半波
- 半穿式應(yīng)急鋼桁梁上弦桿面外屈曲臨界力研究
出了上弦桿的屈曲半波數(shù)。Csagoly等[5-6]通過有限元方法證明了上弦桿軸力分布對屈曲臨界力有影響;Iwicki[7]在研究中發(fā)現(xiàn)彈性支撐的分布對屈曲臨界力有一定影響,但當(dāng)彈性支撐數(shù)量較多時,其影響幾乎可以忽略。段明德等[8]研究發(fā)現(xiàn)TBJ 2—1985 《鐵路橋涵設(shè)計規(guī)范》中上弦桿臨界力按桿件等軸力計算過于保守,應(yīng)按拋物線分布進行計算;程高等[9-10]基于上弦桿等軸力條件,采用能量法推導(dǎo)了上弦桿面外屈曲荷載的解析表達式,給出了不同節(jié)間數(shù)時屈曲荷載的
振動與沖擊 2023年17期2023-09-20
- 單相橋式全控整流與單相半波可控整流電路的對比研究
控整流電路與單相半波可控整流電路是整流電路中的基礎(chǔ)電路，對該兩種電路的輸出及輸入的對比研究可以更好的理解兩種電路的特性，對電網(wǎng)及負(fù)載的影響等。1 單相半波可控整流電路1.1 電路組成如圖1 所示，為單相半波帶阻感負(fù)載有續(xù)流二極管的可控整流電路拓?fù)鋱D，電路中主要包括一個晶閘管VT，一個二極管VD。負(fù)載采用純阻性負(fù)載R，同時預(yù)設(shè)置一個電感元件L 以保證輸出電流的連續(xù)性。圖1：帶續(xù)流二極管的單相半波可控整流電路1.2 工作原理從圖1 可以看出：晶閘管VT 與二極
電子技術(shù)與軟件工程 2023年7期2023-05-29
- 大規(guī)模3D MIMO半波天線陣列小型化研究
3D MIMO 半波天線是室外天線，對于安裝天線的高塔來說，天線多一分重量就多一分危險，多一分體積就多一分困難；對于人口稠密的市區(qū)的選址來說，天線體積越大，對站址條件要求更高，且不美觀，也增加了物業(yè)的協(xié)調(diào)難度；對于運營商的日后維護來說，體積和重量越大，受風(fēng)荷載也越大，天線下傾角和方位角越易變動，越容易發(fā)生影響網(wǎng)絡(luò)覆蓋的故障。在移動通信廣泛普及的今天，基站天線、室內(nèi)天線、景觀天線的應(yīng)用已成常態(tài)，天線的小型化，尤其是大規(guī)模3D MIMO 半波天線的小型化，已成
郵電設(shè)計技術(shù) 2023年1期2023-02-17
- 一種基于負(fù)載識別的交流接觸器合閘涌流抑制策略
后觸頭電流的首個半波時間，如圖5所示，ta為開始出現(xiàn)電流的合閘時刻，tb為閉合后電流的首個過零點時刻，半波時間tbb=tb-ta.在初始合閘相位角α0=45°時，記錄不同功率因數(shù)角下的感性負(fù)載和容性負(fù)載的首個電流半波時間，將數(shù)據(jù)整理成折線圖，如圖6所示.從圖6可看出，此時阻感性負(fù)載的半波時間均大于阻容性負(fù)載的時間，且不同功率因數(shù)角下的半波時間不同，由此可判斷負(fù)載的性質(zhì)和對應(yīng)的功率因數(shù)角.其對應(yīng)的理論分析如下，當(dāng)α0=45°時，阻性負(fù)載的電流和電壓沒有相位差
福州大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2022年6期2022-11-25
- 一種高性能寬帶雙頻嵌套基站天線
輻射單元多由四個半波振子實現(xiàn)+45°度和-45°正交雙極化，為了實現(xiàn)半波振子平衡饋電，四個半波振子下設(shè)計一對λ/4（λ為中心頻點對應(yīng)的波長）的平衡巴倫，四對平衡巴倫通過環(huán)形安裝座安裝在金屬反射板上[1]，這種平衡巴倫結(jié)構(gòu)的設(shè)計對于窄頻段低頻輻射單元性能較優(yōu)，但是對于頻段寬的輻射單元會出現(xiàn)平衡帶寬不夠，其低頻段交叉極化方向圖惡化嚴(yán)重，輻射性能不優(yōu)的缺點。此外，現(xiàn)有高低頻嵌套天線實現(xiàn)方式為高頻輻射單元與低頻輻射單元同時安裝在金屬反射板上[2，3]，或者低頻輻射
現(xiàn)代信息科技 2022年20期2022-11-17
- 基于暫態(tài)信號的接地選線方案在煤礦保護裝置的應(yīng)用研究
、小波變換法、首半波法 。相對于基于穩(wěn)態(tài)信號的選線原理，基于故障暫態(tài)信號的選線原理具有靈敏度高且不受消弧線圈影響的優(yōu)勢。20世紀(jì)國內(nèi)外已經(jīng)開始對暫態(tài)信號的選線原理進行了研究，國內(nèi)先后研發(fā)了幾代產(chǎn)品，受當(dāng)時的技術(shù)水平影響，配置在線路保護裝置的暫態(tài)接地選線原理一直未得到廣泛的應(yīng)用。近年來嵌入式技術(shù)、微電子技術(shù)的發(fā)展，為暫態(tài)信號小電流接地選線技術(shù)在線路保護裝置的應(yīng)用創(chuàng)造了條件。2 暫態(tài)首半波能量選線原理2.1 啟動繼電器暫態(tài)首半波能量法需要確定故障起始點，利用故
內(nèi)蒙古科技與經(jīng)濟 2022年14期2022-09-19
- 基于小信號的電光調(diào)制器半波電壓測量方法
領(lǐng)域[1-3]。半波電壓是M-Z型電光調(diào)制器的重要參數(shù)之一,用于表征在特定頻率下器件的驅(qū)動功率大小。較低頻率下的半波電壓可通過任意波形發(fā)生器(AWG)輸出鋸齒波驅(qū)動器件,并采集輸出功率最大值及最小值對應(yīng)的電壓計算得到,該方法簡單直觀且測量精度高。但AWG難以產(chǎn)生1 GHz及以上頻率的鋸齒波,因此,對于較高頻率下的半波電壓,普遍采用信號發(fā)生器產(chǎn)生高頻正弦信號并結(jié)合以下幾種方法進行測量:(1)光譜分析法,即利用光譜分析儀對比輸出光譜的奇次或偶次分量強度,計算得
激光與紅外 2022年6期2022-07-10
- 光由光密介質(zhì)射向光疏介質(zhì)時半波損失的條件
π，這種現(xiàn)象叫做半波損失[1,2]. 但這個定義中的“振動相反”，在某些情況下是不好界定的，比如入射角為π/4時，根據(jù)反射定律，反射角也為π/4，那么此時反射波和入射波垂直，于是反射波在離開反射點時的振動方向相對于入射波到達入射點時的振動相同還是相反是無法定義的.圖1 光的反射和折射示意圖為了使得以上的定義仍然發(fā)揮作用，需要對正方向進行規(guī)定，即規(guī)定圖2中光的電場分量箭頭所指方向為正方向. 如此，則以上的半波損失的定義仍然適用. 但還是存在不足，比如，在圖2
大學(xué)物理 2022年6期2022-06-10
- 大學(xué)與中學(xué)物理教學(xué)銜接之半波損失
更清晰些。比如,半波損失在高中物理中不作要求,但在高考和高校自主選拔測試題中,與之關(guān)聯(lián)的光的干涉類的考點甚多。雖然這些題可以繞過半波損失這一知識點來求解,但是求解方法較為模糊不清。對于這類介于高中物理和大學(xué)物理之間的問題,我們在教學(xué)中可以嘗試傳授與之相關(guān)的大學(xué)物理知識,以求更方便快捷地解決問題。1 半波損失在高中物理中,對半波損失一般不作要求。教師可以嘗試在中學(xué)物理教學(xué)中適當(dāng)拓展,這不僅有利于提高學(xué)生的理解水平,形成物理觀念,也可以為他們的未來學(xué)習(xí)打下基礎(chǔ)
物理之友 2022年2期2022-04-15
- 不同負(fù)載工況下單相半波可控整流器的Simulink仿真分析
流器通常包括單相半波可控整流器、單相全波可控整流器以及單相橋式半控整流器等。單相半波可控整流器是整流電路中結(jié)構(gòu)最為簡單的一種，雖然它的變壓器存在直流磁化問題導(dǎo)致實際應(yīng)用較少，但它是最基本的電路，而且對分析感性負(fù)載電路、電動機調(diào)速系統(tǒng)、續(xù)流回路等是非常關(guān)鍵的。目前的電力電子技術(shù)相關(guān)教材中基本上都介紹了帶電感負(fù)載、阻感負(fù)載和帶二極管續(xù)流回路的單相半波可控整流器的相關(guān)原理，但對純電感負(fù)載基本上鮮有介紹。而且對于感性負(fù)載電路，學(xué)生普遍感到難于理解與分析，本文借助S
實驗室研究與探索 2022年12期2022-03-22
- 基于衍射理論定量研究衍射調(diào)節(jié)與振幅誤差
用與菲涅爾衍射中半波帶復(fù)振幅變化,從而可以定量探究近似條件應(yīng)用范圍,可以在工程光學(xué)中得到有效應(yīng)用.(1)1 光柵衍射中定量研究衍射調(diào)節(jié)作用1.1 設(shè)置縫寬a=30λ、3λ、1.22λ、λ,在10 mm的尺度下進行觀測模擬(2)而雙縫楊氏干涉強度分布為I(θ)=4I0(cosβ)2,(3)縫寬依次設(shè)置為a=30λ、10λ、λ、0.1λ、0.01λ…圖1 觀測尺度為10 mm,光柵衍射縫寬為30λ的衍射圖樣Fig.1 A diffraction pattern
河北大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2022年1期2022-02-24
- 基于五電平控制的中點箝位單相逆變器的研究
為同步信號正弦正半波；Ua為a點的電壓；Ub為b點的電壓；Uab為a點與b點間的電壓；t為時間；E為直流電壓；θ為輸出電壓和輸出電流之間的相位角。圖2 中點箝位單相逆變器的輸出電壓為五電平時的控制圖Fig. 2 Control diagram of NPC single-phase inverter with output voltage of five-level結(jié)合圖1和圖2，假設(shè)E1=E2=E，則同步信號正弦正半波T1、T2導(dǎo)通，此時a點的輸出電壓為
太陽能 2021年12期2021-12-29
- Y 分支光學(xué)調(diào)制器的半波電壓特性研究
重要元件之一，其半波電壓的穩(wěn)定性直接影響光纖陀螺標(biāo)度因數(shù)的穩(wěn)定性[9-12]。光波長和工作溫度是影響Y 波導(dǎo)半波電壓穩(wěn)定性的主要因素，特別在空間環(huán)境中，會受到輻射與溫度變化的雙重影響，其中輻射會使光源波長發(fā)生較大變化，準(zhǔn)確地測定并確定半波電壓的波長和溫度相關(guān)性是實現(xiàn)Y 波導(dǎo)半波電壓精確補償和控制的基礎(chǔ)，對進一步提高光纖陀螺標(biāo)度因數(shù)穩(wěn)定性和Y 波導(dǎo)器件的性能具有重要的價值[13-16]。針對以上問題，本文在已有的相關(guān)研究基礎(chǔ)上，建立了Y 波導(dǎo)半波電壓隨波長、
光學(xué)儀器 2021年5期2021-11-08
- 低半波電壓鈮酸鋰薄膜電光調(diào)制器仿真與分析
要器件具有更低的半波電壓。由于鈮酸鋰晶體具有鐵電、壓電、熱電、聲光、電光、透光范圍寬、非線性光學(xué)效應(yīng)等特性，與其他材料制備的電光調(diào)制器相比，鈮酸鋰晶體制備的電光調(diào)制器具有損耗低、帶寬大、穩(wěn)定性好等優(yōu)點。但是，由鈮酸鋰晶體制作的電光調(diào)制器體積和尺寸相對較大、折射率對比波導(dǎo)較低，且對光模限制較弱。近年來，絕緣層上鈮酸鋰制作的電光調(diào)制器的體積和尺寸大大縮小，具有較大的折射率對比波導(dǎo)、較好的光模限制，與傳統(tǒng)鈮酸鋰體材料制作的電光調(diào)制器相比，其半波電壓相對較低[1-
上海理工大學(xué)學(xué)報 2021年5期2021-11-01
- 光伏電站半波與全波有功注入阻尼技術(shù)研究
的光伏電站全波和半波注入控制，在光伏電站減載和最大功率跟蹤運行工況下抑制電力系統(tǒng)低頻振蕩。介紹光伏電站有功注入阻尼控制基本原理和阻尼控制器設(shè)計、分析控制參數(shù)影響的基礎(chǔ)上研究阻尼效果，得出相關(guān)結(jié)論。1 光伏電站注入阻尼控制原理注入阻尼控制本質(zhì)是通過調(diào)節(jié)光伏本地的出力或電壓狀態(tài)，來間接調(diào)節(jié)同步發(fā)電機電磁功率輸出來抑制其頻率變化［15］。具體地，有功補償注入阻尼基本設(shè)計思想分別為：假設(shè)頻率正半波振蕩時，需要提高同步發(fā)電機出力來降低轉(zhuǎn)速（即頻率），對應(yīng)可以減小光伏
綜合智慧能源 2021年9期2021-10-13
- 基于Mathematica 的牛頓環(huán)干涉與折射率關(guān)系的討論*
有位相突變（或稱半波損失）。薄膜干涉中，當(dāng)薄膜處于介質(zhì)中，其上下表面反射時，兩束反射光之間因位相突變必然會產(chǎn)生額外的位相差或光程差。對于牛頓環(huán)干涉，上下表面及干涉膜折射率大小關(guān)系不同時，其對應(yīng)的額外光程差不同。目前的光學(xué)教科書，對于額外光程差給出的表達式大致分為三類，姚啟均《光學(xué)教程》中額外光程差取/2-λ[1]；章志鳴《光學(xué)》教材中額外光程差取 2/λ[2]；鐘錫華《現(xiàn)代光學(xué)基礎(chǔ)》中額外光程差表述則取0 即不考慮半波損失因素[3]，可見上述教材對于額外光
廣西物理 2021年1期2021-07-08
- 基于機器學(xué)習(xí)的內(nèi)孤立波波要素關(guān)系研究
究內(nèi)孤立波振幅與半波寬度、水深、分層條件、密度等水文特征參量之間的關(guān)系顯得尤為重要。以往在研究中建立內(nèi)孤立波振幅與它們之間的關(guān)系時, 會受到不同理論有效適用范圍的限制。本文借助實驗室的水槽方法, 設(shè)計了不同的水深、分層及密度條件下的內(nèi)孤立波系列綜合實驗, 發(fā)現(xiàn)內(nèi)孤立波的振幅與半波寬度、水深、分層條件以及水體密度等參量之間并非簡單線性關(guān)系。因此, 利用機器學(xué)習(xí)的方法建立內(nèi)孤立波振幅與上述參量之間的非線性關(guān)系, 建立了支持向量機(SVM)和隨機森林(RF)兩種
海洋科學(xué) 2021年5期2021-06-28
- 半波高度法在大壁厚焊管超聲波手工檢測定位中的應(yīng)用
6]原理， 提出半波高度法測量缺陷的深度。2 半波高度法測量深度的原理及方法2.1 檢測原理利用6 dB 法測量缺陷高度， 由于波高降低6 dB 后， 正好為原來的一半， 因此6 dB 法又稱為半波高度法。 實際檢測時， 首先在焊縫兩側(cè)通過左右、 前后掃查等方式[7]確定缺陷最高波幅位置，然后調(diào)整儀器的增益或衰減， 使缺陷波高為屏幕的80%； 在此基礎(chǔ)上在焊縫兩側(cè)緩慢前后移動探頭， 在最高波幅附近找到波幅降低一半的位置，即波幅40%的位置， 此時可以得到3
焊管 2021年4期2021-05-17
- 太赫茲波的“半波損失”現(xiàn)象
02249)前言半波損失是大學(xué)物理中波動光學(xué)理論中的一個重要概念,其表述為:當(dāng)電磁波從光疏媒質(zhì)入射到光密媒質(zhì)時,反射光在入射點處電場垂直入射面的分量多走了半個波長,即存在“半波損失”[1,2]。由于半波損失這一概念比較抽象,在一般的大學(xué)物理教材或?qū)嶒炛兄皇峭ㄟ^介紹勞埃德鏡來間接證明“半波損失”,并不能直觀地觀測到半波損失這一現(xiàn)象[3-5]。另外在實驗過程中均觀測可見光波段的“半波損失”,對其他波段的研究也不完善。因此,需要一種可以直接觀測到半波損失的技術(shù)來
物理與工程 2021年1期2021-03-19
- 三相電機電流不平衡補償技術(shù)的研究
取三相電流的正負(fù)半波峰值、每電周期計算一次三相不平衡電流目標(biāo)值和補償值、三相不平衡補償電壓組成。2.1 正負(fù)半波峰值提取定義三相電流的正半波峰值 IA_max、IB_max、IC_max，負(fù)半波峰值 IA_min、IB_min、IC_min。在電機電流一個2π 周期內(nèi)，每個ADC 中斷進行如下判斷：如果 IA＞0，IA＞IA_max，則 IA_max=IA；如果 IA＜0，IA＜IA_min，則 IA_min=IA。B 相和 C 相的正半波峰值IB_max
科技創(chuàng)新與應(yīng)用 2021年7期2021-02-04
- 用線性光纖器件驗證光的半波損失
)0 引 言對于半波損失的觀察和測量，最早出現(xiàn)的方法是使用勞埃鏡進行干涉實驗[1-2]。實驗通過比較干涉條紋與普通楊氏雙縫干涉實驗的區(qū)別來驗證產(chǎn)生的半波損失現(xiàn)象。后來，菲涅爾給出了光在介質(zhì)表面反射和折射的公式，進一步從理論上證明了半波損失的存在[3-4]，其后對其的理論研究和解釋也從未間斷[5-7]。然而，在自由空間下的光干涉實驗干擾較多，操作復(fù)雜，觀察難度大，且要滿足半波損失現(xiàn)象發(fā)生的條件即掠入射，實現(xiàn)也較困難。本文提出了一種新的方法來驗證半波損失的存在
光通信研究 2020年6期2020-12-10
- 光波在界面上的磁矢量半波損失研究*
002)1 引言半波損失是物理光學(xué)中一個重要的概念，已有不少課本和文章對其進行了系統(tǒng)的討論[1-5]。但是這些討論基本上都只限于光波中的電矢量，鮮有文章或者課本會討論磁矢量的半波損失問題。通常課本對此的解釋是光波中產(chǎn)生感光作用的主要是電矢量，所以電矢量有時也被稱為光矢量，而磁矢量的物理效應(yīng)非常微弱，通常不用考慮。更進一步分析其物理根源，其實組成物質(zhì)的原子與光波相互作用時，原子可以近似看成電偶極子，因此只會與光波中的電矢量發(fā)生作用。但是如果進一步考慮原子的高
廣西物理 2020年3期2020-07-09
- 半波損失的形成和機理分析
000)1 引言半波損失是一個非常重要的物理概念和自然現(xiàn)象，它不僅在波動理論和光學(xué)中有著廣泛的應(yīng)用，而且和我們的生活息息相關(guān)．例如，為了使照相的效果更好，照片更清晰，通常照相機中都加有增透膜，其工作原理就包含了半波損失的概念．所以掌握好半波損失的概念并理解半波損失的機理是十分必要的．那么，什么是半波損失呢？要想知道什么是半波損失，首先要弄清楚波疏介質(zhì)和波密介質(zhì)的概念．我們知道，介質(zhì)的密度ρ和波速u的乘積ρu稱為波阻．波阻ρu相對較大者稱為波密介質(zhì)，而波阻ρ
物理通報 2019年1期2019-12-29
- 基于DSP的電動機保護補償式傅里葉算法研究
制的要求。補償式半波傅氏算法不但繼承了原由半波傅里葉算法的有點，而且又增加了對衰減非周期得直流分量的過濾功能。此種新算法所采用的數(shù)據(jù)窗僅僅為半個周期采樣值加上兩個采樣點，式算法的計算更加簡便，計算速度快，計算精度高，并且很好地濾除了衰減的非周期直流分量，而且此種功能又可以完全不受衰減的非周期的直流分量時間常數(shù)大小所限制[3]。2 補償式全波及半波傅氏算法仿真為了驗證以上算法的正確性、精度以及合適的應(yīng)用范圍，對以上算法進行仿真并進行了比較：相應(yīng)改變α，傅氏算
商品與質(zhì)量 2019年40期2019-04-16
- 大功率羅蘭發(fā)射機分析與設(shè)計
C高功率發(fā)射機的半波產(chǎn)生、功率合成與波形調(diào)制原理，并對影響波形的相關(guān)電路的關(guān)鍵參數(shù)進行了分析。1 羅蘭C高功率發(fā)射機原理簡介如圖1所示，羅蘭C功率發(fā)射機包含控制單元，半波產(chǎn)生單元、功率合成單元、耦合輸出單元以及塔式天線等[1]。2 各部分功能模塊分析2.1 負(fù)載分析與等效電路模型400英尺塔式天線作為羅蘭C高功率發(fā)射機的負(fù)載，根據(jù)頻率與阻抗的關(guān)系，在100 kHz中心頻率下的等效電路模型如圖2所示，其為一個串聯(lián)諧振模型，電流與頻率的關(guān)系如式（1）、式（2）
現(xiàn)代導(dǎo)航 2018年6期2019-01-28
- 磁各向異性媒質(zhì)中半波天線的輻射功率
磁各向異性媒質(zhì)中半波天線輻射的能流密度(1)其中：H和E已由文獻[6]求出。為計算方便，我們采用各向異性直角坐標(biāo)系表述，以下公式中ξ、ei、θξ、Ioξ分別表示各向異性直角坐標(biāo)系中的線量、單位矢量、角量、電流幅值，μrii表示各向異性直角坐標(biāo)系中沿各坐標(biāo)軸上的磁導(dǎo)率分量，i表示電流，ω表示角速度，t表示時間。用E(ξ)和H(ξ)表示各向異性直角坐標(biāo)系中的場量，即(2)(3)把式(2)(3)代入式(1)可得求半波天線在線性均勻磁各向異性媒質(zhì)中輻射的平均能流密
渭南師范學(xué)院學(xué)報 2018年24期2019-01-07
- 薄膜干涉中半波損失與附加光程差的討論
問題時，經(jīng)常遇到半波損失和附加光程差的問題。然而，一般大學(xué)物理教材對半波損失沒有給出詳細(xì)的解釋，只是描述為“光從光疏介質(zhì)入射到光密介質(zhì)光反射時，產(chǎn)生π的相位突變，相當(dāng)于失去了半個波長的光程”[1][2]。涉及到額外光程差的計算時，有的教材中只是粗略地概括給出結(jié)論，不給出詳細(xì)推導(dǎo)，有的教材提到是因為半波損失導(dǎo)致的附加的光程差。正因為如此，關(guān)于半波損失與額外光程差的研究有很多[3-17]。可是，這些研究對半波損失產(chǎn)生的條件說法多樣，有的比較模糊，有的互相矛盾，
昌吉學(xué)院學(xué)報 2018年6期2019-01-07
- 半波帶法研究夫瑯禾費單縫衍射的局限性分析*
強分布規(guī)律；二是半波帶法，即通過半波帶法定性分析明暗條紋出現(xiàn)的衍射角條件，從而獲取衍射圖樣的主要特征．積分法由于計算復(fù)雜一般作為選學(xué)內(nèi)容，或者僅對方法作簡單介紹并直接給出計算結(jié)果，而對計算過程不作詳細(xì)研究．半波帶法因構(gòu)思巧妙、物理圖像直觀而被作為討論分析的重點．然而，作為一種粗視化分析方法，半波帶法存在局限性，首先，通過與積分法嚴(yán)格求解得到的結(jié)果對比發(fā)現(xiàn)，半波帶法在確定明紋出現(xiàn)的衍射角條件時存在誤差，即僅能給出明條紋出現(xiàn)的近似條件；其次，半波帶法無法給出衍
物理通報 2018年9期2018-08-31
- 電磁波半波損失中蘊含的能量守恒定律
30024)1 半波損失的本質(zhì)圖1 電磁波的反射與透射Fig.1 The reflection and transmission of electromagnetic wave根據(jù)電磁波在界面上的邊界關(guān)系[25]：n×(E+E')=n×E''(1)為了讓問題簡單，首先考慮當(dāng)i→0時，圖1(a)滿足邊界條件：E-E'=E''；H+H'=H''(2)圖1(b)滿足邊界條件：E+E'=E''；H-H'=H''(3)則[20]：(4)把式(4)代入式(2)得：E-
太原科技大學(xué)學(xué)報 2018年4期2018-07-05
- 高鐵中倍壓整流電路的原理分析與仿真
工程應(yīng)用上常采用半波倍壓整流電路、信克爾倍壓整流電路以及對稱倍壓整流電路[1]。本研究對半波倍壓整流電路和信克爾倍壓整流電路進行理論分析，通過仿真對比分析兩種電路的優(yōu)缺點。1 倍壓整流電路1.1 半波倍壓整流電路的工作原理半波倍壓整流電路的典型結(jié)構(gòu)如圖1所示，假定電路中所有元器件都是理想的，不考慮電路中的紋波現(xiàn)象等因素，該電路可以等效為普通線性電路[2]。第一個半周：變壓器二次電壓為上負(fù)下正，VD1導(dǎo)通、VD2截止，電源經(jīng)VD1向電容C1'充電，在理想情況
電焊機 2018年3期2018-04-17
- 焊接接頭典型缺陷的數(shù)字X射線尺寸測量技術(shù)
，提出了一種基于半波高法(HWH)的焊接接頭缺陷數(shù)字射線尺寸測量技術(shù)。首先，分析了數(shù)字射線檢測系統(tǒng)的調(diào)制傳遞函數(shù)(MTF)，確定了檢測系統(tǒng)的空間分辨率。其次，對焊接接頭的典型缺陷進行模擬，通過半波高法測量其尺寸。結(jié)果表明：依據(jù)瑞利判據(jù)，運用雙絲像質(zhì)計測定該檢測系統(tǒng)的空間分辨率為4.5 Lp/mm；運用該方法測量焊接接頭缺陷尺寸，與實際尺寸基本相符，誤差小于6.3%，該方法避免了人為因素的影響，精度可滿足日常產(chǎn)品的檢測需求。焊接接頭，半波高法，數(shù)字X射線檢測
宇航材料工藝 2017年4期2017-09-04
- 超聲波液體密度測量的一種聲反射系數(shù)測定方法
重點。提出一種將半波層反射模型簡化后,利用相對穩(wěn)態(tài)幅度測量聲壓反射系數(shù)的方法。將一個較薄固體作為半波層置于被測液體中,兩側(cè)對稱地放置超聲波換能器,換能器一個工作在脈沖回波模式,另一個工作在接收模式。調(diào)整信號頻率使半波層和被測液體交界面的多重反射波達到最大程度干涉,此時被測液體與半波層之間的聲反射系數(shù)只與兩個換能器在穩(wěn)態(tài)下的回波信號幅度比值有關(guān)。因此測得換能器的穩(wěn)態(tài)回波信號幅度比,即可得到聲反射系數(shù)。此方法簡化了原來的半波層反射模型,采取對稱布局,利用相對穩(wěn)
傳感技術(shù)學(xué)報 2017年7期2017-08-07
- 含初始撓度加筋板的極限承載能力分析
初始撓度的幅值與半波數(shù)對極限載荷的影響和典型位置的應(yīng)力特性，并得到初始撓度對加筋板極限載荷的影響因子計算方法。計算結(jié)果分析表明，隨著初始撓度的幅值和半波數(shù)的增加，加筋板極限承載力逐漸減??；對于含有某種初始撓度的加筋板，其影響因子主要受加筋板的長寬比、厚度和加強筋間距等因素的影響。初始撓度；加筋板；極限承載力；應(yīng)力特性；影響因子0 引 言隨著我國造船業(yè)迅速發(fā)展，許多新式艦船紛紛建造下水，對長期服役的老舊艦船船體結(jié)構(gòu)技術(shù)狀態(tài)的鑒定工作也逐漸開啟，對艦船結(jié)構(gòu)強度
艦船科學(xué)技術(shù) 2017年5期2017-06-19
- 變壓器漏感對整流電路的影響研究
4006）以三相半波可控整流電路為例，分析了變壓器漏感對整流電路的影響。首先理論分析了變壓器漏感的對整流電路的影響，然后推斷了換相重疊角與延遲角以及變壓器漏感之間的關(guān)系。最后通過MATLAB/Simulink中對變壓器漏感對整流電路的影響進行仿真驗證，實驗結(jié)果表明漏感會導(dǎo)致?lián)Q相時電壓和電流的波形出現(xiàn)“斷層”現(xiàn)象，而且漏感的大小和觸發(fā)角大小會影響換相重疊角大小。三相半波可控整流電路 變壓器 漏感 仿真0 引言在整流電路的實際運用中，變壓器繞組總有漏感。這是由
船電技術(shù) 2017年4期2017-05-24
- 含初始撓度加筋板的穩(wěn)定性分析
初始撓度的幅值與半波數(shù)對彈性失穩(wěn)壓力的影響，并得到初始撓度對加筋板穩(wěn)定性的影響因子計算方法。計算結(jié)果分析表明，隨著初始撓度的幅值和半波數(shù)的增加，加筋板彈性失穩(wěn)壓力逐漸減??；對于含有某種初始撓度的加筋板，其影響因子主要受加筋板的厚度和加強筋間距的影響，而加筋板長寬比的影響較小，可以忽略。初始撓度；加筋板；穩(wěn)定性；幅值；半波數(shù)；影響因子0 引 言加筋板被廣泛應(yīng)用于許多工程結(jié)構(gòu)中，它大大提高了板的承載能力。在加筋板的設(shè)計中，加筋板的穩(wěn)定性是一個必須考慮的重要因素
艦船科學(xué)技術(shù) 2017年4期2017-05-17
- 基于MATLAB的三相半波可控整流電路的仿真研究
ATLAB的三相半波可控整流電路的仿真研究鐘穎 榮軍 朱莉波 黃費濤 彭雨菲 湖南理工學(xué)院信息與通信工程學(xué)院摘要：闡述了三相半波可控整流電路的工作原理，在MATLAB／Simulink中建立了其仿真模型，并給出了在純電阻和阻感性負(fù)載情況下觸發(fā)延遲角為不同情況下的仿真波形，最后對仿真結(jié)果進行了比較分析，為三相半波可控整流電路在實際工程中的應(yīng)用打下了堅實的基礎(chǔ)。關(guān)鍵字：三相半波可控整流電路 阻感性負(fù)載 觸發(fā)角 仿真三相半波可控整流電路是多相整流電路中最基本也是
數(shù)碼世界 2016年5期2016-12-31
- 用半波帶法推導(dǎo)單縫夫瑯禾費衍射暗紋條件的相關(guān)討論
30000)?用半波帶法推導(dǎo)單縫夫瑯禾費衍射暗紋條件的相關(guān)討論李志堅 原琰博 賈 昱(中北大學(xué)朔州校區(qū) 山西 朔州 036000)鄭忠喜(中北大學(xué)理學(xué)院物理系 山西 太原 030000)在大學(xué)物理教學(xué)中，半波帶法是一種處理單縫夫瑯禾費衍射的簡單方法.半波帶法可以推導(dǎo)出單縫夫瑯禾費衍射的暗紋條件，但是，學(xué)生容易對這個推導(dǎo)過程產(chǎn)生誤解，從而把暗紋位置判斷成明紋位置.為了讓學(xué)生更好地理解半波帶法和衍射現(xiàn)象的實質(zhì)，分析了對暗紋條件產(chǎn)生的兩種誤解，并得出誤解產(chǎn)生的原
物理通報 2016年12期2016-12-20
- 對稱布置2根單側(cè)加勁肋的有效剛度
向)1、2、3個半波.而在縱向,加勁板在壓力作用下發(fā)生失穩(wěn)非常接近于多個正弦波形.圖1 加勁板模型Fig.1 Stiffened plates圖2 橫向屈曲模態(tài)Fig.2 Lateral buckling modes可設(shè)加勁板整體屈曲面外撓度函數(shù)為(1)式中：Ym為鋼板撓度的橫向形函數(shù).m為加勁板縱向屈曲半波數(shù).常用的加勁肋截面類型如圖3所示,hs為加勁肋高度,be為有效寬度.圖3 加勁肋截面Fig.3 Sections of stiffener本文分析的
浙江大學(xué)學(xué)報（工學(xué)版） 2016年8期2016-12-06
- 折射和半波損失情況下布拉格方程的推導(dǎo)
025)?折射和半波損失情況下布拉格方程的推導(dǎo)張超，胡建民， 黃曉利，王月媛，王選章(哈爾濱師范大學(xué) 光電帶隙材料省部共建教育部重點實驗室 物理與電子工程學(xué)院，哈爾濱150025)為簡化布拉格方程的推導(dǎo)過程同時又能深刻反映晶體X射線衍射的物理本質(zhì)，本文在考慮折射和半波損失的情況下，在單光束反射模型的基礎(chǔ)上根據(jù)折射定律和相干條件給出布拉格方程的推導(dǎo)過程，得到更具有普遍意義的布拉格方程.晶體折射；半波損失；布拉格方程X射線被發(fā)現(xiàn)以后，德國物理學(xué)家勞厄?qū)⒕w看作
大學(xué)物理 2016年1期2016-10-15
- 三種單相半波可控整流電路的比較研究
蔣新輝?三種單相半波可控整流電路的比較研究張曉凡1，榮 軍1，倪艷琴2，馬 望1，蔣新輝1（1. 湖南理工學(xué)院信息與通信工程學(xué)院，湖南岳陽 414006；2. 湖南理工學(xué)院物理與電子學(xué)院，湖南岳陽 414006）首先介紹了三種帶不同負(fù)載的單相半波可控整流電路的工作原理，從理論分析中可以得出負(fù)載為阻感性負(fù)載時，輸出電壓的平均值降低。為了解決這個問題，可以在負(fù)載兩端并聯(lián)一個續(xù)流二極管。最后在Matlab/Simulink中對三種電路進行了建模和仿真，仿真結(jié)果驗
船電技術(shù) 2016年3期2016-10-13
- 利用半波傅里葉算法的兩面積法識別勵磁涌流
50003）利用半波傅里葉算法的兩面積法識別勵磁涌流張冬林1，2，夏宇杰1，高仕斌1，韓正慶1（1.西南交通大學(xué)電氣工程學(xué)院，成都610031；2.福建省電力勘測設(shè)計院，福州350003）為了識別變壓器勵磁涌流和內(nèi)部故障電流，通過分析由半波傅里葉算法計算差動電流的基波幅值的變化特征，提出了一種基于半波傅里葉算法得到的基波幅值的波動系數(shù)的判據(jù)方法。該方法先對差動電流進行一階差分濾波處理，用半波傅里葉算法求得基波幅值，選取工頻一周波內(nèi)計算所得基波幅值為數(shù)據(jù)窗，
電力系統(tǒng)及其自動化學(xué)報 2016年2期2016-10-11
- 基于真空斷路器選相控制過零點檢測的研究
器選項控制問題中半波傅式算法加入直流分量后會產(chǎn)生很大誤差的不足，提出了一種改進的半波傅式推導(dǎo)方法，改善了現(xiàn)有算法精度不足的問題，并且采用基于算術(shù)遞推方法對短路電流進行預(yù)測。最后通過仿真了驗證了基于算術(shù)遞推方法預(yù)測出的短路電流其過零點時刻較為準(zhǔn)確，對于研究真空斷路器分相控制有一定參考價值。過零點檢測；改進半波傅氏；算術(shù)遞推同步控制技術(shù)，即分相控制，其目的在于使真空斷路器能夠在電壓過零點處關(guān)合，在電流過零點處分?jǐn)啵?］，從而顯著減小無功電容器組、空載變壓器和電
電氣技術(shù) 2016年9期2016-10-09
- 防屈曲支撐內(nèi)核單元特性分析與設(shè)計理論研究
初彎曲大小、屈曲半波數(shù)、芯材長度、芯材寬度和芯材厚度進行影響性分析.根據(jù)邊緣屈服極限應(yīng)力增加值推導(dǎo)出屈曲半波數(shù)估計值并利用約束比概念提出新的外包鋼最小約束剛度.結(jié)果表明，文章提出的防屈曲支撐設(shè)計公式可以合理解釋實驗和有限元模擬結(jié)果，為防屈曲支撐的設(shè)計提供理論依據(jù).邊緣屈服準(zhǔn)則；裝配式防屈曲支撐；半波數(shù)；剛度0 引 言防屈曲支撐（又稱BRB、屈曲約束支撐、抑制屈曲支撐、不失穩(wěn)支撐等）是通過鋼材的軸向拉壓來消耗能量，在受拉和受壓均能達到屈服而不發(fā)生屈曲失穩(wěn)的軸
廣州大學(xué)學(xué)報（自然科學(xué)版） 2016年3期2016-09-22
- 激光-電弧復(fù)合焊接中激光脈沖對電弧正-負(fù)半波作用★
脈沖對電弧正-負(fù)半波作用★趙建智，陳明華，趙作福，辛立軍 （遼寧工業(yè)大學(xué) 材料科學(xué)與工程學(xué)院，遼寧 錦州121001）本論文研究了激光-電弧復(fù)合熱源焊接鎂合金過程中激光脈沖作用于交流電弧放電的正、負(fù)半波時激光與電弧的耦合作用。本文采用直接觀察焊縫表面狀態(tài)、高速攝像和光譜分析相結(jié)合的方式，研究了激光脈沖分別作用于電弧正、負(fù)半波時焊縫的成型特點、熔化深度、等離子體行為以及光輻射特性。結(jié)果表明，激光脈沖作用于電弧放電正、負(fù)半波時，均能實現(xiàn)連續(xù)焊接，電弧體積均發(fā)生
新型工業(yè)化 2016年3期2016-09-21
- 大功率LED封裝及其光電性能的研究
明：藍光LED的半波寬度小，在17nm-26nm之間，色純度高，色溫小；綠光的半波寬度大，在38nm-42nm之間，色純度低；紅橙光的半波寬度在15nm-18nm，色純度高。紫光的光功率最大，光通量也最大。大功率LED；光電特性；光譜分析；性能特性；發(fā)光效率隨著LED技術(shù)的不斷發(fā)展與完善，LED在很多方面得到廣泛的應(yīng)用［1］。LED是一種可以直接將電能轉(zhuǎn)換為光能的固態(tài)半導(dǎo)體器件。用于制備LED半導(dǎo)體芯片的材料很多，例如發(fā)藍光的GaN芯片、高溫?zé)Y(jié)制成含Ce
電子世界 2016年12期2016-09-16
- 一種金屬錨桿長度無損測量方法
，提出了一種基于半波偶極子天線的金屬錨桿長度無損測量方法。將一根金屬參考線作為半波偶極子天線的一臂，與單根金屬錨桿一起等效為半波偶極子天線；采用HFSS軟件分析了非對稱半波偶極子天線對諧振頻率的影響，提出通過頻率掃描方式來尋找天線諧振頻率；根據(jù)半波偶極子天線諧振時天線長度與信號波長的關(guān)系，由天線諧振頻率和金屬參考線長度求得錨桿長度。實際測試結(jié)果表明，該方法測量長度大于10 m，測量誤差小于5%。金屬錨桿； 無損測量； 半波偶極子天線網(wǎng)絡(luò)出版地址：http:
工礦自動化 2016年5期2016-09-06
- Simulink 在三相半波可控整流電路課堂教學(xué)中的應(yīng)用
link 在三相半波可控整流電路課堂教學(xué)中的應(yīng)用萬軍華榮軍涂兵安琪李武 湖南理工學(xué)院信息與通信工程學(xué)院在三相半波可控整流電路常規(guī)教學(xué)中，教師一般都會對其工作原理進行了詳細(xì)講解，但是照本宣科的教學(xué)過程，容易導(dǎo)致學(xué)生聽課興趣不高，精神不集中，從而影響學(xué)生聽課效果。針對此現(xiàn)象，將Sim_uljnk計算機軟件引入課堂教學(xué)中，在課堂講解過程當(dāng)中，通過計算機仿真軟件當(dāng)場對所講授的理論知識進行驗證。一方面通過改革傳統(tǒng)的授課方式，將實驗室搬進課堂教學(xué)中，通過新穎的授課方式
數(shù)碼世界 2016年7期2016-03-27
- 利用橫波討論產(chǎn)生半波損失的條件*①
利用橫波討論產(chǎn)生半波損失的條件*①周 越(北京林業(yè)大學(xué)理學(xué)院北京100083)張國鋒(北京航空航天大學(xué)物理科學(xué)與核能工程學(xué)院北京100191)*中央高?；究蒲袠I(yè)務(wù)費專項資金資助，項目編號：TD2014-04；北京航空航天大學(xué)校級重點教改項目資助，項目編號：4325011摘 要：基于弦線上傳播的機械橫波定量討論了產(chǎn)生半波損失的條件.關(guān)鍵詞：機械波半波損失反射作者簡介：周越(1982- )，男，講師，主要從事普通物理和電子學(xué)教學(xué)與研究工作.通訊作者：張國鋒(
物理通報 2015年10期2016-01-12
- 由冪函數(shù)生成的廣義李薩如圖形
由簡諧函數(shù)推廣到半波對稱函數(shù)，得到了一類與標(biāo)準(zhǔn)李薩如圖形拓?fù)涞葍r，但更一般的周期平面曲線。構(gòu)造出了與正弦函數(shù)拓?fù)涞葍r的半波對稱連續(xù)函數(shù)，給出了完成上述方案的具體程序。用科學(xué)計算軟件Mathematica得到了由各種不同的冪函數(shù)生成的廣義的李薩如圖形，并給出了它們的統(tǒng)一規(guī)律。最后討論了廣義李薩如圖形的對稱性，給出了相應(yīng)的判別條件。冪函數(shù)；李薩如圖形；Mathematica李薩如圖形是兩個互相垂直的簡諧運動在頻率比為有理數(shù)時生成的幾何曲線[1]，具有穩(wěn)定的封閉
阜陽師范大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版) 2015年4期2015-12-30
- CVT 暫態(tài)引起距離保護超越的研究
前一般使用全波、半波傅氏算法作為采樣算法，利用傅氏算法可以求出基波的幅值和相角，進而求出所需其他電氣量，構(gòu)成不同原理的保護［11］，傅氏算法本身具有濾波作用，可以消除非周期分量和高次諧波分量對保護裝置采樣的影響。(1)全波傅氏算法：(2)半波傅氏算法：式中：N為基波信號一周期的采樣點數(shù);x(k)為第k次的采樣值。2.2 改進半波傅氏算法半波傅氏算法采樣時間短，可以加速保護動作，一般用于切除出口故障和對反應(yīng)速度要求較高的情況，CVT 暫態(tài)引起的超越，主要出現(xiàn)
武漢理工大學(xué)學(xué)報（信息與管理工程版） 2015年1期2015-05-27
- 對機械波半波損失現(xiàn)象的物理解釋
071)機械波的半波損失現(xiàn)象早已被證明［1－3］，不過證明過程均是利用數(shù)學(xué)方法，證明過程也并不復(fù)雜。盡管如此，人們對半波損失現(xiàn)象仍感到困惑，或者說人們承認(rèn)對半波損失現(xiàn)象的數(shù)學(xué)解釋，但在物理上并未完全接受。本文則試圖用物理方法解釋半波損失現(xiàn)象。如圖1 所示，平面簡諧波垂直入射到兩種介質(zhì)分界面，將引起波的反射和透射。設(shè)入射波、反射波和透射波波函數(shù)分別為圖1 平面簡諧波垂直入射到兩種介質(zhì)分界面示意圖式中，φ'1和φ2分別為x=0 處反射波和透射波相對于入射波的相
電子科技 2015年11期2015-03-06
- 屈曲模態(tài)對含缺陷復(fù)材加筋板后屈曲的影響
板表現(xiàn)為縱向3個半波失穩(wěn)模態(tài)，1塊表現(xiàn)為2個半波;含50 mm缺陷的試驗組中，2塊加筋板表現(xiàn)為縱向2個半波，1塊表現(xiàn)為3個半波.數(shù)值模擬也得到相似的結(jié)果:一階與二階失穩(wěn)模態(tài)分別為縱向3個半波和2個半波，且對應(yīng)的失穩(wěn)載荷極為接近.圖4和圖5所示分別為縱向3個半波和縱向2個半波模態(tài)試驗及模擬結(jié)果;所有試驗件的試驗結(jié)果及數(shù)值模擬結(jié)果如表3所示.在圖4及圖5中定義反節(jié)線和節(jié)線，由此可知，對于失穩(wěn)模態(tài)表現(xiàn)為3個半波的加筋板，預(yù)置缺陷位于反節(jié)線上;而失穩(wěn)模態(tài)表現(xiàn)為2個
北京航空航天大學(xué)學(xué)報 2014年9期2014-12-02
- 利用半波帶法計算單縫夫瑯禾費衍射的光強分布
一般是先用菲涅耳半波帶法分析明暗條紋的分布，再用振幅矢量合成法來得到條紋的光強[1]．菲涅耳半波帶法簡單直觀，容易被學(xué)生所接受，可以很簡單地給出暗條紋公式這里a為縫寬，λ為正入射單縫的單色光波長，φ為衍射角．同時也得到了近似的明紋公式但是菲涅耳半波帶法存在明顯的不足：不能給出明紋的光強，更不能得到觀察屏上任一點的光強．在光學(xué)教程中，單縫夫瑯禾費衍射的嚴(yán)格光強公式是根據(jù)惠更斯-菲涅爾原理，利用菲涅爾-基爾霍夫衍射積分公式得來的，但這種積分方法非常繁瑣復(fù)雜．1
物理通報 2014年11期2014-06-27
- 淺談全波傅里葉算法與半波傅里葉算法
全波傅里葉算法與半波傅里葉算法湖南涉外經(jīng)濟學(xué)院 李艷紅 譚惠尹在微機繼電保護中，需要應(yīng)用的離散運算方法來實現(xiàn)故障量的測量、計算和故障判別，這些不同的運算方法就是不同的保護算法。幾種基本的保護算法包括：序分量的濾序算法，基于正弦函數(shù)模型的算法，基于非正弦函數(shù)模型的算法。在基于非正弦函數(shù)模型的算法中包括全波傅里葉算法與半波傅里葉算法，本文對這兩種算法進行了頻率特性分析，通過MATLAB仿真實驗，對比兩種算法的優(yōu)缺點。全波傅里葉算法；半波傅里葉算法；MATLAB
電子世界 2012年13期2012-07-12
- 提高速動保護精確性濾波新算法
新算法，狹窄帶通半波算法能夠快速、有效地提取基頻分量，抑制了非周期分量、低頻分量對半周波傅里葉算法的影響，整個算法對數(shù)據(jù)的需求量只需要故障后半個周波再加一個數(shù)據(jù)，滿足了微機保護快速響應(yīng)，同時也提高了半波傅里葉算法的濾波精度。1 半周波傅里葉算法1.1 半周波傅里葉算法原理半波傅里葉算法的積分區(qū)間0～π/2，利用半個周波的采樣值來計算電流電壓基波分量的正弦和余弦系數(shù)，其矩陣法計算公式為式中:XReal，XImag分別表示進過半波傅里葉計算后的實部、虛部;N為
華北電力大學(xué)學(xué)報(自然科學(xué)版) 2011年4期2011-09-13
- GIS金屬顆粒放電發(fā)展的試驗研究
一階段大而密，負(fù)半波的次數(shù)明顯增多，在整個第二階段中，放電非常穩(wěn)定；第三階段電壓等級為91 kV，在這個過程中，放電現(xiàn)象特別劇烈，放電量特別大，放電次數(shù)特別多，當(dāng)放電持續(xù)到第39 min時，模型閃絡(luò)，試驗結(jié)束。根據(jù)放電的幅值及其所在的相位信息，可以得到3種局部放電譜圖：放電次數(shù)相位分布（N-Φ）譜圖、放電平均值相位分布（Vave-Φ）譜圖、放電最大值相位分布（Vmax-Φ）譜圖。這些放電譜圖以相位為橫坐標(biāo)，按照設(shè)定的相位窗個數(shù)將相位分窗，以相位分窗為單位統(tǒng)
電網(wǎng)與清潔能源 2011年7期2011-05-10
- 用圖表法分析三相半波可控整流電路
用圖表法分析三相半波可控整流電路福州市第一技工學(xué)校 黃麗輝晶閘管系強弱電的重要接口，應(yīng)用廣泛，但由于它比二極管多了一個控制極，增加了理解的難度。該文化繁為簡，以表格形式，直觀地分析三相半波可控整流電路的工作原理，并依此畫出整流輸出波形，簡單、直觀、易懂。晶閘管 三相 整流 圖表法晶閘管整流電路是技校電工電子專業(yè)學(xué)生學(xué)習(xí)《電子技術(shù)基礎(chǔ)》時必須掌握的知識點。教學(xué)大綱的要求是：掌握三相半波可控整流電路的工作原理和分析方法。教學(xué)實踐中發(fā)現(xiàn)，學(xué)生對晶閘管整流電路的相
海峽科學(xué) 2011年5期2011-04-23
- 超聲波探傷中的山形回波問題
探傷;山形回波;半波程;全波程在超聲波探傷中，常常會遇到其它的反射雜波，如表面波、耦合劑回波、遲到波、山形回波等，其中遲到波和山形回波為焊縫的根部反射雜波。這里僅討論山形回波。1 山形回波的形成原因當(dāng)焊縫的成型較好，或者采用的是雙面自動焊，如果焊縫厚度在14～30 mm左右，在其余高較高的情況下，采用K2左右的探頭進行探傷時，經(jīng)常會在熒光屏上出現(xiàn)一種特殊的干擾回波——山形回波。山形回波是由波形轉(zhuǎn)換而形成的:入射橫波在焊縫根部表面產(chǎn)生波形轉(zhuǎn)換，生成一束變形縱
河南化工 2010年12期2010-10-20
- 機械波“半波損失”的諧波分析
013)機械波“半波損失”的諧波分析徐詩池(華東交通大學(xué), 江西 南昌 330013)利用機械波的波動方程, 分析了機械波在弦線的固定端或自由端發(fā)生反射時存在或不存在“半波損失”現(xiàn)象.波動方程; 相位; 半波損失引言關(guān)于機械波在兩種媒質(zhì)分界處反射時引起的半波損失問題, 在所有大學(xué)物理教材[1～5]中都只是定性的極粗略的介紹了幾句, 并沒有從數(shù)學(xué)上進行證明和分析. 某些力學(xué)實驗演示中出現(xiàn)的機械波的半波損失現(xiàn)象也只是給初學(xué)者以感性認(rèn)識, 知其然而不知其所以然.
湖南理工學(xué)院學(xué)報（自然科學(xué)版） 2010年3期2010-09-20