍膜，而由M2反射的光波2被鍍膜反射。1和2兩列光波進(jìn)行相干疊加，產(chǎn)生干涉條紋。補償板與分光板由相同的材料制成，形狀完全一樣，只是沒有鍍膜。1和2兩列光波都各自經(jīng)鍍膜反射、透射一次、經(jīng)玻璃板透射三次、被反射鏡反射一次，只是在空氣中經(jīng)過的路程不同，因而光程差就是由兩反射鏡到鍍膜層的距離不同而造成的。M
大學(xué)物理實驗 2021年3期2021-07-07
- 基于錐形硅納米線色彩分辨探測能力仿真
時以及不同角度入射光下的器件性能.這些研究結(jié)果對于將錐形結(jié)構(gòu)納米線作為光探測器的實際應(yīng)用有重要的參考意義.1 引 言在傳統(tǒng)的硅工藝中， 電荷耦合器件(chargecoupled device， CCD)色彩探測實現(xiàn)模式中， 需要在感光層上覆蓋一層濾波陣列才能實現(xiàn)對RGB三原色的選擇性識別.主要利用分色鏡陣列， 也就是傳統(tǒng)的R， G， B濾光片， 一般四個濾光片組成一組形成一個像素， 該層對光譜顏色進(jìn)行區(qū)分， 并將不同顏色的光傳遞到下一層的CCD陣列中， 而
物理學(xué)報 2021年11期2021-06-18
- 論出射光線與入射光線平行的充要條件
——對2020年7月浙江省物理高考第13題的嚴(yán)格論證
面出射后恰好與入射光線平行.已知真空中的光速為c，則圖1 1 試題剖析此題考查全反射、折射定律、平行玻璃磚、折射率、光在介質(zhì)中的傳播速度、臨界角等知識，以及數(shù)學(xué)能力和綜合運用知識的能力，難度較大.解答此題時，首先不難畫出垂直入射時的光路圖，如圖2所示.設(shè)玻璃磚的折射率為n，在圓形界面恰好發(fā)生全反射時的入射角為C，則根據(jù)折射定律有圖2 而入射角θ=60°時的光路圖不好畫，因為難以找到光在玻璃磚中的出射點.這也是此題最難突破的地方.但是如果根據(jù)已知“出射光線與
物理教師 2021年5期2021-06-07
- 對“探究光的反射定律”實驗的質(zhì)疑和教學(xué)建議
探究反射光線與入射光線和法線的關(guān)系、反射角與入射角的關(guān)系。在實驗中，讓入射光在A屏上顯示出傳播的路徑，再使B屏繞法線向后折轉(zhuǎn)，可見只有當(dāng)B屏和A屏在同一平面時，反射光的路徑才能顯示出來，由此說明反射光線、入射光線和法線在同一平面內(nèi)。圖11 質(zhì)疑對于上述探究過程，從邏輯上分析可能存在的問題。在空氣中，入射光線和反射光線應(yīng)當(dāng)是通過入射點的兩條直線。根據(jù)幾何原理，相交的兩條直線必然在一個平面內(nèi)，也就是入射光線和反射光線必然在一個平面內(nèi)。按此推理，入射光線與反射光
物理之友 2021年2期2021-04-23
- 近零折射率區(qū)超導(dǎo)/介質(zhì)雙層結(jié)構(gòu)的Goos-H?nchen位移
2)式中：ω為入射光的角頻率；μ0和ε0分別為自由空間中的磁導(dǎo)率和介電常數(shù)；λL為倫敦穿透深度，其一般可表示為(3)式中：T為環(huán)境溫度；Tc為超導(dǎo)材料的臨界溫度；λ0為T= 0 K時的穿透深度。由式(2)中可以看出，超導(dǎo)材料的折射率不僅依賴于入射光波的頻率，還與溫度有關(guān)。根據(jù)式(2)，圖2給出了7.7 K和80 K時高溫超導(dǎo)材料YBCO的折射率的實部nR和虛部nI隨波長的變化曲線。其中虛部nI實際上是大家熟知的消光系數(shù)。對超導(dǎo)材料YBCO[9]，臨界溫度T
山東理工大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2021年3期2021-03-08
- 全反射對偏振態(tài)的改變規(guī)律及實驗驗證
1所示，A代表入射光，A′代表反射光，n1為入射光所在介質(zhì)的折射率，n2為折射光所在介質(zhì)的折射率，研究全反射過程，故有n1>n2.圖1 全反射光路由菲涅耳公式再結(jié)合反射定律可以得到[1]：(1)(2)其中,E為光的復(fù)振幅形式,n12=n1/n2.1.1 全反射后的振幅變化對(1)式取模得：|Es1|.同理對(2)式取模得：|Ep1′|=|Ep1|.因此，全反射不改變振幅.1.2 全反射后的相位變化(以線偏振光為例)將振幅寫成復(fù)振幅形式(記入射光初相位為0，
物理實驗 2020年8期2020-09-18
- 口訣法巧解透鏡作圖題
）過透鏡光心的入射光線經(jīng)透鏡折射后傳播方向不變;（2）平行于主光軸的入射光線經(jīng)凸透鏡折射后過焦點（凹透鏡的折射光線反向延長過同側(cè)虛焦點）;（3）過凸透鏡焦點（正向延長過凹透鏡異側(cè)虛焦點）的入射光線經(jīng)透鏡折射后平行于主光軸射出。在第二點的基礎(chǔ)上利用光路的可逆性即可識記第三點。例1（2020·廣東）請畫出圖3中入射光線經(jīng)凸透鏡后的折射光線。解析：平行于主光軸的光線經(jīng)凸透鏡折射后將過焦點。過透鏡光心的光線經(jīng)凸透鏡折射后傳播方向不改變。答案：如圖4所示例2（202
初中生學(xué)習(xí)指導(dǎo)·提升版 2020年12期2020-09-10
- 三點共線法解光學(xué)作圖題
”對應(yīng)的像點、入射光線的入射點、反射光線上任意一點（如看見虛像的眼睛所在的位置），這三點一定在同一條直線上，簡稱三點共線。例1 畫出圖1中S點發(fā)出的光線經(jīng)平面鏡反射后過P點的光路。解析：畫入射光線、反射光線時較難確定入射點位置，而像點、入射光線的入射點和反射光線上任意一點P三點共線，所以先根據(jù)平面鏡成像具有對稱性找出發(fā)光點S對應(yīng)的像點S′。連接點P、像點S′交平面鏡于點O即為入射點，連接SO、OP即分別為入射光線、反射光線，最后在每條實際光線上標(biāo)注表示光傳
初中生學(xué)習(xí)指導(dǎo)·提升版 2020年1期2020-09-10
- 光現(xiàn)象作圖三大熱點解析
中，反射光線、入射光線、法線在同一平面內(nèi)，反射光線和入射光線分居法線的兩側(cè)，反射角等于入射角。在反射現(xiàn)象中，入射是因，反射是果，所以要說“反射角等于入射角”，不能說成“入射角等于反射角”。反射光線在入射光線和法線決定的平面內(nèi)。法線為入射光線和反射光線夾角的角平分線，法線與平面鏡垂直。例2（2019·山東·青島）自行車尾燈的反光原理如圖3所示。請完成反射光路，并標(biāo)出反射角度數(shù)。解析：過入射點垂直于反射面作出法線，再根據(jù)反射角等于入射角作出反射光線，注意反射光
初中生學(xué)習(xí)指導(dǎo)·提升版 2020年11期2020-09-10
- 基于光學(xué)tamm 態(tài)的聲光開關(guān)的研究
2 工作原理當(dāng)入射光進(jìn)入一維光子晶體異質(zhì)結(jié)時, 缺陷層C與上下層介質(zhì)的交界面等效成一個微腔結(jié)構(gòu)[11].入射光在介質(zhì)A與C的交界面處來回傳播, 直到滿足相位匹配條件時, 微腔內(nèi)出現(xiàn)強局域現(xiàn)象, 形成OTS. 此時由于入射光被局域在交界面處, 導(dǎo)致入射光急劇減少, 反射譜中出現(xiàn)反射峰, 反射峰的中心波長就是OTS 的本征波長.OTS 的本征波長與結(jié)構(gòu)材料的折射率和厚度有關(guān)[12]. 當(dāng)超聲波作用于光學(xué)介質(zhì)時, 一維光子晶體異質(zhì)結(jié)的各層介質(zhì)就會產(chǎn)生隨時間和空間
物理學(xué)報 2020年16期2020-08-29
- o光入射型聲光可調(diào)濾光器
調(diào)濾光器理論，入射光波矢量Ki與衍射光波矢量Kd在對應(yīng)波矢曲面的切線相互平行，這時Ki與超聲波矢量Ka滿足動量匹配條件，Kd可獲得最大的衍射效率和光孔徑。1.1 調(diào)諧關(guān)系氧化碲是單軸正晶體，入射光波存在兩種本征模式：1) 偏振方向平行于主平面的線偏振模式(反常e光，簡稱“e光”)。2) 偏振方向垂直于主平面的線偏振模式(尋常o光，簡稱“o光”)。根據(jù)入射光偏振模式的不同，非同向大角孔徑聲光可調(diào)濾光器有兩種衍射模式：1) 入射光取e光，得到的衍射光為o光，其
壓電與聲光 2019年4期2019-08-29
- AOTF成像光譜儀聲光晶體光譜傳遞函數(shù)的研究
互作用長度L，入射光極角θi及入射光波長λ對雙AOTF光譜傳遞函數(shù)的影響,研究結(jié)果為提高AOTF光譜成像儀的性能提供了理論參考數(shù)據(jù)。1 AOTF的成像光譜儀工作原理1.1 單AOTF型工作原理單個成像型AOTF由聲光晶體(TeO2)，壓電換能器，吸聲體、擋光板組成，如圖1所示。超聲換能器上加載電信號，電信號在晶體內(nèi)轉(zhuǎn)換成聲波，晶體光軸沿001方向，為了防止聲波反射，透過介質(zhì)的聲波被吸聲體吸收。當(dāng)入射光為白光時，與超聲波一起產(chǎn)生非線性作用，滿足動量匹配條件時
應(yīng)用光學(xué) 2019年2期2019-03-23
- Si/SiO2一維光子晶體性質(zhì)的FDTD模擬研究
構(gòu)。光子晶體對入射光具有選擇的功能，可以有選擇地使某個波段的光通過而阻止其它波長的光通過。對無法通過光子晶體的波段，光子晶體反射率幾乎能夠達(dá)到100%，這個波段又被稱為高反帶。FDTD是指時域有限差分法（Finite-Difference Time-Domain）。本文使用Lumerical Solutions公司出品的FDTD Solutions軟件，設(shè)計了特定結(jié)構(gòu)的Si/SiO2一維光子晶體，通過設(shè)置光源和監(jiān)視器，模擬計算了該光子晶體的禁帶波段。2 一
數(shù)碼世界 2019年2期2019-03-19
- 分振幅型全Stokes同時偏振成像系統(tǒng)波片相位延遲誤差分析*
和1/4波片將入射光Stokes矢量調(diào)制在4幅圖像中, 可解析入射光Stokes矢量. 1/2波片和1/4波片的相位延遲誤差對Stokes矢量測量精度有著不可忽略的影響. 建立了包含上述兩種誤差的Stokes矢量測量誤差方程, 分析了1/2波片和1/4波片相位延遲耦合誤差對自然光、0°/45°線偏光、左旋圓偏光等典型基態(tài)入射光的Stokes矢量測量誤差的影響, 推導(dǎo)了任意偏振態(tài)的Stokes矢量測量誤差的表征方法. 在邦加球球面和球內(nèi)選取不同偏振度的Sto
物理學(xué)報 2019年2期2019-03-11
- 可實現(xiàn)偏振無關(guān)單向傳輸?shù)亩S硅基環(huán)形孔光子晶體*
電及類橫磁模式入射光實現(xiàn)單向傳輸, 且正向透過率達(dá)到了44%.1 引 言1987 年, John[1]和 Yablonovitch[2]分別提出了一種介電常數(shù)在空間周期性變化的結(jié)構(gòu), 被稱為光子晶體(photonic crystal, PC). PC最重要的特點是具有光子禁帶和光子局域特性[3], 可以靈活控制光的傳播, 在光學(xué)器件設(shè)計等領(lǐng)域被廣泛研究. 目前已成功設(shè)計了多種基于PC結(jié)構(gòu)的光學(xué)器件, 如光子晶體發(fā)光二極管[4,5]、光子晶體波導(dǎo)[6,7]、
物理學(xué)報 2019年2期2019-03-11
- 光強一定時飽和電流與入射光頻率關(guān)系探究
強下飽和電流與入射光頻率的關(guān)系。對于高中生來說，本身就沒有一個確切的認(rèn)知與標(biāo)準(zhǔn)，再加上討論較少，并未得到統(tǒng)一認(rèn)識。因此，在一定光強下，飽和電流與入射光頻率的關(guān)系是一個值得我們探討的問題。1 前提條件普高標(biāo)準(zhǔn)實驗教科書提到關(guān)于與飽和電流相關(guān)的變量：“在光照條件不變的情況下，隨著所加電壓增大，光電流趨于一個飽和值。也就是說，在電流較小時電流隨著電壓的增大而增大；但當(dāng)電流增大到一定值之后，即使電壓再增大，電流也不會增大了?！薄霸诠忸伾蛔兊那闆r下，入射光越強，飽
時代農(nóng)機 2018年11期2019-01-09
- 薄膜干涉中半波損失與附加光程差的討論
為薄膜干涉。當(dāng)入射光到達(dá)薄膜表面時，被分解為第一束光反射光與折射光，折射光經(jīng)薄膜下表面反射和上表面折射，又回到上表面空間后得到第二束光，這兩束光在薄膜的同側(cè)交疊而發(fā)生干涉。在界面出由于反射與折射使得入射光得以分解，從而獲得相干光。光的振幅的平方即為光強，所以薄膜干涉屬于分振幅干涉，一般分為等傾干涉、等厚干涉兩類。1.2 半波損失在某些特定條件下，界面上反射光波的光矢量與對應(yīng)的入射光波的光矢量方向發(fā)生了反轉(zhuǎn)，這種方向反轉(zhuǎn)導(dǎo)致±π相位突變，換算為光程突變?yōu)椤捆?/div>
昌吉學(xué)院學(xué)報 2018年6期2019-01-07
- 淺談“光的反射定律”中的“三條線”
時，反射光線、入射光線和法線在同一平面內(nèi)，反射光線和入射光線分居法線兩側(cè)，反射角等于入射角[1].為了幫助學(xué)生記憶，可把這三句話概括為“三線共面，法線居中，兩角相等.”這三句話遞進(jìn)地描述了光的反射定律.首先，兩條光線和法線在一個平面內(nèi)，其次再去看這個平面上的3條線的位置關(guān)系，最后定量地比較光線和法線的夾角的大小關(guān)系，這兩個角也在這個平面上.對于初中學(xué)生而言，最難理解的卻是第一句話“反射光線、入射光線和法線在同一平面內(nèi)”.這“3條線”看似簡單，對學(xué)生來說，卻物理通報 2018年12期2018-12-24
- 基于pasco平臺的布儒斯特角法測折射率
，但是，忽略了入射光強不穩(wěn)定可能會對實驗結(jié)果造成誤差.反射光平行分量強度除了和入射角度相關(guān)外，還和實時入射光強相關(guān).入射光強越大，反射光中不同方向的分量也越大.若入射光強不穩(wěn)定，在以布儒斯特角入射時，反射光強平行分量可能不是最小，從而引起測量誤差.因此，本實驗將測量反射光平行分量，歸一化為測量反射光平行分量與入射光平行分量比值（以下簡稱反射平行光強比），可以避免入射光不穩(wěn)定帶來的影響.2 原理根據(jù)布儒斯特角定義，反射光中平行于入射面的分量為0時，對應(yīng)的入射赤峰學(xué)院學(xué)報·自然科學(xué)版 2018年7期2018-08-11
- 光電效應(yīng)教學(xué)問題探討
的最大初動能與入射光的頻率ν呈線性關(guān)系(注意不是正比關(guān)系)，與光強無關(guān)。(3) 逸出功W0——電子從金屬中逸出所需要克服束縛而消耗的能量的最小值，叫做金屬的逸出功。在光電效應(yīng)中，從金屬表面逸出的電子損失能量最少。對于確定的金屬，逸出功是定值，對于不同的金屬，一般具有不同的逸出功。(5) 光電效應(yīng)方程實質(zhì)上是能量守恒方程，金屬表面電子吸收一個光子的能量，克服金屬的逸出功，剩下的能量就是其最大初動能。2 光子說對光電效應(yīng)的解釋(1) 飽和光電流與光強的關(guān)系：在物理之友 2018年4期2018-05-04
- 實驗探究培養(yǎng)物理科學(xué)思維核心素養(yǎng)* ——自制教具建構(gòu)法線 驗證光的反射定律
平面范圍內(nèi)改變入射光線的入射角去探究，實驗結(jié)論缺乏普遍性；第二，對于法線的建構(gòu)或作用基本不涉及，直接給出法線概念．不利于學(xué)生科學(xué)素養(yǎng)的形成；第三，對于反射角和入射角的概念直接給出，學(xué)生不理解也易錯．以上做法不利于學(xué)生科學(xué)精神的培養(yǎng)．圖1 中國學(xué)生發(fā)展核心素養(yǎng)中國學(xué)生發(fā)展核心素養(yǎng)(圖1)于2016年9月18日正式公布．所謂“學(xué)生發(fā)展核心素養(yǎng)”，主要是指學(xué)生應(yīng)具備的，能夠適應(yīng)終身發(fā)展和社會發(fā)展需要的必備品格和關(guān)鍵能力．核心素養(yǎng)是關(guān)于學(xué)生知識、技能、情感、態(tài)度、物理通報 2017年11期2017-11-16
- 光的反射定律實驗改進(jìn)探究
紙板上用筆描出入射光EO和反射光OF的徑跡。改變光束入射的角度，多做幾次，換用不同顏色的筆記錄每次光的徑跡。取下紙板，用量角器測量ON兩側(cè)的∠i和∠α，將數(shù)據(jù)記錄在表中。2.紙板ENF是用兩塊紙板連接起來的。把紙板NOF向前折NOF向前折或向后折（如圖），研究三線共面。3.在第一步的實驗中，讓光逆著反射光的方向射到平面鏡，觀察反射光的路徑通過以上三步實驗探究出光的反射規(guī)律。在《物理課程標(biāo)準(zhǔn)》中，科學(xué)探究既是學(xué)生的學(xué)習(xí)目標(biāo)，又是重要的教學(xué)方式之一，將科學(xué)探究新教育時代電子雜志(學(xué)生版) 2016年35期2016-12-09
- 淺談光反射題的作答與拓展
兩條光線重合，入射光線常用單箭頭、反射光線常用雙箭頭）：必須要標(biāo)上垂直符號！拓展題：（1）若將甲圖改為圖2問：知道哪一些條件，你就能畫出完整的光的反射光路圖？提示：只要已知下列條件之一，就可以畫出完整的光的反射光路圖：①∠MOA（或稱“入射光線與反射面夾的銳角” 等，以下均省略）；②∠MOB；③∠AON；④∠AOB；⑤∠AOK；⑥∠NOB；⑦∠BOK。注：教學(xué)中要把全班分成7個組、每組分別畫出1種光的反射光路圖，并有1名代表到黑板上畫圖、最后師生共同給予講讀寫算·教研版 2016年14期2016-07-25
- 舉一反三學(xué)物理 ——光的反射作圖
點：反射光線、入射光線、法線在同一個平面內(nèi)，反射光線與入射光線分居法線兩側(cè)，反射角等于入射角.平面鏡成像的特點：像與物大小相等，連線與鏡面垂直，到平面鏡的距離相等，左右相反.這道題的已知條件是知道點光源和兩條入射光線求作兩條反射光線.經(jīng)過變形：如果知道兩條反射光線，又如何作出點光源和兩條入射光線？圖3 如圖3所示為光源S發(fā)出的光經(jīng)過平面鏡反射后的兩束反射光線，畫出光源S位置.解析：本題有兩種作法：第一種作法：根據(jù)反射光線反向延長過像點，作出像點S′，再根據(jù)初中生天地 2016年32期2016-03-22
- 選修3-5熱點問題演練
（ ）A.保持入射光的頻率不變，入射光的光強變大，飽和光電流變大B.入射光的頻率變高，飽和光電流變大C.入射光的頻率變高，光電子的最大初動能變大D.保持入射光的光強不變，不斷減小入射光的頻率，始終有光電流產(chǎn)生E.遏止電壓的大小與入射光的頻率有關(guān)，與入射光的光強無關(guān)4.（1）（2016·昆明一中一輪檢測）下列說法正確的是（ ）A.β射線與γ射線一樣都是電磁波，但β射線的穿透本領(lǐng)遠(yuǎn)比γ射線弱B.玻爾將量子觀念引入原子領(lǐng)域，其理論能夠解釋氫原子光譜的特征C.氫原教學(xué)考試(高考物理) 2016年6期2016-03-21
- 如何作光的反射光路圖
為“反射光線、入射光線和法線在同一平面內(nèi).反射光線、入射光線分居法線兩側(cè).反射角等于入射角”.同學(xué)們在作圖的時候主要應(yīng)用的是反射角等于入射角.這類作圖又可以分為兩類：1.已知一線一角和鏡面.解這類題目.首先是過入射點或反射點作出法線.然后再根據(jù)光的反射定律中反射角等于入射角來作光的反射光線或入射光線.如果已知的是入射光線或反射光線與鏡面的夾角，可以求出入射角或反射角的度數(shù).例1 畫出如圖1所示的反射光線.并標(biāo)出反射角的大小.解析：已知入射光線與鏡面的夾角為中學(xué)生數(shù)理化·八年級物理人教版 2015年10期2016-01-04
- 我為什么能看見物體
：入射點O，是入射光線射在反射面上的點：兩角：入射角∠AON是入射光線和法線的夾角.反射角∠NOB是反射光線與法線的夾角；三線：入射光線AO，反射光線OB，法線NO.例1 圖2所示成語描述的光現(xiàn)象屬于光的反射現(xiàn)象的是（ ）.解析：“鑿壁偷光”“一葉障目”都是光的直線傳播現(xiàn)象；“形影不離”中的“形”是物體。“影”是物體的影子，也是光的直線傳播現(xiàn)象；“猴子撈月”中，平靜的水面相當(dāng)于鏡面，水中的月亮是天空中的月亮在水中形成的虛像。是平面鏡成像。屬于光的反射現(xiàn)象.中學(xué)生數(shù)理化·八年級物理人教版 2015年10期2016-01-04
- 掌握三條光線，輕松搞定作圖
線相對于原來的入射光線更“靠近”主光軸，而凹透鏡對光起發(fā)散作用的實質(zhì)是指光線通過凹透鏡折射后，折射光線相對于原來的入射光線更“遠(yuǎn)離”主光軸，作透鏡的光路圖時，要利用三條特殊光線：（1）通過透鏡光心的光線其傳播方向不改變，如圖2，（2）平行于主光軸的光線經(jīng)凸透鏡折射后通過焦點：平行于主光軸的光線經(jīng)凹透鏡折射后光線發(fā)散。其折射光線的反向延長線過焦點，如圖1.（3）通過焦點的光線經(jīng)凸透鏡折射后平行于主光軸：延長線過另一側(cè)焦點的光線經(jīng)凹透鏡折射后平行于主光軸，如圖中學(xué)生數(shù)理化·八年級物理人教版 2015年11期2015-11-30
- 用尺規(guī)作圖法作與平面鏡有關(guān)的光路圖
“已知平面鏡和入射光線，求作反射光線”和“已知入射光線和反射光線，求作平面鏡”兩個方面談一談我的方法。一、已知平面鏡和入射光線，求作反射光線習(xí)題：已知平面鏡AB 和入射光線PO，求作反射光線。解析一：根據(jù)入射角是入射光線與法線的夾角，反射角是反射光線與法線的夾角，法線垂直于平面鏡，入射角等于反射角，可以先經(jīng)過入射點作平面鏡的垂線（法線），再作一個角等于已知角（如圖1）。其作法如下：①過點O 作OF⊥AB。②以點O 為頂點，OF 為一條邊，在OF 的另一側(cè)作新課程(中學(xué)) 2015年2期2015-08-15
- 入射光波長對硅太陽能電池特性的影響
10870)?入射光波長對硅太陽能電池特性的影響王 威a， 畢江林b， 孫維民a， 謝 婷b， 劉 博a， 趙 含a(沈陽工業(yè)大學(xué) a.理學(xué)院； b.信息科學(xué)與工程學(xué)院，遼寧 沈陽 110870)為了提高硅太陽能電池的效率，研究了入射光波長對硅太陽能電池表征參數(shù)的影響。實驗中采用恒定功率的白熾燈為光源，經(jīng)過不同的濾光片后得到不同波長的光，測定了在不同波長的入射光照射下硅太陽能電池表征參數(shù)的變化。結(jié)果表明，隨入射光波長的增大，硅太陽能電池的開路電壓、短路電流實驗室研究與探索 2015年10期2015-04-27
- 光電效應(yīng)實驗中關(guān)于入射光和光電流關(guān)系的分析
效應(yīng)實驗中關(guān)于入射光和光電流關(guān)系的分析王林香1,2（1.新疆師范大學(xué)物理系,烏魯木齊，830054；2.新疆師范大學(xué)礦物發(fā)光及其微結(jié)構(gòu)重點實驗室,烏魯木齊，830054）本文從研究光電效應(yīng)實驗結(jié)果出發(fā)，提出關(guān)于實驗中入射光和光電流關(guān)系里的幾個問題，針對該問題進(jìn)行了討論，并提出了一些建議和意見，這對進(jìn)一步修正光電效應(yīng)理論規(guī)律和理解應(yīng)用實驗結(jié)果有一定的幫助。光電效應(yīng)規(guī)律；光電流；實驗誤差分析0 引言在赫茲發(fā)現(xiàn)光電效應(yīng)后，許多研究者對光電效應(yīng)作了深入的研究，總結(jié)電子測試 2015年19期2015-01-03
- 適用特殊角度入射的光柵衍射實驗儀
象的分析只限于入射光線正入射或一般斜入射光柵狹縫的情況（即入射到光柵同一條狹縫上的光波是等相位），對特殊角度入射（即入射到光柵同一條狹縫上的光波相位不相等）情況基本上沒有討論，文獻(xiàn)［4-5］對衍射亮斑呈現(xiàn)的軌跡進(jìn)行了分析，文獻(xiàn)［6］對光斑在弧線上的分布特點的分析較為透徹（只限于光柵平面與觀察平面保持垂直關(guān)系）.然而，理論上的分析并沒在實踐上產(chǎn)生響應(yīng)，實踐教學(xué)中并沒有演示和探究這一特殊衍射情況的儀器，學(xué)生更是缺乏對此種情況直接學(xué)習(xí)和探究的機會.本文通過對特殊物理實驗 2014年2期2014-12-01
- 為什么動物的眼睛在夜晚放光
到動物眼睛上的入射光的強度是很弱的，由此導(dǎo)致反射光的強度應(yīng)該更弱。如果人們連入射光都看不見，怎么經(jīng)過動物的眼睛一反射，反而看見反射光了呢？難道入射光經(jīng)過動物的眼睛反射后，反倒變強了不成？更令人驚奇的是，有些動物的眼睛并非在夜晚一定會放光，只有在當(dāng)其需要用眼睛搜索目標(biāo)時，其眼睛才會驟然閃射出明亮的冷光，而到了白天，在外界的入射光增強的狀態(tài)下，動物的眼睛反而不再放光了，這又是怎么回事呢？眾所周知，看上去好像一片黑暗的夜晚，其實充滿著人眼看不見的紅外線。但是，紅初中生之友·中旬刊 2014年10期2014-11-05
- 光的反射規(guī)律探究實驗中的一些改進(jìn)
：①反射光線跟入射光線和法線在同一平面內(nèi)，反射光線和入射光線分居法線兩側(cè)；②反射角等于入射角。 1 實驗內(nèi)容及問題所在1.1 實驗?zāi)康目偨Y(jié)光射到物體表面上發(fā)生反射的規(guī)律：①反射光線跟入射光線和法線在同一平面內(nèi)，反射光線和入射光線分居法線兩側(cè)；②反射角等于入射角。 1 實驗內(nèi)容及問題所在1.1 實驗?zāi)康目偨Y(jié)光射到物體表面上發(fā)生反射的規(guī)律：①反射光線跟入中小學(xué)實驗與裝備 2014年3期2014-09-17
- 入射光強對多個亮孤子相干相互作用的影響
044000）入射光強對多個亮孤子相干相互作用的影響姜其暢，蘇艷麗，吉選芒（運城學(xué)院物理與電子工程系，運城044000）為了研究入射光強對多個亮屏蔽孤子之間相干相互作用的影響，采用數(shù)值模擬的方法求解孤波演化方程。在特定的相互作用距離和相對相位條件下，改變?nèi)肷涔伦拥墓鈴?，分別對2個孤子和3個孤子的相干相互作用做了分析。結(jié)果表明，在同相位條件下，2個孤子的相互作用表現(xiàn)出融合-分開-融合的周期性；對3個孤子，這種周期性消失；同時表現(xiàn)出能量的定向轉(zhuǎn)移特性。改變?nèi)肷?/div>激光技術(shù) 2014年6期2014-06-23
- 一維光子晶體中的光場特性
集中在討論垂直入射光在光子晶體的透射率及色散關(guān)系.本文在此基礎(chǔ)上,給出任意角度入射光在光子晶體中的透射率、 反射率及內(nèi)部場強分布公式,并結(jié)合透射率和反射率研究光在一維光子晶體內(nèi)的場強分布,討論入射光的角頻率和角度及光子晶體周期數(shù)和光學(xué)厚度對場強分布的影響.1 任意角度入射光在一維光子晶體中的傳輸矩陣、 透射率及反射率圖1 任意角度入射光在一維光子晶體介質(zhì)中的傳播Fig.1 Transmissivity of incidence light at arbit吉林大學(xué)學(xué)報（理學(xué)版） 2013年4期2013-12-03
- 光電效應(yīng)規(guī)律實驗的研究
生和大小又受到入射光的光譜成分（頻率、強度）、金屬板的材料以及外電場的電壓（正反向和大?。┑纫蛩氐闹萍s.所以它是近代物理學(xué)教學(xué)中的難點.要突破這一教學(xué)難點，關(guān)鍵在于做好光電效應(yīng)規(guī)律的演示.綜上所述，我們研制了光電效應(yīng)規(guī)律演示儀.2 儀器裝置實物圖（見圖1）圖13 制作方法3.1 制作材料主要材料：GDB－1型光電管、小手電筒、導(dǎo)線、微調(diào)電位器、木板、塑料管等.外協(xié)材料：鐵架臺，十字夾、試管夾、數(shù)字電流表、數(shù)字電壓表、直流高壓電源，都是實驗室的普通儀器.3.物理教師 2013年2期2013-11-24
- 截斷參數(shù)對高斯光束俘獲力的影響
光線，梯度力為入射光s波和p波的梯度力之和其中:散射力為為入射光s波和p波的散射力之和:其中:其中，θi和θr為光線的入射角和折射角，Rs和Rp為s波p波的反射率，Ts和Tp為s波和p波的透射率，fp和fsd分別為入射光中p波和s波占總功率的比例:對于不同的偏振光，a和b取不同的數(shù)值，對于本文計算的徑向偏振光，其中，φ為入射光線與光軸的夾角，μ是入射平面與入射光和光軸Z軸所在平面的夾角，β0為入射光線的方位角.對于整個高斯光束的俘獲力，利用上述公式對能夠經(jīng)吉林化工學(xué)院學(xué)報 2013年7期2013-08-10
- 平行光斜入射光柵衍射現(xiàn)象的研究
譜線的位置由正入射光柵方程［1］決定，即:其中，d為光柵常數(shù);θ為衍射角;k為譜線級數(shù);λ為光波波長.且零級兩側(cè)的衍射光譜呈對稱分布.但在光柵的實際應(yīng)用中，經(jīng)常遇到的是平行光斜入射光柵，而一般光學(xué)教材中，只討論平行光垂直入射光柵的特殊情況.本文將從普遍意義上對平行光斜入射光柵的衍射現(xiàn)象及其在實驗中的應(yīng)用作一簡單討論.1 平行光斜入射光柵的衍射現(xiàn)象1.1 斜入射光柵方程如圖1所示，當(dāng)平行光以入射角i斜入射光柵時，光柵各縫之間引入附加光程差dsini，此時譜線吉林建筑大學(xué)學(xué)報 2013年1期2013-06-19
- 聲光調(diào)制光譜相機的成像漂移
OTF模式時，入射光、衍射光和聲波的傳播方向相同。共線型AOTF雖然具有較大的入射角孔徑和較高的分辨率，但其向量匹配關(guān)系要求聲波波矢與光波波矢共線，滿足這種條件的聲光晶體并不多，另外這種器件在結(jié)構(gòu)上相對復(fù)雜，因此其應(yīng)用范圍有限。1974年，I.C.Chang采用 TeO2材料首次研制成了非共線型AOTF，在設(shè)計和實用化方面為聲光可調(diào)濾波器開創(chuàng)了新紀(jì)元。聲光晶體TeO2的問世，推動了聲光可調(diào)濾波器的進(jìn)一步發(fā)展。不過由于TeO2材料本身的色散造成的圖像漂移和模中國光學(xué) 2013年2期2013-03-11
- 基于雙光子光折變效應(yīng)的中心對稱亮空間孤子的自偏轉(zhuǎn)
離與外加電場和入射光強等參量相關(guān)。隨著外加電場的增加，孤子的自偏轉(zhuǎn)距離逐漸加大。亮孤子自偏轉(zhuǎn)距離隨著入射光強的增加表現(xiàn)出先增加后減小的非線性變化規(guī)律，在孤子半峰全寬最窄處，孤子的自偏轉(zhuǎn)距離存在一最大值。非線性光學(xué)；雙光子光折變效應(yīng)；自偏轉(zhuǎn)在光折變介質(zhì)中，空間光孤子的形成源于光折變非線性效應(yīng)與光束的衍射效應(yīng)相平衡。光折變非線性效應(yīng)即光致折射率變化主要有兩種機制：一是非中心對稱光折變晶體，折射率的非線性變化起因于線性電光效應(yīng)。在此類光折變晶體中，根據(jù)不同的物理山西大同大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版) 2011年3期2011-09-18
- 對一道幾何光學(xué)競賽題解結(jié)果的分析
感光面上.試問入射光線與光通道的軸成的最大角度 φmax為多少才能射到光接收器上?[1]圖1原參考解答:不經(jīng)反射,入射光能射到感光面上,入射光與軸所成最大角 φ1如圖2所示;經(jīng)一次反射而能入射在感光面上,入射光與軸所成最大角φ2如圖3所示,由平面鏡反射的對稱性,入射光延長能交在2α所對圓面上,同理可推出,以最大角度 φmax入射的光線延長后應(yīng)恰與接收器表面相切,如圖4所示,θ為入射光線與平面鏡所成的夾角,φmax=其中≈0.5,θ≈30°,則φmax=30物理教師 2011年11期2011-07-24
- 光源單色性對液晶器件電光特性的影響
寬10 nm)入射光下扭曲90°、扭曲120°向列相液晶盒以及平行向列相液晶盒的電光特性曲線.實驗結(jié)果表明,入射光中心波長在530～730 nm范圍內(nèi)時,光源的單色性對扭曲向列相液晶盒的電光特性基本沒有影響,但是會影響平行排列向列相液晶盒的透射率,而且影響隨著入射光中心波長的增加逐漸減弱.液晶;電光特性;透射光譜;單色性;向列相1 引 言液晶分子間的作用力是非常微弱的,它的結(jié)構(gòu)易受周圍的機械應(yīng)力、電磁場和溫度等變化的影響,因此適度控制周圍的環(huán)境變化,液晶可物理實驗 2010年12期2010-09-20
- 探究光的反射規(guī)律
４）反射光線與入射光線分居法線兩側(cè)；（５）反射光線與入射光線居于法線同側(cè)；（６）反射光線與入射光線、法線在同一平面內(nèi)；（７）反射光線與入射光線、法線不在同一平面內(nèi)．設(shè)計實驗（１）實驗器材：激光筆，硬紙板，平面鏡，水彩筆，鉛筆，量角器．（２）如圖甲所示，把平面鏡平放在桌面上，再把硬紙板豎直地立在平面鏡上.在硬紙板上畫直線ＮＯ垂直于鏡面.（３）用激光筆貼著硬紙板沿某一角度發(fā)出一束光射到Ｏ點（Ｏ點為直線ＮＯ與平面鏡的交點），經(jīng)平面鏡反射后，光線沿另一個方向射出.中學(xué)生數(shù)理化·八年級物理人教版 2008年9期2008-10-15
- 作光學(xué)圖的思路與方法
類型：（１）畫入射光線或反射光線；（２）確定發(fā)光點或像點的位置；（３）確定平面鏡的位置并畫出平面鏡等.２． 作圖依據(jù)：光的反射定律，平面鏡成像的特點.３． 作圖要求：（１）凡是表示實際光線的要用實線表示，不是實際光線的一律用虛線表示，如法線與光線的反向延長線等；（２）用箭頭表示光傳播的方向；（３）鏡面上要用細(xì)斜線表示出它的朝向；（４）要標(biāo)注相關(guān)的字母.例１如圖１所示，ＯＡ、Ｏ′Ａ′為某一發(fā)光點Ｓ發(fā)出的光線經(jīng)平面鏡ＭＮ反射后的兩條反射光線.請作出這兩條反射光中學(xué)生數(shù)理化·八年級物理人教版 2008年9期2008-10-15
- 光的反射解題指導(dǎo)
表示.入射角：入射光線與法線的夾角ｉ.反射角：反射光線與法線的夾角ｒ.■ 光的反射定律光的反射定律可以概括為“三線共面、法線居中、兩角相等”，即：反射光線、入射光線與法線在同一平面內(nèi)；反射光線和入射光線分別位于法線的兩側(cè)；反射角等于入射角.同學(xué)們在運用光的反射定律解題時，要注意：（１）反射角和入射角都是光線和法線的夾角，而不是與鏡面的夾角.（２）當(dāng)入射角增大時，反射角也隨著增大，反射角始終等于入射角.（３）當(dāng)入射光線垂直射到鏡面時，入射光線和法線重合，入射中學(xué)生數(shù)理化·八年級物理人教版 2008年9期2008-10-15
- 淺談“光的反射定律”中的“三條線”