散射截面
- 基于FEKO 的雷達(dá)目標(biāo)電磁散射特性分析
。飛機(jī)的雷達(dá)散射截面是影響飛機(jī)被雷達(dá)探測(cè)和識(shí)別的重要因素，一般來(lái)說(shuō)，目標(biāo)RCS等于單位立體角目標(biāo)在雷達(dá)視線方向上的反射功率與目標(biāo)表面電磁波功率密度之比，其大小決定了飛機(jī)在不同雷達(dá)探測(cè)條件下被探測(cè)和跟蹤的難易程度[1]。飛機(jī)的RCS 與雷達(dá)探測(cè)距離有關(guān)，通常情況下，探測(cè)距離和目標(biāo)的RCS 成反比，目標(biāo)的RCS 越小，探測(cè)距離就越短，探測(cè)性能越差。因此，在民航，搜救等場(chǎng)合中，需要保證飛機(jī)的RCS 值不要過(guò)低，以確保飛機(jī)可以被雷達(dá)及時(shí)發(fā)現(xiàn)和跟蹤。對(duì)于飛行任務(wù)而言
電子制作 2023年24期2024-01-16
- 基于中子均方位移守恒的平均散射角余弦計(jì)算
化區(qū)域的高階散射截面,并用于堆芯輸運(yùn)計(jì)算中;2)產(chǎn)生均勻化區(qū)域的擴(kuò)散系數(shù),并用于堆芯擴(kuò)散計(jì)算中。其中,擴(kuò)散系數(shù)的精確計(jì)算一般需要用到高階散射截面[3]。因此,產(chǎn)生精確的高階散射截面是考慮均勻化區(qū)域各向異性散射的基礎(chǔ)。蒙特卡羅輸運(yùn)計(jì)算方法[4]幾何處理能力強(qiáng),基于連續(xù)能量模擬,可以直接考慮共振效應(yīng),計(jì)算精度很高,已在均勻化群常數(shù)的產(chǎn)生中得到了一定應(yīng)用[5-8]。但是,蒙特卡羅方法在計(jì)算高階中子通量矩時(shí)統(tǒng)計(jì)漲落很大,一般以中子標(biāo)通量為權(quán)重計(jì)算平均散射角余弦,帶
哈爾濱工程大學(xué)學(xué)報(bào) 2023年12期2024-01-08
- 水下振蕩渦流場(chǎng)聲散射與調(diào)制特性
用,分別采用散射截面和調(diào)制深度描述流場(chǎng)對(duì)聲場(chǎng)的影響程度。采用散射截面Σ描述聲場(chǎng)指向性及散射強(qiáng)度特性[13]:(7)式中:θ為觀測(cè)角度;r為觀測(cè)半徑。以渦流中心為圓心, 在圓周上對(duì)散射有效聲壓與入射聲壓之比的平方進(jìn)行積分,為用來(lái)衡量流場(chǎng)對(duì)聲波散射作用的強(qiáng)弱。采用調(diào)制深度m[20]描述聲場(chǎng)某點(diǎn)處的包絡(luò)特征,用來(lái)衡量渦流場(chǎng)對(duì)聲場(chǎng)的調(diào)制作用強(qiáng)弱,渦流場(chǎng)無(wú)振蕩時(shí),聲場(chǎng)不存在調(diào)制深度。調(diào)制深度m為:(8)式中:rmax為已調(diào)制波的最大振幅;rmin為最小振幅;pmax
哈爾濱工程大學(xué)學(xué)報(bào) 2023年8期2023-08-28
- CMS 8 TeV 頂夸克對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)對(duì)CT18NNLO膠子部分子分布函數(shù)的影響
夸克對(duì)產(chǎn)生的散射截面進(jìn)行精確測(cè)量對(duì)于量子色動(dòng)力學(xué)（quantum chromodynamics，QCD）的發(fā)展具有潛在的推動(dòng)作用［1-3］。歐洲核子研究中心的大型強(qiáng)子對(duì)撞機(jī)含有極高的粒子束質(zhì)心系能量和高分辨率探測(cè)器，如超環(huán)面儀器（a toroidal LHC apparatus，ATLAS）、緊湊渺子線圈（compact muon solenoid，CMS）等，令粒子物理進(jìn)入標(biāo)準(zhǔn)模型的精確測(cè)量時(shí)代。與此同時(shí)，也為精確研究頂夸克的物理性質(zhì)帶來(lái)了前所未有的契機(jī)
浙江大學(xué)學(xué)報(bào)（理學(xué)版） 2023年3期2023-06-07
- 不同評(píng)價(jià)核數(shù)據(jù)庫(kù)對(duì)堆芯物理計(jì)算結(jié)果有效增殖系數(shù)的影響與分析
數(shù)據(jù)和熱中子散射截面S(α,β)數(shù)據(jù)[23]，NJOY21程序采用模塊化結(jié)構(gòu)，由24個(gè)主模塊以及提供物理參數(shù)和計(jì)算的輔助模塊組成，生成一個(gè)連續(xù)能量點(diǎn)截面的中子核反應(yīng)數(shù)據(jù)，涉及的主模塊包括MODER、RECONR、BROADR、HEATR、UNRESR、PURR、GASPR、ACER，熱散射截面S(α,β)數(shù)據(jù)的制作則還需要THERMR模塊。NJOY21程序模塊處理流程圖如圖1所示。模塊詳細(xì)內(nèi)容介紹可參考NJOY用戶(hù)手冊(cè)[24]。圖1 連續(xù)能量點(diǎn)截面及慢化熱
科學(xué)技術(shù)與工程 2023年3期2023-03-15
- 多層膜結(jié)構(gòu)載磁微泡聲散射特性*
,MMBs 散射截面隨SPIOs 濃度的增加出現(xiàn)先增大后減小的變化規(guī)律,指出可通過(guò)改變膜殼層內(nèi)SPIOs濃度調(diào)控MMBs 的聲學(xué)特性.普通UCA 散射解析模型的研究已經(jīng)非常充分,首先是針對(duì)無(wú)膜層的球形單個(gè)氣泡的散射模型,包括Anderson 模型、Clay-Medwin 模型及Ainslie-Leighton 模型等;考慮膜層性質(zhì)包括黏彈特性、厚度等影響,進(jìn)行了很多改進(jìn)單泡模型的研究[19].其次是考慮泡間相互作用,建立多泡散射模型及其更新.Alexand
物理學(xué)報(bào) 2022年18期2022-09-30
- 大型強(qiáng)子對(duì)撞機(jī)上8 TeV頂夸克對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)與希格斯玻色子總散射截面
粒子產(chǎn)生的總散射截面σH(gg→H)之間的關(guān)聯(lián)性2.1 用ATLAS數(shù)據(jù)更新的PDFs計(jì)算σH(gg→H)表1 用ATLAS數(shù)據(jù)更新的PDFs計(jì)算σH(gg→H)圖4 σH(gg→H)與頂夸克對(duì)產(chǎn)生的微分散射截面之間的關(guān)聯(lián)性橢圓圖圖5 σH(gg→H)與ATLAS頂夸克對(duì)產(chǎn)生的歸一化微分散射截面之間的關(guān)聯(lián)性橢圓圖3.1 用CMS數(shù)據(jù)更新的PDFs計(jì)算σH(gg→H)表2 用CMS數(shù)據(jù)更新的PDFs計(jì)算σH(gg→H)圖6 σH(gg→H)與CMS頂夸克對(duì)產(chǎn)
- 共振拉曼效應(yīng)和電子-聲子耦合對(duì)線性多烯分子共振拉曼光譜的影響
振效應(yīng)對(duì)拉曼散射截面的影響(4)圖6 不同溫度下CC鍵拉曼散射截面從圖6數(shù)據(jù)中得到隨著溫度的降低共振效應(yīng)和電子-聲子耦合作用下分子的拉曼散射截面明顯增加。 隨著溫度的降低， 紫外可見(jiàn)吸收光譜紅移， 使拉曼光譜中所用514.5 nm激發(fā)光更接近00吸收峰， 因此， 隨著溫度的降低共振效應(yīng)對(duì)拉曼散射的影響最強(qiáng)， 使拉曼散射截面大幅增加， 應(yīng)用[12](5)計(jì)算共振效應(yīng)下分子的拉曼散射截面σ。 式(5)中A為常數(shù)(比例因子)，Γe為電子躍遷(00)的阻尼系數(shù),
光譜學(xué)與光譜分析 2022年2期2022-02-17
- 基于第一性原理的氫化鋯熱散射律計(jì)算分析
。氫化鋯的熱散射截面，特別是氫化鋯中氫的熱散射截面對(duì)反應(yīng)堆中子學(xué)計(jì)算有著重要影響，獲得高精度的氫化鋯熱散射截面是十分必要的。熱散射律數(shù)據(jù)是計(jì)算熱散射截面的基本數(shù)據(jù)。熱中子散射受材料晶體結(jié)構(gòu)的影響較大，不同氫含量的氫化鋯會(huì)有不同的晶體結(jié)構(gòu)，因此需根據(jù)氫化鋯實(shí)際晶體結(jié)構(gòu)計(jì)算其熱散射律數(shù)據(jù)[2]。在基于聲子展開(kāi)方法的熱散射律數(shù)據(jù)計(jì)算模型[3]中，基本的輸入?yún)?shù)是反映散射材料晶體結(jié)構(gòu)特性的聲子態(tài)密度。對(duì)于ZrHx中氫的聲子態(tài)密度，1968年，Slaggie等[4]
原子能科學(xué)技術(shù) 2022年1期2022-01-27
- 等體積不同縱橫比水滴粒子的光學(xué)特性計(jì)算
顯著變化；而散射截面、不對(duì)稱(chēng)因子和散射相函數(shù)則在任意方位角和波長(zhǎng)下都對(duì)水滴粒子的縱橫比有較明顯的依賴(lài)。因此，由于光學(xué)特性對(duì)水滴粒子的縱橫比有較強(qiáng)的依賴(lài)性，由水滴粒子所組成的水霧的輻射傳輸特性會(huì)強(qiáng)烈依賴(lài)于水滴粒子的形狀。水滴粒子；離散偶極子近似法（discrete-dipole approximation, DDA）；光學(xué)特性；旋轉(zhuǎn)橢球體；縱橫比0 引言水滴是云霧的主要組成成分，在自然界廣泛存在，它對(duì)可見(jiàn)光、紅外和其他電磁波都具有較強(qiáng)的衰減作用[1]。水滴對(duì)
紅外技術(shù) 2021年8期2021-08-31
- 手征幺正方法討論a1(1260)性質(zhì)
方法計(jì)算微分散射截面可以進(jìn)一步從衰變寬度Γπ+f0(980)和Γπ+ρ0計(jì)算出相應(yīng)的微分散射截面,公式為圖7 qmax=630 MeV,a1(1260)→π+f0(980) 的微分散射截面圖8 考慮P波修正后,a1(1260)→π+f0(980) 微分散射截面(左).a1(1260)→π+ρ0 的微分散射截面 (右)5 結(jié)果討論
- 近紅外可調(diào)輻射方向的非線性光學(xué)天線
O納米天線的散射截面和遠(yuǎn)場(chǎng)輻射圖1(a)為ITO在近紅外波段1 000～1 650 nm下的折射率色散曲線[15]。使用Drude模型描述ITO的介電常數(shù)隨頻率變化：(1)(2)式中：χ(3)(ω)、χ(5)(ω)和χ(7)(ω)分別是三階、五階和七階非線性極化率；c3、c5、c7是簡(jiǎn)并因子[15]；E(r,ω)是ITO內(nèi)部的電場(chǎng)。通過(guò)迭代法[12]，求解非線性方程(即強(qiáng)度相關(guān)的折射率)[15,17]。ITO的折射率隨著強(qiáng)度的變化Δn為0.014～0.33
人工晶體學(xué)報(bào) 2021年7期2021-08-23
- Mie散射中遞推方法的比較
數(shù)計(jì)算歸一化散射截面、消光截面、后向散射截面的公式為：2 計(jì)算Dn的遞推公式從以上公式可以看出，影響Mie系數(shù)精度的關(guān)鍵是Dn的計(jì)算，其他參數(shù)都給了恰當(dāng)?shù)某踔蹬c遞推公式。當(dāng)球?yàn)槔硐雽?dǎo)體球時(shí)，Dn=i。對(duì)于介質(zhì)球，目前計(jì)算Dn的主要遞推方法有以下幾種。1）倒遞推公式，即直接利用式(14)，計(jì)算散射、消光截面時(shí)取其前K項(xiàng)，K值可取為[17]：式中：INT[]表示取整函數(shù)。倒遞推起始點(diǎn)為：由此向下一直遞推到D1。2）正向遞推公式[16,20]。由式(14)可推出
裝備環(huán)境工程 2021年7期2021-08-16
- 加速器中子源大廳內(nèi)散射中子分布的模擬
射中子的宏觀散射截面Σs可看作宏觀彈性散射截面Σ(n,n)和宏觀非彈性散射截面Σ(n,n′)之和[16]：Σs=Σ(n,n)+Σ(n,n′)(3)根據(jù)ENDF/B-Ⅵ.8[17]與式(2)、(3)，給出了空氣對(duì)16個(gè)中子能量點(diǎn)的總散射截面Σas以及彈性散射截面Σa(n,n)和非彈性散射截面Σa(n,n′)，結(jié)果如圖8所示。圖8中，當(dāng)中子能量在7 MeV以下時(shí)，彈性散射截面Σa(n,n)近似等于總散射截面Σas，且遠(yuǎn)大于非彈性散射截面Σa(n,n′)；當(dāng)中子
原子能科學(xué)技術(shù) 2020年7期2020-07-14
- 雪花狀冰晶的毫米波散射特性
、衰減和后向散射截面并與等有效半徑的球形冰晶進(jìn)行比較。結(jié)果表明，冰晶的散射特性依賴(lài)于粒子形狀、大小和電磁波頻率;散射在大冰晶中占主導(dǎo)地位，而吸收在小冰晶中占主導(dǎo)地位;雪花狀冰晶的吸收作用隨著冰云有效粒徑和微波頻率的增加而增加;在94 GHz、140 GHz頻率下用球形冰晶代替雪花狀冰晶，將會(huì)低估雪花狀冰晶的后向散射能力，尤其在大粒子區(qū);而在220 GHz頻率下，用球形冰晶代替雪花狀冰晶，將會(huì)高估雪花狀冰晶的后向散射能力。關(guān)鍵詞： 毫米波; 雪花狀冰晶; 離
現(xiàn)代電子技術(shù) 2020年7期2020-06-15
- BeCl2分子的低能電子彈性散射研究
的碰撞過(guò)程及散射截面數(shù)據(jù)引起人們的興趣. 2003年，Colgan等人采用微擾畸變波方法計(jì)算了Be，Be+，Be2+，Be3+的基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的電離截面[2]. 在2010年，Hehr等人基于從頭算方法報(bào)道了Be2C的散射截面并利用NJOY代碼計(jì)算了其非彈性散射截面[3]. 2011年Chakrabarti 和Tennyson用R矩陣方法計(jì)算了e-BeH+的散射截面，報(bào)道了存在的Feshbach共振態(tài)[4]. 2017年，Darby-Lewis等人基于R
原子與分子物理學(xué)報(bào) 2020年1期2020-04-25
- 聲學(xué)隱身層結(jié)構(gòu)對(duì)隱身性能的影響
隱身層結(jié)構(gòu)的散射截面來(lái)定量評(píng)估聲學(xué)隱身層的隱身性能，并將計(jì)算結(jié)果進(jìn)行對(duì)比分析。1 隱身層材料密度及聲速的計(jì)算變換聲學(xué)理論是通過(guò)不同空間之間的坐標(biāo)變換關(guān)系，求出不同空間之間的物性參數(shù)變換關(guān)系，從而根據(jù)隱身物體的外形來(lái)設(shè)計(jì)聲學(xué)隱身層[19-20]。如果要將一個(gè)半徑為a 的剛性球通過(guò)內(nèi)外半徑分別為a 和b 的隱身層覆蓋，并實(shí)現(xiàn)剛性球?qū)β暡ǖ碾[身，需要做如圖1 所示的坐標(biāo)變換，得到坐標(biāo)變換關(guān)系r ′= f (r )。圖中的f 變換表示將左圖半徑為b的圓形區(qū)域映射壓
聲學(xué)技術(shù) 2020年1期2020-03-23
- LHCb =8 TeV的Drell-Yan-Z→e+e-數(shù)據(jù)對(duì)部分子分布函數(shù)的影響
程，此過(guò)程的散射截面來(lái)自以下5個(gè)硬散射過(guò)程：(1)(2)(3)(4)(5)LHCb探測(cè)器已經(jīng)測(cè)量了質(zhì)心能量為8 TeV 的 DY-Z-e+e-過(guò)程的總散射截面和微分散射截面[9]. LHCb數(shù)據(jù)(或者加速器的亮度)的實(shí)測(cè)亮度是2.0 fb-1，虛Z玻色子的快度范圍是2.0(6)本文的結(jié)構(gòu)如下：首先，按照標(biāo)準(zhǔn)模型的費(fèi)曼規(guī)則推導(dǎo)出DY-Z-e+e-過(guò)程的領(lǐng)頭階散射不變振幅和領(lǐng)頭階散射截面，進(jìn)一步計(jì)算出一階微擾散射截面；接下來(lái)，利用 ResBos 計(jì)算此過(guò)程的二
- 采用GRU模型的衛(wèi)星RCS異常檢測(cè)
號(hào)體制，雷達(dá)散射截面積(Radar Cross Section，RCS)是窄帶雷達(dá)獲取的重要信息數(shù)據(jù)。衛(wèi)星雷達(dá)散射截面積大小與其形狀尺寸、姿態(tài)以及雷達(dá)觀測(cè)角度等因素有關(guān)，因此雷達(dá)散射截面積時(shí)序數(shù)據(jù)可以作為衛(wèi)星目標(biāo)識(shí)別及其姿態(tài)異常識(shí)別的重要依據(jù)[3]。通過(guò)分析同衛(wèi)星姿態(tài)敏感變化的雷達(dá)散射截面積時(shí)序數(shù)據(jù)，可以判斷出其姿態(tài)變化情況，進(jìn)而對(duì)衛(wèi)星目標(biāo)異常情況進(jìn)行判斷。在異常檢測(cè)研究中，提取特征質(zhì)量直接決定了檢測(cè)效果的好壞。傳統(tǒng)的異常檢測(cè)方法需要借鑒經(jīng)驗(yàn)或?qū)嶒?yàn)結(jié)果來(lái)人
西安電子科技大學(xué)學(xué)報(bào) 2019年6期2019-12-24
- 固體火箭尾焰雷達(dá)散射截面數(shù)值計(jì)算
要意義。雷達(dá)散射截面，是度量目標(biāo)在雷達(dá)波照射下產(chǎn)生的回波強(qiáng)度的物理量，定義為目標(biāo)在單位立體角內(nèi)朝接收方向的散射功率與入射波在該目標(biāo)上的功率之比的4倍，當(dāng)雷達(dá)與目標(biāo)距離足夠遠(yuǎn)時(shí)，入射波可近似為平面波[11]。當(dāng)雷達(dá)波頻率小于尾焰等離子體振蕩頻率時(shí)，雷達(dá)波將發(fā)生全反射，無(wú)法穿過(guò)火箭尾焰，如圖 1所示。計(jì)算此種情況下尾焰對(duì)火箭雷達(dá)散射截面的影響，可反映尾焰對(duì)雷達(dá)波遙測(cè)火箭的干擾作用。圖1 尾焰對(duì)測(cè)控信號(hào)的干擾示意Fig.1 Diagram of Interfer
導(dǎo)彈與航天運(yùn)載技術(shù) 2019年5期2019-11-12
- 一種測(cè)量雷達(dá)散射截面參數(shù)現(xiàn)場(chǎng)校準(zhǔn)方法
引 言雷達(dá)散射截面［1］參數(shù)反映了雷達(dá)目標(biāo)對(duì)照射電磁波的散射能力，其參數(shù)測(cè)量準(zhǔn)確性是評(píng)判武器系統(tǒng)隱身性能指標(biāo)的重要依據(jù)。 雷達(dá)散射截面參數(shù)校準(zhǔn)通常采用空心金屬球或龍伯球作為標(biāo)準(zhǔn)體［2］，結(jié)合雷達(dá)方程對(duì)雷達(dá)散射截面參數(shù)進(jìn)行計(jì)算，通過(guò)實(shí)測(cè)值與計(jì)算值比對(duì)的方式實(shí)現(xiàn)。 該傳統(tǒng)方式具有一定的局限性，無(wú)法解決連續(xù)波雷達(dá)散射截面參數(shù)的現(xiàn)場(chǎng)校準(zhǔn)的問(wèn)題；采用高精度有源［3］接收、轉(zhuǎn)發(fā)模擬的方法可以很好地解決連續(xù)波測(cè)量雷達(dá)散射截面參數(shù)校準(zhǔn)的問(wèn)題。2 雷達(dá)散射截面參數(shù)校準(zhǔn)原理
宇航計(jì)測(cè)技術(shù) 2019年1期2019-03-25
- Xe-NH(X3Σ?)體系的勢(shì)能面和冷碰撞動(dòng)力學(xué)研究?
為,只有彈性散射截面與非彈性散射截面的比值超過(guò)兩個(gè)量級(jí),感應(yīng)冷卻才有可能成功[14].所以,從理論上對(duì)感應(yīng)冷卻體系的冷碰撞動(dòng)力學(xué)進(jìn)行研究,對(duì)感應(yīng)冷卻的可行性做出理論預(yù)期,是非常有必要的.雖然堿金屬原子是目前實(shí)驗(yàn)上可得的最冷原子,但由于堿金屬原子與分子的相互作用勢(shì)普遍具有較深的勢(shì)阱和強(qiáng)的各向異性,且存在電子態(tài)的交叉,導(dǎo)致大的非彈性弛豫速率,因此超冷堿金屬原子感應(yīng)冷卻分子被認(rèn)為是不可行的[15].稀有氣體原子,可以被激光冷卻到超冷溫度,化學(xué)性質(zhì)穩(wěn)定,是另一類(lèi)可
物理學(xué)報(bào) 2018年21期2018-12-09
- 光子與相對(duì)論麥克斯韋分布電子散射截面的蒙特卡羅計(jì)算方法?
速度分布電子散射截面的蒙特卡羅計(jì)算方法.給出了各步驟的具體實(shí)現(xiàn)辦法,推導(dǎo)了對(duì)應(yīng)的計(jì)算公式,研究了相對(duì)論電子速率抽樣方法,編寫(xiě)了光子與相對(duì)論電子散射的微觀截面的蒙特卡羅計(jì)算程序.開(kāi)展了高溫全電離等離子體中,不同能量光子與不同溫度電子散射的微觀散射截面計(jì)算和分析.模擬計(jì)算結(jié)果顯示,在電子溫度低于25 keV情況下,本文方法與多重?cái)?shù)值積分方法的計(jì)算結(jié)果非常接近;但隨著電子溫度繼續(xù)升高,二者差異逐漸增大并較明顯,經(jīng)分析,可能是本文方法目前的電子速率抽樣偏差所致,希
物理學(xué)報(bào) 2018年21期2018-12-02
- 氮化鈾熱中子截面的第一性原理計(jì)算
UN的熱中子散射截面,并與傳統(tǒng)壓水堆的二氧化鈾(UO2)進(jìn)行對(duì)比.結(jié)果表明:優(yōu)化的晶格參數(shù)與數(shù)據(jù)庫(kù)符合較好,UN聲子態(tài)密度的聲子項(xiàng)和光子項(xiàng)較UO2的分隔更加明顯,定容比熱容計(jì)算結(jié)果與實(shí)驗(yàn)值一致,基于該聲子態(tài)密度計(jì)算得到的UN中238U的非彈性散射和彈性散射截面比相同溫度下UO2中238U小,UN中N僅考慮了非相干散射部分,隨著溫度升高,UN彈性散射截面變小,非彈性散射變大,并在高能段趨于自由核散射截面.本文的研究結(jié)果填補(bǔ)了UN熱中子截面數(shù)據(jù)的缺失,為下一步
物理學(xué)報(bào) 2018年20期2018-11-28
- 大型強(qiáng)子對(duì)撞機(jī)中頂夸克對(duì)的產(chǎn)生
的領(lǐng)頭階微分散射截面；第2節(jié)，使用蒙特卡羅數(shù)值計(jì)算程序 MadGraph 計(jì)算該過(guò)程的次領(lǐng)頭階的歸一化微分散射截面，并研究該過(guò)程對(duì)膠子部分子分布函數(shù)的影響；第3節(jié)，進(jìn)行了總結(jié).1 頂夸克對(duì)的產(chǎn)生和微分散射截面計(jì)算在大型強(qiáng)子對(duì)撞機(jī)中，頂夸克對(duì)主要通過(guò)輕夸克-反輕夸克淹滅 (1)和膠子-膠子融合 (2) 產(chǎn)生，相應(yīng)的樹(shù)圖費(fèi)曼圖見(jiàn)圖1, 相互作用的拉氏量為(3)(4)其中，gs代表強(qiáng)相互作用耦合常數(shù)，p1和p2分別為初態(tài)的夸克和反夸克的四動(dòng)量，p3和p4分別為末
浙江大學(xué)學(xué)報(bào)（理學(xué)版） 2018年6期2018-11-26
- 甲板舾裝件雷達(dá)波隱身分析與工藝優(yōu)化
[1]。雷達(dá)散射截面(Radar Cross Section， RCS)是表征目標(biāo)雷達(dá)波隱身性能的特征值。減小目標(biāo)RCS的方法有:外形優(yōu)化設(shè)計(jì)、隱身材料、有源對(duì)消和無(wú)源對(duì)消。其中，外形優(yōu)化設(shè)計(jì)是利用不同外形具有不同雷達(dá)波散射性的特點(diǎn)來(lái)減小目標(biāo)威脅方向上雷達(dá)散射截面，是艦艇雷達(dá)波隱身的重要手段，利用隱身材料吸收雷達(dá)波能量取得隱身效果[2]。艦船為系統(tǒng)工程，涵蓋功能各異的設(shè)備。通常不會(huì)直接對(duì)船舶整體進(jìn)行隱身設(shè)計(jì)，而是將其拆分成不同部分，針對(duì)不同部分分別進(jìn)行雷達(dá)
造船技術(shù) 2018年4期2018-09-27
- 武裝無(wú)人直升機(jī)雷達(dá)散射截面特性計(jì)算及分析
何豐澤雷達(dá)散射截面（Radar Cross Section，RCS）是反映目標(biāo)雷達(dá)散射特性的一個(gè)重要參數(shù)。本文建立了某武裝無(wú)人直升機(jī)的兩種幾何外形模型，采用物理光學(xué)法和等效電磁流法作為雷達(dá)散射截面數(shù)值計(jì)算方法，計(jì)算了雷達(dá)散射截面特性并進(jìn)行了對(duì)比分析，提出了改進(jìn)武裝無(wú)人直升機(jī)雷達(dá)隱身特性的措施。近年來(lái)，無(wú)人駕駛技術(shù)的快速發(fā)展，無(wú)人機(jī)在現(xiàn)代戰(zhàn)爭(zhēng)中的發(fā)揮著越來(lái)越重要的作用。無(wú)人直升機(jī)作為無(wú)人機(jī)中重要的一類(lèi)，它具有獨(dú)特的飛行性能及使用價(jià)值，正日益成為人們關(guān)注的焦點(diǎn)
無(wú)人機(jī) 2018年5期2018-09-10
- 旋磁各向異性非均勻球體電磁散射特性
體的雙站雷達(dá)散射截面，并與有限元法得到的數(shù)值結(jié)果進(jìn)行對(duì)比，結(jié)果吻合很好，驗(yàn)證了公式推導(dǎo)的正確性和有效性。最后給出了幾個(gè)新的算例，用于分析旋磁各向異性多層球體的物理特性以及在減弱和加強(qiáng)雷達(dá)散射截面中可能的應(yīng)用前景。1 基本模型根據(jù)文獻(xiàn)[17]，旋磁介質(zhì)球中的電磁場(chǎng)在球坐標(biāo)系下可以表達(dá)為具有不同特征值kl的球矢量波函數(shù)的線性疊加，具體的H和E的表達(dá)式為：將文獻(xiàn)[17]用于研究徑向多層結(jié)構(gòu)的旋磁各向異性球體。圖1為徑向多層非均勻球形結(jié)構(gòu)的平面圖。層數(shù)N可以取任意
電子科技大學(xué)學(xué)報(bào) 2018年4期2018-07-19
- 高斯粗糙表面涂覆目標(biāo)太赫茲散射特性
糙目標(biāo)的雷達(dá)散射截面．對(duì)比分析了粗糙表面目標(biāo)與光滑目標(biāo)的散射結(jié)果，詳細(xì)討論了不同涂覆介質(zhì)、不同涂層厚度、不同入射角度、不同頻率以及不同粗糙度的粗糙表面圓錐目標(biāo)和錐柱目標(biāo)的太赫茲散射特性．計(jì)算結(jié)果表明，在太赫茲波段目標(biāo)表面的粗糙度對(duì)散射有顯著的影響．高斯粗糙面;表面粗糙目標(biāo);太赫茲;物理光學(xué)近年來(lái)隨著雷達(dá)目標(biāo)特性研究的深入，相對(duì)于微波頻段雷達(dá)，太赫茲[1]雷達(dá)以其更高的空間分辨率和角分辨率具有更大的優(yōu)勢(shì)，受到了越來(lái)越多的重視．太赫茲頻段相比于微波頻段頻率更高
西安電子科技大學(xué)學(xué)報(bào) 2018年1期2018-05-08
- 運(yùn)用R矩陣方法研究低能電子與NO2分子的散射?
V以下的彈性散射截面.Curik等[7]在單中心展開(kāi)法的基礎(chǔ)上,采用可分離的交換勢(shì)和模型相關(guān)/極化勢(shì),計(jì)算了20 eV以下的積分彈性散射截面.Gupta等[8]運(yùn)用R矩陣方法結(jié)合球復(fù)式光學(xué)勢(shì)計(jì)算了0.5–2000 eV的總截面.實(shí)驗(yàn)上,Szmytkowski等采用線性衰減方法測(cè)量了電子與NO2分子在0.6–220 eV的散射截面[9],并且用電子能譜儀測(cè)量了在3–370 eV范圍內(nèi)的積分截面[10].在入射能量小于10 eV以下時(shí),不同方法得到的散射截面存
物理學(xué)報(bào) 2017年24期2018-01-18
- 基于OpenMC的多群截面庫(kù)制作及有效性驗(yàn)證
及高階勒讓德散射截面以用于離散坐標(biāo)輸運(yùn)程序ANISN的計(jì)算。本文基于ENDF/B-VII.1和CENDL-3.1評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)庫(kù)，利用OpenMC計(jì)算制作了ANSIN格式的多群截面并通過(guò)基準(zhǔn)題的計(jì)算驗(yàn)證計(jì)算結(jié)果的準(zhǔn)確性。通過(guò)截面轉(zhuǎn)換程序的編寫(xiě)，將OpenMC給出的堆芯各階勒讓德散射分量，堆芯中子能譜分布，散射、吸收反應(yīng)率以及裂變中子產(chǎn)生速率等信息轉(zhuǎn)換為ANISN程序可讀取的截面庫(kù)格式。采用制作的截面庫(kù)利用ANINS計(jì)算有效中子增殖因子及堆芯中子通量分布。結(jié)果表明
核技術(shù) 2017年4期2017-04-20
- 主動(dòng)雷達(dá)截面縮減理論與應(yīng)用
行定位。雷達(dá)散射截面（Radar Cross section，RCS）是雷達(dá)隱身技術(shù)中最關(guān)鍵的概念，它表征了目標(biāo)在雷達(dá)波照射下所產(chǎn)生回波強(qiáng)度的一種物理量，它是一個(gè)等效的面積，當(dāng)這個(gè)面積所截獲的雷達(dá)照射能量各向同性地向周?chē)⑸鋾r(shí)，在單位立體角內(nèi)的散射功率，恰好等于目標(biāo)向接收天線方向單位立體角內(nèi)散射的功率。人們?cè)诶走_(dá)散射截面的縮減技術(shù)方面做了不少工作。這本書(shū)討論了主動(dòng)和被動(dòng)雷達(dá)散射截面（RCS）評(píng)估技術(shù)，用來(lái)檢驗(yàn)探測(cè)難度較大的航空航天飛行器。本書(shū)首先介紹了RC
國(guó)外科技新書(shū)評(píng)介 2016年8期2016-11-16
- 電磁超表面在微波和太赫茲波段雷達(dá)散射截面縮減中的應(yīng)用研究進(jìn)展
赫茲波段雷達(dá)散射截面縮減中的應(yīng)用研究進(jìn)展閆 昕1, 2，梁蘭菊1, 2*，張雅婷1，丁 欣1，姚建銓1*1. 天津大學(xué)精密儀器與光電子工程學(xué)院，天津 300072 2. 棗莊學(xué)院光電工程學(xué)院, 山東 棗莊 277160電磁超表面由于其獨(dú)特的電磁特性為調(diào)控電磁波提供了有力工具，合適地設(shè)計(jì)成編碼、隨機(jī)、相位不連續(xù)、完美吸收器等超表面，就能夠控制電磁波的散射以及反射特性，實(shí)現(xiàn)雷達(dá)散射截面的縮減。本文綜述了不同的電磁超表面利用漫反射或者吸收等特性實(shí)現(xiàn)在微波和太赫茲
光譜學(xué)與光譜分析 2016年6期2016-07-12
- 雷達(dá)散射截面積研究
065）雷達(dá)散射截面積研究李京娓（四川大學(xué)計(jì)算機(jī)學(xué)院，成都 610065）目標(biāo)的雷達(dá)散射截面積對(duì)雷達(dá)工作性能的發(fā)揮影響很大。介紹雷達(dá)作用距離與目標(biāo)雷達(dá)散射截面積的關(guān)系以及縮減目標(biāo)雷達(dá)散射截面積的一些技術(shù)手段，此外還介紹一些簡(jiǎn)單和復(fù)雜目標(biāo)的雷達(dá)散射截面積特性，并進(jìn)行實(shí)驗(yàn)仿真。雷達(dá)散射截面；雷達(dá)作用距離；RCS縮減0 引言雷達(dá)的基本任務(wù)是探測(cè)感興趣的目標(biāo)，測(cè)定有關(guān)目標(biāo)的距離、方問(wèn)、速度等狀態(tài)參數(shù)。雷達(dá)信號(hào)照射到目標(biāo)上時(shí)，一般會(huì)朝各個(gè)方向折射或散射。這些散射波中
現(xiàn)代計(jì)算機(jī) 2016年8期2016-03-24
- 超聲造影劑微泡非線性聲學(xué)特性的數(shù)值仿真
，散射聲場(chǎng)和散射截面進(jìn)行理論和數(shù)值研究，為獲取更清晰的圖像提供理論依據(jù)。結(jié)果表明：激勵(lì)聲壓的頻率在微泡的固有諧振頻率附近時(shí)，可以產(chǎn)生強(qiáng)的二次諧波散射聲壓。同時(shí)，提高入射聲強(qiáng)可以增大二次諧波散射截面, 但不能改變基波散射截面。超聲造影劑；非線性聲學(xué)特性；基波；二次諧波0 引言超聲造影劑的發(fā)展和應(yīng)用，大大促進(jìn)了醫(yī)學(xué)超聲的進(jìn)展，使得醫(yī)學(xué)超聲進(jìn)入了人體微循環(huán)系統(tǒng)的診斷和治療的新階段[1-2]。一方面，由于造影劑的聲阻抗特性與生物組織存在很大差異，因此，入射到微泡上
聲學(xué)技術(shù) 2015年6期2015-10-14
- 基于El Campo太陽(yáng)雷達(dá)數(shù)據(jù)對(duì)太陽(yáng)活動(dòng)的周期性分析?
測(cè)太陽(yáng)的雷達(dá)散射截面數(shù)據(jù)的變化存在200 d和540 d的周期變化,然后對(duì)這兩個(gè)周期進(jìn)行了討論,并選取了較大的散射截面(≥20σ⊙)與Dst指數(shù)進(jìn)行了對(duì)比分析.最后對(duì)El Campo太陽(yáng)雷達(dá)實(shí)驗(yàn)進(jìn)行了總結(jié),并展望了太陽(yáng)雷達(dá)未來(lái)的發(fā)展.太陽(yáng):活動(dòng),太陽(yáng):日冕物質(zhì)拋射,方法:Lomb–Scargle算法,技術(shù):雷達(dá)天文學(xué)1 引言太陽(yáng)是離地球距離最近、對(duì)地球影響最大的恒星.由磁場(chǎng)驅(qū)動(dòng)的日冕物質(zhì)拋射(Coronal Mass Ejection,簡(jiǎn)稱(chēng)CME)是太陽(yáng)大
天文學(xué)報(bào) 2015年6期2015-06-27
- 激光場(chǎng)中量子散射三重微分散射截面的研究
散射三重微分散射截面的研究馮 露1, 張程華1, 雷琦暉1, 孫文儒2(1.遼寧大學(xué)物理系，沈陽(yáng) 110036； 2.中國(guó)科學(xué)院金屬研究所，沈陽(yáng) 110016)在量子散射框架下，對(duì)真實(shí)激光場(chǎng)引進(jìn)多光子相互作用準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程模型，考慮束縛-自由躍遷中電磁場(chǎng)的規(guī)范一致性及電子與激光場(chǎng)長(zhǎng)程相互作用的極限，研究激光場(chǎng)對(duì)量子散射過(guò)程中三重微分散射截面的影響.多數(shù)共面非對(duì)稱(chēng)情況下激光場(chǎng)對(duì)三重微分散射截面有提升作用，此外靶原子處于激發(fā)態(tài)時(shí)binary峰出現(xiàn)分裂，激光場(chǎng)對(duì)三重
原子與分子物理學(xué)報(bào) 2015年4期2015-03-23
- 線目標(biāo)激光雷達(dá)散射截面測(cè)量計(jì)算方法
1 激光雷達(dá)散射截面概念當(dāng)被測(cè)目標(biāo)被激光照射時(shí)，能量從各個(gè)方向散射，散射場(chǎng)與入射場(chǎng)之和就構(gòu)成空間的總場(chǎng)，散射能量的空間分布稱(chēng)為散射方向圖，它取決于被測(cè)目標(biāo)的大小、形狀和結(jié)構(gòu)，以及入射波的f（頻率）、極化等。產(chǎn)生激光散射的物體通常稱(chēng)為目標(biāo)（target）或散射體。激光雷達(dá)散射截面的定義是基于平面波照射下目標(biāo)各向同性散射的概念。入射激光的功率密度為：E'和H'分別為入射電場(chǎng)和磁場(chǎng)強(qiáng)度。故總功率為：如果物體將所有功率各向同性地散射出去，則在距離為R的遠(yuǎn)處，其散射
河北農(nóng)機(jī) 2015年9期2015-01-28
- 點(diǎn)目標(biāo)LRCS測(cè)量系統(tǒng)研究
意義激光雷達(dá)散射截面（LRCS）延續(xù)了微波雷達(dá)散射截面（RCS）的定義，它是一種假想出來(lái)的面積，又可以叫做漫射平面或漫射標(biāo)準(zhǔn)件的幾何投影面積。它等同于一個(gè)無(wú)損耗的朗伯表面（Lambertiansurface），該表面在接收機(jī)和目標(biāo)上產(chǎn)生的散射功率相同。這個(gè)截面從通過(guò)它的電磁波中截取能量，接收天線終端接收功率就等于入射波功率密度乘以暴露在這個(gè)功率密度中的天線有效面積，這個(gè)面積用σ表示[1]。目標(biāo)LRCS的測(cè)量是研究目標(biāo)雷達(dá)特征的必要手段。對(duì)目標(biāo)的實(shí)際測(cè)量不但
河北農(nóng)機(jī) 2015年9期2015-01-28
- 粒子在勢(shì)場(chǎng)中微分散射截面的理論計(jì)算
重要的，微分散射截面理論計(jì)算的研究成果則可為以上各領(lǐng)域?qū)嶒?yàn)現(xiàn)象的解釋、可觀測(cè)量的預(yù)言提供大量的參考信息[1]。目前，大多數(shù)研究注重微分散射截面的數(shù)值圖表展示，雖然結(jié)果展示相對(duì)直觀清晰，但具體的理論推導(dǎo)過(guò)程暫不清晰[2-4]。針對(duì)這一問(wèn)題, 我們根據(jù)經(jīng)典量子力學(xué)和Born-Oppenheimer的方法，通過(guò)理論公式推導(dǎo)，計(jì)算出粒子在不同勢(shì)能函數(shù)下的微分散射截面和相移，為其在數(shù)值研究上做好鋪墊，更為散射過(guò)程的數(shù)值模型提供有效檢測(cè)方法，旨在使數(shù)值與理論方法得以相
重慶第二師范學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年6期2014-09-07
- SH波在界面孔上散射的遠(yuǎn)場(chǎng)解
SH波散射的散射截面對(duì)于承受穩(wěn)態(tài)波SH波作用的界面孔，在一個(gè)周期T=2π/ω的時(shí)間間隔內(nèi)，能流通量的時(shí)間平均值為：(20)式中:散射界面是指散射波遠(yuǎn)場(chǎng)的總能量與入射波在單位面積上的時(shí)間平均能通量之比，將上述總散射能量與入射波在單位面積上的時(shí)間平均能通量(21)用γ表示這兩個(gè)能量之比(22)6 算例和討論本文計(jì)算和分析界面上橢圓形和帶有圓角的方形孔的散射遠(yuǎn)場(chǎng)，映射函數(shù)ω(η)分別為(23)(24)式中：a和b分別為橢圓的長(zhǎng)半軸和短半軸，R=(a+b)/2，m
振動(dòng)與沖擊 2014年12期2014-09-07
- 氫化鋰熱化效應(yīng)機(jī)理研究
的熱能相當(dāng)，散射截面不單純與中子能量變化有關(guān)，還與散射介質(zhì)的溫度及物理、化學(xué)性質(zhì)有關(guān)，要精細(xì)研究LiH熱中子散射截面數(shù)據(jù)就需仔細(xì)分析LiH的晶格參數(shù)等。本文對(duì)氫化鋰熱化效應(yīng)機(jī)理進(jìn)行研究。1 LiH的慢化性能輕元素具有較大的平均對(duì)數(shù)能降ξ，因此，常用慢化劑材料一般選用輕元素。此外，慢化劑還應(yīng)具有較大的散射截面，為描述慢化劑材料對(duì)中子慢化的綜合特性，引入該材料的慢化能力，慢化能力定義為ξΣs，Σs為宏觀散射截面。另外，從中子損失的角度考慮，顯然還要求慢化劑應(yīng)具
原子能科學(xué)技術(shù) 2014年8期2014-08-08
- CENACE熱散射中子文檔的研制
尤其是熱中子散射截面的有效計(jì)算對(duì)求解精確熱譜、制作熱群常數(shù)、解決熱堆工程問(wèn)題至關(guān)重要[1]。然而，目前能直接應(yīng)用于工程的ACE格式的熱中子散射數(shù)據(jù)并不多，2008年，Little等[2]基于ENDF/B-Ⅶ.0數(shù)據(jù)制作了MCNP用的熱化數(shù)據(jù)庫(kù)ENDF70SAB。2010—2012年，國(guó)內(nèi)基于ENDF/B-Ⅶ數(shù)據(jù)也分別制作了超臨界水堆及釷基熔鹽堆用的ACE格式的熱中子散射數(shù)據(jù)[3-4]。2012年，順應(yīng)核能應(yīng)用需求，中國(guó)核數(shù)據(jù)中心基于ENDF/B-Ⅶ.1庫(kù)采
原子能科學(xué)技術(shù) 2014年8期2014-08-08
- SiO2熱中子散射截面在空間堆事故分析中的應(yīng)用
O2的熱中子散射截面數(shù)據(jù)仍采用自由氣體模型等較簡(jiǎn)單的模型近似計(jì)算，導(dǎo)致SiO2熱中子截面與真實(shí)值有差別。特別是在分析空間反應(yīng)堆墜落濕沙事故工況以及乏燃料地質(zhì)儲(chǔ)存庫(kù)的臨界參數(shù)時(shí)，SiO2的熱化效應(yīng)可能會(huì)影響空間反應(yīng)堆墜落事故以及乏燃料地質(zhì)儲(chǔ)存庫(kù)的臨界安全特性[1]。因此，需對(duì)SiO2的熱化效應(yīng)進(jìn)行評(píng)價(jià)。當(dāng)反應(yīng)堆發(fā)射失敗，意外墜入海洋、濕沙等環(huán)境中，冷卻劑全部喪失時(shí)，中子能譜會(huì)變軟，熱中子份額增大，導(dǎo)致反應(yīng)性升高，反應(yīng)堆可能重返臨界，從而給周?chē)h(huán)境帶來(lái)極大的安
原子能科學(xué)技術(shù) 2014年4期2014-08-07
- 一種新型高增益低雷達(dá)散射截面微帶天線
線的帶外雷達(dá)散射截面(Radar Cross Section， RCS)，但這些應(yīng)用往往會(huì)影響天線的輻射性能．目前天線帶內(nèi)雷達(dá)散射截面減縮(如超材料吸波體[4-8])成為研究的難點(diǎn)和熱點(diǎn)[9]．微帶天線具有剖面薄、體積小、重量輕、能與載體(如衛(wèi)星、導(dǎo)彈等飛行器)的表面共形的優(yōu)點(diǎn)，但其功率容量小、損耗(介質(zhì)損耗和表面波損耗等)大，因此效率低、頻帶窄、增益低，從而大大減小了其應(yīng)用范圍．通常采用天線陣列、超材料基板[10]、覆層[11-16]來(lái)提高微帶天線的增益
西安電子科技大學(xué)學(xué)報(bào) 2014年4期2014-07-11
- 太赫茲雷達(dá)散射截面測(cè)量中定標(biāo)體的確定
·太赫茲雷達(dá)散射截面測(cè)量中定標(biāo)體的確定楊 洋1，姚建銓2，鐘 凱2（1.承德石油高等專(zhuān)科學(xué)校河北省儀器儀表工程技術(shù)研究中心，河北承德067000；2.天津大學(xué)精密儀器與光電子工程學(xué)院激光與光電子研究所，天津300072）圍繞赫茲雷達(dá)散射截面定標(biāo)體選定的內(nèi)容開(kāi)展了一系列工作，確定了適合作為太赫茲雷達(dá)散射截面標(biāo)準(zhǔn)體的工藝要求和加工方式，并先后對(duì)6種通過(guò)不同工藝加工成的太赫茲雷達(dá)散射截面的標(biāo)準(zhǔn)體材料進(jìn)行了測(cè)試，分別測(cè)出半球反射率隨波長(zhǎng)的變化關(guān)系，確定了適合作為太
激光與紅外 2014年10期2014-06-07
- 238Np全套中子數(shù)據(jù)更新評(píng)價(jià)
能區(qū)的非彈性散射截面顯得過(guò)大，且在考慮分立能級(jí)直接作用貢獻(xiàn)情況下，非彈性散射截面的大小和物理變化趨勢(shì)也不盡合理。國(guó)際評(píng)價(jià)庫(kù)中俄羅斯 ROSFOND-2010[4]的評(píng)價(jià)數(shù)據(jù)主要取自日本JENDL-3.3評(píng)價(jià)庫(kù)[10]，而緩發(fā)裂變中子數(shù)及相應(yīng)的中子能譜取自JEFF-3.1評(píng) 價(jià) 庫(kù)[5]。JEFF-3.1 評(píng) 價(jià) 庫(kù) 取 自美國(guó)早期評(píng)價(jià)庫(kù)ENDF／B-Ⅴ中的數(shù)據(jù)，僅對(duì)裂變緩發(fā)中子數(shù)進(jìn)行了簡(jiǎn)單的更新。日本JENDL-4.0和美國(guó) ENDF／B-Ⅶ.1[6]評(píng)價(jià)
原子能科學(xué)技術(shù) 2014年1期2014-05-26
- 平板形目標(biāo)的量子雷達(dá)散射截面計(jì)算
標(biāo)的量子雷達(dá)散射截面計(jì)算林 云(電磁散射重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,上海 200438)介紹了一種可以用于平板形目標(biāo)的基于解析光子波函數(shù)的量子雷達(dá)散射截面計(jì)算方法。與之前相關(guān)研究中提出的方法相比,該方法避免了在球面上對(duì)一個(gè)劇烈變化的積分核的數(shù)值積分。該方法數(shù)值效率比相關(guān)文獻(xiàn)中給出的方法高,并且可以用于任意形狀的理想導(dǎo)體平板的量子雷達(dá)散射截面的仿真。量子雷達(dá)；雷達(dá)散射截面；光子波函數(shù)0 引言近年來(lái),量子信息科學(xué)的分支量子通信和量子計(jì)算得到了長(zhǎng)足的發(fā)展。處于量子糾纏態(tài)的微粒被
制導(dǎo)與引信 2014年4期2014-05-25
- 單軸各向異性球?qū)θ我夥较蛉肷淦矫娌ǖ纳⑸?/a>
場(chǎng)，根據(jù)雷達(dá)散射截面在遠(yuǎn)區(qū)的定義可計(jì)算散射特性：2 數(shù)值計(jì)算和討論如圖2所示，分別計(jì)算了三種不同傳播方向平面波入射情形下，單軸各向異性介質(zhì)球在E面和H面上的雷達(dá)散射截面的角分布，同時(shí)給出了用三維電磁場(chǎng)仿真軟件（CST）數(shù)值模擬這三種情形下的散射結(jié)果.在E面和H面上的解析結(jié)果與CST數(shù)值模擬結(jié)果都吻合得很好，從而說(shuō)明文章任意方向入射平面波的展開(kāi)方法及對(duì)單軸各向異性介質(zhì)球的散射理論及程序的正確性.當(dāng)平面波入射方向不再平行單軸各向異性介質(zhì)球的主光軸時(shí)，從圖2可以
電波科學(xué)學(xué)報(bào) 2014年4期2014-03-08
- 沙丘粗糙面的二次極化電磁散射*
后向單站極化散射截面 (a)背風(fēng)面入射HH散射截面;(b)背風(fēng)面入射HV散射截面;(c)迎風(fēng)面入射HH散射截面;(d)迎風(fēng)面入射HV散射截面以圖1(a)中的一般新月形沙丘為例,取入射電磁波頻率 f=1.3 GHz,沙丘的介電常數(shù)εr=5.1+0.1i[19],采用文獻(xiàn)[20]中的方法計(jì)算一次極化散射結(jié)果,圖6給出了電磁波分別沿迎風(fēng)坡和背風(fēng)坡入射的后向單站極化散射截面.對(duì)比圖6(a)—(d)中的極化散射差異,發(fā)現(xiàn)HH極化散射中二次散射結(jié)果在入射角小于30°的
物理學(xué)報(bào) 2013年14期2013-09-27
- 激光場(chǎng)背景下離子離化氫原子散射截面研究
研究二重微分散射截面(DDCS)［2］的情況，選取更加立體化、合理化的非共面非對(duì)稱(chēng)實(shí)驗(yàn)幾何條件，研究激光場(chǎng)對(duì)躍遷矩陣元和三重微分散射截面(TDCS)的影響.1 模型建立和矩陣元計(jì)算1.1 激光場(chǎng)中碰撞體系模型建立對(duì)于一級(jí)玻恩近似模型［3］，激光場(chǎng)輔助下非彈性散射的S 矩陣元可表示為:上式是激光場(chǎng)輔助下離子與原子散射單離化過(guò)程三重微分散射截面的出發(fā)點(diǎn). 其中，V 為庫(kù)侖勢(shì)，表達(dá)式為:式中，Zp為入射粒子電荷數(shù);Zf是有效屏蔽電荷數(shù).采用均勻、線性偏振、單模的
- 角反射器的線性非均勻電磁波散射特性
為，對(duì)稱(chēng)極化散射截面是隨距離快速減小的量，未充分認(rèn)識(shí)到這類(lèi)非均勻電磁波在微波探測(cè)中的重要性。本文主要在單位入射場(chǎng)條件給出目標(biāo)非均勻電磁波散射截面的定義，指出其也可作為一種與觀測(cè)距離無(wú)關(guān)的特征極化量，并采用矩量法仿真角反射器的線性非均勻電磁波散射問(wèn)題，比較分析不同情況下角反射器目標(biāo)的散射截面。1 線性非均勻電磁波及散射特性實(shí)際上線性非均勻電磁波是普遍存在的，典型如天線在其方向圖凹點(diǎn)附近或快速變化區(qū)域輻射的電磁波，這里對(duì)偶極子天線方向圖凹點(diǎn)附近輻射的電磁波進(jìn)行
制導(dǎo)與引信 2013年1期2013-04-20
- 弱耗散均勻回旋介質(zhì)橢圓柱體的電磁散射
位長(zhǎng)度的雷達(dá)散射截面(RCS)的表達(dá)式．為了解決馬丟函數(shù)子程序計(jì)算復(fù)數(shù)的難題,采用泰勒級(jí)數(shù)的一級(jí)近似將復(fù)數(shù)轉(zhuǎn)換為實(shí)數(shù)運(yùn)算．計(jì)算了部分?jǐn)?shù)值并討論了弱耗散介質(zhì)對(duì)雷達(dá)散射截面的影響．電磁散射; 橢圓柱體; 弱耗散介質(zhì)材料; 馬丟函數(shù)0 引言回旋介質(zhì)是各向異性介質(zhì)的一種特殊情況,而諸如等離子體、鐵氧體等材料都是一種回旋介質(zhì)．等離子體是由電子、中子、離子和中性分子組成的混合氣體,存在于空間電離層、微波實(shí)驗(yàn)室等環(huán)境周?chē)?并被廣泛應(yīng)用于環(huán)境目標(biāo)的隱身技術(shù)等方面．例如,學(xué)
- Vandemark-Chapron算法與Young算法聯(lián)合反演Jason-1雷達(dá)高度計(jì)海面風(fēng)速方法研究
，確定了后向散射截面臨界點(diǎn)，當(dāng)高度計(jì)后向散射截面大于等于該臨界點(diǎn)時(shí)采用VC算法反演風(fēng)速，反之采用Young算法反演風(fēng)速，統(tǒng)計(jì)試驗(yàn)亦校準(zhǔn)了Young算法因儀器參數(shù)不同而引起的觀測(cè)偏差。選取了Jason-1高度計(jì)經(jīng)過(guò)珊珊臺(tái)風(fēng)中心的一個(gè)個(gè)例進(jìn)行試驗(yàn)。試驗(yàn)結(jié)果表明，單純使用VC算法使得反演結(jié)果嚴(yán)重偏低，校準(zhǔn)后的Young算法進(jìn)行20～40 m/s風(fēng)速反演能夠有效的提高反演精度。分析過(guò)程中進(jìn)一步證實(shí)了利用Young算法反演20～40 m/s風(fēng)速的有效性。高度計(jì); 風(fēng)
海洋通報(bào) 2011年6期2011-12-28
- 一種快速計(jì)算雷達(dá)散射截面空域特性的方法
維導(dǎo)體的雷達(dá)散射截面(RCS)方面有著十分廣泛的應(yīng)用。阻抗矩陣的填充和求解是矩量法中兩個(gè)計(jì)算量比較大的操作。目標(biāo)的雷達(dá)散射截面與頻率f和角度(θ,φ)均有關(guān)系，采用MoM就必須在頻帶和角域內(nèi)同時(shí)或分別求解矩陣方程。采用MoM逐點(diǎn)計(jì)算時(shí)，必須以一定的頻率和角度間隔在所給定的頻率和角域內(nèi)逐點(diǎn)反復(fù)求解矩陣方程。當(dāng)目標(biāo)的感應(yīng)電流分布隨頻率或入射角變化劇烈時(shí)，必須很小的頻率或角度間隔計(jì)算才能得到精確的結(jié)果，這意味著在整個(gè)頻帶或角域內(nèi)矩陣方程求解次數(shù)的增加，勢(shì)必將占用
電波科學(xué)學(xué)報(bào) 2011年1期2011-05-29
- 情報(bào)雷達(dá)對(duì)隱身目標(biāo)偵察的數(shù)據(jù)特點(diǎn)分析
計(jì)的，其雷達(dá)散射截面積很小，電磁隱蔽性很強(qiáng)。因此，目標(biāo)回波的度量信息將大幅減小，難以反映出目標(biāo)的真實(shí)面貌，給有源雷達(dá)的搜索、發(fā)現(xiàn)和目標(biāo)識(shí)別帶來(lái)極大的困難。本文結(jié)合某隱身飛機(jī)模型的散射特性，對(duì)情報(bào)雷達(dá)對(duì)隱身目標(biāo)偵察的數(shù)據(jù)特點(diǎn)進(jìn)行了分析，雷達(dá)站只能在部分姿態(tài)下測(cè)得其斷續(xù)點(diǎn)跡，但不能對(duì)隱身目標(biāo)連續(xù)自動(dòng)跟蹤。1 目標(biāo)隱身技術(shù)隱身技術(shù)又稱(chēng)為低可探測(cè)技術(shù)，它是改變武器裝備的可探測(cè)信息特征，使其不易被雷達(dá)發(fā)現(xiàn)或發(fā)現(xiàn)距離縮短的綜合型技術(shù)。由雷達(dá)方程式（1）可知，雷達(dá)對(duì)目標(biāo)
艦船電子對(duì)抗 2010年3期2010-06-28
- 艦載直升機(jī)旋翼后向雷達(dá)散射截面分析
旋翼后向雷達(dá)散射截面分析卞大鵬中國(guó)艦船研究設(shè)計(jì)中心軍事代表室，湖北武漢 430064通過(guò)準(zhǔn)靜態(tài)法，建立計(jì)算模型，利用物理光學(xué)法和物理繞射理論，計(jì)算旋轉(zhuǎn)螺旋槳在不同入射角下的后向RCS值，分析旋轉(zhuǎn)螺旋槳的后向雷達(dá)散射截面與葉片扭角和葉片數(shù)量的關(guān)系。認(rèn)為調(diào)整螺旋槳葉片扭角能改變RCS最大值出現(xiàn)方向；增減葉片可改變螺旋槳RCS變化周期，但不會(huì)改變RCS最大值。該研究結(jié)論對(duì)含螺旋槳飛行器的隱身設(shè)計(jì)具有一定的參考價(jià)值。旋轉(zhuǎn)螺旋槳；物理光學(xué)法；物理繞射理論；雷達(dá)散射截
中國(guó)艦船研究 2010年3期2010-06-07
- 單根任意長(zhǎng)度箔條雙站散射截面積研究
為了獲得大的散射截面積，箔條長(zhǎng)度一般被切割為入射波波長(zhǎng)的一半。但半波長(zhǎng)箔條的諧振峰都很尖銳，適用的頻帶很窄，其帶寬一般只有中心頻率的15%～20%[1]。為做到頻率的連續(xù)覆蓋，增大箔條彈頻帶寬度，一般采用混裝箔條彈。因此，研究任意長(zhǎng)度箔條對(duì)單頻入射波的散射截面積就至關(guān)重要。而國(guó)內(nèi)多數(shù)文獻(xiàn)都是基于整數(shù)倍半波長(zhǎng)箔條散射截面積進(jìn)行計(jì)算的[2-3]，文獻(xiàn)[4]利用逐次近似的方法得到了任意長(zhǎng)度箔條后向散射截面積，但誤差較大，文獻(xiàn)[5]利用變分法研究了任意長(zhǎng)度箔條的散
海軍航空大學(xué)學(xué)報(bào) 2010年3期2010-03-24