電荷分布
- C4 F7 N／CO2 混合氣體中絕緣子表面電荷積聚特征
數(shù)。3 表面電荷分布特征3.1 CO2 中絕緣子表面電荷分布由圖5 所示的CO2在不同持續(xù)時(shí)間的+20 kV直流電壓作用下的絕緣子表面電荷分布圖可知：表面電荷密度達(dá)μC／m2數(shù)量級(jí)，即pC／mm2。絕緣子表面既有正電荷，也有負(fù)電荷，且正電荷占主導(dǎo)地位；大多數(shù)電荷分布區(qū)域位于外部法蘭附近，并且其密度隨著時(shí)間的增加而顯著增加；施加電壓120 min后，最大電荷密度達(dá)25 pC／mm2。圖5 CO2 中絕緣子表面電荷分布3.2 C4F7N／CO2 混合氣體中的表
實(shí)驗(yàn)室研究與探索 2022年10期2023-01-27
- 高能電子輻照下介質(zhì)材料內(nèi)沉積電荷分布試驗(yàn)研究
子誘發(fā)的沉積電荷分布特性是深層帶電效應(yīng)的重要考量因素，決定了介質(zhì)材料內(nèi)部的充電程度，是靜電放電是否發(fā)生的判斷依據(jù)之一。脈沖電聲（pulsed electro-acoustic, PEA）法由Takada等于20 世紀(jì)80 年代提出[12]；后來(lái)Laurent 團(tuán)隊(duì)將經(jīng)典PEA 裝置改進(jìn)為開(kāi)放式PEA 裝置[13]，使其滿足電子輻射環(huán)境的測(cè)量要求，被廣泛應(yīng)用于星用介質(zhì)材料內(nèi)部沉積電荷分布的測(cè)試。國(guó)內(nèi)外多個(gè)科研團(tuán)隊(duì)針對(duì)μm 級(jí)厚度的薄膜材料開(kāi)展了電子輻照環(huán)境下
航天器環(huán)境工程 2022年6期2023-01-03
- 氦氣下介質(zhì)阻擋放電表面電荷分布規(guī)律
不同材料表面電荷分布的差異[14]。Bogaczyk等對(duì)多脈沖DBD產(chǎn)生的殘余表面電荷進(jìn)行了測(cè)量,通過(guò)表面電荷分布得到的氣隙電壓的時(shí)空發(fā)展,表明了表面電荷記憶效應(yīng)保留了放電在空間上的不均勻性[15]。Mu等利用透射法探究了直流電壓下針板電極結(jié)構(gòu)正、負(fù)電荷二維分布的不同，以及不同材料表面電荷分布的差異[16]。Wild等對(duì)介質(zhì)表面電荷衰減過(guò)程進(jìn)行了研究,研究表明:表面電荷衰減過(guò)程的時(shí)間在秒量級(jí),且電荷極性與氣隙中氣體的相關(guān)參數(shù)(氣壓、氣體組分等)均會(huì)對(duì)表面電
西安交通大學(xué)學(xué)報(bào) 2022年10期2022-11-02
- 關(guān)于《有限長(zhǎng)帶電導(dǎo)體直線的電荷分布》的商榷
電導(dǎo)體直線的電荷分布規(guī)律.作者首先利用帶電導(dǎo)體橢球面的面電荷分布公式，將其轉(zhuǎn)化為旋轉(zhuǎn)橢球面的面電荷公式，再在直線上用投影的方法證明了電荷線密度公式：(1)其中，Q是所帶電量(默認(rèn)Q>0)，a是帶電線段的半長(zhǎng)，x是導(dǎo)體上的點(diǎn)到中心的距離.第2種方法就是利用帶電橢圓面的電荷在直線上投影推導(dǎo)第2個(gè)電荷線密度公式：(2)第3種方法就是用圓環(huán)帶電導(dǎo)線在直線上的投影推導(dǎo)出第3個(gè)電荷線密度公式：(3)3個(gè)公式都在分母中出現(xiàn)根函數(shù)，可稱之為根式分布規(guī)律.但是各式系數(shù)不同，
大學(xué)物理 2022年6期2022-06-10
- 第一性原理研究氣體小分子吸附的石墨烯負(fù)載金屬原子體系
荷密度和自旋電荷分布變化，Mn 原子上分布著自旋向上的電荷，局部原子上自旋電荷分布的不對(duì)稱增加體系的磁矩(2.84 uB).計(jì)算發(fā)現(xiàn): 不同金屬原子摻雜的石墨烯結(jié)構(gòu)均具有很高的穩(wěn)定性( ＞5.0 eV) ，將為石墨烯基金屬催化材料的設(shè)計(jì)提供重要參考.如圖1( d) -( f) 所示，不同種類金屬原子( Fe、Co 和Mo) 摻雜的石墨烯體系表現(xiàn)出差異較大的磁矩(0.13 uB，0.72 uB，1.91 uB) ，而Ni-gra、Pd-gra 和Pt-gra
原子與分子物理學(xué)報(bào) 2022年4期2022-03-04
- 采用周期邊界條件計(jì)算高壓交流輸電桿塔周圍電場(chǎng)的簡(jiǎn)化方法
下的輸電線路電荷分布和輸電桿塔電荷后，對(duì)桿塔周圍區(qū)域電場(chǎng)進(jìn)行計(jì)算。1 計(jì)算方法首先說(shuō)明利用周期邊界條件求解輸電線路和桿塔電荷的計(jì)算要點(diǎn)和過(guò)程，然后對(duì)其進(jìn)行簡(jiǎn)化，減少計(jì)算量，提高計(jì)算效率。1.1 周期邊界條件計(jì)算方法考慮桿塔的影響時(shí)，需要搭建三維輸電線路和桿塔模型。設(shè)輸電線長(zhǎng)度為L(zhǎng)，將其劃分成M段有限長(zhǎng)圓柱導(dǎo)體，匹配點(diǎn)選在輸電線導(dǎo)體段表面，線電荷單元位于導(dǎo)體的中心軸線上。以導(dǎo)體棒左端為坐標(biāo)原點(diǎn)，沿著導(dǎo)體棒的中心線建立坐標(biāo)系，則第m段的中點(diǎn)的坐標(biāo)為ym，如圖1
南方電網(wǎng)技術(shù) 2021年10期2021-12-08
- 無(wú)限大非接地導(dǎo)體平板的靜電感應(yīng)
問(wèn)題中，雖然電荷分布在無(wú)限大區(qū)域，但是由于不涉及具體的電勢(shì)數(shù)值，所以仍然可以選擇無(wú)窮遠(yuǎn)處為電勢(shì)零點(diǎn)，并不會(huì)造成電勢(shì)發(fā)散困難)，則電勢(shì)分布的定解問(wèn)題為圖2 無(wú)限大非接地導(dǎo)體平板的靜電感應(yīng)(9)(10)(11)(12)定解問(wèn)題 (11) 與定解問(wèn)題 (1) 相同，因此，它們的解也相同，即(13)定解問(wèn)題 (12) 的解為(14)式中，b1和c1為待定常量.因此，定解問(wèn)題 (9) 的解為(15)(16)(17)導(dǎo)體平板上表面的感應(yīng)電荷總量為(18)定解問(wèn)題 (1
大學(xué)物理 2021年11期2021-11-06
- 應(yīng)用ABEEM方法計(jì)算含金屬離子Ga3+蛋白的電荷分布
大分子體系的電荷分布十分重要.楊等人根據(jù)密度泛函理論(DFT)和電負(fù)性均衡原理(EEM)發(fā)展了ABEEMσπ計(jì)算電荷方法(簡(jiǎn)稱為ABEEM方法),可用于計(jì)算大分子體系的電荷分布[10-16]. ABEEM方法將分子電荷分解到了原子區(qū)域、σ鍵區(qū)域、π鍵區(qū)域和孤對(duì)電子區(qū)域.每個(gè)區(qū)域的選取都有實(shí)際的物理意義,而且點(diǎn)電荷會(huì)隨著周圍環(huán)境而浮動(dòng)變化,能夠很好地體現(xiàn)體系的靜電極化現(xiàn)象.ABEEM方法引入了一個(gè)能夠反映氫鍵的特殊效應(yīng)的氫鍵擬合函數(shù),從能量和成鍵角度更合理地
- 富勒烯Li@C32的穩(wěn)定性和振動(dòng)頻率的理論研究
原子后碳籠的電荷分布及電荷轉(zhuǎn)移情況，對(duì)純碳籠及內(nèi)嵌結(jié)構(gòu)的原子的電荷分布進(jìn)行統(tǒng)計(jì)分析，計(jì)算出碳籠上碳原子的電荷數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)偏差(sq-c)以及內(nèi)嵌Li原子的電荷數(shù)(qLi)并列于表1中。從分析結(jié)果來(lái)看，相對(duì)母體碳籠，內(nèi)嵌物的碳籠電荷的標(biāo)準(zhǔn)偏差變小，表明內(nèi)嵌Li原子后，碳籠的電荷分布更加平均，可能是內(nèi)嵌后，結(jié)構(gòu)更加趨向球形結(jié)構(gòu)，突出碳籠的碳原子變少。從Li原子的電荷[q(Li)]來(lái)看，碳籠電荷向Li原子轉(zhuǎn)移，其中能量最低的內(nèi)嵌結(jié)構(gòu)Li@C32(D3)的電荷轉(zhuǎn)移最多
山西化工 2020年6期2021-01-10
- 磷脂分子POPE的浮動(dòng)電荷分子力場(chǎng)
以表現(xiàn)體系的電荷分布或偶極矩等隨環(huán)境和結(jié)構(gòu)的改變而發(fā)生的相應(yīng)變化,因此，建立磷脂分子的可極化力場(chǎng)近年來(lái)受到關(guān)注.目前，主要有3種可極化模型:誘導(dǎo)偶極模型[9-11]、Drude諧振子模型[1,10,12-13]和浮動(dòng)電荷模型[14-17].李國(guó)輝等人報(bào)道了基于誘導(dǎo)偶極模型的AMOEBA力場(chǎng)、磷脂雙層的1,2-二油?；?磷酸膽堿(DOPC)、1-棕櫚酰-2-油?；?磷脂酰乙醇胺(POPE)、1-棕櫚酰-2-油?；?sn-磷脂酰膽堿(POPC)和1,2-二肉豆
- 絲氨酸手性分子與離子單重低激發(fā)態(tài)特性的理論計(jì)算
分子和離子的電荷分布列于表2. 由表2可見(jiàn)： 1C和4C原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數(shù)目的增加而增大, 5N,10O,13O,11H和12H原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數(shù)目的增加而減小, 其中1C,4C,5N和12H原子電荷數(shù)值變化較大; 8C原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數(shù)目的增加先減小后增加; 14H原子電荷分布隨手性分子俘獲電子數(shù)目的增加先增加后減小.表2 手性S-Ser分子和離子的電荷分布 2.2 手性S-Ser分子單重低激發(fā)態(tài)特性2.2.1
吉林大學(xué)學(xué)報(bào)（理學(xué)版） 2020年4期2020-07-18
- 淺談《大學(xué)物理》中的高斯定理在靜電平衡中的應(yīng)用
平衡時(shí)導(dǎo)體中電荷分布情況往往十分復(fù)雜，而利用高斯定理則可以直觀的分析導(dǎo)體的電荷分布情況。1 實(shí)心導(dǎo)體的電荷分布首先分析最簡(jiǎn)單的情況，也即是實(shí)心導(dǎo)體的情況。如圖所示，當(dāng)體系達(dá)到靜電平衡時(shí)，由于附加電場(chǎng)的作用，導(dǎo)體內(nèi)部的電場(chǎng)強(qiáng)度處處為零，也即是。此時(shí)，如果我們?cè)趯?dǎo)體內(nèi)部選取一個(gè)如圖2所示的高斯面S，則，由高斯定理我們可以得到：高斯面內(nèi)電荷量的總和也為零。因此，當(dāng)我們可以得到導(dǎo)體內(nèi)部處處無(wú)電荷存在，并且只能存在于導(dǎo)體表面。圖2：實(shí)心導(dǎo)體的電荷分布2 當(dāng)導(dǎo)體中存在
科教導(dǎo)刊·電子版 2020年34期2020-02-23
- 學(xué)術(shù)研討論文選登電動(dòng)力學(xué)典型例題拓展： 接地導(dǎo)體球置于均勻外電場(chǎng)中
由導(dǎo)體球表面電荷分布σ的特點(diǎn)可知：可以把導(dǎo)體球上的電荷的效應(yīng)看作球心處的一個(gè)偶極矩為p的電偶極子。將偶極子形成電勢(shì)的表達(dá)式與φp比較可以得到導(dǎo)體球的電偶極矩p的形式。從電勢(shì)分布也可以得到電場(chǎng)E。上面談到的4個(gè)物理量(φ、σ、p和E)可以任意兩兩相互推導(dǎo)得出，如圖1所示。圖1 電場(chǎng)、偶極矩、感應(yīng)電荷面密度和電勢(shì)之間關(guān)系2 由φ直接導(dǎo)出E、p和σ2.1 由φ直接導(dǎo)出E電場(chǎng)與電勢(shì)之間存在微分關(guān)系(2)將式(1)代入式(2)，并在球坐標(biāo)系下求解，可得沿各坐標(biāo)的分量
物理與工程 2019年4期2019-09-26
- 諧振子模型在金屬納米顆粒等離激元研究中的應(yīng)用
峰值處對(duì)應(yīng)的電荷分布)(f=0.169eV、γ=0.521eV、ω0=2.494eV)； (d)納米棒的縱向吸收譜(內(nèi)圖為峰值處對(duì)應(yīng)的電荷分布)(f=0.660eV、γ=0.121eV、ω0=1.859eV)金納米棒是一維棒狀納米顆粒，表現(xiàn)出具有光偏振依賴性的SPR性質(zhì)——橫向SPR峰和縱向SPR峰，分別對(duì)應(yīng)于其徑向和軸向。圖1(b)所示為光垂直入射到放置于空氣中(折射率設(shè)為n=1)的金納米棒顆粒(尺寸為40nm×10nm)的數(shù)值計(jì)算模型。金的介電常數(shù)采用
物理與工程 2019年4期2019-09-26
- 柔性直流電纜絕緣料及電纜結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)研究
問(wèn)題是要解決電荷分布測(cè)量問(wèn)題，而絕緣空間電荷測(cè)量裝置的研制以及空間電荷陷阱能量的分析是其中的技術(shù)難點(diǎn)。通常在解決納米填料摻雜XLPE材料中的電荷分布問(wèn)題時(shí)，可以通過(guò)物理或化學(xué)修飾等手段來(lái)解決材料間的相容性問(wèn)題。研究指出，柔性直流電纜絕緣料中的電荷分布于體積電阻率呈正相關(guān)關(guān)系，且在空間電荷的影響下，運(yùn)行中的柔性直流電纜經(jīng)受的反極性沖擊電壓是電纜絕緣的關(guān)鍵因素。最后，基于以上研究成果開(kāi)發(fā)出了耐高壓的柔性電纜絕緣結(jié)構(gòu)。關(guān)鍵詞：柔性直流電纜；電纜結(jié)構(gòu)；電荷分布；電
無(wú)線互聯(lián)科技 2018年6期2018-06-25
- 基于網(wǎng)狀靜電傳感器鼓泡流化床運(yùn)行參數(shù)監(jiān)測(cè)
參數(shù)如流速和電荷分布進(jìn)行實(shí)時(shí)地監(jiān)測(cè)。由于靈敏度高且分布均勻，網(wǎng)狀靜電傳感器被用來(lái)在實(shí)驗(yàn)室規(guī)模鼓泡流化床上測(cè)量固體顆粒的速度廓形和電荷分布。固體顆粒的速度廓形是通過(guò)對(duì)上下游平面對(duì)應(yīng)位置的靜電信號(hào)進(jìn)行互相關(guān)計(jì)算得到的。網(wǎng)狀電極上的感應(yīng)電荷可以通過(guò)靜電信號(hào)的均方根(RMS)估算。根據(jù)電荷重建算法，利用所有電極上的感應(yīng)電荷重建截面處固體顆粒的電荷分布。研究結(jié)果表明：網(wǎng)狀靜電傳感器可以捕捉到鼓泡流化床床壁附近的下落顆粒；由于流化床內(nèi)顆粒速度廓形的影響，傳感器中心處電
- 理清解決靜電平衡問(wèn)題的思路
意電場(chǎng)對(duì)導(dǎo)體電荷分布的影響，除正、負(fù)電荷的分布，還有感應(yīng)電荷電量的變化。如圖1所示中，導(dǎo)體在移近固定的正電荷的過(guò)程中，感應(yīng)電荷有何變化？另外還有孤立帶電導(dǎo)體電荷分布及導(dǎo)體形狀對(duì)其的影響，孤立帶電導(dǎo)體的靜電荷由于靜電斥力的作用盡量分布在外表面，向外突出的地方曲率大且曲率為正，電荷分布較密，比較平坦的地方電荷分布較疏，向里凹進(jìn)的地方，曲率為負(fù)，電荷分布最疏如圖5所示。二、描繪靜電平衡導(dǎo)體周圍空間的電場(chǎng)，分析場(chǎng)強(qiáng)和電勢(shì)了解了導(dǎo)體表面的電荷分布，學(xué)習(xí)了靜電平衡導(dǎo)體
課程教育研究 2017年50期2018-01-19
- 靜態(tài)中立體帶電導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算及趨膚效應(yīng)的詮釋
立體帶電導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算及趨膚效應(yīng)的詮釋北京北方長(zhǎng)城光電儀器有限公司 徐衛(wèi)星為了能夠了解導(dǎo)體內(nèi)電荷的分布概況,利用麥克斯韋方程組中電場(chǎng)積分式,令其電場(chǎng)強(qiáng)度與閉環(huán)回路(或封閉空間)的積分和為零的理念,建立坐標(biāo)模型和數(shù)學(xué)模型進(jìn)行運(yùn)算求得分布概率結(jié)果所采用的一種方法。麥克斯韋方程積分式；庫(kù)侖定律；導(dǎo)體內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度處處為零；電荷分布概率；趨膚效應(yīng)引言上兩篇論文闡述了對(duì)線性帶電導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算方法(發(fā)表在《電子技術(shù)與軟件工程》2016年16期第138頁(yè) 國(guó)
電子世界 2017年18期2017-09-30
- 處于靜態(tài)中帶電平面導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算
帶電平面導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算北京北方長(zhǎng)城光電儀器有限公司 徐衛(wèi)星為了能夠了解導(dǎo)體內(nèi)電荷的分布概況,利用麥克斯韋方程組中電場(chǎng)積分式,令其電場(chǎng)強(qiáng)度與閉環(huán)回路(或封閉空間)的積分和為零的理念,建立坐標(biāo)模型和數(shù)學(xué)模型進(jìn)行運(yùn)算求得分布概率結(jié)果所采用的一種方法。麥克斯韋方程積分式；導(dǎo)體內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度處處為零；電荷分布概率引言上一篇論文闡述了對(duì)線性帶電導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算方法,本次繼續(xù)論述關(guān)于平面導(dǎo)體電荷分布概率的計(jì)算。( 上一篇論文發(fā)表在《電子技術(shù)與軟件工程》2016
電子世界 2017年17期2017-09-14
- 基于改進(jìn)Landweber算法的靜電傳感器研究*
ida設(shè)計(jì)了電荷分布重建的EST系統(tǒng)，重建的算法采用了基于“Circle of Appolonius”的BP法和最小方差(least square,LS)法[3]。在以上應(yīng)用于EST的常用算法中，LBP算法的不足之處在于靜電傳感器靈敏場(chǎng)的非線性機(jī)理；FLBP算法可提高圖像重建的精度，但使用比較繁瑣。在實(shí)際情況下，利用靜電傳感器獲得獨(dú)立的電荷測(cè)量值數(shù)很少，且其靈敏場(chǎng)的分布比較單一，敏感區(qū)域大都集中在電極附近，在使用以上算法時(shí)，EST的圖像重建精度較低。為了改
傳感器與微系統(tǒng) 2017年9期2017-09-11
- 靜電現(xiàn)象演示儀的制作研究
一節(jié)當(dāng)中,靜電荷分布的相關(guān)教學(xué)內(nèi)容具有抽象,講解難度大,學(xué)生相關(guān)生活經(jīng)驗(yàn)少,理解難度高的特點(diǎn)．盡管課本中的法拉第圓筒實(shí)驗(yàn)在一定程度上能說(shuō)明靜電荷在內(nèi)外表面的分布問(wèn)題,[1]以及尖端放電現(xiàn)象能說(shuō)明尖端的電荷分布比較密集的特點(diǎn);但是兩個(gè)實(shí)驗(yàn)都存在著比較大的局限性．(1) 法拉第圓筒實(shí)驗(yàn)的局限性.成功率低:在天氣相對(duì)潮濕的南方,電荷損失比較大,在電荷轉(zhuǎn)移的過(guò)程中,電荷損失又會(huì)比較多,所以在檢驗(yàn)圓筒外表面電荷的時(shí)候,動(dòng)作必須迅速,電荷稍縱即逝,成功率比較低．實(shí)驗(yàn)不
物理教師 2017年4期2017-04-27
- 給定電勢(shì)導(dǎo)體球與極板體系的電勢(shì)與電場(chǎng)
感應(yīng)，會(huì)導(dǎo)致電荷分布和空間電場(chǎng)發(fā)生改變，尤其是當(dāng)導(dǎo)體球本身帶電的時(shí)候，情況會(huì)變得更為復(fù)雜。球體在均勻電場(chǎng)中，電場(chǎng)分布有嚴(yán)格的解析解[1-2]。但當(dāng)導(dǎo)體球接近極板時(shí)，極板上的電荷分布會(huì)受到導(dǎo)體球上電荷的影響。計(jì)算了導(dǎo)體球接近極板時(shí)的情況，對(duì)于給定電勢(shì)的導(dǎo)體球，導(dǎo)體球上會(huì)帶有電荷，應(yīng)用球上所帶的電荷量來(lái)確定球上的電勢(shì)。實(shí)際上，當(dāng)導(dǎo)體球接近極板的時(shí)候，球與極板之間的電場(chǎng)不再是簡(jiǎn)單的均勻電場(chǎng)和球的感應(yīng)電場(chǎng)的疊加，因?yàn)闃O板上的電荷分布也發(fā)生了變化。此外，球與極板之間
黑龍江科學(xué) 2017年2期2017-04-21
- 二氧化碳分子密度泛函計(jì)算研究
；密度泛函；電荷分布采用Gaussian view軟件的繪圖模塊繪制二氧化碳分子的分子模型，繪制好之后點(diǎn)擊Clean，圖1為二氧化碳分子的Gaussian view圖[1]。圖1二氧化碳分子的Gaussian view圖1 密度泛函方法的選擇經(jīng)過(guò)從頭算的HF/6-31G（d，p）方法幾何優(yōu)化后的二氧化碳，再在密度泛函（DFT）的LSDA、BPV86、B3LYP、B3PW91、PBEPBE和HCTH計(jì)算方法下對(duì)二氧化碳分子進(jìn)行再次幾何優(yōu)化，同時(shí)計(jì)算單點(diǎn)能和頻
卷宗 2016年8期2016-11-15
- 靜電放電對(duì)羥胺穩(wěn)定性影響的密度泛函研究
、電偶極距、電荷分布及分子總能量，并分析了HOMO能級(jí)、LUMO能級(jí)、能隙隨外電場(chǎng)變化規(guī)律，然后利用雜化CIS-DFT方法在相同基組下研究了外電場(chǎng)對(duì)羥胺分子前9個(gè)激發(fā)態(tài)的影響。結(jié)果顯示：分子的幾何結(jié)構(gòu)、電荷分布與外電場(chǎng)的大小呈現(xiàn)強(qiáng)烈的依賴關(guān)系。隨著外電場(chǎng)的不斷增加，分子的總能量逐漸減小，偶極距逐漸增大，能隙逐漸減小。同時(shí)，外電場(chǎng)對(duì)羥胺分子的激發(fā)態(tài)的激發(fā)能、波長(zhǎng)和振子強(qiáng)度都有一定的影響。羥胺；靜電放電；穩(wěn)定性；密度泛函羥胺（Hydroxylamine，HA）
火工品 2016年2期2016-10-13
- 金屬離子對(duì)CHO細(xì)胞抗體表達(dá)及抗體電荷分布的影響
體表達(dá)及抗體電荷分布的影響張?chǎng)螡?唐紅萍 趙亮 范里 劉旭平 繆仕偉 譚文松（華東理工大學(xué) 生物反應(yīng)器工程國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，上海 200237）旨在深入認(rèn)識(shí)金屬離子在中國(guó)倉(cāng)鼠卵巢（CHO）細(xì)胞培養(yǎng)生產(chǎn)單克隆抗體過(guò)程中所發(fā)揮的作用。綜合考察了不同銅離子和鋅離子濃度下CHO細(xì)胞的生長(zhǎng)、抗體的表達(dá)以及抗體的電荷分布情況。結(jié)果顯示，一方面，當(dāng)培養(yǎng)基中銅離子濃度為120 nmol/L、鋅離子濃度為50 μmol/L時(shí)，最有利于CHO細(xì)胞的生長(zhǎng)和抗體的表達(dá)。過(guò)高或過(guò)低的
生物技術(shù)通報(bào) 2016年8期2016-09-14
- 電勢(shì)的多級(jí)展開(kāi)與對(duì)稱性的關(guān)系
590)研究電荷分布在小區(qū)域內(nèi)的情況時(shí)，常用多級(jí)展開(kāi)的方法.本文研究了對(duì)稱分布的帶電體的電勢(shì)場(chǎng)與電多極矩的關(guān)系，并用圖像的方法說(shuō)明了電勢(shì)的各級(jí)展開(kāi)多電荷勢(shì)的物理意義和疊加形式.從電多極矩的公式出發(fā)，分析了有對(duì)稱性的帶電體的電勢(shì)場(chǎng)與電多極矩的關(guān)系，并給出了對(duì)稱變換的正交矩陣.可以通過(guò)電荷分布的對(duì)稱性，迅速判斷多級(jí)展開(kāi)的各級(jí)近似是否為零，并進(jìn)而得到簡(jiǎn)化的多級(jí)展開(kāi)式.這對(duì)加深電多極矩展開(kāi)內(nèi)容部分的學(xué)習(xí)理解和具體計(jì)算十分有益.多級(jí)展開(kāi)；電偶極矩；電四極距；對(duì)稱性1
物理與工程 2016年3期2016-08-31
- 從頭算和ABEEMσπ/MM對(duì)(CH3OH)n(n=3～12)和[Na(CH3OH)n]+(n=3～6)體系的研究
體系的結(jié)構(gòu)、電荷分布和結(jié)合能進(jìn)行研究. 依據(jù)從頭算結(jié)果構(gòu)建上述體系的ABEEMσπ/MM浮動(dòng)電荷勢(shì)能函數(shù), 并確定相關(guān)參數(shù). 結(jié)果表明, ABEEMσπ/MM所獲得的結(jié)構(gòu)和結(jié)合能等均優(yōu)于OPLS/AA力場(chǎng), 并與從頭算結(jié)果相符, 其中鍵長(zhǎng)的平均絕對(duì)偏差(AAD)小于0.004 nm, 鍵長(zhǎng)、鍵角和結(jié)合能的相對(duì)均方根偏差(RRMSD)分別小于3.8%, 1.7%和6.8%; 電荷分布與從頭算結(jié)果的線性相關(guān)系數(shù)均大于0.99.從頭算; 原子-鍵電負(fù)性均衡浮動(dòng)電
高等學(xué)?；瘜W(xué)學(xué)報(bào) 2016年8期2016-08-30
- 水中三氯生光降解產(chǎn)物的理論分析
子中各原子的電荷分布進(jìn)行了計(jì)算，結(jié)果如圖1所示，三氯生分子中原子的靜電勢(shì)分布如圖2所示。圖1 三氯生分子中各原子的電荷分布從原子電荷分布圖中可以看出，1位上的C原子負(fù)電荷最大，為-2.199，同時(shí)從電子云分布圖上也可看出1位上的C-O鍵電子云密度最大，因而1位上的C-O鍵容易被缺電子的氧化性物質(zhì)進(jìn)行親電進(jìn)攻，導(dǎo)致C-O鍵斷裂，形成氯酚類化合物。此外，三個(gè)C-Cl鍵中，2位上的C-Cl鍵電荷分布最不均勻，因而更容易斷裂而形成脫氯產(chǎn)物。從國(guó)內(nèi)外文獻(xiàn)報(bào)道中得知，
山東工業(yè)技術(shù) 2015年18期2015-07-16
- 核電荷分布對(duì)類氫原子基態(tài)能量計(jì)算的影響
張小景，張永慧，張現(xiàn)周(河南師范大學(xué)物理與電子工程學(xué)院，新鄉(xiāng)453007)1 IntroductionAt present，researches on hydrogen atom and hydrogen-like ions have been very mature using Dirac equation. Many methods［1-4］have been used to calculate the atomic properties，especi
原子與分子物理學(xué)報(bào) 2015年3期2015-07-13
- 花朵“秒殺”昆蟲(chóng)的絕密武器
科學(xué)家想看看電荷分布是否也對(duì)蜜蜂產(chǎn)生影響。他讓一些假花擁有同樣多的靜電荷，但電荷分布卻不相同。觀察發(fā)現(xiàn)，比起電荷均勻分布的花朵，蜜蜂更青睞那些電荷分布在花瓣邊緣上的花朵。研究還表明，蜜蜂在“拜訪”花朵的過(guò)程中，身上帶的部分正電荷與花朵上的負(fù)電荷中和了，使得花朵所帶的電荷減少?；ǘ浔话菰L的次數(shù)越多，所帶電荷就越少，靜電場(chǎng)也就越弱。這就相當(dāng)于告訴后來(lái)的蜜蜂：“我的花粉已經(jīng)被授得差不多了，你不用光顧啦?！泵鄯渫ㄟ^(guò)感知靜電的強(qiáng)弱，及時(shí)了解一朵花是否有授粉的必要，所
讀寫(xiě)算·高年級(jí) 2015年8期2015-07-12
- 關(guān)于孤立導(dǎo)體在點(diǎn)電荷靜電場(chǎng)中的感應(yīng)電荷分布情況探討
體表面的感應(yīng)電荷分布情況，已經(jīng)有一些理論推導(dǎo)和定性分析[3-7]。然而這些分析都沒(méi)有直觀的給出導(dǎo)體的感應(yīng)電荷分布情況及其影響因素。本文通過(guò)有限元方法對(duì)點(diǎn)電荷靜電場(chǎng)中的孤立導(dǎo)體進(jìn)行建模仿真，并定量分析其感應(yīng)電荷的分布情況及其影響因素。2 靜電感應(yīng)現(xiàn)象理論基礎(chǔ)通過(guò)查閱高等電磁理論可知，麥克斯韋方程組可以描述一切電磁場(chǎng)相關(guān)的物理規(guī)律，其中關(guān)于電場(chǎng)的高斯定理可以描述靜電場(chǎng)相關(guān)的現(xiàn)象。因而本文從電場(chǎng)的高斯定理出發(fā)，采用有限元方法建立二維模型對(duì)孤立金屬球在點(diǎn)電荷靜電場(chǎng)
電子世界 2015年24期2015-03-29
- ABEEM方法研究氣相中氯交換的SN2(C)反應(yīng)
(C)反應(yīng)的電荷分布.研究結(jié)果顯示：該反應(yīng)的相對(duì)能量與碳原子或氫原子的相對(duì)電荷間存在很好的線性關(guān)聯(lián)，碳原子或氫原子的電荷分布與C—Cl及C—H鍵長(zhǎng)存在很好的線性關(guān)聯(lián)，這表明中心原子碳及氫原子電荷分布在氯交換的SN2(C)反應(yīng)中發(fā)揮重要作用.ABEEM方法； SN2(C)反應(yīng)； 電荷分布以碳為中心的雙分子親核取代[SN2(C)]反應(yīng)是一個(gè)最基本的化學(xué)反應(yīng)，在有機(jī)和生物化學(xué)中起著非常重要的作用[1-9].各種實(shí)驗(yàn)和理論都聚焦在研究背面進(jìn)攻的反轉(zhuǎn)構(gòu)型的SN2(C
沈陽(yáng)化工大學(xué)學(xué)報(bào) 2015年1期2015-03-22
- 電荷體系在變化外電場(chǎng)中的能量(勢(shì)能）與受力
］分析了一定電荷分布的電荷體系在不變外電場(chǎng)(即當(dāng)電荷體系在外電場(chǎng)中的位置發(fā)生變化時(shí)，外電場(chǎng)的分布情況和產(chǎn)生外電場(chǎng)的電荷分布情況不變）中的能量，即一定電荷分布的電荷體系在不變外電場(chǎng)中的勢(shì)能。這種情況下，一定電荷分布的電荷體系在外電場(chǎng)中的能量(勢(shì)能）就是電荷體系與外電場(chǎng)的相互作用能。但在實(shí)際中，一般情況下，一定電荷分布的電荷體系在外電場(chǎng)中的位置發(fā)生變化時(shí)，外電場(chǎng)的分布情況和產(chǎn)生外電場(chǎng)的電荷分布情況會(huì)隨之而發(fā)生變化，這里，我們把這種外電場(chǎng)簡(jiǎn)單稱之為變化外電場(chǎng)，如
安陽(yáng)師范學(xué)院學(xué)報(bào) 2015年5期2015-03-10
- 有限元計(jì)算方法中時(shí)間步長(zhǎng)的Newmark處理
器的電極上的電荷分布情況與外加電壓激勵(lì)的關(guān)系，并對(duì)計(jì)算結(jié)果進(jìn)行了分析.有限元方法;Newmark方法;電荷分布①0 引言有限元法(Finite Element Method，簡(jiǎn)寫(xiě)為FEM)是求解微分方程的一種有效的數(shù)值計(jì)算方法，用有限元法方法進(jìn)行波動(dòng)數(shù)值模擬有非常廣泛的應(yīng)用.有限元法起源于固體力學(xué)的應(yīng)用需求，其應(yīng)用逐步擴(kuò)展到熱傳導(dǎo)、計(jì)算流體力學(xué)、電磁學(xué)等不同領(lǐng)域，成為很重要的數(shù)值計(jì)算方法.由于有限元法對(duì)計(jì)算機(jī)資源消耗很大，一般在空間離散上采用了大小不同的矩
棗莊學(xué)院學(xué)報(bào) 2015年2期2015-02-07
- 平行板電容器帶不等量電荷的若干問(wèn)題
不等量電荷;電荷分布 中圖分類號(hào)：G633.7 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：A ? ?文章編號(hào)：1003-6148（2015）1-0041-3人教版高中物理選修3-1第一章第8節(jié)電容器的電容一節(jié)第二段中說(shuō)到：“把電容器的一個(gè)極板與電池組的正級(jí)相連，另一個(gè)極板與負(fù)極相連，兩個(gè)極板將分別帶上等量的異號(hào)電荷，這個(gè)過(guò)程叫做充電?！睆拇硕卧捴锌芍?，在用電池充電時(shí)，電容器將帶上等量的異號(hào)電荷。那么，電容器能不能帶不等量電荷。如果能，它們是不是也都分布在兩極板的內(nèi)部。這時(shí)，電容容器的內(nèi)
物理教學(xué)探討 2015年1期2015-01-29
- N2負(fù)流柱放電過(guò)程仿真
漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對(duì)于負(fù)流柱放電，粒子密度梯度及電場(chǎng)分布隨外電場(chǎng)增大而增大。endprint摘要：采用粒子連續(xù)性方程耦合泊松方程構(gòu)建氮?dú)夥烹娏黧w模型，使用有限元法對(duì)該模型求解，獲得窄間隙（5mm）氮?dú)夥烹娺^(guò)程粒子動(dòng)力學(xué)特性。由仿真結(jié)果可知：在均勻電場(chǎng)中，流柱頭部粒子密度隨放電過(guò)程的發(fā)展不斷增大；流柱頭部電子密度及電場(chǎng)強(qiáng)度隨初始電子密度的增加而逐漸增大；初始電荷分布直徑大小直接影響流柱的發(fā)展速度；另外，對(duì)于負(fù)流柱放電，
哈爾濱理工大學(xué)學(xué)報(bào) 2014年3期2015-01-04
- 水溶液中……配合物結(jié)構(gòu)和性質(zhì)的DFT研究
詞密度泛函；電荷分布；結(jié)合能；振動(dòng)頻率中圖分類號(hào)TF111文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼A文章編號(hào)10002537（2014）04003804“氨浸萃取酸性電積”工藝[13]因具有可處理原料范圍廣，凈化負(fù)擔(dān)小，工藝流程短，環(huán)境污染小等優(yōu)點(diǎn)而越來(lái)越多得受到人們的青睞.但該工藝用于鋅濕法冶金體系時(shí)，由于其鋅萃取率不高，限制了整個(gè)工藝在鋅冶金中的發(fā)展.因此，氨浸體系中關(guān)于鋅萃取機(jī)理的研究顯得至關(guān)重要，而了解氨浸溶液中的物種結(jié)構(gòu)及其性質(zhì)是研究其萃取機(jī)理的基礎(chǔ).目前對(duì)氨性溶液中Zn（I
- 應(yīng)用ABEEM模型研究非金屬硼化物的電荷分布*
金屬硼化物的電荷分布*楊忠志，汪建江(遼寧師范大學(xué)化學(xué)化工學(xué)院，遼寧 大連 116029)通過(guò)大量量子化學(xué)計(jì)算，擬合確定了非金屬硼化物體系模型分子的ABEEM參數(shù).將這些參數(shù)應(yīng)用到ABEEM模型中計(jì)算非金屬硼化物模型分子的電荷分布，計(jì)算結(jié)果顯示，ABEEM模型計(jì)算得到的電荷分布與從頭算計(jì)算的電荷分布都有很好的一致性.還計(jì)算了測(cè)試分子的電荷分布從而驗(yàn)證了ABEEM參數(shù)的可轉(zhuǎn)移性，電荷分布變化的規(guī)律是在BF3，BCl3，BBr3，BI3分子中B原子電荷逐漸減小
- 鈰離子與H2O和CO2分子相互作用的理論研究
的幾何參數(shù)和電荷分布以及相互作用的能量數(shù)據(jù)，計(jì)算結(jié)果表明Ce對(duì)反應(yīng)物有影響，Ce活化了H2O和CO2分子.其中4價(jià)的鈰對(duì)H2O和CO2分子的影響更大.比較H2O和CO2與Ce離子在基態(tài)和激發(fā)態(tài)時(shí)的相互作用，發(fā)現(xiàn)相對(duì)高價(jià)的金屬離子對(duì)水和二氧化碳分子有較強(qiáng)的活化作用，激發(fā)態(tài)的配合物相互作用能量更高，但幾何參數(shù)與基態(tài)比較變化不大.說(shuō)明鈰離子在反應(yīng)體系中總體上是高價(jià)態(tài)時(shí)基態(tài)對(duì)反應(yīng)物分子的活化能力強(qiáng)，低價(jià)時(shí)激發(fā)態(tài)相互作用能較大，說(shuō)明鈰離子可能參與了光生電子的傳輸.鈰
- 靜電平衡導(dǎo)體表面電荷分布的MATLAB模擬
平衡導(dǎo)體表面電荷分布.相比第三類文獻(xiàn)，我們不僅總結(jié)了研究對(duì)象在初始狀態(tài)改變時(shí)相應(yīng)的變化趨勢(shì)，還以立體直觀的三維圖像呈現(xiàn)了感應(yīng)電荷分布.1 處在點(diǎn)電荷電場(chǎng)中的導(dǎo)體球圖1中一半徑為R的導(dǎo)體球，距球心a(a>R)處有一點(diǎn)電荷q，求導(dǎo)體球表面感應(yīng)電荷分布.圖1 處在點(diǎn)電荷電場(chǎng)中的導(dǎo)體球采用電像法[7]，表面的感應(yīng)電荷分布為(1)取導(dǎo)體球半徑為0.1 m,點(diǎn)電荷距離球心分別為0.2 m,0.3 m,0.5 m,導(dǎo)體球表面感應(yīng)電荷密度分布如圖2所示.由圖2可知，感應(yīng)電
物理通報(bào) 2014年3期2014-06-27
- 電介質(zhì)中極化電荷密度的計(jì)算
作用有關(guān)針對(duì)電荷分布具有一定對(duì)稱性的問(wèn)題，分別利用這兩種方法分析了電介質(zhì)均勻且內(nèi)部不存在自由電荷、電介質(zhì)均勻但內(nèi)部存在自由電荷以及電介質(zhì)不均勻且內(nèi)部不存在自由電荷情況下介質(zhì)內(nèi)部的極化電荷密度，并通過(guò)實(shí)例加以詳盡的討論.極化率梯度；自由電荷密度；極化電荷密度0 引言當(dāng)對(duì)電介質(zhì)外加電場(chǎng)時(shí)，在電介質(zhì)表面甚至內(nèi)部會(huì)出現(xiàn)正負(fù)電荷，這種現(xiàn)象叫做電介質(zhì)的極化.電介質(zhì)上出現(xiàn)的極化電荷是其在電場(chǎng)作用下，內(nèi)部電荷發(fā)生微小移動(dòng)所造成的宏觀效果，電介質(zhì)中的帶電粒子被原子或分子緊密
石家莊學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年6期2014-05-02
- 豐中子奇A核37-47P自旋和宇稱的相對(duì)論平均場(chǎng)模型研究
（E/A）和電荷分布的均方根半徑（Rrms），同時(shí)也給出了最新發(fā)布的NUBASE2012核數(shù)據(jù)表中的結(jié)果。表1 25-47P的平均結(jié)合能和電荷分布的均方根半徑，以及NUBASE2012核數(shù)據(jù)表中的結(jié)果和31P的電荷分布均方根半徑的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)表中31P的電荷分布均方根半徑的實(shí)驗(yàn)值來(lái)自文獻(xiàn)[11]。另外，31P電荷分布的均方根半徑還有2個(gè)實(shí)驗(yàn)結(jié)果，分別是3.193 fm和3.187 fm[12]。對(duì)比3套參數(shù)給出的平均結(jié)合能和電荷分布的均方根半徑以及NUBASE
- 靜電場(chǎng)電勢(shì)零點(diǎn)選取原則的討論
下，對(duì)于場(chǎng)源電荷分布在有限空間內(nèi)的靜電場(chǎng)的電勢(shì)零點(diǎn)選在無(wú)限遠(yuǎn)處；場(chǎng)源電荷分布在無(wú)限空間內(nèi)的靜電場(chǎng)的電勢(shì)零點(diǎn)選在有限遠(yuǎn)處。1 電勢(shì)零點(diǎn)選取具有任意性從物理學(xué)角度看，電勢(shì)是一個(gè)相對(duì)量，參考點(diǎn)不同，各點(diǎn)的電勢(shì)不同。參考點(diǎn)改變，雖然要影響場(chǎng)中各點(diǎn)的電勢(shì)值，但并不改變電場(chǎng)。正因?yàn)椴煌碾妱?shì)可以描述同一電場(chǎng)，所以物理學(xué)上允許電勢(shì)零點(diǎn)選擇的任意性［1］。圖1 電勢(shì)分布函數(shù)圖像2 場(chǎng)源電荷的分布規(guī)律對(duì)電勢(shì)零點(diǎn)選取的影響雖然原則上電勢(shì)零點(diǎn)的選擇是任意的，但不是完全不受限制。
唐山學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年6期2014-01-02
- 水二聚體間電荷轉(zhuǎn)移與分子軌道研究
聚體分子間的電荷分布。本文系統(tǒng)地研究了水二聚體在不同構(gòu)象時(shí)的原子電荷分布以及分子軌道的變化情況，以便使水中氫鍵的本質(zhì)特點(diǎn)表現(xiàn)得更加清晰。1 模擬參數(shù)與計(jì)算細(xì)節(jié)CPMD方法是在贗勢(shì)和平面波的基礎(chǔ)上具體實(shí)現(xiàn)的［3，8］，本文應(yīng)用CPMD方法結(jié)合限定性動(dòng)力學(xué)方法對(duì)水二聚體進(jìn)行模擬。設(shè)定立方體盒子的邊長(zhǎng)為L(zhǎng)＝18.897 3a.u.。模擬采用BLYP的交換關(guān)聯(lián)泛函和范數(shù)不變的Troullier Martins贗勢(shì)近似。Kohn－Sham軌道在平面波基組下展開(kāi)，能量
唐山學(xué)院學(xué)報(bào) 2014年6期2014-01-02
- WmBn(m+n≤7)團(tuán)簇電子結(jié)構(gòu)與光譜性質(zhì)的計(jì)算研究
道上的NBO電荷分布.表1 WmBn (m+n≤7)團(tuán)簇基態(tài)結(jié)構(gòu)的自然電子組態(tài)和電荷Table 1 Natural electron configuration and atomic charge of the ground state structures of WmBn(m+n≤7) clusters因?yàn)槊總€(gè)原子處在不等價(jià)的空間位置,所受到的勢(shì)場(chǎng)不同,當(dāng)一部分原子失去電荷,另一部分得到電荷就出現(xiàn)了電荷轉(zhuǎn)移現(xiàn)象.從表1發(fā)現(xiàn),鎢原子的6s軌道上的NBO電荷
- 外電場(chǎng)下熱脈沖法測(cè)量聚丙烯薄膜中空間電荷
薄膜內(nèi)部空間電荷分布,使熱脈沖法測(cè)量聚合物薄膜內(nèi)部空間電荷分布更加快速有效.1 實(shí)驗(yàn)原理(1)通過(guò)解一維熱傳導(dǎo)方程可以得到樣品內(nèi)部的瞬時(shí)溫度[2](2)(3)αε是與溫度有關(guān)的介電常數(shù),αz是樣品的熱擴(kuò)散系數(shù),S是樣品吸收熱量的面積,δT(z,t)表示樣品中溫度的增量,αP是與溫度相關(guān)的極化強(qiáng)度.E(z,t)是樣品中空間電荷形成的電場(chǎng),是空間和時(shí)間的函數(shù).P(z,t)是樣品的極化強(qiáng)度.圖1為在外加+100 V電壓下聚丙烯薄膜中的熱脈沖響應(yīng)圖.對(duì)于非極性的聚
- 應(yīng)用ab initio方法和ABEEMσπ模型研究含鋁金屬酶＊
大分子體系的電荷分布及Fukui函數(shù)的計(jì)算，結(jié)果顯示，ABEEMσπ模型計(jì)算得到的電荷分布及Fukui函數(shù)與從頭算和實(shí)驗(yàn)結(jié)論均有很好的一致性.還進(jìn)一步計(jì)算分析了1L3R酶與絲氨酸結(jié)合前后的分子各區(qū)域的電荷分布，結(jié)果表明，Al3＋是1L3R酶的活性中心，根據(jù)結(jié)合后分子的Fukui函數(shù)可以得出絲氨酸會(huì)使1L3R酶的活性降低.另外，通過(guò)比較兩者結(jié)合前后Al3＋的廣義Fukui函數(shù)，證明了廣義Fukui函數(shù)可用于該體系分子間反應(yīng)活性的比較，同時(shí)也說(shuō)明利用ABEEM
- 應(yīng)用矩量法研究有限長(zhǎng)帶電直導(dǎo)線的電荷分布
將對(duì)導(dǎo)體上的電荷分布產(chǎn)生影響［1］，有限長(zhǎng)帶電直導(dǎo)線上的電荷分布并非均勻.本文采用矩量法［2～4］數(shù)值求解了有限長(zhǎng)帶電直導(dǎo)線的電荷分布，討論了計(jì)算矩陣元的分段數(shù)對(duì)電荷密度數(shù)值解的影響.1 矩量法概述在電磁工程應(yīng)用中，給定邊值問(wèn)題的場(chǎng)方程歸結(jié)為如下算子方程已知邊界條件為式中，L為線性算子；g為已知激勵(lì)函數(shù)；u為待求函數(shù).就積分方程而言，若對(duì)應(yīng)于靜電場(chǎng)中帶電導(dǎo)線l′上的線電荷密度u＝τ（r′）分布問(wèn)題，如給定該導(dǎo)線的電位g＝φ，則算子對(duì)函數(shù)u構(gòu)造一個(gè)由有限個(gè)線
物理與工程 2013年2期2013-07-05
- 用鏡像法求解幾類典型靜電場(chǎng)問(wèn)題的教學(xué)研究
任意邊界或者電荷分布的情形, 此類問(wèn)題不存在解析求解方案, 這時(shí)只能借助計(jì)算機(jī)技術(shù)獲得數(shù)值解答. 盡管對(duì)于某些簡(jiǎn)單規(guī)則的邊界形狀, 人們可以通過(guò)分離變量、積分變換、Green函數(shù)等方法求得問(wèn)題的解析解, 可是計(jì)算過(guò)程通常冗長(zhǎng)繁雜, 學(xué)生在學(xué)習(xí)時(shí)往往會(huì)因?yàn)槿狈χ庇^的物理圖景而感覺(jué)困難. 然而, 考慮到空間點(diǎn)電荷激發(fā)電場(chǎng)的Coulomb 定律和電勢(shì)的疊加原理卻十分簡(jiǎn)單, 那么在某些簡(jiǎn)單邊界形狀和電荷分布下, 靜電場(chǎng)(或電勢(shì))也可以通過(guò)鏡像法求得[3—5].鏡像
- 兩種繪制一維點(diǎn)電荷系電場(chǎng)線方法的比較
導(dǎo)體球面上的電荷分布，對(duì)兩種繪制一維點(diǎn)電荷系電場(chǎng)線方法進(jìn)行比較，指出各自的優(yōu)勢(shì)和不足.點(diǎn)電荷;接地導(dǎo)體球;電荷分布;電場(chǎng)線用電場(chǎng)線形象地描述電場(chǎng)，是幫助人們更好地理解電場(chǎng)的一種方法，文獻(xiàn)［1－4］提出了繪制一維點(diǎn)電荷系電場(chǎng)線的幾種不同方法，其中文獻(xiàn)［1－2］認(rèn)為相鄰電場(chǎng)線對(duì)某個(gè)點(diǎn)電荷的夾角是等間隔的，文獻(xiàn)［3］認(rèn)為相鄰電場(chǎng)線的C值之差是相等的.本文通過(guò)點(diǎn)電荷電場(chǎng)中接地導(dǎo)體球面上的電荷分布，對(duì)文獻(xiàn)［1］和文獻(xiàn)［3］兩種繪制一維點(diǎn)電荷系電場(chǎng)線方法進(jìn)行比較，指出
河池學(xué)院學(xué)報(bào) 2011年2期2011-12-22
- 一個(gè)靜電問(wèn)題的能量解釋
問(wèn)題.能量；電荷分布；曲率；靜電平衡利用能量關(guān)系處理問(wèn)題，思路簡(jiǎn)明，適用面寬，是一種在大學(xué)物理教學(xué)中值得重視的方法.在一些大學(xué)物理教材和參考書(shū)中［1］，常以下面這個(gè)問(wèn)題作為靜電平衡時(shí)導(dǎo)體表面的電荷分布與曲率的關(guān)系的一個(gè)例子.如圖1所示，用一根很長(zhǎng)的細(xì)導(dǎo)線將兩個(gè)半徑分別為R1和R2的球形導(dǎo)體連接起來(lái)，并使這個(gè)導(dǎo)體系統(tǒng)帶電，所帶總電量為Q（＞0），求兩導(dǎo)體球表面的電荷面密度σ1、σ2與曲率半徑R1、R2的關(guān)系.圖1這里要作一些適當(dāng)?shù)慕?因?qū)Ь€很長(zhǎng)，可認(rèn)為這兩
物理與工程 2011年6期2011-12-21
- 平板電容器邊緣電場(chǎng)特性探究
平板電容器的電荷分布,可以計(jì)算平板電容器的電位和電場(chǎng)分布。為了求解方便,一般情況下將平板導(dǎo)體上的電荷分布視作均勻的,基于Schwarz-Christoffel變換,仿真求解平板電容器電場(chǎng)和電位分布。在實(shí)際情況下,平板導(dǎo)體上電荷分布并不是均勻的。本文討論線電荷密度為ρ的帶電長(zhǎng)線在相距為r的點(diǎn)處產(chǎn)生的電位,然后利用Matlab仿真軟件,得出平板電容器上的電荷密度分布,最終給出空間電位分布和電場(chǎng)分布仿真圖形。從結(jié)果可以看出,平行板平均分塊數(shù)N越大,所得出的結(jié)果越
電氣電子教學(xué)學(xué)報(bào) 2011年4期2011-08-09
- 靜電平衡狀態(tài)下導(dǎo)體球的電荷分布
言孤立導(dǎo)體的電荷分布已經(jīng)多有研究[1～2]，但靜電平衡狀態(tài)下導(dǎo)體電荷分布的定量研究稍顯少些[3]，尤其是導(dǎo)體接地與否對(duì)電荷分布的影響方面的研究.本文就是以導(dǎo)體球?yàn)槔?，通過(guò)求解空間電勢(shì)并利用導(dǎo)體邊界條件中電勢(shì)與電荷面密度的關(guān)系探討導(dǎo)體球在兩種典型電場(chǎng)中靜電平衡下的電荷分布[4].2 兩種典型電場(chǎng)中導(dǎo)體球的電荷分布2.1 無(wú)窮大勻強(qiáng)電場(chǎng)中不接地導(dǎo)體球的電荷分布假設(shè)不帶電的導(dǎo)體球放入如圖1所示的勻強(qiáng)電場(chǎng)中，導(dǎo)體外空間無(wú)電荷分布.圖1欲求該導(dǎo)體球的電荷分布，可求解
物理通報(bào) 2011年2期2011-01-24
- 原子凈電荷分布對(duì)乙烯基類單體聚合機(jī)理的判定
原子之間的凈電荷分布產(chǎn)生影響.所以當(dāng)碳-碳雙鍵兩邊對(duì)稱或者其原子凈電荷之差較小時(shí)，如乙烯，則發(fā)生自由基聚合反應(yīng).而當(dāng)碳-碳雙鍵原子之間凈電荷之差較大時(shí)，如：烷氧基、硝基等，其碳-碳雙鍵電子云密度變化較大，則發(fā)生離子聚合反應(yīng)[3].而有些取代基，雖使碳-碳原子之間的凈電荷之差適中，但由于共軛作用，其電子流動(dòng)性較大，而使分子三種聚合機(jī)理都可能發(fā)生.文獻(xiàn)檢索表明，用DFT來(lái)研究聚合機(jī)理的較少.正是由于DFT可以計(jì)算化合物的凈電荷分布，因此可以通過(guò)計(jì)算不同種類的乙
- 基于格林函數(shù)聲表面波換能器的分析
數(shù)和電極上的電荷分布之間存在線性關(guān)系，所以可以由電極上的電荷分布計(jì)算出聲波的大小，可以把電極上的電荷分布看成產(chǎn)生聲表面波的源。格林函數(shù)表示如下[1]：其中 Ge( x)為靜電場(chǎng)部分， Gs( x,ω)為聲表面波部分，Gb( x,ω)為體聲波部分。在聲表面波器件中，由于換能器表面的機(jī)電耦合不是很強(qiáng)，其它作用比聲表面波作用弱得多，對(duì)表面換能起主要作用的是靜電荷。若其它作用省略，只考慮 Ge( x)，這種近似分析稱為準(zhǔn)靜態(tài)分析，那么有：相應(yīng)的格林函數(shù) Ge( x
通信技術(shù) 2010年2期2010-08-11
- 管道輸送粉體粒子起電電荷分布實(shí)驗(yàn)
粒子靜電起電電荷分布實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)，用相關(guān)分析儀器進(jìn)行研究.圖1為實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)示意.實(shí)驗(yàn)使用普通粉體粒子，中值直徑為7 μm，粒子質(zhì)量密度為2.3×103kg/m3.為保證實(shí)驗(yàn)粒子的連續(xù)供應(yīng)(即在小流量下的粉體粒子也能持續(xù)流動(dòng))，首先對(duì)臺(tái)式供料器進(jìn)行改進(jìn)，使粉體粒子可在空氣裹攜下進(jìn)入1個(gè)小的虹吸噴嘴.［5]粉體粒子被噴射器擴(kuò)散后，進(jìn)入1個(gè)內(nèi)徑為4.6 mm的不銹鋼直管.直管長(zhǎng)度有0.05 m，0.25 m，0.50 m，1.00 m 和2.00 m等5種規(guī)格.空氣的
上海海事大學(xué)學(xué)報(bào) 2010年1期2010-07-23